移动无线电传播大尺度路径损耗讲稿.ppt

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1、关于移动无线电传播大尺度路径损耗第一页，讲稿共一百三十六页哦o 无线信道是影响无线通信系统性能的主要因素。o 无线信号的传播路径及其复杂，具有极度的随机性。第二页，讲稿共一百三十六页哦 无线信道的物理过程无线信道的物理过程天线天线天线天线无线发无线发无线收无线收直射直射反射反射散射散射绕射绕射地面地面散射体散射体移动移动障碍物障碍物干扰干扰热噪声热噪声第三页，讲稿共一百三十六页哦o 无线信道的复杂性n 信号路径衰耗n 反射，衍射等过程n 多径叠加（衰落深度可达3040dB）n 发射机与接收机的相对运动o 研究无线信道的方法：以恰当的信道传播模型（以波长或时间作为参考值）为基础，再结合实测，加以

2、修正。第四页，讲稿共一百三十六页哦电磁波传播的三种机制：反射、绕射和散射。大多数蜂窝系统:市区城区 传播模型的研究 A、距发射机一定距离处信号的平均场强；B、特定位置附近信号场强的变化；4.1 无线电传播介绍第五页，讲稿共一百三十六页哦对于A，预测平均场强并用于估计无线覆盖范围的传播模型，由于它们描述的是发射机和接收机之间长距离（百米-千米）上的信号场强变化，称为大尺度传播模型。对于B，通常描述短距离（波长）或短时间（ms-s）内接收信号场强的快速波动。这种模型称为小尺度衰落模型。第六页，讲稿共一百三十六页哦o 移动信道的典型特征移动信道的典型特征小尺度衰落：小尺度衰落：变化范围：变化范围：3

3、040dB 速率：速率：40次次/s左右左右大尺度衰落：大尺度衰落：信号的局部中值。信号的局部中值。第七页，讲稿共一百三十六页哦作用：用于预测接收机和发射机之间完全无 阻挡的视距路径时接收信号的场强；实例：卫星通信系统、微波视距无线链路等。预测公式（Friis 公式）：4.2 自由空间传播模型第八页，讲稿共一百三十六页哦Pr-接收功率；Pt-发射功率；Gr-接收天线增益；Gt-发射天线增益；-波长（米）；d -接收机与发射机之间的距离（米）；L -系统损耗因子（L 1，与传播无关），通常归因于传输线损耗、滤波损耗等第九页，讲稿共一百三十六页哦例题1：假设基站发送信号到移动台的场景。已知基站处天

4、线增益为10dB,发射功率为10W,移动台接收天线增益为3dB,传输距离为10km,工作频率为900MHz。求自由空间传播下的接收信号功率。第十页，讲稿共一百三十六页哦路径损耗：表示信号衰减，定义为有效发射功率和接收功率的差，单位为dB(正值)-Friis自由空间模型有无适用条件？22(4)()10log10log,()()()()20log(*)32.44trtrrttrMHzkmPdLPL dBPGGP dBmP dBmG dBG dBfd或者第十一页，讲稿共一百三十六页哦 Friis自由空间模型的适用条件：（1）远场预测 Fraunhofer距离：且 22,fDdD为天线的最大物理尺寸；

5、ffdDd和第十二页，讲稿共一百三十六页哦（2）参考距离 且小于系统中所有接收机的距离。于是 或00dd（位于远场）2000()(),rrfdP dP ddddd 00dBm10log20log0.001WrrP ddP dd第十三页，讲稿共一百三十六页哦（3）在用低增益天线的1GHz 到2GHz 频段的系统中，参考距离在室内环境选取 ，而室外选取 。01md 01001000md 第十四页，讲稿共一百三十六页哦 例题2 求解最大尺寸为1m，工作频率为900MHz的天线的远场距离。例题3 如果发射机发射50W的功率，将其换算成dBm和dBW。如果该发射机采用单位增益天线，载频为900MHz，求

6、出在自由空间中距离天线100m处的接收功率，10km处呢？设接收天线为单位增益。第十五页，讲稿共一百三十六页哦补充：分贝（dB）o 什么是分贝dB(decibel)n 用于描述比值的对数单位 例如两个量P1和P2，比值用dB作为单位，用下式计算：10*log(P1/P2)dB 例：发射功率P1=100W 接收功率P2=1W 则发射功率与接收功率的比值为 10*log(100/1)=20dB 第十六页，讲稿共一百三十六页哦o 单位dB可将大比值等价表示成适当的大小，例如：n 发射功率100W，接收功率1W，发射功率是接收功率的100倍，用dB表示为20dBn 发射功率100W，接收功率1mW，发

7、射功率是接收功率的100,000倍，用dB表示为50dB第十七页，讲稿共一百三十六页哦dBmo 功率的比值，还可使用dBm作为单位，dBm是以1mW作为参考。n 例如：发射功率Tx为100W，以dBm为单位，Tx是多少？答：Tx(dBm)=10log(100W/1mW)=10log(100W/0.001W)=10log(100,000)=50dBm第十八页，讲稿共一百三十六页哦o“1个基准”：30dBm1W o“2个原则”：1)3dBm，功率乘2倍；3dBm，功率乘1/2 例：33dBm30dBm+3dBm1W2=2W 27dBm30dBm3dBm1W1/2=0.5W2)10dBm，功率乘10

8、倍；10dBm，功率乘1/10 例：40dBm30dBm+10dBm1W10=10W 20dBm30dBm10dBm1W0.1=0.1W o以上可以简单的记作：30是基准，等于1W整，互换不算难，口算可完成。加3乘以2，加10乘以10；减3除以2，减10除以10。将dBm转换为W的口算规律：第十九页，讲稿共一百三十六页哦dBWo 功率的比值，还可使用dBW作为单位，dBW是以1W作为参考。n 例如：发射功率Tx为100W，以dBW为单位，Tx是多少？答：Tx(dBW)=10log(100W/1W)=10log(100)=20dBW第二十页，讲稿共一百三十六页哦o dBW与dBm之间的换算关系为

9、：0 dBW=10log1W=10log1000 mW=30 dBmo 注意：用一个dBm（或dBW）减另外一个dBm（dBW）时，得到的结果是dB，如：30dBm-0dBm=30dB。第二十一页，讲稿共一百三十六页哦4.3 电场和功率第二十二页，讲稿共一百三十六页哦发射电磁场0)/(exp4sin)/(exp2sin)/(exp12cos20302220030200rcccccrHHEwithcdtjwdcdjwcLiHcdtjwdjwcdcdjwcLiEcdtjwdjwcdcLiE1/d 表示辐射场成分1/d2 表示感应场成分1/d3 表示静电场成分在远场区，静电场和感应场可忽略不计，只考

10、虑辐射场元素第二十三页，讲稿共一百三十六页哦o 接收功率n 自由空间中，能流密度由下式给出(W/m2)其中，|E|表示远场电厂辐射部分的幅度，Rfs是固有阻抗，自由空间中为=120或(377)。n接收功率可以表示为(等价于Friis公式中L=1)：222222(/)44377ttdfsPGEIRPEEEPWmddR222222()120(4)480rttrrdeeE GPGGEPP AAWd第二十四页，讲稿共一百三十六页哦o 接收机输入电压的定义：Us天线的感应电势Rs天线的等效内阻Ri接收机的阻抗显然，UUs22UsRiRsRiPUsRiRsRiU，2/2/4RiRiRsUUsPUsR在上式

11、中对求导，可得时输出功率最大，此功率匹配所谓，这时:，第二十五页，讲稿共一百三十六页哦o 接收功率和接收电场电压的关系：n 自由空间中，d处的接收功率为n 接收机电压和功率的一般表示：电压：dBV以1 V为基准；功率：dBm以1mW为基准。antantantantantrRVRVRVdP4)2/(222第二十六页，讲稿共一百三十六页哦例例 4.3 4.3 假设接收机距离50W的发射机有10km，载频为900MHz且在自由空间传播，Gt=1和Gr=2，求(a)接收机功率；(b)接收天线电场幅度；(c)假定接收天线具有50理想阻抗并和接收机匹配，则接收机的输入电压是多少？解解:已知 发送功率 Pt

12、=50W;载波频率 fc=900MHz;发送天线增益 Gt=1;接收天线增益 Gr=2;接收天线阻抗=50 第二十七页，讲稿共一百三十六页哦1021201207 101200.0039/42/(94)rrrerPPEVmAG107 10500.187antrantVPRmV(c)使用式(4.16)，接收机输入处的均方根电压为(b)使用式(4.15),接收电场幅度为dBmdBWdGGPPrttr5.615.9110000)4()3/1(2150log10)4(log10222222(a)使用式(4.5),d=10km处的接收功率为第二十八页，讲稿共一百三十六页哦4.4 三种基本传播机制o 反射

13、当电波所投射到的表面尺寸远大于电波波长，并且该表面比较光滑，将发生电波的反射o 绕射 当电波传播过程中遇到与电波波长具有可比性的阻挡物时，电波会绕过阻挡物而传播到它的背面去第二十九页，讲稿共一百三十六页哦o 散射 当波穿行的介质中存在小于波长的物体并且单位体积内阻挡体的个数非常巨大，将发生散射。散射发生在粗糙表面、小物体或其他不规则物体，如：树叶、街道标志和灯柱等，可以理解为“乱”反射。注意：要与一般意义上电波的对流层散射区分开。第三十页，讲稿共一百三十六页哦4.5 4.5 反射反射o 反射的条件：当电波传播中遇到两种不同介质的光滑界面时，如果界面的尺寸远大于电波的波长时，产生反射。o 平面波

14、入射到两种理想电介质的交界面，一部分进入第二介质（透射），一部分返回原介质（反射），无能量损耗。n若第二介质为理想导体，则仅有反射，无透射，无损耗；n若是非理想电介质，则有能量损耗。o反射波与传输波的电场强度取决于费涅尔(Fresnel)系数；反射系数与介质的属性有关，并且与电波的极化方式、入射角、频率有关。第三十一页，讲稿共一百三十六页哦o天线极化在鞭式天线的激励下，发射的电磁波一般是极化的。在处理反射问题时，极化矢量可分解为两个相互垂直的分量。定义入射平面为包含入射波、反射波和透射波的平面，则极化矢量分解为平行于入射平面分量（垂直极化）和垂直于入射平面的分量（水平极化），如图4.4所示。图

15、中角标i,r,t 分别标志入射波，反射波和透射波；参数 和 分别表示第一介质和第二介质的介电常数，透射率和导电性。111,222,4.5.1 4.5.1 电介质的反射电介质的反射第三十二页，讲稿共一百三十六页哦n(a)电场极性平行于入射波平面n(b)电场极性垂直于入射波平面第三十三页，讲稿共一百三十六页哦o 理想电介质（无损耗）的绝缘常数与介质常数有关，即：其中 。o 如果电解质是电磁能量损耗介质，则介电常数可表为一复数：其中：，为材料的导电性，f 为振动频率。0r 1208.85 10/F m0rj 2f第三十四页，讲稿共一百三十六页哦o 在介质边界处，垂直和平行两种极化场的反射系数为：21

16、21sinsinsinsintiritiEE 2121sinsinsinsinitriitEE/iiiiii其中为第 种(i=1,2)介质的固有阻抗，和为介电常数和透射率。第三十五页，讲稿共一百三十六页哦o 以下公式成立1 122sin(90)sin(90)1itirritiEEEE 第三十六页，讲稿共一百三十六页哦o当第一个介质是自由空间且 时，电磁波在两介质截面上的反射系数可简化为：式中：式中：是第二介质的相对介电系数是第二介质的相对介电系数 。o当 时，即不管极化情况或地面电介质的性质，可将地面建模成单位反射系数的理想反射体。（例4.4）2/2sincossincosririririri

17、EE 22sincossincosiririiriEE 21/rri0i/1,1 21第三十七页，讲稿共一百三十六页哦o 反射系数数值解：第三十八页，讲稿共一百三十六页哦n 电磁波投射到介质分界面上而不发生反射时的入射角为Brewster角。n Brewster角只在水平极化时出现，此时 ，Brewster角 满足：n 当第一介质为自由空间，第二介质相对介质系数为 时，Brewster角为21sin1rBrr4.5.2 Brewster角/0 B112sinB第三十九页，讲稿共一百三十六页哦4.5.3 理想导体的反射oEt=0n 电场在入射波平面n 电场垂直于入射波平面riEE riEE第四十

18、页，讲稿共一百三十六页哦4.6 4.6 地面反射（双线）模型地面反射（双线）模型n 自由空间模型的局限性自由空间模型的局限性：在移动无线信道中，MS和BS之间很少存在单一LOS传播，所以只考虑了直射波的自由空间模型在很多情况下不准确。n 地面反射双线模型地面反射双线模型：直达径+地面反射路径n 该模型以几何光学为基础，考虑了直射、反射路径。并且认为地面发生全反射，相差180，反射系数 。1 第四十一页，讲稿共一百三十六页哦p地面反射双线模型第四十二页，讲稿共一百三十六页哦o 自由空间电磁波传播规律可由下面的公式表述:式中 和c 分别代表角频率和光速。o 直达波经过长为 的路径到达接收机，反射波

19、经 的路径到达接收机。它们的电场可分别表示为 和 。其中 为反射系数。接收电场幅值为：00,coscddE d tEtdccdd,LOSEE d t,gEE dt EEEgLOStot第四十三页，讲稿共一百三十六页哦o 反射波与直射波的路径差反射波与直射波的路径差由镜像法可得由镜像法可得:222222()()1()1()trtrtrtrdddhhdhhdhhhhddd221,112222trtrdhhdtthhddddcfc 通常：；引起的相位差和时延：第四十四页，讲稿共一百三十六页哦o 假设：并且 ，接收信号可表为：000000E dE dE dddd00000000,coscoscosco

20、s2 sinsin22TOTLOSgccccccEd tEEE dE dddttdcdcE dddttdccE dddddtdcc1 第四十五页，讲稿共一百三十六页哦得到其中当满足条件可以得到0000,2sin2sin22TOTcE dE dddEd tdcdcddc2trhhddd00000022224222TOTctrtrE dddEdcE dhhd hhEddd第四十六页，讲稿共一百三十六页哦o 由公式（1）和（2）得o 由公式（3）及 表达式得：24ttdPGd P2120dEP 2230ttE dPG 222480rrE GP dtotE 2222222200002244448030

21、trrtrtrrrttrEdE d hhG h hh hGP dPGGddd第四十七页，讲稿共一百三十六页哦o 接收信号电场幅值与距离的平方成反比，而接收功率则反比于距离的4次方，信号随路径的衰落远快于自由空间模型o 接收功率与天线高度平方成正比；o 在存在直射波的情况下，2-Ray 模型对预测几千米范围内的大尺度衰落是非常准确的，对城区视距内的微蜂窝环境也非常准确。第四十八页，讲稿共一百三十六页哦 例4.6 移动台距离基站5km，使用垂直的/4单极天线，增益为2.55dB，距离发射机1km处的场强为0.001v/m，载频为900Mhz。（a）求接收机天线的长度；（b）使用地面反射模型求解接收

22、功率，假定发射机天线距离地面高度50m，接收机天线距离地面高度1.5m.第四十九页，讲稿共一百三十六页哦解：已知：T-R距离=5km；1 km处场强=10-3V/m；工作频率 f=900MHz，=c/f=3x108/(900 x106)=0.333m 天线长度 L=/4=0.333/4=0.0833m=8.33cm 天线有效孔径 Ae=G*2/2=0.016m2.第五十页，讲稿共一百三十六页哦trhhd 003333622()2 101 10250 1.55 100.333(5 10)113.1 10/rtrE dh hE dddVm 262213()(113.1 10)1.8(0.333)(

23、)12037745.4 10122.6892.68rreE dP dAWdBW ordBm(b)由于 ,场强为：使用式（4.15）得到距离d处的接收功率：第五十一页，讲稿共一百三十六页哦o 由于绕射效应，电磁波可以绕过障碍物传播到它的后面。这意味着在阴影区接收机仍然可以收到发射信号。但是，随着接收机向阴影区纵深移动，信号迅速衰落。o 绕射效应可以由Huygens原理解释，即所有波前的点都可以视作次波源。这些次波源的辐射形成在波传播方向形成新的波前。场强等于障碍物附近的所有次波源电磁场向量和。4.7 4.7 绕射绕射 (衍射衍射)第五十二页，讲稿共一百三十六页哦4.7.1 费涅尔区的几何特征 绕

24、射的两种情况：情况A：第五十三页，讲稿共一百三十六页哦情况B：第五十四页，讲稿共一百三十六页哦等效图：假设：h第五十五页，讲稿共一百三十六页哦o直射和绕射路径的差（附加路径长度）为：相位差：当 很小时，21212222ddhd d2121221222121212222212)()(2121)(ddddhdddhddhdddhdhd泰勒展开121212ddhhtgtghddd d 第五十六页，讲稿共一百三十六页哦绕射时，路径损耗是路径差的函数，这种损耗可以用菲涅尔区来解释。费涅尔区：第五十七页，讲稿共一百三十六页哦菲涅尔（菲涅尔（FresnelFresnel）带域）带域 212n1n21d,d2

25、ndddddd 几何问题求解：几何问题求解：,n=1,2,3,。求。求rn。2121ddddnrn 第五十八页，讲稿共一百三十六页哦：2222212 nddrdrnn 22222121,drddrdnnnn 由二项式定理：由二项式定理：22222221221221112111drdrdrdrnnnn，由于，由于d1rn，由于，由于d2rn第五十九页，讲稿共一百三十六页哦2112212 nddrn 即：即：dddnddddnrn212121 第六十页，讲稿共一百三十六页哦o 菲涅尔带域菲涅尔带域：对于给定的对于给定的n n值，值，所有满足所有满足 d dn1n1d dn2n2d dn n/2/2

26、 的点在三维空间构成以的点在三维空间构成以TxTx和和RxRx为焦点的旋转椭球面。不同为焦点的旋转椭球面。不同的的n n对应于不同的椭球面（焦对应于不同的椭球面（焦点不变）。我们称这些椭球点不变）。我们称这些椭球体为体为。这些椭球在竖这些椭球在竖直方向的剖面将呈现出一层直方向的剖面将呈现出一层又一层的圆形带域，我们称又一层的圆形带域，我们称之为之为。第六十一页，讲稿共一百三十六页哦：n n1 1时对应的圆面称作第一菲涅尔带域。显时对应的圆面称作第一菲涅尔带域。显然其半径然其半径r r1 1为：为：当当d d1 1=d=d2 2=d/2=d/2时有，时有，：相邻两个菲涅尔带域上的次级源在接收端（

27、相邻两个菲涅尔带域上的次级源在接收端（RxRx）处对电磁波场的贡献是反相的。理论分析表明，要在处对电磁波场的贡献是反相的。理论分析表明，要在RxRx处处达到自由空间的场强，不一定需要许多的菲涅尔区，也不达到自由空间的场强，不一定需要许多的菲涅尔区，也不一定需要全部的第一菲涅尔区，只要第一菲涅尔区截面积一定需要全部的第一菲涅尔区，只要第一菲涅尔区截面积的的1 13 3就可以获得自由空间场强。这样，最小菲涅尔半径为：就可以获得自由空间场强。这样，最小菲涅尔半径为：dddddddr2121211 dr 21max1 110577.031rrr 第六十二页，讲稿共一百三十六页哦（续）要保证电波的有效传

28、播（获得与自由空间相当的接收场强），在这个最小菲涅尔椭球的范围内应该不存在阻挡物，否则将造成严重衰减。这个衰减就是由阻挡引起的绕射衰减。第六十三页，讲稿共一百三十六页哦o 例：例：工作频率为工作频率为900MHz，收发间距离为，收发间距离为30km，求收发之间中点处的第一菲涅尔区半径及最小菲求收发之间中点处的第一菲涅尔区半径及最小菲涅尔半径。涅尔半径。解解 由于由于13 m，d=30 km，进而，进而，r0=0.577r1=28.85m。dr 21max1 mr50max1 第六十四页，讲稿共一百三十六页哦o 习题：若工作频率为习题：若工作频率为300MHz，收发中点处，收发中点处的第一菲涅尔

29、区半径为多少？又若的第一菲涅尔区半径为多少？又若900MHz时，距发射点时，距发射点13收发距离处的第一菲涅收发距离处的第一菲涅尔区半径为多少？与前例对照，这些结果尔区半径为多少？与前例对照，这些结果说明了什么？说明了什么？第六十五页，讲稿共一百三十六页哦o 费涅尔区特性：费涅尔区特性：n 当r是半波长的奇数倍时，绕射波和直射波在接收点的作用相同，此时的场强得到加强；n 当r为半波长的偶数倍时，绕射波在接收点的作用相互抵消，此时R点的场强最弱；n 一般说来，当障碍物不阻挡第一费涅尔区时，绕射影响可以忽略不计；n 阴影效应不仅对频率敏感，并且对障碍物的位置敏感。第六十六页，讲稿共一百三十六页哦

30、在移动通信系统中，对次级波的阻挡产生了绕射损耗，仅有一部分能量能绕过阻挡体。也就是说，阻挡体使一些菲涅尔区发出的次级波被阻挡。根据阻挡体的几何特征，接收能量为非阻挡菲涅尔区所贡献的能量的矢量和。如果第一费涅尔区的55%没有被阻挡，那么可以认为该链路是“Line-of-sight(LOS)”第六十七页，讲稿共一百三十六页哦p 一般情况下，精确预测绕射损耗是不可能的，通常在预测中采用理论近似加上必要的经验修正的方法。p 刃形绕射模型：阻挡体为单个物体，例如山峰，通过把阻挡体看作绕射刃形边缘来估计绕射损耗。p 利用经验公式或图解来计算绕射损耗。4.7.2刃形绕射模型第六十八页，讲稿共一百三十六页哦F

31、igure 4.13 Figure 4.13 不同刃形绕射情况下的菲涅尔区不同刃形绕射情况下的菲涅尔区第六十九页，讲稿共一百三十六页哦o 刃形背后的衍射场可以由Fresnel积分得到。Fresnel积分可表示为：式中 和 分别代表接收点电场强度和在无遮掩情况下的电场强度。称为Fresnel积分。v为Fresnel-Kirchoff绕射参数：voddttjjvFEE2/)exp(21)(2EdEo)(vF12122 ddvhd d第七十页，讲稿共一百三十六页哦o刃形引起的绕射增益为：o上式的数值解为右图：o为方便计算，可以根据近似解求得绕射增益：20log()dGF v2dB01dB20log

32、0.50.6210dB20log 0.5exp0.9501dB20log 0.40.11840.380.112.40.225dB20log2.4dddddGvGvvGvvGvvGvv 第七十一页，讲稿共一百三十六页哦o 结论：1 21212()2dBdddd 当（h,)时，绕射损耗可忽略不计；当 0（h=0)时，绕射损耗为6；当0（h0)时，绕射损耗急剧增加。第七十二页，讲稿共一百三十六页哦n在实际情况下特别是在山丘地带，信号从发射到接收方经历多个障碍物的衍射。Bullington 提出了用单障碍物的衍射等效多障碍物衍射的方法。n下图示意了简化多障碍物衍射模型。其中实线标出了实际障碍物，虚线标

33、出的是等效的障碍物。这种方法可以大大简化计算量。4.7.3 多重刃形绕射第七十三页，讲稿共一百三十六页哦4.8 4.8 散射散射o 在实际移动无线环境中，接收信号比单独绕射和反射模型预测的要强，这是因为在实际环境中，当电波遇到粗糙表面时，反射能量由于散射而散布于所有方向，给接收机提供了额外的能量。第七十四页，讲稿共一百三十六页哦o 表面粗糙度的定义：,8sinciichh h表面平整度的参考高度：为入射角如果平面上的最大突起高度：粗糙；反之，平滑。第七十五页，讲稿共一百三十六页哦o 散射对反射系统的影响：对于粗糙表面，反射系数需乘以一个散射系数（减弱反射场）2220;sinexp 8()sin

34、sinexp 8()8()hhihihiroughhAmentBoithiasIssss设表面高度 为高斯分布的随机变量，方差为则散射损耗系数为：公式：公式：利用粗糙表面的修正反射系数：第七十六页，讲稿共一百三十六页哦o 雷达有效截面模型：当较大的、远距离的物体引起散射时，可用雷达有效截面模型对接收场强进行计算。n雷达有效截面RCS：在接收方向上，散射信号的功率密度与入射信号的功率密度之比。（RCS可由散射体表面面积近似）n双静态雷达公式模型：2()()()20log()30log(4)20log20logRTTTRP dBmP dBmGdBiRCS dB mdd第七十七页，讲稿共一百三十六页

35、哦：考虑实际系统和传播环境的各种因素，为保证链路传输的有效性而对发射功率和接收信噪比（或信干比）等系统指标进行估算的过程称为。4.9 4.9 运用路径损耗模型进行实际的链路预算设计运用路径损耗模型进行实际的链路预算设计第七十八页，讲稿共一百三十六页哦o 前面介绍的几种传播模型（自由空间传播模型、地面反射双线模型、绕射模型、散射模型）都是理想化的模型。o 实际应用环境非常复杂。实际应用的模型大多是通过理论分析和实际测试相结合来获得。n 理论分析针对应用环境，找出主要的影响因素，建立模型，通过仿真或计算得出传播模型。n 实际测量根据大量实验所得测量数据，绘出传播损耗的曲线或拟合成解析式，再抽象出传

36、播模型。第七十九页，讲稿共一百三十六页哦o 实测表明，在发射功率、天线参数和高度、电波频率等给定的情况下，路径损耗 随传播距离（T-R距离）的变化规律为：n自由空间损耗模型：n地面反射模型：2()PL dd4()PL dd000()()()dB()10 log()nddPL dPL dPL dndd或0ndd其中：路径损耗指数（表明路径损耗随距离的增长率）；近地参考距离（远场点）；发射机和接收机之间的距离。书中表4.2（P95）给出了几种典型环境下的路径损耗指数。4.9.1 对数距离路径损耗模型LP第八十页，讲稿共一百三十六页哦o 对数距离路径损耗模型：000()(),ndPL dPL ddd

37、d对于000()()10 lg,dBdBdPL dPL dnddd或对于这就表明，按每十 倍距离增加的规 律线性递增。第八十一页，讲稿共一百三十六页哦o 对数距离路径损耗模型（）：()PL()rtP d dBmP dBmd dB000()PL()10 lg,rtdP ddBmP dBmddBnddd或对于接收功率变化规律接收功率变化规律第八十二页，讲稿共一百三十六页哦o 对数距离损耗模型未考虑环境变化的影响。：信号在无线信道传播过程中遇到的障碍物会使信号发生随机变化，从而造成给定距离处接收信号功率的随机变化，反射面和散射体的变化也会造成接收功率的随机变化。因此，。我们将主要由障碍物的阻挡（如建

38、筑物会形成电波传播的阴影）所造成的这种 信号的随机变化称为（）。4.9.2 对数正态阴影模型第八十三页，讲稿共一百三十六页哦 造成信号随机衰减的因素，包括障碍物的位置、大小和介电特性及反射面和散射体的变化情况等，这些因素一般都是未知的，因此只能用来表征这种随机衰减。最常用的描述这种的模型是模型，它已经被实测数据证实，可以精确地建模室外和室内无线传播环境中接收功率的变化。第八十四页，讲稿共一百三十六页哦第八十五页，讲稿共一百三十六页哦o 如果考虑上环境的影响，路径损耗服从对数正态分布，即：()()dBPL d dBPL dXX高斯分布随机变量：均值为0，方差为，单位为其中，方差描述了不同阴影的特

39、征。该模型可用于无线系统设计和分析过程中，对任意位置的接收功率进行计算机仿真。4.9.2 对数正态阴影模型第八十六页，讲稿共一百三十六页哦o 由于PLd为正态分布的随机变量，对于接收场强常用Q函数（误差函数）表示其超过特定值的概率。211()exp()1()2222zxzzdxerfQ第八十七页，讲稿共一百三十六页哦o 根据上述模型，我们知道给定距离上的接收功率为：根据上述模型，我们知道给定距离上的接收功率为：。所以，接收功率（以所以，接收功率（以计的）也服从正态分布。计的）也服从正态分布。00()()()10 lgrttP d dBmP dBmPL d dBdP dBmPL ddBnXdBd

40、平均接收功率平均接收功率)d(Pr第八十八页，讲稿共一百三十六页哦()()()1()rrrrp dP dP dP d 接收电平超过某一特定值 的概率：PQ(接收电平低于某一特定值 的概率为：PP第八十九页，讲稿共一百三十六页哦已知已知Pt=10mW，Pmin=-110.5dBm，求出距离，求出距离150m处处的中断概率。设阴影衰落的标准差为的中断概率。设阴影衰落的标准差为3.65dB，路径损耗指，路径损耗指数数n=3.71，参考距离，参考距离d0=1m处的平均路径损耗为处的平均路径损耗为31.54dB。：PrdBm服从正态分布，其均值为服从正态分布，其均值为 ，标准差为标准差为3.65dB。中

41、断概率中断概率Proboutage=ProbPr(150m)-110.5dB 所以，可以利用所以，可以利用Q函数计算得到：函数计算得到：Proboutage=0.0121 。0010ddlgndB)d(LPdBmPt ：在给定距离上，接收功率小于系统最小可用功率的概率，称为：在给定距离上，接收功率小于系统最小可用功率的概率，称为（）。）。第九十页，讲稿共一百三十六页哦：设基站位于小区中心，并采用全向天线，小区覆盖范围指的是在小区内所有位置之中，接收功率超过最小可用接收功率的位置所占的百分比。教材上，称之为“”（见pp97 4.9.3标题下第3行）。有的文献中，也将其称作。4.9.3 确定覆盖面

42、积的百分率第九十一页，讲稿共一百三十六页哦：在基站位于小区中心并采用全向天线时，如果小区范围内不存在阻挡物的话（但可以存在平坦地面），小区覆盖的边缘近似为圆周此时不存在阴影衰落。但实际的传播环境往往更复杂，并存在由于阻挡物引起的阴影衰落，所以如果以接收机实时接收功率达到最小可用接收电平作为形成小区边缘的实际标准的话，并且由于阴影衰落的随机性，这个形状还可能会随时间而改变。第九十二页，讲稿共一百三十六页哦第九十三页，讲稿共一百三十六页哦（续（续1 1）：我们定义概率 为小区的边缘覆盖概率，它表示在我们设想的小区边界上（半径为R的圆周）实际接收功率（）大于最小可用接收功率(dBm)的概率。显然，如

43、果我们使得半径为R的圆周上的平均接收功率 恰好等于接收机的最小可用接收功率的话，小区的边缘覆盖率就等于50。)R(PobPrr )R(Pr第九十四页，讲稿共一百三十六页哦：就是从覆盖的角度来衡量的覆盖率；而就是从的角度来衡量的覆盖率。下面来推导关于小区覆盖问题的结论，并总结二者之间的关系。第九十五页，讲稿共一百三十六页哦o 设：覆盖区半径为R，接收机门限为，则有效服务区域百分比：由式（4.71）2220 011U()P()P()RrrP rdAP rrdrdRR()()11()()222rrrp dp dP derfPQ(第九十六页，讲稿共一百三十六页哦0000()()()()10 log()

44、10 log10 logrtP rPPL rrRrPL rPL dnPL dnnddR00()()11()()222()10 log10 log)11222rrrp dp dP derfRrPL dnndRerfPQ(又由则第九十七页，讲稿共一百三十六页哦00202()10log()(10 log)/21*(ln)1211()exp(1)1()2tRRaPPL ddbnerr erf abdrRRababerf aerfbb假设：(1则：U()2第九十八页，讲稿共一百三十六页哦Un实际上，()是、的函数。2()(0)111()1 exp()1()2rP RaUerfbb选择即，则：第九十九页，

45、讲稿共一百三十六页哦4.10 4.10 室外传播模型室外传播模型 在实际应用中，电波传播的环境往往是不规则的，在计算传播损耗时，不仅要考虑地形地貌的影响，还要考虑地物的影响。可见移动信道的模型是非常复杂的。为了描述信道特性，人们建立了大量的信道模型来预测不规则的地形和路径损耗。这些模型一般都是根据测试数据总结得到的，旨在预测特定区域的信号场强。现在讨论一些最常用的室外传播模型。第一百页，讲稿共一百三十六页哦o 应用范围：n频率：40MhHz100GHz；n 各种地形；n点对点通信。o 应用理论：n几何光学理论（地面反射双线模型、刃形绕射模型）n对流层散射理论（长距离对流层散射预测）n双地平线路

46、径对远地绕射损耗预测。4.10.1 Longley-Rice模型第一百零一页，讲稿共一百三十六页哦o 应用方式：n有详细的地形地貌数据时：确定特定的路径参数，实现点对点的预测；n无详细的地形地貌数据时：估计特定路径的参数（区域预测）o 缺点：没有考虑接收机附近环境杂波的影响；没有考虑多径传播。o 改进：增加“城区因子”，补偿在城区时接收机附近的杂波引起的额外衰落。第一百零二页，讲稿共一百三十六页哦4.10.2 Durkin模型o 类似于Longley-Rice模型的典型传播预测。o 应用环境：n预测大尺度路径损耗；n研究不规则地区的电波传播损耗。o 仿真过程：n访问地形数据库（二维阵列），并沿

47、着发射机到接收机的路径重构地形地貌信息；n计算沿射线方向的路径损耗n重复执行，可构造服务区不同位置信号场强的轮廓第一百零三页，讲稿共一百三十六页哦o 损耗的计算：n计算路径上所有点的绕射参数，并找出最大值j。0.80.8jj如果，按自由空间传播损耗计算；如果，分别按自由空间传播损耗和陆地传播损耗（双线模型）计算，取最大值再加上绕射损耗。n 绕射损耗的计算：1）视距：以j进行计算；2）非视距：a.单绕射边；b.双绕射边；c.三绕射边；d.多绕射边；第一百零四页，讲稿共一百三十六页哦o 也称电波传播损耗的图表预测法，是根据 Okumura 在东京地区进行大量实测的基础上提出来的，是预测城区信号使用

48、最广泛的模型。4.10.3 Okumura（奥村）模型第一百零五页，讲稿共一百三十六页哦：20世纪60年代初，Okumura等人在日本东京地区进行了大量的场强测试。测试环境（地物特征）包括市区、郊区和开阔区等不同传播环境，测量频率分布在400MHz2GHz范围内。发射天线高度范围301000m，接收天线高度范围27m。测量设备（场强计和记录仪）装在汽车上，在汽车行驶中实施测量，测量数据由记录仪记录。第一百零六页，讲稿共一百三十六页哦（续）：在20m左右的距离段（称作小段）内对测量数据进行平均得到小段均值。然后在11.5km的距离内计算小段均值的中值。最后，绘出经验曲线。所以，使用奥村模型进行链

49、路预测的方法就是针对特定的待预测环境，利用经验曲线得到预测结果。该模型并不提供任何理论解释。第一百零七页，讲稿共一百三十六页哦：某随机变量X，设a是其取值范围内的一个数值，如果该数值满足：我们就称a为X的中值。对于正态分布，中值就是均值。但对于其他的概率分布，中值未必等于均值。50.aXobPr 第一百零八页，讲稿共一百三十六页哦：由基站到移动台（前向链路）的路径损耗的中值(dB)。：n 频率范围：（高端可扩展至）；第一百零九页，讲稿共一百三十六页哦o 天线的有效高度n基站天线的有效高度：n移动台天线的有效高度：天线距当地地面的高度。btsgahhh天 线 距 海 平 面 的 高 度减 去 平

50、 均 地 面 高 度，即：第一百一十页，讲稿共一百三十六页哦o 地形的分类 地形指传播环境中地形剖面的不同变动状况，Okumura将其区分为两大类：n 中等起伏地形准平滑地形 地面起伏高度不超过 20m，起伏缓慢，峰点与谷点之间的水平距离大于起伏高度。n 不规则地形，如：丘陵、孤立山岳、斜坡和水陆混合地形等统称为不规则地形。第一百一十一页，讲稿共一百三十六页哦o 地物（或地区）的分类 地物指传播环境中地面障碍物分布的不同情况。按照地物的密集程度不同可以分为三类地区n 开阔地：在电波传播的路径上无高大树木、建筑物等障碍物，呈开阔状地面，如农田、荒野、广场、沙漠和戈壁滩等；n 郊区：在靠近移动台近