第三章机械振动PPT讲稿.ppt

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1、第三章机械振动第1页，共32页，编辑于2022年，星期二 在自由振动中，作用于振动物体上的力只有恢复力与阻尼力，二者都随物体的运动而改变，振动频率与系统的固有频率相同。研究自由振动的目的是获得系统的固有特性。实际工程问题中，系统都是在某些激励作用下发生相应的响应，对激励的响应是振动分析的另一个重要课题。系统在持续的随时间变化的激励力或激励位移、激励速度下发生的振动称为强迫振动。作用力和位移激励本质上可能是简谐形式、非简谐但为周期性形式、非周期或随机形式。其中简谐激励下系统的响应称为简谐响应。非周期激励可能经历或长或短的一段时间。系统对突加非周期激励的响应称为瞬态响应。第2页，共32页，编辑于2

2、022年，星期二 在本章讨论的系统是时不变、集中参数的线性系统。对于线性系统，叠加原理成立，即各激励力共同作用所引起的系统稳态H向应为各激励力单独作用时引起的系统各稳态响应之和，这一点是分析任意周期激励的基础。由于简谐激励比较简单，而其得到的结论具有重要的工程应用价值，并且任意的周期形式的激励都可以通过谐波分析分解为若干简谐激励，因此本章先讨论单自由度系统在简谐激励 的响应（其中 为激励力的幅值，为激励频率，由外界条件决定，与物体本身的振动无关），通常取 =0 。简谐激励下的强迫振动包含稳态响应和瞬态响应，其中瞬态响应与系统固有频率相同的振动，由于阻尼的存在而逐渐衰减至零，它只在有限的时间内存

3、在，通常可以不加以考虑；稳态响应的频率与激励频率相同，与激励同时存在。由单自由度简谐激励下的响应获得了频率响应函数、机械阻抗等基本概念。将单自由度简谐振动的模型用于求解旋转失衡、转子旋曲、基础激励、测振仪等实际应用场合。在简谐激励的基础上，通过傅里叶级数晨开求得任意周期激励作用下的稳态响应；由单自由度系统单位脉冲激励的响应推广到求解任意激励响应的卷积积分或Duhamel积分，并简单介绍了冲击响应。系统在冲击之后的振动是自由振动，因此只要求得冲击结束瞬间的系统位移和速度，以后的振动就可以按照自由振动求解。第3页，共32页，编辑于2022年，星期二第二章 单自由度系统的自由振动3.1 简谐激励作用

4、下的响应 3.2 频率响应函数 3.3 机械阻抗的基本概念 3.4 结构阻尼和库仑阻尼 3.5 等效阻尼3.6 旋转失衡3.7 转子旋曲与临界转速3.8 基础激励与隔振 3.9 测振仪原理 3.10 任意周期激励下的稳态 响应 3.11 任意激励作用下的瞬态 响应 3.12 冲击响应第4页，共32页，编辑于2022年，星期二3.1 3.1 简谐激励作用下的响应考虑如左图所示的单自由度系统受简谐激励的力学模型。根据牛顿运动定律，质量在受到弹簧恢复力-kx，粘性阻尼力 和外力 作用下的运动微分方程为 （3-1）式中，m为质量；c为阻尼系数；k为刚度系数。上式是一个非齐次二阶微分方程，在一般情况下，

5、还要考虑初始条件 的作用为研究系统的运动规律，需确定上式的解。解由齐次方程的通解和非齐次方程的特解组成。第5页，共32页，编辑于2022年，星期二对于小阻尼系统，齐次方程的通解为 （3-2）式中，为阻尼比，为固有频率，为有阻尼自由振动频率，A和B是由初始条件确定的常数。非齐次方程的特解为 （3-3）为了求出振幅X和相位角 ，将激励力和响应均表示为复数形式 （3-4）（3-5）可得采用复数表示的振动方程为 （3-6）第6页，共32页，编辑于2022年，星期二将复数形式的响应代入式（3-6）可得由式（3-8）右端的复数表达式，可得振幅和相角为于是式(3-1)的非齐次方程的特解可以表示为从而得到式(

6、3-1)的完整解为 （3-6）第7页，共32页，编辑于2022年，星期二 (3-12)式(3-12)右端的第一部分代表衰减的自由振动，因随时间增加不断减小，最终趋于零而称为瞬态响应。第二部分代表与外力激振频率相同的简谐振动，即阻尼振动系统在简谐力作用下的稳态响应。把初始条件 代入式(3-12)，便可求出常数A和B，得到系统在简谐激励力作用下的响应。单自由度有阻尼系统在简谐力作用下的瞬态响应、稳态响应和完整解如图3-2所示。(1)系统的运动是频率为 和频率为 的简谐运动的组合；(2)频率为 的自由振动由于阻尼 的存在而逐渐衰减至零，它只在有限的时间内存在，故叫做瞬态振动；(3)频率为 的稳态响应

7、不因阻尼而衰减，其振幅和相角与初始条件无关。第8页，共32页，编辑于2022年，星期二例 3-1 设一机器可简化为一单自由度系统，其参数如下：m=10kg，k=，=0.01m，=0根据以下条件求系统的响应：（1）作用在系统的外激励为 ，其中 =100N，=100 （2）=0 时的自由振动。解：（1）根据已知参数可得第9页，共32页，编辑于2022年，星期二根据式（3-12）和初始条件可得将 =0.01m，=0 代入上式可得 A=-0.0233m，B=-0.00117m第10页，共32页，编辑于2022年，星期二（2）对于自由振动，其响应表达式为代入初始条件可得可见，两种情况求出的A和B是不一样

8、的。对于一特定系统，X和 是外力 和激励频率 的函数，只要 和 保持不变，则X和 是常值。稳态响应的位移与各力之间的关系可以用图3-3所示的矢量表示：物体的惯性力-、弹性力kX、阻尼力 和外力 平衡。由力的平衡关系也可以得到式(3-9)和式(3-10)。kX3-3 单自由度有阻尼系 统的强迫振动矢量图第11页，共32页，编辑于2022年，星期二为便于进一步讨论，将式(3-9)和式(3-10)无量纲化，分子分母同除以k，可得式中，称为等效静位移，m;为频率比；为动力放大因子，表示强迫振动的振幅随频率比r、阻尼比 变化的规律。图3-4中给出了放大因子 与 随频率比r（横轴）和阻尼比 的变化曲线图。

9、第12页，共32页，编辑于2022年，星期二从图3-4可见：(1)当激励频率很低，即r0时，1，与阻尼无关，即外力变化很慢时，在短暂时间内几乎是一不变的力，振幅与静位移相近，相角 很小。rl时，0 1时，0 ，也与阻尼无关，即外力方向改变过快，振动物体由于惯性来不及跟随，相角 接近于 。r1时，；若 =0 ，则 =，表明激励力和响应反相位。此时惯性力很大，外力几乎完全用于克服惯性力，这一频率区域称为质量控制区。第13页，共32页，编辑于2022年，星期二(3)当激励频率与系统的固有频率接近时，即r1时，强迫振动的幅值很大；若 =0，则理论上 ，振幅的制约因素是阻尼。此时相角 等于 ，表明响应和

10、激励力的相位差为 。r=1时，若 =0，则 从0突变到 ;此时振幅很大，惯性力与弹簧力平衡，外力用于克服阻尼力，这一频率区域称为阻尼控制区。(4)当r=1时，即 时的频率称为共振频率，且有 （3-15）共振时的振幅比值也称为Q系数或系统的品质因数。在设计机器或结构物时，通常要避免共振，使固有频率偏离激励频率一定量（如20%）。但振幅的最大值并不在r=1处，而是在 处，并且有 （3-16）(3-17)在振动测试时，若测得了响应的最大幅值，则系统的阻尼比可通过式(3-17)来确定。第14页，共32页，编辑于2022年，星期二(5)从式（3-16）可知，若 ，则 =0，即振幅最大值发生在 =0处，即

11、静止时位移最大。由此可以得到以下结论：当 时，不论r为何值，X/X。1；当 时，对于很小或很大的r值，阻尼对响应的影响可以忽略。对图3-1所示的系统，若粘性阻尼力为0，则运动方程式(3-1)简化为 （3-18）齐次方程的通解为 （3-19）式中，C1和C2是任意常数。假设无阻尼系统强迫振动方程式（3-18）的特解为 式中X是振幅。（3-20）第15页，共32页，编辑于2022年，星期二将式（3-20）代入（3-18）可得 （3-21）对式（3-21）无量纲化，可得系统的幅频特性为 （3-22）应用初始条件 得到系统的总响应为 （3-23）第16页，共32页，编辑于2022年，星期二 图3-5中

12、给出了 随频率比r的变化曲线图。从图3-5中可见：(1)0rl时，式(3-22)的分母为负值；此时系统的强迫响应与外力反相，即响应和激励有 的相角差，此外，当r时，X0，系统的响应趋近于0。第17页，共32页，编辑于2022年，星期二(3)r=1时，由图3-5可知此时系统的强迫响应趋近于无穷大，此时系统发生共振。为求此条件下的响应，将式(3-23)重新整理为 (3-24)当 时，最后一项为0/0型不定式，由洛必达法则求得式(3-24)的响应为 (3-25)可见，共振时系统的响应将随着时间线性增大。许多机器在正常运转速度时，其激励频率通常远远大于固有频率，因此在开车和停车过程中都要穿越共振频率，

13、由于共振时幅值的增大需要一定时间，只要加速或减速进行得比较快，一般可以顺利通过共振，而不致发生过大的幅值。第18页，共32页，编辑于2022年，星期二 例3-2 证明在小阻尼的情况下，阻尼比可以表示为 式中，分别是半功率点对应的频率。解：由半功率点的定义可知 在半功率点的频率比r满足第19页，共32页，编辑于2022年，星期二 因此可求得对于小阻尼情况两式相减可得因此可以通过测量半功率带宽 估算阻尼比 。并且可见：阻尼越小，半功率带宽越小，共振峰越尖。第20页，共32页，编辑于2022年，星期二3.2 3.2 频率响应函数 频率响应函数是以频率为自变量的函数，它描述了系统的响应与输入在不同频率

14、时的对应关系，包含幅值信息和相位信息，一般以复数形式表示。对于单自由度有阻尼系统，其频率响应函数 为 （3-26）式中 （3-27）频响函数描述了振动系统的特性，它与振动系统的运动微分方程以及传递函数是等价的。若已经测得系统的频率响应函数，则其响应可由频率响应函数和输入得到。频率响应函数为系统的位移输出与力输入之比，闲此也被称为动柔度。系统速度响应与力输入之比被称为速度导纳，系统加速度响应与力输入之比被称为加速度导纳。第21页，共32页，编辑于2022年，星期二3.3 3.3 机械阻抗的基本概念 机械阻抗是频率响应函数的倒数。以简谐激励为例，机械阻抗即为激励力与其所引起的稳态响应之比。对于单自

15、由度有阻尼系统，其机械阻抗为 (3-28)式中，(3-28)由以上定义，频率响应函数和机械阻抗都是以频率为自变量的复函数，都是频域函数，而不是时域函数。上述定义是广义的机械阻抗概念，确切地说，机械阻抗指的是力输入与系统的速度响应之比，是速度导纳的倒数。系统的力输入与位移响应之比被称为动刚度。力输入与系统的加速度响应之比，被称为视在质量。三种基本元件的阻抗和导纳如表31所示。第22页，共32页，编辑于2022年，星期二表3-1 三种基本元器件的机械阻抗阻抗频率响应函数动刚度阻抗视在质量动柔度速度导纳加速度导纳质量-mm弹簧k阻尼器 icc互换规律i11第23页，共32页，编辑于2022年，星期二

16、3.4 3.4 结构阻尼和库仑阻尼 前几节分析所采用的阻尼为粘性阻尼，阻尼力和振动速度成正比，对应的系统运动微分方程是线性的。实际的阻尼形式种类较多，常见的还有结构阻尼（滞后阻尼）和库仑阻尼。结构阻尼由材料分子的内摩擦耗能引起。考虑结构阻尼的振动系统如图3-6所示，在简谐力 作用下，其运动微分方程为 (3-29)式中，表示阻尼力；为材料的损耗因子。在简谐力激励作用下 ，则有 (3-30)被称为复刚度。第24页，共32页，编辑于2022年，星期二橡胶材料即具有这种阻尼形式，其损耗因子通常在0.10.4范围内，随环境温度、硫化工艺和填充材料不同而变化。计算式(3-30)的稳态响应，其振幅为 (3-

17、30)式中，表示静变形。与粘性阻尼的稳态响应振幅比较可知，在共振频率即r=1 时，有 。虽然在其他频率这一关系并不成立，但考虑到阻尼主要在共振区附近起作用，故在时域分析计算中可以利用 将结构阻尼转化为粘性阻尼处理。第25页，共32页，编辑于2022年，星期二具有库仑阻尼的单自由度系统如图3-7所示，在受到简谐激励力 的作用下，其运动微分方程为 (3-32)式中，是库仑摩擦力；sgn是符号函数；为动摩擦系数；N为正压力。该系统只有在弹簧的恢复力大于摩擦力的情况下才能够发生运动。由第2章的分析可知，自由振动时每经过半个振动周期振幅衰减 ，因此弹簧的恢复力也将逐渐减小。当弹簧的恢复力与摩擦力相差无几

18、时，振动呈现粘滞状态。第26页，共32页，编辑于2022年，星期二3.5 3.5 等效阻尼对于各种不同的阻尼类型，稳态振动时每个振动循环的力位移曲线将形成一个封闭圈，这个封闭圈称为滞回曲线。对于粘性阻尼来说，滞回曲线呈椭圆，其面积正比于每一循环阻尼消耗的能量：式中，是阻尼力。对粘性阻尼系统，=。稳态振动的位移和速度为 阻尼力每个循环消耗的能量为 可见，粘性阻尼耗能E随频率而变。第27页，共32页，编辑于2022年，星期二 为了简化分析计算，利用等效粘性阻尼的概念可以将不同的阻尼当作粘性阻尼处理。阻尼等效的原则是，在一个振动周期中不同阻尼所消耗的能量与粘性阻尼在一个周期中所消耗的能量相等。对于结

19、构阻尼，其在一个循环内消耗的能量可以表示为 （3-35）可见，结构阻尼每个循环的能量消耗和频率无关。其等效粘性阻尼系数为 （3-36）对于库仑阻尼材料，若振动的幅值用 表示，则干摩擦力在1/4个循环中的能量消耗为 ，因此在一个完整循环中因干摩擦导致的能量消耗为 （3-37）其等效阻尼系数为 （3-38）第28页，共32页，编辑于2022年，星期二 例3-3 当振动物体在流体介质中高速运动时，所遇到的阻尼力通常假定为与速度平方成正比，阻尼力表示为 ，式中，a是常数，是阻尼器中的相对速度，正号对应于 0，求解其等效粘性阻尼系数和其稳态响应的值。解：在简谐运动 的一个周期中，所消耗的能量为 令此能量

20、等于等效粘性阻尼在一个周期中损耗的能量，则其等效粘性阻尼系数为 =可见 不是常量，而是随 与 发生变化。由式(3-13)可知其稳态响应的幅值为式中，因此在发生共振时，r=1，其共振幅值为第29页，共32页，编辑于2022年，星期二3.6 3.6 旋转失衡电机、水泵与风机等旋转机器是周期简谐激励的主要来源之一，因为转子不可能100%平衡。设转子的不平衡度可以用偏心距e与不偏心质量m的乘积me来表示。机器的模型如图3-8所示。机器的总质量为M，机器的基座一般具有弹性k和阻尼 c。当转子以角速度 旋转时，离心力 将使机器发生振动，现假定机器只限于垂直方向上下振动，则可简化为单自由度系统，在垂直方向的

21、激振力为第30页，共32页，编辑于2022年，星期二 旋转机器在不平衡质量作用下在垂直方向的运动微分方程为 (3-39)这个方程和式(3-1)形式相同，只是将 代替了 。因此该方程的解也可以表示为 (3-40)式中，对振动的幅值和相位无量纲化，可得 (3-41)对于不同的 值，MX/me随r的变化如图3-9所示，随r的变化如图3-4中所示。第31页，共32页，编辑于2022年，星期二从图3-9可见：(1)所有的曲线开始时均为零幅值，在共振点附近的幅值受阻尼的影响显著，当角速度 非常大时，MX/me近似为1，阻尼的影响可忽略不计。(2)当 时，MX/me存在最大值。由 可以求得振幅最大时的频率比和放大率 (3-42)(3-43)(3)当 时，MX/me没有最大值，其值由零(r=0)缓慢地趋于1（r）。第32页，共32页，编辑于2022年，星期二