第十四章统计热力学基础精选文档.ppt
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1、第十四章统计热力学基础本讲稿第一页,共七十四页经典统计方法经典统计方法M-B 统计统计量子统计量子统计F-D 统计统计 B-E 统计统计本讲稿第二页,共七十四页14-1 基本概念基本概念(一一)概率概率福利彩票(福利彩票(35 选选 7)一等奖一等奖选对选对 7 个个 二等奖二等奖选对选对 6 个个 问:选中一、二等奖的概率问:选中一、二等奖的概率?(希望有多大(希望有多大?)?)本讲稿第三页,共七十四页35 选选 7 的可能性的可能性35 34 33 32 31 30 29/(7 6 5 4 3 2 1)=6724520 一等奖一等奖选对选对 次数次数 1概率概率=1.49 10-7 二等奖
2、二等奖选对选对 次数次数 7 (35-6-1)=196概率概率=1.49 10 7 196=2.9 10 5 本讲稿第四页,共七十四页四个分子四个分子(可分辨可分辨)在两个等容器中的分布情况在两个等容器中的分布情况(二二)微观态和宏观态微观态和宏观态本讲稿第五页,共七十四页本讲稿第六页,共七十四页q 每一个具体分布每一个具体分布 微观态微观态q 每一种分布(宏观可区分)每一种分布(宏观可区分)宏观态宏观态q 每一种宏观态内微观态数目每一种宏观态内微观态数目 热力学概率热力学概率 W(1)宏观态概率宏观态概率 P i微观态概率微观态概率 P微微 P i=P微微W i=上例上例 =24=16;W=
3、1,4,6,4,1某个宏观态含微观态数目某个宏观态含微观态数目总的微观态数目(总的微观态数目()本讲稿第七页,共七十四页N 分子在两个等容器中的分布情况分子在两个等容器中的分布情况 W i=C =2 N(三三)热力学概率和熵热力学概率和熵n iN-n in i Nn!(N-n)!N!本讲稿第八页,共七十四页N=10q最可几分布最可几分布 W(5,5)热力学概率最大热力学概率最大 体系 不平衡 平衡 热力学概率小 大 系统熵小 大q热力学概率热力学概率 W 熵熵 S 存在关系存在关系本讲稿第九页,共七十四页N 很大时,很大时,W(均匀分布均匀分布)与与 十分接近十分接近W*=Stirling 公
4、式公式,N!=NN e-N(N 很大)很大)W*=2N=ln W 与与 ln 更接近更接近(N/2)!(N/2)!N!N!(N/2)!2NN e-N(N/2)N/2 e-N/2 2本讲稿第十页,共七十四页热力学概率与熵的关系热力学概率与熵的关系 S=f()两个独立体系两个独立体系 S1=f(1)S2=f(2)体系合并体系合并 S=S1+S2=f(1)+f(2)=1 2 f()=f(1 2)=f(1)+f(2)S ln S=kB ln kB Boltzmann常数常数S(U V N)(U V N)本讲稿第十一页,共七十四页q独立独立 没有能量交换没有能量交换q等同等同 同一种气体同一种气体q可辨
5、可辨 晶体(位置不同)晶体(位置不同)q不可辨不可辨 气体(自由运动)气体(自由运动)v理想晶体处于独立等同可辨粒子理想晶体处于独立等同可辨粒子v理想气体处于独立等同不可辨粒子理想气体处于独立等同不可辨粒子(四四)独立等同可辨和不可辨粒子独立等同可辨和不可辨粒子本讲稿第十二页,共七十四页总能量为总能量为 3h 的三个谐振子的分布方式的三个谐振子的分布方式P1=1/10,P2=3/10,P3=6/10本讲稿第十三页,共七十四页总能量为总能量为 5h 的五个谐振子的分布方式的五个谐振子的分布方式本讲稿第十四页,共七十四页粒子数粒子数 N,内能,内能 U,如何计算,如何计算 W?Wi=ni!N!n1
6、!n2!ni!N!(N+U-1)!(N-1)!U!本讲稿第十五页,共七十四页q微观粒子状态(量子态)微观粒子状态(量子态)量子数量子数q量子数不同量子数不同 能量相同能量相同(可能)(可能)q能级能级 几个量子态几个量子态v属于相同能级的量子态数目叫简并度属于相同能级的量子态数目叫简并度(五五)量子态和简并度量子态和简并度本讲稿第十六页,共七十四页本小节课后习题本小节课后习题 14-1,2,3,5本讲稿第十七页,共七十四页14-2 麦克斯韦麦克斯韦-玻尔兹曼统计玻尔兹曼统计(一一)M-B 统计法统计法粒子数粒子数 N,体积,体积 V,总能量,总能量 U 的孤立体系的孤立体系能级能级能量能量简并
7、度简并度分布分布x分布分布y1 1g1n1n12 2g2n2n2.i iginini本讲稿第十八页,共七十四页条件:条件:1)粒子可辨、独立、等同(玻尔兹曼粒子)粒子可辨、独立、等同(玻尔兹曼粒子)2)每一个量子态上粒子数不受限制)每一个量子态上粒子数不受限制v 不考虑简并度不考虑简并度Wi=v 考虑简并度考虑简并度Wi=N!ni!N!ni!gi ni本讲稿第十九页,共七十四页v 改变改变ni(i=1,2,3k),求,求 W 最大最大 ln W=0(lnW/n1)n1+(lnW/ni)ni+=0(1)同时满足同时满足 ni=N ni=0(2)ni i=U i ni=0(3)引入引入 和和 (1
8、)(2)(3)(lnW/n1-1)n1+(lnW/n2-2)n2+=0 (lnW/ni-i)ni+=0(二二)M-B 统计规律统计规律本讲稿第二十页,共七十四页v ni(i=1,2,3k)中中 k-2 个独立个独立v 假定假定 n1、n2 不独立,调节不独立,调节 、使满足使满足 lnW/n1-1=0 lnW/n2-2=0v n3 nk 独立,系数为零独立,系数为零 lnW/ni-i=0W=N!(gi ni/ni!)lnW/ni =ln N!+(ni ln gi ln ni!)/ni=N ln N-N+(ni ln gi ni ln ni+ni)/ni=ln gi-ln ni v 满足满足 l
9、n gi-ln ni*-i=0(i=1,2,3k),Wi 最大最大 本讲稿第二十一页,共七十四页v ni*=gi exp(-i)v 利用利用 ni=N 计算计算 N=exp(-)gi exp(-i)=ln(1/N)gi exp(-i)ni*=v q=gi e-i,称为配分函数,称为配分函数 v ni*=(N/q)gi e-i gi e-iN gi e-i本讲稿第二十二页,共七十四页v利用利用 S=kB ln W*计算计算 v W=N!(gi ni/ni!)S=kB ln N!+ln (gi ni/ni!)=kB N ln N N+(ni*ln gi-ni*ln ni*+ni*)=kB N ln
10、 N+(ln gi-ln ni*)ni*=kB N ln N+ni*(+i)=kB N ln N+N+U)=kB N ln N+N ln gi e-i-N ln N+U)=kB N ln gi e-i+U)v 将上式对将上式对 U 求导求导(1/kB)(S/U)V,N=(N ln gi e-i)/(/U)+U(/U)代入代入代入代入本讲稿第二十三页,共七十四页(1/kB)(S/U)V,N=N +U =ni*(-i)+U =v热力学热力学 dU=TdS pdV(S/U)V,N=(1/T)=kB =(1/kBT)gi e-i gi e-i(-i)U U U U本讲稿第二十四页,共七十四页ni*=g
11、i e(-i/kBT)q=gi e(-i/kBT)=e-(i-j)v 若若 g i=g j,i j,则,则 ni*ln N(54.8)1 摩尔粒子摩尔粒子本讲稿第二十六页,共七十四页本小节课后习题本小节课后习题 14-6,8,9本讲稿第二十七页,共七十四页14-3 配分函数及其与热力学函数关系配分函数及其与热力学函数关系(一一)配分函数的物理意义配分函数的物理意义q 粒子在各个能级的分布情况粒子在各个能级的分布情况 ni/nj=(g i/g j)e-(i-j)kBTq 配分函数数值大小表示离子分散程度的大小配分函数数值大小表示离子分散程度的大小如果如果 q=1,说明一种分散状况,说明一种分散状
12、况q 配分函数数值与零能级定义有关配分函数数值与零能级定义有关q=gi e-i/kBT=e-o/kBT(g0+g1 e-i/kBT+)q=e-o/kBT qo本讲稿第二十八页,共七十四页例:例:N 个一维谐振子的分布个一维谐振子的分布=i=v i h 假定假定 h =kT(E)0 1 2 3 101.000 0.36790.1353 0.04980.0000 ni/N 0.6322 0.23260.0855 0.03150.0000较集中在几个低能级较集中在几个低能级 E kT,更集中,更集中 E n i)满足满足 n i=gi e(-i/kBT)q 粒子配分函数粒子配分函数 q(与可辨相同)
13、(与可辨相同)q 摩尔配分函数摩尔配分函数 Q=q N/N!(可辨(可辨Q=q N)qN ni!gi ni ni!gi ni本讲稿第三十五页,共七十四页不可辨不可辨不可辨不可辨 :q 内能内能U=kT2()N,Vln Q=ln()=ln qN N ln N+N=N ln(qe/N)内能不变内能不变 RT2()N,Vq其他不变其他不变热容热容 Cv、压力、压力 p、焓、焓 HN!qN T lnq T lnQ本讲稿第三十六页,共七十四页q 熵熵 SS=U/T+k ln Q=U/T+R ln(qe/N)q功函数功函数 AA=-kT ln Q=-RT ln(qe/N)q吉布斯函数吉布斯函数 GG=-R
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