流动阻力与水头损失精选文档.ppt

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1、本讲稿第一页，共五十六页第五章 流动阻力与水头损失5-1概述5-2黏性流体的流动型态5-3均匀流基本方程5-4圆管中的层流运动5-5圆管中的紊流运动5-8局部水头损失5-7边界层理论简介本讲稿第二页，共五十六页第五章 流动阻力与水头损失(6学时)一、本章学习要点:流动阻力与水头损失的基本概念黏性流体的流动型态沿程水头损失与切应力的关系圆管中的层流运动圆管中的紊流运动局部水头损失本讲稿第三页，共五十六页5-1概述一、章目解析从力学观点看，本章研究的是流动阻力。产生流动阻力的原因：内因：黏性惯性；外因：外界干扰。从能量观点看，本章研究的是能量损失(水头损失)。二、研究内容内流(如管流、明渠流等)：

2、研究hw的计算(本章重点)外流(如绕流)：研究CD的计算 本讲稿第四页，共五十六页三、流动阻力和水头损失的两种形式hf：沿程水头损失，由沿程阻力引起 hm：局部水头损失，由局部阻力引起总水头损失：本讲稿第五页，共五十六页5-2 黏性流体的流动型态一、雷诺实验 1883年英国物理学家雷诺按图示试验装置对黏性流体进行实验，提出了流体运动存在两种型态：层流和紊流。本讲稿第六页，共五十六页紊流形成过程的分析紊流形成过程的分析选定流层流速分布曲线干扰FFFFFFFFFFFF升力涡体紊流形成条件涡体的产生雷诺数达到一定的数值本讲稿第七页，共五十六页Osborne Reynolds(1842-1916)本讲

3、稿第八页，共五十六页Osborne Reynolds(1842-1916)United Kingdom 本讲稿第九页，共五十六页本讲稿第十页，共五十六页 雷诺在观察现象的同时，测量 ，绘制 的关系曲线。层流：紊流：本讲稿第十一页，共五十六页二、流态判别1.试验发现本讲稿第十二页，共五十六页2.2.判别标准判别标准圆管：取本讲稿第十三页，共五十六页非圆管：定义水力半径 为特征长度。相对于圆管有故取本讲稿第十四页，共五十六页5-3均匀流基本方程一、均匀流基本方程1.对如图所示恒定均匀有压管流，建立1、2两断面的伯努利方程，得流体用于克服阻力所消耗的能量全部由势能提供。本讲稿第十六页，共五十六页本讲

4、稿第十七页，共五十六页2.在s方向列动量方程，得：式中：本讲稿第十八页，共五十六页3.联立可得均匀流基本方程上式对层流、紊流均适用。上式对层流、紊流均适用。二、过流断面上切应力的分布仿上述推导，可得任意r处的切应力：考虑到，有故（线性分布）本讲稿第十九页，共五十六页三、沿程水头损失hf的通用公式由均匀流基本方程 计算 ，需先求出 。因据定理：故本讲稿第二十页，共五十六页式中，为沿程阻力系数。代入 可得沿程水头损失 的通用公式达西公式：令本讲稿第二十一页，共五十六页5-4 圆管中的层流运动一、过流断面上的流速分布据rur0本讲稿第二十二页，共五十六页积分，代入边界条件后得：旋转抛物面分布本讲稿第

5、二十三页，共五十六页最大流速：流量：本讲稿第二十四页，共五十六页二、断面平均流速本讲稿第二十五页，共五十六页三、沿程水头损失由和得：本讲稿第二十六页，共五十六页与hf的通用公式比较，可得圆管层流时沿程阻力系数：四、动能、动量修正系数本讲稿第二十七页，共五十六页5-5 圆管中的紊流运动一、紊流的特征主要特征：流体质点相互掺混，作无定向、无规则的运动，运动要素在时间和空间都具有随机性质的脉动，如图所示。本讲稿第二十八页，共五十六页时间平均紊流：恒定紊流与非恒定紊流的含义。紊流的脉动性使过流断面上的流速分布比层流的 更均匀，但能量损失比层流更大。严格来讲，紊流总是非恒定的。紊流瞬时运动要素可表示如下

6、：上述公式表明紊流运动可看做为一个时间平均流动和一个脉上述公式表明紊流运动可看做为一个时间平均流动和一个脉动流动的叠加。动流动的叠加。本讲稿第二十九页，共五十六页二、紊流切应力紊流切应力包括黏性切应力1和紊流附加切应力2两部分，即其中：这里 称为混合长度，可用经验公式或 计算。本讲稿第三十页，共五十六页三、黏性底层水力光滑、水力粗糙的含义。黏性底层 一般只有十分之几个毫米，但对流动阻力的影响较大。本讲稿第三十一页，共五十六页本讲稿第三十二页，共五十六页四、过流断面上的流速分布黏性底层区 紊流核心区水力粗糙区水力光滑区本讲稿第三十三页，共五十六页五、沿程阻力系数的变化规律及影响因素1.1.尼古拉

7、兹实验简介尼古拉兹实验简介Johann Nikuradse本讲稿第三十四页，共五十六页本讲稿第三十五页，共五十六页层流区（I）：2.实验成果层、紊流过渡（）：紊流光滑区紊流光滑区（）：）：紊流过渡区紊流过渡区（）：）：紊流粗糙区紊流粗糙区（）：）：本讲稿第三十六页，共五十六页六、的计算公式层、紊流过渡区（）：空白层流区（I）：本讲稿第三十七页，共五十六页紊流光滑区（）：紊流过渡区（）：(尼古拉兹光滑管公式)本讲稿第三十八页，共五十六页紊流粗糙区（）：本讲稿第三十九页，共五十六页适合紊流区的公式：而本讲稿第四十页，共五十六页Lewis Moody为便于应用柯列勃洛克公式，莫迪将其制成莫迪图。本讲

8、稿第四十一页，共五十六页 5-7 边界层理论简介一.边界层理论的提出二.边界层的定义边界层紧贴固壁不能忽略黏滞性影响的流动区域。本讲稿第四十二页，共五十六页三.边界层分离的概念边界层的分离当流体流经边壁转变流段时，发生主流脱离边壁伴随旋涡产生的流动现象。本讲稿第四十三页，共五十六页5-8 局部水头损失一、局部水头损失产生的原因边壁急骤变形发生边界层分离，引起能量损失；流动方向变化造成的二次流损失；旋涡区的存在是造成局部水头损失的主要原因。局部水头损失与沿程水头损失一样，也与流态有关，但目前仅限于紊流研究，且基本为实验研究。本讲稿第四十四页，共五十六页二、圆管突然扩大的局部水头损失1、由1-2断

9、面建立伯努利方程，可得（1）本讲稿第四十五页，共五十六页2、在s方向列动量方程式中：引入实验结果（2）本讲稿第四十六页，共五十六页3、联立（1）、（2），并取 ，得（包达公式）本讲稿第四十七页，共五十六页三、局部水头损失通用公式式中：=f(Re,边界情况)，称为局部阻力系数，一般由实验确定。本讲稿第四十八页，共五十六页例：自水池中引出一根具有不同直径的水管。已知d=50mm，D=200mm，l=100m，H=12m，局部阻力系数进=0.5，阀=5.0，沿程阻力系数=0.03，求管中通过的流量。本讲稿第四十九页，共五十六页例:如图所示，水箱中的水通过垂直管道向大气出流，设水箱水深H，管道直径为d

10、，长度l，沿程阻力系数 ，进口局部阻力系数 ，试问在什么条件下，流量Q不随管长l的增加而增加？本讲稿第五十页，共五十六页例密度为的流体在水平等径长直管道中作恒定流动。已知（沿程阻力系数）、d（管径）和v（流速），试推导相距l的两过流断面间压强差p=p1-p2的计算式，并由此导出流动相似的模型率（即相似准则）。【解】在相距的两过流断面间建立恒定总流的伯努利方程 由题意可知，式中 故得两过流断面间的压强差本讲稿第五十一页，共五十六页因模型和原型流动的相似必可用同一物理方程来描述，故有或 写成比尺关系为 本讲稿第五十二页，共五十六页即流动相似的模型率为欧拉准则。从上面分析可知，对于恒定有压管流，欧拉

11、数 因此，当流动处于层流区、层紊流过渡区、紊流光滑区、紊流过渡区时，按几何相似和黏性力相似进行模型实验设计，就可保证压力相似；但当流动处于紊流粗糙区时，流动阻力与雷诺数无关，该流动范围通常称为自模区，流动处于自模区时，则只需按几何相似进行模型实验设计即可。本讲稿第五十三页，共五十六页 本章重点掌握 沿程水头损失的计算沿程水头损失的计算 局部水头损失的计算局部水头损失的计算l黏性流体的流动型态（层流、紊流）及其判别黏性流体的流动型态（层流、紊流）及其判别复习题：复习题：若同一流体流经两根长度相同、但管材不同的等径长直管道，当雷诺数相等时，它们的水头损失在（）是相同的。A、层流区 B、层、紊过渡区

12、 C、紊流光滑区D、紊流过渡区 E、紊流粗糙区若在同一长直等径管道中用不同液体进行实验，当流速相同时，其沿程水头损失在（）是相同的。A、层流区 B、紊流光滑管区 C、紊流过度区 D、紊流粗糙管区本讲稿第五十四页，共五十六页 如图A、B二种截面管道，已知二管长度相同，通过流量相同，沿程水头损失系数相同，则二管道的沿程水头损失 。D.尚不能确定大小流速由v1变为v2的突然扩大管如图示，若中间加一中等直径的管段，使形成两次突然扩大，则当两次扩大的总局部水头损失最小时与一次扩大的局部水头损失之比hm2/hm1为（）A.1:2 B.1:4 C.2:1 D.4:1 本讲稿第五十五页，共五十六页已知管内水流流动处于紊流粗糙管区，此时，若增大流量，则管路沿程损失hf与沿程损失系数的相应变化为()A、hf与都增大B、hf与都减小C、不变，hf增大D、减小，hf变在管长l、管径d一定的水平放置的长直工业管道流动中，其欧拉数 随流量Q的变化规律为（）。A、层流区，欧拉数Eu数随流量Q的增加而减小B、层、紊过渡区，欧拉数Eu数随流量Q的增加而增加C、紊流光滑区，欧拉数Eu随流量Q的增加而减小D、紊流过渡区，欧拉数Eu随流量Q的增加而减小E、紊流粗糙区，欧拉数Eu与流量Q无关本讲稿第五十六页，共五十六页