原子物理学第八章幻灯片.ppt

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1、原子物理学第八章第1页，共36页，编辑于2022年，星期五一、一、X X射线的发现射线的发现在在18951895年以前，由阴极射线管产生的年以前，由阴极射线管产生的X X射线在实验里已经存在了射线在实验里已经存在了3030多年，在多年，在X X射线发现前，不断有人抱怨，放在阴极射线管附近的照相底片模射线发现前，不断有人抱怨，放在阴极射线管附近的照相底片模糊或感光。如糊或感光。如18791879年的克鲁克斯，年的克鲁克斯，18901890年的古德斯比德等人，但发现年的古德斯比德等人，但发现 X X 射线的却是伦琴。射线的却是伦琴。伦琴，伦琴，18451845年出生于德国的一个商人家庭，年出生于德

2、国的一个商人家庭，18691869年在苏黎世大学获博年在苏黎世大学获博士学位。士学位。18951895年年1111月月8 8日傍晚，伦琴在研究阴极射线管中气体放电实验时，日傍晚，伦琴在研究阴极射线管中气体放电实验时，为了避免杂光对实验的影响，他用黑纸板将管子包起来，却发现距阴极为了避免杂光对实验的影响，他用黑纸板将管子包起来，却发现距阴极管一段距离外的一块涂有铂氰酸钡管一段距离外的一块涂有铂氰酸钡 结晶物质的屏幕发出了荧结晶物质的屏幕发出了荧光，伦琴马上意识到光，伦琴马上意识到,这可能是一种前所未有的新射线，经检查发现这可能是一种前所未有的新射线，经检查发现,射线来自阴极射线管管壁。射线来自阴

3、极射线管管壁。8.1 X射线的产生及其波长强度的测量射线的产生及其波长强度的测量第2页，共36页，编辑于2022年，星期五 令人惊奇的是，当用木头等不透明物质挡住这种射线令人惊奇的是，当用木头等不透明物质挡住这种射线时，荧光屏仍然发光，而且这种射线能使黑纸包住的照相时，荧光屏仍然发光，而且这种射线能使黑纸包住的照相底片感光，不被电磁场偏转。经过一个多月的研究，他未底片感光，不被电磁场偏转。经过一个多月的研究，他未能搞清这种射线的本质，因此赋予它一个神秘的名字能搞清这种射线的本质，因此赋予它一个神秘的名字-X射射线。线。1895年年12月月28日，伦琴向德国物理学医学会递交了日，伦琴向德国物理学

4、医学会递交了第一篇关于第一篇关于X射线的论文，射线的论文，论新的射线论新的射线，并公布了他夫，并公布了他夫人的人的X射线手骨照片。射线手骨照片。伦琴的发现引起了极大的轰动，以致于在全世界伦琴的发现引起了极大的轰动，以致于在全世界范围内掀起了范围内掀起了X射线研究热，射线研究热，1896年关于年关于X射线的研究论射线的研究论文高达文高达1000多篇。对多篇。对X射线的公布，促使法国物理学家贝射线的公布，促使法国物理学家贝克勒尔也投入到这一研究领域之中，为了弄清克勒尔也投入到这一研究领域之中，为了弄清X射线产生射线产生的机制。他想，如果把荧光物质放在强光下照时，是否在的机制。他想，如果把荧光物质放

5、在强光下照时，是否在发荧光的同时，也能放出发荧光的同时，也能放出X射线呢？射线呢？第3页，共36页，编辑于2022年，星期五于是他把一块荧光物质（铀的化合物于是他把一块荧光物质（铀的化合物-钾铀酰硫酸盐晶体）放在用黑钾铀酰硫酸盐晶体）放在用黑纸包住的照相底片上，然后放在太阳下晒，结果在底片上果然发现了纸包住的照相底片上，然后放在太阳下晒，结果在底片上果然发现了与荧光物质形状相同的与荧光物质形状相同的“像像”。一次偶然的机会使他发现，未经太。一次偶然的机会使他发现，未经太阳曝晒的底片冲出来后，出现了很深的感光黑影，这使他非常吃阳曝晒的底片冲出来后，出现了很深的感光黑影，这使他非常吃惊。是什么使底

6、片感光呢？跟荧光物质是否有关呢？他进一步用惊。是什么使底片感光呢？跟荧光物质是否有关呢？他进一步用不发荧光的铀化合物进行实验，同样使底片感光；可见铀化合物不发荧光的铀化合物进行实验，同样使底片感光；可见铀化合物能发出一种肉眼看不见的射线，与荧光无关。能发出一种肉眼看不见的射线，与荧光无关。1896年年3月月2日，他向法国科学院报告了这一惊人的发现，从此日，他向法国科学院报告了这一惊人的发现，从此打开了一个新的研究领域。打开了一个新的研究领域。放射线的发现看似偶然，但正如杨振宁放射线的发现看似偶然，但正如杨振宁先生在评价这一故事时所说的那样，先生在评价这一故事时所说的那样，“科学家的科学家的灵感

7、灵感对科学家对科学家的发现的发现非常重要非常重要；这种灵感必源于他的丰富的实践和经验。；这种灵感必源于他的丰富的实践和经验。”第4页，共36页，编辑于2022年，星期五第5页，共36页，编辑于2022年，星期五第6页，共36页，编辑于2022年，星期五使荧光屏发出荧光；使荧光屏发出荧光；二二 X射线的产生射线的产生发现发现：1895年德国大学教授伦琴在做气体放电实年德国大学教授伦琴在做气体放电实 验验时首先发现的。时首先发现的。性质：穿透性很强；性质：穿透性很强；对动植物组织有刺激作用。对动植物组织有刺激作用。本质：本质：X射线具有光所具有的一切性质：反射，折射，偏振等，所以射线具有光所具有的

8、一切性质：反射，折射，偏振等，所以X射线从本射线从本质上来说是波长极短的电磁波。质上来说是波长极短的电磁波。0.1nm：软：软X射射线线使气体电离；使气体电离；使照相底片爆光；使照相底片爆光；X射线的产生射线的产生:X射线由射线由X射线管产生。射线管产生。第7页，共36页，编辑于2022年，星期五阴极电子真空管X射线图图5.6 X 射线管示意图射线管示意图第8页，共36页，编辑于2022年，星期五三、三、X射线波长和强度的测定射线波长和强度的测定1、原理、原理：利用利用X射线在晶体的衍射可以测定它的波长，晶体射线在晶体的衍射可以测定它的波长，晶体作为立体光栅，一束作为立体光栅，一束X射线射入晶

9、体，发生衍射时，射线射入晶体，发生衍射时，从任何一晶面上，那些出射方向对平面的倾角与入从任何一晶面上，那些出射方向对平面的倾角与入射线的倾角相等的射线的倾角相等的X射线，满足布拉格公式射线，满足布拉格公式:n=2dsin n=1、2、.出射线就会加强。如图出射线就会加强。如图5.7第9页，共36页，编辑于2022年，星期五层dAB图图5.7 布拉格公式推导布拉格公式推导第10页，共36页，编辑于2022年，星期五2、测量方法、测量方法测量波长：测量波长：OA/r=2 =OA/2 r 已知晶格常数d，测出 值及其对应的n值，代入布拉格公式，求出。（测量d的方法见教材）测定强度：测定强度：由谱线的

10、深浅程度可以测出相对强度。S1S2AA1CP 图图5.8 O第11页，共36页，编辑于2022年，星期五 每每个个亮亮点点为为劳劳厄厄斑斑点点,对对应应于于一一组组晶晶面面.斑斑点点的的位位置置反反映映了了对对应应晶晶面面的的方方向向.由由这这样样一一张张照照片片就就可可以以推推断断晶晶体体的的结结构构(连续谱的连续谱的X射线射线)第12页，共36页，编辑于2022年，星期五3 3晶体粉末法晶体粉末法(单波长的射线单波长的射线)每一同心园对应一组晶面每一同心园对应一组晶面,不同的园环代表不不同的园环代表不同的晶面阵同的晶面阵,环的强弱反映了晶面上原子的密度大环的强弱反映了晶面上原子的密度大小小

11、第13页，共36页，编辑于2022年，星期五4(1)X射线的衍射是研究晶体结构有效方法射线的衍射是研究晶体结构有效方法 晶体衍射图就可以确定晶体内部的原子（或分子）间的距离和排列-1915年布拉格父子因此获诺贝尔物理奖(2)X(2)X射线分析可用来研究高分子的结构射线分析可用来研究高分子的结构 (a)Eu(DBM)3PhenPMMA的广角X射线衍射图 (b)Eu(DBM)3Phen的X射线衍射图第14页，共36页，编辑于2022年，星期五 实验表明，实验表明，X射线谱由两部分构成，一部分波长连续变化，称为连续射线谱由两部分构成，一部分波长连续变化，称为连续谱，它的最小波长只与外加电压有关；另一

12、部分波长是分立的，与靶材料谱，它的最小波长只与外加电压有关；另一部分波长是分立的，与靶材料有关，成为某种材料的标识，所以称为标识谱，又叫特征谱，它迭加在连有关，成为某种材料的标识，所以称为标识谱，又叫特征谱，它迭加在连续谱上形成续谱上形成X射线的发射谱。下面对这两部分谱线的特点和产生机射线的发射谱。下面对这两部分谱线的特点和产生机制进行详细分析。制进行详细分析。8.2 X射线的发射谱射线的发射谱连续谱：钨靶，不同的电压连续谱：钨靶，不同的电压 标标识识谱谱：钨钨靶靶和和钼钼靶靶，相相同同的的电电压压第15页，共36页，编辑于2022年，星期五一、连续谱一、连续谱轫致辐射（杀车辐射）轫致辐射（杀

13、车辐射）1 1、连续谱的特征、连续谱的特征在上述产生在上述产生X X射线的装置中，电子打到阳极材料后，有波长连续变化射线的装置中，电子打到阳极材料后，有波长连续变化的光辐射产生，下面分两点研究辐射的特性。的光辐射产生，下面分两点研究辐射的特性。1 1）连续谱与管压的关系（靶不变）连续谱与管压的关系（靶不变）前图表示以钨作阳极材料加不同电压时，以前图表示以钨作阳极材料加不同电压时，以为横轴，辐射强度为纵为横轴，辐射强度为纵轴；在不同管压下得到的波长轴；在不同管压下得到的波长强度分布曲线。由图可见，当阳极强度分布曲线。由图可见，当阳极材料不变时，材料不变时，minmin和和max max 随管压随

14、管压V V的升高都向短波方向移动。的升高都向短波方向移动。2 2）连续谱与阳极材料的关系（电压不变）连续谱与阳极材料的关系（电压不变）前图表示管压为前图表示管压为35KV35KV时，用钼和钨作靶材料时的时，用钼和钨作靶材料时的I I曲线。由图可曲线。由图可见见 minmin与靶无关。是由管压与靶无关。是由管压V V决定的。决定的。第16页，共36页，编辑于2022年，星期五电子离子光子图图 轫致辐射轫致辐射第17页，共36页，编辑于2022年，星期五2 2、连续谱产生的微观机制、连续谱产生的微观机制通过上面对连续谱特征的分析，我们很容易想到，连续谱不应该通过上面对连续谱特征的分析，我们很容易想

15、到，连续谱不应该是原子光谱，而应该是电子在靶上减速而产生的。可以想象到，被是原子光谱，而应该是电子在靶上减速而产生的。可以想象到，被高压加速后的电子进入靶内，可以到达不同的深度，其速率从高压加速后的电子进入靶内，可以到达不同的深度，其速率从 骤骤减为减为0 0，有很大的加速度，而伴随着带电粒子的加速运动，必然有电，有很大的加速度，而伴随着带电粒子的加速运动，必然有电磁辐射产生，这便是产生磁辐射产生，这便是产生X X射线连续谱的原因，用光子的概念可以对连续射线连续谱的原因，用光子的概念可以对连续谱的产生给出定量的分析。谱的产生给出定量的分析。设电子入射速度设电子入射速度 ，在靶上减速而损失的能量

16、为，在靶上减速而损失的能量为 ；减速；减速过程中的能量差为过程中的能量差为 ，则，则根据上面的分析，根据上面的分析，将以光子的形式向外辐射；由于将以光子的形式向外辐射；由于 是连续变是连续变化的，而化的，而 是一定的，所以是一定的，所以 连续变化连续变化.第18页，共36页，编辑于2022年，星期五v是连续的，作为极限情况，是连续的，作为极限情况，则，则从而得从而得 上式表明，电子在电压上式表明，电子在电压V下加速而获得能量并全部转化为辐射时下加速而获得能量并全部转化为辐射时，由此得，由此得需要指出的是，解释光电效应的需要指出的是，解释光电效应的Einstein方程是：方程是：当金属的逸出功能

17、很小时，近似的有：当金属的逸出功能很小时，近似的有：这与上式在形式上是完全相同的。因此，这与上式在形式上是完全相同的。因此，X射线连续谱可称射线连续谱可称为光电效应的逆效应。为光电效应的逆效应。第19页，共36页，编辑于2022年，星期五二、标识谱二、标识谱线状谱（内壳层电子的跃迁）线状谱（内壳层电子的跃迁）1、线状谱的特征、线状谱的特征a、不同元素线状谱的波长是不同的，从而成为我们识别某种、不同元素线状谱的波长是不同的，从而成为我们识别某种元素的标准，犹如人的指纹，故得名为标识谱，但是他们的线元素的标准，犹如人的指纹，故得名为标识谱，但是他们的线系结构是相似的，都分为系结构是相似的，都分为K

18、,L,M,等线系；且谱线具有精细等线系；且谱线具有精细结构，结构，K系分为系分为 b b、改变靶物质时，随、改变靶物质时，随Z Z的增大，同一线系的线状谱波长向短波方的增大，同一线系的线状谱波长向短波方向移动，但没有周期性变化；向移动，但没有周期性变化；c c、某元素的标识谱与其化合的状态无关；、某元素的标识谱与其化合的状态无关；d d、对对一定的阳极靶材料，一定的阳极靶材料，产产生生标识谱标识谱的外界的外界电压电压有一个有一个临临界界值值.L系分为系分为等；等；2、产生的根源：是原子内层电子跃迁产生的，它反映了原子内层结产生的根源：是原子内层电子跃迁产生的，它反映了原子内层结构的情况。谱线的

19、波长代表能级的间隔。构的情况。谱线的波长代表能级的间隔。第20页，共36页，编辑于2022年，星期五图图 X射线各线系的产生射线各线系的产生K KK系线M MM系线L L L系线M（n=3）L（n=2）K（n=1）第21页，共36页，编辑于2022年，星期五 3.产生机制产生机制:从阴极发出的电子经高压加速成高速电子打到阳极上从阴极发出的电子经高压加速成高速电子打到阳极上,由于由于电子能量很高电子能量很高,它能深入到原子的内层它能深入到原子的内层,将内壳层电子之一击将内壳层电子之一击出原子之外出原子之外,使原子电离使原子电离,并在内壳层出现一个空穴并在内壳层出现一个空穴,当邻近内当邻近内壳层的

20、电子跃迁到这个空穴时壳层的电子跃迁到这个空穴时,就发射出波长很短的就发射出波长很短的 X 射线，射线，由于内壳层能级分立，所以产生由于内壳层能级分立，所以产生X 射线的线状谱，原子序射线的线状谱，原子序数较大的元素，内壳层能级间隔就越大，发出的数较大的元素，内壳层能级间隔就越大，发出的X 射线射线的光子能量高，波长就短，的光子能量高，波长就短，所以波长依次变化，不具有周所以波长依次变化，不具有周期性。期性。第22页，共36页，编辑于2022年，星期五 一般形式一般形式:四四 莫塞莱定律莫塞莱定律 莫塞莱研究了一系列元素的莫塞莱研究了一系列元素的K线系线系,发现各元素的发现各元素的K线系线系满足

21、下面的规律：满足下面的规律：K 线线:L 线线:作业作业:P248 1、4、5第23页，共36页，编辑于2022年，星期五As 33Se 34Br 35Rb 37Sr 38Nb 41Rh 45图 8.8 几种元素的线系谱，按原子序数的次序上下排列直进射线直进射线第24页，共36页，编辑于2022年，星期五 9080706050403020100X射射线线K线线系系的的莫莫塞塞莱莱图图2110 20 30 40 50 60 70 80 90Z第25页，共36页，编辑于2022年，星期五 8.3 同同X射线有关的原子能级射线有关的原子能级一、一、X射线标识谱的产生（内壳层电子的跃迁）射线标识谱的产

22、生（内壳层电子的跃迁）1、内壳层电子跃迁的前提：、内壳层电子跃迁的前提：必须有空穴必须有空穴2、产生电子、产生电子空穴空穴的方法：的方法：a、用高速电子轰击靶核，与原子发生非弹性碰撞；、用高速电子轰击靶核，与原子发生非弹性碰撞；b、内壳层电子吸收高能光子使内层电子电离。、内壳层电子吸收高能光子使内层电子电离。3、标识谱产生的原因：深能级（内壳层）电子电离形成电子空、标识谱产生的原因：深能级（内壳层）电子电离形成电子空位，内壳层电子自发重新排列，发出光子，产生位，内壳层电子自发重新排列，发出光子，产生X射线标识谱。射线标识谱。二、内壳层中电离态的能级和跃迁二、内壳层中电离态的能级和跃迁1、电离能

23、的高低、电离能的高低 a、基态时，最内壳层电子最稳定，、基态时，最内壳层电子最稳定，n越小，越小，En也越小。也越小。b、内壳层电子电离能：、内壳层电子电离能：n越小，越小，En就越大。就越大。c、内壳层电子电离态能级：、内壳层电子电离态能级：n越小，电离态能级越小，电离态能级En就越大。就越大。第26页，共36页，编辑于2022年，星期五2、电离态对应的原子能级、电离态对应的原子能级(内壳层内壳层)由电子组态互补定则知，满壳层缺少由电子组态互补定则知，满壳层缺少1个电子所形成的原子态等价个电子所形成的原子态等价于单电子组态形成的原子态于单电子组态形成的原子态.3、能级跃迁的选择定则：、能级跃

24、迁的选择定则：L=1L=1，J=0J=0、11 (结合结合P P231231能级图能级图)第27页，共36页，编辑于2022年，星期五 X射线通过物质时，我们将射线通过物质时，我们将X射线称为光子，则根据光子能量射线称为光子，则根据光子能量（hv）的不同，它们与物质的相互作用有以下三种情况：）的不同，它们与物质的相互作用有以下三种情况：a、X射线的光子打在吸收物上，打出电子来，而光子本身消失了，此射线的光子打在吸收物上，打出电子来，而光子本身消失了，此即光电效应。对光子来说，这是真实吸收。即光电效应。对光子来说，这是真实吸收。“光电效应光电效应”的电子可以是自的电子可以是自由电子，也可以是束缚

25、电子。光子能量由电子，也可以是束缚电子。光子能量hv不太大时，发生这种相互作不太大时，发生这种相互作用；用；b、X射线通过物质后，波长和能量发生改变，此称射线通过物质后，波长和能量发生改变，此称compton效应；当效应；当hv增大时，发生增大时，发生compton效应；效应；c、光子能量光子能量hv大于电子静止质量的两倍时大于电子静止质量的两倍时(1.02Mev)，光子在原子核，光子在原子核场附近将转化为一对正、负电子。这被称作电子偶效应；场附近将转化为一对正、负电子。这被称作电子偶效应；以上三种效应不仅与光子的能量有关，还与靶的原子序数有关。以上三种效应不仅与光子的能量有关，还与靶的原子序

26、数有关。第四节：第四节：X射线的吸收射线的吸收第28页，共36页，编辑于2022年，星期五1、强度表达式、强度表达式设一束设一束X射线，射向吸收体前强度是射线，射向吸收体前强度是通过厚度为通过厚度为dx的吸收体后，强度增量为的吸收体后，强度增量为dI，减少量，减少量-dI将正将正比于比于dx和通过和通过dx时的强度时的强度I，若取比例系数为，若取比例系数为，则，则 -dI=I(x)dx两边积分得两边积分得:可见强度可见强度I(x)随厚度随厚度x按指数衰减按指数衰减(朗伯朗伯-比耳定律比耳定律)。IoIx =-dI/（I(x)dx）.(2)衰减系数，单位是衰减系数，单位是cm-1，表示射线经过单

27、位厚度的减弱百分，表示射线经过单位厚度的减弱百分数。数。第29页，共36页，编辑于2022年，星期五2、吸收和散射、吸收和散射 X射线强度减弱包括两个过程：吸收和散射，因此射线强度减弱包括两个过程：吸收和散射，因此是两种过程的联合是两种过程的联合效果，即效果，即（1 1 1 1）衰减常数）衰减常数）衰减常数）衰减常数第30页，共36页，编辑于2022年，星期五3 3、吸收系数与波长、吸收物的原子序数的关系：、吸收系数与波长、吸收物的原子序数的关系：、吸收系数与波长、吸收物的原子序数的关系：、吸收系数与波长、吸收物的原子序数的关系：4 4、X X射线吸收过程的应用：射线吸收过程的应用：射线吸收过

28、程的应用：射线吸收过程的应用：5 5、吸收限与原子能级：、吸收限与原子能级：、吸收限与原子能级：、吸收限与原子能级：P231P231图图图图.第31页，共36页，编辑于2022年，星期五从从微微观观上上看看,吸吸收收是是原原子子的的过过程程,用用单单位位面面积积中中的的原原子子数数和和单单位位厚度除各系数可得厚度除各系数可得:作业：作业：作业：作业：p248 5p248 5、6 6第32页，共36页，编辑于2022年，星期五实验结果-除原来谱线外,出现波长变长的另一条线.波长改变的数值与散射角有关,随角度的增加而增强;且随着散射角的增大,新谱线增强,原谱线减弱.8.4 康普顿效应康普顿效应(C

29、ompton)-粒子性粒子性(1927诺贝尔奖诺贝尔奖)第33页，共36页，编辑于2022年，星期五量子力学解释量子力学解释:按照经典理论，光在介质表面反射后按照经典理论，光在介质表面反射后按照经典理论，光在介质表面反射后按照经典理论，光在介质表面反射后,其频率是不会改变的。其频率是不会改变的。其频率是不会改变的。其频率是不会改变的。然而然而然而然而ComptonCompton在在在在X X射线与物质散射的实验里却发现，被散射的射线与物质散射的实验里却发现，被散射的射线与物质散射的实验里却发现，被散射的射线与物质散射的实验里却发现，被散射的X X射线中，除了与入射射线中，除了与入射射线中，除了

30、与入射射线中，除了与入射X X射线具有相同波长成分外，还有波长增加射线具有相同波长成分外，还有波长增加射线具有相同波长成分外，还有波长增加射线具有相同波长成分外，还有波长增加的部分出现，且这部分的部分出现，且这部分的部分出现，且这部分的部分出现，且这部分X X射线的波长因散射角的不同而异。这被射线的波长因散射角的不同而异。这被射线的波长因散射角的不同而异。这被射线的波长因散射角的不同而异。这被称作称作称作称作Compton Compton 效应。它是经典理论所无法解释的。而量子理论效应。它是经典理论所无法解释的。而量子理论效应。它是经典理论所无法解释的。而量子理论效应。它是经典理论所无法解释的

31、。而量子理论可给予圆满的解释。光子的能量和动量：可给予圆满的解释。光子的能量和动量：可给予圆满的解释。光子的能量和动量：可给予圆满的解释。光子的能量和动量：按照按照按照按照EinsteinEinstein的光子理论，光子的能量为的光子理论，光子的能量为的光子理论，光子的能量为的光子理论，光子的能量为:按相对论的能量关系按相对论的能量关系按相对论的能量关系按相对论的能量关系:对于光子对于光子对于光子对于光子 ，所以光子动量，所以光子动量，所以光子动量，所以光子动量 第34页，共36页，编辑于2022年，星期五定量推导定量推导:X射线的光子同电子碰撞的射线的光子同电子碰撞的结果结果.康普顿散射公式

32、康普顿散射公式-康普顿散射中射线波长的改变与原波长无关康普顿散射中射线波长的改变与原波长无关,只只与散射角有关。与散射角有关。入射光子入射光子入射光子入射光子初动量初动量初动量初动量碰后电子动量碰后电子动量碰后电子动量碰后电子动量碰后光子动量碰后光子动量碰后光子动量碰后光子动量Compton解释是否正确，就要看它的结论是否与实验吻合。下面我们将对此进行讨论 经整理后经整理后经整理后经整理后第35页，共36页，编辑于2022年，星期五Compton效应的讨论：效应的讨论：在上式中，令在上式中，令 ，得得称为称为Compton波长。波长。由由 的表达式可见的表达式可见与与无关，不论无关，不论多少，多少，对实际测量来说，有意义的测量是对实际测量来说，有意义的测量是在给定方向测量，在给定方向测量，一定，一定，一定，所以一定，所以越小，越小，才越大；所以只对波长较短的才越大；所以只对波长较短的的的X射线，射线，才大到足以被观察的程度。而对可见光，才大到足以被观察的程度。而对可见光，很大很大，很小，所以通常情况下，观察不到这种波长的改变，经典理很小，所以通常情况下，观察不到这种波长的改变，经典理论与实验符合的很好。论与实验符合的很好。是一定的；是一定的；第36页，共36页，编辑于2022年，星期五