第五章 液相传质步骤动力学精选文档.ppt

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1、第五章液相传质步骤动力学本讲稿第一页，共四十三页*液液相相传传质质步步骤骤是是整整个个电电极极过过程程中中的的一一个个重重要要环环节节，因因为为液液相相中中的的反反应应粒粒子子需需要要通通过过液液相相传传质质向向电电极极表表面面不不断断地地输输送送，而而电电极极反反应应产产物物又又需需要要通通过过液液相相传传质质过过程程离离开开电电极极表表面面，这这样才能保住电极过程连续的进行下去。样才能保住电极过程连续的进行下去。液液相相传传质质动动力力学学，实实际际是是讨讨论论电电极极过过程程中中电电极极表表面面附附近近液液层层中中物物质质浓浓度度变变化化的的速速度度。假假定定电电极极反反应应速速度度很很

2、快快，当当作作一一个个确确定定因因素素对对待待，那那么么这这种种物物质质浓浓度度的的变变化化速速度度就就主主要要取取决决于于液液相相传传质质的的方方式式及及速速度度。因因此此，现现研研究究液液相相传传质质的的几几种种方式。方式。本讲稿第二页，共四十三页*一、液相传质的三种方式一、液相传质的三种方式1.1.电迁移电迁移电解质溶液中的带电粒子（离子）在电元气作用下沿着一定电解质溶液中的带电粒子（离子）在电元气作用下沿着一定的方向移动，这种现象叫做电迁移。的方向移动，这种现象叫做电迁移。电迁移电解质具有导电性且使溶液中物质进行了传输，但其电迁移电解质具有导电性且使溶液中物质进行了传输，但其传输的离子

3、并非均参与电极反应，有些仅起传导电流作用。传输的离子并非均参与电极反应，有些仅起传导电流作用。电迁流量电迁流量5.15.1 液相传质的三种方式液相传质的三种方式电迁移作用使电极表面附近溶液中某种离子浓度发生变化的数量，电迁移作用使电极表面附近溶液中某种离子浓度发生变化的数量，可用电迁流量表示，即在单位时间内，在单位载面上流过的物质的可用电迁流量表示，即在单位时间内，在单位载面上流过的物质的量，故电迁流量量，故电迁流量 J Ji i=c=ci iv vi i=c=ci iu ui iE (5.1)E (5.1)J Ji iii离子的电迁流量离子的电迁流量,mol/cmmol/cm2 2S cS

4、ci iii离子的浓度离子的浓度,mol/cmmol/cm2 2v vi iii离子电迁移速度，离子电迁移速度，cm/s cm/s u ui iii离子的浓度离子的浓度,cmcm2 2/sv/svEE电场强度电场强度 V.cmV.cm阴阳离子运动方向不同，阳离子用阴阳离子运动方向不同，阳离子用“+”号，阴离子用号，阴离子用“-”号号本讲稿第三页，共四十三页*2.2.对流对流指指一一部部分分溶溶液液与与另另一一部部分分溶溶液液之之间间的的相相对对流流动动，也也是是重重要要液液相相传传质质过过程程。可分为自然对流和强制对流。可分为自然对流和强制对流。自自然然对对流流由由于于溶溶液液内内各各部部存存

5、在在温温度度差差或或密密度度差差引引起起的的对对流流强强制制对对流流由外力搅拌溶液引起，可采用多种形式，空气、机械、超声等由外力搅拌溶液引起，可采用多种形式，空气、机械、超声等上上述述作作用用可可使使电电极极表表面面浓浓度度发发生生变变化化，其其变变化化量量用用对对电电流流流流量量表表示示，i i离离子的对流流量为子的对流流量为 J Ji i=v=vX Xc ci i式中：式中：J Ji iii离子的对流流量离子的对流流量,mol/cmmol/cm2 2s sc ci iii离子的浓度离子的浓度,mol/cmmol/cm3 3v vX XII与电极垂直方向上的液体流速，与电极垂直方向上的液体流

6、速，cm/s cm/s 本讲稿第四页，共四十三页*3.3.扩散扩散扩扩散散由由于于溶溶液液中中不不同同区区域域浓浓度度不不同同引引起起该该组组分分自自发发从从高高浓浓度度的的区区域向低浓度区域移动，这种液相传质运动叫做扩散。域向低浓度区域移动，这种液相传质运动叫做扩散。电电极极体体系系由由于于电电化化学学反反应应消消耗耗了了反反应应产产物物使使其其在在溶溶液液中中发发生生扩扩散散，很复杂，可分为很复杂，可分为非稳态扩散非稳态扩散和和稳态扩散稳态扩散。设，阴极反应，反应粒子可溶，反应产物不溶设，阴极反应，反应粒子可溶，反应产物不溶由由于于反反应应消消耗耗反反应应物物，在在垂垂直直电电极极方方向向

7、X X上上，产产生生了了浓浓度度差差，即即浓浓度度梯梯度，在此扩散推动力作用下，溶液本体中的度，在此扩散推动力作用下，溶液本体中的反应粒子开始向电极表面层中扩散。反应粒子开始向电极表面层中扩散。反反应应初初期期，反反应应粒粒子子浓浓度度变变化化不不太太大大,浓浓度度梯梯度度较较小小，扩扩散散较较慢慢，扩扩散散发发生生范范围围主主要要在在离离电电极极较较近近区区域域，随随反反应应进进行行，扩扩散散过过来来的的反反应应粒粒子子的的数数量量远远小小于于电电极极反反应应的的消消耗耗量量，梯梯度度较较大大，扩扩散散范范围围也也增增大大，反反应应粒粒子子的的浓浓度度随随时时间间和和电电极极表表面面距距离离

8、变变化化而而不不断变化。断变化。本讲稿第五页，共四十三页*扩扩散散层层中中各各点点的的反反应应粒粒子子浓浓度度是是时时间间和和距距离离的的函函数数，即即C Ci i=f(x,t)=f(x,t)反反应应浓浓度度随随x x和和t t不不断断变变化化的的扩扩散散过过程程，是是一一种种不不稳稳定定的的扩扩散散传传质质过过程程。这这个个阶阶段段内内的的扩扩散散称称非非稳稳态态扩扩散散或或暂暂态态扩扩散散，反反应应粒粒子子是是x x与与t t的函数。的函数。本讲稿第六页，共四十三页*随着反应进行，扩散补充的反应粒子数与电极反应所消耗的反应粒子数相等，随着反应进行，扩散补充的反应粒子数与电极反应所消耗的反应

9、粒子数相等，则可达到一种动态平衡状态，即扩散速度与电极反应速度相平衡，此时，反则可达到一种动态平衡状态，即扩散速度与电极反应速度相平衡，此时，反应粒子在扩散层中各点的浓度分布不再随时间变化而变化，而仅仅是距离的应粒子在扩散层中各点的浓度分布不再随时间变化而变化，而仅仅是距离的函数，即函数，即C Ci i=f(x)=f(x)、此时，有浓度差的范围即扩散层的厚度不再变化，、此时，有浓度差的范围即扩散层的厚度不再变化，离离子的浓度梯度是一常数，整个过程处于稳定状态，此阶段的扩散过程就子的浓度梯度是一常数，整个过程处于稳定状态，此阶段的扩散过程就称为稳态扩散称为稳态扩散此时，由扩散传质输送到电极表面的

10、反应粒子，恰好补偿了电极反应此时，由扩散传质输送到电极表面的反应粒子，恰好补偿了电极反应所消耗的反应粒子，扩散流量由菲克所消耗的反应粒子，扩散流量由菲克(kick)kick)第一定律确定。第一定律确定。即即 式中式中:J Ji iii离子的电迁流量离子的电迁流量,mol/cmmol/cm2 2S SD Di iii离子的扩散系数，即浓度梯度为离子的扩散系数，即浓度梯度为1 1时的扩散流量，时的扩散流量，离子的浓度梯度离子的浓度梯度mol/cmmol/cm4 4“-”表示扩散传质方向与大的方向相反。表示扩散传质方向与大的方向相反。本讲稿第七页，共四十三页*对扩散传质过程归纳如下对扩散传质过程归纳

11、如下:(1)(1)稳态扩散与非稳态扩散的区别，主要看反应粒子的浓度分布是否为稳态扩散与非稳态扩散的区别，主要看反应粒子的浓度分布是否为时间的函数，即时间的函数，即稳态扩散时稳态扩散时 C Ci i=f(x)=f(x)非稳态扩散时非稳态扩散时 C Ci i=f(x,t)=f(x,t)(2)(2)非稳态扩散时，扩散范围不断扩展，不存在确定的扩散层厚度，只有非稳态扩散时，扩散范围不断扩展，不存在确定的扩散层厚度，只有稳态扩散时，才有确定的扩散范围，即存在不随时间改变的扩散层厚度稳态扩散时，才有确定的扩散范围，即存在不随时间改变的扩散层厚度(3)(3)在稳态扩散中，由于反应物不断消耗，本体中粒子不断向

12、电在稳态扩散中，由于反应物不断消耗，本体中粒子不断向电极表面进行传质扩散，故溶液本体中的反应粒子浓度也在不断下极表面进行传质扩散，故溶液本体中的反应粒子浓度也在不断下降，故严格说，也存在非稳态因素。降，故严格说，也存在非稳态因素。本讲稿第八页，共四十三页*二、液相传质三种方式的相对比较二、液相传质三种方式的相对比较（1 1）传质推动力不同）传质推动力不同电迁移：电场力，存在电位梯度电迁移：电场力，存在电位梯度对流传质：对流传质：自自然然对对流流：或或温温度度差差存存在在，实实质质是是不不同同部部分分溶溶液液存存在在重重力力差。差。强制对流：是搅拌外力，机械、空气搅拌等。强制对流：是搅拌外力，机

13、械、空气搅拌等。扩散传质扩散传质:推动力是存在浓度差。推动力是存在浓度差。（2 2）从传输的物质粒子的情况看）从传输的物质粒子的情况看 电电迁迁移移只只能能传传输输带带电电粒粒子子，扩扩散散和和对对流流既既可可传传输输离离子子，也也可可传传输输分分子子，甚至粒子。甚至粒子。电电迁迁移移和和扩扩散散过过程程粒粒子子间间溶溶质质与与溶溶剂剂存存在在相相对对运运动动，对对流流传传质质过过程程中中，溶溶液液一一部部分分相相对对于于另另一一部部分分作作相相对对运运动动，在在运运动动的的溶溶液液内内部部，溶溶质质与与溶溶剂分子一起运动，二者间无明显相对运动。剂分子一起运动，二者间无明显相对运动。（3 3）

14、从传质作用区域考虑）从传质作用区域考虑把电极表面和附近的液层大划分为双电层区，扩散层区和对流区。把电极表面和附近的液层大划分为双电层区，扩散层区和对流区。本讲稿第九页，共四十三页*本讲稿第十页，共四十三页*上图表示电极表面带负电荷，由电极表面至上图表示电极表面带负电荷，由电极表面至x x1 1处，是双电层区，处，是双电层区，d d为双电层厚为双电层厚度，度，为扩散层厚度，为扩散层厚度，C CO O是溶液本体浓度，是溶液本体浓度，C CO O是电极表面附近液层的浓度，是电极表面附近液层的浓度，c+c+和和c-c-是阳离子和阴离子的浓度，是阳离子和阴离子的浓度，s ss s表示电极表面位置。表示电

15、极表面位置。从电极表面到从电极表面到x x1 1处，距离为处，距离为d d，双电层区。因电极表面所带电荷不同，双电层区。因电极表面所带电荷不同，在此区域，阴、阳离子浓度不同，到达双电层边界。即在在此区域，阴、阳离子浓度不同，到达双电层边界。即在x x1 1处，处，C C+=C=C-，此时离子浓度以此时离子浓度以C Cs s表示，此时，可认为各种离子的浓度分布只受双电层电表示，此时，可认为各种离子的浓度分布只受双电层电场的影响，而不受其它传质过程的影响，故在讨论电极表面附近的液层时，场的影响，而不受其它传质过程的影响，故在讨论电极表面附近的液层时，往往把往往把x x1 1处看作是处看作是x=0

16、x=0点。点。从从x x1 1到到x x2 2的距离的距离 表示扩散层厚度，它表示稳态扩散时的扩散层厚度。此时，表示扩散层厚度，它表示稳态扩散时的扩散层厚度。此时，主要传质方式是电迁移和扩散，厚度一般为主要传质方式是电迁移和扩散，厚度一般为1010-3-31010-2-2cmcm。宏观看，很接近宏观看，很接近电极表面，由流体力学知，此时液体对流速度很小，距离电极表面越电极表面，由流体力学知，此时液体对流速度很小，距离电极表面越近，对流速度越小，故此区域对流传质作用很小。近，对流速度越小，故此区域对流传质作用很小。图图5.25.2中中x x2 2点以外区域称对流区，离电极表面较远，此时，对流作用

17、远大于电迁点以外区域称对流区，离电极表面较远，此时，对流作用远大于电迁移作用，可将后者忽略，只有对流起主导作用。移作用，可将后者忽略，只有对流起主导作用。本讲稿第十一页，共四十三页*当当电电极极上上有有电电流流通通过过时时，三三种种传传质质方方式式可可能能同同时时存存在在，但但在在一一定定区域，一定条件下，只有一至二种传质方式起主要作用。区域，一定条件下，只有一至二种传质方式起主要作用。电电极极反反应应消消耗耗大大量量粒粒子子，要要靠靠传传质质过过程程补补充充，若若电电解解液液含含较较多多电电解解质质，则则可可忽忽略略电电迁迁移移传传质质作作用用，向向电电极极表表面面传传输输反反应应粒粒子子主

18、主要要由由扩扩散散和和对对流流串串联联而而成成。通通常常对对流流传传质质的的速速度度原原大大于于扩扩散散传传质质的的速速度度，故故液液相相传传质质过过程程速速度度主主要要由由扩扩散散传传质质过过程程控控制制，它它可可代代表表整整个个液液相相传传质质过过程程动动力力学学的的特特征征，本本章章讨讨论论扩扩散散传质动力学特征。传质动力学特征。三、液相传质三种方式的相互影响三、液相传质三种方式的相互影响在同一电解液中三种方式互相联系和影响，如反应消耗粒子，扩散在同一电解液中三种方式互相联系和影响，如反应消耗粒子，扩散速度跟不上，本体浓度也降低，靠对流补充。当电解液中没有大量速度跟不上，本体浓度也降低，

19、靠对流补充。当电解液中没有大量电解质存在时，电迁移不可忽略等。电解质存在时，电迁移不可忽略等。本讲稿第十二页，共四十三页*5.5.稳态扩散过程稳态扩散过程一、理想条件下的稳态扩散一、理想条件下的稳态扩散首首先先讨讨论论单单纯纯扩扩散散过过程程的的规规律律，人人为为设设计计一一特特殊殊装装置置，可可排排除除电电迁迁移移过过程程干干扰扰，并并把把扩扩散散区区与与对对流流区区区区分分开开，从从而而得得到到一一单单纯纯扩扩散散过过程程，此此为为理理想想条条件件，叫叫理理想想条条件件下下的的稳稳态态扩扩散散过过程程，装装置置如如图图5.35.3。本讲稿第十三页，共四十三页*1.1.理想稳态扩散的实现理想

20、稳态扩散的实现 Ag Ag+可在银电极上连续沉积还原出来。可在银电极上连续沉积还原出来。KNOKNO3 3可离解出大量可离解出大量K K+离子。离子。K K+在在阴极不发生还原反应，仅在液相传质过程中起作用阴极不发生还原反应，仅在液相传质过程中起作用,AgAg+电迁流量很小，可忽电迁流量很小，可忽略。略。大容器搅拌可产生强烈搅拌作用，电解质强烈对流，使分布均匀，大容器搅拌可产生强烈搅拌作用，电解质强烈对流，使分布均匀，即容器各处即容器各处 相等，但毛细管极小，搅拌对其内部溶液无影响，在毛相等，但毛细管极小，搅拌对其内部溶液无影响，在毛细管中只有扩散传质作用，故可把扩散区和对流区分开，见图细管中

21、只有扩散传质作用，故可把扩散区和对流区分开，见图5.45.4。本讲稿第十四页，共四十三页*AgAg+在在毛毛细细管管阴阴极极端端放放电电，在在通通电电量量不不太太大大时时，可可认认为为大大容容器器中中的的AgAg+离离子子浓浓度度 无无变变化化。通通电电后后，在在阴阴极极上上有有AgAg+离离子子放放电电，电电极极表表面面附附近近AgAg+离离子子浓浓度度降降低低，随随通通电电时时间间延延长长，浓浓度度差差逐逐渐渐向向外外扩扩展展，当当浓浓差差发发展展到到x=lx=l处处，即即毛毛细细管管与与大大容容器器相相接接处处时时，对对流流作作用用使使该该点点AgAg+离离子子浓浓度度始始终终等等于于容

22、容器器中中的的AgAg+离离子子浓浓度度 ，即即AgAg+离离子子可可由由此此向向毛毛细细管管内内扩扩散散，补补充充电电极极反反应应消消耗耗的的银银离离子子，故故当当达达到到稳稳态态扩扩散散时时，AgAg+离子的浓度差被限定在毛细管内了，即扩散层厚度等于离子的浓度差被限定在毛细管内了，即扩散层厚度等于l l。上述分析知，在毛细管内可不考虑电迁移和对流作用，实现了只有单上述分析知，在毛细管内可不考虑电迁移和对流作用，实现了只有单纯扩散作用的传质过程，即理想条件下稳态扩散，此时，毛细管内纯扩散作用的传质过程，即理想条件下稳态扩散，此时，毛细管内AgAg+浓度与浓度与t t无关。与距离无关。与距离x

23、 x是线性关系，即是线性关系，即 是常数，因扩散层厚度等于是常数，因扩散层厚度等于l l。故毛细管中故毛细管中AgAg+离子浓度梯度离子浓度梯度 本讲稿第十五页，共四十三页*2.2.理想稳态扩散的动力学规律理想稳态扩散的动力学规律由上述分析和根据菲克第一定律，由上述分析和根据菲克第一定律，AgAg+离子的理想稳态扩散流量为离子的理想稳态扩散流量为若若扩扩散散为为控控制制步步骤骤，整整个个电电极极反反应应的的速速度度就就由由扩扩散散速速度度来来决决定定，故故可可用用电电流流表表示示扩扩散散速速度度。若若设设还还原原电电流流为为正正值值，则则电电流流方方向向与与x x轴方向即流量的方向相反，于是有

24、轴方向即流量的方向相反，于是有上式扩展成一般式，设电极反应为上式扩展成一般式，设电极反应为O O+ne Rne R则稳态扩散的电流密度为则稳态扩散的电流密度为本讲稿第十六页，共四十三页*在电解池通电前在电解池通电前,通电后，随电流密度通电后，随电流密度j j的增大的增大,下降，如果当下降，如果当 时时,反反应应粒粒子子的的浓浓度度梯梯度度达达最最大大值值，扩扩散散速速度度也也最最大大，此此时时扩扩散散电电流密度为流密度为j jd d称称极极限限扩扩散散电电流流密密度度，此此时时的的浓浓差差极极化化就就称称完完全全浓浓差差极极化化。将将（5.75.7）代入（）代入（5.65.6）中，）中，得得由

25、由（5.95.9）知知，若若jjjjd d,则则 为为不不可可能能，可可进进一一步步证证实实j jd d就就是是理理想想稳稳态态扩扩散散过过程程的的极极限限电电流流，出出现现j jd d时时，扩扩散散速速度度极极大大，电电极极表表面面附附近近放放电电粒粒子子浓浓度度为为零零，扩扩散散过过来来一一个个放放电电粒粒子子，马马上上就就消消耗耗在在电电极极反反应上了，应上了，j jd d是稳态扩散的特征。是稳态扩散的特征。本讲稿第十七页，共四十三页*二、真实条件下的稳态扩散过程二、真实条件下的稳态扩散过程在在此此体体系系下下，严严格格说说是是一一种种对对流流作作用用下下的的稳稳态态扩扩散散过过程程，或

26、或可可称称为为对对流流扩扩散散过过程程，而而非非单单纯纯扩扩散散过过程程，扩扩散散与与对对流流区区互互相相重重叠叠，没没有有明明确确界界限限。因因扩扩散散层层内内部部是是以以扩扩散散作作用用为为主主的的传传质质过过程程，它它们们有有类类似似动动力力学学规规律律。但但又又有有区区别别，理理想想扩扩散散扩扩散散层层有有确确定定厚厚度度，真真实实体体系系只只有有根根据据一一定定理理论论求求出出扩扩散散层层有有效效厚厚度度，然然后后在在此此基基础础上上，借借助助理理想想稳稳态态扩扩散散的的动动力力学学公公式，推导出真实条件下的扩散动力学公式。式，推导出真实条件下的扩散动力学公式。强制对流条件下的稳态扩

27、散强制对流条件下的稳态扩散 对流扩散对流扩散自然对流条件下的稳态扩散自然对流条件下的稳态扩散本讲稿第十八页，共四十三页*1.1.电电极极表表面面附附近近的的液液流流现现象象及及传传质质作作用用 设设有有一一薄薄片片平平面面电电极极，处处于于由由搅搅拌拌作作用用而而产产生生的的强强制制对对流流中中，若若液液流流方方向向与与电电极极表表面面平平行行，并并且且当当流流速速不不太太大大时时，该该液液流流属属于于层层流流，设设冲冲击击点点为为y y0 0点点，液液流流的的切向流速为切向流速为u uo o。在在电电极极表表面面附附近近液液体体的的流流动动受受到到电电极极表表面面的的阻阻滞滞作作用用液液流流

28、速速度度减减小小，且且离离电电极极表表面面越越近近，液液流流速速度度u u就就越越小小，在在电电极极表表面面即即x=0 x=0处处，u=0u=0。而而在在较较远远离离电电极极表表面面的的地地方方，电电极极表表面面阻阻滞滞作作用用消消失失，液液流流速速度度为为u uo o，如图如图5.55.5所示。所示。本讲稿第十九页，共四十三页*从从u=0u=0到到u=uu=u。所所包包含含的的液液流流层层，也也即即靠靠近近电电极极表表面面附附近近的的液液流流层层叫叫做做“边边界界层层”，其其厚厚度度以以 B B表表示示，B B的的大大小小与与电电极极几几何何形形状状和和流流体体动动力力学条件有关，由流体力学

29、理论。可推导出下列近似关系式。学条件有关，由流体力学理论。可推导出下列近似关系式。B B式式中中:u u。液液流流的的切切向向初初速速度度；V V 动动力力粘粘滞滞系系数数，又又称称为为动动力粘度系数；力粘度系数；y y电极表面上某点距冲击点电极表面上某点距冲击点y y0 0的距离的距离式式5.105.10表表示示，电电极极表表面面上上各各点点处处的的 B B厚厚度度不不同同，离离冲冲击击点点越越近近，则则 B B厚度越小，而离冲击点越远，则厚度越小，而离冲击点越远，则 B B厚度越大。见图厚度越大。见图5.65.6。本讲稿第二十页，共四十三页*本讲稿第二十一页，共四十三页*而而扩扩散散传传质

30、质理理论论表表明明，在在紧紧靠靠电电极极表表面面附附近近有有一一很很薄薄的的液液层层中中存存在在着着反反应应粒粒子子浓浓度度梯梯度度。故故存存在在反反应应粒粒子子的的扩扩散散作作用用，把把这这一一薄薄液液层层称称为为“扩扩散散层层”，厚厚度度以以 表表示示。扩扩散散层层与与边边界界层层关关系系见见图图5.75.7。由由图图5.75.7可见，扩散层包含在边界层之内，但应注意，二者概念完全不同。可见，扩散层包含在边界层之内，但应注意，二者概念完全不同。边边界界层层中中有有液液流流流流速速的的速速度度梯梯度度，可可实实现现动动量量传传递递，而而动动量量传传递递大大小小取取决决于于溶溶液液的的动动力力

31、粘粘度度系系数数v v；而而在在扩扩散散层层中中，存存在在着着反反应应粒粒子子的的浓浓度度梯梯度度。此此层层内内可可实实现现物物质质的的传传递递，传传递递量量取取决决于于反反应应粒粒子子扩扩散散系系数数D Di i，通通常常，v v和和D Di i在在数数值值上上差差别别较较大大。在在水水中中，v=10v=10-2-2cmcm2 2/s/s，D Di i=10=10-5-5 cmcm2 2/s/s，差差3 3个个数数量量级级。即即表表明明，动动量量传传递递比比物物质质传传递递容容易易得得多多。故故 B B比比 大大得得多多。由由流流体体力力学学理理论论可可推推 B B与与 之之间间近近似关系，

32、似关系，/B B 本讲稿第二十二页，共四十三页*2.2.扩散层的有效厚度扩散层的有效厚度已知在边界层中的已知在边界层中的xx 处，全部靠切向对流作用实现传质过程，处，全部靠切向对流作用实现传质过程，而在而在x x 处，即扩散层内，主要靠扩散作用来实现传质过程，但此层处，即扩散层内，主要靠扩散作用来实现传质过程，但此层内内u0u0，仍有很小对流速度存在，故也存在对流传质作用，表明仍有很小对流速度存在，故也存在对流传质作用，表明在真实电化学体系中，扩散层与对流层叠合在一起，很难截然在真实电化学体系中，扩散层与对流层叠合在一起，很难截然分开，即使在扩散层中，距电极表面分开，即使在扩散层中，距电极表面

33、X X距离不同的各点。对流速度距离不同的各点。对流速度也不同，故各点浓度梯度也不是常数，见图也不同，故各点浓度梯度也不是常数，见图5.85.8。本讲稿第二十三页，共四十三页*图中各处图中各处 不同。扩散层边界亦不确定，只能采用近似方法处理。不同。扩散层边界亦不确定，只能采用近似方法处理。即即根根据据x=0 x=0处处(此此时时 u=0,u=0,不不受受对对流流影影响响)的的浓浓度度梯梯度度计计算算扩扩散散层层有有效厚度的有效值，即计算扩散层的有效厚度。效厚度的有效值，即计算扩散层的有效厚度。图图5.85.8中中，B B点点浓浓度度为为 ,ALAL对对应应的的浓浓度度为为 ，自自B B点点作作B

34、LBL切切线线与与ALAL相相交交于于D D点点，图图中中的的长长度度ADAD就就表表示示扩扩散散层层有有效效厚厚度度 有有效效。经经此此近近似处理后，得似处理后，得可用可用 有效有效代表扩散层厚度代表扩散层厚度 本讲稿第二十四页，共四十三页*将（将（5.105.10）代入式（）代入式（5.115.11）中得到）中得到上式中上式中 是对流扩散层厚度，（是对流扩散层厚度，（5.135.13）与（）与（5.145.14）结果大致相同。）结果大致相同。有效有效中已包含中已包含了对流对扩散的影响。（了对流对扩散的影响。（5.145.14）表明，对流扩散的扩散层的扩散层厚度）表明，对流扩散的扩散层的扩散

35、层厚度 和理和理想扩散层厚度想扩散层厚度 不同，不仅与离子扩散运动特性不同，不仅与离子扩散运动特性D Di i有关，也与电极几何形有关，也与电极几何形状（距状（距y y0 0的距离的距离y y）及流体力学条件及流体力学条件(u u0 0和和v)v)有关。表明在扩散层有关。表明在扩散层 中的传中的传质运动，受到了对流作用的影响，且扩散层厚度质运动，受到了对流作用的影响，且扩散层厚度 与边界层厚度与边界层厚度 B B也不同，也不同，B B仅仅与与y y，u u和和v v有关，而有关，而 除与上述因素有关外，还与除与上述因素有关外，还与D Di i有关，表明，在扩散层有关，表明，在扩散层 内，内，确

36、有扩散传质作用。与理想条件下稳态扩散完全不同，即有扩散传质作用又有对确有扩散传质作用。与理想条件下稳态扩散完全不同，即有扩散传质作用又有对流传质作用。不同于理想条件下的稳态扩散过程。流传质作用。不同于理想条件下的稳态扩散过程。本讲稿第二十五页，共四十三页*3.3.对流扩散的动力学规律对流扩散的动力学规律对流扩散层厚度表达式对流扩散层厚度表达式代入理想稳态扩散动力学公式（代入理想稳态扩散动力学公式（5.65.6）和式（）和式（5.75.7）中，得对流扩散动力学的基本）中，得对流扩散动力学的基本规律。即规律。即上两式表明对流扩散具有下列特征上两式表明对流扩散具有下列特征（1 1）与理想稳态扩散比，

37、对流扩散电流）与理想稳态扩散比，对流扩散电流j j不是与扩散系数不是与扩散系数D Di i成正比，而与成正比，而与D Di i2/32/3成正比。表明由于扩散层中存在对流，使对流扩散电流成正比。表明由于扩散层中存在对流，使对流扩散电流j j受扩散系数受扩散系数D Di i的影响相对减少了，而增加了受对流影响因素，对流扩散电流的影响相对减少了，而增加了受对流影响因素，对流扩散电流j j由由j j扩散扩散和和j j对流对流两部分组成。两部分组成。本讲稿第二十六页，共四十三页*（2 2）对流扩散电流）对流扩散电流j j受对流传质的影响，体现在受对流传质的影响，体现在j j受与对流有关受与对流有关的各

38、因素的影响上。的各因素的影响上。A jA j与与j jd d和和u uo o成正比，说明成正比，说明j j与与j jd d和的大小与搅拌强度有关。和的大小与搅拌强度有关。B jB j与与v v-1/6-1/6成正比，说明对流扩散电流受溶液粘度的影响。成正比，说明对流扩散电流受溶液粘度的影响。C jC j与与y y-1/2-1/2成正比，表明在电极表面不同部位（离冲击点距离不同成正比，表明在电极表面不同部位（离冲击点距离不同）。因受对流作用的影响不同，因而其扩散层厚度不均匀，扩散）。因受对流作用的影响不同，因而其扩散层厚度不均匀，扩散对流的电流对流的电流j j也不均匀。也不均匀。本讲稿第二十七页

39、，共四十三页*三、旋转圆盘电极三、旋转圆盘电极对流扩散理论表明，电极表面各处受到对流扩散理论表明，电极表面各处受到搅拌作用影响不同，使电极表面电流分搅拌作用影响不同，使电极表面电流分布不均匀布不均匀,从而引发反应产物分布的不均从而引发反应产物分布的不均匀性。给电化学研究带来许多问题。故匀性。给电化学研究带来许多问题。故人们设计了一个特殊的旋转圆盘电极。人们设计了一个特殊的旋转圆盘电极。当其旋转时，与圆盘中心接触溶液被当其旋转时，与圆盘中心接触溶液被旋转离心力甩向圆盘边缘，溶液于是旋转离心力甩向圆盘边缘，溶液于是从圆盘中心进行冲击。当接近圆盘时，从圆盘中心进行冲击。当接近圆盘时，又被离心力甩向圆

40、周边缘。故在由电又被离心力甩向圆周边缘。故在由电极旋转产生的液体对流中，对流的冲极旋转产生的液体对流中，对流的冲击点击点y y0 0就是圆盘的中心点。就是圆盘的中心点。本讲稿第二十八页，共四十三页*现在研究旋转圆盘电极表面附近液层中的扩散动力学规律现在研究旋转圆盘电极表面附近液层中的扩散动力学规律因圆盘中心是对流冲击点，则越接近盘边，因圆盘中心是对流冲击点，则越接近盘边，y y值越大。值越大。（5.145.14）表明扩散层厚度表明扩散层厚度 y y1/21/2，可得出结论，离圆盘中心越远，则扩散层越可得出结论，离圆盘中心越远，则扩散层越厚。厚。另外，距圆盘中心越远，电极旋转离心力引起的溶液切向

41、对流速度另外，距圆盘中心越远，电极旋转离心力引起的溶液切向对流速度u u0 0也越大。由式（也越大。由式（5.145.14）扩散层厚度扩散层厚度 可知，离圆盘中心越远，则扩散可知，离圆盘中心越远，则扩散层越薄的结论。层越薄的结论。故在旋转圆盘引起的对流扩散中，对电极表面附近液层的扩散层厚度存在故在旋转圆盘引起的对流扩散中，对电极表面附近液层的扩散层厚度存在两种相反的影响因素，但此两种因素正好同比例。如当转速为两种相反的影响因素，但此两种因素正好同比例。如当转速为n n0 0(r/s)(r/s)时。时。加圆盘上各点的切向线速度加圆盘上各点的切向线速度u u0 0=2n=2n0 0y y，所以所以

42、,故式（故式（5.145.14）有）有本讲稿第二十九页，共四十三页*实质圆盘上各点厚度是个与实质圆盘上各点厚度是个与y y值无关的数值，即各点扩散层厚度均匀。值无关的数值，即各点扩散层厚度均匀。故在旋转圆盘电极上电流分布也均匀，克服了平面电极因对流的影响故在旋转圆盘电极上电流分布也均匀，克服了平面电极因对流的影响不均匀的缺点。使电化学研究极大简化。不均匀的缺点。使电化学研究极大简化。若电极转速为若电极转速为n no o(r/s)(r/s)则角速度为则角速度为=2n=2no o，由流体力学理论和数学计算由流体力学理论和数学计算可得扩散层厚度可得扩散层厚度 的表达式，即的表达式，即 将式（将式（5

43、.175.17）分别代入（）分别代入（5.155.15）和（）和（5.165.16）则得到）则得到上两式是旋转图盘电极表面附近液层扩散动力学公式，仅适用于有大上两式是旋转图盘电极表面附近液层扩散动力学公式，仅适用于有大量局外电解质存在时的二元电解质溶液。量局外电解质存在时的二元电解质溶液。本讲稿第三十页，共四十三页*四、电迁移对稳态扩散过程的影响四、电迁移对稳态扩散过程的影响前前述述讨讨论论电电解解质质中中均均有有大大量量局局外外电电解解质质，现现不不考考虑虑电电迁迁移移作作用用对对扩扩散散电电流流密密度度的的影影响响。现现考考虑虑仅仅有有少少量量电电解解质质时时，即即有有电电迁迁移移作作用用

44、时时对对扩扩散散电电流密度的影响。流密度的影响。以仅含以仅含AgNOAgNO3 3的溶液在阴极表面附近液层的溶液在阴极表面附近液层中的传质过程为例。中的传质过程为例。AgNOAgNO3 3AgAg+NO+NO3 3-在溶液中，在溶液中，AgNOAgNO3 3电离电离阴极：阴极：AgAg+沉积使电极表面附近沉积使电极表面附近AgAg+浓度降低，浓度降低，NONO3 3-不参与反应，但在电场作用下将不参与反应，但在电场作用下将向阳极迁移，故在阴极表面附近液层中的浓度也会降低，故向阳极迁移，故在阴极表面附近液层中的浓度也会降低，故NONO3 3-离子也会由溶液本体向离子也会由溶液本体向阴极表面附近液

45、层中扩散，经时间阴极表面附近液层中扩散，经时间t t达稳态后，溶液中各处离子浓度不再随时间而改变，达稳态后，溶液中各处离子浓度不再随时间而改变，此时运动情况见图此时运动情况见图5.115.11达稳态时，溶液中每一点离子达稳态时，溶液中每一点离子NONO3 3-浓度恒定，过此点电迁流量和扩散流量恰好相等，浓度恒定，过此点电迁流量和扩散流量恰好相等，且方向相反，故正好抵消。且方向相反，故正好抵消。本讲稿第三十一页，共四十三页*5.35.3 浓差极化的规律和浓差极化的判别方法浓差极化的规律和浓差极化的判别方法液液相相传传质质作作为为电电极极的的控控制制步步骤骤时时，在在电电极极上上产产生生的的极极化

46、化就就是是浓浓差差极极化化。故故可可利利用用浓浓差差极极化化方方程程式式及及极极化化曲曲线线等等特特征征。来来判判断断电电极极过过程程是是否由扩散控制，从而研究电极过程机理，为人类服务。否由扩散控制，从而研究电极过程机理，为人类服务。一、一、浓差极化的规律浓差极化的规律以阴极反应为例，加大量电解质忽略反应粒子电迁移作用以阴极反应为例，加大量电解质忽略反应粒子电迁移作用O+ne RO+ne R式中：式中：O O氧化态物质，即反应粒子氧化态物质，即反应粒子R R还原态物质，即为反应产物还原态物质，即为反应产物n n参加反应的电子数参加反应的电子数本讲稿第三十二页，共四十三页*因扩散是控制步骤，故电

47、极反应很快，平衡基本上没有破坏，故因扩散是控制步骤，故电极反应很快，平衡基本上没有破坏，故当有电流通过时，电极电位可借用能斯特方程式表示：当有电流通过时，电极电位可借用能斯特方程式表示：式中：式中：r rO O反应粒子反应粒子O O在浓度下的活度系数在浓度下的活度系数 r rR R反应产物反应产物R R在浓度下的活度系数在浓度下的活度系数 设设r rO O,r,rR R不随浓度变化，则通电前平衡电位表示为不随浓度变化，则通电前平衡电位表示为下面分两种情况讨论浓差极化规律下面分两种情况讨论浓差极化规律1.1.当反应产物生成独立相时当反应产物生成独立相时 2.2.当反应产物可溶时当反应产物可溶时

48、本讲稿第三十三页，共四十三页*一、一、二二 浓差极化的判别方法浓差极化的判别方法通通常常看看是是否否出出现现浓浓差差极极化化的的动动力力学学特特征征，判判别别电电极极过过程程是是否否由由扩扩散步骤控制。散步骤控制。浓差极化动力学特征如下浓差极化动力学特征如下:(1)(1)电电极极过过程程受受扩扩散散步步骤骤控控制制，在在一一定定电电极极电电位位范范围围内内，出出现现一一个个不不受受电电极极电电位位影影响响的的极极限限扩扩散散电电流流密密度度j jd d，且且j jd d受受温温度度变变化化影影响响较小，即较小，即j jd d温度系数小。温度系数小。(2)(2)浓差极化动力学公式如下：浓差极化动

49、力学公式如下：故故 与与 作图时，可得直线关系作图时，可得直线关系,直线斜率为直线斜率为2.32.3RT/nFRT/nF本讲稿第三十四页，共四十三页*(3)(3)电流密度电流密度j j和极限扩散电流密度和极限扩散电流密度j jd d随溶液搅拌强度增大而增大，随溶液搅拌强度增大而增大，此时液体流动速度增大，按对流扩散理论，此时扩散层厚度减此时液体流动速度增大，按对流扩散理论，此时扩散层厚度减薄，导致薄，导致j j和和j jd d增大。增大。(4)(4)扩散电流密度与电极表面的真实面积无关，仅与表面面积有关，扩散电流密度与电极表面的真实面积无关，仅与表面面积有关，因因j j取决于扩散流量大小，后者

50、与其通过截面积有关，与真实面积无取决于扩散流量大小，后者与其通过截面积有关，与真实面积无关。关。因此，由上述特征可判别是否由扩散步骤控制。因此，由上述特征可判别是否由扩散步骤控制。本讲稿第三十五页，共四十三页*5.45.4 非稳态扩散过程非稳态扩散过程稳稳态态过过程程也也需需经经过过非非稳稳态态过过程程，故故要要完完整整研研究究扩扩散散过过程程动动力力学学规规律律，须研究非稳态扩散过程。须研究非稳态扩散过程。可可通通过过研研究究此此过过程程了了解解稳稳态态扩扩散散过过程程建建立立的的可可能能性性和和需需要要的的时时间间，同时，想实现快速测量，必须研究非稳态过程。同时，想实现快速测量，必须研究非