第七章机械的运转及其速度波动调节精选文档.ppt

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1、本讲稿第一页，共六十六页研究机械的运动，不涉及质量和力。如研究机械的运动，不涉及质量和力。如运动分析、运动综合。运动分析、运动综合。研究机械（某一位置）的受力，不涉及惯性力。研究机械（某一位置）的受力，不涉及惯性力。如：静力分析。如：静力分析。运动学：运动学：静力学：静力学：动力学：动力学：研究机械的受力或运动，综合考虑外力、构研究机械的受力或运动，综合考虑外力、构件质量和运动之间的相互作用。件质量和运动之间的相互作用。几个术语的含义几个术语的含义已知运动、质量和部分外力，求未知外力，属于动已知运动、质量和部分外力，求未知外力，属于动态静力分析。态静力分析。已知质量和外力，求运动，属于真实运动

2、规已知质量和外力，求运动，属于真实运动规律分析，又叫动态仿真。律分析，又叫动态仿真。本讲稿第二页，共六十六页7-1 概概 述述1本章研究的内容及目的（1）研究在外力作用下机械真实运动规律的求解 机构的运动规律通常用其原动件的运动规律（即位移、速度及加速度）描述。而其真实运动规律是由其各构件的质量、转动惯量和作用于其上的驱动力与阻抗力等因素决定的。上述参数往往上述参数往往是随时间而变化的。是随时间而变化的。要对机构进行精确的运动分析和力分析，就需要确定原动件的真实运动规律。这对于机械设计，特别是高速、重载、高精度和高自动化的机械是十分重要的。本讲稿第三页，共六十六页（2）研究机械运转速度的波动及

3、其调节 机械在运转过程中经常会出现速度波动，这种速度波动会导致在运动副中产生附加的动压力，并引起机械的振动，从而降低机械的寿命、效率和工作质量。为了降低机械速度波动的影响，就需要研究其波动和调节方法，以便设法将机械运动速度波动的程度限制在许可的范围之内。（1）起始阶段机械的角速度由零渐增至m，其功能关系为WdWcE2机械运转的三个阶段本讲稿第四页，共六十六页（2）稳定运转阶段 周期变速稳定运转m常数，而 作周期性变化；在一个运动循环的周期内，WdWc。等速稳定运转m常数，WdWc。（3）停车阶段由m渐减为零；EWc。3驱动力和生产阻力（1）驱动力机械特性通常是指力（或力矩）和运动参数（位移、速

4、度、时间等）之间的关系。1）分类，作用在机械上的力常按其机械特性来分类。本讲稿第五页，共六十六页如电动机 Md Md()常数位移的函数速度的函数如重锤驱动件FdC如弹簧 FdFd(s)，内燃机 MdMd()驱动力可分为：OMd交流异步电动机重锤OFdsCOFdsFd=Ks弹簧本讲稿第六页，共六十六页2）驱动力的表达式 当用解析法研究机械在外力作用下的运动时，原动机发出的驱动力必须以解析式表达。为了简化计算，常将原动机的机械特性用简单的多项式来近似表示。MOABC交流异步电动机N0MnnMd 设交流异步电动机的额定转矩为Mn，额定角速度为n；同步转速为0,此时转矩为零。其机械特性曲线BC的部分,

5、又常近似地以直线NC(或抛物线)来代替。其上任意一点所确定的驱动力矩 Md 可表达为Md=Mn(0)/(0n)式中Mn、0、n可由电动机产品目录中查出。本讲稿第七页，共六十六页 驱动力和生产阻力的确定，涉及许多专业知识，已不属于本课程的范围。（2）工作阻力 机械的执行构件所承受的生产阻力的变化规律，常取决于机械工艺过程的特点。按其机械特性来分，生产阻力可分为：如起重机、车床等。如曲柄压力机、活塞式压缩机等。如鼓风机、离心泵等。如揉面机、球磨机等。说明另外，在本章中认为外力是已知的。常数执行构件位置函数执行构件速度函数时间的函数本讲稿第八页，共六十六页 设第i个构件的作用力为Fi、力矩为Mi，7

6、-2 机械的运动方程式机械的运动方程式1机械运动方程的一般表达式 研究机构的运转问题时，需建立包含作用在机械上的力、构件的质量、转动惯量和其运动参数的机械运动方程。对于具有n个活动构件的机械，式中Mi与i同相时，取“”号，反相时，取“”号。力Fi的作用点的速度为vi、构件的角速度为i，Fi与vi间的夹角为i。机械运动方程式的一般表达式为SimiJSiFiMiviii例 7-1 曲柄滑块机构运动方程的建立d(mivsi/2Jsii/2)(FivicosiMii)dt ni=1 ni=122本讲稿第九页，共六十六页2机械系统的等效动力学模型 对于单自由度的机械，描述它的运动规律只需一个独立广义坐标

7、。因此在研究机械在外力作用下的运动规律时，只需确定出该坐标随时间变化的规律即可。为了求得简单易解的机械运动方程式，对于单自由度机械系统可以先将其简化为一等效动力学模型，然后再据此列出其运动方程式。例 7-2 曲柄滑块机构的等效动力学模型 以曲柄为等效构件时的等效动力学模型 以滑块为等效构件时的等效动力学模型本讲稿第十页，共六十六页 （1）等效动力学模型的概念结论：对于一个单自由度机械系统的运动研究，可简化为对其一个等效转动构件或等效移动构件的运动研究。等效转动惯量（或等效质量）是等效构件具有的假想的转动惯量（或质量），且使等效构件所具有的动能应等于原机械系统中所有运动构件的动能之和。等效力矩（

8、或等效力）是作用在等效构件上的一个假想力矩（或假想力），其瞬时功率应等于作用在原机械系统各构件上的所有外力在同一瞬时的功率之和。我们把具有等效转动惯量（或等效质量），其上作用的等效力矩（或等效力）的等效构件称为原机械系统的等效动力学模型。本讲稿第十一页，共六十六页（2）等效动力学模型的建立 首先，可选取机械中待求速度的转动或移动构件为等效构件，并以其位置参数为广义坐标。其次，确定系统广义构件的等效转动惯量Je或等效质量me和等效力矩Me或等效力Fe。其中Je或me的大小是根据等效构件与原机械系统动能相等的条件来确定；而Me或Fe的大小则是根据等效构件与原机械系统的瞬时功率相等的条件来确定。本讲

9、稿第十二页，共六十六页Jemi(vSi/)2JSi(i/)2MeFicosi(vi/)Mi(i/)memi(vSi/v)2JSi(i/v)2FeFicosi(vi/v)Mi(i/v)等效转动惯量（等效质量）和等效力矩（等效力）的一般计算公式表达如下：当取转动构件为等效构件时，则当取移动构件为等效构件时，例7-3 齿轮推动连杆机构的等效转动惯量和等效力矩的计算本讲稿第十三页，共六十六页 由前可知，单自由度机械系统的运动方程式可用其等效构件的运动方程式来表示，现以等效回转构件为例，几种常见的机械运动方程式的求解问题及其求解方法：因此，求解运动方程式的方法也不尽相同，一般有解析法、数值计算法和图解法

10、等。其等效力矩（或等效力）可能是位置、速度或时间的函数，而其等效转动惯量（或等效质量）可能是常数或位置的函数，而且它们又可以用函数、数值表格或曲线等形式给出。7-3 机械运动方程式的求解机械运动方程式的求解本讲稿第十四页，共六十六页1等效转动惯量和等效力矩均为位置的函数 如用内燃机驱动活塞式压缩机的机械系统，其系统等效转动惯量和等效力矩均为机构位置的函数，即Je(），Me(）Med(）Mer(）若已知边界条件：当tt0时，0，0，JeJe0。则机械系统的运动方程式为Je()2()Je002 Me()d21210（2）运动方程式的求解，由上式可得（1）机械系统实例及其运动方程式即可解出 ()。J

11、e0Je()02 2Je()Me()d0(）本讲稿第十五页，共六十六页1）求 (t)(）d/dt变换并积分得 d(）0 dt tt0 d(）0tt0 2）求 ddtddddt 当等效力矩和等效转动惯量均为常数时，即Me常数，Je常数。边界条件：当tt0时，0，0，其运动方程式为Jed/dtMe积分得0t00tt2/2dd本讲稿第十六页，共六十六页（1）机械系统实例及其运动方程式 其运动方程式为Me(）Jed/dt（2）运动方程式的求解，由上式分离变量得dtJed/Me()即可求得 (t)，而d/dt。再由d dt积分得tt0Je d/Me()00 (t)dttt02等效转动惯量是常数，等效力矩

12、是速度的函数本讲稿第十七页，共六十六页（1）机械系统实例：用电动机驱动的刨床、冲床等机械系统。其运动方程式为 dJe()2/2Je()dMe(，)d（2）运动方程式的求解因此方程为非线性微分方程，故需用数值法求解。i+1Me(i，i)Jii3JiJi+1 2Jii由进行数值计算求解。3等效转动惯量是位置的函数，等效力矩是位置和速度的函数本讲稿第十八页，共六十六页7-4 机械的周期性速度波动及其调节机械的周期性速度波动及其调节1机械的周期性速度波动 机械在稳定运转阶段，其原动件的角速度在其恒定的平均角速度m上下瞬时的变化（即出现波动），但在一个周期T的始末，其角速度是相等的，这时机械具有的动能是

13、相等的。这种速度波动就称为机械的周期性速度波动。机器在稳定运转阶段，其等效力矩一般是机械位置的周期性函数，即Me(T）Me(）。等效力矩作周期性变化，使机器时而出现盈功，时而出现亏功；因此，当在等效力矩和等效转动惯量变化的公共周期内，机器的总驱动功等于总阻抗功（即WdWr）时，则机器等效构件的角速度将发生相同周期的周期性速度波动。（1）产生周期性速度波动的原因本讲稿第十九页，共六十六页（2）周期性速度波动程度的描述 机械速度的高低，工程上通常用机械的平均角速度m（即算术平均值）来表示。即m（maxmin）/2对于不同的机械，的要求不同，机械速度波动的程度，则通常用机械运转速度不均匀系数来表示，

14、其定义为角速度波动的幅度与平均值之比，即（maxmin）/mOTminmax故规定有许用值(表7-2)。本讲稿第二十页，共六十六页2周期性速度波动的调节（1）周期性速度波动调节的方法 机械运转的速度波动对机械的工作是不利的，它不仅影响机械的工作质量，而且会影响到机械的效率和寿命，所以必须加以控制和调节，将其限制在许可的范围内。机械速度波动的调节就是要设法减小机械的运转速度不均匀系数，使其不超过许用值，即 机械的周期性波动调节的方法就是在机械中安装飞轮具有很大转动惯量的回转构件。在机械系统出现盈功时，吸收储存多余的能量，而在出现亏功时释放其能量，以弥补能量的不足，飞轮调速是利用它的储能作用，从而

15、使机械的角速度变化幅度得以缓减，即达到调节作用。（2）飞轮调速的基本原理本讲稿第二十一页，共六十六页 当机械系统的等效构件上装加一个转动惯量为JF的飞轮之后，需飞轮储存的最大盈亏功为WmaxEmaxEmin，这时等效构件的运转速度不均匀系数则为 Wmax/（JeJF）m2 由此可知，只要JF足够大，就可使 减少，则满足，即达到了调速的目的。（3）飞轮转动惯量的近似计算 为了使机械系统满足调速的要求，需装加在等效构件上的飞轮的转动惯量为JF的计算公式为 则Je 可忽略不计，有 JFWmax/(m2）。则 JF 900Wmax/(nm22）。JFWmax/(m2）Je如果 Je Mer或 Mer

16、Med，可能会导致“飞车”破坏或“停车”现象。为了避免这两种情况的发生，必须对这种非周期性的速度波动进行调节。2非周期性速度波动的调节 机械的非周期性速度波动调节的本质是要机械重新恢复建立稳定运转状态。为此，就需要设法使等效驱动力矩与等效工作阻力矩恢复平衡关系。本讲稿第二十五页，共六十六页机械的非周期性速度波动的调节有如下两种情况：其本身具有自调性。（2）对于以内燃机等为原动机的机械，需安装调速器来调节。调速器的种类很多，按执行机构分类主要有机械式的、气动式的、机械气动式的、液压式的、电液式的和电子式的。（1）对于以电动机为原动机的机械，例7-4 燃气涡轮发动机中采用的离心式调速器（动画）本讲

17、稿第二十六页，共六十六页例例7-1 设已知一机械所受等效阻力矩的变化规律如图所示，选择机械主轴为等效构件，等效驱动力矩为常数，等效转动惯量为 。机械主轴的初始转速 ，机械的一个运动周期为 。求：1）试确定该机械主轴的稳态运动规律；2）如采用飞轮来调节其速度波动，求当速度不均匀系数=0.05时，所需飞轮的转动惯量 （飞轮安装在主轴上），并比较加装飞轮前后 曲线的变化。本讲稿第二十七页，共六十六页本讲稿第二十八页，共六十六页本讲稿第二十九页，共六十六页本讲稿第三十页，共六十六页第七章 机械的运转及其速度波动的调节一、概述一、概述二、机械系统的等效动力学模型二、机械系统的等效动力学模型三、在已知力作

18、用下机械的真实运动三、在已知力作用下机械的真实运动四、机械速度波动的调节四、机械速度波动的调节内容简介内容简介:本讲稿第三十一页，共六十六页研究机械的运动，不涉及质量和力。如研究机械的运动，不涉及质量和力。如运动分析、运动综合。运动分析、运动综合。研究机械（某一位置）的受力，不涉及惯研究机械（某一位置）的受力，不涉及惯性力。如：静力分析。性力。如：静力分析。运动学：运动学：静力学：静力学：动力学：动力学：研究机械的受力或运动，综合考虑外力、构研究机械的受力或运动，综合考虑外力、构件质量和运动之间的相互作用。件质量和运动之间的相互作用。几个术语的含义几个术语的含义已知运动、质量和部分外力，求未知

19、外力，属已知运动、质量和部分外力，求未知外力，属于动态静力分析。于动态静力分析。已知质量和外力，求运动，属于真实运动规已知质量和外力，求运动，属于真实运动规律分析，又叫动态仿真。律分析，又叫动态仿真。本讲稿第三十二页，共六十六页7-1 概概 述述 一、研究机械运转及速度波动调节的目的一、研究机械运转及速度波动调节的目的(1)(1)机械运转时速度波动产生的原因机械运转时速度波动产生的原因在理想情况下在理想情况下(原动件匀速运动时原动件匀速运动时)原原 动动 机匀机匀速运动速运动机械系统机械系统负载负载机械系统中的各个构件均按照理论上的运动规律运动机械系统中的各个构件均按照理论上的运动规律运动本讲

20、稿第三十三页，共六十六页在实际情况下在实际情况下原原 动动 机机匀速运动匀速运动机械系统机械系统负载负载A.负载随时间变化负载随时间变化B.机械系统中的各个构件会产生动载荷机械系统中的各个构件会产生动载荷C.原动机的运动与负载有关原动机的运动与负载有关 这些因素造成了机械系统不能按照理论的运动规律运动。这些因素造成了机械系统不能按照理论的运动规律运动。引起速度波动的其它因素引起速度波动的其它因素:A.构件的弹性变形构件的弹性变形B.运动副的间隙运动副的间隙 C.回转构件的不平衡回转构件的不平衡 等等等等 本讲稿第三十四页，共六十六页(2)(2)机械运转时速度波动的危害机械运转时速度波动的危害C

21、.影响机器性能影响机器性能A.引起振动和噪声引起振动和噪声 噪声会引起人类的很多疾病噪声会引起人类的很多疾病 振动会引起设备的损坏振动会引起设备的损坏B.降低产品质量降低产品质量 机床在加工零件时，转速不稳定会影响零件的加工精度和粗糙度机床在加工零件时，转速不稳定会影响零件的加工精度和粗糙度(3)(3)研究速度波动调节的目的研究速度波动调节的目的 研究机械运转时的周期性速度波动的调节原理，把速度波动控制在允许研究机械运转时的周期性速度波动的调节原理，把速度波动控制在允许的范围内。的范围内。本章研究机械系统的两个基本问题本章研究机械系统的两个基本问题:一、对单自由度机械系统的运转进行研究一、对单

22、自由度机械系统的运转进行研究二、研究机械运转时的周期性速度波动及其调节原理二、研究机械运转时的周期性速度波动及其调节原理本讲稿第三十五页，共六十六页二、机械运转过程的三个阶段二、机械运转过程的三个阶段 起动阶段起动阶段 稳定运转阶段稳定运转阶段停车阶段停车阶段 本讲稿第三十六页，共六十六页 匀速稳定运转匀速稳定运转 C 周期周期变速稳定运转变速稳定运转 (t)(t T)非周期变速稳定运转非周期变速稳定运转 稳定运转稳定运转起动起动t 停车停车起动起动 m t 稳定运转稳定运转停车停车 m t 稳定运转稳定运转起动起动停车停车本讲稿第三十七页，共六十六页阶段阶段速度特征速度特征能量特征能量特征启

23、启 动动原动件的速度从零逐渐上原动件的速度从零逐渐上升到开始稳定的过程升到开始稳定的过程 稳定运行稳定运行原动件速度保持常数或在原动件速度保持常数或在正常工作速度的平均值上正常工作速度的平均值上下作周期性的速度波动下作周期性的速度波动 停停 车车原动件速度从正常工作速原动件速度从正常工作速度值下降到零度值下降到零 三个运转阶段的特征：三个运转阶段的特征：本讲稿第三十八页，共六十六页 一个机械系统一个机械系统,当忽略各构件的重力和各运动副间的摩擦力当忽略各构件的重力和各运动副间的摩擦力时，机械系统所受的力时，机械系统所受的力就只有原动机产生的就只有原动机产生的驱动力驱动力和执行机构承受的和执行机

24、构承受的生产阻力生产阻力。三、作用在机械上的驱动力和生产阻力三、作用在机械上的驱动力和生产阻力工作阻力工作阻力驱动力驱动力本讲稿第三十九页，共六十六页 原动机的驱动力是运动参数（位移、速度或时原动机的驱动力是运动参数（位移、速度或时间）的函数，这种函数关系称为间）的函数，这种函数关系称为原动机的机械特原动机的机械特性性。(1)(1)原动机的驱动力原动机的驱动力本讲稿第四十页，共六十六页(2)(2)机械执行构件所受的生产阻力机械执行构件所受的生产阻力 机械执行构件所受的生产阻力的变化规律，取决于机械的不同工艺过程。机械执行构件所受的生产阻力的变化规律，取决于机械的不同工艺过程。生产阻力按其机械特

25、性可认为有以下五种类型：生产阻力按其机械特性可认为有以下五种类型：（1）生产阻力是常数（如车床）；）生产阻力是常数（如车床）；（2）生产阻力是执行构件位置的函数（如曲柄压力机）；）生产阻力是执行构件位置的函数（如曲柄压力机）；（3）生产阻力是执行构件速度的函数（如鼓风机、搅拌机）；）生产阻力是执行构件速度的函数（如鼓风机、搅拌机）；（4）生产阻力是位移和速度的函数（高速运输机）生产阻力是位移和速度的函数（高速运输机）（5）生产阻力是时间的函数（如球磨机等）。）生产阻力是时间的函数（如球磨机等）。本讲稿第四十一页，共六十六页7-2 机械系统的等效动力学模型机械系统的等效动力学模型一、等效动力学模

26、型一、等效动力学模型目的：通过建立外力与运动参数间的函数表达式，研究机目的：通过建立外力与运动参数间的函数表达式，研究机械械 系统的真实运动。系统的真实运动。原则：使系统转化前后的动力学效果保持不变原则：使系统转化前后的动力学效果保持不变本讲稿第四十二页，共六十六页（1 1）等效构件等效构件 将作用在单自由度机械系统上的所有外力和外力矩、所有构件的将作用在单自由度机械系统上的所有外力和外力矩、所有构件的质量和转动惯量都等效转化到一个构件上，此构件成为等效构件。质量和转动惯量都等效转化到一个构件上，此构件成为等效构件。（2 2）等效原则）等效原则 等效构件的等效质量和等效转动惯量所具有的动能等于

27、原机械系统的等效构件的等效质量和等效转动惯量所具有的动能等于原机械系统的总动能；总动能；等效构件上作用的等效力和等效力矩所产生的瞬时功率等于原机等效构件上作用的等效力和等效力矩所产生的瞬时功率等于原机械系统所有外力或外力矩产生的瞬时功率之和。械系统所有外力或外力矩产生的瞬时功率之和。（3 3）等效动力学模型）等效动力学模型 把具有等效质量或等效转动惯量，其上作用有等效力或等效力矩的把具有等效质量或等效转动惯量，其上作用有等效力或等效力矩的等效构件称为机械系统的等效动力学模型。等效构件称为机械系统的等效动力学模型。本讲稿第四十三页，共六十六页等效动力学模型等效动力学模型等效转动惯量：等效转动惯量

28、：Je等效力矩：等效力矩：Me 等效质量：等效质量：me等效力：等效力：Fe 本讲稿第四十四页，共六十六页二、等效参数的确定二、等效参数的确定1、等效质量和等效转动惯量、等效质量和等效转动惯量等效原则等效原则：等效构件的等效质量和等效转动惯量所具有的动能等于原机械系统的总动等效构件的等效质量和等效转动惯量所具有的动能等于原机械系统的总动能；能；对于具有对于具有n个活动构件的机械系统，构件个活动构件的机械系统，构件i上的质量为上的质量为mi，相对质心，相对质心Si的转动惯的转动惯量为量为JSi，质心，质心Si的速度为的速度为 vS i，构件的角速度为，构件的角速度为动能不变动能不变等效转动惯量等

29、效转动惯量等效质量等效质量本讲稿第四十五页，共六十六页等效质量和等效转动惯量的特征：等效质量和等效转动惯量的特征：等效质量和等效转动惯量是假想质量和转动惯量；等效质量和等效转动惯量是假想质量和转动惯量；等效质量和等效转动惯量不仅与各构件质量和转动惯量有关，而且与等效质量和等效转动惯量不仅与各构件质量和转动惯量有关，而且与各构件相对于等效构件的速度比平方有关。各构件相对于等效构件的速度比平方有关。本讲稿第四十六页，共六十六页2、等效力和等效力矩、等效力和等效力矩等效原则等效原则：等效构件上作用的等效力和等效力矩所产生的瞬时功率等于原机等效构件上作用的等效力和等效力矩所产生的瞬时功率等于原机械系统

30、所有外力或外力矩产生的瞬时功率之和。械系统所有外力或外力矩产生的瞬时功率之和。对于具有对于具有n个活动构件的机械系统，构件个活动构件的机械系统，构件i上的作用力为上的作用力为Fi，力矩为，力矩为Mi,力力Fi作用点的速度为作用点的速度为vi,构件构件i的角速度为的角速度为 。功率和不变功率和不变等效力矩等效力矩等效力等效力本讲稿第四十七页，共六十六页等效力矩的特征：等效力矩的特征：等效力或等效力矩是假想力（矩）；等效力或等效力矩是假想力（矩）；等效力（矩）为正，是等效驱动力（矩）等效力（矩）为正，是等效驱动力（矩）；反之，为等效阻力（矩）；反之，为等效阻力（矩）；等效力（矩）不仅与外力（矩）有

31、关，而且与各构件相对于等效构件的速等效力（矩）不仅与外力（矩）有关，而且与各构件相对于等效构件的速度比有关；度比有关；等效力（矩）与机械系统驱动构件的真实速度无关。等效力（矩）与机械系统驱动构件的真实速度无关。本讲稿第四十八页，共六十六页例例8-1 曲柄滑块机构中构件曲柄滑块机构中构件1的质心在的质心在O点，转动惯量为点，转动惯量为J1，构件，构件2质心为质心为S2，质量为，质量为m2，绕，绕质心质心S2的转动惯量为的转动惯量为JS2，构件，构件3质心为质心为B点，质量为点，质量为m3，构件，构件1上作用有驱动力矩上作用有驱动力矩M1，构件构件3上作用有阻抗力上作用有阻抗力F3。求分别以曲柄。

32、求分别以曲柄1和滑块和滑块3为等效构件时的等效参数。为等效构件时的等效参数。本讲稿第四十九页，共六十六页一、机械运动方程式的建立一、机械运动方程式的建立 单自由度机械系统的等效动力学模型单自由度机械系统的等效动力学模型等效构件。等效构件。研究机械的运动只需研究等效构件的运动规律。研究机械的运动只需研究等效构件的运动规律。根据动能定理来建立外力与运动参数之间的运动方程式，根据动能定理来建立外力与运动参数之间的运动方程式，有两种表达方式：有两种表达方式：（1 1）能量形式的运动方程式能量形式的运动方程式 （2 2）力矩形式的运动方程式力矩形式的运动方程式7-3 在已知力作用下机械的真实运动在已知力

33、作用下机械的真实运动本讲稿第五十页，共六十六页原理：原理：机械运转时，在任机械运转时，在任一时间间隔一时间间隔dt内，所有外力所作的元功内，所有外力所作的元功dW应等于机械系统应等于机械系统动能的增量动能的增量dE，即，即dW=dE。当等效构件为回转构件当等效构件为回转构件能量形式能量形式力矩形式力矩形式若若J J为常数为常数本讲稿第五十一页，共六十六页当等效构件为移动构件当等效构件为移动构件能量形式能量形式力矩形式力矩形式若若m为常数为常数本讲稿第五十二页，共六十六页二、机械的真实运动规律二、机械的真实运动规律 前面给出了机械的运动方程式，方程式的解就是机械的真实运动规律。前面给出了机械的运

34、动方程式，方程式的解就是机械的真实运动规律。1、等效力矩和等效转动惯量为等效构件位置的函数时、等效力矩和等效转动惯量为等效构件位置的函数时用能量形式的方程式求解：用能量形式的方程式求解：初始条件：初始条件：本讲稿第五十三页，共六十六页2、等效转动惯量为常数，等效力矩是等效构件速度的函数时、等效转动惯量为常数，等效力矩是等效构件速度的函数时用力矩形式的方程式来求解用力矩形式的方程式来求解若若J、Md、Mr为常数为常数等加速度运动规律等加速度运动规律本讲稿第五十四页，共六十六页一、周期性速度波动及其调节一、周期性速度波动及其调节 1、周期性速度波动的原因、周期性速度波动的原因当等效驱动力矩、等效阻

35、力矩和等效转动惯量是等效构件位置的函数时ab段bc段cd段de段ea段 运动周期运动周期1）机械系统在稳定运转过程中，等效驱动力矩、等效阻力矩、等效转动惯量呈周期性变化，机械速度将呈周期性）机械系统在稳定运转过程中，等效驱动力矩、等效阻力矩、等效转动惯量呈周期性变化，机械速度将呈周期性波动；波动；2）机械系统等效力矩的变化不具有周期性，机械速度将呈非周期性的速度波动。）机械系统等效力矩的变化不具有周期性，机械速度将呈非周期性的速度波动。7-4 机械速度波动及其调节方法机械速度波动及其调节方法本讲稿第五十五页，共六十六页2、平均角速度和速度不均匀系数、平均角速度和速度不均匀系数 速度波动的衡量指

36、标速度波动的衡量指标平均角速度平均角速度速度不均匀系数速度不均匀系数工程上工程上本讲稿第五十六页，共六十六页3、周期性速度波动的调节方法、周期性速度波动的调节方法飞轮调速原理飞轮调速原理安装飞轮：安装飞轮：机械出现盈功时，飞轮以动能的形式存储能量；机械出现盈功时，飞轮以动能的形式存储能量；机械出现亏功时，飞轮释放机械出现亏功时，飞轮释放其存储的能量其存储的能量。u飞轮是机械中安装的具有很大转动惯量的回转构件，相当于能量储存器。飞轮是机械中安装的具有很大转动惯量的回转构件，相当于能量储存器。本讲稿第五十七页，共六十六页最大盈亏功最大盈亏功4、飞轮转动惯量的计算、飞轮转动惯量的计算u为了减小飞轮的

37、实际尺寸和转动惯量，通常将飞轮为了减小飞轮的实际尺寸和转动惯量，通常将飞轮安装在转速较高的轴上安装在转速较高的轴上。在实际设计中。在实际设计中必须考虑安装飞轮轴的刚性和结构等因素。必须考虑安装飞轮轴的刚性和结构等因素。已知已知本讲稿第五十八页，共六十六页5、最大盈亏功、最大盈亏功 的确定的确定飞轮设计计算飞轮转动惯量确定最大盈亏功确定机械动能最大值、最小值和 应出现在 和 两曲线的交点处 如果如果 和和 以线图或表格给出，则可通过以线图或表格给出，则可通过 和和 之间包围的各块面积计算各交之间包围的各块面积计算各交点处的值，从而找出点处的值，从而找出 和和 所在的位置，进而求出最大盈亏功。所在

38、的位置，进而求出最大盈亏功。“能量指示图能量指示图”来确定。来确定。本讲稿第五十九页，共六十六页飞轮设计方法小结飞轮设计方法小结本讲稿第六十页，共六十六页6、飞轮尺寸的确定、飞轮尺寸的确定轮轮缘缘轮轮毂毂轮轮辐辐注：在选定直径注：在选定直径D时，不仅要考虑结构空间的限制，还要考虑其轮缘圆周线速度不能过大，以免时，不仅要考虑结构空间的限制，还要考虑其轮缘圆周线速度不能过大，以免轮缘因离心力过大而破裂。轮缘因离心力过大而破裂。本讲稿第六十一页，共六十六页原因：机械生产阻力或者驱动力在工作过程中发生突变原因：机械生产阻力或者驱动力在工作过程中发生突变调节方法（调节方法（1）：自调性系统）：自调性系统

39、二、非周期性速度波动及其调节二、非周期性速度波动及其调节 本讲稿第六十二页，共六十六页调节方法（调节方法（2）：安装专用调速器）：安装专用调速器本讲稿第六十三页，共六十六页离心式调速器离心式调速器Centrifugal governor本讲稿第六十四页，共六十六页本本 章章 小小 结结本讲稿第六十五页，共六十六页【例题1】已知某机械稳定运转时的等效驱动力矩和等效阻力矩如图所示。机械的等效转动惯量为J=1，等效驱动力矩为=30，机械稳定运转开始时等效构件的角速度=25rad/s，试确定：1）等效构件的稳定运动规律；2）速度不均匀系数；3）最大盈亏功；4）若要求 ，求飞轮的等效转动惯量。本讲稿第六十六页，共六十六页