地震勘探资料的理论基础课件.ppt

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1、关于地震勘探资料的理论基础1现在学习的是第1页，共76页第一节第一节 地震剖面的形成及特点地震剖面的形成及特点 现在学习的是第2页，共76页一、地震记录的形成一、地震记录的形成震震源源产产生生的的信信号号传传播播一一段段时时间间后后，波波形形趋趋于于稳稳定定，我们称这时的地震波为地震子波。我们称这时的地震波为地震子波。地震子波：地震子波：爆炸时产生的尖脉冲，在爆炸点附近的介质爆炸时产生的尖脉冲，在爆炸点附近的介质中以冲击波的形式传播，当传播到一的距离中以冲击波的形式传播，当传播到一的距离后，波形逐渐稳定，我们称时的地震波为地后，波形逐渐稳定，我们称时的地震波为地震子波。震子波。现在学习的是第3

2、页，共76页 地地震震波波在在传传播播过过程程中中，其其振振幅幅会会因因各各种种原原因因而而衰衰减减，但但波波形形的的变变化化是是很很小小的的，在在一一定的条件下，可以看成不变。定的条件下，可以看成不变。地震子波在向下传播的过程中，遇到波阻抗地震子波在向下传播的过程中，遇到波阻抗界面会发生反射和透射，最后，地震子波从界面会发生反射和透射，最后，地震子波从地下各个反射面反射回来。地下各个反射面反射回来。现在学习的是第4页，共76页这这些些反反射射回回来来的的子子波波在在波波形形上上，严严格格讲讲是是有有差差别别的的，近近似似地地可可以以认认为为一一样样，并并且且这这些些反反射射子子波波在在振振幅

3、幅上上有有大大有有小小（主主要要决决定定于于反反射射界界面面的的反反射射系系数数），极极性性有有正正有有负负（决决定定于于子子波波反反射射系系数数的的正正负负），到到达达时间有先有后（决定于界面的深度和波速）。时间有先有后（决定于界面的深度和波速）。反射系数：反射系数：现在学习的是第5页，共76页另另外外，地地下下地地层层的的厚厚薄薄对对于于记记录录面面貌貌的的形形成成也也有有影影响响。设设地地震震子子波波的的延延续续时时间间为为,穿穿出岩层的时间为出岩层的时间为。如图：如图：现在学习的是第6页，共76页S点点接接收收到到的的来来自自R1，R2，R3界界面面的的地地震震子子波波，相互迭加的结果

4、，相互迭加的结果，+的复波。的复波。岩层较厚，岩层较厚，同一接收点收到的来自界同一接收点收到的来自界面面R1和和R2的两个反射面也可以分开。形成的两个反射面也可以分开。形成2个单波。保留着各自的波形特征。这种情况，个单波。保留着各自的波形特征。这种情况，一般较少。一般较少。岩岩层层较较薄薄时时，整条绕射波时距曲线在反射波时距整条绕射波时距曲线在反射波时距曲线的上方。曲线的上方。以以上上指指出出的的绕绕射射波波时时距距特特点点，绕绕射射波波时时距距曲曲线线与与反反射射波波时时距距曲曲线线关关系系，对对于于我我们们在在一一张张共共炮炮点地震记录上识别绕射波是很有用的。点地震记录上识别绕射波是很有用

5、的。一般情况下，则线不一定与断棱垂直，这时绕一般情况下，则线不一定与断棱垂直，这时绕射波特征曲线特点同。射波特征曲线特点同。现在学习的是第35页，共76页测线方向与数据棱走向之间的夹角有关。测线方向与数据棱走向之间的夹角有关。图图：h=2000,v=2400,下下，不不同同角角（测测线线与与垂垂直直断断棱棱之之间间的的夹夹角角），所所对对应应的的绕绕射射波波时距曲线。时距曲线。现在学习的是第36页，共76页越越小小，时时距距曲曲线线弯弯曲曲程程度度越越大大。即即：测测线线与与断断棱棱正正交交。（=0）绕绕射射时时距距曲曲线线最最陡陡温暖线与断棱平行（温暖线与断棱平行（=），绕射波时距），绕射波

6、时距曲线最缓。曲线最缓。三、水平迭加剖面上折射波的特点三、水平迭加剖面上折射波的特点讨讨论论折折射射波波等等异异常常波波的的目目的的是是要要了了解解它它们们的的特特点点，以以便便对对它它们们进进行行压压制制，识识别别或或利利用用。因因此此，讨讨论论折射波在在水平迭加剖面上的特点最有实际意义。折射波在在水平迭加剖面上的特点最有实际意义。现在学习的是第37页，共76页进行水平迭加时，不管是反射波还是折射波，都进行水平迭加时，不管是反射波还是折射波，都按平界面反射波动校可量公式进行校正，然后再按平界面反射波动校可量公式进行校正，然后再进行共中心点迭加。进行共中心点迭加。思路：思路：定量分析：定量分析

7、：折射波按平其齐界面一次波动校正后剩余时差。折射波按平其齐界面一次波动校正后剩余时差。现在学习的是第38页，共76页动校正后折射波时距曲线是一条抛物线，极小动校正后折射波时距曲线是一条抛物线，极小点在点在x=2L处，处，极小点位置会随激发点的位置极小点位置会随激发点的位置（L的大小）的变化而变化。的大小）的变化而变化。现在学习的是第39页，共76页但在时间剖面上，是把炮检距为但在时间剖面上，是把炮检距为x的道的道的波形画在的波形画在x/2,处，处，在时间剖面上，动较正后与绕射波时在时间剖面上，动较正后与绕射波时距曲线的极小点又正好移回到绕射点上，并不管距曲线的极小点又正好移回到绕射点上，并不管

8、炮点的位置如何变化，极小点位置都保持不变。炮点的位置如何变化，极小点位置都保持不变。动校正后，绕射波的极小点位置，极小点时动校正后，绕射波的极小点位置，极小点时间，以及曲线上的各点相对于极小点时间的间，以及曲线上的各点相对于极小点时间的剩余时差等，在时间剖面上的与激发点的位剩余时差等，在时间剖面上的与激发点的位置无关。置无关。结论：结论：现在学习的是第40页，共76页即：不同位置激发所得以的动校正后的绕射波的即：不同位置激发所得以的动校正后的绕射波的时距曲线在时间剖面上是重合的。时距曲线在时间剖面上是重合的。在水平迭加的剖面上，反射波得到加强。在水平迭加的剖面上，反射波得到加强。即即：在在水水

9、平平迭迭加加剖剖面面上上，绕绕射射波波显显示示得得更更加加清楚。清楚。水平迭加剖面上绕射波同相轴极小点位置，反水平迭加剖面上绕射波同相轴极小点位置，反映断棱位置，利用此特点，研究断层，确定断映断棱位置，利用此特点，研究断层，确定断点位置。点位置。又：又：现在学习的是第41页，共76页四、物理地震学的基本思路四、物理地震学的基本思路在本节前面的讨论中，只涉及绕射波的时距曲线在本节前面的讨论中，只涉及绕射波的时距曲线问题问题绕射波的动力学特点。绕射波的动力学特点。至至于于绕绕射射波波动动力力学学问问题题没没有有进进行行讨讨论论。R点点产产生生的的绕绕射射波波，在在测测线线上上观观测测时时，各各点点

10、所所接接收收到到的的R绕绕射波在能量上是否一样？射波在能量上是否一样？人人们们通通过过对对大大量量生生产产工工作作，试试验验工工作作的的总总结结及及理理论研究，推出一套物理地震学理论。论研究，推出一套物理地震学理论。现在学习的是第42页，共76页首先介绍一下物理地震学的基本概念，并从物理地首先介绍一下物理地震学的基本概念，并从物理地震学观点出发进一步说明绕射波的性质。震学观点出发进一步说明绕射波的性质。长期以来，我们主要从几何地震学的观点长期以来，我们主要从几何地震学的观点来解释地震波，认为地震波沿来解释地震波，认为地震波沿“射线射线”路路径在介质中传播，入射到分界面时，按径在介质中传播，入射

11、到分界面时，按发生反射，并认为：地面上某点接收到的发生反射，并认为：地面上某点接收到的反射波是来自地下界面上的某点。反射波是来自地下界面上的某点。构造简单地区：构造简单地区：用几何地震学的观点计算地震记用几何地震学的观点计算地震记录是行之有效的。录是行之有效的。现在学习的是第43页，共76页小小断断块块发发育育构构造造复复杂杂地地区区：用用几几何何地地震震学学的的观观点计算，许多现象不好解释，有局限性。点计算，许多现象不好解释，有局限性。物理地震学观点：物理地震学观点：对反射波形成解释，地震波是一个波动，不对反射波形成解释，地震波是一个波动，不能简单地把它看成是沿射线传播，地震波从能简单地把它

12、看成是沿射线传播，地震波从震源出发，以球面波的方式向下传播到达反震源出发，以球面波的方式向下传播到达反射界面射界面S，S可以看成由许多小面积元组成的可以看成由许多小面积元组成的（大小接近地震波的波长大小接近地震波的波长70100米）。米）。现在学习的是第44页，共76页每个小面积元都可以看成是一个绕射体，（由每个小面积元都可以看成是一个绕射体，（由惠更斯原理）每个小面积元都可以看成是一个惠更斯原理）每个小面积元都可以看成是一个小点震源，并发出一系列的球面子波向四面八小点震源，并发出一系列的球面子波向四面八方传播。对于地面上的某个接收点方传播。对于地面上的某个接收点P来说，它所来说，它所收到的反

13、射波就是来自收到的反射波就是来自S面上的每个小面积面上的每个小面积元产生绕射波，在元产生绕射波，在P点迭加的结果。因此，点迭加的结果。因此，P点收到的能量并不只是来自地下反射界的某点收到的能量并不只是来自地下反射界的某一点，而是界面上的所有点。一点，而是界面上的所有点。现在学习的是第45页，共76页总总之之，物物理理地地震震学学的的基基本本观观点点认认为为绕绕射射是是最最基基本本的的，反反射射波波是是反反射射界界面面上上所所有有小小面面积积产产生生的的绕绕射射的的总总和和。物物理理地地震震学学的的概概念念与与几几何何地地震震学学的的概概念念并不矛盾。并不矛盾。二二者者的的适适用用范范围围主主要

14、要取取决决于于所所勘勘探探的的断断块块大大小与地震波波长的大小两者的关系。小与地震波波长的大小两者的关系。当断块的大小比地震波波长大得多时，几何地当断块的大小比地震波波长大得多时，几何地震学行之有效。震学行之有效。现在学习的是第46页，共76页几何地震学只研究运动学问题，不能保留波的几何地震学只研究运动学问题，不能保留波的动力学特性，对复杂的地构造产生动力学特性，对复杂的地构造产生的复杂的波的复杂的波场不能做出正确的解释。物理地震学处理地震场不能做出正确的解释。物理地震学处理地震波场时，既考虑了波的传播时间，也考虑了波波场时，既考虑了波的传播时间，也考虑了波的强度，同时的研究运动学问题和动力学

15、问题的强度，同时的研究运动学问题和动力学问题。当断块很小，与地震波波长相当时，地震波当断块很小，与地震波波长相当时，地震波波动特点表现得很突出，用物理地震学观点波动特点表现得很突出，用物理地震学观点来计算小断块构造的各种地震波特点。来计算小断块构造的各种地震波特点。另一点差别：另一点差别：现在学习的是第47页，共76页因此，有可能对复杂的地质体产生的波场作因此，有可能对复杂的地质体产生的波场作出正确的计算。出正确的计算。从物理地震学的观点，关于绕射波的性质，绕射从物理地震学的观点，关于绕射波的性质，绕射波与反射波的关系等主要有以下几点结论：波与反射波的关系等主要有以下几点结论：1）几何的点或线

16、不能产生绕射波）几何的点或线不能产生绕射波实际上被记录到的，具有一定能量的绕射波，实际上被记录到的，具有一定能量的绕射波，是由具有一定面积的界面产生的。所以一个是由具有一定面积的界面产生的。所以一个绕射体必须大到与一个地震波波长相当的程绕射体必须大到与一个地震波波长相当的程度或更大些，才能产生可观度或更大些，才能产生可观的绕射能量。的绕射能量。现在学习的是第48页，共76页2)短反射段的反射波相当于点绕射短反射段的反射波相当于点绕射两个半幅射点是断点位置两个半幅射点是断点位置短反射段：短反射段：反射段长度反射段长度2a，地震波波长为，地震波波长为，界面深度为，界面深度为H三者之间满足三者之间满

17、足短反射时距曲线几乎和几何点绕射一样。它与几何短反射时距曲线几乎和几何点绕射一样。它与几何点绕射有本质的区别。点绕射有本质的区别。现在学习的是第49页，共76页它是由相距比较近的两个断点形成它是由相距比较近的两个断点形成的，所以的，所以在时间剖面上见到有极小点的对称又支绕射在时间剖面上见到有极小点的对称又支绕射是短反射段的反映，它不代表断棱点，是还是短反射段的反映，它不代表断棱点，是还没有破碎的小断点。（它的中央振幅与反射段没有破碎的小断点。（它的中央振幅与反射段长度成正比，长度为零，振幅也为零。）长度成正比，长度为零，振幅也为零。）3）长反射段）长反射段满足满足关系的反射段称为长反射段。关系

18、的反射段称为长反射段。现在学习的是第50页，共76页一个主体，两个尾巴绕射波与主体的切点为断点。一个主体，两个尾巴绕射波与主体的切点为断点。特点：特点：长反射段的终断点产生左右两支绕射，两支长反射段的终断点产生左右两支绕射，两支的相位相差的相位相差180度。（断点的振幅为正常振幅度。（断点的振幅为正常振幅的一半）在断点处的绕射波与反射波相连，的一半）在断点处的绕射波与反射波相连，形成形成”层断波不断，绕射连反射层断波不断，绕射连反射”现象。现象。现在学习的是第51页，共76页水水平平粗粗线线一一个个水水平平反反射射同同相相轴轴（用用V表表示示）在在断断点点处处产产生生绕绕射射波波（D）。沿沿反

19、反射射段段延延伸伸方方向向为为绕绕射射波波正正半半支支，沿沿反反射射段段延延伸伸方方向向为为绕绕射射波波负负半半支支。在在多多次次迭迭加加剖剖面面上上，反反射射波波与与绕射波切点为断点位置。绕射波切点为断点位置。如图：如图：现在学习的是第52页，共76页所所以以：长长反反射射段段是是“一一个个主主体体，两两个个尾尾巴巴”，主体是反射波，尾巴是绕射波的正半支。主体是反射波，尾巴是绕射波的正半支。4）除去无限延伸反射系数不变的平面以外，任）除去无限延伸反射系数不变的平面以外，任何地下反射体都能产生绕射波。何地下反射体都能产生绕射波。构造越复杂，埋得越深，绕射现象越严重。构造越复杂，埋得越深，绕射现

20、象越严重。也就是说，只要反射界面发生突变，在一定条也就是说，只要反射界面发生突变，在一定条件下就会产生绕射。件下就会产生绕射。现在学习的是第53页，共76页五、地震绕射波的识别和利用五、地震绕射波的识别和利用 前前面面讨讨论论的的关关于于绕绕射射波波在在水水平平迭迭加加剖剖面面上上的的运运动动不不学学和和动动力力学学特特点点，就就是是我我们们识识别别绕绕射波的主要依据。射波的主要依据。此外，还经常采用一两种鉴别绕射波的办法。此外，还经常采用一两种鉴别绕射波的办法。现在学习的是第54页，共76页一一种种是是利利用用绕绕射射波波时时距距曲曲线线上上的的时时间间值值，画画反反射射界界面面的的剖剖面面

21、，如如是是绕绕射射波波，则则几几个个圆圆弧弧应交于一点。应交于一点。对对断断棱棱绕绕射射波波，如如测测线线与与断断棱棱不不正正交交，画画剖剖面面的圆弧不交于一点，交成一个小三角形。的圆弧不交于一点，交成一个小三角形。注意注意：画剖面时，必须采用极小点的画剖面时，必须采用极小点的所对应的所对应的平均速度。平均速度。现在学习的是第55页，共76页另另一一种种在在一一定定的的假假设设条条件件下下计计算算一一套套绕绕射射波波时时距距曲曲线线量量板板，然然后后把把实实测测的的绕绕射射波波时时距距曲曲线线与与理理论论时时距距曲曲线线比比较较，这这样样来来鉴鉴别别绕绕射射波波和和确确定定绕绕射射点点的的深深

22、度度。在在水水平平迭迭加加剖剖面面上上，绕绕射射波波显显示示得得较较清清楚楚，为为利利用用绕绕射射波波来来识识别别断断层层、确确定定断断点点提提供供了了有利条件。有利条件。比比如如古古潜潜山山顶顶面面绕绕射射波波较较发发育育，正正确确认认识识和和计计算算绕绕射射波波，对对研研究究古古潜潜山山很很重重要要。在在侵侵入入体体边边沿或礁块边沿，绕射波也会大量出现。沿或礁块边沿，绕射波也会大量出现。现在学习的是第56页，共76页从宏观上反映了侵入体的边界。若经过偏移迭加，从宏观上反映了侵入体的边界。若经过偏移迭加，则绕射波收敛，侵入体边界更清晰。则绕射波收敛，侵入体边界更清晰。现在学习的是第57页，共

23、76页 第三节第三节 地震勘探的分辨能力地震勘探的分辨能力 现在学习的是第58页，共76页一、分辨能力及其意义一、分辨能力及其意义地震勘探的分辨能力：地震勘探的分辨能力：现在学习的是第59页，共76页为为了了更更细细致致地地研研究究地地下下地地质质情情况况，要要求求地地震震勘勘探探的的分分辨辨能能力力越越高高越越好好。（越越小小越越好好），我我们们弄弄清清楚楚影影响响分分辨辨能能力力的的各各种种因因素素，就就有有可可能能通通过过各各种种办办法法提提高高分分辨辨能力能力。二、垂直分辨率（垂向分辨能力）二、垂直分辨率（垂向分辨能力）1、表示方法：、表示方法：现在学习的是第60页，共76页设地震子波

24、延续时间为设地震子波延续时间为，垂直通过地，垂直通过地层的双稳时间为层的双稳时间为，可以用比较，可以用比较和和的的办法来表示垂向分辨能力。办法来表示垂向分辨能力。当当时，在地震记录上可以分辨出这个时，在地震记录上可以分辨出这个地层上下界面的反射波。当地层上下界面的反射波。当时时子子波波较较尖尖锐锐，延续短延续短现在学习的是第62页，共76页2、n=2(这种情况是常见的这种情况是常见的)，要能分辨，要能分辨厚厚地层，有地层，有3、n=3(这种情况是少见的这种情况是少见的)，要能分辨应，要能分辨应有：有：现在学习的是第63页，共76页即即：从从时时间间分分辨辨能能力力的的观观点点，子子波波视视周周

25、期期不不同同，相应的薄层定义也不同。相应的薄层定义也不同。根据地震不同视周期数可以导出以上三式的关系。根据地震不同视周期数可以导出以上三式的关系。影响地震记录分辨能力的因素很多。影响地震记录分辨能力的因素很多。2、影响因素、影响因素影响影响的主要因素的主要因素：震源特性。大地滤波，：震源特性。大地滤波，记录仪器特性等。记录仪器特性等。现在学习的是第64页，共76页影影响响的的因因素素：主主要要是是地地层层的的波波速速v，和和地层厚度地层厚度（）在同一种岩层中，）在同一种岩层中，利利用用横横波波勘勘探探对对于于同同一一种种岩岩层层，可可以以分分辨辨的的厚厚度度就就更更小小些些。即即：可可以以提提

26、高高垂垂向向分分辨辨能能力力。这这也也是是横横波波法法所所具具有有的的优优点点之之一。一。针对这些因素，可以选择合适的激发条件，使地针对这些因素，可以选择合适的激发条件，使地震波具有较高的频率。震波具有较高的频率。在在资资料料处处理理中中，采采用用反反褶褶积积方方法法，压压缩缩地地震震延延续续时间等等。时间等等。现在学习的是第65页，共76页还要指出，勘探深层总是比较困难的，部分原因还要指出，勘探深层总是比较困难的，部分原因是深层的波速是深层的波速V大，地震会到深层频率也明显大，地震会到深层频率也明显降低，因此，同们厚度的地层，在线可以分降低，因此，同们厚度的地层，在线可以分辨，在深处不一定能

27、分辨。辨，在深处不一定能分辨。三、水平健身的分辨能力三、水平健身的分辨能力水水平平分分辨辨率率从从几几何何观观点点来来看看，地地震震波波沿沿射射线线传传播播，地地面面上上一一点点只只收收到到地地上上面面上上一一个个点点的的反射，那么，分辨率是极高的。反射，那么，分辨率是极高的。现在学习的是第66页，共76页从物理地震学的观点，地震波的一个波动，在从物理地震学的观点，地震波的一个波动，在地面上一点可以接收到地下许多点来的绕射波。地面上一点可以接收到地下许多点来的绕射波。当炮炸激发地震后，地面上一个收到的可以当炮炸激发地震后，地面上一个收到的可以“分米分米”的发射，是来自某一范围内绕射子波迭的发射

28、，是来自某一范围内绕射子波迭加的结果，则水平方向的分辨力就是该范围的加的结果，则水平方向的分辨力就是该范围的大小，再小就无法分辨。大小，再小就无法分辨。现在学习的是第67页，共76页如图：如图：在在O点点自自激激自自收收，到到达达O点点最最快快的的是是来来自自界界面面上上点点的的绕绕射射波波，界界面面上上在在两两侧侧的的绕绕射射子子波波到到达达O点点的的时时间间要要依依次次稍稍晚晚一一些些，离离开开点点一一定定距距离离的的点点，若若它它产产生生的的绕绕射射波波与与产产生生的的绕绕射射波波，到到达达O点点时时差差达达到到半半个个周周期期，就不能起相互加强的作用。就不能起相互加强的作用。现在学习的

29、是第68页，共76页若在界面上若在界面上点两侧的点两侧的C，点产生的绕射点产生的绕射子波与子波与点产生的绕射子波到达点产生的绕射子波到达O点的时差点的时差为为T/2，则认为，则认为C，以内的点产生的绕射子以内的点产生的绕射子波在波在O点是加强的，点是加强的，C，以内的点产生的以内的点产生的绕射波在绕射波在O点不再相互加强，我们以点不再相互加强，我们以O为圆为圆心，心，为半径画圆，则：在反射界面上画为半径画圆，则：在反射界面上画出的范围（圆内包括的界央段出的范围（圆内包括的界央段），叫），叫做产生的波在界面上的（第一）菲涅尔带。做产生的波在界面上的（第一）菲涅尔带。菲涅尔带：菲涅尔带：现在学习的

30、是第69页，共76页即即：O点点自自激激自自收收接接收收到到的的反反射射，实实际际上上是来自界面上是来自界面上范围内所有的点。范围内所有的点。小小于于这这个个范范围围的的地地质质体体在在时时间间剖剖面面上上是是不不可可能准确地分辨出来。能准确地分辨出来。菲涅尔带半径：（用波长表示）菲涅尔带半径：（用波长表示）所以：所以：C点比点比的反射到达地面晚的反射到达地面晚T/2.现在学习的是第70页，共76页T/2的时间为双倍的时间为双倍CD路程行走的时间。路程行走的时间。其中，其中，D与与在同一等相位面上。在同一等相位面上。菲涅尔半径：菲涅尔半径：如果如果h,略去略去项项现在学习的是第71页，共76页

31、实际的勘探精度与上述结论是相当符合的。实际的勘探精度与上述结论是相当符合的。对对于于埋埋深深h=2000米米，对对断断棱棱分分辨辨力力的的理理论论值值为为150200米。米。现在学习的是第72页，共76页在我国东辛油田，在具有复杂断块的在我国东辛油田，在具有复杂断块的160平方公平方公里范围内，地震资料共划分了里范围内，地震资料共划分了184个断块，绝大个断块，绝大部分小于部分小于1平方公里，最小的是平方公里，最小的是0.1平方公里平方公里（即：（即：300300米左右），这也是目前反射波法米左右），这也是目前反射波法一一般所能达到的精度。般所能达到的精度。如如图图是是用用横横向向延延伸伸，长

32、长短短不不一一的的四四种种砂砂岩岩体体的的理理论论模模型型，很很好好地地证证明明了了菲菲涅涅尔尔带带大大小小的的意意义义，从从图图上上看看到到，小小于于菲菲涅涅尔尔带带的的地地体体的的反反射射，类类似似于于点绕射，振幅也比长于菲涅尔带的反射振幅要小。点绕射，振幅也比长于菲涅尔带的反射振幅要小。现在学习的是第73页，共76页如图一个反界面在如图一个反界面在A，B，C，D四处断开，四处断开，断开宽度不同，并与这个界面深度不同（断开宽度不同，并与这个界面深度不同（不同）计算四种不同不同）计算四种不同的理论记录。的理论记录。从计算结果可以看到：从计算结果可以看到：1、A点在各个深度都点在各个深度都分辨

33、不出，（分辨不出，（A少）少）2、G点，在点，在0.5S的浅处，可分辨出来，在深处的浅处，可分辨出来，在深处分分辨不出辨不出3、C点，在点，在2S以下，也难以分辨。以下，也难以分辨。现在学习的是第74页，共76页4、D点则在各个深度都可以分辨。点则在各个深度都可以分辨。四、地震子波与分辨能力的关系四、地震子波与分辨能力的关系前面讨论中，已涉及到分辨能和与地震子波有关，前面讨论中，已涉及到分辨能和与地震子波有关，具体地说，地震子波的频宽度、延续时间和子波形具体地说，地震子波的频宽度、延续时间和子波形状控制着分辨力。状控制着分辨力。在在定定性性计计算算中中，常常常常要要用用子子波波处处理理技技术术来来改改善善地震面的质量。地震面的质量。现在学习的是第75页，共76页感谢大家观看现在学习的是第76页，共76页