第3章通风阻力精选文档.ppt

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1、第3章 通风阻力本讲稿第一页，共三十九页 风风流流流流动动时时，必必须须具具有有一一定定的的能能量量(通通风风压压力力)，用用以以克克服服井井巷巷及及空空气气分分子子之之间间的的摩摩擦擦对对风风流流所所产产生生的的阻阻力力。通通风风压压力力克克服服通通风风阻阻力力，两两者者因因次次相相同同，数数值值相相等等，方方向向相相反反。知知道道通通风风阻阻力力的的大大小小就就能能确确定定所所需需通通风风压压力力的的大大小小。在在矿矿井井通通风风中中，存存在在着着摩摩擦擦阻阻力力和和局局部部阻阻力力，必必须须分分析析研研究究它它们们的的特特性性、测测定定方方法法以以及及降降低低措措施施等等，从从而而作作为

2、为选选择择通通风风设设备备，进进行行通通风风管管理理与与设设计计的的依依据据。这这在在通通风风设设计计中中尤其重要。尤其重要。第三章第三章 井巷通风阻力井巷通风阻力本讲稿第二页，共三十九页第一节第一节 风流的流态风流的流态 流体产生的阻力与流体流动过程中的状态有关。流体流动时有两种状态；一种是流体呈层状流动，各层间流体互不混合，流体质点流动的轨迹为直线或有规则的平滑曲线，这一状态称为层流层流。在流速很小，管径很小，或粘性较大的流体流动时会发生层流。本讲稿第三页，共三十九页 另一种是流体流动时，各部分流体强烈地互相混合，流体质点的流动轨迹是极不规则的。除了有沿流体总方向的位移外，还有垂直于液流总

3、方向的位移，流体内部存在着时而产生时而消灭的漩涡，这种状态称为紊紊流流。研究层流与紊流的主要意义在于两种流态有着不同的阻力定律。本讲稿第四页，共三十九页 试验证明，层流与紊流彼此间的转变关系决定于液体的密度、绝对粘性系数，流体的平均速度V与管道水力直径d，这些因素的综合影响可以用雷诺数来表示为：式中 运动粘性系数，m2/s。雷诺数雷诺数 本讲稿第五页，共三十九页 当Re2000时，流体呈层流流动；当Re2000时，液流开始向紊流流动过渡，当Re10000时，流体完全呈现为紊流。矿井巷道很少为圆形，对于非圆形通风巷道，以4S/U(水力直径)代替上式中的d，即：式中 U巷道周界长度，m。c断面形状

4、系数，梯形断面c=4.16；三心拱c=3.85；半圆拱c=3.90；圆断面，c=3.54。本讲稿第六页，共三十九页 例：某巷道的断面S2.5m2，周界U6.58m，风流的14.4106m2/s，试计算出风流开始出现紊流时的平均风速？解：当风流开始出现紊流时，则其Re2000，当完全紊流时，Re10000，因此：由于煤矿中大部分巷道的断面均大于2.5m2，井下巷道中的最低风速均在0.25米/秒以上，所以说井巷中的风流大部为紊流，很少为层流。本讲稿第七页，共三十九页 第二节第二节 摩摩 擦擦 阻阻 力力 一、摩擦阻力及影响因素一、摩擦阻力及影响因素 风流在井巷中作均匀流动时，沿程受到井巷固定壁面的

5、限制，引起内外摩擦，因而产生阻力，这种阻力，叫做摩摩擦擦阻阻力力。所谓均匀流动是指风流沿程的速度和方向都不变，而且各断面上的速度分布相同。流态不同的风流，摩擦阻力hfr的产生情况和大小也不同。一般情况下，摩擦阻力要占能量方程中通风阻力的8090，它是矿井通风设计，选择扇风机的主要参数，也是生产中分析与改善矿井通风工作的主要对象。本讲稿第八页，共三十九页 前人实验得出水流在圆管中的沿程阻力公式（达西公式）是：式中 实验比例系数，无因次；水流的密度，kg/m3；L圆管的长度，m；d圆管的直径，m；V管内水流的平均速度，m/s；上式是矿井风流摩擦阻力计算式的基础，它对于不同流态的风流都能应用，只是流

6、态不同时，式中的实验式不同。本讲稿第九页，共三十九页 尼古拉兹在壁面分别胶结各种粗细砂粒的圆管中，实验得出了流态不同的水流系数同管壁的粗糙程度、雷诺数的关系。管壁的粗糙程度用管道的直径 d(m)和管壁平均突起的高度(即砂粒的平均直径)k(m)之比来表示。并用阀门不断改变管内水流的速度，实验结果如图所示。本讲稿第十页，共三十九页 试验结果可分以下几种情况：1)在lgRe3.3(Re2320)时，即当液体作层流流动，由左边斜线可以看出，所有试验点都分布于其上，随Re的增加而减小，且与管道的相对粗糙度无关，这时与Re的关系式为：64/Re 2)在3.31gRe5.0(2320Re100000)的范围

7、内，流体由层流向紊流过渡，系数既和Re有关，也和管壁的粗糙度有关。本讲稿第十一页，共三十九页 3)当Re100000时，流体成为紊流流动。与Re无关，只和管壁的粗糙度有关。管壁的粗糙度越大，系数就越大。其试验式为：矿井巷道中的风流，其性质与上面完全一样，所不同的是矿井巷道的粗糙度较大，在较小的Re时，便开始由层流变为紊流；此外，由于大多数矿井巷道风流的Re均大于100000，故值仅决定于井巷壁的相对粗糙度，而与Re无关。在一定时期内，各井巷壁的相对粗糙度可认为不变，因之值即为常量。本讲稿第十二页，共三十九页 二、井巷摩擦阻力计算公式 由于矿井巷道极少为圆形，可用当量直径d4S/U代入沿程阻力公

8、式得：令：是巷道的摩擦阻力系数，与巷道帮壁的粗糙程度有关。则：本讲稿第十三页，共三十九页由于矿井中巷道的长度，周界及摩擦阻力系数在巷道形成后一般变化较小，可看作常数。再令：Rfr为巷道的摩擦风阻。这时：这就是完全紊流情况下的摩擦阻力定律。当巷道风阻一定时，摩擦阻力与风量的平方成正比。本讲稿第十四页，共三十九页 三、井巷摩擦阻力的计算例1 某梯形木支架煤巷，长200米，断面积为4m2，沿断面的周长为8.3m，巷道摩擦阻力系数通过查表得到的标准值为0.018Ns2/m4，若通过巷通的风量为960m3/min，试求其摩擦阻力?解：答：该巷道的摩擦阻力为119.5Pa。应当注意，巷道的值随的改变而改变

9、，在高原地区，空气稀薄，当地的值需进行校正。校正式如下：本讲稿第十五页，共三十九页 四、降低井巷摩擦阻力的措施 井巷通风阻力是引起风压损失的主要根源，因此降低井巷通风阻力，特别是降低摩擦阻力就能用较少的风压消耗而通过较多的风量。许多原来是阻力大，通风困难的矿井，经降低阻力后即变为阻力小、通风容易的矿井。根据hfr(LU/S3)Q2的关系式可以看出，保证一定风量，降低摩擦阻力的方法就是降低摩擦风阻，根据影响Rfr的各因素，降低摩擦阻力的主要措施有：本讲稿第十六页，共三十九页 1降低 Rfr与成正比，而主要决定于巷道粗糙度，因此降低，就应尽量使巷道光滑。当采用棚子支护巷道时，要很好地刹帮背顶，在无

10、支护的巷道，要注意尽可能把顶底板及两帮修整好；对于井下的主要巷道，在采用料石或混凝土砌璇，特别是采用锚杆支护技术时，更能有效地使系数减小。2扩大巷道断面S 因Rfr与S3成反比，所以扩大巷道断面有时成为降低摩擦阻力的主要措施。由于摩擦阻力又与风量的平方成正比，因此在采用这种措施时，应抓主要矛盾，即首先应考虑风量大、断面小的总回风道的扩大，其次再考虑其它巷道的扩大。本讲稿第十七页，共三十九页 3减少周界长U Rfr与U成正比，在断面积相等的条件下，选用周长较小的拱形断面比周长较大的梯形断面好。4.减少巷道长L Rfr与L成正比，进行开拓设计时，就应在满足开采需要的条件下，尽可能缩短风路的长度。例

11、如，当采用中央并列式通风系统，如阻力过大时，即可将其改为两翼式通风系统以缩短回风路线。降低摩擦阻力，还应同时结合井巷的其它用途与经济等因素进行综合考虑。如断面过大，不但不经济，而且也不好维护，反而不如选用双巷。本讲稿第十八页，共三十九页 第三节第三节 局部阻力局部阻力 一、局部阻力的产生 风流流经井巷的某些局部地点突然扩大或缩小、转弯、交岔以及堆积物或矿车等，由于速度或方向发生突然的变化，导致风流本身产生剧烈的冲击，形成极为紊乱的涡流，从而损失能量。造成这种冲击与涡流的阻力即称为局部阻力。本讲稿第十九页，共三十九页 二、局部阻力定律 实验证明，在完全紊流状态下，不论井巷局部地点的断面、形状和拐

12、弯如何变化，所产生的局部阻力her，都和局部地点的前面或后面断面上的hv1或hv2成正比：1、2局部阻力系数，无因次，分别对应于hv1、hv2。可选用其中一个系数和相应的速压计算；本讲稿第二十页，共三十九页 若通过局部地点的风量是Q(m3/s)，前后两个断面积是S1和S2(m2)，则两个断面上的平均风速为：VlQ/S1；V2Q/S2，m/s代入上式：令式中Rer叫做局部风阻。由此得到：herRerQ2，Pa 上式表示完全紊流状态下的局部阻力定律，和完全紊流状态下的摩擦阻力定律一样，当Rer一定时，her和Q的平方成正比。本讲稿第二十一页，共三十九页 三、局部阻力的计算方法三、局部阻力的计算方法

13、 计算局部阻力时，先要根据井巷局部地点的特征，对照前人实验查出局部阻力系数，然后用其指定的相应风速V进行计算。本讲稿第二十二页，共三十九页本讲稿第二十三页，共三十九页 三、降低局部阻力的措施三、降低局部阻力的措施 由于局部阻力是风流在局部阻力地点发生剧烈的冲击而产生的，故降低局部阻力的措施主要是：1在容易发生局部阻力的地点，应尽量减少局部风阻值值。如采用斜线形或圆弧形连接断面不同的巷道。巷道转弯时，转角愈小愈好。2尽量减少产生局部阻力的条件，如不用或少用直径很小的铁筒风桥，避免在主要巷道内任意停放矿车、堆积木材、器材等；3局部阻力与V2成正比，故应特别注意降低总回风道和风峒的局部阻力，及时清扫

14、风峒内的堆积物，在井筒与风峒的转弯处做成圆滑的壁面。本讲稿第二十四页，共三十九页 第四节第四节 井巷风阻与等积孔井巷风阻与等积孔 一、井巷风阻及其阻力特性 在矿井巷道中，任何井巷的通风阻力，不管它是摩擦阻力、局部阻力或系两者同时具有的阻力，其阻力公式均可写成通式：hRQ2 本讲稿第二十五页，共三十九页 二、井巷等积孔二、井巷等积孔 当研究井巷通风阻力时，为了在概念上更形象化，有时采用井巷等积孔来代替井巷风阻。等积孔就是用一个与井巷风阻值相当的理想孔的面积值来衡量井巷通风的难易程度。设想将一个矿井的入风口到出风口，沿着井下主要巷道进行均匀压缩，最后形成一个薄片，在这个薄片上将形成一个孔口，这个孔

15、口面积A使得薄片的两端作用有矿井的风压差P时，通过孔口的风量正好为该矿井的风量Q，这时，该孔口面积即为矿井的等积孔。本讲稿第二十六页，共三十九页 设当空气自左向右流经此孔时，无阻力，无能量损失，并设当空气从此孔流出后，在其流线断面最小处(虚线位置)的流速为V(m/s)，则这个理想孔左、右两侧的静压差可全部变为速压(静压能全部转化为动能)，由此可得：实验证明，在出口流线断面最小处的面积一般为0.65A(m2)，再当流量为Q(m3/s)时，VQ/0.65A，以此V值与1.2 kg/m3代入上式，即得：本讲稿第二十七页，共三十九页 由此得到：这就是计算矿井等积孔常用的公式。计算出矿井的风阻和等积孔后

16、，就可以对该矿井的通风难易程度进行评价，评价的标准如下表：本讲稿第二十八页，共三十九页 例 已知矿井总阻力为1440Pa，风量为60m3/s，试求该矿井的风阻与等积孔?如生产上要求将风量提高到70m3/s，问风阻与等积孔之值是否改变?阻力增加到多少?解：当井巷的规格尺寸与连接形式没有改变及采掘工作面没有移动时，则风量的增加并不改变等积孔与风阻之值。由于风量增加到70m3/s，故阻力增加到：hRQ20.47021960 Pa本讲稿第二十九页，共三十九页 三、风流的功率与电耗三、风流的功率与电耗 物体在单位时间内所做的功叫做功率，其计量单位是Nm/s。风流的风压h乘风量Q的计量单位就是N/m2m3

17、/s Nm/s。故风流功率N的计算式为，N=hQ/1000，kW 矿井一天的通风电费是：式中 e每度电的单价，y/(kWh)；风机、输电、变电、传动等总效率。直接传动时，取0.6；间接传动时，取0.5。本讲稿第三十页，共三十九页 例：如图所示的矿井，左右两翼的通风阻力分别是；hr11274Pa；hr21960Pa通过两翼主扇的风量分别是Qf160m3/s；Qf270m3/s。两翼的外部漏风Qm1(1Le1)Qf1(14%)6057.6m3/s Qm2(1Le2)Qf2(15%)7066.5m3/s率分别是Le14%；Le25%。则两翼不包括漏风的风量分别是：本讲稿第三十一页，共三十九页 两翼不

18、包括外部漏风的风阻分别是：R1hr1/Qm121274/(57.6)20.38399N.s2/m8 R2hr2/Qm221960/(66.5)20.44321N.s2/m8两翼不包括外部漏风的等积孔分别是：本讲稿第三十二页，共三十九页 为了计算全矿的总风阻和总等积孔，须先求出全矿的总阻力hr，因全矿的风流总功率等于左右两翼风流的功率之和，即 hr(Qm1Qm2)hr1Qm1hr2Qm2，W 故 则全矿不包括外部漏风的总风阻是：本讲稿第三十三页，共三十九页 全矿不包括外部漏风的总等积孔总等积孔是：对于用多台主扇通风的矿井，都要用这种方法计算全矿的总风阻和总等积孔。只有hr1hr2时，才能用AA1

19、A2计算。设两翼主扇的风压分别等于其通风阻力。则两翼的通风电费分别为：本讲稿第三十四页，共三十九页 第五节第五节 井巷通风阻力测定井巷通风阻力测定 一、阻力测定的内容与意义一、阻力测定的内容与意义 1.测算风阻2.测算摩擦阻力系数测算摩擦阻力系数 3.测量通风阻力的分配情况测量通风阻力的分配情况本讲稿第三十五页，共三十九页 二、阻力测定方法与原理二、阻力测定方法与原理测定方法：压差计法 气压计法测定原理：本讲稿第三十六页，共三十九页 通风阻力测量仪器、仪表和用品序号名 称型 号数 量用 途1精密气压计1测气压2干湿温度计1测干湿温度3高、中、低速风表3测风速4秒表1测风计时5皮尺5 m1测断面尺寸6手表机械表1记录测量时间7竹竿2 m1辅助测量8记录表格自制若干测风和测压记录本讲稿第三十七页，共三十九页测风点巷道断面及风速测量记录表测点风表读数风表号全高(m)净宽(m)巷道形状支护方式测点附近巷道素描12高 中 微ABCDE 本讲稿第三十八页，共三十九页误差计算式中：式中：hr系统实测通风阻力，系统实测通风阻力，Pa；由由通通风风机机房房水水柱柱计计读读数数计计算算出出的的系系统统理论通风阻力，理论通风阻力，Pa。本讲稿第三十九页，共三十九页