第3讲流注先导主放电精选PPT.ppt

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1、第3讲流注先导主放电1第1页，本讲稿共42页第2讲回顾带电粒子的产生与消失汤逊理论巴申定律的解释汤逊理论的适用范围2第2页，本讲稿共42页第 3 讲 气体电介质的绝缘特性（二）3第3页，本讲稿共42页1.2.5 流注理论n在高气压长间隙条件下的气体放电理论在高气压长间隙条件下的气体放电理论n 特特点点：认认为为电电子子碰碰撞撞电电离离及及空空间间光光电电离离是是维维持持自自持持放放电电的的主主要要因因素素，并并强强调调了了空空间间电电荷荷畸畸变变电电场场的的作作用用 n通通过过大大量量的的实实验验研研究究（主主要要在在电电离离室室中中进进行行的的）说说明放电发展的机理明放电发展的机理 4第4页

2、，本讲稿共42页n电子崩阶段电子崩阶段 空间电荷畸变外电场空间电荷畸变外电场 n流注阶段流注阶段 光电离形成二次电子崩，等离子体光电离形成二次电子崩，等离子体 5第5页，本讲稿共42页（1）电子崩阶段（a）初始电子崩阳极侧电子崩数目多正空间电荷加强了原电场，同时向周围放射出大量光子（一）流注理论6第6页，本讲稿共42页（b）二次电子崩n 光光子子使使附附近近的的气气体体因因光电离而产生二次电子光电离而产生二次电子n 它它们们在在由由正正空空间间电电荷荷所所引引起起的的畸畸变变和和加加强强了了的的局局部部电电场场作作用用下下，又又形形成成新新的的电电子子崩崩，即即二二次电子崩次电子崩 7第7页，

3、本讲稿共42页（2）流注的形成和发展n二次电子崩中的电子初始电子崩的正空间电荷混合通道（流注）。流注通道二次崩留下的正电荷，大大加强了流注发展方向的电场，产生新电子崩，从而使流注向前发展 8第8页，本讲稿共42页（3）间隙的击穿n流流注注不不断断向向阴阴极极推推进进，头头部部电电场场越越来来越越强强，因因而而其其发发展展也越快也越快n流流注注发发展展到到阴阴极极，间间隙隙被被导导电电良良好好的的等等离离子子通通道道所所贯贯通通间隙击穿间隙击穿 9第9页，本讲稿共42页在电离室中得到的初始电子崩照片图a和图b的时间间隔为110-7秒 p=270毫米汞柱，E=10.5千伏/厘米 初始电子崩转变为流

4、注瞬间照片p273毫米汞柱E=12千伏/厘米电子崩在空气中的发展速度约为1.25107cm/s10第10页，本讲稿共42页在电离室中得到的阳极流注发展过段的照片在电离室中得到的阳极流注发展过段的照片正流注的发展速度约为正流注的发展速度约为1 108 2 108cm/s11第11页，本讲稿共42页自持放电条件形成流注形成流注空间光电离维持放电（空间光电离维持放电（自持放电自持放电）如如果果电电场场均均匀匀，间间隙隙就就将将被被击击穿穿。所所以以流流注注形形成成的的条条件件就就是是自自持放电条件，在均匀电场中也就是导致击穿的条件。持放电条件，在均匀电场中也就是导致击穿的条件。流流注注形形成成的的条

5、条件件：足足够够的的空空间间光光游游离离较较多多的的初初始始电电子子崩（电子崩积累到一定的数量）崩（电子崩积累到一定的数量）12第12页，本讲稿共42页（二）流注理论对高气压、长间隙（pd很大）放电现象的解释 1放电外形放电外形 具有通道形式具有通道形式 流注前方随着其向前发展而更为增强流注前方随着其向前发展而更为增强多流注之间互相抑制发展多流注之间互相抑制发展二二次次电电子子崩崩在在空空间间的的形形成成和和发发展展带带有有统统计计性性，所所以以火火花花通通道道常常是是曲曲折的，并带有分枝。折的，并带有分枝。电电子子崩崩则则不不然然，由由于于其其中中电电荷荷密密度度较较小小，故故电电场场强强度

6、度还还不不大大，因因而而不不致致影影响响到邻近空间内的电场，所以不会影响其它电子崩的发展到邻近空间内的电场，所以不会影响其它电子崩的发展13第13页，本讲稿共42页树枝状放电与放电发展的抑制14第14页，本讲稿共42页2放电时间放电时间 二次电子崩由光电离形成，所以流注发展速度极快放电时间特别短3阴极材料的影响阴极材料的影响 维持放电靠光电离，而不是阴极表面的电离过程，与材料无关15第15页，本讲稿共42页 在Pd值较小时，起始电子不可能在穿越极间距离后完成足够多的碰撞电离次数，因而难以聚积到足够的电子数，这样就不可能出现流注，放电的自持只能依靠阴极上的过程。16第16页，本讲稿共42页1.3

7、 不均匀电场中气体的击穿ud2D，电电场场还还比比较较均均匀匀，其其放放电电特特性性与与均均匀匀电电场场相相似似，一一旦旦出出现现自自持持放放电电，立立即即导导致致整整个个气气隙隙击击穿穿。放放电电达达到到自自持持时时，在在整整个个间间隙隙中中部部巳巳达达到到相相当当数数值值。这这时时和和均均匀匀电电场场中中情情况况类类似似。1.3.1 稍不均匀场和极不均匀场的放电特点1 击穿电压2 电晕起始电压3 放电不稳定区17第17页，本讲稿共42页d 4D，电场分布极不均匀，存在电晕放电，电晕起始电压。，电场分布极不均匀，存在电晕放电，电晕起始电压。外加电压进一步增大，表面电晕层扩大，并出现刷状的细火

8、外加电压进一步增大，表面电晕层扩大，并出现刷状的细火花，火花变长，最终导致气隙完全击穿。花，火花变长，最终导致气隙完全击穿。u当大曲率电极附近很小范围内已达相当数值时，间隙中大部分区域值都仍然很小，放电达到自持放电后，间隙没有击穿。电场越不均匀，击穿电压和电晕起始电压间的差别也越大。18第18页，本讲稿共42页d2D 4D，属属于于过过渡渡区区域域，不不稳稳定定电电晕晕，转转为为火花放电。火花放电。当当大大曲曲率率电电极极附附近近 达达到到足足够够数数值值时时，间间隙隙中中很很大大一一部部分分区区域域 也也都都已已达达相相当当数数值值，流流注注一一经经产产生生，随随即即发发展展至至贯贯通通整整

9、个个间间隙隙，导导致致间间隙隙完完全全击击穿穿 19第19页，本讲稿共42页电场不均匀系数电场不均匀系数 ff4时，极不均匀电场时，极不均匀电场20第20页，本讲稿共42页1.3.2 电晕放电现象n电晕放电现象电晕放电现象电离区的放电过程造成。电离区的放电过程造成。n强电场强电场电子崩电子崩复合复合光辐射光辐射咝咝咝咝的的声声音音，臭臭氧氧的的气气味味，微微弱弱的的晕晕光光，回回路路电电流流明明显显增增加加(绝对值仍很小绝对值仍很小)，可以测量到能量损失，可以测量到能量损失21第21页，本讲稿共42页n电晕起始电压和电晕起始场强电晕起始电压和电晕起始场强 是是一一种种自自持持放放电电形形式式，

10、起起始始电电压压在在原原理理上上可可由由自自持持放放电电条件求得条件求得 E0的经验公式m导线表面的粗糙系数。光滑导线m=1,一般导线m=0.820.9,对绞线局部电晕 m=0.72 22第22页，本讲稿共42页电晕电流与能量(a)时间刻度T=125s(b)0.7A电晕电流平均值(c)2A电晕电流平均值电晕电流比较小，但比泄漏电流要大得多。空间电荷的运动电晕电流比较小，但比泄漏电流要大得多。空间电荷的运动需要电源供给能量需要电源供给能量,输电线路电晕损耗的主要部分，而输电线路电晕损耗的主要部分，而使空气电离所消耗的能量则比较小。使空气电离所消耗的能量则比较小。23第23页，本讲稿共42页电晕的

11、起始阶段一系列短促的陡脉冲组成。电离产生的与导线同号的电荷,导致电离停止。脉冲电流将产生电磁波传播到空间造成无线电干扰，24第24页，本讲稿共42页输电线路的电晕还与导线的表面状况及天气状况有关。导线表面曲率大小影响。雨、雪、霜等坏天气时，电晕损耗急剧增加。水滴电场作用变成锥形25第25页，本讲稿共42页对于500750kV的超高压输电线路，在天气好时电晕损耗一般不超过几个W/km，而在坏天气时，可以达到100 W/km以上。因此在设计超高压线路时，需要根据不同天气条件下电晕损耗的实测数据和线路参数，以及沿线路各种气象条件的出现概率等对线路的电晕损耗进行估算。26第26页，本讲稿共42页随着输

12、电电压的提高，电晕问题也越来越突出。导体表面电场减小电晕的方法27第27页，本讲稿共42页降低导线表面场强的方法：增大线间距离D或增大导线半径r。一般采取适当增大导线直径的办法为节省导线材料，通常采用分裂导线的解决办法，即每相导线由2根或2根以上的导线组成。使得导线表面场强得以降低。28第28页，本讲稿共42页电晕影响的两面性u不利影响不利影响：能量损失；能量损失；放电脉冲引起的高频电磁波干扰；放电脉冲引起的高频电磁波干扰；化学反应引起的腐蚀作用等化学反应引起的腐蚀作用等。u有利方面有利方面：电晕可削弱输电线上雷电冲击电压波的幅值及陡度；电晕可削弱输电线上雷电冲击电压波的幅值及陡度；利用电晕放

13、电改善电场分布，提高击穿电压利用电晕放电改善电场分布，提高击穿电压；利用电晕放电除尘与臭氧发生器等利用电晕放电除尘与臭氧发生器等。29第29页，本讲稿共42页线板气隙中不同直径导线的工频击穿电压与d的关系点划线均匀电场；虚线正尖负板电场；1D=0.5mm；2D=3mm；3D=16mm；4D=20mm30第30页，本讲稿共42页1.3.3 极不均匀场中的放电过程一、非自持放电阶段电子崩产生阳极积聚正电荷31第31页，本讲稿共42页二、流注发展阶段头部电场增强头部电场增强新电子崩新电子崩流注前移流注前移32第32页，本讲稿共42页三、先导放电阶段三、先导放电阶段通道根部的电子最多流注根部温度升高出

14、现热电离先导通道（具有热电离过程的通道）。新的电离过程使电离加强，电导增大，从而加大了其头部前沿区域中的场强，引起新的流注，导致先导通道不断伸长。33第33页，本讲稿共42页流注根部温度升高热电离过程先导通道电离加强，更为明亮电导增大轴向场强更低发展速度更快长空气间隙的平均击穿场强远低于短间隙 34第34页，本讲稿共42页四、主放电过程 先导头部达到板极。小间隙中的高场强引起强烈电离，带电粒子激增。强电离区迅速向阳极传播主放电过程。主放电通道贯穿电极间隙击穿。特点：由于其头部场强极大，所以主放电通道发展速度及电导都远大于先导通道。35第35页，本讲稿共42页主放电通道主放电通道主放电和先导通道

15、的交界区主放电和先导通道的交界区先导通道先导通道 36第36页，本讲稿共42页先导的发展正棒正棒负板间隙中先导通道的发展负板间隙中先导通道的发展（）先导和其头部的流注；（）流注头部电子崩的形成；（）先导和其头部的流注；（）流注头部电子崩的形成；（）由流注转变为先导和形成流注；（）流注头部电子崩的形成；（）由流注转变为先导和形成流注；（）流注头部电子崩的形成；（）沿着先导和空气间隙电场强度的分布（）沿着先导和空气间隙电场强度的分布 37第37页，本讲稿共42页1.3.4 极不均匀场中的极性效应正棒负板38第38页，本讲稿共42页电子运动速度快，迅速进入棒极；棒极附近积聚起正空间电荷，削弱了棒极附近的电场强度而加强了正离子群外部空间的电场结果：（1）使电晕起始电压提高。（2）外部空间电场加强，有利于流注的发展，因此击穿电压较低。39第39页，本讲稿共42页负棒负棒正板正板40第40页，本讲稿共42页电子崩中的电子离开强电场区后，不再能引起电离，向阳极运动的速度也越来越慢。电子崩中的正离子加强了棒极附近的场强，使棒极附近容易形成流注。结论：（1）电晕起始电压比正极性时要低。（2）正空间电荷产生的附加电场与原电场方向相反，削弱了外部空间的电场，阻碍了流注的发展，因此击穿电压较高。41第41页，本讲稿共42页谢 谢！42第42页，本讲稿共42页