电工基础第六章.ppt

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1、电工基础第六章电工基础第六章现在学习的是第1页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感一、互感一、互感1.互感现象互感现象我们先观察下面这个实验。图我们先观察下面这个实验。图61 所示的实验电路中，线圈所示的实验电路中，线圈2 两端接一灵敏检流计。当开关两端接一灵敏检流计。当开关S 闭合瞬间，可以观察到检闭合瞬间，可以观察到检流计指针偏转一下之后又回到零位。发生这种现象的原因是流计指针偏转一下之后又回到零位。发生这种现象的原因是由于开关由于开关S 闭合的瞬间，线圈闭合的瞬间，线圈1 产生变化的磁通产生变化的磁通 11，其中，其中的一部分磁通的一部分磁通 12与线圈与线圈2 交链，使线圈交链，使

2、线圈2 产生感应电动势，产生感应电动势，因而产生感应电流使检流计指针偏转。因而产生感应电流使检流计指针偏转。S 闭合后，线圈闭合后，线圈1 的的电流不再发生变化，虽然仍有磁通与线圈电流不再发生变化，虽然仍有磁通与线圈2 交链，但该磁通交链，但该磁通是不变化的，所以不产生感应电动势，没有电流流过检流计，是不变化的，所以不产生感应电动势，没有电流流过检流计，因而检流计的指针回到零位。因而检流计的指针回到零位。下一页返回现在学习的是第2页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感这种某一线圈电流产生的磁通不仅与本线圈交链，同时还与这种某一线圈电流产生的磁通不仅与本线圈交链，同时还与邻近的线圈交链的现象

3、称之为磁耦合现象。存在磁耦合的线邻近的线圈交链的现象称之为磁耦合现象。存在磁耦合的线圈称之为耦合线圈或互感线圈，其电路模型为耦合电感元件。圈称之为耦合线圈或互感线圈，其电路模型为耦合电感元件。在一般情况下，耦合电路由多个线圈组成。耦合电感是一种在一般情况下，耦合电路由多个线圈组成。耦合电感是一种动态元件，在本教材中只讨论一对线圈相耦合的情况。动态元件，在本教材中只讨论一对线圈相耦合的情况。2.互感系数互感系数如图如图62 所示为两个有耦合的线圈。线圈所示为两个有耦合的线圈。线圈1 的匝数为的匝数为N1，线圈线圈2 的匝数为的匝数为N2。各线圈选取电流和磁通的参考方向符合。各线圈选取电流和磁通的

4、参考方向符合右手螺旋法则，电压和电流为关联参考方向。线圈右手螺旋法则，电压和电流为关联参考方向。线圈1 的电流的电流i1产生的磁通为产生的磁通为 11，在穿越自身的线圈时所产生的磁通链，在穿越自身的线圈时所产生的磁通链为为11（11=N111），该磁通链称为自感），该磁通链称为自感上一页下一页返回现在学习的是第3页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感磁通链；磁通链；11中的一部分或者全部交链线圈中的一部分或者全部交链线圈2 时产生的磁通时产生的磁通链为链为21（21=N221），称之为互感磁通链。所以，图），称之为互感磁通链。所以，图62 的耦合线圈的耦合线圈1 的电流的电流i1在自身线圈

5、中产生自感磁通链，在自身线圈中产生自感磁通链，而且在与之耦合的线圈中产生互感磁通链。同理，线圈而且在与之耦合的线圈中产生互感磁通链。同理，线圈2 的的电流电流i2也产生自感磁通链也产生自感磁通链22和互感磁通链和互感磁通链12（图中未画出）（图中未画出）。因此，由于磁场的耦合作用，每个线圈的磁通链不仅与线。因此，由于磁场的耦合作用，每个线圈的磁通链不仅与线圈本身的电流有关，也和与之耦合线圈的电流有关。当线圈圈本身的电流有关，也和与之耦合线圈的电流有关。当线圈周围媒质为非铁磁物质时磁通链是电流的线性函数。即有自周围媒质为非铁磁物质时磁通链是电流的线性函数。即有自感磁通链与电流的关系为感磁通链与电

6、流的关系为（61）上一页下一页返回现在学习的是第4页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感自感磁通链是线圈本身电流所产生的磁通链。自感磁通链是线圈本身电流所产生的磁通链。互感磁通链与电流的关系为互感磁通链与电流的关系为 （62）互感磁通链是与之耦合线圈的电流在本线圈中产生的磁通链，互感磁通链是与之耦合线圈的电流在本线圈中产生的磁通链，即即21为线圈为线圈1 的电流在线圈的电流在线圈2中产生的磁通链。中产生的磁通链。式（式（62）也可以写为）也可以写为（63）上一页下一页返回现在学习的是第5页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感M12和和M21称为互感系数，简称互感，单位为亨（称为互感系数

7、，简称互感，单位为亨（H）。）。可以证明，在线圈周围不存在铁磁物质或虽有铁磁物质但磁可以证明，在线圈周围不存在铁磁物质或虽有铁磁物质但磁路未饱和时，互感路未饱和时，互感M21与与M12是相等的，所以可以略去是相等的，所以可以略去M的的下标，即下标，即M12=M21=M，统一用，统一用M来表示。来表示。互感互感M的大小不仅与两线圈的匝数、形状、尺寸及周围介质的大小不仅与两线圈的匝数、形状、尺寸及周围介质的磁导率有关，而且还和两线圈的相对位置有关。如果两线的磁导率有关，而且还和两线圈的相对位置有关。如果两线圈使其轴线平行放置，则相距越近时互感便越大。圈使其轴线平行放置，则相距越近时互感便越大。和自

8、感一样，互感既有利也有弊。在工农业生产中具有广泛和自感一样，互感既有利也有弊。在工农业生产中具有广泛用途的各种变压器、电动机都是利用互感原理工作的，这是用途的各种变压器、电动机都是利用互感原理工作的，这是有利的一面。但在电子电路中，若线圈的位置安放不当，各有利的一面。但在电子电路中，若线圈的位置安放不当，各线圈产生的磁场就会互相干扰，严重时会使整个电路无法工线圈产生的磁场就会互相干扰，严重时会使整个电路无法工作。作。上一页下一页返回现在学习的是第6页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感此时，为减少两线圈的耦合（或者说使互感变小），应该使此时，为减少两线圈的耦合（或者说使互感变小），应该使两

9、线圈远离。但较好的办法是使两线圈轴线相互垂直并且在两线圈远离。但较好的办法是使两线圈轴线相互垂直并且在对称位置上，如图对称位置上，如图63 所示，在这种情况下，线圈所示，在这种情况下，线圈1 产生产生的磁力线不与线圈的磁力线不与线圈2 交链，互感磁通链为零，所以互感系数交链，互感磁通链为零，所以互感系数M 为零。仪器仪表为减少元件之间磁的联系，常采用这种布为零。仪器仪表为减少元件之间磁的联系，常采用这种布置方式。置方式。在线性条件下，当两线圈都有电流时，线圈在线性条件下，当两线圈都有电流时，线圈1 和线圈和线圈2 的总的总磁通链可以看作是磁通链可以看作是i1和和i2单独作用时磁通链的叠加。取各

10、线圈单独作用时磁通链的叠加。取各线圈的电流和磁通的参考方向符合右手螺旋法则；电压和电流为的电流和磁通的参考方向符合右手螺旋法则；电压和电流为关联参考方向，则两个耦合线圈的磁通链可表示为关联参考方向，则两个耦合线圈的磁通链可表示为（64）上一页下一页返回现在学习的是第7页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感由式（由式（64）可知，磁耦合中，互感作用有两种可能，当自）可知，磁耦合中，互感作用有两种可能，当自感磁通链和互感磁通链参考方向一致时，线圈的磁通链是增感磁通链和互感磁通链参考方向一致时，线圈的磁通链是增强的，强的，M 前面取的是前面取的是“+”号；当自感磁通链和互感磁通链号；当自感磁通链

11、和互感磁通链参考方向相反时，线圈的磁通链是减弱的，参考方向相反时，线圈的磁通链是减弱的，M 前面取的是前面取的是“”号。在线圈电流和磁通的参考方向符合右手螺旋法则，号。在线圈电流和磁通的参考方向符合右手螺旋法则，电压和电流为关联参考方向的约定下，耦合线圈的磁通链是电压和电流为关联参考方向的约定下，耦合线圈的磁通链是增强还是减弱，取决于线圈的绕向。因此，在已知线圈绕向增强还是减弱，取决于线圈的绕向。因此，在已知线圈绕向的情况下，可根据两个线圈的实际绕向判断磁通链是增强还的情况下，可根据两个线圈的实际绕向判断磁通链是增强还是减弱，但这是很不方便的。在实际当中，线圈往往是密封是减弱，但这是很不方便的

12、。在实际当中，线圈往往是密封的，不能看到线圈的绕向，而且要在电路图中表示出线圈的的，不能看到线圈的绕向，而且要在电路图中表示出线圈的绕向也很不方便。如何来解决这一问题呢？下面我们专门讨绕向也很不方便。如何来解决这一问题呢？下面我们专门讨论解决这个问题的办法。论解决这个问题的办法。上一页下一页返回现在学习的是第8页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感二、同名端二、同名端1.同名端的定义同名端的定义在耦合线圈中，为了便于反映线圈磁通链的在耦合线圈中，为了便于反映线圈磁通链的“增加增加”或或“减减弱弱”作用，以及简化图形表示，我们引入小圆点作用，以及简化图形表示，我们引入小圆点“”或是或是星号星

13、号“*”作为线圈绕向的标记，即采用同名端标记法。对耦作为线圈绕向的标记，即采用同名端标记法。对耦合的两个线圈各取一个端子，以合的两个线圈各取一个端子，以“”或或“*”符号标记，这符号标记，这对端子称为同名端。同名端标注的原则是：当线圈电流同时对端子称为同名端。同名端标注的原则是：当线圈电流同时流入（或流出）同名端时，耦合电感的自感磁通链和互感磁流入（或流出）同名端时，耦合电感的自感磁通链和互感磁通链方向是一致，即线圈的磁通链是增强的。通链方向是一致，即线圈的磁通链是增强的。如图如图64（a）所示，端子）所示，端子1、3（或（或2、4）为同名端。如）为同名端。如果电流果电流i1从端子从端子1 流

14、进，电流流进，电流i2从端子从端子3 流进，则自感磁通流进，则自感磁通链和互感磁通链的方向是一致，线圈的磁通链是增强的；而链和互感磁通链的方向是一致，线圈的磁通链是增强的；而电电上一页下一页返回现在学习的是第9页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感流流i1从端子从端子1 流进，电流流进，电流i2从端子从端子4 流进，则自感磁通链和流进，则自感磁通链和互感磁通链的方向是相反的，线圈的磁通链是减弱的。互感磁通链的方向是相反的，线圈的磁通链是减弱的。2.同名端的判断同名端的判断在已知线圈绕向和相对位置的情况下，可以根据同名端的性在已知线圈绕向和相对位置的情况下，可以根据同名端的性质来判断同名端。

15、如图质来判断同名端。如图65（a）中，设电流分别从端钮）中，设电流分别从端钮1和和端钮端钮3流入，根据右手螺旋法则，它们产生的磁通是相互增流入，根据右手螺旋法则，它们产生的磁通是相互增强的，所以端钮强的，所以端钮1和端钮和端钮3是同名端。对于图是同名端。对于图65（b）也可）也可用同样的方法来判断出端钮用同样的方法来判断出端钮2和端钮和端钮3是同名端。是同名端。设备中的线圈被封装起来（如变压器）时，可以通过实验测设备中的线圈被封装起来（如变压器）时，可以通过实验测定两互感线圈的同名端。具体的判断步骤为定两互感线圈的同名端。具体的判断步骤为上一页下一页返回现在学习的是第10页，共81页第一节第一

16、节 耦合电感耦合电感（1）首先用万用表的电阻挡确定哪两个接头是属于同一个）首先用万用表的电阻挡确定哪两个接头是属于同一个线圈；线圈；（2）将任意一个线圈通过开关与干电池相连，将检流计或）将任意一个线圈通过开关与干电池相连，将检流计或直直流电流表接在另一线圈两端，如图流电流表接在另一线圈两端，如图66 所示；所示；（3）开关合上瞬间，电流）开关合上瞬间，电流i1从初级线圈的一端（和正极连接从初级线圈的一端（和正极连接的一端）流入，且正在增大，若检流计的指针正向偏转，则的一端）流入，且正在增大，若检流计的指针正向偏转，则干电池正极连接的一端（自感电压为高电位）与检流计正极干电池正极连接的一端（自感

17、电压为高电位）与检流计正极连接的一端（互感电压为高电位）为同名端；若检流计的指连接的一端（互感电压为高电位）为同名端；若检流计的指针反向偏转，则干电池正极连接的一端与检流计正极连接的针反向偏转，则干电池正极连接的一端与检流计正极连接的一端（互感电压为低电位）为异名端。一端（互感电压为低电位）为异名端。上一页下一页返回现在学习的是第11页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感说明：说明：同名端只与互感线圈的绕向和相对位置有关，与线圈上是同名端只与互感线圈的绕向和相对位置有关，与线圈上是否有电流没有关系。否有电流没有关系。同名端是指在同一磁通下感应出自感电压与互感电压实际同名端是指在同一磁通下感

18、应出自感电压与互感电压实际极性始终相同的端钮，同组的同名端要用同一个标记。极性始终相同的端钮，同组的同名端要用同一个标记。例例61 判断图判断图67 所示互感线圈的同名端。所示互感线圈的同名端。解解 根据同名端的定义和电磁感应定律判断。根据同名端的定义和电磁感应定律判断。图（图（a）中端钮）中端钮1、4 为同名端，为同名端，2、3 为同名端；为同名端；图（图（b）中端钮）中端钮1、4 为同名端，为同名端，2、3 为同名端。为同名端。思考题：将图中的端钮思考题：将图中的端钮1 和端钮和端钮2 的线圈反向绕制，再判断的线圈反向绕制，再判断同名端。同名端。上一页下一页返回现在学习的是第12页，共81

19、页第一节第一节 耦合电感耦合电感三、耦合电感的伏安关系三、耦合电感的伏安关系如果线圈的电压、电流采用关联参考方向，电流和磁通链的如果线圈的电压、电流采用关联参考方向，电流和磁通链的参考方向符合右手螺旋法则，则根据电磁感应定律，由式参考方向符合右手螺旋法则，则根据电磁感应定律，由式（64）可得）可得（65）这就是耦合线圈的伏安关系。表明这就是耦合线圈的伏安关系。表明u1不仅与不仅与i1有关，也与有关，也与i2有关。同样，有关。同样，u2也如此。这两式体现了线圈之间的耦合作用。也如此。这两式体现了线圈之间的耦合作用。所以耦合电感应该用三个参数所以耦合电感应该用三个参数L1、L2和和M来表征。式中自

20、感来表征。式中自感磁通链产生的电压称之为自感电压，即磁通链产生的电压称之为自感电压，即上一页下一页返回现在学习的是第13页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感上一页下一页返回现在学习的是第14页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感式中，式中，u12是是i2在在L1中产生的互感电压；中产生的互感电压；u21是是i1在在L2中产生中产生的互感电压。互感电压说明电磁能量可以通过电磁感应及磁的互感电压。互感电压说明电磁能量可以通过电磁感应及磁的联系从一个线圈传递到另一个线圈。的联系从一个线圈传递到另一个线圈。耦合电感的电压是自感电压和互感电压的叠加。互感电压取耦合电感的电压是自感电压和互感电压

21、的叠加。互感电压取“+”或或“”号是写出耦合电感伏安关系的关键。根据同名号是写出耦合电感伏安关系的关键。根据同名端的定义，可知电流在自身线圈中产生的自感电压和在与之端的定义，可知电流在自身线圈中产生的自感电压和在与之耦合线圈中产生的互感电压，与同名端的极性是一致的。因耦合线圈中产生的互感电压，与同名端的极性是一致的。因此电压和电流为关联参考方向时，当相互耦合线圈的电流均此电压和电流为关联参考方向时，当相互耦合线圈的电流均从同名端流进（或流出）时，互感电压前取正号，反之取负从同名端流进（或流出）时，互感电压前取正号，反之取负号。号。例例62 图图64（b）中，）中，i1=8 A，i2=6cos(

22、6 t)A，L1=4 H，L2=3 H，M=2 H，试求两耦合电感的端电压，试求两耦合电感的端电压u1，u2。上一页下一页返回现在学习的是第15页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感解解 由图由图64（b）可知）可知通过计算可知，电压通过计算可知，电压u1中只含有互感电压中只含有互感电压u12，电压，电压u2中只中只含有自感电压含有自感电压u22，说明，说明i1电流（不变化）虽产生自感和互感电流（不变化）虽产生自感和互感磁通链，但不产生自感和互感电压。故耦合电感在直流电路磁通链，但不产生自感和互感电压。故耦合电感在直流电路稳态中相当于短路。稳态中相当于短路。思考题：如果取思考题：如果取i1

23、的方向为流出同名端，重解该题。的方向为流出同名端，重解该题。上一页下一页返回现在学习的是第16页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感在同频正弦稳态电路中，耦合电感的伏安关系可以用相量形在同频正弦稳态电路中，耦合电感的伏安关系可以用相量形式表示，式（式表示，式（65）可表示为）可表示为（68）例例63 电路如图电路如图68 所示，已知所示，已知R1=1，L1=L2=1 H，M=0.5 H，uS=10sin 4t。试求。试求u2。解解 由题意得由题意得上一页下一页返回现在学习的是第17页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感回路回路的的KVL 方程为方程为所以所以上一页下一页返回现在学习的是

24、第18页，共81页第一节第一节 耦合电感耦合电感思考题：如果将思考题：如果将L2的同名端改在上端，的同名端改在上端，u2的表达式一样么？的表达式一样么？工程上为了定量地描述两个耦合线圈的耦合紧疏程序，定义工程上为了定量地描述两个耦合线圈的耦合紧疏程序，定义了耦合系数了耦合系数K。（69）K 的大小与两个线圈的结构、相互位置及周围磁介质有关。的大小与两个线圈的结构、相互位置及周围磁介质有关。K 的最大值为的最大值为1，而最小值为零。，而最小值为零。K=1 时称为全耦合，此时时称为全耦合，此时线圈电流产生的磁通全部与耦合线圈交链线圈电流产生的磁通全部与耦合线圈交链Mmax=；K 近于近于1时称为紧

25、耦合；时称为紧耦合；K 值较小时称为松耦合；值较小时称为松耦合；K=0 称为称为无耦合。无耦合。上一页返回现在学习的是第19页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路含有耦合电感电路（简称互感电路）的正弦稳态计算可采用含有耦合电感电路（简称互感电路）的正弦稳态计算可采用相量法。分析时要注意耦合电感上的电压是由自感电压和互相量法。分析时要注意耦合电感上的电压是由自感电压和互感电压叠加而成的。根据电压、电流的参考方向及耦合电感感电压叠加而成的。根据电压、电流的参考方向及耦合电感的同名端确定互感电压的方向是互感电路分析计算的难点。的同名端确定互感电压的方向是互感电路分析计算的

26、难点。由于耦合电感支路的电压不仅与本支路电流有关，还和与之由于耦合电感支路的电压不仅与本支路电流有关，还和与之有耦合支路的电流有关，列写节点电压方程较困难，所以互有耦合支路的电流有关，列写节点电压方程较困难，所以互感电路的分析计算一般采用支路电流法（网孔法）。感电路的分析计算一般采用支路电流法（网孔法）。一、耦合电感的串联一、耦合电感的串联与两个一般电感不同，耦合电感的串联有两种方式：反向串与两个一般电感不同，耦合电感的串联有两种方式：反向串联和顺向串联。联和顺向串联。下一页返回现在学习的是第20页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路1.耦合电感的顺向串联耦合电感的

27、顺向串联耦合电感的顺向串联是异名端相接，如图耦合电感的顺向串联是异名端相接，如图610（a）所示。）所示。电流是从两电感的同名端流入（或流出），其线圈磁通链是电流是从两电感的同名端流入（或流出），其线圈磁通链是增强的。增强的。按图示参考方向，按图示参考方向，KVL方程为方程为（610）上一页下一页返回现在学习的是第21页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路其中其中L=L1+L2+2M因此，顺向串联的耦合电感可以用一个等效电感因此，顺向串联的耦合电感可以用一个等效电感L 来代替。来代替。根据根据u1、u2的方程可以给出一个无互感等效电路，如图的方程可以给出一个无互感等

28、效电路，如图610（b）所示。去耦等效电路的分析计算同前面相同，）所示。去耦等效电路的分析计算同前面相同，但要注意电路中各点的对应关系。但要注意电路中各点的对应关系。2.耦合电感的反向串联耦合电感的反向串联耦合电感的反向串联是同名端相接，如图耦合电感的反向串联是同名端相接，如图611（a）所示。）所示。电流是从一个线圈的同名端流入（或流出），从另一个线圈电流是从一个线圈的同名端流入（或流出），从另一个线圈的同名端流出（或流入），其线圈的磁通链是减弱的。的同名端流出（或流入），其线圈的磁通链是减弱的。上一页下一页返回现在学习的是第22页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦

29、电路按图示的参考方向，按图示的参考方向，KVL 方程为方程为 （611）反向串联的耦合电感也可以用一个等效电感反向串联的耦合电感也可以用一个等效电感L 来代替。根据来代替。根据u1、u2的方程可以给出一个无互感等效电路，如图的方程可以给出一个无互感等效电路，如图611（b）所示。）所示。“去耦去耦”后，耦合电感支路等效为后，耦合电感支路等效为（L1M）和）和上一页下一页返回现在学习的是第23页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路（L2M），这两者其中之一有可能为负值。但其耦合等效），这两者其中之一有可能为负值。但其耦合等效电感电感L 不可能为负（不可能为负（L1+L

30、22M）。）。在正弦稳态时，式（在正弦稳态时，式（610）、式（）、式（611）用相量形式表示）用相量形式表示为为故顺向串联时故顺向串联时上一页下一页返回现在学习的是第24页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路反向串联时反向串联时因此，在正弦稳态分析中，两个串联电感的等效阻抗，并不因此，在正弦稳态分析中，两个串联电感的等效阻抗，并不是两电感阻抗直接相加。在顺向串联时，由于互感作用使线是两电感阻抗直接相加。在顺向串联时，由于互感作用使线圈的磁通链增强，故其阻抗比无互感时大；反向串联时，互圈的磁通链增强，故其阻抗比无互感时大；反向串联时，互感作用使线圈的磁通链减弱，其阻

31、抗比无互感时小。感作用使线圈的磁通链减弱，其阻抗比无互感时小。上一页下一页返回现在学习的是第25页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路二、耦合电感的并联二、耦合电感的并联耦合电感的并联也有两种方式：同侧并联和异侧并联。耦合电感的并联也有两种方式：同侧并联和异侧并联。1.耦合电感的同侧并联耦合电感的同侧并联耦合电感的同侧并联是两个同名端连接在同一个节点，如图耦合电感的同侧并联是两个同名端连接在同一个节点，如图612（a）所示。）所示。在正弦稳态情况下，按图示的参考方向有在正弦稳态情况下，按图示的参考方向有（612）可将式（可将式（612）转化为）转化为上一页下一页返回

32、现在学习的是第26页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路（613）由节点由节点A的的KCL方程方程可得可得（614）（615）上一页下一页返回现在学习的是第27页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路由式（由式（614）、式（）、式（615）可得去耦等效电路，如图）可得去耦等效电路，如图612（b）所示。注意去耦等效之后原电路中的节点）所示。注意去耦等效之后原电路中的节点A的对的对应点为图（应点为图（b）中的）中的A点而非点而非A点。点。2.耦合电感的异侧并联耦合电感的异侧并联耦合电感的异侧并联是两个异名端连接在同一节点上，如图耦合电感的异

33、侧并联是两个异名端连接在同一节点上，如图613（a）所示。）所示。由图由图613（a）可知）可知 （616）（617）上一页下一页返回现在学习的是第28页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路同样可将式（同样可将式（616）、式（）、式（617）转化为）转化为（618）（619）由式（由式（618）、式（）、式（619）可得耦合电感异侧并联的去耦）可得耦合电感异侧并联的去耦等效电路，如图等效电路，如图613（b）所示。）所示。3.耦合电感只有一个公共端的连接耦合电感只有一个公共端的连接对于只有一个公共端连接的耦合电感如图对于只有一个公共端连接的耦合电感如图614（a）

34、所示。）所示。由图由图614（a）可知）可知（620）（621）上一页下一页返回现在学习的是第29页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路式（式（620）、式（）、式（621）两式可化为）两式可化为由式（由式（622）、式（）、式（623）两式可得去耦等效电路如图）两式可得去耦等效电路如图614（b）所示。）所示。如果改变图如果改变图614（a）中耦合线圈同名端的位置，如图）中耦合线圈同名端的位置，如图615（a）所示，同样可推导其去耦等效电路如图）所示，同样可推导其去耦等效电路如图615（b）。）。例例64 已知图已知图616 中，中，L1=1 H，L2=2 H，M

35、=0.5 H，R1=R2=1 k，uS=100sin(200t)V，上一页下一页返回现在学习的是第30页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路试求电流试求电流i 及耦合系数及耦合系数K。解解 uS的相量为的相量为支路的阻抗为支路的阻抗为所以有所以有上一页下一页返回现在学习的是第31页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路上一页下一页返回现在学习的是第32页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路例例65 电路如图电路如图617 所示，已知所示，已知U1=10 0，1 2 R=R=3 ，1 2 L=L=4 ，M=2，求开

36、路，求开路电压电压U。解一解一 由题意可知由题意可知根据图示的参考方向可得根据图示的参考方向可得上一页下一页返回现在学习的是第33页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路可得可得解二解二 原电路的去耦等效电路如图原电路的去耦等效电路如图617（b）所示。）所示。因为因为所以所以上一页下一页返回现在学习的是第34页，共81页第二节第二节 有耦合电感的正弦电路有耦合电感的正弦电路思考题：如果要求电感思考题：如果要求电感L2两端的电压能否直接采用去耦方式两端的电压能否直接采用去耦方式来求解？来求解？上一页返回现在学习的是第35页，共81页第三节第三节 空心变压器空心变压器变

37、压器是电工电子技术中常用的电器设备，它是由两个耦合变压器是电工电子技术中常用的电器设备，它是由两个耦合线圈绕在一个共同的芯子上制成，其中一个线圈接电源，称线圈绕在一个共同的芯子上制成，其中一个线圈接电源，称为初级线圈，另一个线圈接负载，称为次级线圈。通过两个为初级线圈，另一个线圈接负载，称为次级线圈。通过两个线圈的磁耦合将能量从电源传送给负载。如果变压器的线圈线圈的磁耦合将能量从电源传送给负载。如果变压器的线圈绕在铁磁性物质制成的铁心上，则叫铁心变压器，如果绕在绕在铁磁性物质制成的铁心上，则叫铁心变压器，如果绕在非铁磁性物质制成的心子上，则叫空心变压器。空心变压器非铁磁性物质制成的心子上，则叫

38、空心变压器。空心变压器的耦合系数虽然不如铁心变压器那样高，但它不会产生铁心的耦合系数虽然不如铁心变压器那样高，但它不会产生铁心引起的能量损耗，所以被广泛应用于测量仪器及高频电路中，引起的能量损耗，所以被广泛应用于测量仪器及高频电路中，本节将讨论其在正弦稳态中的分析方法。本节将讨论其在正弦稳态中的分析方法。下一页返回现在学习的是第36页，共81页第三节第三节 空心变压器空心变压器空心变压器的电路模型如图空心变压器的电路模型如图620 所示。其中一线圈接电源所示。其中一线圈接电源1 U，称为空心变压器的一次侧，对应的线圈称为一次线圈，称为空心变压器的一次侧，对应的线圈称为一次线圈或一次绕组。另一线

39、圈接负载或一次绕组。另一线圈接负载ZL，称为空心变压器的二次侧，称为空心变压器的二次侧，该线圈称为二次线圈或二次绕组。该线圈称为二次线圈或二次绕组。R1、L1和和R2、L2分别为分别为一次侧、二次侧的电阻和电感，一次侧、二次侧的电阻和电感，M为两绕组的互感。负载为两绕组的互感。负载ZL=RL+jXL。根据图示电压、电流参考方向以及标注的同。根据图示电压、电流参考方向以及标注的同名端，可列写一次侧、二次侧的名端，可列写一次侧、二次侧的KVL 方程方程上一页下一页返回现在学习的是第37页，共81页第三节第三节 空心变压器空心变压器令令Zll=R1+j L1，称为一次侧的自阻抗，称为一次侧的自阻抗，

40、称为二次侧自阻抗。称为二次侧自阻抗。XM=M称为互感电抗，则有称为互感电抗，则有 （624）（625）由式（由式（625）可得）可得 （626）上一页下一页返回现在学习的是第38页，共81页第三节第三节 空心变压器空心变压器将式（将式（626）代入式（）代入式（624）中得）中得（627）从式（从式（626）、（）、（627）可以看出，空心变压器的两个线）可以看出，空心变压器的两个线圈间虽然没有电的直接联系，但由于互感的作用，使闭合的圈间虽然没有电的直接联系，但由于互感的作用，使闭合的二次侧产生了电流。这个电流由于互感的作用又反过来影响二次侧产生了电流。这个电流由于互感的作用又反过来影响了一次

41、侧，这个影响可以看作是一次侧回路中增加了一个复了一次侧，这个影响可以看作是一次侧回路中增加了一个复阻抗阻抗Z，其值为，其值为（628）上一页下一页返回现在学习的是第39页，共81页第三节第三节 空心变压器空心变压器式中，式中，Z称为反射阻抗，将式（称为反射阻抗，将式（628）整理可得反射阻抗）整理可得反射阻抗的实部和虚部分别为的实部和虚部分别为（629）（630）式中，式中，R1称为反射电阻；称为反射电阻；X1称为反射电抗。称为反射电抗。R1吸收的吸收的有功功率即为一次侧通过互感作用传给二次侧的功率，证明有功功率即为一次侧通过互感作用传给二次侧的功率，证明如下如下上一页下一页返回现在学习的是第

42、40页，共81页第三节第三节 空心变压器空心变压器I12R即为即为R在一次侧吸收的有功功率。从式（在一次侧吸收的有功功率。从式（630）可知）可知X1与与X22符号相反，说明反射电抗与二次侧回路电抗的性质符号相反，说明反射电抗与二次侧回路电抗的性质是相反的，即若二次侧回路电抗是相反的，即若二次侧回路电抗X22是容性时，反射到一次是容性时，反射到一次侧是感性的；若二次侧回路电抗侧是感性的；若二次侧回路电抗X22是感性时，反射到一次是感性时，反射到一次侧是容性的。二次侧为开路时，电路侧是容性的。二次侧为开路时，电路出现断路，出现断路，I2值为零，二次侧对一次侧没有影响。值为零，二次侧对一次侧没有影

43、响。利用反射阻抗的概念，根据式（利用反射阻抗的概念，根据式（626）、式（）、式（627）就可）就可以得到空心变压器的去耦等效电路，如图以得到空心变压器的去耦等效电路，如图621所示。这样，所示。这样，利用等效电路可以大大地简化正弦稳态电路的分析。图中，利用等效电路可以大大地简化正弦稳态电路的分析。图中，jXMI1的极性要根据一次侧电流参考方向和同名端的位置来的极性要根据一次侧电流参考方向和同名端的位置来确定。确定。上一页下一页返回现在学习的是第41页，共81页第三节第三节 空心变压器空心变压器例例66 如图如图622 所示，已知所示，已知U1=100 0 V，R1=10，L1=0.5 H，R

44、2=100，L2=4.8 H，XM=30，频率频率=50 rad/s，（，（1）求二次侧开路时一次侧电流）求二次侧开路时一次侧电流I1；（2）二次侧接入负载）二次侧接入负载RL=80 时负载上的电压时负载上的电压2 U及一、及一、二次侧电流二次侧电流I1和和I2。解解（1）二次侧开路，）二次侧开路，RL=上一页下一页返回现在学习的是第42页，共81页第三节第三节 空心变压器空心变压器（2）二次侧接入负载）二次侧接入负载RL时。时。反射阻抗为反射阻抗为一次侧的总阻抗为一次侧的总阻抗为上一页下一页返回现在学习的是第43页，共81页第三节第三节 空心变压器空心变压器一次侧电流为一次侧电流为由式（由式

45、（626）得二次侧电流为）得二次侧电流为负载上的电压为负载上的电压为上一页下一页返回现在学习的是第44页，共81页第三节第三节 空心变压器空心变压器例例67 如图如图623 所示电路中，已知：电源电压所示电路中，已知：电源电压 US=300 0，R0=3，RL=6，一次侧线圈感抗，一次侧线圈感抗 XL1=20，二次侧线圈感抗，二次侧线圈感抗 XL2=8，XM=100，求：电压求：电压 U 2及电阻及电阻RL消耗的功率。消耗的功率。解解 一次侧自阻抗为一次侧自阻抗为Z11=R 0+jX L1=(3+j20)二次侧自阻抗为二次侧自阻抗为反射阻抗为反射阻抗为上一页下一页返回现在学习的是第45页，共8

46、1页第三节第三节 空心变压器空心变压器一次侧的总阻抗为一次侧的总阻抗为一次侧电流为一次侧电流为负载上的电压为负载上的电压为电阻电阻RL消耗的功率为消耗的功率为上一页返回现在学习的是第46页，共81页第四节第四节 理想变压器理想变压器耦合电感和理想变压器是构成实际变压器电路模型必不可少耦合电感和理想变压器是构成实际变压器电路模型必不可少的元件。我们前面介绍了耦合电感。本节将讨论理想变压器。的元件。我们前面介绍了耦合电感。本节将讨论理想变压器。一、理想变压器的端口特性一、理想变压器的端口特性理想变压器是从实际变压器抽象出来的一种耦合元件。理想理想变压器是从实际变压器抽象出来的一种耦合元件。理想变压

47、器的电路模型如图变压器的电路模型如图625所示，所示，N1和和N2为原边和副边为原边和副边的匝数。的匝数。在图示的参考方向下，原、副边电压和电流关系为在图示的参考方向下，原、副边电压和电流关系为（631）下一页返回现在学习的是第47页，共81页第四节第四节 理想变压器理想变压器式中式中n=N 1/N 2（常量），称为理想变压器的变比。（常量），称为理想变压器的变比。n 是是描述理想变压的唯一参数。理想变压的电压、电流方程是代描述理想变压的唯一参数。理想变压的电压、电流方程是代数方程，因此理想变压器是静态元件，无记忆性，无动态过数方程，因此理想变压器是静态元件，无记忆性，无动态过程。程。将（将（

48、631）两式相乘后可得）两式相乘后可得（632）即在任一时刻，输入到理想变压器的瞬时功率为零，理想变即在任一时刻，输入到理想变压器的瞬时功率为零，理想变压器是无损器件，既不消耗能量，也不贮存能量。从原边输压器是无损器件，既不消耗能量，也不贮存能量。从原边输入的能量全部经副边到负载。因此理想变压器是一个变换信入的能量全部经副边到负载。因此理想变压器是一个变换信号和传输能量的元件。号和传输能量的元件。上一页下一页返回现在学习的是第48页，共81页第四节第四节 理想变压器理想变压器二、理想变压器的阻抗变换二、理想变压器的阻抗变换理想变压器对电压、电流按匝数变换，同时也有阻抗变换的理想变压器对电压、电

49、流按匝数变换，同时也有阻抗变换的作用。如图作用。如图626（a）所示，理想变压器副边接有负载阻抗）所示，理想变压器副边接有负载阻抗ZL，则变压器原边的，则变压器原边的Z12为为即理想变压器起着阻抗大小变换的作用，将副边的负载阻抗即理想变压器起着阻抗大小变换的作用，将副边的负载阻抗 ZL 折合到原边后变成为折合到原边后变成为 n2 ZL。如图。如图626（b）所示。）所示。例例68 图图627（a）所示理想变压器的数比为）所示理想变压器的数比为1:10，已，已经经R11，R250，uS=10cos(10t)V，求，求u2。上一页下一页返回现在学习的是第49页，共81页第四节第四节 理想变压器理想

50、变压器解一解一 回路法，根据图回路法，根据图627（a）可得）可得理想变压器的电压、电流关系方程为理想变压器的电压、电流关系方程为上一页下一页返回现在学习的是第50页，共81页第四节第四节 理想变压器理想变压器解二解二 阻抗变换法，等效的原边电路如图阻抗变换法，等效的原边电路如图627（b）所示。）所示。所以所以 u2=33.3cos(10t)V思考题：试求负载思考题：试求负载R2上消耗的功率。上消耗的功率。上一页下一页返回现在学习的是第51页，共81页第四节第四节 理想变压器理想变压器例例69 如图如图628 所示，已知信号电压的有效值所示，已知信号电压的有效值U1=50 V，信号内阻，信号