电磁场第一章时变电磁场与电磁波.ppt

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1、电磁场课件第一章时变电磁场与电磁波现在学习的是第1页，共56页一、时变电磁场对于时变的电磁场，电场和磁场是相互依存的，电磁场的运动形态表现为波动。麦克斯韦方程组形式上不是波动方程，时变条件下可以由麦克斯韦方程组导出电磁波的波动方程。考虑线性各向同性的均匀介质区域，此时四个场量可以归结为二个场。现在学习的是第2页，共56页现在学习的是第3页，共56页二、达朗贝尔方程及其解1 时变条件下的位函数 在时变条件下，我们可以定义磁场的矢势和电场的标量势函数。保守场涡旋场现在学习的是第4页，共56页2 规范对于给定电磁场，按照定义势函数不唯一。为了消除这种多值性，常对势函数施以合理的限制条件，称为规范。常

2、用的规范有库仑和洛仑兹规范。现在学习的是第5页，共56页3 达朗贝尔方程达朗贝尔方程，是关于势函数的波动方程。现在学习的是第6页，共56页4 达朗贝尔方程解推迟势推迟势或滞后位充分说明电磁波传播效应。现在学习的是第7页，共56页三、无源区场的波动方程1 无源区场方程 所谓无源区指没有电荷和电流分布的区域，可以理解为源在无穷远处。现在学习的是第8页，共56页现在学习的是第9页，共56页2 理想介质Helmhottz方程现在学习的是第10页，共56页3 导电介质Helmhottz方程现在学习的是第11页，共56页四、无界空间电磁波的传播4.1无界空间中电磁波解4.2理想介质中的电磁波4.3导电介质

3、中的电磁波现在学习的是第12页，共56页4.1无界空间中电磁波解1 直角坐标系中，矢量波动方程的简化现在学习的是第13页，共56页2 标量波动方程的分离变量解法现在学习的是第14页，共56页3 波动方程的通解4 波矢量 大小是一定的，方向可以任意选取，不同的方向代表不同的模式。现在学习的是第15页，共56页4.2 理想介质中的电磁波1平面电磁波矢量波函数等相面是平面等相面是等幅面现在学习的是第16页，共56页2 均匀平面电磁波特征电场、磁场和波的传播方向构建一个右手坐标系，一般波的传播方向称为纵向，等相面称为横向，电磁场均在等相面内，所以称之为TEM波。电场和磁场等相位，幅值比为定值称为波阻抗

4、，电场与磁场无衰减地传播。电磁能流方向沿电磁波传播的方向，平均能流密度矢量是一个与空间分布无关的常矢量。均匀平面电磁波是无界空间中电磁波传播的一种理想模式。现在学习的是第17页，共56页现在学习的是第18页，共56页3 相位常数和相速度现在学习的是第19页，共56页均匀平面电磁波的能量传播速度为任一时刻电场能量密度和磁场能量密度相等，各为总电磁能量的一半。现在学习的是第20页，共56页无耗媒质中传播的均匀电磁波，传播方向设定z方向。现在学习的是第21页，共56页理想介质中均匀平面电磁波的电场和磁场空间分布 现在学习的是第22页，共56页 例例 已知无界理想媒质(=90,=0，=0)中正弦均匀平

5、面电磁波的频率f=108 Hz，电场强度 试求：(1)均匀平面电磁波的相速度vp、波长、相移常数k和波阻抗Z；(2)电场强度和磁场强度的瞬时值表达式；(3)与电磁波传播方向垂直的单位面积上通过的平均功率。现在学习的是第23页，共56页解解：(1)现在学习的是第24页，共56页(2)现在学习的是第25页，共56页（3）复坡印廷矢量：坡印延矢量的时间平均值：与电磁波传播方向垂直的单位面积上通过的平均功率：现在学习的是第26页，共56页4.3 导电介质中的电磁波1 导电介质中的平面电磁波当波矢实部和虚部矢量方向相同时，导电介质中传播的仍是均匀的平面电磁波。现在学习的是第27页，共56页现在学习的是第

6、28页，共56页2 均匀平面电磁波特征导电介质中的均匀平面波仍然是TEM波。电场、磁场和传播方向三者构建右手坐标系。在导电介质中的波是一个衰减的行波，简称衰减波(Attenuated Wave)。衰减是由传导电流引起的。电场和磁场的振幅随距离按指数规律衰减，衰减的快慢取决于为衰减系数(Attenuation Constant)，它表示场强在单位距离上的衰减，单位是Np/m（奈贝/米）。现在学习的是第29页，共56页衰减常数表示在传播过程中衰减的快慢,而表示在传播过程中相位的变化,称为相位常数(Phase Constant),两者从不同的侧面反映场在传播过程中的变化,称-j为传播常数(Propa

7、gation Constant)。在导电介质中传播的均匀平面波，其电场与磁场不同相,彼此间存在一个固定的相位差。现在学习的是第30页，共56页地面天线阵列地下手持天线装置现在学习的是第31页，共56页导电介质中传播的均匀电磁波，传播方向设定z方向。现在学习的是第32页，共56页3 衰减系数、相位常数和相速度现在学习的是第33页，共56页导电媒质中平均电能密度和平均磁能密度分别如下：现在学习的是第34页，共56页能量传播速度为 可见，导电媒质中均匀平面电磁波的能速与相速相等。现在学习的是第35页，共56页4色散现象与色散介质相速度是频率的函数，就是说不同频率的电磁波在导电媒质中具有不同的相速度，

8、这就是色散现象。所以导电介质是色散介质。从通信角度来讲，色散不利于信息传递。现在学习的是第36页，共56页5工程中遇到的两种极端情况低损耗介质良导体现在学习的是第37页，共56页6 趋肤效应良导体中电磁波衰减常数和频率和介质电导率开方成正比，这表明电磁波的频率越高，介质电导率越高电磁波在传播过程中的衰减就越快。通常高频电磁波进入良导体后会很快衰减能量损耗殆尽，所以高频电磁场只能存在于导体表面附近的薄层之内，因而高频传导电流也只能存在于导体的表层，这就是电路理论课程中研讨过的趋表效应。现在学习的是第38页，共56页工程上通常以透入深度表示电磁波在导体内衰减的程度。定义透入深度为电磁波幅值衰减到原

9、值的e分之一时的传播距离。现在学习的是第39页，共56页例1-13海水的 ，西门子/米。频率为300MHz的均匀平面电磁波自海面上垂直进入海水，海面处的电场强度 伏/米。求（1）电磁波在海水中的相速和波长；（2）在海水中距海面0.1米处的场强；（3）在海水中距海面多远处场强衰减为原来的1%？现在学习的是第40页，共56页解：首先根据海水的电磁参量求出海水中电磁波的相关参量 弧度/米 奈培/米现在学习的是第41页，共56页（1）波长 和电磁波在真空中传播比较，速度波长都变小。米/秒米（2）海面下0.1米处场强 伏/米（3）由可求得 米现在学习的是第42页，共56页五、平面电磁波垂直入射平面电磁波

10、在均匀、线性、各向同性的无限大介质中传输时，只存在沿一个方向传输的行波。电磁波在传输过程中遇到不同介质的分界面或遇到各种障碍物时，会发生反射、折射和散射。考虑均匀平面电磁波对平面边界的垂直入射简单情况。现在学习的是第43页，共56页平面波垂直入射于平面边界入射波透射波反射波介质1介质2分解面z=0现在学习的是第44页，共56页反射、折射问题研究核心问题是反射波、透射波与入射波之间的关系，包括：振幅、相位和极化，振幅关系反映了反射波、透射波与入射波能量之间的关系。介质1中电磁场可以看成是入射波和反射波的叠加，介质2中电磁场只有透射波。分界面上的边界条件决定了反射波、透射波与入射波之间的关系。现在

11、学习的是第45页，共56页1 入射波、反射波与透射波现在学习的是第46页，共56页2 反射波系数与透射波系数媒质界面上反射波电场与入射波电场之比为反射系数。透射波电场与入射波电场之比为透射射系数。可以将反射系数定义拓展到整个介质1中。现在学习的是第47页，共56页3 理想介质分界面反射和透射反射和透射系数现在学习的是第48页，共56页现在学习的是第49页，共56页两种介质中电磁波现在学习的是第50页，共56页4 理想导体表面的反射反射系数现在学习的是第51页，共56页介质中的电磁波现在学习的是第52页，共56页现在学习的是第53页，共56页均匀平面电磁波垂直入射到理想导体表面时，将会发生电磁波

12、的全反射。幅值相等传播方向相反的入射和反射波叠加，使第一种介质中的电磁波为驻波。驻波是“不传播的波”和行波不同，行波：振幅分布保持不变，相位分布依次滞后，电磁能量沿传播方向传输；驻波特征：相位空间分布保持不变，振幅有空间分布的变化，振幅为零的点称为波节点，振幅最大值点称为波腹点，电场波腹点对应磁场的波节点，驻波不传输电磁能量。现在学习的是第54页，共56页电场波腹点对应磁场的波节点，电场波节点对应磁场的波腹点，相邻波节点和波腹点相距四分之一波长，相邻两个波腹(节)点之间相距半个波长。电场的波节点电场的波腹点现在学习的是第55页，共56页小结推导均匀线性各向同性介质中的时变波动方程。重点讨论无源区波动方程的解：平面电磁波，是最简单但十分有用的一种传输模式。一些复杂的传输模式可以分解为平面电磁波模式的叠加。主要掌握平面电磁波性质和传输特性。现在学习的是第56页，共56页