电磁场理论第七章.ppt

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1、电磁场理论第七章现在学习的是第1页，共116页现在学习的是第2页，共116页卫星信号的修正卫星通信频率的选择现在学习的是第3页，共116页GPS定位信号的修正现在学习的是第4页，共116页不同频率的电磁波信号的传输系统光纤波导同轴线双导线现在学习的是第5页，共116页现在学习的是第6页，共116页实际空间充满了各种不同电磁特性的介质，电磁波在不同介质中传播表现出不同的特性。人们正是通过这些不同的特性实现通信信号传输、获取波所传播介质或目标性性。从而实现电磁波通信、遥感、目标探测和定位等应用。现在学习的是第7页，共116页 理想介质空间电磁波的传播 等效波阻抗概念及其应用 波在界面上的反射、折射

2、及其应用 有耗介质中波的传播 介质的色散和波传播的速度概念 电磁波的衍射现象及其应用 各向异性介质波的传播问题本章主要内容现在学习的是第8页，共116页7.1 7.1 行波、驻波与波阻抗行波、驻波与波阻抗1 1 电磁波的反射、透射与行波驻波状态电磁波的反射、透射与行波驻波状态 在无源无界线性各向同性均匀介质空间中 Maxwell方程的基本解为平面电磁波：现在学习的是第9页，共116页界面两侧介质电磁特性不同，入射电磁波在界面两侧的薄层内感应出随时变化的极化电荷、极化电流和磁化电流，成为新的电磁波辐射源。新的辐射源向界面两侧辐射电磁波，其中在入射波所在介质空间的部分称为反射波，在界面另一侧的称为

3、透射波或折射波。入射波入射波反射波反射波透射波透射波感应极化电荷感应极化电荷极化电流层极化电流层现在学习的是第10页，共116页设空间由两种不同介质组成，平面电磁波自介质 1 垂直入射到介质的分界面 介质1介质2入射波反射波反射波透射波透射波EiEtEr现在学习的是第11页，共116页利用在介质的分界面上电磁场满足边界条件 定义反射波振幅与入射波振幅之比为反射系数，利用上述关系得到反射系数：如果介质是理想介质，反射系数为实数现在学习的是第12页，共116页介质1中的电磁场为：由于反射波与入射波干涉叠加，介质1中电磁波由两个部分组成，第一项与表示沿z方向传播的波，称为行波项；第二项没有相位传播因

4、子，是两个振幅相等、传播方向相反的行波叠加而形成的空间分布，且不随时间而传播，称为驻波项。行波项驻波项现在学习的是第13页，共116页对于理想介质，反射系数是实数，现在学习的是第14页，共116页由于反射波与入射波干涉叠加，电场和磁场的振幅不再是常数，而是随空间位置不同而变化，在 电场振幅达到最大值：磁场振幅达到最小值：现在学习的是第15页，共116页介质1中的Poynting矢量（即传输功率）为：介质1中沿Z轴传输的功率为入射电磁波传输的功率减去反射波的传输功率现在学习的是第16页，共116页定义透射系数为：透射波与入射波振幅之比现在学习的是第17页，共116页透射波功率：透射波与反射波功率

5、之和：现在学习的是第18页，共116页 均匀介质空间的波阻抗为电场和磁场复振幅之比，将这一概念推广到不同介质组成的介质空间中，如 前面讨论的两均匀介质空间1的z 处，其波阻抗为：2 等效波阻抗现在学习的是第19页，共116页这相当于将z 处右边视为一种介质空间所表现出的阻抗，称为等效波阻抗现在学习的是第20页，共116页基于等效阻抗概念，假想介质1空间z0处有一分界面，根据反射系数的定义，假想界面z0处波的反射系数（根据定义）为：现在学习的是第21页，共116页3 3 应用举例应用举例 如何克服分界面对电磁波反射而使得电磁波全部 或者大部能量透射，在实际中有广泛的应用。照相机的镜头天线防护罩现

6、在学习的是第22页，共116页设入射波电场只有x 分量，磁场只有y 分量。介质1、2和3中的电磁场可以表示为：（介质1）现在学习的是第23页，共116页（介质2）（介质3）是入射波电场的复振幅 为待求量 现在学习的是第24页，共116页Z0 和 ZL 界面处的反射系数分别为：其中现在学习的是第25页，共116页为了确保电磁波能够全部透射，反射系数应为零，则要求：如果介质1、3的波阻抗相等，介质2的最小厚度由 确定。这是雷达系统天线罩设计的基本方程现在学习的是第26页，共116页7.2 平面波对界面的斜入射 1 1、介质分界面上相位匹配原则、介质分界面上相位匹配原则 除了垂直入射情况外，经常是均

7、匀平面波对于界 面的斜入射情况。真实的界面是非常复杂的，但 只要界面的曲率半径远大于波长，电磁波在边界 上的行为与平面非常接近。设入射波为：现在学习的是第27页，共116页现在学习的是第28页，共116页界面上电场切线分量连续；入射、反射和透射波相位相等得到：入射波、反射波和透射波的传播方向在同一平面 内，该平面由传播方向和界面法线方向构成。入射、反射和透射波与界面法向的夹角满足关系(界面上相位匹配原则界面上相位匹配原则)现在学习的是第29页，共116页 平面电磁波的在介质中的运动轨迹 （称为射线）具有可逆性。现在学习的是第30页，共116页2 2、Fresnel 公式公式1）电场矢量与入射面

8、垂直，应用边界条件，得到现在学习的是第31页，共116页2）电场平行入射面，应用边界条件 现在学习的是第32页，共116页对于非铁磁性介质 n=4时反射系数随入射角度变化曲线 现在学习的是第33页，共116页 垂直极化平面波入射时，反射系数的幅角保持定 值不变；模随波的入射角的增加而增大，但变 化缓慢。平行极化平面波入射时；当 ，反射系数的 模随波的入射角的增加而减小，幅角为恒定值；当 时，反射系数的模变为零，幅角发生突 变；当 ，反射系数的模随波的入射角的增 加增大，幅角为恒定值。现在学习的是第34页，共116页3 3 全反射现象与表面电磁波 对于非铁磁性介质（），根据透射角公式 xzzx介

9、质1介质2介质1介质2现在学习的是第35页，共116页根据相位匹配原则，介质1和2中的波数为：现在学习的是第36页，共116页由于介质1和2是均匀介质，在介质1中均匀平面电磁波入射的情况下，介质2中的电磁波也应该是平面电磁波，否则电磁波的边界条件不可能满足。介质1和2中的解应具有平面波形式，即：全反射情况下介质中电磁波的解现在学习的是第37页，共116页透射波为传播方向上的指数衰减波，不能在介质中传播。Poynting矢量为：沿介质表面仍然存在可以传播电磁波，称为表面电磁波。现在学习的是第38页，共116页 表明当入射角度大于临界角时，介质2中的电磁波 为沿与介质表面垂直的衰减波；透射波磁场z

10、分量 超前电场y 分量 的相位，沿x的负向的能流密 度为零。因此介质2的电磁波能量不沿x负向传播，而被反射回介质1中。发生全反射时，介质2的作 用类似于电路中的电感器，在电磁波的一个周期 中的一半时间内，介质2从入射电磁波获得能量，另一半时间内释放能量，并返回介质1。现在学习的是第39页，共116页7.3 7.3 导电介质中电波传播导电介质中电波传播 1 1 导电介质及其电荷的分布导电介质及其电荷的分布 存在可以移动带电粒子的介质称为导电介质。在 电磁场的作用下，这些可以移动的带电粒子形成 传导电流，传导电流导致焦耳热损耗，促使导电 介质中电磁波的能量在传播过程中不断损耗。而 均匀理想介质中不

11、存在可以移动的带电粒子，其 中也不可能存在传导电流，波在传播过程中能量 不损耗。因此导电介质中电磁波的传播更复杂。现在学习的是第40页，共116页在时变化电磁场中，导电介质中是否存在自由电荷分布？为此设导电介质内有自由电荷分布，密度为。利用电场的Gauss定理和Ohm定律，得到电荷与传导电流之间满足如下方程：现在学习的是第41页，共116页该结果表明，导电介质中自由电荷密度随时间按指数规律衰减，与电磁波的形式和变化规律无关，只与导电媒质本身电磁特性参数（，）有关。由于初始时导电介质内电荷密度一般为零，因此导电介质中不存在自由电荷。现在学习的是第42页，共116页2 2 导电介质中的电磁波导电介

12、质中的电磁波 由于导电介质中可以存在传导电流，其密度矢量由 Ohm定律给出，于是导电介质中的麦克斯方程为：其中 称为复介电常数，复介电常数的引入，使得导电介 质中场的方程与理想介质场的方程形式上完全一致现在学习的是第43页，共116页复介电常数的实部代表位移电流对磁场的贡献率，虚部是传导电流对磁场的贡献率。位移电流与电场有900的相位差，它不引起电磁波能量的耗散。传导电流与电场相位相同，它引起电磁波能量在传播过程中的耗散。可以预言导电介质中电磁波振幅将随传播距离增加而减小。耗散功率密度为：现在学习的是第44页，共116页 利用复介电常数，导电介质与理想介质中谐变电磁 场满足相同形式的场方程；因

13、而导电介质中电磁波 的基本解与理想介质具有相同的形式：理想介质空间理想介质空间 导电介质空间导电介质空间现在学习的是第45页，共116页设电磁波沿z方向传播，波数为复数，设为：电磁场的瞬时值是：导电介质现在学习的是第46页，共116页现在学习的是第47页，共116页Poynting矢量 S 为：现在学习的是第48页，共116页导电介质空间电磁波的波形为：现在学习的是第49页，共116页 波矢量 k=j 为复数，称为衰减常数表示 电磁波沿传播方向衰减快慢的程度物理量；称 为相位常数，与理想介质中波数有相同的意义。导电介质空间电磁波的基本解仍为平面电磁波，但电磁波振幅随波传播距离的增加而指数衰减。

14、电场与磁场复振幅之比仍为波阻抗，但为复数。其幅角表示电场与磁场的相位差。导电介质中电场能量密度小于磁场能量密度。主要结果 现在学习的是第50页，共116页为了定量描述导电介质的导电强弱的程度，考察导电介质中传导电流与位移电流之比 3 3 良导体中的电磁波良导体中的电磁波现在学习的是第51页，共116页对于良导体：现在学习的是第52页，共116页当 很大，导体内电磁波衰减很快，电磁波在导体内传播的距离很小。为了描述电磁波在良导体中传播的距离的大小，将场的幅度衰减 所传播的距离定义为良导体中电磁波的穿透深度 。良导体良导体现在学习的是第53页，共116页当电磁波传播的距离L=14时，电磁波幅度衰减

15、为原来值的10-6。良导体的电导率很大（金属一般为107/欧米），所以良导体中的电磁波只存在于导体表面的薄层中，这一现象被称之为趋肤效应。现在学习的是第54页，共116页【例例】计算频率100Hz,1MHz,10GHz的电磁 波在金属铜中的穿透深度。解：金属铜的电导率=5.8107/欧米现在学习的是第55页，共116页由于导体的趋肤效应，导体中高频电流集中于表面，内部的电流则随深度的增加而迅速减小。尽管导体的截面很大，但真正用于电流传输的有效面积则很小。导致导体的高频电阻必然大于低频或直流电阻。传输恒定电流时，传输电流的横截面积为圆柱导体的横截面积传输时变电流时，传输电流的横截面积仅为圆柱导体

16、横截面的很小一部分时变电磁场信号有效传输面积变化现在学习的是第56页，共116页EHJxzy单位长度现在学习的是第57页，共116页直流电阻率：高频电流电阻率：现在学习的是第58页，共116页4 4 电磁波在导体表面的反射电磁波在导体表面的反射 为了方便问题的讨论，设平面电磁波垂直入射到 导体表面，在导体界面上产生反射电磁波和进入 导体内部的透射电磁波，在导体表面上满足如下 边界条件：现在学习的是第59页，共116页良导体现在学习的是第60页，共116页对于良导体，电磁波仅能存在于导体表面很薄的层中，绝大部分能量被反射回来。因此在高频时，导体可以看成是理想导体而作为电磁场的边界。现在学习的是第

17、61页，共116页7.4 波速与介质的色散波速与介质的色散1 1 电磁波的速度电磁波的速度 变化的电场和磁场相互激发在空间传递的速度可 视为电磁波的速度。但对于波动而言，存在着不 同物理量的传播速度。如：波动相位、波动能量 和电磁波信号传播速度。他们之间存在什么样的 联系和差别。现在学习的是第62页，共116页2 2 相速度相速度 以谐变平面波为例，电磁场的瞬时表达式为：一般情况下相速度是频率的函数现在学习的是第63页，共116页3 3 群速度群速度 严格意义上的谐变平面电磁波不存在，同时一个时 间和空间上无限延伸的谐变平面电磁波不能传递任 何信息。所以实际应用中并不是谐变平面电磁波，而是电磁

18、波包。如雷达利用脉冲电磁波进行目标的 探测和定位。电磁波波包t现在学习的是第64页，共116页根据Fourier理论，任何电磁波包中的电场或磁场可表示为不同频率、不同振幅和不同初相位的谐变电场或磁场的叠加：波包在空间传播是波包中不同振幅、不同频率和不同初相位的谐变平面波在空间传播叠加的结果现在学习的是第65页，共116页空间空间 r点点 t 时刻的电场是波包中所有频率对应平面波在该点的叠加，即：实际中 是定义在有限频率范围内的函数。如方波脉冲现在学习的是第66页，共116页波包的幅度波包的幅度波包的相位波包的相位波包幅度是不再是常矢量，而是在空间一定区域范围内分布集结，并以波动形式在空间运动的

19、矢量包 现在学习的是第67页，共116页该波包的中心由方程 确定。波包中心传播的速度：称为群速度现在学习的是第68页，共116页3 3 群速度与能流传播速度群速度与能流传播速度 利用Poynting矢量的定义式，得到电磁波包能流 密度矢量为：显然，其传播速度由电场幅度（波包）中心确定。由此可见群速度与电磁波包的能量传播速度一致。从能量角度看，稳态情形下的任何信号的传输必然 以能量的传输为信号的传输，因此电磁波信号传播 的速度必然是能量的传播速度。现在学习的是第69页，共116页5 5 群速度与相速度的关系群速度与相速度的关系 群速度是多个频率的平面波叠加形成的波包在空 间传播的速度，相速度是单

20、个频的平面电磁波的 等相位面在空间传播的速度。如果、与频率 无关，相速度与群速度相等。如果，与频率有关：现在学习的是第70页，共116页6 6 色散现象与它带来的问题色散现象与它带来的问题 介质的电磁特性参数，随频率而变的介质称 为色散介质。利用Fourier分析的方法，色散介质 又是时变介质。不同频率的电磁波信号在色散介 质中传播具有不同的相速度，这将导致电磁波波 包在传播过程中发生形状的变化，即信号失真。色散介质中传播色散介质中传播非色散介质中传播非色散介质中传播现在学习的是第71页，共116页 该脉冲信号在介质中传播一段距离L以后为，电场矢量的形状为：设在t0时z0处磁脉冲的电场矢量的波

21、形为：现在学习的是第72页，共116页如果介质电磁特性参数与频率有关，与频率有关，积分结果将使L与Z0处脉冲的形状发生改变。如果介质电磁特性参数与频率无关，与频率无关，积分结果将使L处与Z0处脉冲的形状完全相同，即：Z0ZLZ0ZL现在学习的是第73页，共116页7.5 电磁波的衍射电磁波的衍射1 1 电磁波的衍射现象电磁波的衍射现象 当电磁波在传播过程中遇到障碍物或透过屏幕上的小孔时，由于波动特性，电磁波不按直线传播 的现象称为电磁波的衍射，它是波动的一个基本 的特征。现在学习的是第74页，共116页2 2Huygens-FresnelHuygens-Fresnel原理 HuygensHuy

22、gens在研究波动现象时指出：波在传播过程在研究波动现象时指出：波在传播过程 中，中，波阵面上的每一点都是产生球面子波的次波 源，而波阵面上各点发出的许多次波所形成的包 络面是原波面在一定时间内所传播到的新波面。现在学习的是第75页，共116页 Fresnel在研究Huygens原理的基础上认为：波在传播过程中，波阵面上的每一点都是产生球面 子波的次波源，空间其它点任意时刻的波动是波阵 面上的所有次级波源发射子波的干涉叠加，进一步 完善了Huygens原理，称为Huygens-Fresnel原理。次波源次波源现在学习的是第76页，共116页 以标量场为例，无源空间中标量波满足方程：应用Gree

23、n函数方法，空间标量波函数解为 其中 为无界空间波动方程 的解，求解得到：现在学习的是第77页，共116页空间标量波函数为：这正是Huygens-Fresnel原理的数学表达式。它表 示区域内任意点 r 的场是界面上所有次波源发出 次波在该点干涉叠加的结果。球面波因子，表示发自球面波因子，表示发自边界面上边界面上r 点的球面波点的球面波球面波幅度因子球面波幅度因子积分表示界面积分表示界面所有次波叠加所有次波叠加现在学习的是第78页，共116页2辐射条件辐射条件 如果 ，表示无穷远边界上次波源在空间内r点辐射场的叠加，其结果必为零。否则有限区域内电磁场因与无穷远边界上电磁场有关 而具有多值特性。

24、即：称为辐射条件现在学习的是第79页，共116页例：小孔衍射例：小孔衍射 圆形小孔的半径为圆形小孔的半径为a，远大于波长，远大于波长应用Kirchhoff公式，必须知道屏幕上 现在学习的是第80页，共116页假设：（1）在小孔上，为点光源的直射场，即假设屏幕不对入射波产生影响。（2）在小孔以外的屏幕上，在屏幕小孔上恒为零。现在学习的是第81页，共116页应用Huygens-Fresnel公式，公式，面积分应该由两个部分组成，即屏幕和半无穷大空间的边界。半无穷大边界面上的积分为零，得到：对于振幅因子，忽略R，R0因屏幕上不同点带来的微小差别，并略去高阶项 现在学习的是第82页，共116页现在学习

25、的是第83页，共116页小孔衍射图小孔衍射图现在学习的是第84页，共116页7.6 7.6 各向异性介质中的电波传播各向异性介质中的电波传播1 1 各向异性介质各向异性介质 如果介质的极化、磁化或传导特性与外加电磁场方 向相关的介质，称为各异性介质。如晶体介质的极 化常数一般为：E现在学习的是第85页，共116页称为张量介电常数现在学习的是第86页，共116页又如置于外磁场H H0之中的铁氧体（由Fe2O3和其它金属氧化物混合经高温烧结而成）；对时变电磁场的磁导率是是各异性的，即 称为磁导率张量。H现在学习的是第87页，共116页2 2磁化等离子体磁化等离子体(电离层电离层)的介电张量的介电张

26、量当物质温度升高或受到其它激发，组成物质的原子或分子电离，形成由电子、离子和部分未电离的中性分子组成的混合体，称为等离子体。等离子体中总的正、负电荷量相等，对外显中性，其中的电子类似于金属中的电子，但密度小得多。等离子体类似于金属导体，理论和实验证明等离子体的磁导率与自由空间磁导率常数差别很小。但电导率参数表现出复杂的特性。这主要是因为等离子体中的电子运动非常复杂。现在学习的是第88页，共116页太阳光中的紫外线或高速粒子使高空大气电离，形成环绕地球的高空电离层，它是我们人类拥有的最大的天然等离子体，对人类的生成和发展有重要的作用。现在学习的是第89页，共116页hI I在高空，大气密度很小，

27、太阳在高空，大气密度很小，太阳辐射使大气电离，但电离密度辐射使大气电离，但电离密度小。电离使太阳光能量减小。小。电离使太阳光能量减小。随着离地球距离的减小，随着离地球距离的减小，大气密度增加，太阳电离大气密度增加，太阳电离大气密度增加。太阳光能大气密度增加。太阳光能量迅速减小。量迅速减小。随着离地球距离的进一步减随着离地球距离的进一步减小，大气密度增加，太阳光小，大气密度增加，太阳光能量很小。电离密度减小。能量很小。电离密度减小。现在学习的是第90页，共116页电离层中电子密度典型分布曲线现在学习的是第91页，共116页为了突出电子的运动的主要特点，忽略等离子体中电子与离子之间的碰撞，称为冷等

28、离子体。此外，地球外部空间的电离层受恒定地磁场的作用，通常把恒定磁场中的等离子体称为磁化等离子体。因此作为一种理想模型，电离层中的电波传播可以近似为磁化冷等离子体中的电波传播问题。现在学习的是第92页，共116页电离层中电子受到的作用力及运动方程为：m：电子的质量；e：电子的电荷量；B0 0：恒定地磁场；E E,H H:在电离层中传播的时变电磁场；现在学习的是第93页，共116页 一般情况下，地磁场远大于在电离层中传播的时 变化电磁场的磁场，所以有近似关系 电子受到的作用力可近似为：现在学习的是第94页，共116页对于时谐电磁场，电子的运动也应该是时谐运动，因此电子的运动方程为：电子的回旋角频

29、率 现在学习的是第95页，共116页磁化等离子体中传导电流密度磁化等离子体中的Maxwell为：电离层的张量介电常数电离层的张量介电常数现在学习的是第96页，共116页对上述结果稍作分析得到：当 时，电磁波的圆频率与电子自 旋频率相同，电磁波能量被电离层中电 子极大的吸收而处于磁旋共振状态，导 致电磁波能量极大被损耗。如果 这说明当频率为1.4MHz的电磁波入射电 离层时吸收最大。这是短波通信应该尽 量回避的频率。现在学习的是第97页，共116页B0电子回旋运动v现在学习的是第98页，共116页 对于B0=0的非磁化等离子体，张量介电常 数退化为各向同性的标量介电常数，即：等离子体电磁波满足的

30、波动方程与各向同 性介质中的方程相同。现在学习的是第99页，共116页在等离子体中传播的电磁波的波数 当 ，电磁波随传播距离增加而按指数规律衰减，不再具有电磁波特点。所以 称为等离子 体临界频率，与等离子体电子密度有关。现在学习的是第100页，共116页对于地球上空的电离层，其电子密度随海拔高度变化而变化，密度最大值大约为：因此，为了实现地球与卫星之间的通信，其频率必须高于电离层最大临界频率，否则信号将不能穿过电离层。另一方面，小于临界频率的电磁波不能穿透在电离层，必然被反射到地面现在学习的是第101页，共116页透过电离层传播电离层反射传播电离层反射传播现在学习的是第102页，共116页3

31、3、电离层中的平面波、电离层中的平面波 为了突出电离层中的电磁波的传播问题，假设电离层是无耗、均匀、线性的充满整 个空间。其最简单的平面电磁波是：上述平面电磁波在电离层中能否存在？如果存在，该平面波具有那些基本特性？现在学习的是第103页，共116页将平面电磁波可能解代入Maxwell方程组得到电场满足的方程是：现在学习的是第104页，共116页矩阵方是一个关于波数 k 的代数方程，称为AppletonHartree方程。k 每个取值与电离层中可存在的平面电磁波模式相互对应。现在学习的是第105页，共116页特例一：设现在学习的是第106页，共116页 由于电场矢量与恒定外加磁场方向平行，等离

32、子 体中的电子在电场力作用下，其运动方向与恒定 外磁场方向相同，恒定外加磁场对运动电子没有 力的作用。其结果同非磁化等离子体完全相同。电离层电子浓度的垂测 现在学习的是第107页，共116页特例二：设现在学习的是第108页，共116页特例三：设现在学习的是第109页，共116页如果其解为右旋圆极化波；其解为左旋圆极化波；如果即：现在学习的是第110页，共116页电离层电离层现在学习的是第111页，共116页7.7 7.7 电磁波的频谱电磁波的频谱 自从Hertz应用电磁振荡方法产生电磁波以来，大量实验证明了光是一类频率很高的电磁波，1895年德国科学家Rontgen发现的X射线等，电磁波频谱进一步得到拓展 现在学习的是第112页，共116页现在学习的是第113页，共116页现在学习的是第114页，共116页信号发生或 接收系统约束电磁波定向传输导波系统现在学习的是第115页，共116页导波系统须满足如下的基本要求：系统内允许电磁波存在且处于行波状态。系统有约束将电磁波能量能力，损耗小。传输系统须有一定的带宽。传输系统容易与收发系统实现阻抗匹配。现在学习的是第116页，共116页