第10章光的干涉PPT讲稿.ppt

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1、第10章光的干涉第1页，共37页，编辑于2022年，星期日 10-1 光源光源 光的相干性光的相干性第第第第1010章章章章 光的干涉光的干涉光的干涉光的干涉一一.光源光源-能发射光波的物体能发射光波的物体光源的最基本发光单元是分子、原子光源的最基本发光单元是分子、原子 =(E2-E1)/hE1E2能级跃迁辐射能级跃迁辐射波列波列波列长波列长L=c第2页，共37页，编辑于2022年，星期日1.普通光源：普通光源：自发辐射自发辐射独立独立(不同原子发的光不同原子发的光)独立独立(同一原子先后发的光同一原子先后发的光)发光的随机性发光的随机性 发光的间隙性发光的间隙性热热光光源源两个独立的光源不可

2、能成为一对相干光源两个独立的光源不可能成为一对相干光源原因：原子发光是随机的，间歇性的，两列光波的振原因：原子发光是随机的，间歇性的，两列光波的振 动动方向不可能一致，周相差不可能恒定。方向不可能一致，周相差不可能恒定。钠钠光光灯灯A钠钠光光灯灯B两束光两束光不相干！不相干！第3页，共37页，编辑于2022年，星期日可见光频率范围：可见光频率范围：7.51014 3.91014赫兹赫兹真空中对应的波长范围：真空中对应的波长范围：4000 7600相应光色：相应光色：紫、蓝、青、绿、黄、橙、红紫、蓝、青、绿、黄、橙、红单色光单色光 具有单一频率的光具有单一频率的光复色光复色光 由各种频率组成的光

3、由各种频率组成的光光波是电磁波。光波是电磁波。光波中参与与物质相互作用（感光作用、生理作用）的光波中参与与物质相互作用（感光作用、生理作用）的是是 E E 矢量，称为矢量，称为光矢量光矢量。E E 矢量的振动称为矢量的振动称为光振动光振动。第4页，共37页，编辑于2022年，星期日平面简谐电磁波：平面简谐电磁波：在波动光学中，主要讨论的是相对光强，因此在同一在波动光学中，主要讨论的是相对光强，因此在同一介质中直接把介质中直接把光强光强定义为：定义为：光强光强：在光学中，通常把平均能流密度：在光学中，通常把平均能流密度 称为光强，称为光强，用用 I 表示。表示。2.激光光源：激光光源：受激辐射受

4、激辐射 =(E2-E1)/hE1E2 完完全全一一样样(频频率率,位位相相,振振动动方方向向,传传播播方向方向)相干光源相干光源第5页，共37页，编辑于2022年，星期日二、光的相干性二、光的相干性两个频率相同的光源两个频率相同的光源在在P点相遇点相遇两光在两光在P点振点振动的位相差动的位相差分子原子每次发光的时间级短，观察到的是在较长分子原子每次发光的时间级短，观察到的是在较长时间内的平均值时间内的平均值第6页，共37页，编辑于2022年，星期日非相干迭加非相干迭加在在 时间内，迭加处位相差时间内，迭加处位相差“瞬息万变瞬息万变”来自两个独立光源的两束光，迭加后的光强等于两束光来自两个独立光

5、源的两束光，迭加后的光强等于两束光单独照射的光强之和。单独照射的光强之和。无干涉现象无干涉现象第7页，共37页，编辑于2022年，星期日相干迭加相干迭加P点位相差恒定，点位相差恒定，光强始终不变。光强始终不变。空间各处光强分布由干涉项空间各处光强分布由干涉项 决定决定 干涉相长干涉相长干涉相消干涉相消第8页，共37页，编辑于2022年，星期日相干的条件：相干的条件：（1）频率相同）频率相同（2）振动方向相同）振动方向相同（3）具有固定的位相差）具有固定的位相差相相干干光光(两相干光源两相干光源)(两非相干光源两非相干光源)(一光源一光源)将光源上一发光点的光分成两束，各经历不同的路径再将光源上

6、一发光点的光分成两束，各经历不同的路径再会合迭加。会合迭加。第9页，共37页，编辑于2022年，星期日分波阵面方法分波阵面方法分振幅的方法分振幅的方法获得相干光的途径（方法）获得相干光的途径（方法）pS*分波面法分波面法分振幅法分振幅法p薄膜薄膜S S*从同一波阵面上的不同部分产生次级波相干从同一波阵面上的不同部分产生次级波相干 利用光的反射和折射将同一光束分割成振幅较利用光的反射和折射将同一光束分割成振幅较小的两束相干光小的两束相干光第10页，共37页，编辑于2022年，星期日10-2 10-2 双缝干涉双缝干涉双缝干涉双缝干涉1、实验装置、实验装置一、杨氏双缝实验一、杨氏双缝实验S1S2S

7、*第11页，共37页，编辑于2022年，星期日1、实验装置、实验装置k=+1k=-2k=+2k=0k=-1S1S2S*I第12页，共37页，编辑于2022年，星期日2、杨氏干涉条纹、杨氏干涉条纹D d波程差：波程差：干涉加强、明纹位置干涉加强、明纹位置干涉减弱、暗纹位置干涉减弱、暗纹位置第13页，共37页，编辑于2022年，星期日(1)明暗相间的条纹对称分布于中心明暗相间的条纹对称分布于中心O点两侧；点两侧；干涉条纹特点干涉条纹特点：(2)相邻明条纹和相邻暗条纹等间距，与干涉级相邻明条纹和相邻暗条纹等间距，与干涉级k无关；无关；两两相邻明（或暗）条纹间的距离称为相邻明（或暗）条纹间的距离称为条

8、纹间距条纹间距。若用复色光源，则干涉条纹是彩色的。若用复色光源，则干涉条纹是彩色的。第14页，共37页，编辑于2022年，星期日方法一：方法一：方法二：方法二：(3)D,d一定时，由条纹间距可算出单色光的波长一定时，由条纹间距可算出单色光的波长第15页，共37页，编辑于2022年，星期日二二 菲涅耳双面镜实验菲涅耳双面镜实验实验装置实验装置：虚光源虚光源 、平行于平行于明条纹中心的位置明条纹中心的位置屏幕上屏幕上O点在两个虚光源连线的垂直平分线上，屏幕点在两个虚光源连线的垂直平分线上，屏幕上明暗条纹中心对上明暗条纹中心对O点的偏离点的偏离 x为：为：暗条纹中心的位置暗条纹中心的位置光栏第16页

9、，共37页，编辑于2022年，星期日三三 洛埃镜实验洛埃镜实验光栏当屏幕当屏幕 E 移至移至 处，处，从从 S 和和 S 到到 L 点点的光程差为零，但的光程差为零，但是观察到暗条纹，是观察到暗条纹，验证了反射时有半验证了反射时有半波损失存在。波损失存在。21光从光从光疏介质射向光密介质光疏介质射向光密介质界面时，在掠射或正射界面时，在掠射或正射两种情况下，在反射过程中产生两种情况下，在反射过程中产生“半波损失半波损失”。第17页，共37页，编辑于2022年，星期日一一一一 光程与光程差光程与光程差光程与光程差光程与光程差干涉现象的条纹分布决定于两束相干光的位相差。干涉现象的条纹分布决定于两束

10、相干光的位相差。同一介质同一介质两光之间的几何路程差两光之间的几何路程差不同介质不同介质?光在真空中的传播速度：光在真空中的传播速度：光在介质中的传播速度：光在介质中的传播速度：光在介质中的波长：光在介质中的波长：光在媒质中传光在媒质中传播几何路程播几何路程 r位相改变位相改变10-3 10-3 薄膜干涉薄膜干涉薄膜干涉薄膜干涉第18页，共37页，编辑于2022年，星期日光程光程光在某一介质中所经历的几何路程光在某一介质中所经历的几何路程r r和这介质和这介质的折射率的折射率n的乘积的乘积nr第19页，共37页，编辑于2022年，星期日均匀介质均匀介质光程可认为是在相同时间内，光程可认为是在相

11、同时间内，光在真空中通过的路程。光在真空中通过的路程。光程差光程差=(n2r2-n1r1)两同相的相干光源发出的两相干光束，干涉条纹明暗条件由两同相的相干光源发出的两相干光束，干涉条纹明暗条件由光程差确定光程差确定第20页，共37页，编辑于2022年，星期日不同光线通过透镜要改变传播方向，不同光线通过透镜要改变传播方向，会不会引起附加光程差？会不会引起附加光程差？问题问题A、B、C 的位相相的位相相同，在同，在F点会聚，点会聚，互相加强互相加强A、B、C 各点到各点到F点的光程都相等。点的光程都相等。AaF比比BbF经过的几何路程长，但经过的几何路程长，但BbF在透镜中在透镜中经过的路程比经过

12、的路程比AaF长，透镜折射率大于长，透镜折射率大于1，折算成，折算成光程，光程，AaF的光程与的光程与BbF的光程相等。的光程相等。解解释释使用透镜不会引起各相干光之间的附加光程差。使用透镜不会引起各相干光之间的附加光程差。第21页，共37页，编辑于2022年，星期日 利用薄膜上、下两个表面对入射光的反射和折射，利用薄膜上、下两个表面对入射光的反射和折射，可在反射方向可在反射方向(或透射方向或透射方向)获得相干光束。获得相干光束。二、薄膜干涉原理二、薄膜干涉原理扩展光源照射下的薄膜干涉扩展光源照射下的薄膜干涉a1a2a在一均匀透明介质在一均匀透明介质n1中中放入上下表面平行放入上下表面平行,厚

13、度厚度为为e 的均匀介质的均匀介质 n2(n1)，用扩展光源照射薄膜，其用扩展光源照射薄膜，其反射和透射光如图所示反射和透射光如图所示第22页，共37页，编辑于2022年，星期日光线光线a2与光线与光线 a1的光程差为：的光程差为：a1a2a半波损失半波损失由折射定律和几何关系可得出：由折射定律和几何关系可得出：第23页，共37页，编辑于2022年，星期日干涉条件干涉条件薄膜薄膜aa1a2n1n2n3不论入射光的的入射角如何不论入射光的的入射角如何额外光程差的确定额外光程差的确定满足满足n1n3(或或n1 n2 n2n3(或或n1 n2 n )a1 1、2 2两两束束反反射射光光来来自自同同一

14、一束束入入射射光光，它们可以产生干涉。它们可以产生干涉。第26页，共37页，编辑于2022年，星期日1.劈尖干涉（劈形膜）劈尖干涉（劈形膜）夹角很小的两个平面所构成的薄膜夹角很小的两个平面所构成的薄膜空气劈尖空气劈尖实心劈尖实心劈尖棱边棱边楔角楔角平行单色光垂直照射实心劈尖上，上、下表面的反平行单色光垂直照射实心劈尖上，上、下表面的反射光将产生干涉，厚度为射光将产生干涉，厚度为e 处，两相干光的光程差处，两相干光的光程差为为第27页，共37页，编辑于2022年，星期日实心劈尖：实心劈尖：n1=1,垂直入射垂直入射 i=0干涉条件干涉条件劈尖上厚度相同的地方，两相干光的光程差相同，对应一定劈尖上

15、厚度相同的地方，两相干光的光程差相同，对应一定 k 值的明或暗条纹。值的明或暗条纹。棱边处，棱边处，e=0,=/2，出现暗条纹，出现暗条纹有有“半波损失半波损失”第28页，共37页，编辑于2022年，星期日实心劈尖任意相邻明条纹对应的厚实心劈尖任意相邻明条纹对应的厚度差：度差：任意相邻明条纹任意相邻明条纹(或暗条纹或暗条纹)之间的之间的距离距离 l 为：为：在入射单色光一定时，劈尖的楔角在入射单色光一定时，劈尖的楔角 愈小，则愈小，则l愈大，干愈大，干涉条纹愈疏；涉条纹愈疏；愈大，则愈大，则l愈小，干涉条纹愈密。愈小，干涉条纹愈密。当用白光照射时，将看到由劈尖边缘逐渐分开的彩当用白光照射时，将

16、看到由劈尖边缘逐渐分开的彩色直条纹。色直条纹。第29页，共37页，编辑于2022年，星期日劈尖干涉的应用劈尖干涉的应用劈尖干涉的应用劈尖干涉的应用-干涉膨胀仪干涉膨胀仪干涉膨胀仪干涉膨胀仪利用空气劈尖干涉原理测定样品的热膨胀系数利用空气劈尖干涉原理测定样品的热膨胀系数样品样品平板平板玻璃玻璃石英石英圆环圆环空气劈尖空气劈尖 上平板玻璃向上平移上平板玻璃向上平移/2的距离，上下表面的两的距离，上下表面的两反射光的光程差增加反射光的光程差增加。劈尖各处的干涉条纹发生。劈尖各处的干涉条纹发生明明暗暗明明(或或暗暗明明暗暗)的变化。如果观察到某处干涉的变化。如果观察到某处干涉条纹移过了条纹移过了N条，

17、即表明劈尖的上表面平移了条，即表明劈尖的上表面平移了N/2的距的距离。离。第30页，共37页，编辑于2022年，星期日2、牛顿环、牛顿环 (等厚干涉特例等厚干涉特例)空气薄层中，任一厚度空气薄层中，任一厚度e处上下表面反射光的干涉条件：处上下表面反射光的干涉条件：第31页，共37页，编辑于2022年，星期日略去略去e2各级明、暗干涉条纹的半径：各级明、暗干涉条纹的半径：随着牛顿环半径的增大，条纹变得越来越密。随着牛顿环半径的增大，条纹变得越来越密。e=0,两反射光的光程差两反射光的光程差 =/2，为，为暗斑暗斑。第32页，共37页，编辑于2022年，星期日 测细小直径、厚度、微小变化测细小直径

18、、厚度、微小变化h h待待测测块块规规标标准准块块规规平晶平晶 测表面不平度测表面不平度等厚条纹等厚条纹待测工件待测工件平晶平晶 检验透镜球表面质量检验透镜球表面质量标准验规标准验规待测透镜待测透镜暗纹暗纹 第33页，共37页，编辑于2022年，星期日四、等倾干涉四、等倾干涉1.点光源照明时的干涉条纹分析点光源照明时的干涉条纹分析L fPo r环环B en n n n i rA CD21Siii光束光束1、2的光程差：的光程差：得得 第34页，共37页，编辑于2022年，星期日或或明纹明纹暗纹暗纹倾角倾角i相同的光线对应同一条干涉条纹相同的光线对应同一条干涉条纹 等倾条纹。等倾条纹。形状形状:

19、条纹特点条纹特点:一系列同心圆环一系列同心圆环r环环=f tg i 条纹间隔分布条纹间隔分布:内疏外密内疏外密 条纹级次分布条纹级次分布:e一定时一定时，波长对条纹的影响波长对条纹的影响:膜厚变化时膜厚变化时,条纹的移动：条纹的移动：第35页，共37页，编辑于2022年，星期日2.面光源照明时，干涉条纹的分析面光源照明时，干涉条纹的分析iPifor环环en n n n 面光源面光源只只要要入入射射角角i相相同同，都都将将汇汇聚聚在在同同一一个个干干涉涉环环上上（非相干叠加）（非相干叠加）第36页，共37页，编辑于2022年，星期日3 迈克耳逊干涉仪迈克耳逊干涉仪仪器结构、光路仪器结构、光路工作原理工作原理光束光束2和和1发生干涉发生干涉 若若M 1、M2平行平行 等倾条纹等倾条纹 若若M 1、M2有小夹角有小夹角 等厚条纹等厚条纹十字叉丝十字叉丝等厚条纹等厚条纹若若M1平平移移 d时时，干干涉涉条条移移过过N条条，则有则有：应用：应用：微小位移测量微小位移测量测折射率测折射率M 122 11 S半透半反膜半透半反膜M2M1G1G2E第37页，共37页，编辑于2022年，星期日