晶体中的缺陷和扩散PPT讲稿.ppt

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1、晶体中的缺陷和扩散第1页，共56页，编辑于2022年，星期日2.Frenkel缺陷缺陷 Frenkel缺陷缺陷:空位空位间隙原子对间隙原子对 空位和空位和Frenkel缺陷的成因都是由于晶格原子的热振动，缺陷的成因都是由于晶格原子的热振动，因此这两种点缺陷也称为热缺陷。因此这两种点缺陷也称为热缺陷。形成一个形成一个Frenkel缺陷要比形成一个空位所需的能量多些，缺陷要比形成一个空位所需的能量多些，因而也更难些。因而也更难些。第2页，共56页，编辑于2022年，星期日3.杂质原子杂质原子 当晶体中的杂质以当晶体中的杂质以原子状态原子状态在晶体中形成点缺陷时，称为杂在晶体中形成点缺陷时，称为杂质

2、原子。质原子。替位式杂质（代位式杂质）替位式杂质（代位式杂质）K Cl K Cl KCl K Cl K Cl K Cl K Cl KCl K Cl K ClK Cl K Cl KCl K Cl K Cl Ca2 填隙式杂质填隙式杂质 缺位式杂质缺位式杂质第3页，共56页，编辑于2022年，星期日4.色心色心Na Cl Na Cl Na ClCl Na Cl Na Cl Na Na Cl Na Na ClCl Na Cl Na Cl Na Na Cl Cl Na ClCl Na Cl Na Cl Na NaNa-e色心的产生色心的产生 如将如将NaCl晶体放在晶体放在Na金属蒸气中加热，然后再骤

3、冷金属蒸气中加热，然后再骤冷 至室温，就可在至室温，就可在NaCl晶体中产生色心。晶体中产生色心。用用X射线或射线或 射线辐照、用中子或电子轰击晶体。射线辐照、用中子或电子轰击晶体。第4页，共56页，编辑于2022年，星期日二、线缺陷二、线缺陷EFAB 螺位错：螺位错：刃位错：刃位错：第5页，共56页，编辑于2022年，星期日 常见的面缺陷：晶粒间界、挛晶界、小角晶界和层常见的面缺陷：晶粒间界、挛晶界、小角晶界和层错等错等 三、面缺陷三、面缺陷层错：晶体中的某个原子层发生堆积错误层错：晶体中的某个原子层发生堆积错误fcc晶体中的正常堆积次序：晶体中的正常堆积次序：ABCABC 体缺陷，如：空洞

4、、气泡和包裹物等体缺陷，如：空洞、气泡和包裹物等fcc晶体中的层错晶体中的层错:ABCABABC 第6页，共56页，编辑于2022年，星期日4.2 热缺陷热缺陷一、热缺陷的平衡数目一、热缺陷的平衡数目 由热力学可知，在等温过程中，当热缺陷数目达到平衡时，由热力学可知，在等温过程中，当热缺陷数目达到平衡时，系统的自由能取极小值：系统的自由能取极小值：1.空位的平衡数目空位的平衡数目晶体中原子总数：晶体中原子总数：N形成一个空位所需能量：形成一个空位所需能量：u1晶体中所形成的空位数晶体中所形成的空位数:n1（N n1）第7页，共56页，编辑于2022年，星期日由于晶体中出现空位，系统自由能的改变

5、：由于晶体中出现空位，系统自由能的改变：晶体中没有空位时，系统原有的微观状态数为晶体中没有空位时，系统原有的微观状态数为W0，由于出现空位，系统的微观状态数增加由于出现空位，系统的微观状态数增加W1，有：有：W W0 W1假设假设W0和和W1相互独立，相互独立，W：系统可能出现的微观状态数：系统可能出现的微观状态数第8页，共56页，编辑于2022年，星期日达到平衡时达到平衡时在在N+n1个原子位置中出现个原子位置中出现n1个空位，其微观状态数为：个空位，其微观状态数为：于是有于是有 第9页，共56页，编辑于2022年，星期日利用利用Stirling公式，当公式，当x很大时，有：很大时，有：第1

6、0页，共56页，编辑于2022年，星期日晶体中间隙原子位置的总数：晶体中间隙原子位置的总数：N形成一个间隙原子所需能量：形成一个间隙原子所需能量：u2 平衡时晶体中的间隙原子数：平衡时晶体中的间隙原子数：n2（设（设n2 N）在一定温度下，间隙原子的平衡数目为：在一定温度下，间隙原子的平衡数目为：2.间隙原子的平衡数目间隙原子的平衡数目第11页，共56页，编辑于2022年，星期日同理，可求出晶体中同理，可求出晶体中Frenkel缺陷的平衡数目为：缺陷的平衡数目为：其中，其中，nfn1n2，ufu1u2为形成一个为形成一个Frenkel缺陷所需的缺陷所需的能量。能量。由于由于u1 0 x N第1

7、8页，共56页，编辑于2022年，星期日约束条件：约束条件：解：解：第19页，共56页，编辑于2022年，星期日x2lnn(x)0测量扩散系数常用的实验方法：示踪原子法测量扩散系数常用的实验方法：示踪原子法第20页，共56页，编辑于2022年，星期日例例2：一半无限大晶体，若保持扩散物质在晶体一表面：一半无限大晶体，若保持扩散物质在晶体一表面 上的浓度上的浓度n0不变，在一定温度下，经过一段时间不变，在一定温度下，经过一段时间 的扩散，求扩散物质在晶体中的分布。的扩散，求扩散物质在晶体中的分布。初始条件和边界条件分别为：初始条件和边界条件分别为：n(x,0)=0,x 0n(0,t)=n0,t

8、0扩散方程：扩散方程：第21页，共56页，编辑于2022年，星期日解为：解为：误差函数（概率积分）误差函数（概率积分）第22页，共56页，编辑于2022年，星期日扩散系数与温度有密切关系，温度越高，扩散就越快。实验发现，扩散系数与温度有密切关系，温度越高，扩散就越快。实验发现，若温度变化范围不太宽，那么，扩散系数与温度的关系为若温度变化范围不太宽，那么，扩散系数与温度的关系为2.扩散系数与温度的关系扩散系数与温度的关系D0：常数：常数R：气体常数：气体常数Q：扩散激活能：扩散激活能第23页，共56页，编辑于2022年，星期日1/T0lnD第24页，共56页，编辑于2022年，星期日二、扩散的微

9、观机制二、扩散的微观机制由面由面1向面向面2流动的净原子流密度：流动的净原子流密度：原子在相邻两次跳跃的时间间隔：原子在相邻两次跳跃的时间间隔 1 2d圆柱体高：圆柱体高：d底面面积：底面面积：dS1d第25页，共56页，编辑于2022年，星期日扩散系数的微观表达式：扩散系数的微观表达式：主要由所需等待的时间来决定主要由所需等待的时间来决定原子扩散的微观机制：原子扩散的微观机制：v 空位机制：扩散原子通过与周围的空位交换位置空位机制：扩散原子通过与周围的空位交换位置 进行扩散进行扩散 v 易位机制：扩散原子通过与周围几个原子同时交换易位机制：扩散原子通过与周围几个原子同时交换 位置进行扩散位置

10、进行扩散v 间隙原子机制：扩散原子通过从一个间隙位置跳到间隙原子机制：扩散原子通过从一个间隙位置跳到 另一个间隙位置进行扩散另一个间隙位置进行扩散第26页，共56页，编辑于2022年，星期日1.空位机制空位机制da扩散系数的表达式：扩散系数的表达式：1：原子每跳一步所需等待的时间原子每跳一步所需等待的时间 n1/N：在扩散原子周围出现空位的概率：在扩散原子周围出现空位的概率第27页，共56页，编辑于2022年，星期日u1小，小，E1小，扩散激活能小，扩散激活能Q低，扩散就越快。低，扩散就越快。与与比较比较估算：估算：a 3 10-10 m，0 1012 s-1 D0理论理论 10-8 m2/s

11、D0实验实验 10-4 m2/s 原因：有些影响扩散过程的因素未考虑原因：有些影响扩散过程的因素未考虑第28页，共56页，编辑于2022年，星期日 对于原子的自扩散和晶体中替位式杂质或缺位式杂质的异扩散，对于原子的自扩散和晶体中替位式杂质或缺位式杂质的异扩散，一般可以认为是通过空位机制扩散的。一般可以认为是通过空位机制扩散的。一些元素在一些元素在Pb中的扩散系数的实验值（中的扩散系数的实验值（285C）元素元素PbSnFeAgAuD0(10-4 m2/s)4.345.7 10-27.5 10-23.5 10-1Q(kcal/mol)28.026.221.015.214.0D(10-4 m2/s

12、)7 10-111.6 10-103.6 10-109.1 10-84.6 10-6第29页，共56页，编辑于2022年，星期日2.间隙原子机制间隙原子机制d=a 填隙式杂质在晶体中的扩散一般可认为是通过间隙原子填隙式杂质在晶体中的扩散一般可认为是通过间隙原子机制扩散的。机制扩散的。第30页，共56页，编辑于2022年，星期日 实际上，影响扩散系数的因素很多，如晶体的其他缺陷：实际上，影响扩散系数的因素很多，如晶体的其他缺陷：位错、层错、晶粒间界等都对扩散过程有影响。而各种影响因素位错、层错、晶粒间界等都对扩散过程有影响。而各种影响因素主要都是通过影响扩散激活能主要都是通过影响扩散激活能Q表现

13、出来的。所以，表现出来的。所以，在研究原子在研究原子的扩散过程中，扩散激活能是一个非常重要的物理量。的扩散过程中，扩散激活能是一个非常重要的物理量。在一般情况下，杂质原子的异扩散要比原子自扩散快。在一般情况下，杂质原子的异扩散要比原子自扩散快。这是因为当杂质原子取代原晶体中原子所在的格点位置时，由这是因为当杂质原子取代原晶体中原子所在的格点位置时，由于两种原子的大小不同，必然会在杂质原子周围产生晶格畸变。于两种原子的大小不同，必然会在杂质原子周围产生晶格畸变。因此，在杂质原子周围，容易产生空位，有利于杂质原子的扩因此，在杂质原子周围，容易产生空位，有利于杂质原子的扩散。散。第31页，共56页，

14、编辑于2022年，星期日4.4 离子导电性离子导电性一、一、AX型离子晶体中的点缺陷型离子晶体中的点缺陷二、离子在外电场中的运动二、离子在外电场中的运动 =0时，离子晶体中的点缺陷作无规的布朗运动，所以，不产时，离子晶体中的点缺陷作无规的布朗运动，所以，不产生宏观电流。生宏观电流。0时，离子晶体中带电的点缺陷在外电场的作用下发时，离子晶体中带电的点缺陷在外电场的作用下发生定向迁移，从而产生宏观电流。生定向迁移，从而产生宏观电流。空位空位正离子空位正离子空位（）（）负离子空位负离子空位（）（）间隙离子间隙离子正填隙（）正填隙（）负填隙（）负填隙（）第32页，共56页，编辑于2022年，星期日以正

15、填隙离子为例以正填隙离子为例设其电荷为设其电荷为q，外电场：，外电场：离子在电场中受的力：离子在电场中受的力：F=q，附加附加电势能：电势能：U(x)=q xq x0 xU(x)q a/2Ea离子运动需越过的势垒：离子运动需越过的势垒：向左：向左：向右：向右：第33页，共56页，编辑于2022年，星期日离子越过势垒的频率离子越过势垒的频率 向右向右向左向左单位时间内，离子净向右越过势垒的次数：单位时间内，离子净向右越过势垒的次数：第34页，共56页，编辑于2022年，星期日离子向右运动的漂移速度离子向右运动的漂移速度弱场条件，即弱场条件，即一般条件下：一般条件下：第35页，共56页，编辑于20

16、22年，星期日 离子迁移率离子迁移率估算得：估算得：第36页，共56页，编辑于2022年，星期日三、离子导电率三、离子导电率离子定向迁移的电流密度离子定向迁移的电流密度离子导电率：离子导电率：n：单位体积中正填隙离子数目：单位体积中正填隙离子数目 填隙离子的扩散系数：填隙离子的扩散系数：第37页，共56页，编辑于2022年，星期日 Einstein关系关系离子导电率与温度的关系为离子导电率与温度的关系为 Arrhenius关系关系Q为离子导电激活能为离子导电激活能 1/Tln(T)ln 0 第38页，共56页，编辑于2022年，星期日固体电解质或快离子导体：具有较高离子导电性的材料。固体电解固

17、体电解质或快离子导体：具有较高离子导电性的材料。固体电解质的定义范围要宽一些，而快离子导体一般是指在较低温度下（质的定义范围要宽一些，而快离子导体一般是指在较低温度下（300 C以下）具有高离子导电性以下）具有高离子导电性 10-3(cm)-1 的材料的材料。RbCu4Cl3I2 在在25 C时时 0.44(cm)-1 固体电解质：如固体电解质：如 YSZ(yttria stabilized zirconia)在在1000 C 时时 10-1(cm)-1 快离子导体：如快离子导体：如 AgI 在在146 C时时 1(cm)-1 Na-Al2O3 在在300 C时时 1(cm)-1第39页，共5

18、6页，编辑于2022年，星期日4.5 位错位错一、金属的范性形变一、金属的范性形变F双原子链刚性滑移模型双原子链刚性滑移模型dx 1切变角：切变角：切应力：切应力：G：切变模量：切变模量第40页，共56页，编辑于2022年，星期日 c理论理论：103 104 kg/cm2问题：当问题：当 x 为多大时，会发生范性形变？为多大时，会发生范性形变？初略估算：初略估算：x d，为一分数为一分数金属临界切应力的实验值金属临界切应力的实验值 c实验实验 1 kg/cm2，比理论值低比理论值低 3 4个数量级。个数量级。一般金属：一般金属：G 105 kg/cm2精细的理论计算：精细的理论计算：第41页，

19、共56页，编辑于2022年，星期日金属滑移机制的假说：金属滑移机制的假说：滑移不是在整个晶面同时发生的，而是先在某个局部区域滑移不是在整个晶面同时发生的，而是先在某个局部区域发生滑移，然后滑移区域逐渐扩大，直至整个晶面出现宏观滑发生滑移，然后滑移区域逐渐扩大，直至整个晶面出现宏观滑移。移。第42页，共56页，编辑于2022年，星期日 滑移过程是滑移区不断扩大的过程，而位错线正是滑移滑移过程是滑移区不断扩大的过程，而位错线正是滑移区的边界线，所以，滑移过程就表现为位错在滑移面上的运区的边界线，所以，滑移过程就表现为位错在滑移面上的运动过程。动过程。由于位错本身是动力学的非稳定平衡，因此，在外力的

20、作用下由于位错本身是动力学的非稳定平衡，因此，在外力的作用下非常容易发生运动。非常容易发生运动。理论计算表明，使位错滑移所需的临界切应力约为理论计算表明，使位错滑移所需的临界切应力约为10 kg/cm2的数量级，相当接近于金属临界切应力的实验值。的数量级，相当接近于金属临界切应力的实验值。第43页，共56页，编辑于2022年，星期日 几乎所有晶体中都存在位错几乎所有晶体中都存在位错，正是由于这些位错的运动导，正是由于这些位错的运动导致金属在很低的外加切应力的作用下就出现滑移。因此，致金属在很低的外加切应力的作用下就出现滑移。因此，晶体中晶体中位错的存在是造成金属强度大大低于理论值的最主要原因。

21、位错的存在是造成金属强度大大低于理论值的最主要原因。一根直径为一根直径为100 nm的的Ni单晶单晶须，可以弯曲成直径为几十须，可以弯曲成直径为几十 m的环状。的环状。30 m不含位错的金属晶须的确具有相当接近于理论值的强度。不含位错的金属晶须的确具有相当接近于理论值的强度。第44页，共56页，编辑于2022年，星期日二、位错二、位错1.位错的定义位错的定义v 刃位错：正位错（刃位错：正位错（）和负位错（）和负位错（）（相对）（相对）Burgers回路回路b参考回路参考回路v 螺位错：左旋螺位错和右旋螺位错螺位错：左旋螺位错和右旋螺位错（绝对）（绝对）：Burgers矢量矢量第45页，共56页

22、，编辑于2022年，星期日Burgers矢量集中反映了位错的特征，并可将位错和其他线矢量集中反映了位错的特征，并可将位错和其他线缺陷有效地区分开来缺陷有效地区分开来Burgers矢量实际上就是推移矢量矢量实际上就是推移矢量位错的定义：位错的定义：Burgers矢量不为零（矢量不为零（）的线缺陷）的线缺陷刃位错：刃位错：垂直于位错线垂直于位错线螺位错：螺位错：平行于位错线平行于位错线第46页，共56页，编辑于2022年，星期日2.位错的滑移位错的滑移位错的滑移：在外加切应力的作用下，位错线在滑移面位错的滑移：在外加切应力的作用下，位错线在滑移面 内的运动内的运动滑移面：滑移面：Burgers矢量

23、与位错线所确定的平面矢量与位错线所确定的平面外加切应力的剪切面外加切应力的剪切面位错滑移的条件：滑移面必须是外加切应力的剪切面位错滑移的条件：滑移面必须是外加切应力的剪切面第47页，共56页，编辑于2022年，星期日 bb 对于刃位错对于刃位错，滑移面唯一确滑移面唯一确定，定，因此，要使刃位错滑移，外因此，要使刃位错滑移，外加切应力加切应力 必须垂直于位错线。必须垂直于位错线。对于螺位错，对于螺位错，其滑移面不其滑移面不唯一确定，而与外加切应力有唯一确定，而与外加切应力有关。关。使螺位错滑移，外加切应使螺位错滑移，外加切应力则平行于位错线。力则平行于位错线。第48页，共56页，编辑于2022年

24、，星期日 位错的攀移：刃位错垂直于滑移面的运动。位错的攀移：刃位错垂直于滑移面的运动。位错的攀移总是伴随着空位（或间隙原子）的产生或消位错的攀移总是伴随着空位（或间隙原子）的产生或消灭的。灭的。第49页，共56页，编辑于2022年，星期日3.位错的产生与增殖位错的产生与增殖(1)位错的产生位错的产生v 晶体机械加工时，晶体局部受机械应力的作用晶体机械加工时，晶体局部受机械应力的作用v 在晶体生长过程中，由籽晶引入位错在晶体生长过程中，由籽晶引入位错v 由晶体中的热应力而引起的位错由晶体中的热应力而引起的位错v 晶体中杂质的不均匀偏析，使局部晶格发生畸变晶体中杂质的不均匀偏析，使局部晶格发生畸变

25、v 高温下生长的晶体，在降温过程中，空位的凝聚高温下生长的晶体，在降温过程中，空位的凝聚第50页，共56页，编辑于2022年，星期日定义：位错密度定义：位错密度(2)位错密度位错密度位错密度就等于单位晶体表面上的位错露头数位错密度就等于单位晶体表面上的位错露头数S第51页，共56页，编辑于2022年，星期日(3)位错的增殖位错的增殖a.L型位错源型位错源OABb OA第52页，共56页，编辑于2022年，星期日b.U型位错源（型位错源（Frank-Reed源）源）ABOOb 第53页，共56页，编辑于2022年，星期日在在Si单晶中所观察到的单晶中所观察到的FrankRead源源在在SiC单晶

26、中所观察到的螺单晶中所观察到的螺位错生长螺线位错生长螺线第54页，共56页，编辑于2022年，星期日(4)位错的观察位错的观察v 化学腐蚀法：选用适当的腐化学腐蚀法：选用适当的腐 蚀液，晶体表面位错露头处蚀液，晶体表面位错露头处 最容易被腐蚀，形成锥形的最容易被腐蚀，形成锥形的 腐蚀坑。腐蚀坑。v 缀饰法：如将缀饰法：如将Na在高温下扩散到在高温下扩散到NaCl晶体中，晶体中，Na 原子就会沿位错线聚集而原子就会沿位错线聚集而 显出颜色显出颜色v X射线形貌照相可直接照出晶体薄片中的位错线射线形貌照相可直接照出晶体薄片中的位错线第55页，共56页，编辑于2022年，星期日v 用高分辨电子显微镜可照出晶体中原子的排列情况用高分辨电子显微镜可照出晶体中原子的排列情况v 其他方法其他方法第56页，共56页，编辑于2022年，星期日