第1章地震波动力学PPT讲稿.ppt

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1、第第1章地震波动力学章地震波动力学第1页，共136页，编辑于2022年，星期一第一章第一章 地震波的运动学地震波的运动学第二节 一个界面情况下反射波的时距曲线 第一节 地震波的基本概念 第三节 地震折射波运动学 第四节 多层水平反射波时距曲线 第六节 透射波和反射波时距曲线 第五节 连续介质中地震波的运动学 2第2页，共136页，编辑于2022年，星期一第一章第一章 地震波的运动学地震波的运动学地震波运动学：地震波运动学：研究在地震波传播过程中的地震波波前的空间位置与其传播时间的关系，即研究波的传播规律，以及这种时空关系与地下地质构造的关系。它是用波前、射线等几何图形描述波的运动（传播）过程和

2、规律，与几何光学的一些原理相似，所以也称为几何地震学。3第3页，共136页，编辑于2022年，星期一第一章第一章 地震波的运动学地震波的运动学地震波动力学：地震波动力学：研究地震波在传播过程中波形、振幅、频率、相位等特征的及其变化规律，以及这些变化规律与地下的地层结构，岩石性质及流体性质之间存在的联系。地震波动力学是从介质运动的基本方程(波动方程)出发来研究地震波的传播特点的。从能量的角度来研究波的特征。4第4页，共136页，编辑于2022年，星期一利用地震波的运动学特征来查明地下的地质构造的形态。利用地震波的动力学特征及其变化规律来研究地下的地层，岩性及油气显示有一定的实际意义。地震波运动学

3、地震波运动学+地震波动力学地震波动力学=地震波场理论地震波场理论。第一章第一章 地震波的运动学地震波的运动学5第5页，共136页，编辑于2022年，星期一第一章第一章 地震波的运动学地震波的运动学地震勘探是研究波在地下介质传播规律的一种方地震勘探是研究波在地下介质传播规律的一种方法。法。有波的传播就有振动。振动与波构成了地震勘探有波的传播就有振动。振动与波构成了地震勘探的基础。的基础。第一节第一节 地震波的基本概念地震波的基本概念6第6页，共136页，编辑于2022年，星期一第一节第一节 地震波的基本概念地震波的基本概念一、振动和波的基本概念一、振动和波的基本概念振动振动某质点在其平衡位置附近

4、做来回往返的运动。通常以周期性为其特征，用振幅、频率来描述。振幅振幅(A)质点离开平衡位置的最大位移。频率频率(f)每秒钟内振动的次数称频率。周期周期(T)质点从某位置振动后再回到该位置所需的时间称周期，与频率互为倒数。f1/T1、振动、振动7第7页，共136页，编辑于2022年，星期一一、一、振动和波的基本概念振动和波的基本概念波动就是振动在介质中的传播。波动就是振动在介质中的传播。介质内某质点的振动，通过介质质点的相互作用传递相邻质点的振动，如此传递下去就形成了波动。波动产生的条件：波动产生的条件：振动是波动的源、有传播的介质。质点振动的传播，是能量的传播。质点振动的传播，是能量的传播。波

5、动是能量传播的重要方式之一。特点：当能量在介质中通过波动从一个地方传到另一个地方时，介质本身并不传播。2 2、波动、波动8第8页，共136页，编辑于2022年，星期一一、振动和波的基本概念一、振动和波的基本概念3 3、波动的参数描述、波动的参数描述波速波速质点振动能量传播的速度，或振动在介质中传播的速度。质点振动速度与波动的传播速度不同，其振动方向与传播方向也不一定相同波是在介质内部或表面传播的一种振动，也就是介质中质点振动的传播过程。它不包括介质本身的纯运动。9第9页，共136页，编辑于2022年，星期一一、一、振动和波的基本概念振动和波的基本概念波振幅（波振幅（A A）-质点离开平衡点的距

6、离(位移)；波长（波长（）在单频波中两个相邻周期(T)上各相似点的距离(注意：应在垂直于波前的方向上对它们测定)；频率（频率（f）每秒钟内波振动的次数。波的传播速度（波的传播速度（V）每秒钟波前进的距离。V=f=/T 或或 =V/f 10第10页，共136页，编辑于2022年，星期一每个质点在波传播过程中只绕其平衡位置振动并不传播到其它地方。波在传播过程中，质点的振动是有先有后的，也就是波是以有限的速度在介质中传播的，波速的有限性是形成波动的必要条件。波的传播速度，取决于介质的速度，质点振动的速度不等于波速。波动是一种能量传播的重要方式，能量从一个地方传播到另一个地方时介质本身并不传播。波是受

7、近振动的传播，其频率决定于震源而与介质无关。4、质点的振动和波动的关系、质点的振动和波动的关系11第11页，共136页，编辑于2022年，星期一一、一、振动和波的基本概念振动和波的基本概念质点的振动和波动的关系就是部分和整体的关系。波动是一种不断变化、不断推移的运动过程。介质中有无数个质点，在波的传播过程中，每个质点都会或早或晚地受到牵动而振动起来。单独考虑每一个点，它的运动只是在平衡位置附近进行振动。把介质中的无限多个点当作一个整体来看，它的运动就是波动。12第12页，共136页，编辑于2022年，星期一二、地震波的产生和传播二、地震波的产生和传播一种在岩层中传播的，频率较低一种在岩层中传播

8、的，频率较低(与天然地震的频率相近与天然地震的频率相近)的的波，是弹性波在岩层中传播的一种通俗说法。波，是弹性波在岩层中传播的一种通俗说法。地震波由一个震源激发。地震波由一个震源激发。地震勘探中地震波的产生是用人工的方法，如炸药爆炸等。引起地层振动的位置为波源原点。波从波源向四周传播。相对于地层的空间尺度可以把震源作为一个点源相对于地层的空间尺度可以把震源作为一个点源1、地震波、地震波13第13页，共136页，编辑于2022年，星期一二、二、地震波的产生和传播地震波的产生和传播2、弹性波、弹性波按固体在外力作用下的形变特征，可将固体分为：弹性介质弹性介质和塑性体塑性体弹性体弹性体-当使介质产生

9、形变的外力撤消后，介质能立即并完全恢复到原始状态的物体；反之，称为塑性体。塑性体。在外力作用下，物体即可显示为弹性，又可显示为塑性 条件条件：外力的大小、作用时间外力的大小、作用时间的长短弹性波弹性波-在弹性介质中传播的波称为弹性波。它的形成条件是：要有能传播弹性波的介质弹性介质，以及在弹性介质中有振动。14第14页，共136页，编辑于2022年，星期一二、二、地震波的产生和传播地震波的产生和传播在震源附近，爆炸所产生的强大压力大大超过了岩石的极限强度，使岩石破碎，形成一个破坏圈，炸出空洞；随着离开震源距离的增加，压力减小，但仍超过岩石的弹性限度，使岩石发生塑性变形，形成辐射状或环状裂隙，形成

10、塑形带；随着离开震源距离的进一步加大，压力降低到岩石的弹性限度以内，又因为炸药爆炸的产生的是一个延续 时间很短的作用力，根据弹性理论，这一 区域的岩石发生的弹性形变。地震波是一种在岩层中传播的弹性波。弹性波。3、地震波的产生过程（以炸药震源为例）、地震波的产生过程（以炸药震源为例）15第15页，共136页，编辑于2022年，星期一二、二、地震波的产生和传播地震波的产生和传播3、地震子波、地震子波定义定义：爆炸产生的是一个延续时间很短的尖脉冲，这一尖脉冲造成破坏圈、塑性带，最后使离震源较远的介质产生弹性形变，形成地震波，地震波向外传播一定距离后，波形逐渐稳定，成为一个具有2-3个相位（极值）、延

11、续时间60-100毫秒的地震波，称为地震子波。地震子波地震子波特征特征：点源刚进入弹性区后传播的地震波；波形基本稳定；幅度会因种种原因而衰减地震子波看作组成一道地震记录的基本元素基本元素。16第16页，共136页，编辑于2022年，星期一1.1.波阵面波阵面(波前、波后波前、波后)波阵面波阵面波从震源出发向四周传播，在某一时刻，把波到达时间各点所连成的面，简称波面。波前波前振动刚开始与静止时的分界面，即刚要开始振动的那一时刻。同样，振动刚停止时刻的分界面为波后波后。波前或波后是用面表示的，不是曲线。特征：特征：在波面上各质点的振动相位 相同。当振动在各向同性介质中 传播时，波前的运动方向与波前

12、 本身垂直。三、波的几个特征三、波的几个特征17第17页，共136页，编辑于2022年，星期一必必须记须记住住：波是不断前进的，从而波前和波后这两个曲面也在随着时间不断然地推进。不指明哪一个时刻来谈论波前和波后是没有明确意义的。波阵面的形状决定波的类型，可分为球面、平面和柱面波等。平面波平面波-波前是平面(无曲率)，象是一种在极远的震源产生的。这是地震波解析中的一种常用的假设。球面波球面波-由点源产生的波，向四周传播，波面是球面。三、波的几个特征三、波的几个特征18第18页，共136页，编辑于2022年，星期一波面的形状取决于波源的形状和介质的性质。在均匀各向同性介质中，同一个震源，在近距离的

13、波为球面波，在远距离的地方可看成平面波。在地震勘探中，由于传播路线长而接收点小常把地震波看作为平面波。三、波的几个特征三、波的几个特征19第19页，共136页，编辑于2022年，星期一2.2.波线波线(射线射线)射线射线是用来描述波的传播路线的一种表示是用来描述波的传播路线的一种表示。在一定条件下，认为波及其能量是沿着一条“路径”从波源传到所观测的一点P。这是一条假想的路径，这是一条假想的路径，也叫波线。射线的特征：射线的特征：1)总是与波阵面垂直；2)波动经过每一点都可以设想有这么一条波线；三、波的几个特征三、波的几个特征20第20页，共136页，编辑于2022年，星期一引入射线的意义：引入

14、射线的意义：在均匀介质中（V一定）认为地震波以直线形式向外传播，射线垂直于波面。在非均匀介质中（V变化）认为地震波以曲线形式向外传播，射线垂直于波面。在条件适当时，利用射线可大大简化地震波的传播问题，即可用几何的方法来研究波的传播。已发展为一个学科-几何地震学几何地震学三、波的几个特征三、波的几个特征21第21页，共136页，编辑于2022年，星期一3.3.振动和波形曲线振动和波形曲线波动是一种很复杂的运动过程，不能用单独一条曲线来描述其全过程。某点振动随时间的变化的曲线称为振动曲线振动曲线，也称振动图振动图。注意，一条振动曲线只反映一个点的振动。不同的质点可能有不同的振动曲线三、波的几个特征

15、三、波的几个特征22第22页，共136页，编辑于2022年，星期一波形曲线波形曲线-在同一时刻各点的位移画在同一图上 形成的曲线，它表示各点振动位置与各点位置的关系。波形图的描绘，在某时刻各点振动之间的关系，不同的时刻不同的时刻有不同的波形曲线；有不同的波形曲线；地震勘探中，沿测线画出的波形曲线，也称波剖面波剖面。波形曲线是波动的一种表象描述表象描述，并不代表波的 真实形态。三、波的几个特征三、波的几个特征23第23页，共136页，编辑于2022年，星期一三、波的几个特征三、波的几个特征4.4.正弦波的几个特征正弦波的几个特征波随时间的变化，一种最简单的形式是简谐波(正弦波)，用正弦的形式表示

16、：Asin(t+)A-振幅，=2f为圆频率，-初相位。简谐波为单频波，是一种理想的振动。对于正弦波，振动频率等于波源频率，周期和频率有固定值。大多数形式较复杂的波，可以用简谐波的叠加来表示，方法是傅氏(频谱)分析。24第24页，共136页，编辑于2022年，星期一波的振动周期、波长和频率一般以相邻波峰(或波谷)来计算的。波长是描述波的空间分布的一个特征量，对于谐波（正弦波），当质点从平衡位置又回到平衡位置的最小距离，称为波长。波源每振动一次，波就前进一个等于波长的距离，v=f。波长的倒数称波数波数k，表示在单位距离上波的个数。三、波的几个特征三、波的几个特征25第25页，共136页，编辑于20

17、22年，星期一主波长、主周期和主频率主波长、主周期和主频率地震波是一种复杂的波，是一种非正弦波，不能笼统地讨论周期或频率，最好用频谱讨论。一般用主波长主波长、主周期主周期 和主频率主频率 来表征地震波。简单地确定地震波主频、主波长和主周期的方法：以主振动相邻两个波峰(或波谷)为一个主周期。主波长是由主频率分量确定，主频可由频谱分析得到。26第26页，共136页，编辑于2022年，星期一视速度、视波长视速度、视波长当涉及的波速和波长时，我们是沿着波的传播方向来考虑问题。视速度视速度当波的传播方向与观测方向不一致当波的传播方向与观测方向不一致(夹角夹角)时，时，观测到的速度并不是波前的真速度观测到

18、的速度并不是波前的真速度V，而是视速度，而是视速度Va。同样，此时的波长为视波长视波长a。27第27页，共136页，编辑于2022年，星期一为沿着测线方向的视波长 波沿测线方向传播速度波沿测线方向传播速度 视速度、视波长视速度、视波长28第28页，共136页，编辑于2022年，星期一Va=V/sin。a=/sin。因为sin1，所以Va和a一般大于它们的真实值V和。地震波沿地表传播:=900 Va=V 地震波垂直地表传播：=0 Va=视速度与速度的关系视速度与速度的关系三、波的几个特征三、波的几个特征29第29页，共136页，编辑于2022年，星期一四、地震波的传播规律四、地震波的传播规律不管

19、什么时候，波只要入射到两种介质的分界面时：不管什么时候，波只要入射到两种介质的分界面时：入射波、反射波，透射波入射波、反射波，透射波 物理学称折射波物理学称折射波地震勘探中的折射波概念地震勘探中的折射波概念1 1、反射和透射、反射和透射波的反射和透射与介质的弹性性质波的反射和透射与介质的弹性性质有关，弹性性质突变时才会发生。有关，弹性性质突变时才会发生。用弹性理论可严格证明只有当介质用弹性理论可严格证明只有当介质的的声声(波波)阻抗阻抗突变时才发生反射。突变时才发生反射。30第30页，共136页，编辑于2022年，星期一声阻抗声阻抗 指的是介质指的是介质(地层地层)的密度和波的速度的乘积的密度

20、和波的速度的乘积(Zi=iVi，i i为地层为地层)，在，在声学中称为声阻抗，在地震学中称波阻抗。声学中称为声阻抗，在地震学中称波阻抗。波的反射和透射与分界面两边介质的波阻抗有关。只有在Z1 Z2的条件下，地震波才会发生反射，差别越大，反射也越强。四、四、地震波的传播规律地震波的传播规律31第31页，共136页，编辑于2022年，星期一2 2、反射和透射定律、反射和透射定律法线法线在界面上垂直界面且过入射点的直线。入入(反反)射角射角入(反)射线与界面法线间的夹角、。透射角透射角透射线与界面法线间的夹角。入射面入射面入射线法线确定的平面，垂直于界面。射线平面射线平面入射线、过入射点入射线、过入

21、射点 界面法线和反射线确定的平面。界面法线和反射线确定的平面。用射线来表示波的反射和透射用射线来表示波的反射和透射32第32页，共136页，编辑于2022年，星期一反射和透射定律反射和透射定律 反射线、入射线分居法线的两侧；反射线、入射线分居法线的两侧；反射线位于入射面内；反射线位于入射面内；反射角反射角等于入射角等于入射角；反射线、入射线和法线所构成的的平面反射线、入射线和法线所构成的的平面 为射线平面，垂直与界面。为射线平面，垂直与界面。反射定律反射定律33第33页，共136页，编辑于2022年，星期一反射路径的虚震源作图法反射路径的虚震源作图法入射线OP在分界面P点入射，过P点的法线为N

22、N，从震源O向分界面作垂线OD并延长，与反射线的反方向延长线相交于O*，把此点作为一个虚震源。这时反射线可以看成是由O*点射出来的。虚震源是一个假设的震源，引入它 可以简化波的入射和反射路径的计算。反射和透射定律反射和透射定律34第34页，共136页，编辑于2022年，星期一透射定律透射定律 1 1）透射线也位于入射面内，）透射线也位于入射面内，2 2）入射角的正弦和透射角的正弦之比等于第一和第二）入射角的正弦和透射角的正弦之比等于第一和第二两种介质的波速之比两种介质的波速之比,即即或此式表示波在两种介质内传播的此式表示波在两种介质内传播的视速度视速度是相等的。是相等的。进一步写反射和透射定律

23、反射和透射定律35第35页，共136页，编辑于2022年，星期一注意：注意：此透射定律只确定了透射线的方向，而没有涉及到透射线的强度，从而它也是几何地震学的一条定律。条件条件：透射定律要求两种介质必须都是各同性的，也就是说当在同一种介质传播时，波的速度是一个不随方向而变的常数反射和透射定律反射和透射定律36第36页，共136页，编辑于2022年，星期一3 3、斯奈尔、斯奈尔(Snell)定律定律由透射定律可知，当波通过两个声阻抗不同的均匀介质界面时，波前进的方向就会发生改变：当考虑纵波和横波时，这种变化可以表示为：式中：P1是介质1中纵波的入射角，s1是介质1中横波的入射角，VP1、VP2、V

24、S1、VS2分别为介质1和2的纵、横波速度，其中P为常数，称射线路径参数射线路径参数。37第37页，共136页，编辑于2022年，星期一综合反射定律和透射定律的内容，扩展到综合反射定律和透射定律的内容，扩展到多层水多层水平层状介质平层状介质的情况，则可以得到如下形式的的情况，则可以得到如下形式的斯奈尔斯奈尔(Snell)(Snell)定律定律：Vp1,Vs1,Vp2,Vs2,.Vpi,Vsi 为各层的纵波、横波速度为各层的纵波、横波速度 P为一常数，称为一常数，称为为射线路径参数。射线路径参数。在水平层状介质中，当波的某条射线以某一角度入射到第一个在水平层状介质中，当波的某条射线以某一角度入射

25、到第一个界面后，再向下透射的方向将由上式决定，这条射线就对应于界面后，再向下透射的方向将由上式决定，这条射线就对应于一个射线参数值一个射线参数值Pi i。反射和透射定律反射和透射定律38第38页，共136页，编辑于2022年，星期一射线路径参数射线路径参数PP(1/V)sin1/V为速度的倒数，称慢度。P是平行于界面的慢度分量。不同的射线有不同的P值或者不同的值，P值的改变和角的改变是相对应的。在任意射线路径上P是常数。反射和透射定律反射和透射定律39第39页，共136页，编辑于2022年，星期一反射和透射系数反射和透射系数垂直入射时，入射波振幅(A入)与反射振幅(A反)之比可用波阻抗来表示。

26、反射系数反射系数透射系数透射系数R+T=140第40页，共136页，编辑于2022年，星期一波型转换波型转换由反射和透射定律还可知，当入射角很小时，转换波也很小。入射角0时称垂直入射，不产生转换波。波在非法线入射的情况下，在介质的分界面上不仅会改变波的方向，产生反射和透射，而且会发生波的分裂。由一种波分裂为两种不同类型的波，同时会有纵波和横波的反射和透射。同类波和转换波同类波和转换波 称与原来入射波类型相同的反射和透射波为同类波，而改变了波型的反射波和透射波为转换波。41第41页，共136页，编辑于2022年，星期一4 4、全反射和折射波、全反射和折射波(首波首波)由透射定律 可知，如果V2V

27、1，即sin2 sin1，2 1。当1还没到90时，2 到达90，此时透射波在第二种介质中沿界面滑行，出现全反射全反射现象。开始出现全反射时的入射角称反射临界角反射临界角c。42第42页，共136页，编辑于2022年，星期一折射波折射波(首波首波)当入射波大于临界角时，出现滑行波和全反射。在分界面上的滑行波有另一种特性，即会影响第一界面，并激发新的波。在地震勘探中，由滑行波引起的波叫折射波折射波(refractions)，也叫做首波(Head Wave)。由斯奈尔定律知道，折射角等于临界角，折射波始终以临界角从界面向上射出。折射波的特征：入射波以临界角或大于临界角 入射高速介质所产生的波。43

28、第43页，共136页，编辑于2022年，星期一五、波动传播的定理五、波动传播的定理由Snell定律可知，波在介质中由一点传播到另一点的可以沿许多条不同的路线传播。费马原理指出费马原理指出波在各种介质中的传播路线，满足所用时间为最短时间为最短的条件(旅行时为极小)。费马原理示意图1 1、费马原理、费马原理(Fermats principle)44第44页，共136页，编辑于2022年，星期一五、波动传播的定理五、波动传播的定理费马原理指的是波在介质中由一点传播到另一点的沿最小旅行时最小旅行时的路线传播，而不是沿最短路径最短路径传播。如果介质不均匀（速度不同），波在介质中传播的路径不是直线，满足中

29、费马原理的射线路径不是唯一的路径。注意：注意：45第45页，共136页，编辑于2022年，星期一1 1、惠更斯、惠更斯(huygens)(huygens)原理原理在前进的波前成上每一点都可以看作一个二次的震(波)源，且后一时刻的波前面就是基于前一时刻的波前面所激发的所有二次波的包络面包络面。另一种表述：在波前面上的任意一个点，都可以看成是一个新的波(震)源，叫子波源。每个子波源都向各方发出波，叫子波,子波以所处点的速度传播。46第46页，共136页，编辑于2022年，星期一惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用惠更斯原理是利用波前面波前面的概念来处理问题的。因此可用图法绘出各种波的波面。惠更斯原理只

30、给出波相位的信息波相位的信息，它可以确定波的传播方向传播方向传播方向传播方向，而不能确定沿不同方向传播的振动的振幅,只是给出了几何位置，没有涉及波到达新位置的物理状态物理状态。47第47页，共136页，编辑于2022年，星期一六、地震波的类型和特征六、地震波的类型和特征1 1、按、按传播机制划分（质点振动方向）传播机制划分（质点振动方向）:纵波、横波2 2、按波传播的范围分：按波传播的范围分：体波、面波体波体波-波在无穷大均匀介质(固体)中传播时有两种类型的波（纵波和横波），它们在介质的整个立体空间中传播，合称体波。面波面波波在自由表面或岩体分界面上传播的一种类型的波。48第48页，共136页

31、，编辑于2022年，星期一3 3、分界面中波的类型、分界面中波的类型按地震波在传播过程中传播路径(射线)的特点还可以把分为直达、透射、反射和折射波等。49第49页，共136页，编辑于2022年，星期一地震勘探的基本任务是根据地震记录上的反射波或折地震勘探的基本任务是根据地震记录上的反射波或折射波来确定地质界面的位置。射波来确定地质界面的位置。地震波的运动学可以利用类似几何光学的方法给出地震波的运动学可以利用类似几何光学的方法给出地震波的传播时间与反射或折射界面位置的基本关地震波的传播时间与反射或折射界面位置的基本关系。系。传播时间与界面位置的关系是通过介质的传播速度传播时间与界面位置的关系是通

32、过介质的传播速度联系的，与地质结构有关，先考虑常速度地质结构联系的，与地质结构有关，先考虑常速度地质结构的情况。的情况。第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线50第50页，共136页，编辑于2022年，星期一在地面激发了地震波后，根据地下介质的结构和波的类型（如直在地面激发了地震波后，根据地下介质的结构和波的类型（如直达波、折射波和反射波），地震波将具有不同的传播特点。达波、折射波和反射波），地震波将具有不同的传播特点。为了定量地说明不同类型的波在各种介质结构情况下传播的为了定量地说明不同类型的波在各种介质结构情况下传播的特点，在地震勘探中主要采用特点，

33、在地震勘探中主要采用“时距曲线时距曲线”(时距曲线方程时距曲线方程)这个概念。这个概念。震源激发的波在地下传播时会产生各种波的速度不同的波。由于震源激发的波在地下传播时会产生各种波的速度不同的波。由于到达时间出现不同，会有各种波的时距曲线。到达时间出现不同，会有各种波的时距曲线。第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线51第51页，共136页，编辑于2022年，星期一第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线一、时距关系一、时距关系(曲线曲线)定义定义 表示波从震源出发，传播到测线上各观测点的旅行时间表示波从震源出发，传

34、播到测线上各观测点的旅行时间t，同观，同观测点相对于激发点的距离测点相对于激发点的距离x之间的关系曲线。之间的关系曲线。旅行时的确定旅行时的确定 波的旅行时是通过地震记录上相应的接收道波形确定的。接收道波波的旅行时是通过地震记录上相应的接收道波形确定的。接收道波形记录的是各个接收点的振动曲线，用时间形式表示。形记录的是各个接收点的振动曲线，用时间形式表示。x不一定是波传播的实际路径的长度。52第52页，共136页，编辑于2022年，星期一第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线直达波的时距曲线在O点激发，在测线x方向接收。直达波时距曲线方程：是一直线。53

35、第53页，共136页，编辑于2022年，星期一第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线波至波至(初至初至)-接收点由静止状态到因波到达开始振动的时刻，接收点由静止状态到因波到达开始振动的时刻，这个时刻称为波的初至。这个时刻称为波的初至。相位相位-这个相位与物理中的相位概念不同。地震勘探中习惯用振这个相位与物理中的相位概念不同。地震勘探中习惯用振动波形图上某个特定的位置动波形图上某个特定的位置(极大或极小值极大或极小值)，地震相位通常指，地震相位通常指反射波组的特征，包括振幅、周期和连续性等。反射波组的特征，包括振幅、周期和连续性等。同相轴同相轴(event

36、event)-一组地震道上整齐排列的相位，表示一个新的一组地震道上整齐排列的相位，表示一个新的地震波的到达，由地震记录上系统的相位或振幅变化表示。地震波的到达，由地震记录上系统的相位或振幅变化表示。54第54页，共136页，编辑于2022年，星期一第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线讨论时距曲线的实际意义讨论时距曲线的实际意义1.不同的波具有不同的时距曲线，具有不同的特点。2.各种波时距曲线的特点是在地震记录上识别各种类型地震波的重要依据。3.自激自收接收地震剖面上，反射波同相轴的形态与地下界面的对应关系。但在一点激发多道接收的地震记录不对应了。4.为

37、了把反射波时距曲线校正为能反映地下界面形态的自激自收记录，必须研究时距曲线。55第55页，共136页，编辑于2022年，星期一第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线纵测线：纵测线：激发点与接收点在同一条直线上，这样的测线称激发点与接收点在同一条直线上，这样的测线称为纵测线。用纵测线进行观测得到的时距曲线称为纵测线。用纵测线进行观测得到的时距曲线称为纵时距曲线。为纵时距曲线。非纵测线：非纵测线：激发点不在测线上，用非纵测线进行观测得激发点不在测线上，用非纵测线进行观测得到的时距曲线称为非纵时距曲线。到的时距曲线称为非纵时距曲线。除非特别说明，一般都讨论纵时

38、距曲线。除非特别说明，一般都讨论纵时距曲线。56第56页，共136页，编辑于2022年，星期一第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线二、水平界面共炮点反射波时距曲线方程二、水平界面共炮点反射波时距曲线方程 在同一炮点激发，不同接收点上接收的反射波记录，称为共炮点道集。在野外的数据采集原始记录中，常以这种记录形式。可分单边放炮单边放炮和中间放炮中间放炮。共炮点反射道集共炮点反射道集57第57页，共136页，编辑于2022年，星期一二、水平界面共炮点反射波时距曲线方程二、水平界面共炮点反射波时距曲线方程已知已知:界面深度为界面深度为h0，介质的速度为，介质的

39、速度为v。在。在O点激发，在点激发，在测线测线S点接收的，距离为点接收的，距离为x。根据反射定律，利用根据反射定律，利用虚震源虚震源法。法。这样，从O点激发、S点接收到的反射波路径，相当于从O*点激发并直接传播到S点。把O*点称为虚震源。求：求：t=f（x，v，h0）的函数）的函数58第58页，共136页，编辑于2022年，星期一二、水平界面共炮点反射波时距曲线方程二、水平界面共炮点反射波时距曲线方程称为零炮检距时间或自激自收时间自激自收时间引入引入反射波时距曲线可写为：反射波时距曲线可写为：1 1）反射波时距曲线是一条）反射波时距曲线是一条双曲线双曲线2 2）最小值最小值为为x=0，t=h0

40、 59第59页，共136页，编辑于2022年，星期一二、水平界面共炮点反射波时距曲线方程二、水平界面共炮点反射波时距曲线方程反射波时距曲线也可写为：反射波时距曲线也可写为：作图：以t2和x2为参数，画出上式的曲线。特点：可以得一条直线直线。其斜率为1/V2，截距是t0这样，可确定介质的速度。此方法叫X2-T2法。60第60页，共136页，编辑于2022年，星期一三、倾斜界面共炮点反射波时距曲线方程三、倾斜界面共炮点反射波时距曲线方程第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线地下的岩层并不是一定水平的，多数与地面有一个角度。在有倾角界面时，反射波的传播时间与接

41、收点的距离、深度和界面倾角也可以用一种时距曲线方程表示。原则上讲，得到一个界面的反射时距曲线，就可用此关系求出界面的深度、倾角和速度。这是反射勘探研究地下构造的基本原理。61第61页，共136页，编辑于2022年，星期一三、倾斜界面共炮点反射波时距曲线方程三、倾斜界面共炮点反射波时距曲线方程已知已知:在在O点激发，在测线点激发，在测线S点接收的，距离为点接收的，距离为x。介质均匀，。介质均匀，速度为速度为v，界面的倾角为，界面的倾角为，O点处界面法线深度为点处界面法线深度为h0，测线垂直与构造走向，测线垂直与构造走向，x轴为界面上倾方向为正向。轴为界面上倾方向为正向。求：求：t=f（x，v，h

42、0，）的函数）的函数利用利用虚震源虚震源法原理法原理62第62页，共136页，编辑于2022年，星期一三、倾斜界面共炮点反射波时距曲线方程三、倾斜界面共炮点反射波时距曲线方程上倾方向下倾方向63第63页，共136页，编辑于2022年，星期一四、共炮点反射波的时距曲线特征四、共炮点反射波的时距曲线特征对共炮点(或共中心点)反射波时距曲线方程做变换，可以得到标准的双曲线方程。对水平界面反射波时距曲线做变换，可得到：公式变换公式变换式中第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线64第64页，共136页，编辑于2022年，星期一对倾斜界面反射波的时距曲线：公式变换公

43、式变换式中注意：注意：上述二个标准的双曲线方程是有条件的，即地表为平面，地下分界面为光滑的平面界面（水平或倾斜），覆盖介质为均匀介质。第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线（1）反射波时距曲线是一条双曲线）反射波时距曲线是一条双曲线65第65页，共136页，编辑于2022年，星期一（2 2）极小点位置）极小点位置以倾斜界面双曲线为例，根据双曲线的特点可知，该方程的极小坐标为：第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线xmin点实际上就是虚震源在测线上的投影虚震源在测线上的投影，由震源点O到xmin的反射波射线是所有射线

44、中最短的一条最短的一条。由xmin=2hsin，可知sin=xmin/2h，因此可以确定界面的倾角和倾向。66第66页，共136页，编辑于2022年，星期一对于倾斜界面的共炮点反射波时距曲线，其极小点总是位于极小点总是位于相对激发点偏向界面的上倾方向相对激发点偏向界面的上倾方向一侧一侧。反射波时距曲线是对称于过对称于过xmin点的点的t轴轴。反射界面埋藏越深，则视速度越大，即时距曲线越平缓。第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线67第67页，共136页，编辑于2022年，星期一五、正常时差五、正常时差 (Normal Moveout)需要的是来自观测点正

45、下方的时间，即自激自收时间。实际得到的时距曲线是时间随炮检距的改变而变化时间随炮检距的改变而变化。炮检距炮检距是激发点（炮）点到接收点（检）点的距离。第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线1、正常时差的引出、正常时差的引出68第68页，共136页，编辑于2022年，星期一一炮多道 接收的反射并不来自炮点O和接收点S正下方，在水平界面时反射来自距的中点M。从实际生产考虑，不采用自激自收方式，要得到M点正下方的反射反射，则需在M点两边对称的点上进行激发（O）和接收（S）。第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线问题问题1

46、69第69页，共136页，编辑于2022年，星期一在M点自激自收，R点的反射时间为tOM:问题问题2在O点激发S点接收，来自R点的反射时间为tORS：tM t0。如果取OS=OS=x，则tORS=tORS。1、倾角时差的引出、倾角时差的引出75第75页，共136页，编辑于2022年，星期一界面倾斜，倾角为，测线与界面倾向一致，此时依然OS=OS=x，则因为倾角时差由倾角引起，所以，如果测出了界面的倾角时差，则有可能利用它来估算界面倾角，而了解界面倾角，这是了解地下构造的一个重要内容。此时tORS tORS，这是由于界面倾斜界面倾斜引起的。第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面

47、情况下反射波的时距曲线76第76页，共136页，编辑于2022年，星期一去掉炮检距的影响，纯粹由于界面存在倾角而引去掉炮检距的影响，纯粹由于界面存在倾角而引起的反射波旅行时差，称为倾角时差。起的反射波旅行时差，称为倾角时差。也可以说是由激发点两侧对称位置观测到的来自同一界面的反射波的时差。第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线2 2、倾角时差概念、倾角时差概念 77第77页，共136页，编辑于2022年，星期一2 2、倾角时差的定量计算、倾角时差的定量计算已知倾斜界面的时距曲线为：变换可得：同理，对S点：当 时，上式用二项式展开，且略去高次项可得：78第

48、78页，共136页，编辑于2022年，星期一把震源O点两边等距的两观测点的反射波传播时间相减得倾角时倾角时差差td：当在O点两边炮检距为x的两点上，测出倾角时差td后，就可用下式估算界面倾角：第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射波的时距曲线需要注意的是，这里的t0是激发点O处的自激自收时间，h是O点处界面的法线深度。79第79页，共136页，编辑于2022年，星期一tORS与tORS之差，实质上应当看作因为它们的炮检距x相同，所以相减后，正常时差抵消了，t0也抵消了，剩下的就是这两点之间的倾角时差。第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面情况下反射

49、波的时距曲线在一个炮检距不为零的点观测到的倾斜界面反射波旅行在一个炮检距不为零的点观测到的倾斜界面反射波旅行时时,它包括三部分它包括三部分，即，即 t0、正常时差和倾角时差、正常时差和倾角时差。令 为S点的正常时差点的正常时差，为S点相对于点相对于O点的倾角时差点的倾角时差，等于S点相对于S点的倾角时差的一半。80第80页，共136页，编辑于2022年，星期一3 3、倾斜界面下的动校正、倾斜界面下的动校正首先，S点接收到的反射波经动校正后应算哪一点？反射点不在炮检距中点与界面的垂直点R上，而在R点。当倾角不大，界面较深，x较小时，近似地认为R与R相差很小，可忽略。M点的自激自发时间为tRM。1

50、)1)界面水平时，动校正后界面水平时，动校正后x/2处的自激自收时间。2）界面倾斜下，动校正后的结果：）界面倾斜下，动校正后的结果：81第81页，共136页，编辑于2022年，星期一最精确的办法就是：动校正量等于波的实际传播时间t减去炮检中点M处的自激自收时间tRM，即 t=t-tRM，动校正：t-t=t-(t-tRM)=tRM这样动校正后就把t变换成tRM。由此，精确的动校正量是：式中：h0是激发点O处界面的法线深度；tRM=2hM/V，hM是炮检中点M处界面的法线深度。3）界面倾斜下，怎样计算动校正量：）界面倾斜下，怎样计算动校正量：第二节第二节 一个分界面情况下反射波的时距曲线一个分界面