2022年热统知识点总结.docx

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1、精选学习资料 - - - - - - - - - 第一类学问点1. 大量微观粒子的无规章运动称作物质的热运动 . 2. 宏观物理量是微观物理量的统计平均值 . 3. 熵增加原理可表述为：系统经绝热过程由初态变到终态,它的熵永不减小 .系统经可逆绝热过程后熵不变 . 系统经不行逆绝热过程后熵增加 . 孤立系中所发生的不行逆过程总是朝着熵增加的方向进行 . 4. 在某一过程中,系统内能的增量等于外界对系统所做的功与系统从外界吸取的热量之和 . 5. 在等温等容条件下, 系统的自由能永不增加 . 在等温等压条件下, 系统的吉布斯函数永不增加 . 6. 抱负气体的内能只是温度的函数,与体积无关,这个结

2、论称为焦耳定律.7. TSpVVS8. STpVVT9. TSVpPS10. STVpPT11. dUTdSpdV12. dHTdSVdp13. dFSdTpdV14. dGSdTVdp15. 由dUTdSpdV可得,TUVS1 名师归纳总结 - - - - - - -第 1 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 16. 由dHTdSVdp可得,VHSp17. 单元复相系达到平稳所要满意的热平稳条件为各相温度相等. . . 18. 单元复相系达到平稳所要满意的力学平稳条件为各相压强相等19. 单元复相系达到平稳所要满意的相变平稳条件为各相化学势相等20. 对于一级相

3、变,在相变点两相的化学势相等 导数不相等 . 21. 对于二级相变,在相变点两相的化学势相等.在相变点两相化学势的一阶偏.在相变点两相化学势的一阶偏导数相等 .在相变点两相化学势的二阶偏导数不相等 . 22. 汽化线有一终止点 C ,称为临界点 .汽化线、熔解线、升华线交于一点,名为三相点 .23. 依据能氏定理：limT 0 Sp T 0. l i m T 0 V ST 0. 24. 盐的水溶液单相存在时,其自由度数为 3. 25. 盐的水溶液与水蒸气平稳时,该系统的自由度数为（2 ）. 5. 盐的水溶液、水蒸气和冰三相平稳共存时,该系统的自由度数为 1. 26. k 元 相系的自由度数为（

4、k 2）. 27. 凝结系的熵在等温过程中的转变随肯定温度趋于 0. 28. 热力学第三定律可以表述为： 不行能通过有限的步骤使一个物体冷却到肯定温度的零度 . 29. 当两相用固定的半透膜隔开时,达到平稳时两相的温度必需相等 . 达到平稳时两相的压强不必相等 .30. 假如某一能级的量子状态不止一个,该能级就是简并的 .一个能级的量子态2 名师归纳总结 - - - - - - -第 2 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 数称为该能级的简并度 . 31. 线性谐振子的能级是等间距的,相邻两能级的能量差取决于振子的圆频率 . 32. 由玻色子组成的复合粒子是玻色子

5、 . 33. 由偶数个费米子组成的复合粒子是玻色子 . 34. 由奇数个费米子组成的复合粒子是费米子 . 35. 自然界中的“ 基本 ” 微观粒子可分为两类,称为玻色子和费米子 . 36. 平稳态统计物理的基本假设是等概率原理 . 37. 等概率原理认为, 对于处在平稳状态的孤立系统,显现的概率是相等的 . 系统各个可能的微观状态38. 对于处在平稳状态的孤立系统,微观状态数最多的分布,显现的概率最大,称为最概然分布 . 39. 一般情形下气体满意经典极限条件,遵从玻耳兹曼分布 . 40. 定域系统遵从玻耳兹曼分布 . 41. 固体中原子的热运动可以看成 3 N 个振子的振动 . 42. 对于

6、处在温度为 T 的平稳状态的经典系统, 粒子能量中每一个平方项的平均值等于1kT. 243. 由能量均分定理可知： 温度为 T 的 N 个单原子分子组成的抱负气体的内能是3NkT. 244. 由能量均分定理可知： 温度为 T 的 N 个刚性双原子分子组成的抱负气体的内能是5NkT. T 时,单原子分子的平均能量为3kT. kT. 245. 依据能量均分定理,温度为246. 依据能量均分定理,温度为5T 时,刚性双原子分子的平均能量为23 名师归纳总结 - - - - - - -第 3 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 47. 在无穷小的准静态过程中系统从外界吸取

7、的热量等于粒子在各能级重新分布所增加的内能 . 48. 顺磁性固体可以看作是由定域近独立的磁性离子组成的系统,遵从玻耳兹曼分布 . 49. 光子气体遵从玻色分布 . 50. 金属中的自由电子遵从费米分布 . 51. 满意经典极限条件的玻色系统遵从玻耳兹曼分布 . 52. 空腔内的电磁辐射可看作光子气体 . 53. 玻耳兹曼关系说明, 某个宏观状态对应的微观状态数愈多,它的纷乱度就愈大, 熵也愈大 . 54. 满意经典极限条件的费米系统遵从玻耳兹曼分布 . 55. 光子的能量动量关系为 cp . 56. 光子的自旋量子数为 1. 57. 平稳辐射的内能密度与肯定温度的四次方成正比 . 58. 普

8、朗克在推导普朗克公式时, 第一次引入了能量量子化的概念,这是物理概念的革命性飞跃 .普朗克公式的建立是量子物理学的起点 . 59. 描写 N 个单原子分子组成的抱负气体状态的 空间是 6 维的. 60. 描写 N 个单原子分子组成的抱负气体状态的 空间是 6 N 维的. 61.由 N 个单原子分子组成的抱负气体,该系统任一微观状态在 空间由 N 个点表示 . 62. 由 N 个单原子分子组成的抱负气体,该系统任一微观状态在空间由 1 个点表示 . 4 名师归纳总结 - - - - - - -第 4 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 63. 粒子在某一时刻的力学运

9、动状态可以用空间中的 1 个点表示 . 64. 在统计物理学中,应用系综理论可以讨论互作用粒子组成的系统 . 65. 设想有大量结构完全相同的系统,统的集合称为统计系综 . 处在相同的宏观条件下, 我们把这大量系66. 具有确定的N,V,T值的系统的分布函数,这个分布称为正就分布. . 值的系统的分布函数,这个分布称为巨正就分布67. 具有确定的V ,T,值的系统的分布函数,这个分布称为微正就分布68. 具有确定的N,V,E. 其次类学问点1. 体胀系数为：1VpT当系统在准静态过程中有体积变化dV 时,外界VT2. 压强系数为：1pVpT3. 等温压缩系数k 为1VVp4. 在只有体积变化功

10、的条件下,对系统所作的功为pdVUdSdQ T5. 热力学其次定律的数学表述为6. 焦耳系数为TUV7. 焦耳定律可用式子表示为0V8. n 摩尔抱负气体的物态方程为TpVnRT9. n 摩尔范氏气体的物态方程为pn2aVnbnRTV25 名师归纳总结 - - - - - - -第 5 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 10. 摄氏温度 t 与热力学温度 T 之间的数值关系为tT-273 . 1511. 可逆绝热过程中,系统温度随压强的变化,可用偏导数表示为1uTsP12. 气体经节流过程H 不变 . 13. 节流过程的重要特点是焓不变. 14. 平稳辐射的辐射

11、压强p 与辐射能量密度u之间的关系为p315. 匀称系统热动平稳的稳固性条件为Cv0pT0V16. 对于匀称系统,有如下方程：dUTdSpdVTHdFSdTpdVdHTdSVdpdGSdTVdp17.焦- 汤系数为p18. 熵判据的适用条件是：孤立系统 19. 自由能判据的适用条件是：温度和体积不变 20. 吉布斯函数判据的适用条件是：温度和压强不变 21. 对于单元系相图,其中 OS段曲线为升华曲线, OC 段曲线为汽化曲线, OL 段曲线为熔解曲线 . 6 名师归纳总结 - - - - - - -第 6 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 22. 对于范氏气体

12、的理论等温线,其中 OB 段为气态 . AR 段为液态 . BN 段为过饱和蒸气 . AJ 段为过热液体 . 23. 不考虑粒子的自旋, 在 x x dx,y y dy,z z dz,p x p x dp x,p y p y dp y,p z p z dp z 内 , 自 由 粒 子 可 能 的 量 子 态 数 为dxdydzdp x dp y dp z3h24. 不考虑粒子的自旋,在体积 V 内,动量在 p x p x dp x,p y p y dp y,Vdp x dp y dp zp z p z dp z 内,自由粒子可能的量子态数为 3h25. 不考虑粒子的自旋,在体积 V 内,动量大

13、小在 p p dp,动量方向在d ,d 的范畴内, 自由粒子可能的量子态数为 Vp 2 sin3 dpd dh26. 不考虑粒子的自旋, 在体积 V 内,动量大小在 p p dp 的范畴内（动量方7 名师归纳总结 - - - - - - -第 7 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 向为任意）,自由粒子可能的量子态数为4Vp2dph327. 不考虑粒子的自旋,在体积V 内,在d 的能量范畴内,自由粒子可能的量子态数为2V2m31d22h328. 经典极限条件为al1对全部lle1l相应的系统的微观状态数为lN .l.lw lla29. 玻耳兹曼分布为alle玻色分

14、布为alel1lal费米分布为alel1l30. 对于玻耳兹曼系统,与分布a31. Maxwell 速度分布律为fvx,vy,vzdvxdvydvzn2m32e2mv 2xv2 yv z 2dvxdvydvze2m2 vv2dvkTkT32. Maxwell 速率分布律为Bfvdv4n2m32kTkT33. 根 据 能 量 均 分 定 理 , 在 温 度 为 T 时 , 刚 性 双 原 子 分 子 的 平 均 能 量 为5 kT,单原子分子的平均能量为 3 kT,非刚性双原子分子的平均能量2 2为 7 kT234. 由能量均分定理求得 1 摩尔单原子分子抱负气体的内能为 U m 3 RT,单原

15、23子分子抱负气体的定容摩尔热容为 C V , m R . 28 名师归纳总结 - - - - - - -第 8 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 35. 在 量 子 统 计 理 论 中 , 理 想 气 体 熵 函 数 的 统 计 表 达 式 为SNklnZ 1lnZ1klnN .36. 设爱因斯坦固体由3Nk. N 个原子组成,在高温极限情形下,该系统的热容量为37. 对于玻色系统,与分布 la 相应的系统的微观状态数为 w l a l 1 . . l a l . w l 1 .38. 对于费米系统,与分布 la 相应的系统的微观状态数为 w l . . l

16、a l . w l a l .39. 费米系统在最概然分布下,处在能量为 s的量子态 s 上的平均粒子数为1f s s . e 140. 玻色系统在最概然分布下,处在能量为fse11. ss的量子态 s 上的平均粒子数为41. 玻耳兹曼系统在最概然分布下,处在能量为s的量子态 s上的平均粒子数为fses42 在低频极限的情形下,辐射场的内能按频率的分布为U T , d V2 3 kT 2dc43. 在 高 频 极 限 的 情 况 下 , 辐 射 场 的 内 能 按 频 率 的 分 布 为U T , d V2 3 3e kT dc44. 对于玻色系统,内能的表达式为 : U ln45. 对于玻色

17、系统,平均总粒子数 N 可通过 ln 表示为 N ln9 名师归纳总结 - - - - - - -第 9 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 46. 对于玻色系统,广义力 Y 的表达式为Y1yln47. 含有氧气、一氧化碳和二氧化碳的混合气体是三元系0. ii dni可 得 ：48. 糖的水溶液和水蒸气共存是二元二相系. pdV49. 当温度趋于肯定零度时,物质的体膨胀系数50. 当温度趋于肯定零度时,物质的压强系数051. 根 据 多 元 复 相 系 的 热 力 学 方 程dUTdSUiniS, V,nj52. 粒子数为 N 的玻耳兹曼系统, 当外参量 y 转变时,外界对系统的广义作用力Y 的表达式为YNyln Z1UNln Z153. 粒子数为 N 的玻耳兹曼系统,内能的表达式为lnln54. 玻耳兹曼关系为Skln55. 对于费米系统,内能的表达式为Uln56. 对于费米系统,熵的表达式为Skln10 名师归纳总结 - - - - - - -第 10 页,共 10 页