电机与电气控制课件精.ppt

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1、电机与电气控制课件第1页，本讲稿共20页一 直流电机感应电势的规律1 每根导体平均电势eav eav=BavLva 式中：L-导体有效边长(m)Bav-一个磁极下平均气隙磁密T，va 电枢表面线速度(m/s)，va=2Pn/60，每极磁通=BavL，每极平均气隙磁密为：Bav=/(L)，式中L每极下的极弧面积(m2)，所以有：eav=2Pn/60第2页，本讲稿共20页2 直流电机的电枢电动势 电枢旋转时,主磁场在电枢绕组中感应的电动势简称为电枢电动势。性质性质:发电机电源电势(与电枢电流同方向);电动机反电势(与电枢电流反方向).，称为电动势常数为电机的结构常数式中：可见，直流电机的感应电动势

2、与电机结构、气隙磁通及转速有关。第3页，本讲稿共20页3 直流电机的电磁转矩 电枢绕组中有电枢电流流过时,在磁场内受电磁力的作用,该力与电枢铁心半径之积称为电磁转矩。性质性质:发电机制动(与转速方向相反)；电动机驱动(与转速方向相同)。可见，制造好的直流电机其电磁转矩与气隙磁通及电枢电流成正比。为电机的转矩常数，有其中第4页，本讲稿共20页1 直流电机的空载磁场二 直流电机的磁场直流电机的磁场 直流电机工作中，主磁极产生主磁极磁动势，电枢电流产生电枢磁动势。电枢磁动势对主极磁动势的影响称为 电枢反应。右图为一台四极直流电机空载时的磁场示意图。励磁绕组的串联匝数为 ，流过电流为 每极的励磁磁动势

3、为：第5页，本讲稿共20页 空载时，励磁磁动势主要消耗在气隙上。当忽略铁磁材料的磁阻时，主磁极下气隙磁通密度的分布就取决于气隙的大小和形状。几何中性线极靴极身（a）气隙形状 磁极中心及附近的气隙小且均匀，磁通密度较大且基本为常数，靠近极尖处，气隙逐渐变大，磁通密度减小；极尖以外，气隙明显增大，磁通密度显著减少，在磁极之间的几何中性线处，气隙磁通密度为零。直流电机中，主磁通是主要的，它能在电枢绕组中感应电动势或产生电磁转矩，而漏磁通没有这个作用，它只是增加主磁极磁路的饱和程度。在数量上，漏磁通比主磁通小得多，大约是主磁通的20%。第6页，本讲稿共20页 空载时的气隙磁通密度为一平顶波，如下图(b

4、)所示。空载时主磁极磁通的分布情况，如右图(c)所示。（b）气隙磁密分布第7页，本讲稿共20页 为了感应电动势或产生电磁转矩，直流电机气隙中需要有一定量的每极磁通 ，空载时，气隙磁通 与空载磁动势 或空载励磁电流 的关系，称为直流电机的空载磁化特性。为了经济、合理地利用材料，一般直流电机额定运行时，额定磁通 设定在图中A点，即在磁化特性曲线开始进入饱和区的位置。第8页，本讲稿共20页2 直流电机负载时的负载磁场 直流电机带上负载后，电枢绕组中有电流，电枢电流产生的磁动势称为电枢磁动势。电枢磁动势的出现使电机的磁场发生变化。右图为一台电刷放在几何中性线的两极直流电机的电枢磁场分布情况。假设励磁电

5、流为零，只有电枢电流。由图可见电枢磁动势产生的气隙磁场在空间的分布情况，电枢磁动势为交轴磁动势。第9页，本讲稿共20页 如果认为直流电机电枢上有无穷多整距元件分布，则电枢磁动势在气隙圆周方向空间分布呈三角波，如图中 所示。由于主磁极下气隙长度基本不变，而两个主磁极之间，气隙长度增加得很快，致使电枢磁动势产生的气隙磁通密度为对称的马鞍型，如图中 所示。第10页，本讲稿共20页3 直流电机的电枢反应 当励磁绕组中有励磁电流，电机带上负载后，气隙中的磁场是励磁磁动势与电枢磁动势共同作用的结果。电枢磁场对气隙磁场的影响称为电枢反应。电枢反应与电刷的位置有关。1)、当电刷在几何中性线上时，将主磁场分布和

6、电枢磁场分布叠加，可得到负载后电机的磁场分布情况，如图（a）所示。第11页，本讲稿共20页主磁场的磁通密度分布曲线电枢磁场磁通密度分布曲线两条曲线逐点叠加后得到负载时气隙磁场的磁通密度分布曲线第12页，本讲稿共20页由图可知，电刷在几何中性线时的电枢反应的特点：2)、对主磁场起去磁作用1)、使气隙磁场发生畸变 空载时电机的物理中性线与几何中性线重合。负载后由于电枢反应的影响，每一个磁极下，一半磁场被增强，一半被削弱，物理中性线偏离几何中性线 角，磁通密度的曲线与空载时不同。磁路不饱和时，主磁场被削弱的数量等于加强的数量，因此每极量的磁通量与空载时相同。电机正常运行于磁化曲线的膝部，主磁极增磁部

7、分因磁密增加使饱和程度提高，铁心磁阻增大，增加的磁通少些，因此负载时每极磁通略为减少。即电刷在几何中性线时的电枢反应为交轴去磁性质。第13页，本讲稿共20页2)、当电刷不在几何中性线上时电刷从几何中性线偏移 角，电枢磁动势轴线也随之移动 角，如图(a)(b)所示。这时电枢磁动势可以分解为两个垂直分量：交轴电枢磁动势 和直轴电枢磁动势 。如图(a)(b)所示。第14页，本讲稿共20页(一一)、换向概述、换向概述三三 直流电机的换向直流电机的换向 为了分析方便假定换向片的宽度等于电刷的宽度。直流电机的某一个元件经过电刷，从一条支路换到另一条支路时,元件里的电流方向改变，即换向。电枢移到电刷与换向片

8、2接触时，元件1的被短路，电流被分流。如图所示。电刷与换向片1接触时，元件1 中的电流方向如图所示，大小为 。电刷仅与换向片2接触时，元件1 中的电流方向如图所示，大小为 。元件11 2第15页，本讲稿共20页 换向问题很复杂，换向不良会在电刷与换向片之间产生火花。当火花大到一定程度，可能损坏电刷和换向器表面，使电机不能正常工作。产生火花的原因很多，除了电磁原因外，还有机械的原因。此外换向过程还伴随着电化学和电热学等现象。元件从开始换向到换向终了所经历的时间，称为换向周期 。换向周期通常只有千分之几秒。直流电机在运行中，电枢绕组每个元件在经过电刷时都要经历换向过程。第16页，本讲稿共20页(二

9、二)、换向的电磁理论、换向的电磁理论换向元件中的电动势：自感电动势 和互感电动势 ：换向元件（线圈）在换向过程中电流改变而产生的。切割电动势 ：在几何中性线处，由于电枢反应在存在，电枢反应磁密不为零，在换向元件中感应切割电动势。换向元件中的合成电动势为：根据楞次定律，自感电动势、互感电动势和切割电动势总是阻碍换向的。换向电动势 ：在几何中性线处，换向元件在换向磁场中感应的电动势。换向电动势是帮助换向的。第17页，本讲稿共20页换向元件中的电流：设两相邻的换向片与电刷的接触电阻分别是 和 ，元件自身的电阻为 ，流过的电流为 ，元件与换向片间的连线电阻为 ，元件在换向时的回路方程：忽略元件电阻和元

10、件与换向片间的连线电阻，并设电刷与换向片的接触总电阻为 ，则可推导出换向元件中的电流变化规律为第18页，本讲稿共20页1、直线换向当 时换向元件电流随时间线性变化。当 时换向元件电流随时间不再是线性变化，出现电流延迟现象。2、延迟换向当 时换向元件电流随时间不再是线性变化，出现电流超前现象。3、超越换向直线换向延迟换向超越换向第19页，本讲稿共20页(三三)、改善换向的方法、改善换向的方法 除了直线换向外，延迟和超越换向时的合成电动势不为零，换向元件中产生附加换向电流，附加换向电流足够大时会在电刷下产生火花。还有机械和化学方面的因素也能引起换向不良产生火花。改善换向一般采用以下方法：1 选择合适的电刷，增加换向片与电刷之间的接触电阻2 装设换向磁极，位于几何中性线处装换向磁极。换向绕组与电枢绕组串联，在换向元件处产生换向磁动势抵消电枢反应磁动势3 大型直流电机在主磁极极靴内安装补偿绕组，补偿绕组与电枢绕组串联，产生的磁动势抵消电枢反应磁动势第20页，本讲稿共20页