第12章动量矩定理精.ppt

《第12章动量矩定理精.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《第12章动量矩定理精.ppt（38页珍藏版）》请在淘文阁 - 分享文档赚钱的网站上搜索。

1、第12章动量矩定理第1页，本讲稿共38页 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩 动量矩定理动量矩定理 刚体绕定轴转动的微分方程刚体绕定轴转动的微分方程 第十二章第十二章 动量矩定理动量矩定理第2页，本讲稿共38页实际问题引言引言第3页，本讲稿共38页引言引言第4页，本讲稿共38页 均质轮受外力作用而绕均质轮受外力作用而绕其质心其质心O作定轴转动，它有作定轴转动，它有角速度和角加速度。轮的动角速度和角加速度。轮的动量：量：外力的矢量和为：这个问题不能用动量定理来描述轮绕其质心作定轴这个问题不能用动量定理来描述轮绕其质心作定轴转动的运动。转动的运动。引言引言第5页，本讲稿共38页1 质点的动量

2、矩 质质点点Q的的动动量量对对于于点点O的的矩矩，定定义义为为质质点点对对于于点点O的的动量矩，动量矩，是矢量是矢量12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩xyzqOmvMO(mv)Mz(mv)r 质质点点动动量量 mv 在在 oxy 平平面面内内的的投投影影(mv)xy对对于于点点O的的矩矩，定定义义为为质质点点动动量量对对于于z轴轴的的矩矩，简简称称对对于于z轴轴的的动动量量矩矩，是是代代数数量量第6页，本讲稿共38页 类类似似于于力力对对点点之之矩矩和和力力对对轴轴之之矩矩的的关关系系，质质点点对对点点O的的动动量量矩矩矢在矢在 z 轴上的投影，等于对轴上的投影，等于对 z 的

3、动量矩。的动量矩。在国际单位制中，动量矩的单位是在国际单位制中，动量矩的单位是 kgm2/s。方向：是代数量，它的正负可以通过右手定则判断；即：手心握转动轴（坐标轴），四指的指向为质点动量的方向，大拇指指向为该动量矩的方向，若方向与坐标轴正向相同为正、相反为负。12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩或：从坐标轴正向看去，逆时针为正、顺时针为负。或：从坐标轴正向看去，逆时针为正、顺时针为负。第7页，本讲稿共38页质质点点系系对对某某点点O的的动动量量矩矩等等于于各各质质点点对对同同一一点点O的的动动量量矩矩的的矢矢量量和。和。2 质点系的动量矩质点系对某轴质点系对某轴 z 的动量矩等

4、于各质点对同一的动量矩等于各质点对同一 z 轴的动量矩的代数和。轴的动量矩的代数和。质质点点系系对对某某点点O的的动动量量矩矩矢矢在在通通过过该该点点的的 z 轴轴上上的的投投影影，等等于于质质点点系系对该轴的动量矩。对该轴的动量矩。12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第8页，本讲稿共38页3 平动刚体的动量矩平动刚体的动量矩刚体平移时，可将全部质量集中于质心，作为一个质点计算刚体平移时，可将全部质量集中于质心，作为一个质点计算其动量矩。其动量矩。对轴的：对轴的：对点的：对点的：12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第9页，本讲稿共38页4 定轴转动刚体对转动轴的动量

5、矩定轴转动刚体对转动轴的动量矩令令 Jzmiri2 称为刚体对称为刚体对 z 轴的轴的转动惯量转动惯量,于是得于是得即：即：绕定轴转动刚体对其转轴的动量矩等于刚体对转绕定轴转动刚体对其转轴的动量矩等于刚体对转轴的转动惯量与转动角速度的乘积轴的转动惯量与转动角速度的乘积。12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第10页，本讲稿共38页例1 均质圆盘可绕轴O转动，其上缠有一绳，绳下端吊一重物A。若圆盘对转轴O的转动惯量为J，半径为r，角速度为w，重物A的质量为m，并设绳与原盘间无相对滑动，求系统对轴O的动量矩。解：解：LO的转向沿逆时针方向。的转向沿逆时针方向。12.1 质点和质点系的动

6、量矩质点和质点系的动量矩第11页，本讲稿共38页 平面运动刚体对垂直与其质量对称平面内任一固定平面运动刚体对垂直与其质量对称平面内任一固定轴的动量矩为：轴的动量矩为：即：其即：其对对z轴的动量矩等于刚体随质心作平移时的动量对该轴的动量矩等于刚体随质心作平移时的动量对该轴的动量矩，与其绕过质心的轴作定轴转动时对该轴的动量轴的动量矩，与其绕过质心的轴作定轴转动时对该轴的动量矩之和矩之和。5 平面运动刚体的动量矩平面运动刚体的动量矩12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第12页，本讲稿共38页 刚体对轴刚体对轴 z 的转动惯量定义为：的转动惯量定义为：刚体上所有质点的质量与该质刚体上所有

7、质点的质量与该质点到轴点到轴 z 的垂直距离的平方乘积的算术和。的垂直距离的平方乘积的算术和。即即对于质量连续分布的刚体，上式可写成积分形式对于质量连续分布的刚体，上式可写成积分形式 由由定定义义可可知知，转转动动惯惯量量不不仅仅与与质质量量有有关关，而而且且与与质质量量的的分分布布有有关关；在在国国际际单单位位制制中中，转转动动惯惯量量的的单单位位是是:kgm2。同同一一刚刚体体对对不不同同轴轴的的转转动动惯惯量量是是不不同同的的，而而它它对对某某定定轴轴的的转转动动惯惯量量却却是是常常数数。因因此此在在谈谈及及转转动惯量时，动惯量时，必须指明它是对哪一轴的转动惯量必须指明它是对哪一轴的转动

8、惯量。6 刚体对轴的转动惯量刚体对轴的转动惯量12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第13页，本讲稿共38页 1.均质细杆z1dxxxCzdxxxOl 设设均均质质细细杆杆长长 l，质质量量为为m，取微段取微段 dx,则则一、简单形状刚体的转动惯量12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第14页，本讲稿共38页 2.均质薄圆环对于中心轴的转动惯量均质薄圆环对于中心轴的转动惯量设细圆环的质量为设细圆环的质量为m，半径为，半径为R。则。则3.均质圆板对于中心轴的转动惯量均质圆板对于中心轴的转动惯量设设圆圆板板的的质质量量为为m，半半径径为为R。将将圆圆板板分分为为无无数数同同

9、心心的的薄薄圆圆环环，任任一一圆圆环环的的质质量量为为dm2rdr(m/R2),于是圆板转动惯量为于是圆板转动惯量为12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第15页，本讲稿共38页 在工程上常用回转半径来计算刚体的转动惯量，其定义为在工程上常用回转半径来计算刚体的转动惯量，其定义为如果已知回转半径，则物体的转动惯量为如果已知回转半径，则物体的转动惯量为 回回转转半半径径的的几几何何意意义义是是：假假想想地地将将物物体体的的质质量量集集中中到到一一点点处处，并并保保持持物物体体对对轴轴的的转转动动惯惯量量不不变变，则则该该点点到到轴轴的的距距离离就就等等于于回回转转半径的长度。半径的长

10、度。对于几何形状相同的均质物体，其回转半径相同。对于几何形状相同的均质物体，其回转半径相同。二、回转半径二、回转半径(惯性半径惯性半径)12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第16页，本讲稿共38页 定定理理：刚刚体体对对于于任任一一轴轴的的转转动动惯惯量量，等等于于刚刚体体对对于于通通过过质质心心、并并与与该该轴轴平平行行的的轴轴的的转转动动惯惯量量，加加上上刚刚体体的的质质量量与与两两轴轴间间距距离离平平方方的乘积，的乘积，即即三、平行移轴定理三、平行移轴定理 由由定定理理可可知知：刚刚体体对对于于所所有有平平行行轴轴的的转转动动惯惯量量，过过质质心心轴的转动惯量最小。轴的转动

11、惯量最小。12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第17页，本讲稿共38页 例2 如图所示，已知均质杆的质量为m，对 z1 轴的转动惯量为J1，求杆对z2 的转动惯量J2。解：由 ，得(2)(1)得得zz1z2abC12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第18页，本讲稿共38页 例3 均质直角折杆尺寸如图，其质量为3m，求其对轴O的转动惯量。解解：12.1 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩第19页，本讲稿共38页圆盘对过其质心轴的转动惯量：圆盘对过其质心轴的转动惯量：杆对过点杆对过点O的轴的转动惯量，用平行移轴定理求得：的轴的转动惯量，用平行移轴定理求得：12.1

12、 质点和质点系的动量矩质点和质点系的动量矩例4 求对轴O的转动惯量第20页，本讲稿共38页一、质点的动量矩定理质质点点对对某某定定点点的的动动量量矩矩对对时时间间的的一一阶阶导导数数，等于作用力对同一点的矩。等于作用力对同一点的矩。12.2 动量矩定理动量矩定理第21页，本讲稿共38页 将上式投影在直角坐标轴上，并将对点的动量矩与对轴的动量矩将上式投影在直角坐标轴上，并将对点的动量矩与对轴的动量矩的关系代入，得的关系代入，得质质点点对对某某固固定定轴轴的的动动量量矩矩对对时时间间的的一一阶阶导导数数等等于于质质点点所所受受的的力力对对同同一一轴的矩轴的矩12.2 动量矩定理动量矩定理第22页，

13、本讲稿共38页 设质点系内有n个质点，作用于每个质点的力分为外力Fi(e)和内力Fi(i)。由质点的动量矩定理有这样的方程共有这样的方程共有n个，相加后得个，相加后得由于内力总是成对出现，因此上式右端的第二项由于内力总是成对出现，因此上式右端的第二项二、质点系的动量矩定理12.2 动量矩定理动量矩定理第23页，本讲稿共38页上式左端为上式左端为于是得于是得质质点点系系对对某某固固定定点点O的的动动量量矩矩对对时时间间的的导导数数，等等于于作作用于质点系的外力对于同一点的矩的矢量和。用于质点系的外力对于同一点的矩的矢量和。12.2 动量矩定理动量矩定理第24页，本讲稿共38页在应用质点系的动量矩

14、定理时，取投影式在应用质点系的动量矩定理时，取投影式质质点点系系对对某某固固定定轴轴的的动动量量矩矩对对时时间间的的导导数数，等等于于作作用用于于质质点点系系的的外外力力对对于于同同一一轴的矩的代数和。轴的矩的代数和。12.2 动量矩定理动量矩定理第25页，本讲稿共38页1.质点动量矩守恒定律质点动量矩守恒定律如如果果作作用用在在质质点点上上的的力力对对某某定定点点(或或定定轴轴)之之矩矩恒恒等等于于零零，则质点对该点则质点对该点(或该轴或该轴)的动量矩保持不变。的动量矩保持不变。三、三、动量矩守恒定理动量矩守恒定理当当外外力力对对于于某某定定点点(或或某某定定轴轴)的的主主矩矩等等于于零零时

15、时，质质点系对于该点点系对于该点(或该轴或该轴)的动量矩保持不变。的动量矩保持不变。2.质点系动量矩守恒定律质点系动量矩守恒定律若：则 （常矢量）若：则 （常量）12.2 动量矩定理动量矩定理第26页，本讲稿共38页例5 一绳跨过定滑轮，其一端吊有质量为 m 的重物A，另一端有一质量为m的人以速度u 相对细绳向上爬。若滑轮半径为r，质量不计，并且开始时系统静止，求人的速度。解：以系统为研究对象，受力如图。解：以系统为研究对象，受力如图。设设重重物物A上上升升的的速速度度为为v，则则人人的的绝绝对对速速度度va的的大大小小为为由于由于MO(F(e)0，且系统初始静止，所以，且系统初始静止，所以L

16、O0。由由上上可可知知，人人与与重重物物A具具有有相相同同的的的的速速度度，此此速速度度等等于于人人相相对对绳绳的的速速度度的的一一半半。如如果果开开始始时时，人人与与重重物物A位位于于同同一一高高度度，则则不不论论人人以多大的相对速度爬绳，人与重物以多大的相对速度爬绳，人与重物A将始终保持相同的高度。将始终保持相同的高度。uvavevmgmguAOFOxFOy12.2 动量矩定理动量矩定理第27页，本讲稿共38页 设刚体绕定轴 z 以角速度w 转动，则 Lz Jzw。12.3 刚体绕定轴转动的转动微分方程刚体绕定轴转动的转动微分方程xyzFN1FN2FnF1F2刚刚体体受受到到主主动动力力和

17、和轴轴承承约约束束反反力力，如如不不计计摩摩擦擦，则则由由质质点点系系动动量量矩矩定定理理得得或或第28页，本讲稿共38页刚刚体体对对定定轴轴的的转转动动惯惯量量与与角角加加速速度度的的乘乘积积，等等于于作作用用于于刚刚体体上上的的主主动动力力对对该该轴轴的的矩矩的的代代数数和和。以以上上各各式式均均称称为为刚刚体体绕绕定定轴轴转转动动的的微微分分方方程程。应应用用刚刚体体定定轴轴转转动动的的微分方程可以解决动力学两类问题。微分方程可以解决动力学两类问题。12.3 刚体绕定轴转动的转动微分方程刚体绕定轴转动的转动微分方程 此形式与牛顿第二定律类似。此形式与牛顿第二定律类似。第29页，本讲稿共3

18、8页例6 如图所示，已知滑轮半径为R，转动惯量为J，带动滑轮的皮带拉力为F1和F2。求滑轮的角加速度a。解：由刚体定轴转动的微分方程解：由刚体定轴转动的微分方程于是得于是得 由由上上式式可可见见，只只有有当当定定滑滑轮轮匀匀速速转转动动（包包括括静静止止）或或虽虽非非匀匀速速转转动动，但但可可忽忽略略滑滑轮轮的的转转动动惯惯量量时时，跨跨过过定定滑滑轮轮的的皮皮带带拉拉力力才才是是相相等的。等的。F1F2ORa12.3 刚体绕定轴转动的转动微分方程刚体绕定轴转动的转动微分方程第30页，本讲稿共38页 质质点点系系相相对对于于质质心心的的动动量量矩矩对对时时间间的的一一阶阶导导数数，等等于于作用

19、于质点系的外力对质心的主矩。作用于质点系的外力对质心的主矩。质点系相对于质心的动量矩定理质点系相对于质心的动量矩定理12.4*质点系相对于质心的动量矩定理质点系相对于质心的动量矩定理第32页，本讲稿共38页 设作用在刚体上的外力可向质心所在平面简化为一平面力系，由质心运动定理和相对质心的动量矩定理得上式也可写成上式也可写成yxxyOCD12.5*刚体的平面运动微分方程刚体的平面运动微分方程第36页，本讲稿共38页以以上上两两式式称称为为刚刚体体平平面面运运动动微微分分方方程程。应应用用时时，前前一一式式取取其投影式。即其投影式。即12.5*刚体的平面运动微分方程刚体的平面运动微分方程第37页，本讲稿共38页THEEND谢 谢！第38页，本讲稿共38页