第二章直流电路分析计算精选文档.ppt

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1、第二章直流电路分析计算http:/ 电子发烧友 http:/ 电子技术论坛本讲稿第一页，共一百六十页 2.1 电阻的串联和并联电阻的串联和并联本讲稿第二页，共一百六十页目的与要求目的与要求 会对串、并联电路进行分析、计算本讲稿第三页，共一百六十页重点与重点与 难点难点重点：重点：1.串联分压原理 2.并联分流原理 3.串、并联电路的分析、计算难点：难点：网络等效的定义本讲稿第四页，共一百六十页2.1.1 等效网络的定义等效网络的定义 1.二端网络 端口电流 端口电压 2.等效网络:一个二端网络的端口电压电流关系和另一个二端网络的端口电压、电流关系相同,这两个网络叫做等效网络。3.等效电阻（输入

2、电阻）：无源二端网络在关联 参考方向下端口电压与端口电流的比值。本讲稿第五页，共一百六十页2.1.2 电阻的串联（一）电阻的串联（一）1.定义2.在电路中,把几个电阻元件依次一个一个首尾连接起来,中间没有分支,在电源的作用下流过各电阻的是同一电流。这种连接方式叫做电阻的串联。本讲稿第六页，共一百六十页2.1.2 电阻的串联（二）电阻的串联（二）图 2.2 电阻的串联本讲稿第七页，共一百六十页2.1.2 电阻的串联（三）电阻的串联（三）（2.2）2.电阻串联时,各电阻上的电压为本讲稿第八页，共一百六十页例例2.1（一）（一）如图2.3所示,用一个满刻度偏转电流为50A,电阻Rg为2k的表头制成1

3、00V量程的直流电压表,应串联多大的附加电阻Rf？图2.3本讲稿第九页，共一百六十页例例2.1（二）（二）解解 满刻度时表头电压为附加电阻电压为代入式（2.2）,得解得本讲稿第十页，共一百六十页2.1.3 电阻的并联（一）电阻的并联（一）图2.4 电阻的并联并联电阻的等效电导等于各电导的和(如图 2.4(b)所示),即本讲稿第十一页，共一百六十页2.1.3 电阻的并联（二）电阻的并联（二）（2.4）并联电阻的电压相等,各电阻的电流与总电流的关系为本讲稿第十二页，共一百六十页2.1.3 电阻的并联（三）电阻的并联（三）两个电阻R1、R2并联本讲稿第十三页，共一百六十页例例2.2（一）（一）如图如

4、图2.5所示,用一个满刻度偏转电流为50A,电阻Rg为2k的表头制成量程为 50mA的直流电流表,应并联多大的分流电阻R2?本讲稿第十四页，共一百六十页例例2.2（二）（二）解解 由题意已知,I1=50A,R1=Rg=2000,I=50mA,代入公式(2.5)得解得本讲稿第十五页，共一百六十页2.1.4 电阻的串、并联电阻的串、并联定义：电阻的串联和并联相结合的连接方式,称为电阻的串、并联或混联。本讲稿第十六页，共一百六十页 例例2.3（一）（一）进行电工实验时,常用滑线变阻器接成分压器电路来调节负载电阻上电压的高低。图 2.6 中R1和R2是滑线变阻器,RL是负载电阻。已知滑线变阻器额定值是

5、100、3A,端钮a、b上输入电压U1=220V,RL=50。试问:（1）当R2=50时,输出电压U2是多少？（2）当R2=75时,输出电压U2是多少？滑线变阻器能否安全工作？本讲稿第十七页，共一百六十页 例例2.3（二）（二）U1I1U2abR1R2I2RL图2.6 例2.3图本讲稿第十八页，共一百六十页 例例2.3（三）（三）滑线变阻器R1段流过的电流解解（1）当R2=50时,Rab为R2和RL并联后与R1串联而成,故端钮a、b的等效电阻本讲稿第十九页，共一百六十页 例例2.3（四）（四）负载电阻流过的电流可由电流分配公式（2.5）求得，即本讲稿第二十页，共一百六十页 例例2.3（五）（五

6、）因I1=4A,大于滑线变阻器额定电流3A,R1段电阻有被烧坏的危险。(2)当R2=75时，计算方法同上,可得本讲稿第二十一页，共一百六十页例例2.4（一）（一）求图2.7(a)所示电路中a、b两点间的等效电阻Rab。d15 Wabc6 W6 W20W5 W7 Wd(a)15 Wabc6 W6 W20W5 W7 W(b)d15 Wabc3 W4 W7 W(c)d图2.7 例2.4图本讲稿第二十二页，共一百六十页例例2.4（二）（二）解（1）先将无电阻导线d、d缩成一点用d表示,则得图2.7（b)(2)并联化简,将2.7（b）变为图2.7（c)。(3)由图2.7（c）,求得a、b两点间等效电阻为

7、本讲稿第二十三页，共一百六十页简单电路计算步骤简单电路计算步骤简单电路简单电路：可用串、并联化简。复杂电路复杂电路：不可用串、并联化简。简单电路计算步骤简单电路计算步骤：（1）计算总的电阻，算出总电压（或总电流）。（2）用分压、分流法逐步计算出化简前原电路中各电阻 电流、电压。本讲稿第二十四页，共一百六十页教学方法教学方法 电阻的串并联在物理中已接触过，可采用自学的形式，以设疑、析疑的方式讲授这次课。本讲稿第二十五页，共一百六十页思考题思考题1.什么叫二端网络的等效网络？试举例说明。2.在图2.8所示电路中,US不变.当 R3增大或减小时,电压表,电流表的读数将如何变化?说明其原因.本讲稿第二

8、十六页，共一百六十页2.2 电阻的星形连接与电阻的星形连接与三角形连接的等效变换三角形连接的等效变换本讲稿第二十七页，共一百六十页目的与要求目的与要求会进行星形连接与三角形连接间的等效变换会进行星形连接与三角形连接间的等效变换本讲稿第二十八页，共一百六十页重点与难点重点与难点重点：重点：星形连接与三角形连接的等效变换难点：难点：星形与三角形等效变换的公式本讲稿第二十九页，共一百六十页三角形连接和星形连接三角形连接和星形连接 三角形连接：三个电阻元件首尾相接构成一个三角形。如下图a所示。星形连接：三个电阻元件的一端连接在一起，另一端分别连接到电路的三个节点。如上图b所示。本讲稿第三十页，共一百六

9、十页 三角形、星形等效的条件三角形、星形等效的条件 端口电压U12、U23、U31 和电流I1、I2、I3都分别相等，则三角形星形等效。本讲稿第三十一页，共一百六十页3.已知三角形连接电阻求星形连接电阻本讲稿第三十二页，共一百六十页4.已知星形连接电阻求三角形连接电阻本讲稿第三十三页，共一百六十页5.特殊情况特殊情况设三角形电阻R12=R23=R32=，则 =R1=R2=R3=反之，=R12=R23=R31=3本讲稿第三十四页，共一百六十页例例 2.5（一）（一）图2.10(a)所示电路中,已知Us=225V,R0=1,R1=40,R2=36,R3=50,R4=55,R5=10,试求各电阻的电

10、流。本讲稿第三十五页，共一百六十页例例 2.5（二）（二）R1I1R5I5I2R2acdR4R3I3I4bR0Us(a)aIIRaoR0UsRcRdR4R2bcI4I2(b)d图2.10例2.5图本讲稿第三十六页，共一百六十页例例 2.5（三）（三）解解 将形连接的R1,R3,R5等效变换为Y形连接的Ra,Rc、Rd,如图2.10(b)所示,代入式(2.8)求得本讲稿第三十七页，共一百六十页例例 2.5（四）（四）Ra与Rob串联,a、b间桥式电阻的等效电阻图2.10(b)是电阻混联网络,串联的Rc、R2的等效电阻Rc2=40,串联的Rd、R4的等效电阻Rd4=60,二者并联的等效电阻本讲稿第

11、三十八页，共一百六十页例例 2.5（五）（五）桥式电阻的端口电流R2、R4的电流各为本讲稿第三十九页，共一百六十页例例 2.5（六）（六）为了求得R1、R3、R5的电流,从图2.10(b)求得并由KCL得回到图2.10(a)电路,得本讲稿第四十页，共一百六十页教学方法教学方法在得到星三转换公式时，启发学生自己找到记忆公式的规律。本讲稿第四十一页，共一百六十页思考题思考题求下图所示网络的等效电阻本讲稿第四十二页，共一百六十页2.3 两种实际电源模型的等两种实际电源模型的等效变换效变换本讲稿第四十三页，共一百六十页目的与要求目的与要求 1.理解实际电压源、实际电流源的模型 2.会对两种电源模型进行

12、等效变换本讲稿第四十四页，共一百六十页重点与难点重点与难点重点重点 两种电源模型等效变换的条件难点难点 用电源模型等效变换法分析电路本讲稿第四十五页，共一百六十页1.实际电压源模型（一）实际电压源模型（一）图2.12 电压源和电阻串联组合电压源 和电阻R的串联组合本讲稿第四十六页，共一百六十页1.实际电压源模型（二）实际电压源模型（二）其外特性方程为（2.12）本讲稿第四十七页，共一百六十页2.实际电流源的模型（一）实际电流源的模型（一）图2.13 电流源和电导并联组合电流源 和电导G的并联。本讲稿第四十八页，共一百六十页2.实际电流源的模型（二）实际电流源的模型（二）其外特性为(2.13)本

13、讲稿第四十九页，共一百六十页3.两种实际电源模型的等效变换两种实际电源模型的等效变换比较式（2.12）和式(2.13),只要满足 实际电压源和实际电流源间就可以等效变换。注意：的参考方向是由 的负极指向其正极。本讲稿第五十页，共一百六十页例例 2.6（一）（一）图2.14例2.6图(a)Us1R1R2Us2RIabIs1(b)R1R2Is2IRabR12(c)IsRIab求图2.14（a）所示的电路中R支路的电流。已知Us1=10V,Us2=6V,R1=1,R2=3,R=6。本讲稿第五十一页，共一百六十页例例 2.6（二）（二）解解 先把每个电压源电阻串联支路变换为电流源电阻并联支路。网络变换

14、如图2.14(b)所示,其中本讲稿第五十二页，共一百六十页例例 2.6（三）（三）图2.14(b)中两个并联电流源可以用一个电流源代替,其并联R1、R2的等效电阻本讲稿第五十三页，共一百六十页例例 2.6（四）（四）网络简化如图2.14(c)所示。对图2.14(c)电路,可按分流关系求得R的电流I为注意：用电源变换法分析电路时，待求支路保持不变。本讲稿第五十四页，共一百六十页教学方法教学方法 讲授法。通过复习电压源、电流源的特点而引入新课题。本讲稿第五十五页，共一百六十页思考题思考题用一个等效电源替代下列各有源二端网络。本讲稿第五十六页，共一百六十页2.4 支支 路路 电电 流流 法法本讲稿第

15、五十七页，共一百六十页目的与要求目的与要求使学生学会用支路电流法求解复杂电路 本讲稿第五十八页，共一百六十页重点与难点重点与难点重点重点 用支路电流法求解复杂电路的步骤难点难点 列回路电压方程本讲稿第五十九页，共一百六十页1.支路电流法定义支路电流法以每个支路的电流为求解的未知量。本讲稿第六十页，共一百六十页2.KCL方程的列写（一）以图图 2.16 所示的电路为例来说明支路电流法的应用。对节点a列写KCL方程对节点b列写KCL方程 节点数为n的电路中,按KCL列出的节点电流方程只有(n-1)个是独立的。本讲稿第六十一页，共一百六十页2.KCL方程的列写（二）图2.16 支路电流法举例本讲稿第

16、六十二页，共一百六十页2.KCL方程的列写（三）按顺时针方向绕行,对左面的网孔列写KVL方程:按顺时针方向绕行对右面的网孔列写KVL方程:本讲稿第六十三页，共一百六十页支路电流法分析计算电路的一般步骤（1）在电路图中选定各支路（b个）电流的参考方向,设出各支路电流。（2）对独立节点列出(n-1)个KCL方程。（3）通常取网孔列写KVL方程,设定各网孔绕行方向,列出b-(n-1)个KVL方程。（4）联立求解上述b个独立方程,便得出待求的各支路电流。本讲稿第六十四页，共一百六十页例例 2.7（一）（一）图2.16所示电路中,Us1=130V、R1=1为直流发电机的模型,电阻负载R3=24,Us2=

17、117V、R2=0.6为蓄电池组的模型。试求各支路电流和各元件的功率。本讲稿第六十五页，共一百六十页例例 2.7（二）（二）以支路电流为变量,应用KCL、KVL列出式（2.15）、(2.17)和式(2.18),并将已知数据代入,即得解得I1=10A,I2=-5A,I3=5A。本讲稿第六十六页，共一百六十页例例 2.7（三）（三）I2为负值,表明它的实际方向与所选参考方向相反,这个电池组在充电时是负载。Us1发出的功率为Us1I1=13010=1300WUs2发出的功率为Us2I2=117（-5）=-585W即Us2接受功率585W。本讲稿第六十七页，共一百六十页例例 2.7（四）（四）各电阻接

18、受的功率为功率平衡,表明计算正确。本讲稿第六十八页，共一百六十页教学方法教学方法 通过复习基尔霍夫定律引入本次课。本讲稿第六十九页，共一百六十页思考题（一）思考题（一）试列出用支路电流法求下图（a)、(b)所示电路支路电流的方程组.本讲稿第七十页，共一百六十页思考题（二）思考题（二）本讲稿第七十一页，共一百六十页2.5 网网 孔孔 法法本讲稿第七十二页，共一百六十页目的与要求目的与要求会对两网孔电路列写网孔方程本讲稿第七十三页，共一百六十页重点与难点重点与难点 重点：用网孔电流法列方程难点：（1）网孔电流 自阻 互阻 （2）电路中含有电流源时的处理方法本讲稿第七十四页，共一百六十页1.网孔法和

19、网孔电流的定义网孔法和网孔电流的定义 网孔法：网孔法：以网孔电流为电路的变量来列写方程的方法 网孔电流网孔电流:设想在每个网孔中，都有一个电流沿网孔边界环流，这样一个在网孔内环行的假想电流叫网孔电流网孔电流。本讲稿第七十五页，共一百六十页2.网孔方程的一般形式（一）通常，选取网孔的绕行方向与网孔电流的参考方向一致本讲稿第七十六页，共一百六十页2.网孔方程的一般形式（二）可以进一步写成 上式就是当电路具有两个网孔时网孔方程的一般形式。经整理后，得 本讲稿第七十七页，共一百六十页2.网孔方程的一般形式（三）其中:（1）R11=R1+R2、R22=R2+R3分别是网孔 1 与网孔 2 的电阻之和,称

20、为各网孔的自电阻。因为选取自电阻的电压与电流为关联参考方向,所以自电阻都取正号。本讲稿第七十八页，共一百六十页2.网孔方程的一般形式（四）（2）R12=R21=-R2是网孔 1 与网孔 2 公共支路的电阻,称为相邻网孔的互电阻。互电阻可以是正号,也可以是负号。当流过互电阻的两个相邻网孔电流的参考方向一致时,互电阻取正号,反之取负号本讲稿第七十九页，共一百六十页2.网孔方程的一般形式（五）（3）Us11=Us1-Us2、Us2=Us2-Us3分别是各网孔中电压源电压的代数和,称为网孔电源电压。凡参考方向与网孔绕行方向一致的电源电压取负号,反之取正号。本讲稿第八十页，共一百六十页2.网孔方程的一般

21、形式（六）（2.21）推广到具有m个网孔的平面电路,其网孔方程的规范形式为本讲稿第八十一页，共一百六十页例例 2.8（一）（一）用网孔法求图2.19所示电路的各支路电流。2 W10 V1 W5 V2 W1 WI1I3I2I4I5Im1Im2I6Im3图2.19例2.8图本讲稿第八十二页，共一百六十页例例 2.8（二）（二）解解（1）选择各网孔电流的参考方向,如图2.19所示。计算各网孔的自电阻和相关网孔的互电阻及每一网孔的电源电压本讲稿第八十三页，共一百六十页例例 2.8（三）（三）(3)求解网孔方程组解之可得（2）按式(2.21)列网孔方程组本讲稿第八十四页，共一百六十页例例 2.8（四）（

22、四）(4)任选各支路电流的参考方向,如图所示。由网孔电流求出各支路电流:本讲稿第八十五页，共一百六十页例例2.9（一）（一）用网孔法求图2.20所示电路各支路电流及电流源的电压。图2.20 例2.9图本讲稿第八十六页，共一百六十页例例2.9（二）（二）解解（1）选取各网孔电流的参考方向及电流源电压的参考方向,如图2.20所示。（2）列网孔方程:补充方程本讲稿第八十七页，共一百六十页例例2.9（三）（三）（3）解方程组,得（4）选取各支路电流的参考方向如图所示,各支路电流本讲稿第八十八页，共一百六十页教学方法教学方法 以水流来比喻电流，加深对网孔电流的形象理解。本讲稿第八十九页，共一百六十页思考

23、题思考题 怎样用网孔法求解含有电流源的电路？本讲稿第九十页，共一百六十页 2.6 节点电压法节点电压法本讲稿第九十一页，共一百六十页目的与要求目的与要求1.会对三节点电路用节点电压法分析2.掌握弥尔曼定理本讲稿第九十二页，共一百六十页重点与难点重点与难点重点：重点：（1）用节点电压法列方程 （2）弥尔曼定理 难点难点 （1）自导、互导、节点处电流源 、(2)某支路仅含电压源 的处理方法。本讲稿第九十三页，共一百六十页1.节点电压法和节点电压的定义 节点电压法：以电路的节点电压为未知量来分析电路的一种方法。节点电压：在电路的n个节点中,任选一个为参考点,把其余(n-1)个各节点对参考点的电压叫做

24、该节点的节点电压。电路中所有支路电压都可以用节点电压来表示。本讲稿第九十四页，共一百六十页2.节点方程的一般形式（一）对节点1、2分别由KCL列出节点电流方程:本讲稿第九十五页，共一百六十页2.节点方程的一般形式（二）设以节点3为参考点,则节点1、2的节点电压分别为U1、U2。将支路电流用节点电压表示为本讲稿第九十六页，共一百六十页2.节点方程的一般形式（三）（三）代入两个节点电流方程中,经移项整理后得（2.22）本讲稿第九十七页，共一百六十页2.节点方程的一般形式（四）（四）(2.23)将式（2.22）写成 这就是当电路具有三个节点时电路的节点方程的一般形式。本讲稿第九十八页，共一百六十页2

25、.节点方程的一般形式（五）（五）式（2.23）中的左边G11=(G1+G2+G3)、G22=(G2+G3+G4)分别是节点 1、节点 2 相连接的各支路电导之和,称为各节点的自电导,自电导总是正的。G12=G21=-(G3+G4)是连接在节点1与节点2之间的各公共支路的电导之和的负值,称为两相邻节点的互电导,互电导总是负的。式（2.23）右边Is11=(Is1+Is3)、Is22=(Is2-Is3)分别是流入节点1和节点2的各电流源电流的代数和,称为节点电源电流,流入节点的取正号,流出的取负号。本讲稿第九十九页，共一百六十页3.节点方程的规范形式 对具有 n个节点的电路,其节点方程的规范形式为

26、：本讲稿第一百页，共一百六十页4.电路中含有电压源支路 当电路中含有电压源支路时,这时可以采用以下措施:（1）尽可能取电压源支路的负极性端作为参考点。（2）把电压源中的电流作为变量列入节点方程,并将其电压与两端节点电压的关系作为补充方程一并求解。本讲稿第一百零一页，共一百六十页5.弥尔曼定理（一）对于只有一个独立节点的电路本讲稿第一百零二页，共一百六十页5.弥尔曼定理（二）写成一般形式式(2.25)称为弥尔曼定理。(2.25)本讲稿第一百零三页，共一百六十页5.弥尔曼定理（三）图 2.22 弥尔曼定理举例本讲稿第一百零四页，共一百六十页例例 2.10（一）（一）试用节点电压法求图2.23所示电

27、路中的各支路电流。本讲稿第一百零五页，共一百六十页例例 2.10（二）（二）解之得解解 取节点O为参考节点,节点 1、2的节点电压为U1、U2,按式（2.24）得本讲稿第一百零六页，共一百六十页例例 2.10（三）（三）取各支路电流的参考方向,如图2.23所示。根据支路电流与节点电压的关系,有本讲稿第一百零七页，共一百六十页例例 2.11（一）（一）应用弥尔曼定理求图2.24所示电路中各支路电流。图2.23 例2.10图本讲稿第一百零八页，共一百六十页例例 2.11（二）（二）解解 本电路只有一个独立节点,设其电压为U1,由式(2.25)得本讲稿第一百零九页，共一百六十页例例 2.11（三）（

28、三）设各支路电流I1、I2、I3的参考方向如图中所示,求得各支路电流为本讲稿第一百一十页，共一百六十页 将“自导、互导”与“自阻、互阻”比较着讲解，帮助学生理解这两个概念。教学方法教学方法本讲稿第一百一十一页，共一百六十页思考题思考题 列出图2.25所示电路的节点电压方程.本讲稿第一百一十二页，共一百六十页2.7 叠叠 加加 定定 理理本讲稿第一百一十三页，共一百六十页目的与要求目的与要求（1）理解叠 加 定 理（2）会用叠 加 定 理分析电路本讲稿第一百一十四页，共一百六十页重点重点与难点难点重点重点:叠 加 定 理的内容难点难点:使用叠 加 定 理时的注意事项本讲稿第一百一十五页，共一百六

29、十页1.叠加定理的内容（一）叠加定理的内容（一）叠加定理是线性电路的一个基本定理。叠加定理可表述如下:在线性电路中,当有两个或两个以上的独立电源作用时,则任意支路的电流或电压,都可以认为是电路中各个电源单独作用而其他电源不作用时,在该支路中产生的各电流分量或电压分量的代数和。本讲稿第一百一十六页，共一百六十页1.叠加定理的内容（二）叠加定理的内容（二）图2.26 叠加定理举例本讲稿第一百一十七页，共一百六十页1.叠加定理的内容（三）叠加定理的内容（三）R2支路的电流本讲稿第一百一十八页，共一百六十页1.叠加定理的内容（四）叠加定理的内容（四）本讲稿第一百一十九页，共一百六十页2.使用叠加定理时

30、使用叠加定理时,应注意以下几点应注意以下几点1）只能用来计算线性电路的电流和电压,对非线性电路,叠加定理不适用。2）叠加时要注意电流和电压的参考方向,求其代数和。3）化为几个单独电源的电路来进行计算时,所谓电压源不作用,就是在该电压源处用短路代替,电流源不作用,就是在该电流源处用开路代替。4）不能用叠加定理直接来计算功率。本讲稿第一百二十页，共一百六十页例例 2.12（一）图2.27 例2.12图图2.27（a）所示桥形电路中R1=2,R2=1,R3=3,R4=0.5,Us=4.5V,Is=1A。试用叠加定理求电压源的电流I和电流源的端电压U。本讲稿第一百二十一页，共一百六十页例例 2.12（

31、二）解解 (1)当电压源单独作用时,电流源开路,如图2.27（b）所示,各支路电流分别为本讲稿第一百二十二页，共一百六十页例例 2.12（三）（三）电流源支路的端电压U为本讲稿第一百二十三页，共一百六十页例例 2.12（四）(2)当电流源单独作用时,电压源短路,如图2.27（c）所示,则各支路电流为本讲稿第一百二十四页，共一百六十页例例 2.12（五）（五）电流源的端电压为电流源的端电压为(3)两个独立源共同作用时,电压源的电流为本讲稿第一百二十五页，共一百六十页例例2.13（一）（一）求图2.28 所示梯形电路中支路电流I5。本讲稿第一百二十六页，共一百六十页例例2.13（二）（二）解解 此

32、电路是简单电路,可以用电阻串并联的方法化简。但这样很繁琐。为此,可应用齐次定理采用“倒推法”来计算。本讲稿第一百二十七页，共一百六十页例例2.13（三）（三）根据齐次定理可计算得本讲稿第一百二十八页，共一百六十页教学方法教学方法讲授法本讲稿第一百二十九页，共一百六十页思考题思考题2.当上题中电压由15V增到30V时,12电阻支路中的电流变为多少?1.试用叠加原理求图中电路12电阻支路中的电流.本讲稿第一百三十页，共一百六十页2.8 戴戴 维维 南南 定定 理理本讲稿第一百三十一页，共一百六十页目的与要求目的与要求1 理解戴维南定理2 会用戴维南定理分析电路本讲稿第一百三十二页，共一百六十页重点

33、与难点重点与难点重点：重点：戴维南定理的内容难点：难点：等效电阻的计算本讲稿第一百三十三页，共一百六十页1.戴维南定理内容戴维南定理内容 戴维南定理指出:含独立源的线性二端电阻网络,对其外部而言,都可以用电压源和电阻串联组合等效代替 (1)该电压源的电压等于网络的开路电压 (2)该电阻等于网络内部所有独立源作用为零情况下的网络的等效电阻本讲稿第一百三十四页，共一百六十页2.证明（一）证明（一）下面我们对戴维南定理给出一般证明本讲稿第一百三十五页，共一百六十页2.证明（二）证明（二）图 2.30 戴维南定理的证明本讲稿第一百三十六页，共一百六十页3.等效电阻的计算方法（一）等效电阻的计算方法（一

34、）等效电阻的计算方法有以下三种：（1）设网络内所有电源为零,用电阻串并联或三角形与星形网络变换加以化简,计算端口ab的等效电阻。（2）设网络内所有电源为零,在端口a、b处施加一电压U,计算或测量输入端口的电流I,则等效电阻Ri=U/I。本讲稿第一百三十七页，共一百六十页3.等效电阻的计算方法（二）等效电阻的计算方法（二）（3）用实验方法测量,或用计算方法求得该有源二端网络开路电压Uoc和短路电流Isc,则等效电阻Ri=Uoc/Isc。本讲稿第一百三十八页，共一百六十页例例 2.14（一）（一）图2.31（a）所示为一不平衡电桥电路,试求检流计的电流I。图2.31 例2.14图本讲稿第一百三十九

35、页，共一百六十页例例 2.14（二）（二）解解 开路电压oc为本讲稿第一百四十页，共一百六十页例例 2.15（一）图2.32 例2.15图求图2.32（a）所示电路的戴维南等效电路。本讲稿第一百四十一页，共一百六十页例例 2.15（二）解解 先求开路电压Uoc(如图2.32(a)所示)本讲稿第一百四十二页，共一百六十页例例 2.15（三）然后求等效电阻Ri其中本讲稿第一百四十三页，共一百六十页教学方法教学方法讲授法本讲稿第一百四十四页，共一百六十页思考题思考题1.一个无源二端网络的戴维南等效电路是什？如何求有源二端网络的戴维南等效电路？2.在什么条件下有源二端网络传输给负载电阻功率最大？这时功

36、率传输的效率是多少？本讲稿第一百四十五页，共一百六十页*2.9 含受控源电路的分析含受控源电路的分析本讲稿第一百四十六页，共一百六十页目的与要求目的与要求1.理解四种受控源的类型2.了解含受控源电路的分析方法本讲稿第一百四十七页，共一百六十页重点与难点重点与难点重点：重点：四种受控源的类型难点：难点：含受控源电路的分析方法本讲稿第一百四十八页，共一百六十页2.9.1 受控源（一）受控源（一）定义：受电路另一部分中的电压或电流控制的电源,称为受控源受控源。受控源有两对端钮:一对为输入端钮或控制端口;一对为输出端钮或受控端口。本讲稿第一百四十九页，共一百六十页2.9.1 受控源（二）受控源（二）受

37、控源有以下四种类型四种类型:(1)电压控制的电压源（记作VCVS）。(2)电流控制的电压源（记作CCVS）。(3)电压控制的电流源（记作VCCS）。(4)电流控制的电流源（记作CCCS）。本讲稿第一百五十页，共一百六十页2.9.1 受控源（三）受控源（三）图2.33 四种受控源的模型本讲稿第一百五十一页，共一百六十页2.9.2 含受控源电路的分析（一）含受控源电路的分析（一）含受控源电路的特点。（1）受控电压源和电阻串联组合与受控电流源和电阻并联组合之间,像独立源一样可以进行等效变换。但在变换过程中,必须保留控制变量的所在支路。本讲稿第一百五十二页，共一百六十页2.9.2 含受控源电路的分析（

38、二）含受控源电路的分析（二）（2）应用网络方程法分析计算含受控源的电路时,受控源按独立源一样对待和处理,但在网络方程中,要将受控源的控制量用电路变量来表示。即在节点方程中,受控源的控制量用节点电压表示;在网孔方程中,受控源的控制量用网孔电流表示。本讲稿第一百五十三页，共一百六十页2.9.2 含受控源电路的分析（三）含受控源电路的分析（三）（3）用叠加定理求每个独立源单独作用下的响应时,受控源要像电阻那样全部保留。同样,用戴维南定理求网络除源后的等效电阻时,受控源也要全部保留。（4）含受控源的二端电阻网络,其等效电阻可能为负值,这表明该网络向外部电路发出能量。本讲稿第一百五十四页，共一百六十页例

39、例 2.16（一）（一）图2.34（a）电路中,已知Us、Is、R1、R2、R3、,试求I。本讲稿第一百五十五页，共一百六十页例例 2.16（二）（二）解解 (1)直接应用节点电压法。选节点c为参考点,控制量I=G3Ub把受控电流源I=G3Ub当作独立源,列节点方程如下(G1+G2)Ua-G2Ub=G1Us-G3Ub-G2Ua+(G2+G3)Ub=Is+G3Ub从上列方程可以解得Ub,并得到I。本讲稿第一百五十六页，共一百六十页例例 2.16（三）（三）解得Ubc,就可得I。(2)变并为串。控制量表示为I=Ubc/R3,由弥尔曼定理可得Ubc。本讲稿第一百五十七页，共一百六十页例例 2.16（四）（四）则最后得（3）用戴维南定理。本讲稿第一百五十八页，共一百六十页 教学方法教学方法讲授法本讲稿第一百五十九页，共一百六十页思考题思考题1.试求图（a）所示电路的等效电阻.2.试求图（b）所示电路的开路电压.本讲稿第一百六十页，共一百六十页