第三章 一维稳态和非稳态导热PPT讲稿.ppt

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1、第三章 一维稳态和非稳态导热第1页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（1）概述）概述n研究内容：研究内容：研究固体中的导热问题，重点是确定研究固体中的导热问题，重点是确定物体中的温度场物体中的温度场和和通过通过物体的导热速率物体的导热速率。n求解思路求解思路:一般来说，对于固体一般来说，对于固体n因此，分析导热，先用导热微分方程求得温度场，然后利于傅立因此，分析导热，先用导热微分方程求得温度场，然后利于傅立叶定律求得导热速率叶定律求得导热速率温度场温度场固体中温度场固体中温度场导热速率导热速率热量传输微分方程热量传输微分方程固体导热微分方程固体导热微分方程傅立叶定律傅立叶

2、定律第2页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（1）概述）概述n求解方法：求解方法：通过通过导热微分方程求解导热微分方程求解 直角坐标系：直角坐标系：柱坐标系：柱坐标系：球坐标系：球坐标系：求解导热微分方程的方法：求解导热微分方程的方法：（1 1）分析解法；）分析解法；（2 2）数值解法。）数值解法。第3页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（2）单层平壁的导热）单层平壁的导热n几何条件几何条件：单层平板；：单层平板；物理条件物理条件：、c、；时间条件时间条件：稳态导：稳态导热，热，t/=0；边界条件边界条件：第一类。：第一类。且已知；且已知；无内热源。

3、无内热源。n由此可得：由此可得：n直接积分：直接积分：n第一类边界条件：第一类边界条件：ot1tt2控制控制方程方程边界边界条件条件第4页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（2）单层平壁的导热）单层平壁的导热n将边界条件带入控制方程可得：将边界条件带入控制方程可得：n将结果带入微分方程，可以得到下面的单层平壁的导热方程将结果带入微分方程，可以得到下面的单层平壁的导热方程式。式。n热阻分析法适用于一维、稳态、无内热源的情况热阻分析法适用于一维、稳态、无内热源的情况第5页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（3）多层平壁的导热）多层平壁的导热n多层平壁多层

4、平壁：由几层：由几层不同材料不同材料组成，组成，房屋的墙壁白灰内层、水泥沙浆房屋的墙壁白灰内层、水泥沙浆 层、红砖层、红砖(青砖青砖)主体层等组成；主体层等组成；n假设各层之间接触良好，可以近似假设各层之间接触良好，可以近似 地认为接合面上各处的温度相等；地认为接合面上各处的温度相等；t1t2t3t4t1t2t3t4三层平壁的稳态导热三层平壁的稳态导热边界边界条件：条件：热阻：热阻：第6页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（3）多层平壁的导热）多层平壁的导热n问：如已经知道了问：如已经知道了q，如何计算其，如何计算其 中第中第i 层的右侧壁温？层的右侧壁温？t1t2t3t

5、4t1t2t3t4三层平壁的稳态导热三层平壁的稳态导热由热阻由热阻分析法分析法得：得：多层、第多层、第三类边条三类边条件：件：第7页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（4）关于平壁的例题）关于平壁的例题n例例题题3：图图为为具具有有内内热热源源并并均均匀匀分分布布的的平平壁壁，壁壁厚厚为为2s。假假定定平平壁壁的的长长宽宽远远大大于于壁壁厚厚，平平壁壁两两表表面面温温度度为为恒恒温温tw，内内热热源源强强度度为为qv，平平壁壁材材料料的的导导热热系系数数为为常常数数。试试求求稳稳态态导导热热时时，平平壁壁内内的的温温度度分分布布和和中中心心温温度。度。n解解：因因平平壁壁

6、的的长长、宽宽远远大大于于厚厚度度，故故此此平平壁壁的的导导热热可可认认为为是是一一维维稳稳态态导导热热，这这时时导导热微分方程式可简化为：热微分方程式可简化为：相应的边界条件为：相应的边界条件为：x=s时，时，t=twx=-s时，时，t=tw 第8页，共70页，编辑于2022年，星期二n可见，该条件下平壁内温度是按抛物线规律分布。令温度分布可见，该条件下平壁内温度是按抛物线规律分布。令温度分布关系式中的关系式中的x=0，则得平壁，则得平壁中心温度中心温度为：为：n求解上述微分方程，得：求解上述微分方程，得：式中积分常数式中积分常数C1和和C2可由边界条件确定，它们分别为：可由边界条件确定，它

7、们分别为：所以，平壁所以，平壁内温度分布内温度分布为：为：1 稳态导热稳态导热（4）关于平壁的例题）关于平壁的例题第9页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（4）关于平壁的例题）关于平壁的例题n例例题题4：炉炉墙墙内内层层为为粘粘土土砖砖，外外层层为为硅硅藻藻土土砖砖，它它们们的的厚厚度度分分别别为为s1=460mm；s2=230mm，导导热热系系数数分分别别为为：1=0.7+0.6410-3t W/m；2=0.14+0.1210-3t W/m。炉炉墙墙两两侧侧表表面面温温度度各各为为t1=1400；t3=100，求稳态时通过炉墙的导热通量和两层砖交界处的温度。，求稳态时通

8、过炉墙的导热通量和两层砖交界处的温度。n解：按解：按试算法试算法，假定交界面温度为，假定交界面温度为t2=900，计算，计算每层每层砖的导热系数砖的导热系数 第10页，共70页，编辑于2022年，星期二计算通过炉墙的计算通过炉墙的热通量和界面温度热通量和界面温度分别为：分别为：n将将求求出出的的t2与与原原假假设设的的t2相相比比较较，若若两两者者相相差差甚甚大大，需需重重新新计计算算。重重设设t2=1120，计算的方法同上，中间过程略去，可以得到：，计算的方法同上，中间过程略去，可以得到：nt2与与第第二二次次假假设设的的温温度度值值很很相相近近，故故第第二二次次求求得得的的q和和t2即即为

9、为所所求求的的计计算算结果。结果。1 稳态导热稳态导热（4）关于平壁的例题）关于平壁的例题第11页，共70页，编辑于2022年，星期二计算假设单管长度为计算假设单管长度为l，圆筒壁的外半径小，圆筒壁的外半径小 于长度的于长度的1/10。圆柱坐标系圆柱坐标系：一维、稳态、无内热源、常物性，可得下面一维、稳态、无内热源、常物性，可得下面 的方程，的方程，考虑第一类边界条件考虑第一类边界条件：1 稳态导热稳态导热（5）单层圆筒壁的导热）单层圆筒壁的导热第一类边第一类边界条件：界条件：可得方程：可得方程：第12页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（5）单层圆筒壁的导热）单层圆筒壁

10、的导热应用边界条件：应用边界条件：对该方程积分两次得：对该方程积分两次得：求得系数：求得系数：带入第二次积分结果得圆筒壁内温度分布：带入第二次积分结果得圆筒壁内温度分布：第13页，共70页，编辑于2022年，星期二圆筒壁内圆筒壁内温度分布曲线温度分布曲线的形状：的形状：圆筒壁内部的圆筒壁内部的热流密度和热流分布热流密度和热流分布 情况：情况：1 稳态导热稳态导热（5）单层圆筒壁的导热）单层圆筒壁的导热第14页，共70页，编辑于2022年，星期二虽然稳态情况，但虽然稳态情况，但热流密度热流密度 q 与半与半径径 r 成反比成反比！长度为长度为l的圆的圆筒壁的筒壁的导热热阻导热热阻：1 稳态导热稳

11、态导热（5）单层圆筒壁的导热）单层圆筒壁的导热第15页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（6）N层圆筒壁的导热层圆筒壁的导热n不同材料构成的多层圆筒壁，其导不同材料构成的多层圆筒壁，其导 热热流量热热流量可按总温差和总热阻计算可按总温差和总热阻计算通过单位长度圆筒壁的通过单位长度圆筒壁的热流量热流量第16页，共70页，编辑于2022年，星期二分别考虑单层圆筒壁，分别考虑单层圆筒壁，第三类边界条件第三类边界条件，稳态导热，单位长度热阻稳态导热，单位长度热阻1 稳态导热稳态导热（6）N层圆筒壁的导热层圆筒壁的导热由由单层圆筒壁考虑多单层圆筒壁考虑多层圆筒壁层圆筒壁，见左公式，

12、见左公式第17页，共70页，编辑于2022年，星期二对于平壁对于平壁在平壁上敷上绝热层后，热阻在平壁上敷上绝热层后，热阻:对于圆筒壁对于圆筒壁在管道外敷上绝热层后，热阻：在管道外敷上绝热层后，热阻：讨论：讨论：(1)对于平壁，敷上绝热层后，热阻增加，散热量减少；对于平壁，敷上绝热层后，热阻增加，散热量减少；(2)对于圆筒壁，当管道和绝热材料选定后，对于圆筒壁，当管道和绝热材料选定后，RL仅是仅是dx（绝热（绝热层外径）的函数。当层外径）的函数。当dx增大时，增大时，增大，增大，减小，总热阻的减小，总热阻的情况比较复杂。情况比较复杂。1 稳态导热稳态导热（7）临界绝热层直径）临界绝热层直径第18

13、页，共70页，编辑于2022年，星期二当管道和绝热材料选定后，当管道和绝热材料选定后，RL仅是仅是dx（绝热层外径）的函数。求（绝热层外径）的函数。求极值：极值：将将RL对对dx求导，并令其等于求导，并令其等于0。1 稳态导热稳态导热（7）临界绝热层直径）临界绝热层直径第19页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（7）临界绝热层直径）临界绝热层直径n继续求继续求RL对对dx的二阶导数，可得的二阶导数，可得:n说明说明dc为是总热阻的极小值，即此时热损失最大。为是总热阻的极小值，即此时热损失最大。n说明：说明：(1)(1)管道外径管道外径d d2 2dddc c，则增加绝热层

14、，则增加绝热层，可以减小热损失。可以减小热损失。第20页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（8）关于圆筒壁的例题）关于圆筒壁的例题n例例题题5：有有一一半半径径为为R，具具有有均均匀匀内内热热源源、导导热热系系数数为为常常数数的的长长圆圆柱柱体体。假假定定圆圆柱柱体体表表面面温温度度为为tw，内内热热源源强强度度为为qv，圆圆柱柱体体足足够够长长，可可以以认认为为温温度度仅仅沿沿径径向向变变化化，试试求求稳稳态态导热时圆柱体内温度分布。导热时圆柱体内温度分布。n解解：对对于于一一维维稳稳态态导导热热，柱柱坐坐标标系系的的导导热热微微分分方方程程简简化化得得到到，即即:第2

15、1页，共70页，编辑于2022年，星期二两两个个边边界界条条件件中中：一一个个为为r=R时时，t=tw，由由于于内内热热源源均均匀匀分分布布，圆圆柱柱体体表表面面温温度度均均为为tw，圆圆柱柱体体内内温温度度分分布布对对称称于于中中心心线线，另另一一个个边边界界条条件件可可表表示示为为r=0时时，dt/dr=0。将将微微分分方方程程分分离离变变量量后后两两次积分，结果为次积分，结果为根据边界条件，在根据边界条件，在r=0时，时，dt/dr=0。可得。可得C1=0；利用另一个边；利用另一个边界条件，在界条件，在r=R时，时，t=tw，可得，可得1 稳态导热稳态导热（8）关于圆筒壁的例题）关于圆筒

16、壁的例题圆柱体内温圆柱体内温度分布度分布第22页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（8）关于圆筒壁的例题）关于圆筒壁的例题n例例题题6：高高炉炉热热风风管管道道由由四四层层组组成成：最最内内层层为为粘粘土土砖砖，中中间间依依次次为为硅硅藻藻土土砖砖和和石石棉棉板板，最最外外层层为为钢钢板板。厚厚度度分分别别为为(mm)：s1=115；s2=230；s3=10；s4=10，导导热热系系数数分分别别为为(W/m)：1=1.3；2=0.18；3=0.22；4=52。热热风风管管道道内内径径d1=1m，热热风风平平均均温温度度为为1000，与与内内壁壁的的给给热热系系数数1=31

17、 W/m2，周周围围空空气气温温度度为为20，与与风风管管外外表表面面间间的给热系数为的给热系数为10.5 W/m2，试求每米热风管长的热损失。，试求每米热风管长的热损失。第23页，共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（8）关于圆筒壁的例题）关于圆筒壁的例题n解：已知解：已知d1=1m；d2=d1+2s1=1+0.23=1.23m；d3=d2+2s2=1.23+0.46=1.69m；d4=d3+2s3=1.69+0.02=1.71m；d5=d4+2s4=1.71+0.02=1.73m。tf1=1000；tf2=20可求出每米管长的热损失为：可求出每米管长的热损失为：第24页，

18、共70页，编辑于2022年，星期二1 稳态导热稳态导热（8）关于圆筒壁的例题）关于圆筒壁的例题n例例题题7：热热介介质质在在外外径径为为d2=25mm的的管管内内流流动动，为为减减少少热热损损失失，在在管管外外敷敷设设绝绝热热层层，试试问问下下列列二二种种绝绝热热材材料料中中选选用用哪哪一一种种合合适适：(1)石石棉棉制制品品，=0.14 W/m；(2)矿矿渣渣棉棉，=0.058 W/m。假假定定绝绝热热层层外表面与周围空气之间的给热系数外表面与周围空气之间的给热系数2=9 W/m2。n解：计算石棉制品和矿渣棉临界绝热层直径分别为解：计算石棉制品和矿渣棉临界绝热层直径分别为 上述条件下用石棉制

19、品作绝热层时，因上述条件下用石棉制品作绝热层时，因d石棉石棉d矿热棉矿热棉，敷设绝热层，热，敷设绝热层，热损失将增加，故不合适。而用矿渣棉作绝热层时，损失将增加，故不合适。而用矿渣棉作绝热层时，d石棉石棉rh，因此，可以忽略对流换热热阻；，因此，可以忽略对流换热热阻；当当Bi0 时，时，rrh，因此，可以忽略导热热阻。，因此，可以忽略导热热阻。第34页，共70页，编辑于2022年，星期二Bi 准数对无限大平壁温度分布的影响准数对无限大平壁温度分布的影响n 由于面积热阻与导热热阻的由于面积热阻与导热热阻的相对大小相对大小的不同，平板中温度场的变化会的不同，平板中温度场的变化会出现以下三种情形：出

20、现以下三种情形：2 非稳态导热非稳态导热（5）两个相似准数两个相似准数第35页，共70页，编辑于2022年，星期二n当当1/h/,Bi，这这时时，由由于于表表面面对对流流换换热热热热阻阻1/h几几乎乎可可以以忽忽略略，因因而而过过程程一一开开始始平平板板的的表表面面温温度度就就被被冷冷却却到到t。并并随随着着时时间间的推移，整体地下降，逐渐趋近于的推移，整体地下降，逐渐趋近于t。n 当当/t0），已知物体的热物性参数均为常数，介质与），已知物体的热物性参数均为常数，介质与物体表面的换热系数为物体表面的换热系数为。则：。则：n微分方程为微分方程为：n初始条件为初始条件为：=0，t=t0n引入过余

21、温度引入过余温度：=t-tf第40页，共70页，编辑于2022年，星期二3 薄材的非稳态导热薄材的非稳态导热（2）温度分布温度分布n由由此此可可见见，描描述述薄薄材材导导热热的的微微分分方方程程是是一一常常微微分分方方程程，它它的的求求解解要要比偏微分方程的求解简单得多。比偏微分方程的求解简单得多。n为了便于分析，令为了便于分析，令=t-tf，并令，并令 ，则有，则有n相应的初始条件为相应的初始条件为=0，=t0-tf=0n求解这一微分方程得求解这一微分方程得=Ce-mn根据初始条件很容易得到根据初始条件很容易得到C=0第41页，共70页，编辑于2022年，星期二3 薄材的非稳态导热薄材的非稳

22、态导热（2）温度分布温度分布n求解上面微分方程得：求解上面微分方程得：n薄材在对流边界条件下加热（或冷却）时，物体薄材在对流边界条件下加热（或冷却）时，物体中温度随时间呈中温度随时间呈指数函数指数函数变化。变化。n温度变化的快慢与物体的温度变化的快慢与物体的导热系数无关导热系数无关，只随物性参，只随物性参数数c、，表面换热条件，表面换热条件和几何特性（和几何特性（V/F）而改变。）而改变。第42页，共70页，编辑于2022年，星期二3 薄材的非稳态导热薄材的非稳态导热（2）温度分布温度分布n则：则：式中，式中，BiV和和FoV准数中的定型尺寸为准数中的定型尺寸为V/F。n方程中指数的量纲：方程

23、中指数的量纲：第43页，共70页，编辑于2022年，星期二3 薄材的非稳态导热薄材的非稳态导热（2）温度分布温度分布n则有：则有：n上式表明：当传热时间上式表明：当传热时间等于等于 时，物体的过时，物体的过余温度已经达到了初始余温度已经达到了初始过余温度的过余温度的36.8。称。称 为时间常数，用为时间常数，用c表示。表示。第44页，共70页，编辑于2022年，星期二3 薄材的非稳态导热薄材的非稳态导热（2）温度分布温度分布n若导热体的热容量（若导热体的热容量（cV）小、换热条件好（）小、换热条件好（大），即大），即时间常数时间常数(cV/F)小，则导热体的小，则导热体的温度变化快温度变化快。

24、n对于测温的热电偶节点，时间常数越小，热电偶对流对于测温的热电偶节点，时间常数越小，热电偶对流体温度变化的响应越快。这是测温技术所需要的。体温度变化的响应越快。这是测温技术所需要的。第45页，共70页，编辑于2022年，星期二3 薄材的非稳态导热薄材的非稳态导热（3）热流量热流量n瞬态热流量瞬态热流量：n导热体在时间导热体在时间0-内与周围介质交换的内与周围介质交换的总热量总热量：n导热体被加热和冷却时，计算公式相同。（为什么导热体被加热和冷却时，计算公式相同。（为什么？）？）第46页，共70页，编辑于2022年，星期二3 薄材的非稳态导热薄材的非稳态导热n式中，式中，M是考虑是考虑BiV准数

25、中定型尺寸用准数中定型尺寸用V/F表示的一个系数。表示的一个系数。对于不同几何形状的物体，对于不同几何形状的物体，V/F和和M的取值如下表：的取值如下表：（4）集总参数法的集总参数法的应用条件应用条件物体形状物体形状V/FM无限大平板（厚无限大平板（厚2s）s1无限长圆柱体（半径无限长圆柱体（半径R）R/21/2球体（半径球体（半径R）R/31/3第47页，共70页，编辑于2022年，星期二n例题例题1 将初始温度为将初始温度为80，直径为，直径为20mm的铜棒突然置于温度为的铜棒突然置于温度为20，流速为，流速为12m/s的风道中，的风道中，5min后铜棒温度降到后铜棒温度降到34。试。试计

26、算气体与铜棒的换热系数计算气体与铜棒的换热系数？n已知铜棒的已知铜棒的=8954kg/m3，c=383.1J/kg，=386W/m。n解：假定铜棒的冷却过程可按薄材处理。解：假定铜棒的冷却过程可按薄材处理。由由 有：有：3 薄材的非稳态导热薄材的非稳态导热（5）例题例题第48页，共70页，编辑于2022年，星期二然后核算然后核算BiV：由此可见，按薄材处理是合理的。由此可见，按薄材处理是合理的。n到目前为止，求解到目前为止，求解的方法的方法:(1)根据定义；根据定义；(2)根据薄材公式。根据薄材公式。3 薄材的非稳态导热薄材的非稳态导热（5）例题例题第49页，共70页，编辑于2022年，星期二

27、内容结构内容结构2 非稳态导热非稳态导热（1）定义及分类）定义及分类（2）温度变化的不同阶段）温度变化的不同阶段（3）温度分布和热量变化）温度分布和热量变化（4）学习非稳态导热的目的）学习非稳态导热的目的（5）两个相似准数）两个相似准数3 薄材的非稳态导热薄材的非稳态导热（1）定义）定义 （2）温度分布）温度分布（3）热流量）热流量（4）集总参数法的应用条件）集总参数法的应用条件（5）例题）例题4 半无限大的物体半无限大的物体 5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（1）求解）求解（2）查图）查图（3）例题）例题1 稳态导热稳态导热（1）概述）概述（2）单层平壁的导热）单层平

28、壁的导热（3）多层平壁的导热）多层平壁的导热（4）关于平壁的例题）关于平壁的例题 （5）单层圆筒壁的导热）单层圆筒壁的导热（6）N层圆筒壁的导热层圆筒壁的导热（7）关于圆筒壁的例题）关于圆筒壁的例题（1）概念）概念 （2）求解过程）求解过程（3）例题）例题第50页，共70页，编辑于2022年，星期二n半半无无限限大大物物体体是是指指受受热热面面位位于于x=0处处，而而厚厚度度为为x=+的的物物体体。在在工工程程上上，对对一一个个有有限限厚厚的的物物体体，当当界界面面上上发发生生温温度度变变化化，而而在在我我们们所所考考虑虑的的时时间间范范围围内内，其其影影响响深深度度远远小小于于物物体体本本身

29、身厚厚度时，该物体可视为度时，该物体可视为半无限大物体半无限大物体。n即即，所所研研究究物物体体是是否否可可以以看看做做半半无无限限大大物物体体，受受时时间间和和坐坐标标两两个因素个因素的影响。的影响。n求解半无限大物体。求解半无限大物体。有有一一初初始始温温度度（t0）均均匀匀，热热物物性性参参数数为为常常数数，无无内内热热源源的的半半无无限限大大物物体体，加加热热开开始始时时表表面面（x=0处处）温温度度突突然然升升至至tw，并并保保持不变，求物体内的温度分布。持不变，求物体内的温度分布。4 半无限大的物体半无限大的物体（1）概念概念第51页，共70页，编辑于2022年，星期二n微分方程微

30、分方程：n初始条件初始条件：=0，0 x，t=t0n边界条件边界条件：0，x=0，t=tw 0，x=，t=t0 解得：解得：n三个量三个量x、t、，已知其中任意两个，便可求得第三个量。，已知其中任意两个，便可求得第三个量。4 半无限大的物体半无限大的物体（2）求解过程求解过程称为高斯误差函数称为高斯误差函数第52页，共70页，编辑于2022年，星期二n当当 时时，即即t=t0。表表明明在在x处处的的温温度度尚尚未未变变化化，仍仍为为初初始始温温度度t0。(1)确定经过确定经过时间后壁内温度开始变化的距离；时间后壁内温度开始变化的距离；(2)确定确定x处温度开始变化所需的时间。处温度开始变化所需

31、的时间。n时刻通过表面时刻通过表面(x=0处处)的导热通量。的导热通量。应用傅立叶定律。应用傅立叶定律。n=0到到=时间内，在时间内，在x=0处通过单位表面积的总热量。处通过单位表面积的总热量。4 半无限大的物体半无限大的物体（2）求解过程求解过程第53页，共70页，编辑于2022年，星期二n例题例题2 用热电偶测得高炉基础内某点的温度为用热电偶测得高炉基础内某点的温度为350，测定时间离开，测定时间离开炉炉120h，若炉缸底部表面温度为，若炉缸底部表面温度为1500，炉基材料的热扩散系数为，炉基材料的热扩散系数为0.002 m2/h，炉基开始温度为，炉基开始温度为20，求炉缸底部表面到该测温

32、点的距离。，求炉缸底部表面到该测温点的距离。n解：高炉基础可视为半无限大物体，界面解：高炉基础可视为半无限大物体，界面(x=0处处)为炉缸底部表面。因为为炉缸底部表面。因为已知表面温度，故是第一类边界条件的问题。已知表面温度，故是第一类边界条件的问题。已知：已知：t0=20；tw=1500；t=350，根据半无限大公式可以计算出，根据半无限大公式可以计算出高斯误差函数：高斯误差函数：4 半无限大的物体半无限大的物体（3）例题例题第54页，共70页，编辑于2022年，星期二n首先计算首先计算Biv判断热电偶接点是否为薄材。判断热电偶接点是否为薄材。n由相关数据表可查得：当由相关数据表可查得：当

33、4 半无限大的物体半无限大的物体（3）例题例题第55页，共70页，编辑于2022年，星期二n例题例题3 1650的钢水很快注入一直径为的钢水很快注入一直径为3m，高度为，高度为3.6m的钢包，钢包初的钢包，钢包初始壁温均匀为始壁温均匀为650，包内钢水深度为，包内钢水深度为2.4m。已知包壁材料的热物性参数为：。已知包壁材料的热物性参数为：=1.04W/m,=2700kg/m3，cp=1.25 kJ/kg。试求在开始。试求在开始15min内：内：(1)由于导热传入包壁的热量；由于导热传入包壁的热量；(2)包壁内热量传递的距离。包壁内热量传递的距离。n解：假定钢包壁可视作半无限大物体，在钢水和包

34、壁界面解：假定钢包壁可视作半无限大物体，在钢水和包壁界面(x=0)处温度不处温度不变，恒为钢水温度。一般来说，包壁厚度与钢包直径相比很小，可按平壁处变，恒为钢水温度。一般来说，包壁厚度与钢包直径相比很小，可按平壁处理。理。4 半无限大的物体半无限大的物体（3）例题例题第56页，共70页，编辑于2022年，星期二n由此可见，开始由此可见，开始15min内，热量传递的距离比一般钢包壁的耐火材料内，热量传递的距离比一般钢包壁的耐火材料厚度小，故按半无限大物体计算是可以的。厚度小，故按半无限大物体计算是可以的。n开始开始15min内传入包壁的热量为：内传入包壁的热量为：n由热量传递距离可计算得：由热量

35、传递距离可计算得：4 半无限大的物体半无限大的物体（3）例题例题第57页，共70页，编辑于2022年，星期二内容结构内容结构2 非稳态导热非稳态导热（1）定义及分类）定义及分类（2）温度变化的不同阶段）温度变化的不同阶段（3）温度分布和热量变化）温度分布和热量变化（4）学习非稳态导热的目的）学习非稳态导热的目的（5）两个相似准数）两个相似准数3 薄材的非稳态导热薄材的非稳态导热（1）定义）定义 （2）温度分布）温度分布（3）热流量）热流量（4）集总参数法的应用条件）集总参数法的应用条件（5）例题）例题4 半无限大的物体半无限大的物体 5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（1

36、）求解）求解（2）查图）查图（3）例题）例题1 稳态导热稳态导热（1）概述）概述（2）单层平壁的导热）单层平壁的导热（3）多层平壁的导热）多层平壁的导热（4）关于平壁的例题）关于平壁的例题 （5）单层圆筒壁的导热）单层圆筒壁的导热（6）N层圆筒壁的导热层圆筒壁的导热（7）关于圆筒壁的例题）关于圆筒壁的例题（1）概念）概念 （2）求解过程）求解过程（3）例题）例题第58页，共70页，编辑于2022年，星期二n设有一厚度为设有一厚度为2s的无限大平板，其初始温度（的无限大平板，其初始温度（t0）均匀，热物性）均匀，热物性参数为常数，无内热源，开始时突然把平板周围介质温度提高到参数为常数，无内热源，

37、开始时突然把平板周围介质温度提高到tf并保持不变，平板与介质间的换热系数为并保持不变，平板与介质间的换热系数为，求物体内的温度，求物体内的温度分布。（将坐标系的分布。（将坐标系的y轴置于平板的中心截面上）轴置于平板的中心截面上）n微分方程微分方程：n初始条件初始条件：=0，0 xs，t=t0n边界条件边界条件：5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（1）求解）求解第59页，共70页，编辑于2022年，星期二n引入过余温度引入过余温度=t-tf，应用分离变量法求解。，应用分离变量法求解。n求解得温度分布公式：求解得温度分布公式：ns为为Bi的函数，故的函数，故对于对于无限大平板

38、无限大平板，Fo=a/s2。5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（1）求解）求解第60页，共70页，编辑于2022年，星期二n工程上，当工程上，当Fo0.2，取级数的首项，误差小于，取级数的首项，误差小于1%。则有：。则有：n当当Fo0.2，平板中任一点的过余温度与平板中心的过余温度之比，平板中任一点的过余温度与平板中心的过余温度之比为：为：n说明：当说明：当Fo0.2以后，虽然以后，虽然(x,)和和m()各自均与各自均与有关，但其有关，但其比值与比值与无关，仅与（无关，仅与（x/s）及）及Bi有关。有关。5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（1）求解）

39、求解第61页，共70页，编辑于2022年，星期二n平板得到（或失去）的热量公式平板得到（或失去）的热量公式 平板由初始温度平板由初始温度t0变化到周围介质温度变化到周围介质温度tf所交换的所交换的热量热量：在时间在时间0-范围内，整个平板得到（或失去）的热量：范围内，整个平板得到（或失去）的热量：5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（1）求解）求解第62页，共70页，编辑于2022年，星期二n由上面温度分布可知，当由上面温度分布可知，当Fo0.2时：时：n即平板中即平板中任一点任一点的过余温度与的过余温度与平板中心平板中心的过余温度之比与的过余温度之比与无关，只取决于几何位

40、置和无关，只取决于几何位置和Bi数。数。n为了便于计算，工程上广泛采用按分析解的级数的第一为了便于计算，工程上广泛采用按分析解的级数的第一项而绘制的图线（项而绘制的图线（诺模图诺模图），其中用于确定温度分布的），其中用于确定温度分布的图线称为图线称为海斯勒（海斯勒（Heisler）图）图。5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（2）查图）查图第63页，共70页，编辑于2022年，星期二n方法方法：1、温度的确定温度的确定：先给出先给出m/0随随Fo及及Bi变化的曲线，然后根据上式确变化的曲线，然后根据上式确定定/m的值，平板中任一点的温度便可确定。的值，平板中任一点的温度便可

41、确定。2、热交换量的确定热交换量的确定：作出作出Q/Q0=f(Fo,Bi)的图线。的图线。5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（2）查图）查图第64页，共70页，编辑于2022年，星期二无限大平板的中心温度无限大平板的中心温度5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（2）查图）查图第65页，共70页，编辑于2022年，星期二无限大平板无限大平板5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（2）查图）查图第66页，共70页，编辑于2022年，星期二5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（2）查图）查图第67页，共70页，编辑于20

42、22年，星期二n例例题题4 厚厚度度为为200mm的的钢钢坯坯，在在温温度度为为1000的的加加热热炉炉内内双双面面对对称称加加热热，假假定定铸铸坯坯初初始始温温度度为为20，在在加加热热过过程程中中炉炉内内平平均均给给热热系系数数为为=174W/m2，钢钢 的的 热热 物物 性性 参参 数数 为为=34.8W/m，a=0.55610-5m2/s，求求(1)钢钢坯坯在在炉炉内内加加热热36min时时钢钢坯坯的的中中心心和和表表面面温温度度；(2)在在此此时时间间内内钢钢坯坯获获得得的的热热量量。(3)若若钢钢坯坯厚厚度度为为20mm，36min时时钢钢坯的中心和表面温度为？坯的中心和表面温度为

43、？n解解：因因钢钢坯坯在在炉炉内内紧紧密密排排列列，故故相相当当于于平平板板状状物物体体的的加加热热。双双面面对对称称加热时，其透热深度加热时，其透热深度s=0.2/2=0.1m，因此，在此条件下：，因此，在此条件下：5 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（3）例题）例题第68页，共70页，编辑于2022年，星期二n先计算中心温度，根据先计算中心温度，根据1/Bi和和Fo查图，得查图，得 所以钢坯中心温度为所以钢坯中心温度为tm=tf+0.64(t0-tf)=1000+0.64(20-1000）=372.8 然后求钢坯表面温度，查图，当然后求钢坯表面温度，查图，当 时，时，故

44、表面温度为故表面温度为 tw=tf+0.8(tm-tf)=1000+0.8(372.8-1000)=498.245 有限厚物体的一维非稳态导热有限厚物体的一维非稳态导热（3）例题）例题第69页，共70页，编辑于2022年，星期二1.非稳态导热的分类及各类型的特点。非稳态导热的分类及各类型的特点。2.Bi 准则数准则数,Fo准则数的定义及物理意义。准则数的定义及物理意义。3.Bi0 和和Bi 各代表什么样的换热条件各代表什么样的换热条件?4.集总参数法的物理意义及应用条件。集总参数法的物理意义及应用条件。5.使使用用集集总总参参数数法法，物物体体内内部部温温度度变变化化及及换换热热量量的的计计算

45、算方方法法。时时间间常常数数的定义及物理意义的定义及物理意义.6.非稳态导热的正规状况阶段的物理意义及数学计算上的特点。非稳态导热的正规状况阶段的物理意义及数学计算上的特点。7.非稳态导热的正规状况阶段的判断条件。非稳态导热的正规状况阶段的判断条件。8.无无限限大大平平板板和和半半无无限限大大平平板板的的物物理理概概念念。半半无无限限大大平平板板的的概概念念如如何何应应用用在在实实际工程问题中。际工程问题中。9.如如何何用用查查图图法法计计算算无无限限大大平平板板非非稳稳态态导导热热正正规规状状况况阶阶段段的的换换热热问问题题?10.如何用近似拟合公式法计算无限大平板非稳态导热问题如何用近似拟合公式法计算无限大平板非稳态导热问题?11.半无限大平板非稳态导热的计算方法。半无限大平板非稳态导热的计算方法。本章思考题本章思考题第70页，共70页，编辑于2022年，星期二