激光制冷及扫描光学隧道显微术优秀PPT.ppt

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1、激光制冷及扫描光学隧道显微术你现在浏览的是第一页，共21页在气态或孤立的状态时，即使是在室温下，原子在气态或孤立的状态时，即使是在室温下，原子运动的速度也在几百米每秒的数量级，要想观察研究运动的速度也在几百米每秒的数量级，要想观察研究原子是不可能的，因此，控制和操纵原子就成了物理原子是不可能的，因此，控制和操纵原子就成了物理学家追求的目标。学家追求的目标。在热学中大家已经知道通过降低温度，可以使处于气在热学中大家已经知道通过降低温度，可以使处于气体状态的分子或原子的速率减小。但是随着温度的进一步体状态的分子或原子的速率减小。但是随着温度的进一步降低，它们就会转变成为液体或固体，由于原子之间的相

2、降低，它们就会转变成为液体或固体，由于原子之间的相互作用，呈现在观察者面前的已不再是单个孤立的原子，互作用，呈现在观察者面前的已不再是单个孤立的原子，也就失去了观察的意义。但是，在真空环境下对分子或原也就失去了观察的意义。但是，在真空环境下对分子或原子进行冷却，就可以避免它们凝聚。子进行冷却，就可以避免它们凝聚。9.1 9.1 激光制冷与俘获原子激光制冷与俘获原子你现在浏览的是第二页，共21页美籍华裔物理科学家朱棣文和法国的科恩美籍华裔物理科学家朱棣文和法国的科恩.塔塔偌季、美国的菲利普斯等科学家先后发明了用激光偌季、美国的菲利普斯等科学家先后发明了用激光冷冻和俘获原子的方法，实现了对原子的观

3、察和操冷冻和俘获原子的方法，实现了对原子的观察和操纵，他们三人也因为在这一研究领域的杰出贡献分纵，他们三人也因为在这一研究领域的杰出贡献分获获19971997年的诺贝尔物理学奖。年的诺贝尔物理学奖。理论计算表明，只有温度降低到接近绝对零理论计算表明，只有温度降低到接近绝对零度时，原子的速率才会大大的降低，而当温度降度时，原子的速率才会大大的降低，而当温度降低到低到 K K时，孤立的氢原子的运动速率将降低时，孤立的氢原子的运动速率将降低到小于到小于25cm/s25cm/s的数量级。在这样地的速率下就可的数量级。在这样地的速率下就可以实现对原子的观察和操纵，但是如此低的温度以实现对原子的观察和操纵

4、，但是如此低的温度如何实现呢？如何实现呢？你现在浏览的是第三页，共21页激光是如何冷冻和俘获原子的呢激光是如何冷冻和俘获原子的呢?按照量子理论，按照量子理论，一束激光就是一束光子流，光子虽然没有静止质量，但一束激光就是一束光子流，光子虽然没有静止质量，但有动量，当光子碰撞（照射）原子时，可以将动量转移有动量，当光子碰撞（照射）原子时，可以将动量转移给原子，从而改变原子的动量。从能量的角度讲就是原给原子，从而改变原子的动量。从能量的角度讲就是原子会吸收了光子从而减小动量。要使原子吸收光子，光子会吸收了光子从而减小动量。要使原子吸收光子，光子必须有恰好的频率（颜色），使之和碰撞的原子的能子必须有恰

5、好的频率（颜色），使之和碰撞的原子的能级结构相吻合。当满足频率条件的激光碰撞（照射）原级结构相吻合。当满足频率条件的激光碰撞（照射）原子时原子会吸收迎面而来的光子而减小动量，同时原子子时原子会吸收迎面而来的光子而减小动量，同时原子向高能态跃迁。处于高能态的原子又会因自发辐射而发向高能态跃迁。处于高能态的原子又会因自发辐射而发射光子，但这样发射的光子的传播方向是四面八方等概射光子，但这样发射的光子的传播方向是四面八方等概率的，不会对原子的动量造成实质的影响。率的，不会对原子的动量造成实质的影响。你现在浏览的是第四页，共21页因此，当一特定频率的激光照射原子时，原子就会在因此，当一特定频率的激光照

6、射原子时，原子就会在和光子的一次次碰撞中减少动量，从而达到激光束的方和光子的一次次碰撞中减少动量，从而达到激光束的方向上的速度降低。事实上原子一秒钟就可以吸收、发射向上的速度降低。事实上原子一秒钟就可以吸收、发射上千万个光子，从而可以有效的减小速率，从热学的角上千万个光子，从而可以有效的减小速率，从热学的角度说，就是将原子冷冻起来，但是，原子是在三维空间度说，就是将原子冷冻起来，但是，原子是在三维空间运动着，用一束激光照射显然是不够的。运动着，用一束激光照射显然是不够的。1995 1995年朱棣文和他的同事们在美国新泽西州的实验年朱棣文和他的同事们在美国新泽西州的实验室里，用在三个正交方向的六

7、束激光成功的将原子的速室里，用在三个正交方向的六束激光成功的将原子的速度减了下来。他们采用的技术如后图，先用一束激光使度减了下来。他们采用的技术如后图，先用一束激光使迎面而来的钠原子的速度降下来，之后将钠原子引入六迎面而来的钠原子的速度降下来，之后将钠原子引入六束激光的交汇处。束激光的交汇处。你现在浏览的是第五页，共21页六束正交激光时原子冷却六束正交激光时原子冷却激光使原子速度降低激光使原子速度降低光速注入原子光速注入原子你现在浏览的是第六页，共21页对于这六束激光频率的选择，除了要考虑被冷冻原对于这六束激光频率的选择，除了要考虑被冷冻原子的能级结构以外，还必须考虑到入射光子对运动原子子的能

8、级结构以外，还必须考虑到入射光子对运动原子的多普勒效应，所以这六束激光都比静止钠原子吸收的的多普勒效应，所以这六束激光都比静止钠原子吸收的光子的颜色略有些红移。这样不论钠原子向何方运动，光子的颜色略有些红移。这样不论钠原子向何方运动，都会遇到具有恰当能量的光子。并被推回到六束激光的都会遇到具有恰当能量的光子。并被推回到六束激光的交汇处。所以这种减速就称为多普勒冷却。多普勒冷却交汇处。所以这种减速就称为多普勒冷却。多普勒冷却原子的效果向相当于原子的效果向相当于1010万倍的重力加速度作用于原子上，万倍的重力加速度作用于原子上，就好像掉进了非常粘稠的液体中。可以想象得出对原子就好像掉进了非常粘稠的

9、液体中。可以想象得出对原子的减速效果时非常明显的。朱棣文和他的同事们用这种的减速效果时非常明显的。朱棣文和他的同事们用这种方法成功的将大量的钠原子冷却下来并聚集在六束激光方法成功的将大量的钠原子冷却下来并聚集在六束激光交汇的小区域内，形成用肉眼可以观察到的豌豆大小的交汇的小区域内，形成用肉眼可以观察到的豌豆大小的发光气团，实现了发光气团，实现了“玻色玻色爱因斯坦凝聚爱因斯坦凝聚”一种一种宏观量子现象宏观量子现象你现在浏览的是第七页，共21页更有效的冷却和俘陷原子的方法是利用更有效的冷却和俘陷原子的方法是利用“磁井磁井”等原子井，使原子在这种势井中处于最低能态。如图等原子井，使原子在这种势井中处

10、于最低能态。如图所示，利用两个尺寸相同的平行线圈，通以方向相反所示，利用两个尺寸相同的平行线圈，通以方向相反的电流，就可以的电流，就可以产生一个中心区域磁场为零，产生一个中心区域磁场为零，但周围磁场不断增强的但周围磁场不断增强的“磁磁井井”区。由于原子具有磁矩，区。由于原子具有磁矩，一旦陷入一旦陷入“磁井磁井”中，就会中，就会像是只能在最小的区域像是只能在最小的区域-“磁井磁井”中心运动。中心运动。即使原子偏离即使原子偏离“磁井磁井”中心，不均匀磁场的磁力作用中心，不均匀磁场的磁力作用将使其返回中心。将六束激光和磁井合并起来，就可以将使其返回中心。将六束激光和磁井合并起来，就可以形成对原子冷冻

11、和俘获能力更强的磁光陷阱。形成对原子冷冻和俘获能力更强的磁光陷阱。你现在浏览的是第八页，共21页激光冷冻和俘获原子的技术和研究对物理学激光冷冻和俘获原子的技术和研究对物理学的发展有重要的价值。它打开了通向更深的了解的发展有重要的价值。它打开了通向更深的了解气体在低温下的量子行为的道路，使人们可以极气体在低温下的量子行为的道路，使人们可以极为精确的测量原子的能级和光谱；实现了中型原为精确的测量原子的能级和光谱；实现了中型原子的真正意义上的玻色子的真正意义上的玻色-爱因斯坦凝聚，爱因斯坦凝聚，19951995年就可以观察到年就可以观察到个钠原子在个钠原子在温度下的温度下的玻色玻色-爱因斯坦凝聚，爱

12、因斯坦凝聚，并有可能利用激光冷冻并有可能利用激光冷冻和俘获原子的技术设计和俘获原子的技术设计出新型的更为精确的原出新型的更为精确的原子钟。也许还有许多上子钟。也许还有许多上部知道的应用领域等待部知道的应用领域等待着科学家们去发现着科学家们去发现六束正交激光时原子冷却六束正交激光时原子冷却激光使原子速度降低激光使原子速度降低光速注入原子光速注入原子你现在浏览的是第九页，共21页纳米原是一个长度单位，纳米原是一个长度单位，,仅相当于仅相当于1 1米的米的1010亿分之一。这在过去，显然是一亿分之一。这在过去，显然是一个根本不可个根本不可“望望”当然无法当然无法“及及”的微观尺寸，直的微观尺寸，直到

13、到19811981年扫描隧道显微镜（年扫描隧道显微镜（STM)STM)发明后，人们才有发明后，人们才有了窥视操纵纳米物质的工具。了窥视操纵纳米物质的工具。19901990年，在年，在STMSTM操纵操纵下，用下，用3535个原子个原子“写写”出了世界上最小的三个字母出了世界上最小的三个字母IBM.2000IBM.2000年年3 3月，按照它所达到的尺度，被理月，按照它所达到的尺度，被理所当然的命名为所当然的命名为“纳米技术纳米技术”，并预见，它将成为，并预见，它将成为2121世纪前世纪前2020年的主导技术，成为下一次工业革命的年的主导技术，成为下一次工业革命的核心核心.9.2 9.2 扫描光

14、学隧道显微术扫描光学隧道显微术一、纳米技术上的应用一、纳米技术上的应用:9.2.1 9.2.1 概述概述:你现在浏览的是第十页，共21页二、背景介绍二、背景介绍v 隧道效应及隧道电流的产生隧道效应及隧道电流的产生v 根据量子力学，粒子可以穿透比它的能量根据量子力学，粒子可以穿透比它的能量E E更高的势垒更高的势垒V V0 0，这种现象称为隧道效应。这种现象称为隧道效应。v 1982 1982年，年，IBM Zurich IBM Zurich 实验室的实验室的Gerd BinnigGerd Binnig和和Heinrich Heinrich Rohrer Rohrer研制出世界上第一台研制出世界

15、上第一台STMSTM。STMSTM使人类第一次使人类第一次 能够实时地观察单个原子在物质表面的排列状态。他能够实时地观察单个原子在物质表面的排列状态。他 们获得们获得19861986年诺贝尔物理学奖。年诺贝尔物理学奖。GerdBinnigHeinrichRohrer你现在浏览的是第十一页，共21页 我国第一台光子扫描隧道显微镜我国第一台光子扫描隧道显微镜19931993年年6 6月在北京诞月在北京诞生。这台用计算机控制、具有数据采集和图像处理功能生。这台用计算机控制、具有数据采集和图像处理功能的光子扫描隧道显微镜的光子扫描隧道显微镜,突破了传统光学显微镜分辨率突破了传统光学显微镜分辨率仅为半波

16、长的限制仅为半波长的限制,使分辨率提高到百分之一波长以上。使分辨率提高到百分之一波长以上。这台仪器的分辨率比光学显微镜提高了这台仪器的分辨率比光学显微镜提高了5050倍。倍。中科院北京电子显微镜实验室姚骏恩等人中科院北京电子显微镜实验室姚骏恩等人,在大连在大连理工大学有关专家的协助下理工大学有关专家的协助下,历经两年历经两年,在理论探讨、在理论探讨、探针制作、电路改进及实验上做了大量工作探针制作、电路改进及实验上做了大量工作,终于使终于使分辨率提高到分辨率提高到1010纳米，使我国光子扫描隧道显微技纳米，使我国光子扫描隧道显微技术跻身世界前列。术跻身世界前列。你现在浏览的是第十二页，共21页硅

17、（硅（111）表面再构的）表面再构的STM图象图象碘原子在铂晶体上的吸附硅表面硅原子的排列砷化镓表面砷原子的排列硅表面77重构你现在浏览的是第十三页，共21页分子人分子人STM在石墨表面刻蚀出来的图形和文字通过移走硅原子构成的文字你现在浏览的是第十四页，共21页9.2.2 9.2.2 原理与应用原理与应用:光学扫描隧道显微镜光学扫描隧道显微镜(PSTM)(PSTM)是用光学探针探测是用光学探针探测样品表面附近被内全反射所激励的瞬衰场，从而获样品表面附近被内全反射所激励的瞬衰场，从而获得表面结构信息。其分辨率远小于入射光的半波长。得表面结构信息。其分辨率远小于入射光的半波长。PSTMPSTM的原

18、现和工作方式在许多方面和的原现和工作方式在许多方面和STMSTM相似。相似。STMSTM利用电子隧道效应，而利用电子隧道效应，而PSTMPSTM则是利用光子隧道效应。则是利用光子隧道效应。当界面两边物质的折射率满足一定条件时，一束内当界面两边物质的折射率满足一定条件时，一束内全反射光会导致界面的另一侧产生一个瞬衰场。其全反射光会导致界面的另一侧产生一个瞬衰场。其强度随离界面的距离成指数关系。将一光学探针调强度随离界面的距离成指数关系。将一光学探针调节到样品表面的瞬衰场内，入射光的一些光子会穿节到样品表面的瞬衰场内，入射光的一些光子会穿过界面和光学探针之间的势垒，即产生光子隧道效过界面和光学探针

19、之间的势垒，即产生光子隧道效应。产生的光子经过光导纤维传到光电倍增管并转应。产生的光子经过光导纤维传到光电倍增管并转换成电信号。至此以后，换成电信号。至此以后，STMSTM的工作情况与的工作情况与STMSTM相同。相同。你现在浏览的是第十五页，共21页一、衍射分辨极限一、衍射分辨极限带来的限制来的限制 常常规光学光学显微微镜的有效放大倍数受到光学系的有效放大倍数受到光学系统的衍的衍射极限的限制，根据瑞利判据空射极限的限制，根据瑞利判据空间分辨极限分辨极限为:，参数分参数分别为别为波波长长、折射率、光学系、折射率、光学系统统的孔径角。的孔径角。由上式可以看出在可由上式可以看出在可见见光波段其分辨

20、不能达到光波段其分辨不能达到纳纳米米量量级级。你现在浏览的是第十六页，共21页二、存在于样品表面的隐失场二、存在于样品表面的隐失场 物体表面外的场分布可以划分为两个区域物体表面外的场分布可以划分为两个区域:一个是距物体表面一个是距物体表面仅仅几个波长的区域仅仅几个波长的区域,称为近场区域称为近场区域;另一部分从近场区域外至无穷另一部分从近场区域外至无穷远处称为远场区域，常规的观察工具如显微镜远处称为远场区域，常规的观察工具如显微镜,望远镜及各种光学望远镜及各种光学镜头均处于远场范围，远场所呈现的是物体的大于波长范围的结构，镜头均处于远场范围，远场所呈现的是物体的大于波长范围的结构，而近场表现的

21、是物体远小于波长的精细结构，近场存在的即是隐失而近场表现的是物体远小于波长的精细结构，近场存在的即是隐失场。场。隐失场是离开物体或光源表面在空间急剧衰减的电磁场，隐失隐失场是离开物体或光源表面在空间急剧衰减的电磁场，隐失场和传播场不同，它对光源和物体本身的扰动已不可忽略。它仅仅场和传播场不同，它对光源和物体本身的扰动已不可忽略。它仅仅存在于物体最表面存在于物体最表面,而不能向远处传播，由此知道物体中细微结构而不能向远处传播，由此知道物体中细微结构的信息不能传递到远场去的信息不能传递到远场去,而被限制在接近物体表面的区域。所以，而被限制在接近物体表面的区域。所以，衰逝波为非辐射场。衰逝波为非辐射

22、场。你现在浏览的是第十七页，共21页三、光子三、光子扫描隧道描隧道显微微镜的基本思想和构造的基本思想和构造激光在激光在样品与棱品与棱镜的分界面上的分界面上发生全反射，生全反射，在在样品的表面将形成品的表面将形成隐失失场，只要用探，只要用探针探索到探索到该隐失失场即可即可实现纳米量米量级的高分辨率。如的高分辨率。如图所所示：示：你现在浏览的是第十八页，共21页光子扫描隧道显微镜的基本构造如图所示：光子扫描隧道显微镜的基本构造如图所示：你现在浏览的是第十九页，共21页四、四、PSTMPSTM的应用的应用 光子扫描隧道显微镜主要应用在精微光子扫描隧道显微镜主要应用在精微加工的光学材料表面的观察与研究

23、、观察光学加工的光学材料表面的观察与研究、观察光学位相显微镜检测不到的光学折射率的微细变化、位相显微镜检测不到的光学折射率的微细变化、波导电光效应、近场光学、细微振动研究（通波导电光效应、近场光学、细微振动研究（通过探测波矢平行于样品表面的光的干涉，以及过探测波矢平行于样品表面的光的干涉，以及表面隐失场的方法来研究样品的细微振动）、表面隐失场的方法来研究样品的细微振动）、超高密度的光学存储等方面，目前国内的光子超高密度的光学存储等方面，目前国内的光子扫描隧道显微镜的分辨率横向达到扫描隧道显微镜的分辨率横向达到10nm10nm，纵向，纵向达到达到1nm1nm。你现在浏览的是第二十页，共21页五、总结五、总结 光子扫描隧道显微镜，样品近场结构特光子扫描隧道显微镜，样品近场结构特征或物理特征的细微变化，引起的的隐失场征或物理特征的细微变化，引起的的隐失场的波动，利用的波动，利用PSTMPSTM探测这种变化，进而进行探测这种变化，进而进行进一步的研究。由此可以看出，凡是涉及样进一步的研究。由此可以看出，凡是涉及样品表面细微变化如距离、折射率、发射率、品表面细微变化如距离、折射率、发射率、干涉与衍射等等，都可以考虑应用干涉与衍射等等，都可以考虑应用PSTMPSTM的手的手段来研究。段来研究。你现在浏览的是第二十一页，共21页