导热系数的综合关系优秀课件.ppt

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1、导热系数的综合关系第1页，本讲稿共95页第2页，本讲稿共95页第一节第一节概述概述一、传热一、传热即热的传递，是自然界和工程技术领域中极普遍的一种传递过即热的传递，是自然界和工程技术领域中极普遍的一种传递过程，由热力学第二定律知：凡是有温度差存在的地方就会有热的传递，程，由热力学第二定律知：凡是有温度差存在的地方就会有热的传递，故在能源、化工、冶金、机械等工业部门都涉及到传热的问题。故在能源、化工、冶金、机械等工业部门都涉及到传热的问题。二、化工中的传热二、化工中的传热（1）化学反应在一定的温度下进行，为了达到并保持一定的温度，就需）化学反应在一定的温度下进行，为了达到并保持一定的温度，就需向

2、反应器输入和输出热量。向反应器输入和输出热量。（2）在蒸发、蒸馏、干燥等单元操作中，也要输入和输出热量。）在蒸发、蒸馏、干燥等单元操作中，也要输入和输出热量。（3）化工设备的保温、热能的合理利用以及废物的回收等。）化工设备的保温、热能的合理利用以及废物的回收等。三、两种传热情况三、两种传热情况（1）强化传热，如各种换热设备中的传热。）强化传热，如各种换热设备中的传热。（2）削弱传热，对设备和管道的保温，以减少热损失。）削弱传热，对设备和管道的保温，以减少热损失。第3页，本讲稿共95页四四传热的三种基本方法传热的三种基本方法热的传递是由于热的传递是由于T引起的，净的热流方向总是由引起的，净的热流

3、方向总是由T高高T低低，根据传热的机，根据传热的机理不同，有三种形式：传导、对流、辐射。理不同，有三种形式：传导、对流、辐射。一、热传导（又称导热）一、热传导（又称导热）若物体上的两部分间连续存在着温度差，则热将从高温部分自动若物体上的两部分间连续存在着温度差，则热将从高温部分自动流向低温部分，直至整个物体的各部分温度相等为止，此种传热流向低温部分，直至整个物体的各部分温度相等为止，此种传热方式称为热传导，又称导热。固体中热的传递是典型的热传导。方式称为热传导，又称导热。固体中热的传递是典型的热传导。1、在金属固体中，起因于自由电子的运动。、在金属固体中，起因于自由电子的运动。2、在不良导体的

4、固体和部分液体中，起因于个别电子的动量传递。、在不良导体的固体和部分液体中，起因于个别电子的动量传递。3、在气体中，热传导是由分子不规则运动而引起的。、在气体中，热传导是由分子不规则运动而引起的。注意：在热传导时，物体内的分子或质点不发生宏观运动。注意：在热传导时，物体内的分子或质点不发生宏观运动。第4页，本讲稿共95页二、对流传热二、对流传热对流传热是指流体中质点发生相对位移而对流传热是指流体中质点发生相对位移而引起的热交换过程，因而对流只能发生在流体引起的热交换过程，因而对流只能发生在流体中。在化工生产中，流体流过固体表面时，热中。在化工生产中，流体流过固体表面时，热能由流体传到固体壁面。

5、或由固体壁面传到周能由流体传到固体壁面。或由固体壁面传到周围流体，这一过程称为对流传热。围流体，这一过程称为对流传热。1、强制对流传热：用机械能使流体发生对流而、强制对流传热：用机械能使流体发生对流而传热。传热。2、自然对流传热：若流体原来是静止的，因受、自然对流传热：若流体原来是静止的，因受热而有密度的局部变化，导致对流而传热的。热而有密度的局部变化，导致对流而传热的。第5页，本讲稿共95页三、辐射三、辐射因热的原因而产生的电磁波在空间的传递称为热辐射。物体（固因热的原因而产生的电磁波在空间的传递称为热辐射。物体（固体、液体和气体）都能将热能以电磁波形式发射出去，而不需任何介体、液体和气体）

6、都能将热能以电磁波形式发射出去，而不需任何介质。质。1、热辐射不仅产生能量的传递，而且伴随着能量的转换。高温物体辐射向低、热辐射不仅产生能量的传递，而且伴随着能量的转换。高温物体辐射向低温物体温物体2、辐射传热是物体间相互辐射和吸收能量的结果。、辐射传热是物体间相互辐射和吸收能量的结果。3、任何物体只要在绝对零度以上都能发生辐射能，但是只有物体的温度差别较、任何物体只要在绝对零度以上都能发生辐射能，但是只有物体的温度差别较大时，辐射传热才成为最主要的传热方式。大时，辐射传热才成为最主要的传热方式。高温物体高温物体辐射能辐射能低温物体低温物体第6页，本讲稿共95页几点说明：几点说明：上述三种传热

7、方式，常常不是单独出现的，传热过程往上述三种传热方式，常常不是单独出现的，传热过程往往是两种或三种基本传热方式的组合。往是两种或三种基本传热方式的组合。例如：生产中常遇到热量从热流体通过间壁（多为管壁）例如：生产中常遇到热量从热流体通过间壁（多为管壁）向冷流体传递的过程，称为热交换过程，它包括通过向冷流体传递的过程，称为热交换过程，它包括通过间壁的热传导和间壁两侧的对流传热。间壁的热传导和间壁两侧的对流传热。第7页，本讲稿共95页第8页，本讲稿共95页传热的基本物理量传热的基本物理量1热量Q,单位J,1J=1Nm2 传热速率,也称热流量,指单位时间传递的热量.=Q/,单位w,1w=1Js-1工

8、程中常用传热速率单位是kcalh-1 换算:1cal=4.187J,1kcal=4187J 1w=1J/1s=(1/4187)/(1/3600)=0.860 kcalh-13 热流密度,指单位时间单位面积传递的热量,q=/A=Q/A4 比定压热容cp是指压力恒定时单位质量物质温度升高1度所需热量,单位Jk-1kg-1,定压摩尔热容cp,m,单位Jk-1mol-1第9页，本讲稿共95页显热和潜热mcpt在工程上称为显热,当物质释放出显热时,物质温度显著降低.单位质量物质在发生相变时伴随的热量变化称为潜热,其值取决于物质的本性,包括物质的气化热,凝结热,升华热,溶(熔)解热,结晶热,稀释热等,其单

9、位均为Jkg-1.摩尔相变热的单位Jmol-1第10页，本讲稿共95页第二节第二节传导传热传导传热温度场中同一时刻下相同温度各点所组成的面称为等温面。因为空间任一点不能同时有两个不同的温度场中同一时刻下相同温度各点所组成的面称为等温面。因为空间任一点不能同时有两个不同的温度，所以温度不同的等温面不会相交。温度，所以温度不同的等温面不会相交。等温面无热量传递等温面无热量传递,而沿与等温面相交的任何方向移动，温而沿与等温面相交的任何方向移动，温度都发生变化，即有热量传递。这种温度随距离的变化率以沿等温面垂直的方向最大。度都发生变化，即有热量传递。这种温度随距离的变化率以沿等温面垂直的方向最大。两等

10、温面间的温度差两等温面间的温度差t与其间的垂直距离与其间的垂直距离n之比在之比在n趋于零时的极限，称为温度梯度，即：趋于零时的极限，称为温度梯度，即：温度梯度是矢量，既有大小，又有方向（正法线方向，即指向温度增加的方向）温度梯度是矢量，既有大小，又有方向（正法线方向，即指向温度增加的方向）第11页，本讲稿共95页三、三、傅立叶定律傅立叶定律FouriersLaw物体内热流的产生是由于存在温度梯度的结果，且热流的方向永远与温度降低的方向一物体内热流的产生是由于存在温度梯度的结果，且热流的方向永远与温度降低的方向一致，即与温度梯度方向相反。致，即与温度梯度方向相反。1822年，法国数学家年，法国数

11、学家Fourier对导热数据和实践经验的提炼，将导热规律总结为傅立叶定对导热数据和实践经验的提炼，将导热规律总结为傅立叶定律。即通过等温面的导热速率与温度梯度及传热面积成正比律。即通过等温面的导热速率与温度梯度及传热面积成正比。傅立叶定律对定态。傅立叶定律对定态传热和非定态传热都适用传热和非定态传热都适用.第12页，本讲稿共95页2.4导热系数导热系数由傅立叶定律可知由傅立叶定律可知：在数值上等于单位温度梯度下，单位导热面积上的导热速率在数值上等于单位温度梯度下，单位导热面积上的导热速率,单位单位wm-1k-1。它表征物质导热能力的大小，是物质的物理性质之一，。它表征物质导热能力的大小，是物质

12、的物理性质之一，通常用通常用实验测定。实验测定。金属的金属的值最大值最大,非金属次之非金属次之,液体的液体的较小，气体的较小，气体的最小，常见的最小，常见的值可从值可从手册中查得。手册中查得。第13页，本讲稿共95页一、固体的导热系数一、固体的导热系数固体的导热系数大多与温度有关，对于大多数均质固体，其固体的导热系数大多与温度有关，对于大多数均质固体，其值与温度大致呈线性值与温度大致呈线性关系关系:0(1t),0为为0时固体的导热系数时固体的导热系数.同种金属材料在不同温度下的导热系数可在化工手册中查到，当温度变化范围不大同种金属材料在不同温度下的导热系数可在化工手册中查到，当温度变化范围不大

13、时，一般采用该温度范围内的平均值时，一般采用该温度范围内的平均值。二、液体的导热系数二、液体的导热系数液态金属的导热系数比一般液体要高，而且大多数液态金属的导热系数随温度的升高而液态金属的导热系数比一般液体要高，而且大多数液态金属的导热系数随温度的升高而减小。在非金属液体中，水的导热系数最大。除水和甘油外，绝大多数液体的导热系数随减小。在非金属液体中，水的导热系数最大。除水和甘油外，绝大多数液体的导热系数随温度的升高而略有减小。一般说来纯液体的导热系数比其溶液的要大。温度的升高而略有减小。一般说来纯液体的导热系数比其溶液的要大。三、气体的导热系数三、气体的导热系数气体的导热系数随温度的升高而增

14、大。在相当大压强范围内，气体的导热系数与压气体的导热系数随温度的升高而增大。在相当大压强范围内，气体的导热系数与压强几乎无关。由于气体的导热系数太小，因而不利于导热，但有利于保温和绝热。工强几乎无关。由于气体的导热系数太小，因而不利于导热，但有利于保温和绝热。工业上的保温材料，例如玻璃棉等，就是因为其空隙中有气体，所以导热系数低，适用业上的保温材料，例如玻璃棉等，就是因为其空隙中有气体，所以导热系数低，适用于保温隔热。于保温隔热。第14页，本讲稿共95页2.5平面壁的定态热传导平面壁的定态热传导导热在稳定的温度场中进行导热在稳定的温度场中进行,则物体内各点温度则物体内各点温度t只是位置的函只是

15、位置的函数数,不随时间而变不随时间而变.对材料均匀的平壁对材料均匀的平壁,经过任意一个微元经过任意一个微元dA,单单位时间传递的热量为位时间传递的热量为d,则则d/dA为定值，记为为定值，记为/A，于是傅立叶定律为：于是傅立叶定律为：在本节里，我们将讨论傅立叶定律在单层平壁和多层平壁中的稳定热传导。在本节里，我们将讨论傅立叶定律在单层平壁和多层平壁中的稳定热传导。第15页，本讲稿共95页一、单层平壁的稳定热传导一、单层平壁的稳定热传导第16页，本讲稿共95页1、数学模型的三个假设、数学模型的三个假设（1）导热系数）导热系数为定值为定值（2）无限平壁）无限平壁平壁面积与厚度之比很大，故平壁面积与

16、厚度之比很大，故从平壁边缘处的热损可以忽略。从平壁边缘处的热损可以忽略。（3）一维稳定导热）一维稳定导热平壁的温度变化仅沿垂直平壁的温度变化仅沿垂直壁面的壁面的x方向变化。于是等温面是垂直于方向变化。于是等温面是垂直于x轴的轴的平面。平面。即：即：第17页，本讲稿共95页2、推导、推导第18页，本讲稿共95页3、讨论、讨论第19页，本讲稿共95页第20页，本讲稿共95页二、多层平壁的稳定热传导二、多层平壁的稳定热传导在许多化工过程中，遇到的是多层平壁的热传导问题，如炉壁由在许多化工过程中，遇到的是多层平壁的热传导问题，如炉壁由三层组成：耐火砖、保温砖、建筑砖，如下图所示。三层组成：耐火砖、保温

17、砖、建筑砖，如下图所示。第21页，本讲稿共95页1、数学模型的四个假设、数学模型的四个假设（1）、（）、（2）、（）、（3）与单层平壁的假设相同。）与单层平壁的假设相同。（4）相接触的两表面温度相同（层与层接触良好）相接触的两表面温度相同（层与层接触良好）t1t2t3t42、推导、推导在稳定导热中，通过各层的导热速率是否相等：在稳定导热中，通过各层的导热速率是否相等：=1=2=3？还是？还是=1+2+3？第22页，本讲稿共95页第23页，本讲稿共95页3、结论与讨论、结论与讨论（1）多层平壁导热是一种串联的传热过程，串联传热的推动力（总温度差）为各分）多层平壁导热是一种串联的传热过程，串联传热

18、的推动力（总温度差）为各分过程的温差之和，总热阻为各分过程的热阻之和过程的温差之和，总热阻为各分过程的热阻之和串串联热阻叠加原阻叠加原则，它和物理学中，它和物理学中串串联电阻的欧姆定律相似。阻的欧姆定律相似。稳定的串定的串联传热过程的温差与程的温差与热阻成正比，当阻成正比，当总温差一定温差一定时，传热速速率取决于率取决于总热阻阻。（2）图示法示法第24页，本讲稿共95页56圆筒壁的稳定热传导圆筒壁的稳定热传导圆筒壁与平壁的热传导的不圆筒壁与平壁的热传导的不同处在于圆筒壁的传热面积不同处在于圆筒壁的传热面积不是常量，随半径而变，同时温是常量，随半径而变，同时温度也随半径而变。度也随半径而变。如右

19、图所示，设圆筒的内半径如右图所示，设圆筒的内半径为为r1，外半径为，外半径为r2，长度为，长度为L，圆筒内，外壁面的温度分别为圆筒内，外壁面的温度分别为t1和和t2，且，且t1t2。第25页，本讲稿共95页推导推导现讨论在半径为现讨论在半径为r，厚度为，厚度为dr的薄壁圆筒，其传热面积可视为常量，薄壁圆筒温差的薄壁圆筒，其传热面积可视为常量，薄壁圆筒温差为为dt，则沿半径方向的导热速率，则沿半径方向的导热速率第26页，本讲稿共95页第27页，本讲稿共95页3、讨论、讨论（1）在化工中经常用到对数平均值，若）在化工中经常用到对数平均值，若当当，可用算术平均半径，可用算术平均半径代替对数平均半径代

20、替对数平均半径,两者相差小于两者相差小于4%。（2）与分析多层平壁导热类似，应用串联热阻叠加的）与分析多层平壁导热类似，应用串联热阻叠加的概念同样可以分析通过多层圆筒壁的热传导。概念同样可以分析通过多层圆筒壁的热传导。对于三层圆筒壁，如右图示，假定层与层之间接触良对于三层圆筒壁，如右图示，假定层与层之间接触良好，各层的导热系数分别为好，各层的导热系数分别为1、2、3均为常数，均为常数，根据串联的热阻叠加、推动力叠加原理，通过三层圆根据串联的热阻叠加、推动力叠加原理，通过三层圆筒壁热传导的热流量为：筒壁热传导的热流量为：第28页，本讲稿共95页同理，对第二层，可以得到：第29页，本讲稿共95页利

21、用数学中的合比定律得推广到n层圆筒的传热速率公式为第30页，本讲稿共95页（3）稳定传热时，）稳定传热时，为定值，为定值，q是否为定值？是否为定值？显然，通过各层的显然，通过各层的相同，但相同，但第31页，本讲稿共95页圆筒壁导热计算举例【例21】在一603.5mm的钢管外包有两层绝热材料,里层为40mm的氧化镁粉,平均导热系数=0.07W.m1K1,外层为20mm的石棉层,其平均导热系数=0.15W.m1K1.现用热电偶测得管内壁的温度为500,最外层表面温度为80,管壁的导热系数=45W.m1K1.试求每米管长的热损失及保温层界面的温度.(类似P109:例43)第32页，本讲稿共95页第3

22、3页，本讲稿共95页第三节对流传热我们坐在教室里，手脸都不感觉得冷，如果开启电扇，扇起风来，就感觉冷了，这是为什么？因为空气流速加大，空气将人体表面的热量带走的速率加大，人体内部热量补充不上，所以感觉冷。一杯热牛奶，用均匀搅拌比不搅拌要凉得快，边搅拌边吹风，则凉得更快。前者利用牛奶对流，后者再加上空气对流。对流给热的定义是，通过流体内分子的定向流动和混合而导致热量的传递。第34页，本讲稿共95页对流给热的机理如图29所示。固体壁面温度为tw（高温端），流体湍流主体的温度为t。第35页，本讲稿共95页在固体壁面存在层流层，然后是过渡层，再是湍流层。在层流层，热量靠热传导的方式传递，在过渡层和湍流

23、层，热量靠分子的流动和混合来传递。直接按热传导的方式处理，显然不行，因为湍流层不能按导热处理。于是人们尝试，虚拟一个传热边界层，使得层流、过渡流、湍流的全部传热阻力集中在内。于是可以按平壁导热处理得：第36页，本讲稿共95页由于上式中的传热边界层是难以测定的，所以仍无法进行计算。于是令则上式为：即为牛顿冷却定律的数学表达式。就是：固体对流体的给热传热速率,与壁面积成正比，与壁面和流体间的温度差成正比比例系数，亦称传热膜系数，其单位是:第37页，本讲稿共95页传热膜系数计算与许多因素有关，所以不是物质特有性质(与不同).的求取十分复杂，目前主要通过因次分析法，在大量实验的基础上，得到一些经验的应

24、用范围受限制的准数关联式。例如圆管内湍流给热系数用Dittus公式：低粘度流体：当流体被加热时，n=0.4，流体被冷却时，n=0.3第38页，本讲稿共95页高粘度流体：式中，若流体为气体，则若流体被加热，则若流体被冷却，则第39页，本讲稿共95页值的大致范围一般情况下，值的大致范围如下：空气自然对流，525；空气强制对流，30300；水蒸汽冷凝，10008000；水沸腾，150030000；第40页，本讲稿共95页第41页，本讲稿共95页第42页，本讲稿共95页第43页，本讲稿共95页第44页，本讲稿共95页第45页，本讲稿共95页第46页，本讲稿共95页第47页，本讲稿共95页第48页，本讲

25、稿共95页第49页，本讲稿共95页problemP142:Exercisesno.3,no.4第50页，本讲稿共95页第四节第四节总传热方程总传热方程确切的讲是导热与给热的联合传热速率方程。我们以简单的并流套管式换热器为例，导出综合传热速率方程。第51页，本讲稿共95页在此种间壁式换热器中，热量传递要经历下列三个阶段：热流体对管内壁对流给热；管壁面间的导热；管外壁对冷流体的对流给热。单一的导热定律与对流给热定律，无法解决这个问题。另外，冷、热流体的温度差，沿轴向变化着，但对任一管截面，冷热流体的温度差不随时间而变，所以仍然是稳定传热过程，称为稳定的变温传热。此时，热推动力（温度差）和传热系数如

26、何表达呢？第52页，本讲稿共95页取内管一微元管段B，其传热过程如图211所示。管段B传热面积为dAm2；此截面处热、冷流体的温度为T和tK；管壁温度分别为tw1和tw2K；通过该微元段的传热速率为dJs1；下面列出该微元管段的传热速率方程。管壁内外的对流传热系数分别为1和2Wm2K1；管内径、外径分别为d1、dm、d2m；管壁厚度为bm。第53页，本讲稿共95页第54页，本讲稿共95页热流体对内管壁的对流给热速率为：管壁面间的导热速率为：第55页，本讲稿共95页管外壁对冷流体的给热速率为：稳定传热，即，根据比例定律中的合比定律得，第56页，本讲稿共95页第57页，本讲稿共95页若为平壁，即，

27、则：K称为总传热系数，它是表示导热系数与给热系数的综合传热指标.当间壁为复合壁时,第58页，本讲稿共95页圆筒壁传热速率方程若为圆筒壁第59页，本讲稿共95页传热平均温度差根据两流体沿传热壁面流动时各点温度的变化，可分为恒温传热与变温传热两种情况1、恒温传热若两侧流体皆为恒温，此时传热平均温度差就显得十分简单，即为两流体温度之差:tm=Tt这种情况是很特殊的，它只是在间壁两侧的流体均发生相变的情况才出现。例如传热壁的一侧饱和蒸汽冷凝另一侧则是液体沸腾气化，在化工中在蒸发和蒸馏中就会有这种恒温传热的例子。第60页，本讲稿共95页2、变温传热间壁两侧流体的温度随传热面位置而变，这种情况称为变温传热

28、，这是热交换中较为常见的情形。变温传热时，两流体的温度差t也是沿传热壁面不断变化的。因此，传热计算中应使用平均温度差tm，tm是指整个传热壁面的温度差的平均值。tm计算方法不仅与冷热流体的进出口温度有关，还与热交换器中冷热流体的相对流动方向有关。生产中常见的流体流向有四种类型，如图316所示。第61页，本讲稿共95页第62页，本讲稿共95页（1）并流参与热交换的两流体流向相同，如图316（A)所示。（2）逆流参与热交换的两流体流向相反，如图316（B)所示。（3）错流参与热交换的两流体流向相互垂直如图316（C)所示。（4）折流分简单折流和复杂折流两种情况。在热交换器中，一种流体沿一个方向流动

29、，另一种流体先以同向或反射流动，然后折回180度流动，也可以反复多次折回流动，这是简单折流，如图316（D)所示。若两流体均作折回流动，则称复杂折流。在折流过程中，两流体既并流，又逆流。错流和折流的情况比较复杂，本课程不予讨论，仅讨论并流和逆流传热平均温度差的计算。第63页，本讲稿共95页第64页，本讲稿共95页套管式热交换器，内管走冷流体，温度由t1升至t2,套管环隙走热流体，与冷流体呈逆流，温度由T1降至T2,图317（2）也是套管式热交换器，不同的是冷热流体呈并流流动。假设热交换器没有热损失，则传热总系数K是一个常数。若将热平衡方程写成微分式得：d=mcdT=mcdt第65页，本讲稿共9

30、5页若以t=Tt代表某一截面上热、冷流体之间的温度差（如图318所示）.第66页，本讲稿共95页t=Tt由于d=KdAt,代入上式得第67页，本讲稿共95页代入边界条件，将上式积分得第68页，本讲稿共95页d=mcdT=mcdt与总传热方程（320）比较，得：称为对数平均温差,和分别为进口温差和出口温差第69页，本讲稿共95页在tm的计算中，取热交换器两端t数值较大的作为t1，较小的作为t2，可使计算较为简便。当t1/t22时，用算术平均值（t1+t2）/2来计算tm,所引起的误差4%，这在工程计算中是允许的。第70页，本讲稿共95页例在套管式换热器中，冷热流体进行热交换，热流体温度从120降

31、到70，冷流体温度由20升到60，试比较并流与逆流的传热平均温度差。第71页，本讲稿共95页解：并流传热时：t1=12020=10012070t2=7060=102060tm=(10010)/ln(100/10)=39.1逆流传热时：12070t1=12060=606020t2=7020=50tm=(6050)/ln(60/50)=54.9计算结果表明，采用逆流换热比并流换热时的传热平均温度差要大。故工厂在条件允许的情况下尽量采用逆流换热。第72页，本讲稿共95页第五节强化传热的途径所谓强化传热的途径，就是要想法提高传热速率Q。提高K，A，tm中的任何一个，都可以传热强化。第73页，本讲稿共9

32、5页1.增大传热面积A，意味着提高设备费。但是换热器内部结构的改革，增大A，亦不失为强化传热途径之一。2.增大传热温差tm，一般是改变流体流向，逆流操作比并流操作的tm大。提高总传热系数K，主要是提高等，若忽略导热项，且不考虑基于内、外表面则第74页，本讲稿共95页这说明，为了提高K，就要提高，也就是增加传热系数较小一侧的。由于搅拌器中污垢的导热系数较小,使增大，就降低了K值。所以清理污垢，也能大大提高K值。第75页，本讲稿共95页在一单壳程、四管程换热器中，用水冷却热油。用冷水管内流动，进口温度为15，出口温度为32。热油在壳方流动，进口温度为120，出口温度为40。热油的流量为.25kg/

33、s,平均比热为1.9kJ/（kg.）。若换热器的总传热系数为470W/（m2），试求换热器的传热面积。第76页，本讲稿共95页换热器传热面积可根据总传热速率方程求得，即：换热器的传热量为：14型列管换热器的对数平均温度差，先按逆流计算，即：第77页，本讲稿共95页故S=Q/KT=190103/47050=8.1(m2)第78页，本讲稿共95页例例4-7在传热外表面积S0为300m2的单程列管换热器中，300的某种气体流过壳方并被加热到430。另一种560的气体作为加热介质，两气体逆流流动，流量均为1104kg/h,平均比热均为1.05kJ/(kg.)。试求总传热系数。假设换热器的热损失为壳方气

34、体传热量的10%。解：对给定的换热器，其总传热系数可由总传热速率求得，即：第79页，本讲稿共95页换热器的传热量为：热气体的出口温度由热量衡算求得，即：解得第80页，本讲稿共95页流体的对数平均温度差为：所以故第81页，本讲稿共95页例例4-16在列管换热器中，两流体进行换热。若已知管内、外流体的平均温度分别为170和135；管内、外流体的对流传热系数分别为12000W/(m2)及1100W/(m2)，管内、外侧污垢热阻分别为0.0002及0.0005m2/W。试估算管壁平均温度。假设管壁热传导热阻可忽略。解：管壁的平均温度可由下式计算，即：第82页，本讲稿共95页解得：计算结果表明，管壁温度接近于热阻小的那一侧流体的流体温度。第83页，本讲稿共95页第84页，本讲稿共95页第六节热交换器第85页，本讲稿共95页第86页，本讲稿共95页第87页，本讲稿共95页第88页，本讲稿共95页第89页，本讲稿共95页第90页，本讲稿共95页第91页，本讲稿共95页第92页，本讲稿共95页第93页，本讲稿共95页第94页，本讲稿共95页problemP143:Exercisesno.9,no.16andno.17第95页，本讲稿共95页