制冷基本原理幻灯片.ppt

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1、制冷基本原理第1页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 2制冷基本原理制冷基本原理一、一、基本定律和概念基本定律和概念:1.温度：温度：表示物体冷热程度的物理量表示物体冷热程度的物理量。T（）=T（K）-273.15 t F=1.8 t +32(t为摄氏温度数，为摄氏温度数，T为华氏为华氏温度数温度数)最冷的最冷的273.15(绝对零度绝对零度)到最热的到最热的5.1亿亿约比太阳中心热约比太阳中心热30倍。倍。2.压力：单位面积上所受到的垂直作用力压力：单位面积上所受到的垂直作用力（即压强）。（即压强）。1Pa=1N/m2 1MPa=10.2kN/cm2=1

2、0bar=9.8大气压大气压1bar=1.0197kg/cm2=0.987大气压大气压;1大气压大气压=0.101325MPa=1.0333kg/cm2=1.0133bar;1mmHg=133.33Pa 表压表压=绝对压力绝对压力-大气压力大气压力真空度真空度=大气压力大气压力-绝对压力绝对压力3.比容：比容：单位质量的物质所占有的容积称为比单位质量的物质所占有的容积称为比容容。用小写的字母用小写的字母表示，表示，即：即：V/mm3/kg式中式中m物质的质量，物质的质量，kg；V物质所占有的容积，物质所占有的容积，m3。比容的倒数，即单位容积的物质所具有的质量，称为密度，用符比容的倒数，即单位

3、容积的物质所具有的质量，称为密度，用符号号“”，单位为，单位为kg/m3。4.比热比热:单位质量物质升高单位质量物质升高1 吸收的热量吸收的热量,单位单位:kJ/（kg.）5.热力学第热力学第0定律：定律：与第三个系统处于与第三个系统处于热平衡状态的两个热平衡状态的两个系统之间，必定处系统之间，必定处于热平衡状态。于热平衡状态。第2页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 3制冷基本原理制冷基本原理6.热力学第一定律：即能量守恒定律热力学第一定律：即能量守恒定律 W+QU其中：其中：W:外界对物体做的正功外界对物体做的正功(J)Q:物体吸收的热量物体吸收的热量

4、(J)U:增加的内能增加的内能(J)7.热力学第二定律：热力学第二定律：热不可能自发地、不热不可能自发地、不付代价地从低温物体付代价地从低温物体传至高温物体。传至高温物体。QH=QL+E8.焓焓：焓是一个复合的状态参数，是表征系统中所有焓是一个复合的状态参数，是表征系统中所有的总能量的总能量。工质在某一状态下的总能量等于其工质在某一状态下的总能量等于其内能内能 U 与推动功与推动功 PV 之和之和。H=U+pV (kJ)比焓：比焓：1kg工质的焓称为比焓。用符号工质的焓称为比焓。用符号h表示，单位是表示，单位是kJ/kgh=U+pV(kJ/kg)U-内能内能(kJ/kg)p-压力压力(kPa)

5、V-比体积比体积(m3/kg)9.熵：熵是一个导出的状态参数，是表示工质状熵：熵是一个导出的状态参数，是表示工质状态变化时，其热量传递的程度。对态变化时，其热量传递的程度。对1kg工质而言，工质而言，用符号用符号S表示，单位为表示，单位为kJ/（kg.K）S=Q/TkJ/(kg.k)Q-1kg物质所获得的热量（物质所获得的热量（kJ/kg）T-物质获得热量时的热力学温度（物质获得热量时的热力学温度（K）绝热、可逆的压缩或膨胀过程为等熵过程。绝热、可逆的压缩或膨胀过程为等熵过程。第3页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 4制冷基本原理制冷基本原理11、制冷、

6、制热（热泵）：、制冷、制热（热泵）：用人工的方法将低温区的热量移送到高温区，用人工的方法将低温区的热量移送到高温区，若转移热量是为获得低于环境的温度或满足某若转移热量是为获得低于环境的温度或满足某种低温需要，此种方法称为种低温需要，此种方法称为“制冷制冷”；若是为；若是为了将低温区无用的热量移送到高温区成为有用了将低温区无用的热量移送到高温区成为有用的热量，此种方法称为的热量，此种方法称为“热泵热泵”。10、对于一个由制冷机及其环境对于一个由制冷机及其环境(包括包括被冷却物体及冷却介质被冷却物体及冷却介质)所构成的孤立系所构成的孤立系统统,当其中进行的过程完全可逆时系统的当其中进行的过程完全可

7、逆时系统的熵保持不变。若过程不可逆，则系统的熵保持不变。若过程不可逆，则系统的熵要增大。熵要增大。12、用来实现自低温区向高温区传递热量、用来实现自低温区向高温区传递热量的主要方法：的主要方法：A、热力循环法：通过一个热力循环系统把低温热、热力循环法：通过一个热力循环系统把低温热源的热量传递到高温热源。源的热量传递到高温热源。B、化学法。、化学法。C、半导体法。、半导体法。13、目前热力循环法最成熟，应用最普遍。、目前热力循环法最成熟，应用最普遍。而在热力循环法制冷与热泵中，可分为系而在热力循环法制冷与热泵中，可分为系统中工质发生相变与工质不发生相变两类，统中工质发生相变与工质不发生相变两类，

8、前者热效率高。前者热效率高。第4页，共31页，编辑于2022年，星期五lg p0h1、压焓图、压焓图Shenzhen McQuay TC 5制冷基本原理制冷基本原理456二、制冷剂状态分析工具二、制冷剂状态分析工具11.等压线等压线22.等焓线等焓线33.等温线等温线4.等熵线等熵线5.等容线等容线6.等干度线等干度线第5页，共31页，编辑于2022年，星期五T TS0 0Shenzhen McQuay TC 6制冷基本原理制冷基本原理3412562、温熵图：、温熵图：3.等温线等温线2.等焓线等焓线1.等温线等温线4.等熵线等熵线5.等容线等容线6.等干度线等干度线第6页，共31页，编辑于2

9、022年，星期五Shenzhen McQuay TC 7制冷基本原理制冷基本原理三、三、热力循环及压焓图（热力循环及压焓图（lg p h图）图）单级理论循环组成：单级理论循环组成：1.压缩机压缩机 2.冷凝器冷凝器 3.节流装置节流装置 4.蒸发器蒸发器 1234单级理论循环、多级理论循环单级理论循环、多级理论循环第7页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 8制冷基本原理制冷基本原理空调四大部件：空调四大部件：1.压缩机；压缩机；2.冷凝器；冷凝器；3.节流装置；节流装置；4.蒸发器蒸发器 作用：作用：1234压缩机：压缩系统中的气态工质（制冷剂）；为系统的

10、压缩机：压缩系统中的气态工质（制冷剂）；为系统的循环提供动力；对循环系统内作功的部件。循环提供动力；对循环系统内作功的部件。冷凝器：将压缩机排出的高温高压蒸气的热量导走，冷凝器：将压缩机排出的高温高压蒸气的热量导走，使之冷凝成液态工质。使之冷凝成液态工质。节流装置：节流、降压、降温。节流装置：节流、降压、降温。节流装置必须具有随时自动调节工质流量的能力。节流装置必须具有随时自动调节工质流量的能力。蒸发器：将被冷却对象的热量传递给循环工质，使工质液体蒸发器：将被冷却对象的热量传递给循环工质，使工质液体蒸发成蒸气返回压缩机。蒸发器的性能直接影响到制冷机和蒸发成蒸气返回压缩机。蒸发器的性能直接影响到

11、制冷机和热泵的性能。热泵的性能。第8页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 9制冷基本原理制冷基本原理压焓图（压焓图（lgph图）图）的构成的构成1234lg ph0A压焓图（压焓图（lg lg p p h h图图）的构成：的构成：压焓图是以焓（压焓图是以焓（h h）值作为横坐标，以绝对压力（）值作为横坐标，以绝对压力（p p）为纵坐标所组成的直角坐标系。为了方便起见，便）为纵坐标所组成的直角坐标系。为了方便起见，便于图型的展开，避免图下部分线条过分拥挤，所以纵坐标又以对数于图型的展开，避免图下部分线条过分拥挤，所以纵坐标又以对数lg lg p p 标度排列

12、。标度排列。X=0X=0为饱和液体线；为饱和液体线；x=1x=1为干饱和蒸气线；为干饱和蒸气线；X=0 X=0 与与x=1 x=1 两条线若向上延长将交于一点，两条线若向上延长将交于一点，A A点为临界点，临界点存在于点为临界点，临界点存在于理想状态，实际上不可能存在。一般不表示出来。理想状态，实际上不可能存在。一般不表示出来。X=0X=1第9页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 10制冷基本原理制冷基本原理lg ph0AX=0 X=0 与与x=1 x=1 两条线将整个直角坐标平面分成了两条线将整个直角坐标平面分成了3 3个区个区域：域：X=0X=0左边为

13、过冷液态区；左边为过冷液态区；：X=0X=0为饱和液体；为饱和液体；：X=0 X=0 与与X=1X=1之间为湿饱和蒸气区（气液共存区）；之间为湿饱和蒸气区（气液共存区）；由由X=0X=0向向X=1X=1移动时，则干度移动时，则干度x x也相应增加，即气体成分越也相应增加，即气体成分越来越多；来越多；：X=1X=1为干饱和气体；为干饱和气体；：X=1X=1的右边为过热蒸气区。的右边为过热蒸气区。X=0X=1压焓图压焓图lgph的构成：的构成：在在X=0 X=0 与与x=1 x=1 以及两者之间，均为饱和状态，此时制冷剂的温度线与压力线重合。因此，以及两者之间，均为饱和状态，此时制冷剂的温度线与压

14、力线重合。因此，在饱和状态时，制冷剂确定一个压力，便有一个并且有一个温度与之相对应。在饱和状态时，制冷剂确定一个压力，便有一个并且有一个温度与之相对应。第10页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 11制冷基本原理制冷基本原理用用lgph图来分析单级理论循环的单一工质变化状态图来分析单级理论循环的单一工质变化状态1234对于最简单的理论循环（或称简单的饱和循环）：对于最简单的理论循环（或称简单的饱和循环）：1点点-蒸发器出口点、压缩机吸气口点；蒸发器出口点、压缩机吸气口点；2点点-压缩机排气口点、冷凝器入口点；压缩机排气口点、冷凝器入口点；3点点-冷凝器出口

15、点、节流装置入口点；冷凝器出口点、节流装置入口点；4点点-节流装置出口点、蒸发器入口点节流装置出口点、蒸发器入口点；232h4h1h2lg phq0w0pkp0qk041第11页，共31页，编辑于2022年，星期五各状态点叙述：各状态点叙述：1点点-蒸发器出口点、压缩机吸气蒸发器出口点、压缩机吸气口点口点它是对应于蒸发温度它是对应于蒸发温度t0的饱和蒸气。的饱和蒸气。根据压力与饱各温度的对应关系，根据压力与饱各温度的对应关系，该点位于该点位于p0的等压线与饱和蒸气线（的等压线与饱和蒸气线（=1）的）的交点上。交点上。23421h4h1h2phq0w0pkp0qkShenzhen McQuay

16、TC 12制冷基本原理制冷基本原理第12页，共31页，编辑于2022年，星期五各状态点叙述：各状态点叙述：2点点-压缩机排气口点、冷凝器入口压缩机排气口点、冷凝器入口也就是进冷凝器时的状态点。也就是进冷凝器时的状态点。该点可通过该点可通过1点的等熵线和冷凝压力为点的等熵线和冷凝压力为pk 的等压线的交点来的等压线的交点来确定。确定。由于压缩过程中外界对制冷剂作功，制冷剂温度升高，由于压缩过程中外界对制冷剂作功，制冷剂温度升高，因此点因此点2表示过热蒸气状态。表示过热蒸气状态。23421h4h1h2phq0w0pkp0qkShenzhen McQuay TC 13制冷基本原理制冷基本原理第13页

17、，共31页，编辑于2022年，星期五各状态点叙述：各状态点叙述：3点点-冷凝器出口、节流装置冷凝器出口、节流装置入口点入口点它是对应于冷凝温度它是对应于冷凝温度tk的饱和液体。的饱和液体。根据压力与饱各温度的对应关系，根据压力与饱各温度的对应关系，该点位于冷凝压力该点位于冷凝压力pk的等压线与饱和湿蒸气线的等压线与饱和湿蒸气线（=0）的交点上。）的交点上。23421h4h1h2phq0w0pkp0qkShenzhen McQuay TC 14制冷基本原理制冷基本原理第14页，共31页，编辑于2022年，星期五各状态点叙述：各状态点叙述：4点点-节流装置出口点、蒸发节流装置出口点、蒸发器入口点器

18、入口点由于节流过程为等焓过程由于节流过程为等焓过程,所以该点处于点所以该点处于点3的等焓线的等焓线与与蒸发压力蒸发压力p0的等压线的交点上。的等压线的交点上。23421h4h1h2phq0w0pkp0qkShenzhen McQuay TC 15制冷基本原理制冷基本原理第15页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 16制冷基本原理制冷基本原理单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态23421h4h1h2lg phq0w0pkp0qk0单级理论循环假设了：单级理论循环假设了：1、压缩过程等熵过程；压缩过程等熵过程；2、除

19、两个热交换器外，其余各部分绝、除两个热交换器外，其余各部分绝热；热；3、在冷凝与蒸发过程中与两恒温热源、在冷凝与蒸发过程中与两恒温热源间无传热温差且冷凝温度和蒸发温度间无传热温差且冷凝温度和蒸发温度都是定值。都是定值。4、离开蒸发器和进入压缩机的工质为蒸发压离开蒸发器和进入压缩机的工质为蒸发压力下的饱和蒸气，离开冷凝器和进入节流装力下的饱和蒸气，离开冷凝器和进入节流装置的液体为冷凝压务下的饱和液体。置的液体为冷凝压务下的饱和液体。5、工质流动中无压力损失。工质流动中无压力损失。第16页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 17制冷基本原理制冷基本原理单级理论

20、循环的单一工质在压焓图各段的状态单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态23421h4h1h2lg phq0w0pkp0qk01-2段段:等熵压缩过程。等熵压缩过程。制冷剂制冷剂:由低温、低压、饱和由低温、低压、饱和蒸气向高温、高压、过热蒸气蒸气向高温、高压、过热蒸气转变。转变。其其2点的温度就是压缩机排气温度。这两点的温度就是压缩机排气温度。这两点（点（1、2）的焓差是压缩机作功大小）的焓差是压缩机作功大小的主要参数值。因此，尽量减少这两的主要参数值。因此，尽量减少这两点的距离才能节约能源。若蒸发温度点的距离才能节约能源。若蒸发温度不变时，尽量降低冷凝压力就可以减不变时，尽量降低冷凝压力就可

21、以减少功耗。少功耗。W0=h2-h1第17页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 18制冷基本原理制冷基本原理单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态23421h4h1h2lg phq0w0pkp0qk02-2段段:等压放热过程。等压放热过程。制冷剂制冷剂:高压（冷凝压力高压（冷凝压力pk）条件下，制冷剂气体放出显热，条件下，制冷剂气体放出显热，由排气温度由排气温度t2降至冷凝温度降至冷凝温度tk，温度下降，相态没变，仍为气态。温度下降，相态没变，仍为气态。（相对高温、高压、过热蒸气变（相对高温、高压、过热蒸气变到饱和

22、蒸气）到饱和蒸气）第18页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 19制冷基本原理制冷基本原理单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态23421h4h1h2lg phq0w0pkp0qk02-3段段:等压放热过程。等压放热过程。制冷剂制冷剂:高压（冷凝压力高压（冷凝压力pk）条件下，）条件下，制冷剂放出潜热而气态液化制冷剂放出潜热而气态液化成液态成液态,但温度没变但温度没变,仍为冷凝仍为冷凝温度温度tk，相态改变，由饱和气体，相态改变，由饱和气体-气液共存气液共存-饱和液体饱和液体,干度从干度从x=1到到x=0逐渐变小。

23、逐渐变小。第19页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 20制冷基本原理制冷基本原理单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态23421h4h1h2lg phq0w0pkp0qk03-4段段:等焓节流过程。等焓节流过程。制冷剂制冷剂:高压、高温饱和液体高压、高温饱和液体变成低压低温气液共存。变成低压低温气液共存。制冷剂通过节流装置，由高制冷剂通过节流装置，由高压压pk降至低压降至低压p0,温度由冷凝温度温度由冷凝温度tk降至蒸降至蒸发温度发温度t0，状态由饱和液体，状态由饱和液体变为气液共存状态（湿蒸变为气液共存状态（湿

24、蒸气状态）。气状态）。第20页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 21制冷基本原理制冷基本原理单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态单级理论循环的单一工质在压焓图各段的状态23421h4h1h2lg phq0w0pkp0qk04-1段段:等温等压吸热气化过程。等温等压吸热气化过程。制冷剂制冷剂:低压低温气液共存变成低压低温气液共存变成低压低温饱和蒸气。低压低温饱和蒸气。压力压力p0为蒸发压力，温度为蒸发压力，温度t0称蒸发温称蒸发温度。度。4-1区间，区间，p0与与t0相对应，两点间相对应，两点间焓差焓差q0的大小是决定制冷量多少的重要的大小是决定制冷量

25、多少的重要参数值。因此，在不影响要求的条件下，参数值。因此，在不影响要求的条件下，尽量提高蒸发温度以提高制冷量。尽量提高蒸发温度以提高制冷量。第21页，共31页，编辑于2022年，星期五根据热力学第一定律，如果忽略位能和动能的变化，稳定流根据热力学第一定律，如果忽略位能和动能的变化，稳定流动的能量方程可表示为动的能量方程可表示为Q+W=qm(h2-h1)Q-单位时间内系统从外界吸取的热量单位时间内系统从外界吸取的热量;W-单位时间内外界对系统作的功单位时间内外界对系统作的功;qm是流进或流出该系统的稳定质量流量是流进或流出该系统的稳定质量流量;h是比焓是比焓下标下标1和和2分别表示流体流进和离

26、开系统的状态点分别表示流体流进和离开系统的状态点.23421h4h1h2hq0w0pkp0qk四、单级蒸气压缩式制冷理论循环的热力计算四、单级蒸气压缩式制冷理论循环的热力计算Shenzhen McQuay TC 22制冷基本原理制冷基本原理lg p0第22页，共31页，编辑于2022年，星期五理论循环的热力计算理论循环的热力计算1.节流阀节流阀制冷剂液体通过节流孔口时绝热膨胀，对外不作功，制冷剂液体通过节流孔口时绝热膨胀，对外不作功，Q=0，W=0，Q+W=qm(h2-h1)故故W=0=qm(h4h3)h4=h323421h4h1h2hq0w0pkp0qklg p0Shenzhen McQua

27、y TC 23制冷基本原理制冷基本原理第23页，共31页，编辑于2022年，星期五理论循环的热力计算理论循环的热力计算2.压缩机压缩机如果忽略压缩机与外界环境所交换的热量如果忽略压缩机与外界环境所交换的热量Q=0，因因Q+W=qm(h2-h1)故故W=qm(h2-h1)式中式中(h2-h1)表示压缩机每压缩并输送表示压缩机每压缩并输送1kg制冷剂所消耗的功，制冷剂所消耗的功，称为理论比功，用称为理论比功，用w0 表示。表示。23421h4h1h2hq0w0pkp0qkShenzhen McQuay TC 24制冷基本原理制冷基本原理lg p0第24页，共31页，编辑于2022年，星期五理论循环

28、的热力计算理论循环的热力计算3.蒸发器蒸发器被冷却物体通过蒸发器向制冷剂传递热量被冷却物体通过蒸发器向制冷剂传递热量Q0，因为蒸发器不，因为蒸发器不作功，作功，W=0，Q+W=qm(h2-h1)故故Q0=qm(h1h4)=qm(h1h3)式中式中(h1h4)称为蒸发器单位热负荷，用称为蒸发器单位热负荷，用q0表示。它表示表示。它表示1kg制冷剂蒸气在蒸发器中吸收的热量。制冷剂蒸气在蒸发器中吸收的热量。23421h4h1h2hq0w0pkp0qklg p0Shenzhen McQuay TC 25制冷基本原理制冷基本原理当蒸发温度当蒸发温度T0不变而冷凝温度不变而冷凝温度Tk升高时，对于同一台制

29、升高时，对于同一台制冷机来说它的制冷量将要减小，而消耗的功率将要冷机来说它的制冷量将要减小，而消耗的功率将要增大。增大。第25页，共31页，编辑于2022年，星期五理论循环的热力计算理论循环的热力计算4.冷凝器冷凝器假设制冷剂在冷凝器中外界放出热量为假设制冷剂在冷凝器中外界放出热量为Qk，因为冷凝器不，因为冷凝器不作功，作功，W=0Q+W=qm(h2-h1)故故Qk=qm(h2h3)式中式中(h2h3)称为冷凝器单位热负荷，用称为冷凝器单位热负荷，用qk表示。它表示表示。它表示1kg制制冷剂蒸气在冷凝器中放出的热量。冷剂蒸气在冷凝器中放出的热量。23421h4h1h2hq0w0pkp0qklg

30、 pShenzhen McQuay TC 26制冷基本原理制冷基本原理0当当TK（冷凝温度）不变而（冷凝温度）不变而T0(蒸发温度蒸发温度)降低时降低时,制冷机的制冷制冷机的制冷量量,制冷剂流量及制冷系数都是降低的制冷剂流量及制冷系数都是降低的,而压缩机的功率是增而压缩机的功率是增大还是减小大还是减小,与变化前后的压比值有关。与变化前后的压比值有关。第26页，共31页，编辑于2022年，星期五理论循环的热力计算理论循环的热力计算5.制冷系数与供热系数制冷系数与供热系数按定义，理论循环中，制冷按定义，理论循环中，制冷/供热系数可用下式表示供热系数可用下式表示23421h4h1h2hq0w0pkp

31、0qklg pShenzhen McQuay TC 27制冷基本原理制冷基本原理0第27页，共31页，编辑于2022年，星期五23421h4h1h2hq0w0pkp0qklg pShenzhen McQuay TC 28制冷基本原理制冷基本原理0五五.实际制冷循环的压焓图实际制冷循环的压焓图1、吸气过热：理论循环是假设了压缩机的吸气为干蒸气，、吸气过热：理论循环是假设了压缩机的吸气为干蒸气，即不会有液体进入压缩机。即不会有液体进入压缩机。因环境条件的不断变化、生产工艺不足等因素制约，因环境条件的不断变化、生产工艺不足等因素制约，实际运行中，确保不了从实际运行中，确保不了从1点进入压缩机的制冷剂

32、全为点进入压缩机的制冷剂全为气态，因此，为了防止液击的产生，一般让饱和蒸气在等气态，因此，为了防止液击的产生，一般让饱和蒸气在等压下进一步被加热而成为过热蒸气后再进入压缩机。压下进一步被加热而成为过热蒸气后再进入压缩机。1-1为蒸发压力下吸气过热过程。制冷剂状态由低温、低压饱和蒸为蒸发压力下吸气过热过程。制冷剂状态由低温、低压饱和蒸气变成相对低温、低压过热蒸气。气变成相对低温、低压过热蒸气。很明显很明显,系统多吸取了系统多吸取了qr的热量的热量,若过热时所产生的若过热时所产生的冷量得以利用冷量得以利用,则制冷量增加则制冷量增加;反之反之,并不制冷。并不制冷。过热使蒸气温度提高、比体积增大，由此

33、要求过热使蒸气温度提高、比体积增大，由此要求压缩机容量、功耗增加，同时也使压缩机排气压缩机容量、功耗增加，同时也使压缩机排气温度增加并使冷凝器负荷也相应增大，所以过温度增加并使冷凝器负荷也相应增大，所以过热对制冷是不利的。热对制冷是不利的。21 qr第28页，共31页，编辑于2022年，星期五23421h4h1h2hq0w0pkp0qklg pShenzhen McQuay TC 29制冷基本原理制冷基本原理0五五.实际制冷循环的压焓图实际制冷循环的压焓图2、冷凝过冷：、冷凝过冷：由于制冷剂液体经过节流由于制冷剂液体经过节流装置膨胀时，因节流损失而使少量制冷剂蒸发，装置膨胀时，因节流损失而使少

34、量制冷剂蒸发，产生闪气现象，它会影响制冷剂的流动性，会产生闪气现象，它会影响制冷剂的流动性，会使制冷量下降使制冷量下降。为了弥补此缺陷、提高系。为了弥补此缺陷、提高系统性能，一般使进入节流前的制冷剂液统性能，一般使进入节流前的制冷剂液体先过冷。体先过冷。3-3为冷凝压力为冷凝压力pk下制冷剂液体继续散热，即向外放出显热。下制冷剂液体继续散热，即向外放出显热。因此，温度由冷凝温度因此，温度由冷凝温度tk降至过冷温度降至过冷温度t3 ，无相态变化。，无相态变化。过冷是提高制冷量的重要措施。制冷剂状态由高温、过冷是提高制冷量的重要措施。制冷剂状态由高温、高压饱和液体变成相对高温、高压过冷液体。高压饱

35、和液体变成相对高温、高压过冷液体。很明显，增加过冷后，制冷量增加了很明显，增加过冷后，制冷量增加了 ql，对制冷来说，对制冷来说，过冷是有益的。而对热泵来说，则要视过冷的温度而过冷是有益的。而对热泵来说，则要视过冷的温度而定，如果定，如果3的温度已低于所需的供热温度，则过冷所的温度已低于所需的供热温度，则过冷所释放的热量已无法利用。释放的热量已无法利用。21 qr23 ql4第29页，共31页，编辑于2022年，星期五六六.实际制冷循环的压焓图实际制冷循环的压焓图hShenzhen McQuay TC 30制冷基本原理制冷基本原理lg p0第30页，共31页，编辑于2022年，星期五Shenzhen McQuay TC 31制冷基本原理制冷基本原理谢谢 谢谢!第31页，共31页，编辑于2022年，星期五