《非稳态导热》PPT课件.ppt

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1、华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/269-9-9-9-5 5 5 5 非稳态导热非稳态导热非稳态导热非稳态导热一、非稳态导热的基本概念一、非稳态导热的基本概念一、非稳态导热的基本概念一、非稳态导热的基本概念物体的温度随时间变化的导热过程称为非稳态导热非稳态导热非稳态导热非稳态导热。电力设备中的非稳态导热：设备启停过程中，工况变化过程中，物体内部温度场随时间变化。1.问题描述：=0时，物体内的温度分布为 t=f(x,y,z,0)=t0，外界环境温度为 tf(通常为恒定或线性变化或周期性变化)，分析t=f(x,y,z,)。非稳态导热经历的两个阶段：非正规状况阶段非正规状况阶段非正

2、规状况阶段非正规状况阶段：物体中的温度分布受初始温度分布的影响很大。正规状况阶段正规状况阶段正规状况阶段正规状况阶段：初始温度分布的影响逐渐消失，物体中不同时刻的温度分布主要取决于边界条件和物性参数。华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/262.非稳态导热问题的求解方法：分析法；数值解法；模拟法。3.Bi准则：(对于第三类边界条件)L，导热体的特征尺度，对于两侧换热厚度为2 的平板，L=(平板厚度的一半)；对于长圆柱，L=R；对于圆球，L=R。对于其它形状的导热体，L和V/F有关。华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/261.若物体内的导热热阻远大于边界上的对流换热

3、热阻，相当于第一类边界条件；2.若物体内的导热热阻远小于边界上的对流换热热阻，任一时刻，物体内的温度接近均匀；3.若物体内的导热热阻与边界上的对流换热热阻比较接近，界于上述两种情况之间。华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26二、集总参数法二、集总参数法二、集总参数法二、集总参数法当，或 ，可以忽略导热体内的导热热阻，认为导热体内温度分布是均匀的，即 t=f(),为零维问题，导热体的参数集中于一点，称为集总参数法。导热体，置于流体中：体积V，换热表面积A；初温ti=f(0)=t0；对流换热系数h，流体初温tf；导热体物性参数、c、；Bi0.1，则物体内的温度分布不总是均匀的，不

4、能采用集总参数法进行分析。对于非稳态、一维、常物性、无内热源的问题，可以采用分析法进行研究。问题问题问题问题：无限大平板，厚度2，两侧换热，对流换热系数为h，0时刻，置于t=tf的流体中，t0=f(0)。常物性、一维、非稳态、无内热源的导热问题。华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26解为：数学模型数学模型数学模型数学模型：初始条件：边界条件：初始条件：边界条件：采用过余温度华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26温度分布可写成准则方程的形式：物体内部的导热热阻和边界上对流换热热阻之比非稳态导热的无量纲时间无量纲几何尺度华北电力大学(北京)动力系热工教研室202

5、2/10/262.2.2.2.分析解的讨论分析解的讨论分析解的讨论分析解的讨论1）傅里叶数 Fo 对温度分布的影响分析解的计算结果表明，当Fo 时，可近似取级数的第一项，对工程计算已足够精确，即 式中右边第二项只与Bi、x/有关，而与时间 无关。上式写成：两边取对数：华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26 m是与时间、地点无关的常数，只取决于第三类边界条件、平壁的物性与几何参数。式中：该式说明当Fo时，平壁内所有各点过余温度的对数都随时间线性变化，并且变化曲线的斜率都相等，这一温度变化阶段称为非稳态导热的正规状况阶段正规状况阶段正规状况阶段正规状况阶段。上式求导：m的物理意义

6、是过余温度对时间的相对变化率，单位是1/s，称为冷却率冷却率冷却率冷却率（或加热率加热率）。非稳态导热进入正规状况阶段后，所有各点的冷却率都相同，且不随时间而变化华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26对于平壁中心，上面两式之比 可见，当Fo 0.2，非稳态导热进入正规状况阶段以后，虽然与m都随时间变化，但它们的比值与时间无关，只取决于毕渥数Bi与几何位置x/。认识正规状况阶段的温度变化规律具有重要的实际意义，因为工程技术中的非稳态导热过程绝大部分时间都处于正规状况阶段。华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26毕渥数毕渥数毕渥数毕渥数BiBiBiBi对温度分布的

7、影响分析对温度分布的影响分析对温度分布的影响分析对温度分布的影响分析BiBiBiBi0 0 0 0：平壁的导热热阻趋于零，平壁内部各点温度在任一时刻都趋于一致，只随时间而变化，变化的快慢取决于平壁表面的对流换热强度。定向点在无穷远处。工程上只要Bi0.1，就可以近似地按这种情况处理，用集总参数法集总参数法进行计算。BiBiBiBi：对流换热热阻趋于零，非稳态导热一开始平壁表面温度就立即变为流体温度，相相当当于于给给定定了了壁壁面面温温度度，即给定了第一类边界条件，平壁内部的温度变化完全取决于平壁的导热热阻。定向点位于平壁表面上。当Bi100时可近似按此处理。0 0 0 0 Bi Bi Bi B

8、i 100100100100，按一般情况处理。华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/263）平壁与周围流体之间交换的热量 在0时间内，微元薄层dx单位面积放出的热量等于其热力学能的变化，在0时间内，单位面积平壁放出的热量 将Fo 时无量纲过余温度的近似解代入上式，得=0 xdx00华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26则有：华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/263.3.3.3.诺模图诺模图诺模图诺模图按分析解第一项绘制的线图中心过余温度华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26任意位置的过余温度华北电力大学(北京)动力系热工教研室

9、2022/10/26大平板的非稳态导热换热量计算图华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26几点说明：(1)上述分析是针对平壁被冷却的情况进行的，但分析结果对平壁被加热的情况同样适用；(2)由于平壁温度场是对称的，所以分析时只取半个平壁作为研究对象，这相当于一侧（中心面）绝热、另一侧具有第三类边界条件的情况，因此分析结果也适用于同样条件的平壁；(3)线算图只适用于Fo 的情况;(4)对于圆柱体和球体在第三类边界条件下的一维非稳态导热问题，分别在柱坐标系和球坐标系下进行分析，也可以求得温度分布的分析解，解的形式也是快速收敛的无穷级数，并且是Bi、Fo和r/R的函数,华北电力大学(北

10、京)动力系热工教研室2022/10/26(5)当Fo 时，圆柱和球体的一维非稳态导热过程也都进入正规状况阶段，分析解可以近似地取无穷级数的第一项，近似结果也被绘成了线算图。（P 221）多维非稳态导热问题的简易求解方法多维非稳态导热问题的简易求解方法多维非稳态导热问题的简易求解方法多维非稳态导热问题的简易求解方法 (1)无限长方柱(2)短圆柱(3)垂直六面体华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26例题1一个直径为1mm的热电偶(可视为圆柱体，两端不换热)，密度8900kg/m3，比热400J/(kg.)，导热系数30W/(m.)，初始温度30。将热电偶突然置于温度为150 的流体中，流体与热电偶之间的对流换热系数为50W/(m2.)。计算热电偶的过余温度达到初始过余温度的1%所需要的时间，此时热电偶的温度。解：应用集总参数法华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26作业9-159-17华北电力大学(北京)动力系热工教研室2022/10/26