传热学第九章辐射换热的计算.ppt

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1、第九章第九章 辐射换热的计算辐射换热的计算9-1 9-1 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算 前前面面讲讲过过，热热辐辐射射的的发发射射和和吸吸收收均均具具有有空空间间方方向向特特性性，因因此此，表表面面间间的的辐辐射射换换热热与与表表面面几几何何形形状状、大大小小和和各各表表面面的的相相对对位位置置等等几几个个因因素素均均有有关关系系，这这种种因因素素常常用用角角系系数数来来考考虑虑。角角系系数数的的概概念念是是随随着着固固体体表表面面辐辐射射换换热热计计算算的的出出现现与与发发展展，于于2020世世纪纪2020年年代代提提出出的的，它它有有很很多多名名称称，如如，形形状状因因

2、子子、可可视视因因子子、交交换换系系数数等等等等。但但叫叫得得最最多多的的是是角角系系数数。值值得得注注意意的的是是，角角系系数数只只对对漫漫射射面面(既既漫漫辐辐射射又又漫漫发发射射)、表表面面的的发发射射辐射和投射辐射均匀的情况下适用。辐射和投射辐射均匀的情况下适用。1.1.角系数的定义角系数的定义 在介绍角系数概念前，要先温习两个概念在介绍角系数概念前，要先温习两个概念(1)(1)投入辐射投入辐射：单位时间内投射到单位面积上的总辐射能，记为：单位时间内投射到单位面积上的总辐射能，记为G G。下面介绍角系数的概念及表达式。下面介绍角系数的概念及表达式。(1)角角系系数数：有有两两个个表表面

3、面，编编号号为为1和和2，其其间间充充满满透透明明介介质质，则则表表面面1对对表表面面2的的角角系系数数X1,2是是：表表面面1直直接接投投射射到到表表面面2上的能量，占表面上的能量，占表面1辐射能量的百分比。即辐射能量的百分比。即(2)有有效效辐辐射射：单单位位时时间间内内离离开开单单位位面面积积的的总总辐辐射射能能为为该该表表面面的的有有效效辐辐射射，参参见见图图9-1。包包括括了了自自身身的的发发射射辐辐射射E和和反反射射辐辐射射 G。G为投射辐射。为投射辐射。图9-1 有效辐射示意图 同同理理，也也可可以以定定义义表表面面2对对表表面面1的的角角系系数数。从从这这个个概概念念我我们们可

4、可以以得得出出角角系系数数的的应应用用是是有有一一定定限限制制条条件件的的，即即漫射面、等温、物性均匀漫射面、等温、物性均匀(9-1)(2)(2)微元面对微元面的角系数微元面对微元面的角系数 如图如图9-29-2所示，黑体微元面所示，黑体微元面d dA1A1对微元面对微元面d dA2A2的角系数记为的角系数记为X Xd1,d2d1,d2，则根据前面的定义式有，则根据前面的定义式有类似地有类似地有(3)(3)微元面对面的角系数微元面对面的角系数 由角系数的定义可知，微元面由角系数的定义可知，微元面dAdA1 1对面对面A A2 2的角系数为的角系数为图图9-2 9-2 两微两微元面间的辐射元面间

5、的辐射(9-2b)(4)(4)面对面的角系数面对面的角系数 面面A A1 1对面对面A A2 2的角系数的角系数X X1,21,2以及面以及面A A2 2对面对面A A1 1的角系数的角系数X X2,12,1分别分别为为微元面微元面dA2dA2对面对面A1A1的角系数则为的角系数则为(9-3a)(9-3b)(9-4a)(9-4b)2.2.角系数性质角系数性质根据角系数的定义和诸解析式，可导出角系数的代数性质。根据角系数的定义和诸解析式，可导出角系数的代数性质。(1)(1)相对性相对性 由式由式(9-2a)(9-2a)和和(9-2b)(9-2b)可以看出可以看出 由式由式(9-4a)(9-4a)

6、和和(9-4b)(9-4b)也可以看出也可以看出 以上性质被称为角系数的以上性质被称为角系数的相对性相对性。上式称为角系数的完整性。若表面上式称为角系数的完整性。若表面1 1为为非凹表面时，非凹表面时，X X1,11,1=0=0。值得注意的是，上图中的表面值得注意的是，上图中的表面2 2对表面对表面1 1的角系数不存在上述的角系数不存在上述的可加性。的可加性。图图9-3 角系数的完整性角系数的完整性(2)(2)完整性完整性 对于有对于有n n个表面组成的封闭系统，见图个表面组成的封闭系统，见图9-39-3所示，据能量所示，据能量守恒可得守恒可得:(3)(3)可加性可加性 如图如图9-49-4所

7、示，表面所示，表面2 2可分为可分为2a2a和和2b2b两个面，当然也可以分两个面，当然也可以分 为为n n个面，则角系数的可加性为个面，则角系数的可加性为图图9-4 角系数的可加性角系数的可加性再来看一下再来看一下2 2 对对 1 1 的能的能量守恒情况量守恒情况:3 3 角系数的计算方法角系数的计算方法 求求解解角角系系数数的的方方法法通通常常有有直直接接积积分分法法、代代数数分分析析法法、几几何何分分析析法法以以及及Monte-CarloMonte-Carlo法法。直直接接积积分分法法的的结结果果见见公公式式(9-(9-2)(9-4)2)(9-4)。下面只给出代数分析法。下面只给出代数分

8、析法。代代数数分分析析法法是是利利用用角角系系数数的的各各种种性性质质，获获得得一一组组代代数数方方程程，通通过过求求解解获获得得角角系系数数。值值得得注注意意的的是是，(1)(1)利利用用该该方方法法的的前前提提是是系系统统一一定定是是封封闭闭的的，如如果果不不封封闭闭可可以以做做假假想想面面，令令其其封封闭闭；(2)(2)凹凹面面的的数数量量必必须须与与不不可可见见表表面面数数相相等等。下下面面以以三三个个非非凹凹表表面面组组成成的的封封闭闭系系统统为为例例，如如图图9-59-5所所示示，面面积积分别为分别为A A1 1，A A2 2和和A A3 3，则根据角系数的相对性和完整性得，则根据

9、角系数的相对性和完整性得:通过求解这个封闭的方程组，可得所通过求解这个封闭的方程组，可得所有角系数，如有角系数，如X X1,21,2为为:图图9-5 9-5 三个非凹表面三个非凹表面组成的封闭系统组成的封闭系统若系统横截面上三个表面的长度分别为若系统横截面上三个表面的长度分别为l l1 1，l l2 2和和l l3 3，则，则上式可写为上式可写为下面考察两个表面的情况，下面考察两个表面的情况，假想面如图假想面如图9-69-6所示，根据所示，根据完整性和上面的公式，有完整性和上面的公式，有:图图9-6 9-6 两个非凹表面及两个非凹表面及假想面组成的封闭系统假想面组成的封闭系统解方程组得解方程组

10、得:该方法又被称为该方法又被称为交叉线法交叉线法。注意：这里所谓的交叉线和。注意：这里所谓的交叉线和不交叉线都是指虚拟面断面的线，或者说是辅助线不交叉线都是指虚拟面断面的线，或者说是辅助线9-2 9-2 被透明介质隔开的两固体表面间的辐射换热被透明介质隔开的两固体表面间的辐射换热图图9-7 黑体系统的黑体系统的辐射换热辐射换热1黑体表面黑体表面2 如图如图9-79-7所示，黑表面所示，黑表面1 1和和2 2之间的辐射换热量之间的辐射换热量为为2 2 漫灰表面漫灰表面 灰灰体体间间的的多多次次反反射射给给辐辐射射换换热热的的计计算算带带来来麻麻烦烦，此此时时需需要要采采用用前前面面讲讲过过的的投

11、投入入辐辐射射G G和和有有效效辐辐射射J J的的概概念念。下下面面在在假假设设表表面面物物性性和和温温度度已已知知的的情情况况下下，考考察察J J与与表表面面净净辐辐射射换换热热量量之之间间的的关关系系，为为计计算算漫漫灰灰表表面面间间的的辐辐射射换换热热作作准准备备。如图如图9-19-1所示，对表面所示，对表面1 1来讲，净辐射换热量来讲，净辐射换热量q q为为消去上式中的消去上式中的G G1 1，并考虑到，并考虑到 ，可得，可得即：即：下面来分析两个等温漫灰表面封闭系统内的辐射换热情况。下面来分析两个等温漫灰表面封闭系统内的辐射换热情况。如图如图9-89-8所示，两个表面的净换热量为所示

12、，两个表面的净换热量为根据下式及能量守恒有根据下式及能量守恒有(d)于是有于是有图图9-8 9-8 两个物体组成的辐射换热系统两个物体组成的辐射换热系统定义系统黑度定义系统黑度(或称为系统发射率或称为系统发射率)与黑体辐射换热比较，上式多了一个与黑体辐射换热比较，上式多了一个 ，它是考虑由，它是考虑由于灰体系统多次吸收与反射对换热量影响的因子。于灰体系统多次吸收与反射对换热量影响的因子。三种特殊情形三种特殊情形(1)(1)表面表面1 1为凸面或平面，此时，为凸面或平面，此时，X X1,21,21 1，于是，于是(2)(2)表面积表面积A A1 1比表面积比表面积A A2 2小得多，即小得多，即

13、A A1 1/A/A2 2 0 0 于是于是(3)(3)表面积表面积A A1 1与表面积与表面积A A2 2相当，即相当，即A A1 1/A/A2 2 1 1 于是于是 9-3 9-3 多表面系统辐射换热的计算多表面系统辐射换热的计算 净净热热量量法法虽虽然然也也可可以以用用于于多多表表面面情情况况，当当相相比比之之下下网网络络法法更更简简明明、直直观观。网网络络法法(又又称称热热网网络络法法，电电网网络络法法等等)的的原原理理，是是用用电电学学中中的的电电流流、电电位位差差和和电电阻阻比比拟拟热热辐辐射射中中的的热热流流、热热势势差差与与热热阻阻，用用电电路路来来比比拟拟辐辐射射热热流流的的

14、传传递递路路径径。但但需需要要注注意意的的是是，这这两两种种方方法法都都离离不不开开角角系系数数的的计计算算，所所以以，必必须须满满足足漫漫灰灰面面、等等温温、物物性性均均匀匀以以及及投投射射辐辐射射均均匀的四个条件。下面从介绍相关概念入手，逐步展开。匀的四个条件。下面从介绍相关概念入手，逐步展开。(1)热势差与热阻热势差与热阻(2)(2)上节公式上节公式(9-12)(9-12)：改写为：改写为：式中，式中，称为表面热势差；称为表面热势差；则被称为表面则被称为表面辐射热阻。辐射热阻。外部：外部：内部：内部：图图9-9 9-9 表面辐射热阻表面辐射热阻表面辐射热阻见图表面辐射热阻见图9-99-9

15、所示，可所示，可见，见，每一个表面都有一个表面辐每一个表面都有一个表面辐射热阻。射热阻。对于黑表面，对于黑表面，1 1 Rr Rr 0 0 即，即，黑体的表面热阻等于零。黑体的表面热阻等于零。又根据上节中的公式又根据上节中的公式(d)以及角系数相对性以及角系数相对性？式中，式中，是空间热势差，是空间热势差，则是空间辐射则是空间辐射热阻，如图热阻，如图9-109-10所示，可见，所示，可见，每一对表面就有一个空间辐每一对表面就有一个空间辐射热阻。射热阻。图图9-10 9-10 空间辐射热阻空间辐射热阻(2)(2)网络法的应用举例网络法的应用举例 首首先先来来看看前前面面讲讲过过的的两两漫漫灰灰表

16、表面面组组成成的的封封闭闭系系统统，参参见见图图9-89-8，其其等等效效网网络络图图见见9-119-11所所示示，根根据据电电路路中中的的基基尔尔霍霍夫夫定定律律流流入入节节电电的的电电流流总总和和等等于于零零，列列出出个个个个节节点点的的热热流流方方程程，组组成成有有效辐射的联立方程组，见左式效辐射的联立方程组，见左式图图9-11 9-11 两表面封闭系统辐射换热等效网络图两表面封闭系统辐射换热等效网络图求解上面方程组获得求解上面方程组获得 ，根据：，根据：计算净辐射热流，其中计算净辐射热流，其中i i 代表表面代表表面1 1或表面或表面2 2。在在上上面面的的过过程程中中需需要要注注意意

17、的的是是(1)(1)节节点点的的概概念念；(2)(2)每每个个表表面面一一个个表表面面热热阻阻，每每对对表表面面一一个个空空间间热热阻阻；(3)(3)以以及及画画电电路路图图的的一一些些基基本知识。本知识。下下面面再再来来看看一一下下三三个个表表面面的的情情况况，见见图图9-129-12。与与两两个个表表面面相相似似，首首先先需需要要画画出出等等效效网网络络，见见图图9-139-13所所示示，然然后后，列列出出各各节节点点的的电电流方程。流方程。9-12 9-12 由三个表面组由三个表面组成的封闭系统成的封闭系统9-13 9-13 三表面封闭三表面封闭腔的等效网络图腔的等效网络图节点节点 的热

18、流方程如下：的热流方程如下：求解上面的方程组，再计算净换热量。求解上面的方程组，再计算净换热量。A A 画等效电路图；画等效电路图；B B 列出各节点的热流列出各节点的热流(电流电流)方程组；方程组；C C 求解方程组，以获得各个节点的等效辐射；求解方程组，以获得各个节点的等效辐射；D D 利用公式利用公式 计算每个表面的净辐计算每个表面的净辐 射热流量。射热流量。总结上面过程，可以得到应用总结上面过程，可以得到应用网络法的基本步骤网络法的基本步骤如下：如下：b b 有一个表面绝热，有一个表面绝热，即该表面的净换热量为零即该表面的净换热量为零。其网。其网络图见图络图见图9-14b 9-14b

19、和和9-14c9-14c，与黑体不同的是，此时该表，与黑体不同的是，此时该表面的温度是未知的。同时，它仍然吸收和发射辐射，只面的温度是未知的。同时，它仍然吸收和发射辐射，只是发出的和吸收的辐射相等。由于，热辐射具有方向性，是发出的和吸收的辐射相等。由于，热辐射具有方向性，因此，他仍然影响其它表面的辐射换热。这种表面温度因此，他仍然影响其它表面的辐射换热。这种表面温度未定而净辐射换热量为零的表面被称为未定而净辐射换热量为零的表面被称为重辐射面重辐射面。图图9-14 三表面系统的两个特例三表面系统的两个特例 (3)(3)两个重要特例两个重要特例a a 有一个表面为黑体。有一个表面为黑体。黑体的表面

20、热阻为零黑体的表面热阻为零。其网络。其网络图见图图见图9-14a9-14a。此时，该表面的温度一般是已知的。此时，该表面的温度一般是已知的。9-4 9-4 辐射换热的强化与削弱辐射换热的强化与削弱由于工程上的需求，经常需要强化或削弱辐射换热。由于工程上的需求，经常需要强化或削弱辐射换热。强化辐射换热强化辐射换热的主要途径有两种：的主要途径有两种：(1)增加发射率；增加发射率；(2)增加角系数。增加角系数。削弱辐射换热削弱辐射换热的主要途径有三种：的主要途径有三种：(1)降低发射率；降低发射率；(2)降低角系数；降低角系数；(3)加入隔热板。加入隔热板。其实插入防热板相当于降低了表面发射率。本节

21、主要讨论这其实插入防热板相当于降低了表面发射率。本节主要讨论这种削弱辐射换热的方式。种削弱辐射换热的方式。对于两个无限大平面组成的封闭系统，其换热量为对于两个无限大平面组成的封闭系统，其换热量为:为简单起见，假设为简单起见，假设 ，则，则上式变为上式变为 。现在在两面之间插入一块发射率仍为现在在两面之间插入一块发射率仍为 的遮热板，的遮热板，这样就组成了两个换热系统，如图这样就组成了两个换热系统，如图9-159-15所示所示.稳态时有稳态时有:可见，与没有遮热板时相比，辐射换可见，与没有遮热板时相比，辐射换热量减小了一半。热量减小了一半。图图9-15 9-15 遮热板遮热板 9-5 9-5 气

22、体辐射气体辐射本本节节将将简简要要介介绍绍气气体体辐辐射射的的特特点点、换换热热过过程程及及其其处处理理方方法法。在在工工程程中中常常见见的的温温度度范范围围内内，和和 具具有有很很强强的的吸吸收收和和发发射射热热辐辐射射的的本本领领，而而其其他他的的气气体体则则较较弱弱，这这也也是是本本节节采采用用这这两种气体作为例子的原因。两种气体作为例子的原因。1 1 气体辐射的特点气体辐射的特点 (1)(1)气体辐射对波长具有选择性。气体辐射对波长具有选择性。它只在某谱带内具有它只在某谱带内具有发射和吸收辐射的本领，而对于其他谱带则呈现透明状态。发射和吸收辐射的本领，而对于其他谱带则呈现透明状态。如图

23、如图9-169-16所示。所示。(2)(2)气气体体的的辐辐射射和和吸吸收收是是在在整整个个容容积积中中进进行行的的。这这是是由由于于辐辐射射可可以以进进入入气气体体，并并在在其其内内部部进进行行传传递递，最最后后有有一一部部分分会会穿穿透透气气体体而而到到达达外外部部或或固固体体壁壁面面，因因而而，气气体体的的发发射射率率和和吸收比还与容器的形状和容积大小有关。吸收比还与容器的形状和容积大小有关。图图9-16 CO2 9-16 CO2 和和H2OH2O的主要吸收谱带的主要吸收谱带图图9-17 9-17 光谱辐射穿过气体层时的衰减光谱辐射穿过气体层时的衰减 2 2 气体辐射的衰减规律气体辐射的

24、衰减规律当当热热辐辐射射进进入入吸吸收收性性气气体体层层时时，因因沿沿途途被被气气体体吸吸收收而而衰衰减减。为为了了考考察察辐辐射射在在气气体体内内的的衰衰减减规规律律，如如图图9-179-17所所示示，我我们们假假设设投投射射到到气气体体界界面面 x x =0 0 处处的的光光谱谱辐辐射射强强度度为为 ，通通过过一一段段距距离离x x后后，该该辐辐射射变变为为 。再再通通过过微微元元气气体体层层 d dx x 后，其衰减量为后，其衰减量为 。理论上已经证明，理论上已经证明，与行程与行程 d dx x 成正比，设比例成正比，设比例系数为系数为 ，则有，则有式中，负号表示吸收，式中，负号表示吸收

25、，为为光谱衰减系数光谱衰减系数，m m-1-1，它取决于其体，它取决于其体的种类、密度和波长。对上式进行积分可得的种类、密度和波长。对上式进行积分可得即即Beer Beer 定律定律式式中中，s s 是是辐辐射射通通过过的的路路程程长长度度，常常称称之之为为射射线线程程长长。从从上上式式可知，热辐射在气体内呈指数规律衰减。可知，热辐射在气体内呈指数规律衰减。3 3 气体辐射的光谱吸收比、光谱发射率气体辐射的光谱吸收比、光谱发射率BeerBeer公式可以写为公式可以写为光谱穿透比光谱穿透比对于气体，反射率为零，于是有对于气体，反射率为零，于是有根据根据KirchhoffKirchhoff定律，光

26、谱发射率为定律，光谱发射率为4 4 气体的发射率气体的发射率工程中作为关心的是确定气体所有谱带内辐射能量的总和。工程中作为关心的是确定气体所有谱带内辐射能量的总和。于是需要首先确定气体的发射率于是需要首先确定气体的发射率 ，然后利用，然后利用 计算气体的发射辐射。而由于气体的容积辐计算气体的发射辐射。而由于气体的容积辐射特性，射特性，与射线程长关与射线程长关s s系密切，而系密切，而s s取决于气体容积的取决于气体容积的形状和尺寸。如图形状和尺寸。如图8-188-18所示。为了使射线程长均匀，人们所示。为了使射线程长均匀，人们引入了当量半球的概念，将不是球形的容积等效为半球。引入了当量半球的概

27、念，将不是球形的容积等效为半球。则其半径就是等效的射线程长，见图则其半径就是等效的射线程长，见图8-198-19所示。目前人们所示。目前人们已经将一些典型几何容积的气体对整个包壁的平均射线程已经将一些典型几何容积的气体对整个包壁的平均射线程长列于表长列于表8-18-1中。在缺少资料的情况下，任意几个形状气体中。在缺少资料的情况下，任意几个形状气体对整个包壁的平均射线程长可按下式计算：对整个包壁的平均射线程长可按下式计算：式中，V为气体容积，m3；A为包壁面积，m2。图图9-18 9-18 气体对不气体对不同地区的辐射同地区的辐射图图9-19 9-19 半球内气体对球心的辐射半球内气体对球心的辐

28、射除了与除了与s s有关外，还与气体的温度和气体得分压力有关，有关外，还与气体的温度和气体得分压力有关，于是我们有如下关系于是我们有如下关系利用上面的关系，可以采用试验获得利用上面的关系，可以采用试验获得 ，图，图8-208-20给出了给出了 时的水蒸气发射率时的水蒸气发射率 的图线。图的图线。图8-218-21则是其修正则是其修正系数系数 ，于是，水蒸气的发射率为，于是，水蒸气的发射率为对应于对应于 的图分别是的图分别是8-228-22和图和图8-238-23。于是。于是图图9-209-20 图图9-21 9-21 修正系数修正系数 图图9-229-22 图图9-23 9-23 修正系数修正

29、系数 当气体中同时存在二氧化碳和水蒸气时，气体的发射率当气体中同时存在二氧化碳和水蒸气时，气体的发射率由下式给出由下式给出:式中，式中，是修正量，由图是修正量，由图8-248-24给出。给出。图图9-24 9-24 修正量修正量5 5 气体的吸收比气体的吸收比式中修正系数式中修正系数 和和 与发射率公式中的处理方与发射率公式中的处理方法相同，而法相同，而 ，和和 的确定可以采用下面的确定可以采用下面的经验公式的经验公式在其体发射率和吸收比确定后，气体与黑体外壳之间的在其体发射率和吸收比确定后，气体与黑体外壳之间的辐射换热公式为辐射换热公式为:本章小结本章小结1角系数的定义、性质、计算方法角系数

30、的定义、性质、计算方法(特别是代数分析法特别是代数分析法)和适用条件和适用条件2能量守恒的分析方法在两固体表面间辐射换热的应用能量守恒的分析方法在两固体表面间辐射换热的应用3系统黑度的计算公式及三种特殊情形的处理系统黑度的计算公式及三种特殊情形的处理4热网络法的基本思路、计算过程、热网络图热网络法的基本思路、计算过程、热网络图5重辐射面的性质、影响辐射换热的形式及其温度的求解方法，以重辐射面的性质、影响辐射换热的形式及其温度的求解方法，以及及重辐射面与黑表面的区别重辐射面与黑表面的区别6辐射换热的强化与削弱应该考虑的因素及其作用过程，特别是热辐射挡板辐射换热的强化与削弱应该考虑的因素及其作用过

31、程，特别是热辐射挡板7气体辐射的特点：光谱依赖特性和容积辐射特性气体辐射的特点：光谱依赖特性和容积辐射特性8气体辐射的衰减规律及其计算公式、气体的吸收系数和发射率气体辐射的衰减规律及其计算公式、气体的吸收系数和发射率9投入辐射投入辐射、有效辐射、系统黑度、热势差、表面辐射热阻、空间辐射热阻、衰、有效辐射、系统黑度、热势差、表面辐射热阻、空间辐射热阻、衰减系数、射线程长减系数、射线程长思考题：思考题：1.1.角系数的定义及性质角系数的定义及性质.2.2.两维表面间角系数的计算方法两维表面间角系数的计算方法(代数分析法代数分析法,图表法图表法).).3.3.多层无限大灰体平板间的辐射换热计算方法多

32、层无限大灰体平板间的辐射换热计算方法.4.4.有效辐射的概念及如何应用在灰体辐射计算中有效辐射的概念及如何应用在灰体辐射计算中.5.5.一个灰体和大空间之间辐射换热和对流换热同时被考虑一个灰体和大空间之间辐射换热和对流换热同时被考虑时的计算方法时的计算方法.6.6.高温气体内高温气体内,使用遮热板的热电偶测温精度分析使用遮热板的热电偶测温精度分析.能量能量平衡定律在此类问题中的应用平衡定律在此类问题中的应用.7.7.表面辐射热阻和空间辐射热阻的定义及表达式表面辐射热阻和空间辐射热阻的定义及表达式.8.8.重辐射面的概念重辐射面的概念.9.9.采用网络法求解三表面封闭系统辐射换热的计算方法采用网络法求解三表面封闭系统辐射换热的计算方法.10.10.辐射换热的强化和削弱方法辐射换热的强化和削弱方法.11.11.气体辐射有什么特点气体辐射有什么特点?12.12.什么是温室效应什么是温室效应?从传热学的角度做出评述从传热学的角度做出评述.举出一些举出一些 实际例子实际例子.作业：作业：8-28-2，8-68-6，8-88-8，8-128-12，8-198-19，8-218-21，8-248-24，8-318-31，8-368-36，8-428-42，8-448-44，8-568-56，8-608-60，8-628-62，8-648-64，