无机材料的光学性能.ppt

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1、 一、重要性介质中的各种光学现象本质上是光和物质相互作用的结果。从经典电子模型出发，研究光和物质相互作用的微观过程，是讨论介质中光的折射、散射、吸收和色散等常见的线性光学现象的物理本质的基础。光波的辐射主要是原子最外层电子或弱束缚电光波的辐射主要是原子最外层电子或弱束缚电子的加速运动产生的，因而原子的电偶极矩便子的加速运动产生的，因而原子的电偶极矩便是这种光辐射的主要波源。了解电偶极子辐射是这种光辐射的主要波源。了解电偶极子辐射场的基本性质对经典理论处理光和物质相互作场的基本性质对经典理论处理光和物质相互作用的问题极为重要。用的问题极为重要。二、交变电偶极子向空间发射电磁波二、交变电偶极子向空

2、间发射电磁波当当外外层层电电子子与与原原子子核核等等值值异异号号的的电电荷荷交交替替变变化化时时，即即形形成成一一个个交交变变的的电电偶偶极极子子，电电偶偶极极矩矩在在它它周周围围产产生生交交变变电电场场，交交变变电电场场又又产产生生交交变变磁磁场场，交交变变磁磁场场再再产产生生交交变变电电场场，如如此此不不断断继继续续下下去去，于于是是，在在电电偶偶极极子子周周围围空空间间便便产产生生由由近近及及远远的的电电磁磁波波动动，因因此此，交交变变电电偶偶极极子子向向空间发射电磁波。空间发射电磁波。三、光和物质相互作用的经典的观点 光和物质相互作用的过程可以看作是组成物质的原子或分子体系在入射光波电

3、场的作用下，正负电荷发生相反方向的位移，并跟随光波的频率作受迫振动，产生感生电偶极矩，进而产生电磁波辐射的过程。这一过程也为发射次波的过程。（1）（原子内部电子的运动可用简谐振动规律的电）（原子内部电子的运动可用简谐振动规律的电偶极子描述，称为简谐振子。电子的运动方程为偶极子描述，称为简谐振子。电子的运动方程为（2）因为交变电偶极子辐射电磁波，而辐射场必然）因为交变电偶极子辐射电磁波，而辐射场必然对电子产生反作用，即辐射阻尼，这种辐射阻力与位对电子产生反作用，即辐射阻尼，这种辐射阻力与位移速度移速度dx/dt成正比成正比，于是电子的运动方程可写成，于是电子的运动方程可写成为阻力系数。因此原子内

4、部电子按固有频率的振动是衰减振动，其振幅随时间不断减小，即为阻尼振动。（3）当当光光波波作作用用到到原原子子上上时时，光光波波使使原原子子极极化化，原原子子中中的的电电子子将将在在光光频频电电磁磁场场矄矄驱驱动动下下作作强强迫迫振振动动，使使电电子子依依靠靠光光波波电电场场的的步步调调振振动动。对对于于非非磁磁性性材材料料，仅仅考考虑虑电电场场力力（eE）的的作作用用。如如果果光光场场较较弱弱，电电子子强强迫迫振振动动的的位位移移不不大大，则则仍仍可可采采用用简简谐谐振振子子模模型型，电子运动方程为电子运动方程为式式中中e=|e|为为电电子子电电荷荷的的大大小小，忽忽略略介介质质中中宏宏观观场

5、场与与局部电场的微小差别，局部电场的微小差别，E就是外部光波的电场。就是外部光波的电场。为了简单起见，考虑简谐电场作用下的电子运为了简单起见，考虑简谐电场作用下的电子运动，则电场动，则电场E和电子位移和电子位移x分别为分别为E=E()eit和和x=x()eit，其中其中E()和和x()表示对应于频率的表示对应于频率的振幅值振幅值,有有结论：在简谐振子模型的近似下，电子受迫振动结论：在简谐振子模型的近似下，电子受迫振动的频率与驱动光波频率相同。但该式右边的分母的频率与驱动光波频率相同。但该式右边的分母中含有虚因子中含有虚因子i，表明受迫振动与驱动光场间表明受迫振动与驱动光场间存在相位差，且这个相

6、位差对介质中所有原子都存在相位差，且这个相位差对介质中所有原子都是一样的。是一样的。在在0，=0情况下，过程有不同的特点：情况下，过程有不同的特点：（1）在在0的的情情况况下下，当当过过程程开开始始时时，电电子子吸吸收收少少量量光光波波能能量量，引引起起受受迫迫振振动动感感生生电电偶偶极极矩矩，并并辐辐射射次次波波。即即使使忽忽略略辐辐射射阻阻尼尼（即即不不考考虑虑振振子子的的辐辐射射），电电子子位位移移恒恒为为有有限限值值。因因此此在在达达到到稳稳定定状状态态后后，吸吸收收的的能能量量与与辐辐射射的的能能量量必必然然达达到到平平衡衡，即即维维持持稳稳幅幅振振荡荡，这这种种过过程程称称为光的散

7、射。为光的散射。散散射射过过程程的的特特点点是是，电电子子的的本本征征能能量量不不会会发发生生改改变变，形形式式上上只只是是入入射射光光波波和和散散射射光光波波之之间间的的能能量量互互相相转转换换，吸吸收多少又散射多少。收多少又散射多少。散射过程称为光和物质的非共振相互作用过程。散射过程称为光和物质的非共振相互作用过程。因因此此当当光光子子的的频频率率与与电电子子振振动动的的自自然然频频率率（大大约约1015/秒）不同时，电磁波在固体中自然传播而无吸收。秒）不同时，电磁波在固体中自然传播而无吸收。（2）在在=0情情况况下下，随随着着入入射射光光波波频频率率逐逐渐渐接接近近原原子子的的固固有有频

8、频率率，振振子子的的振振幅幅逐逐渐渐加加大大、因因而而振振子子从从入入射射光光波波的的摄摄取取的的能能量量增增大大，相相应应的的辐辐射射次次波波能能量量也也增增大大。这这一一过过程程有有其其显显著著的的特特点点。当当略略去去阻阻尼尼作作用用时时，振振幅幅将将趋趋向向无无穷穷大大。因因此此，无无论论考考虑虑阻阻尼尼与否，振子都将吸收能量。与否，振子都将吸收能量。有有辐辐射射阻阻尼尼时时，吸吸收收的的能能量量用用作作散散射射；没没有有辐辐射射阻阻尼尼时时，吸吸收收的的能能量量用用来来不不断断增增大大振振幅幅。鉴鉴于于这这一一特特点点，通通常常把把0的的过过程程与与其其他他频频率率的的过过程程区区分

9、分开开来来，不不再再称称作作散散射射，而而称称为为吸吸收收与与再再放射。放射。实实际际上上，在在=0的的谐谐振振频频率率处处，可可以以认认为为初初始始态态的的电电子子吸吸收收一一个个光光子子跃跃迁迁到到高高能能态态，而而受受激激电电子子又又可可以以放放出出一一个个同同频频率率的的光光子子回回到到初初始始的的低低能能态态。在在这这种种吸吸收收与与再再放放射射过过程程中中，电电子子的的本本征能态将发生改变，故属于光和物质的共振相互作用过程。征能态将发生改变，故属于光和物质的共振相互作用过程。8.2光在界面的反射和折射光在界面的反射和折射 介质材料可以看作许多线性谐振子的集合，在光波场的作用下，极化

10、的原子或分子辐射的次波与入射光波的相互干涉决定了光在介质中的传播规律。8.2.1光的反射和折射光的反射和折射材材料料的的极极化化和和磁磁化化作作用用，“拖拖住住”了了电电磁磁波波的的步步伐伐，使使电电磁磁波波的的传传播播速速度度变变慢慢。根根据据麦麦克克斯斯韦韦电电磁磁理理论论，电电磁磁波波在在固固体体中中的的传传播播速速度度v与与反反映映材材料料极极化化特特性性的的相相对对介介电电常常数数 r和和磁磁化化特特性性的的相相对对磁磁导导率率 r及及真真空空中中的光速的光速c有如下的关系：有如下的关系：该该式式反反映映了了材材料料的的性性质质对对光光传传播播的的影影响响。对对于于非非磁磁性材料，性

11、材料，r 1.由由于于光光的的传传播播速速度度因因材材料料而而异异，因因此此光光从从一一种种均均匀匀介介质质斜斜射射入入另另一一种种均均匀匀介介质质时时，在在两两种种介介质质的的界界面面上一般都会发生反射和折射现象。上一般都会发生反射和折射现象。v=8.2.2影响折射率的因素影响折射率的因素折射率的定义得出麦克斯韦关系式：折射率的定义得出麦克斯韦关系式：r=n2该式反映了光的折射率和材料的介电常数的关系。该式反映了光的折射率和材料的介电常数的关系。材材料料的的极极化化性性质质又又与与构构成成材材料料的的原原子子的的原原子子量量、电电子分布情况、化学性质等微观因素有关。子分布情况、化学性质等微观

12、因素有关。这这些些微微观观因因素素通通过过宏宏观观量量介介电电常常数数来来影影响响光光在在材材料料中的传播速度。中的传播速度。为为了了进进一一步步说说明明影影响响介介质质折折射射率率的的因因素素，由由克克劳劳修修斯斯-莫索蒂方程莫索蒂方程得：得：PM=该该式式说说明明单单位位体体积积中中原原子子的的数数目目越越多多，或结构越紧密，则折射率越大。或结构越紧密，则折射率越大。另另外外在在讨讨论论电电子子的的极极化化时时，从从定定性性的的简简化化模模型型中中导导出出了了 e=40a3关关系系，由由于于介介质质的的折折射射率率随随组组成成固固体体的的原原子子的的电电子子极极化化率率的的增增加加而而增增

13、加加，因因此此材材料料的的折折射射率随原子半径的增加而增加。率随原子半径的增加而增加。归纳起来影响折射率归纳起来影响折射率n值的因素有下列几方面：值的因素有下列几方面：（1）构成材料元素的离子半径和电子结构。）构成材料元素的离子半径和电子结构。（2）材料的结构、晶型和非晶态。）材料的结构、晶型和非晶态。（3）同同质质异异构构体体。一一般般情情况况下下，同同质质异异构构材材料料的的高高温温晶晶型型原原子子的的密密堆堆积积程程度度低低，因因此此高高温温晶晶型型的的折折射射率率较较低低，低低温温晶晶型型原原子子的的密密堆堆积积程程度度高高，因因此此其其折折射率较高。射率较高。（4）外外界界因因素素对

14、对折折射射率率的的影影响响。材材料料在在机机械械应应力力、超超声声波波、电电场场等等的的作作用用下下，折折射射率率会会发发生生改改变变，如如有有内内应应力力存存在在的的透透明明材材料料，垂垂直直于于受受拉拉主主应应力力方方向向的的n大大，平平行行于于受受拉拉主主应应力力方方向向的的n小小。这这些些效效应应分分别称为光弹性效应、声光效应、电光效应等别称为光弹性效应、声光效应、电光效应等在折射和反射过程中，在折射和反射过程中，p和和s两个分量的振动两个分量的振动是相互独立的是相互独立的。为了说明反射和折射各占多少比例，通过引为了说明反射和折射各占多少比例，通过引入反射率和折射率的概念。这里除了光的

15、各入反射率和折射率的概念。这里除了光的各分量要分别计算外分量要分别计算外 还应区别三种不同的反射还应区别三种不同的反射率和透射率，即振幅反（透）射率，光强反率和透射率，即振幅反（透）射率，光强反（透）射率和能流反（透）射率。它们的定（透）射率和能流反（透）射率。它们的定义和相互关系列与表义和相互关系列与表。P分量分量S分量分量振幅反射率振幅反射率光强反射率光强反射率能流反射率能流反射率振幅透射率振幅透射率光强透射率光强透射率能流透射率能流透射率反射率和透射率的变化规律。反射率和透射率的变化规律。当光束正入射时，当光束正入射时，i1=i2=0，有简化有简化因此反射率和折射率是由两种介质因此反射率

16、和折射率是由两种介质的折射率决定的，如果的折射率决定的，如果n1和和n2相差相差很大，那么界面反射损失就严重。很大，那么界面反射损失就严重。这意味着在光学系统中当折射率增这意味着在光学系统中当折射率增大时，反射损失增大。大时，反射损失增大。介质的表面光泽：介质的表面光泽：是指材料表面光洁度非常高的情况下的反射，反射光线具有明确的方向性，一般称之为镜面反射。在光学材料中利用这个性能达到各种应用目的。例如雕花玻璃器皿，含铅量高，折射率高，因而反射率约为普通钠钙硅酸盐玻璃的两倍，达到装饰效果。同样，宝石的高折射率使之具有强折射和高反射性能。玻璃纤维作为通讯的光导管时，有赖于光束总的内反射。这是一种可

17、变折射率的玻璃或用涂层来实现的。漫反射漫反射在在陶陶瓷瓷系系统统中中大大多多数数表表面面并并不不是是完完全全光光滑滑的的，因因此此当当光光照照射射到到粗粗糙糙不不平平的的材材料料表表面面时时，发发生生相相当当大的漫反射。大的漫反射。对对一一不不透透明明材材料料，测测量量单单一一入入射射光光束束在在不不同同方方向向上的反射能量。上的反射能量。漫漫反反射射的的原原因因是是由由于于材材料料表表面面粗粗糙糙，在在局局部部地地方方的的入入射射角角参参差差不不一一，反反射射光光的的方方向向也也各各式式各各样样，致致使使总总的的反反射射能能量量分分散散在在各各个个方方向向上上，形形成成漫漫反反射射，材材料料

18、表表面面越越粗粗糙糙，镜镜反反射射所所占占的的能能量量分分数数越越小。小。8.3光在各向异性介质中的传播光在各向异性介质中的传播8.3.1双折射双折射一、双折射的概念一、双折射的概念由于折射率与原子紧密堆积有关，所以对于各向由于折射率与原子紧密堆积有关，所以对于各向异性材料，在不同的方向上表现出不同的折射率异性材料，在不同的方向上表现出不同的折射率值，因此，当光束通过各向异性介质的表面时，值，因此，当光束通过各向异性介质的表面时，由于在各方向上的折射程度不同，折射光会分成由于在各方向上的折射程度不同，折射光会分成两束沿着不同的方向传播。这种现象称为双折射。两束沿着不同的方向传播。这种现象称为双

19、折射。二、双折射现象产生的机理二、双折射现象产生的机理用介质的极化理论解释双折射现象用介质的极化理论解释双折射现象用光波和物质相互作用理论解释双折射现象用光波和物质相互作用理论解释双折射现象三、电控双折射效应三、电控双折射效应：一束光线与细晶透明铁电：一束光线与细晶透明铁电陶瓷斜交并沿此方向传播时，会产生双折射，即陶瓷斜交并沿此方向传播时，会产生双折射，即光线被分解为两束线偏振光。这种双折射率可借光线被分解为两束线偏振光。这种双折射率可借助于外加电场的变化或陶瓷剩余极化强度的变化助于外加电场的变化或陶瓷剩余极化强度的变化来进行控制，这便是电控双折射效应。来进行控制，这便是电控双折射效应。一、概

20、念一、概念在某一单轴晶体内沿着垂直于光轴方向切出一块在某一单轴晶体内沿着垂直于光轴方向切出一块平行平面晶片，并将其插入一对正交偏振片之间，平行平面晶片，并将其插入一对正交偏振片之间，在单色光的照射下，从偏振片在单色光的照射下，从偏振片II后看去视场变亮后看去视场变亮。此时如把偏振片此时如把偏振片II向左或向右旋转一定的角度向左或向右旋转一定的角度，出现消光现象。，出现消光现象。这表明，从晶片透射出来的光仍为线偏振光，但这表明，从晶片透射出来的光仍为线偏振光，但其振动面向左或向右旋转了一个角度，这种现象其振动面向左或向右旋转了一个角度，这种现象称为旋光。称为旋光。二二、旋光的机理、旋光的机理三、

21、法拉第旋转效应三、法拉第旋转效应（1）对于给定的介质，振动面的转角）对于给定的介质，振动面的转角 与样品与样品的长度的长度l和磁感应强度和磁感应强度B成正比：成正比：=FLB式中，式中，F为法拉第旋转系数（为法拉第旋转系数（）/cm）。）。（2）光的传播方向反转时，法拉第旋转的左右）光的传播方向反转时，法拉第旋转的左右方向互换。方向互换。8.4光的吸收、色散和散射光的吸收、色散和散射一束平行光照射材料时，一是部分光的能量被吸收，其强度将被减弱；二是介质中光的传播速度比真空中小，且随波长而变化产生色散现象；三是光在传播时，遇到结构成分不均匀的微小区域，有一部分能量偏离原来的传播方向而向四面八方弥

22、散开来，即发生散射现象，其中光的吸收和散射都会导致原来传播方向上的光强减弱。这些现象与光和物质的相互作用有更多的联系。光的吸收光的吸收8.4.1.一、光的吸收与频率（或波长）的关系一、光的吸收与频率（或波长）的关系将将n和和对对 作曲线，得出色散曲线。作曲线，得出色散曲线。于于由由 反反是是它它此此因因，值值大大最最个个一一有有时时率率频频振振共共在在称称，失失损损的的量量能能时时料料材材过过通通波波光光映映。率率收收吸吸为为材料的光吸收系数和材料的光吸收系数和有如下的关系：有如下的关系：介质的吸收可归并到一个复数折射率的概念中去，介质的吸收可归并到一个复数折射率的概念中去，其虚部反映了因介质

23、的吸收而产生的电磁波衰减。其虚部反映了因介质的吸收而产生的电磁波衰减。对于光学元件（如光窗、棱镜、透镜等）需要的材料能对于光学元件（如光窗、棱镜、透镜等）需要的材料能透过波长范围愈广愈好，最好是能找到透过紫外线、可透过波长范围愈广愈好，最好是能找到透过紫外线、可见光和红外光的材料，但是这种材料是很难找到，因为见光和红外光的材料，但是这种材料是很难找到，因为短波侧受材料的禁带宽度短波侧受材料的禁带宽度Eg限制，其紫外吸收端相应限制，其紫外吸收端相应的波长可根据材料的禁带宽度的波长可根据材料的禁带宽度Eg求得。求得。另一端受晶格热振动的限制，它决定最长波长的透过。另一端受晶格热振动的限制，它决定最

24、长波长的透过。因为晶体共振频率为因为晶体共振频率为决决定定透透过过的的最最长长波波长长，原原子子的的质质量量及及键键强强是是十十分分重重要要的的。质量愈大，键强愈弱，透过的波长愈长。质量愈大，键强愈弱，透过的波长愈长。8.4.2色散色散在在给给定定入入射射光光波波长长的的情情况况下下，材材料料的的折折射率随波长的变化率称为色散率。射率随波长的变化率称为色散率。最最常常用用的的数数值值是是倒倒数数相相对对色色散散，即即色色散散系数系数一、散射的一般规律一、散射的一般规律在在材材料料中中如如果果有有光光学学性性能能不不均均匀匀的的微微小小结结构构区区域域，例例如如含含有有小小粒粒子子的的透透明明介

25、介质质、光光性性能能不不同同的的晶晶界界相相、气气孔孔或或其其它它夹夹杂杂物物，都都会会引引起起一一部部分分光光束束被被散散射射，由由于于散散射射，光光在在前前进进方方向向上上的的强强度度减减弱弱了了，对对于于相相分分布布均均匀匀的的材材料料，其其减减弱弱的规律与吸收规律具有相同的形式的规律与吸收规律具有相同的形式二、散射的物理机制二、散射的物理机制三、影响散射系数的因素三、影响散射系数的因素8.5无机材料的颜色无机材料的颜色8.5.1配位场化学配位场化学化合物着色的最重要的来源是过渡族元素化合物着色的最重要的来源是过渡族元素（V,Cr,Mn,Fe,Co,Ni）或稀土元素离子（钕、铒、钬等）或

26、稀土元素离子（钕、铒、钬等），它们或出现于固溶体中，或以晶体的固有阳离子存，它们或出现于固溶体中，或以晶体的固有阳离子存在。在。这些元素在电子占据轨道方面不同于主族元素。如对这些元素在电子占据轨道方面不同于主族元素。如对于过渡族元素，主要涉及能量很相近的部分添满的于过渡族元素，主要涉及能量很相近的部分添满的3d轨道（简并能级）。轨道（简并能级）。当当d轨道上的电子数少时，按照洪德规则，轨道上的电子数少时，按照洪德规则，过渡族元素的原子或离子中有许多未完全充过渡族元素的原子或离子中有许多未完全充满的能级，因而电子在满的能级，因而电子在d轨道能级间跃迁就轨道能级间跃迁就有可能。有可能。但是在能级完

27、全充满的情况下，则不存在这但是在能级完全充满的情况下，则不存在这种可能性。如果未充满的种可能性。如果未充满的d轨道（或轨道（或f）轨道轨道间的能量间隔处在相当于可见光的能量范围间的能量间隔处在相当于可见光的能量范围内，因而电子在这些轨道间跃迁时吸收光子内，因而电子在这些轨道间跃迁时吸收光子而产生带色的透射光。而产生带色的透射光。8.5.2着色剂着色剂由由于于过过渡渡金金属属离离子子周周围围的的环环境境或或配配位位场场可可能能对对离离子子的的吸吸收收特特性性产产生生影影响响，从从而而影影响响产产生生的的颜颜色色，因因此此对对于于特特定定的的颜颜色色可可以以用用一一定定的的离离子子组组合合体体或或

28、发发色色团团来得到。来得到。8.5.3胶态粒子着色胶态粒子着色胶态着色剂最常见的有胶体金（红）、银胶态着色剂最常见的有胶体金（红）、银（黄）、铜（红）以及硫硒化镉等几种。（黄）、铜（红）以及硫硒化镉等几种。金属与非金属胶体粒子有完全不同的表现。金属与非金属胶体粒子有完全不同的表现。金属胶体粒子的着色是由于胶体粒子对光金属胶体粒子的着色是由于胶体粒子对光的散射而引起选择性吸收引起的，决定于的散射而引起选择性吸收引起的，决定于粒子的大小。粒子的大小。非金属胶体粒子的着色主要决定于它的化非金属胶体粒子的着色主要决定于它的化学组成，粒子尺寸的影响很小。学组成，粒子尺寸的影响很小。如硫硒化镉胶粒的着色有

29、两种观点：如硫硒化镉胶粒的着色有两种观点：一种是：与一种是：与CdS,CdSe的半导特性有关。根据半导体的的半导特性有关。根据半导体的能带理论，硒原子中满带的电子比硫原子容易激发到能带理论，硒原子中满带的电子比硫原子容易激发到导带。所以在基体中形成的导带。所以在基体中形成的CdSxCdSe(1-x)微晶体的禁微晶体的禁带宽度随带宽度随CdSe相对含量的增大而逐渐下降，导致其吸相对含量的增大而逐渐下降，导致其吸收极限逐渐向长波方向移动，颜色由黄到橙、红、深收极限逐渐向长波方向移动，颜色由黄到橙、红、深红转变，这一观点在国际上受到重视。红转变，这一观点在国际上受到重视。另一观点是：光吸收都是由于一

30、定能量的另一观点是：光吸收都是由于一定能量的光激发阴离子（光激发阴离子（O2-,S2-,Se2-,Te2-）上的价上的价电子到激发态所致。它们的亲电子势的大电子到激发态所致。它们的亲电子势的大小为小为O2-S2-Se2-Te2-，故能量较小的光故能量较小的光就能激发它们的价电子到激发态，使其短就能激发它们的价电子到激发态，使其短波极限进入可见光区，而导致着色。短波波极限进入可见光区，而导致着色。短波极限波长的位置随它们的亲电子势减小逐极限波长的位置随它们的亲电子势减小逐渐向长波转移。故随着渐向长波转移。故随着CdS/CdSe比值的减比值的减小，吸收波向长波方向移动。小，吸收波向长波方向移动。8

31、.5.4影响色料颜色的因素影响色料颜色的因素（1）加加入入的的某某些些无无色色化化合合物物如如ZnO，Al2O3等等对对色色调调的的改变也有作用。改变也有作用。（2）烧烧成成温温度度的的高高低低，通通常常制制品品只只有有正正烧烧的的条条件件下下才才能能得得到到预预期期的的颜颜色色效效果果，生生烧烧往往往往颜颜色色浅浅淡淡，而而过过烧烧则则颜颜色色昏昏暗暗。成成套套餐餐具具、成成套套彩彩色色卫卫生生洁洁具具、锦锦砖砖等等产产品品出出现现的的色色差差，往往往往是是烧烧成成时时的的温温差差引引起起的的。这这种种色色差差会会影响配套。影响配套。（3）气氛对色料颜色的关系很大。某些色料应在规定）气氛对色料颜色的关系很大。某些色料应在规定的气氛下才能产生指定的色调，否则将变成另外的颜色。的气氛下才能产生指定的色调，否则将变成另外的颜色。如钧红釉是我国一种著名的传统铜红釉，在强还原气氛如钧红釉是我国一种著名的传统铜红釉，在强还原气氛下烧成，便能获得由于金属铜胶体粒子析出而着成的红下烧成，便能获得由于金属铜胶体粒子析出而着成的红色。色。