2022年知识点应力状态理论和强度理论.docx

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1、精选学习资料 - - - - - - - - - 学习必备 欢迎下载学问点 9：应力状态理论和强度理论一、 应力状态理论（一） 应力状态的概念 一般情形下,受力构件内各点的应力是不同的,且同一点的不同方位截 面上应力也不相同； 过构件内某一点不同方位上总的应力情形,称为该点的应力 状态；讨论一点的应力状态,通常是环绕该点截取一个微小的正六面体（即单元体）来考虑； 单元体各面上的应力假设是匀称分布的,并且每对相互平行截面上的应力, 其大小和性质完全相同, 三对平面上的应力代表通过该点相互垂直的 三个截面上的应力； 当单元体三个相互垂直截面上的应力已知时,可通过截面法 确定该点任一截面上的应力；

2、截取单元体时, 应尽可能使其三个相互垂直截面的 应力为已知；单元体上切应力等于零的截面称为主平面,主平面上的正应力称为主应 力；过受力构件内任一点, 肯定可以找到一个由三个相互垂直主平面组成的单元体,称为主单元体；它的三个主应力通常用,和来表示,它们按代数值大小次序排列,即；一点的应力状态常用该点的三个主应力来表示,依据三个主应力的情形可分为三类： 只有一个主应力不等于零时,称为单向应力状态； 有两个主应力不等于零时,称为二向应力状态（或平面应力状态）；三个主应力都不等于零时,称为三向应力状态； 其中二向和三向应力状态称为复杂应力状态,单向应力状态 称为简洁应力状态；5讨论一点的应力状态是对构

3、件进行强度运算的基础；（二）平面应力状态的分析 分析一点的平面应力状态有解析法和图解法两种方法,应用两种方法时都必需已知过该点任意一对相互垂直截面上的应力值,应力；从而求得任一斜截面上的名师归纳总结 - - - - - - -第 1 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 学习必备 欢迎下载应力圆和单元体相互对应,应力圆上的一个点对应于单元体的一个面,应力圆上点的走向和单元体上截面转向一样；应力圆一点的坐标为单元体相应截面上的应力值；单元体两截面夹角为,应力圆上两对应点中心角为；应力圆与 轴两个交点的坐标为单元体的两个主应力值；应力圆的半径为单元体的最大切应力值；在平

4、面应力状态中,过一点的全部截面中,必有一对主平面,也必有一对与主平面夹角为的最大（最小）切应力截面；在平面应力状态中,任意两个相互垂直截面上的正应力之和等于常数；图 9-1（a）所示单元体为平面应力状态的一般情形；单元体上,与 x 轴垂直 的平面称为 x 平面,其上有正应力 x 和切应力 xy；与 y 轴垂直的平面称为 y 平面,yx；与 z 轴垂直的 z 平面上应力等于零, 该平面是主平 其上有正应力 y和切应力面,其上主应力为零；平面应力状态也可用图9-1 （b）所示单元体的平面图来表示；设正应力以拉应力为正,切应力以截面外法线顺时针转 90 所得的方向为正,反之为负；（a）（b）（c）图

5、 9-1 图 9-1 （c）所示斜截面的外法线与 x 轴之间的夹角为；规定 角从 x 轴逆时针向转到截面外法线 n 方向时为正；斜截面上的正应力和切应力为：x y x ycos 2 xy sin 22 2x ysin 2 xy cos 22最大正应力和最小正应力2名师归纳总结 maxx2yx2y2第 2 页,共 10 页minxy- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 学习必备 欢迎下载最大正应力和最小正应力是平面应力状态的两个主应力,平面,方位由下式确定：tan202xyyx最大切应力和最小切应力2其所在截面即为两个主maxxy245 ,其方min2xy最

6、大切应力和最小切应力所在截面相互垂直,且和两个主平面成位由下式确定：tan21xxyy2（三）平面应力状态分析的图解法在, 直角坐标系中,平面应力状态可用一个圆表示,如图9-2 所示；2其圆心坐标为x2y,0,半径为x2y2；该圆周上任一点的坐标x都对应着单元体上某一个截面上的应力,这个圆称为应力圆；Rx2y22xyR C x y2图 9-2 （四）三向应力状态名师归纳总结 - - - - - - -第 3 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 学习必备 欢迎下载在三向应力状态分析中,通常仅需求出最大（最小）正应力和最大切应 力；如欲求空间任意斜截面上的应力,就应用

7、截面法求得；在三向应力状态中,如已知一个主应力值和另外两对非主平面上的正应 力和切应力,应由两对非主平面上的正应力和切应力分别求出另外两个主应力,然后依据三个主应力的大小分别写出1,2 和3；（五）广义虎克定律与体积变形 1 广义虎克定律广义虎克定律表示复杂应力状态下的应力应变关系,虎克定律 表示单向应力状态的应力应变关系；工程实际中,常由试验测得构件某点处的应变,这时可用广义虎克定律求得 该点的应力状态；以主应力表示的广义虎克定律式中1,2,112,23123；1E12312E13123E3为代数值,各主应变1,3的代数值间相应地有假如单元体的各面上既有正应力又有切应力时,度变化的影响,广义

8、虎克定律为不计切应力对单元棱边的长x1xyz,xyxyEGy1yzx,yzyzEGz1zxy,zxzxEG2体积变形名师归纳总结 - - - - - - -第 4 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 学习必备 欢迎下载图 9.3 图 9-3 所示单元体的单位体积变化（即体积变形）为设平均主应力m1 （3121233）,就体积转变虎克定律为mK式中K3 1E,称为体积弹性模量；2（六）平面应变分析本章所指平面应变状态是平面应力所对应的应变状态,不同于弹性力学中的平面应变状态,讨论的范畴仅限于应变发生在同一平面内的平面应变状态；切应变为零方向上的线应变称为主应变,同；

9、各向同性材料的主应力和主应变方向相在用实测方法讨论构件的变形和应力时,一般是用电测法测出一点处几个方向的应变,然后确定主应变及其方向,进行应变分析；和在进行一点的平面应变分析时,第一应测定该点的三个应变重量x,yxy；由于切应变难以直接测量,一般先测出三个选定方向1,2,3上的线应变,然后求解以下联立方程式名师归纳总结 - - - - - - -第 5 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 1x2学习必备x2欢迎下载1xysin21yycos 22即可求得x,y 和xy；2xyx2ycos 22xysin22223xyx2ycos 23xysin2322实际测量时,

10、常把1,2,3选取便于运算的数值,得到简洁的运算式,以简化运算；如选取1 ,2 ,3 ,就得到4590x0y90xy02主应变的数值10290204524590222主应变方向tan20245009090一点的应变分析完成后,可用广义虎克定律求得该点的应力状态；二、 强度理论（一）强度理论的概念杆件在轴向拉伸时的强度条件为N A式中许用应力n,为材料破坏时的应力, 塑性材料以屈服极限s（或0.2）为其破坏应力, 而脆性材料就以强度极限 条件是依据试验结果建立的；b 为其破坏应力； 简洁应力状态的强度名师归纳总结 - - - - - - -第 6 页,共 10 页精选学习资料 - - - - -

11、 - - - - 学习必备 欢迎下载材料的破坏形式大致可分为两种类型：一种是塑性屈服；另一种是脆性断裂；不同的破坏形式有不同的破坏缘由；关于材料破坏缘由的假说称为强度理论；这些假说认为在不同应力状态下,材料某种破坏形式是由于某一种相同的因素引起的；拉伸的试验结果,建立复杂应力状态下的强度条件； 二 四种常用的强度理论 最大拉应力理论（第一强度理论）这样,便可以利用轴向这一理论认为：最大拉应力是引起材料断裂破坏的主要因素；第一强度理论 的强度条件是 最大拉应变理论（其次强度理论）这一理论认为：最大拉应变是引起材料断裂破坏的主要因素；其次强度理论 的强度条件是 （） 这一理论假设材料直到断裂前听从

12、虎克定律；最大切应力理论（第三强度理论）这一理论认为：材料发生塑性屈服的主要因素是最大切应力；第三强度理论 的强度条件是 外形转变比能理论（第四强度理论）这一理论认为：材料发生塑性屈服的主要因素是外形转变比能；第四强度理 论的强度条件是11222323122（三）强度理论的应用与相当应力 运用强度理论解决工程实际问题,应当留意其适用范畴；脆性材料一般 是发生脆性断裂, 应选用第一或其次理论, 而塑性材料的破坏形式大多是塑性屈 服,应选用第三或第四强度理论；名师归纳总结 - - - - - - -第 7 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 学习必备欢迎下载 进行比较

13、的应力称为相当工程实际中,常将强度条件中与许用应力应力,用 xd 表示；上述四种强度理论的强度条件,可写成统一的形式 xdi （i 1,2,3,4）四种强度理论的相当应力分别是xd2）232312xd （xd211xd42三、难题解析【例 1】 一点处的平面应力状态如图9-4（a）所示；已知x60MPa,y40MPa,xy30MPa,30 ；试求（1）斜面上的应力；（2）主应力、主平面；（3）绘出主应力单元体；（a）（b）图 9-4 名师归纳总结 解：（ 1）斜面上的应力2xysin260第 8 页,共 10 页x2yx2ycos6024060240cos6030sin.902MPa- - -

14、 - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - x2ysin2xy学习必备欢迎下载cos260240sin6030cos60583.MPa（2）主应力、主平面maxx2yx2y22xy68 . 3 MPaminx2yx2y22xy48 . 3 MPa所以168 .3 MPa,2,03483.MPa主平面的方位角为tan202xyy6060.0 6；试,圆x40015.5015.5901055.由此可知,主应力1方向：0155.,主应力3方向：01055.（3）绘制主应力单元体,如图9-4 （b）所示；【例 2】如图 9-5 所示圆柱体,在刚性圆柱形凹模中轴向受压,压应力为运算

15、圆柱体的主应力与轴向变形,材料的弹性模量与泊松比分别为E 与柱长度为 l；图 9-5 解：在凹模中的轴向压缩圆柱体,由于其横向变形受阻,其侧面也受压,压强值用 p 表示；名师归纳总结 - - - - - - -第 9 页,共 10 页精选学习资料 - - - - - - - - - 学习必备 欢迎下载对于侧面匀称受压的圆柱体,其内任一点处的任一纵截面上,压应力值均等于侧压 p；因此,依据广义胡克定律,并设圆柱体的直径为d,就其横向变形为ddppdp1EE由于横向变形为零,于是得p1所以,圆柱体内各点处的主应力为121,3其轴向变形就为名师归纳总结 lll21l1122第 10 页,共 10 页EE- - - - - - -