第4章----系综统计理论课件优秀PPT.ppt

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1、上一页下一页目 录退 出 Thermodynamics and Statistical Physics 热力学与统计物理学热力学与统计物理学第第4章章 系综统计理论系综统计理论系综统计理论系综统计理论上一页下一页目 录退 出第第2章章 近独立粒子的经典统计近独立粒子的经典统计近独立粒子的经典统计近独立粒子的经典统计2.7 系综统计理论系综统计理论上一页下一页目 录退 出 1、最概然统计法（玻耳慈曼统计法）的局限性：只适用探讨力学、最概然统计法（玻耳慈曼统计法）的局限性：只适用探讨力学性质相同的近独立粒子系。不能用来探讨有相互作用的实际系统。性质相同的近独立粒子系。不能用来探讨有相互作用的实际系

2、统。2.7 2.7 系综统计理论系综统计理论引言：引言：2、普遍的统计理论-系综理论：适用探讨粒子间又相互作用的系统；近独立粒子系只是作为一种特例出现。3、任何统计理论须要解决的三个问题：、如何描述运动状态，最好包括力学上的描述几何上的描述。、如何求统计平均，核心的问题是求出分布函数。、如何求热力学量，导出热力学方程，并与试验比较。当粒子之间有很强的相互作用时，粒子除具有独立的动能外，还有当粒子之间有很强的相互作用时，粒子除具有独立的动能外，还有相互作用的势能，这样任何一个微观粒子状态发生变更，都会影响相互作用的势能，这样任何一个微观粒子状态发生变更，都会影响其它粒子的运动状态。这时某个粒子具

3、有确定的能量和动量这句话其它粒子的运动状态。这时某个粒子具有确定的能量和动量这句话的意义已经模糊不清，因为它受到四周粒子的影响，结果是粒子不的意义已经模糊不清，因为它受到四周粒子的影响，结果是粒子不能从整个系统中分别出来。能从整个系统中分别出来。上一页下一页目 录退 出一、空间或系统相空间 当组成系统的粒子之间的相互作用不能忽视时，必需把系统当作一个整体来考虑。用f表示整个系统的自由度。假设系统是由N个全同粒子组成的，粒子的自由度为r，则系统的自由度为f=Nr。在经典理论适用的范围内，可用f个广义坐标和f个广义动量来表示。为了形象地描述系统的微观状态，引入空间的概念。以描述系统的f个广义坐标和

4、f个广义动量为直角坐标而构的一个2f维空间，称为空间或系统相空间。空间或系统相空间性质：、空间中的一个点代表系统的一个微观态，这个点 成为代表点。由于测量的误差使qp=h0，所以系统的一个微观状态相应于相空间中大小为 相体积，称该大小的相体积为一个相格。为2f 维系统相空间的相体积元，在空间中，q-q+dq，pp+dp 内系统的微观态数可表为2.7.1 相空间相空间 系综概念系综概念上一页下一页目 录退 出式中N!是考虑到组成系统的N个微观粒子是全同的(当其相互交换时并不产生新的态)引起的修正。、当系统由N个独立的、自由度为r的全同粒子组成时，可把2f维的空间分解为独立的N个2r 维空间。是空

5、间的相体积元。可见，空间是空间的子空间。式中2.7.1 相空间相空间 系综概念系综概念、在确定宏观条件下，若系统对应个微观态，则在 空间中就有个代表点与之相对应。在微观上长而宏观短的时间t内系统微观状态的变更过程事实上是由巨大数目的微观态集合而成的，把这一大群微观态的集合即系统在不同时刻代表点的集合称为时间系综。在时间间隔t内对系统的某一物理量A进行测量，事实上是在时间间隔内就系统经验的一切微观态所对应的A(t)求平均值称为时间平均值 。其表达式为上一页下一页退 出目 录pqt=0t二、系综概念：二、系综概念：但这种方法是不现实的。因为，要求A(t)，就必需求出包含大量粒子的宏观系统的各个瞬时

6、态。但我们又无法准确知道如此大量粒子间的相互作用关系，即使知道也无法列出它们的运动方程，并对其求解。1、系综的引入、系综的引入2.7.1 相空间相空间 系综概念系综概念上一页下一页目 录退 出pqt=0t从右图可以看出，用假象的一大群相同系统在同一时刻的状态分布来代替一个系统在一段微观长而宏观短时间内全部微观态的分布。并用对这一群微观态的统计平均来代替对时间的平均。这种大量的、完全相同的、相互独立的假象系统的集合称为统计系综，简称系综。说明：、所谓“大量”，是指数目相当大，适用统计方法去求平均值。、所谓“完全相同”，是指组成系综的全部假象系统既有相同的内部结构，又有相同的外界条件。、所谓“集合

7、”，就是把系综中全部系统作为一个整体来看待，一旦该宏观态所对应的微观态数目确定，则系综中的系统数目也就确定，这个代表点在空间中形成某种分布。、系综不是所探讨的实际存在的客体，该实际客体是组成系综的单元热力学系统。系综是热力学系统的全部可能的微观态总和的形象化身。2.7.1 相空间相空间 系综概念系综概念上一页下一页目 录退 出（1 1）、几率密度）、几率密度（q q，p p，t t）（又称为系综）（又称为系综分布函数）分布函数）（2 2）、系综平均值：）、系综平均值：一个物理量一个物理量f（p，q）的系综平均值）的系综平均值:（q q，p p，t t）表示系综中任一系统，在时刻）表示系综中任一

8、系统，在时刻t t，在相空间中出现，在相空间中出现在（在（q q，p p）处单位体积内的几率。）处单位体积内的几率。单位体积的代表点密度：单位体积的代表点密度：D（q，p，t）=（q，p，t）2、系综平均值、系综平均值2.7.1 相空间相空间 系综概念系综概念引入系综的概念后，就可用系综平均值代替时间平均值。所谓系综平均值，就是微观量A(与微观态所对应的物理量)在统计系综中对确定宏观条件下系统全部可能的微观态求平均。上一页下一页退 出目 录（3 3）巨正则系综：化学势）巨正则系综：化学势、体积、体积V V、温度、温度T T都确定的系统，开放系统都确定的系统，开放系统3 3、系综的分类、系综的分

9、类（1 1）微正则系综：粒子数）微正则系综：粒子数N N、体积、体积V V、能量、能量E E都确定的系统，孤立系统都确定的系统，孤立系统 （2 2）正则系综：）正则系综：粒子数粒子数N N、体积、体积V V、温度、温度T T都确定的系统，封闭系统都确定的系统，封闭系统2.7.1 相空间相空间 系综概念系综概念（一）微正则分布（二）微观状态数与热力学量的关系（三）简洁应用2.7.2 微正则系综微正则系综上一页下一页退 出目 录 对处于平衡态的（对处于平衡态的（N N、E E、V V）给定的孤立系统，系综中）给定的孤立系统，系综中个系统在个系统在相宇中的代表点分布在能量为相宇中的代表点分布在能量为

10、E E的的“超曲面超曲面”上。事实上，我们宁愿上。事实上，我们宁愿考虑一个能量范围。考虑一个能量范围。2.7.2 微正则系综微正则系综该球壳的相体积为：该球壳的相体积为：1 1、微正则分布、微正则分布（1 1）（p,qp,q）=常数，常数，0 0，对其它区域对其它区域（一）、微正则分布（一）、微正则分布上一页下一页目 录退 出归一化条件归一化条件全部微观态全部微观态全部微观态全部微观态的概率之和的概率之和的概率之和的概率之和为为为为1 1为含有为含有N个自由度为个自由度为r的全同粒子的系统，在能量的全同粒子的系统，在能量E E+E范围内的范围内的微观状态数。其积分给出相空为能壳取微观状态数。其

11、积分给出相空为能壳取E E+E的相体积。的相体积。2.7.2 微正则系综微正则系综上一页下一页目 录退 出 因此，当引微观状态数和归一化条件后，则因此，当引微观状态数和归一化条件后，则微正则系综微正则系综的分布函数可以写成：的分布函数可以写成：（p,qp,q）=0 0，对其它区域对其它区域 由此可见，在一个给定的体积元由此可见，在一个给定的体积元 里找到代表点的几率，里找到代表点的几率，与位于超壳体内任何地方的一个等值体积里找到代表点的几率是与位于超壳体内任何地方的一个等值体积里找到代表点的几率是相同的。也就是说，系综的一个给定系统，无论处于各种可能的相同的。也就是说，系综的一个给定系统，无论

12、处于各种可能的微观态中哪一个，其几率都是相同的。这一几率就是微观态中哪一个，其几率都是相同的。这一几率就是2.7.2 微正则系综微正则系综 依据等几率假设，在平衡态下孤立系每一可实现的微观态的几率相依据等几率假设，在平衡态下孤立系每一可实现的微观态的几率相等。假设当等。假设当 时的时的 应有极大值。应有极大值。上一页下一页目 录退 出 考虑一个孤立系统考虑一个孤立系统A A0 0，由，由A A1 1、A A2 2构成，构成，A A1 1、A A2 2间的作用很微弱。间的作用很微弱。即：即：（二）、微正则分布的热力学公式（二）、微正则分布的热力学公式2.7.2 微正则系综微正则系综上一页下一页退

13、 出目 录（1 1）意义：孤立系统意义：孤立系统A0 0，由，由A1 1、A2 2两部分体积不变且不交换粒子，只有能量交换两部分体积不变且不交换粒子，只有能量交换（即只是进行热接触）时的平衡条件（即只是进行热接触）时的平衡条件-热平衡条件。与温度有关！热平衡条件。与温度有关！若令：若令：与上式比较可得：与上式比较可得：引入系数引入系数K K，则：，则：在热力学中，当两个系统热平衡时，有：在热力学中，当两个系统热平衡时，有：2.7.2 微正则系综微正则系综上一页下一页退 出目 录（3 3）（2 2）上式正是由近独立系统（最概然分布理论）达到的玻耳兹曼关系。而上述的推上式正是由近独立系统（最概然分

14、布理论）达到的玻耳兹曼关系。而上述的推导包括了粒子存在相互作用的状况，并且探讨未涉及系统的具体性质。所以玻导包括了粒子存在相互作用的状况，并且探讨未涉及系统的具体性质。所以玻耳兹曼关系是普适的。从统计物理给出熵定义：系统内粒子运动的无序度。耳兹曼关系是普适的。从统计物理给出熵定义：系统内粒子运动的无序度。同样由（同样由（2 2）、（）、（3 3）式可令：）式可令：2.7.2 微正则系综微正则系综上一页下一页目 录退 出对开系热运动方程：对开系热运动方程：可得：可得：为了求为了求 ，写出，写出 的全微分：的全微分：只要知道微观状态数只要知道微观状态数 ，就可求得能量、物态方程和化学势，以及熵。，

15、就可求得能量、物态方程和化学势，以及熵。特性函数特性函数例：对经典志向气体例：对经典志向气体正是志向气体的物态正是志向气体的物态方程！与试验比较可方程！与试验比较可知知k为波耳兹曼常量为波耳兹曼常量微正则系综理论求热力学函数的程序微正则系综理论求热力学函数的程序2.7.2 微正则系综微正则系综上一页下一页目 录退 出为此，首先计算能量小于为此，首先计算能量小于E E的微观状态：的微观状态：例题：求出例题：求出N N个单原子志向气体的熵、内能、物态方程和化学势。个单原子志向气体的熵、内能、物态方程和化学势。解：为计算便利，能壳取解：为计算便利，能壳取E E+E E+E E，且认为是全同的。，且认

16、为是全同的。作变换：作变换：，则上式变为：，则上式变为：2.7.2 微正则系综微正则系综（三）简洁应用上一页下一页目 录退 出利用：利用：能壳能壳E E+E E+E E之间的微观状态数：之间的微观状态数：上式最终一项略去，上式最终一项略去，可得熵的表达式。可得熵的表达式。2.7.2 微正则系综微正则系综上一页下一页目 录退 出熵：熵：物态方程：物态方程：化学势：化学势：内能：内能：这都是我们熟知的结果。2.7.2 微正则系综微正则系综上一页下一页目 录退 出 用微正则系综给出热力学量，根本问题是给出用微正则系综给出热力学量，根本问题是给出 ，但对大多，但对大多数物理系统，确定数物理系统，确定的

17、数学问题非常困难，从物理学上将，对于实际的一个系的数学问题非常困难，从物理学上将，对于实际的一个系统，确定的能量或确定的能量范围也很难实现，因此最好的方法用温度描述系统，确定的能量或确定的能量范围也很难实现，因此最好的方法用温度描述系统的宏观性质，温度不但可以直接测定，而且便于控制。统的宏观性质，温度不但可以直接测定，而且便于控制。1 1、适用对象：正则系综、适用对象：正则系综-由由N N个完全相同的，且用（个完全相同的，且用（N N、V V、T T）给）给定宏观态的系统构成的系综，系综的能量可取定宏观态的系统构成的系综，系综的能量可取0 0到无穷大。到无穷大。2.7.3 2.7.3 正则分布

18、正则分布（一）正则分布（一）正则分布（二）正则分布的热力学公式（三）正则分布的能量涨落（四）简洁应用上一页下一页退 出目 录2 2、正则系综分布函数：、正则系综分布函数：热源热源系统系统Er引入：复合孤立系统：引入：复合孤立系统：（N、V、T）确定的系统：）确定的系统：热源热源：T，当系统的状态当系统的状态S确定时，即确定时，即2.7.3 2.7.3 正则分布正则分布上一页下一页目 录退 出上式给出了具有确定的粒子数上式给出了具有确定的粒子数N N、体积、体积V V和温度和温度T T的系统在微观状态的系统在微观状态s s上的概率。上的概率。由归一化条件得：由归一化条件得：2.7.3 2.7.3

19、 正则分布正则分布上一页下一页目 录退 出 由此可见，系统处在微观状态由此可见，系统处在微观状态s s的概率只与状态的概率只与状态s s的能量的能量ESES有关。假如有关。假如以以WLWL表示系统能量为表示系统能量为ElEl的微观状态数，则系统处在能级的微观状态数，则系统处在能级ElEl的概率可表为：的概率可表为：用能量态密度用能量态密度D(E)可以把积分变量换为系统的能量，即可以把积分变量换为系统的能量，即2.7.3 2.7.3 正则分布正则分布能量 在附近单位能量间隔的微观状态数上一页下一页目 录退 出1 1、内能、内能U U：正则分布探讨的系统具有确定的N、V、T值，相当于与大热源接触而

20、达到平衡的系统。由于系统和热源可以交换能量，系统可能的微观状态可具有不同的能量值。内能在给定N、V、T的条件下，系统的能量在一切可能的微观状态上的平均值。（二）、正则分布的热力学（二）、正则分布的热力学公式2.7.3 2.7.3 正则分布正则分布上一页下一页目 录退 出3 3、熵、熵S S：将内能和熵的表达式代入 ，得4、自由能、自由能F：进而特性函数正则系综理论求热力学函数的程序：2.7.3 2.7.3 正则分布正则分布上一页下一页目 录退 出则复合恒温系统的配分函数为此即配分函数的析因性将上式分别代入内能熵和自由能表达式，可得明显以上结果可推广到多个子系统的状况。于是，只要分别求得各子系统

21、的配分函数，就可便利地求得整个复合系统的热力学性质。子系统可以是相互作用特别微弱的不同粒子群或单个粒子；也可以是同一群粒子或同一粒子耦合特别微弱的不同运动形式（如平动、转动、振动等）。探讨：考虑由子系统和组成的复合恒温系统（）。两个子系统的能量和微观态数分别满足下列条件：2.7.3 2.7.3 正则分布正则分布上一页下一页目 录退 出（三）、正则分布的能量涨落（三）、正则分布的能量涨落上式将能量的自发涨落与内能随温度的变更率联系起来了。上式将能量的自发涨落与内能随温度的变更率联系起来了。2.7.3 2.7.3 正则分布正则分布上一页下一页目 录退 出于是能量的相对涨落为以单原子分子单原子分子理

22、想气体为例代入得对于宏观系统,能量的相对涨落完全可以忽略。O（）由上述讨论可见，宏观系统，其能量与 有显著差别的概率是极小。这可根据 加以说明。系统具有能量 的概率 与 成正比。但 随能量的增加而迅速减小，随能量的增加而迅速增大。两者的乘积使在某一能量值 处具有尖锐的极大值，如图所示。这就是说，在正则系综中，几乎所有的系统的能量值都在 附近。这个事实表明，正则系综和微正则系综实际上是等价的。2.7.3 2.7.3 正则分布正则分布上一页下一页目 录退 出单原子分子志向气体的热力学函数单原子分子志向气体的热力学函数假设系统包含个全同的经典单原子分子，被封闭在体积为的容器内，温度为。系统的能量表达式为系统的配分函数为系统的配分函数为由此可得志向气体的各热力学函数为（四）正则分布的简洁应用（四）正则分布的简洁应用2.7.3 2.7.3 正则分布正则分布上一页下一页退 出目 录由此求得：内能 压强熵所以2.7.3 2.7.3 正则分布正则分布以上所得结果与微正则分布推的结果始终。用正则分布还可以推得实际气以上所得结果与微正则分布推的结果始终。用正则分布还可以推得实际气体的状态方程。见汪志诚热力学统计物理体的状态方程。见汪志诚热力学统计物理P265上一页下一页目 录退 出