第7章-相变对流传热模板优秀PPT.ppt

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1、第七章相变对流传热第七章相变对流传热7.1 7.1 凝合传热的模式凝合传热的模式7.2 7.2 膜状凝合分析解及计算关联式膜状凝合分析解及计算关联式7.3 7.3 膜状凝合的影响因素及其传热强化膜状凝合的影响因素及其传热强化7.4 7.4 沸腾传热模式沸腾传热模式7.5 7.5 大容器沸腾传热的试验关联式大容器沸腾传热的试验关联式7.6 7.6 沸腾传热的影响因素及其强化沸腾传热的影响因素及其强化7.7 7.7 热管简介热管简介1 1、重点内容：、重点内容：凝合与沸腾换热机理及其特点；凝合与沸腾换热机理及其特点；膜状凝合换热分析解及试验关联式；膜状凝合换热分析解及试验关联式；大容器饱和核态沸腾

2、及临界热流密度。大容器饱和核态沸腾及临界热流密度。2 2、驾驭内容：驾驭影响凝合与沸腾换热的因素。、驾驭内容：驾驭影响凝合与沸腾换热的因素。3 3、了解内容：、了解内容：了解强化凝合与沸腾换热的措施及发呈现状、动态。了解强化凝合与沸腾换热的措施及发呈现状、动态。蒸蒸汽汽遇遇冷冷凝凝合合，液液体体受受热热沸沸腾腾属属对对流流换换热热。其其特特点点是是：伴伴随有相变的对流换热。随有相变的对流换热。工工程程中中广广泛泛应应用用的的是是：冷冷凝凝器器及及蒸蒸发发器器、再再沸沸器器、水水冷冷壁壁等。等。第五、六章我们分析了无相变的对流换热，包括强制第五、六章我们分析了无相变的对流换热，包括强制对流换热和

3、自然对流换热对流换热和自然对流换热下面我们即将遇到的是有相变的对流换热，也称之为下面我们即将遇到的是有相变的对流换热，也称之为相变换热，目前涉及的是凝合换热和沸腾换热两种。相变换热，目前涉及的是凝合换热和沸腾换热两种。相变换热的特点：由于有潜热释放和相变过程的困难相变换热的特点：由于有潜热释放和相变过程的困难性，比单相对流换热更困难，因此，目前，工程上也性，比单相对流换热更困难，因此，目前，工程上也只能借助于阅历公式和试验关联式。只能借助于阅历公式和试验关联式。7.1.1珠状凝合与膜状凝合珠状凝合与膜状凝合蒸汽与低于饱和温度的壁面接触时，将汽化潜热释蒸汽与低于饱和温度的壁面接触时，将汽化潜热释

4、放给固体壁面，并在壁面上形成凝合液的过程，称凝合换放给固体壁面，并在壁面上形成凝合液的过程，称凝合换热现象。有两种凝合形式。热现象。有两种凝合形式。凝合换热的分类凝合换热的分类 依据凝合液与壁面浸润实力不同分两种：依据凝合液与壁面浸润实力不同分两种：7.1 7.1 凝合传热的模式凝合传热的模式(1)(1)膜状凝合膜状凝合 (2)(2)珠状凝合珠状凝合 (1)(1)膜状凝合膜状凝合 定义：凝合液体能很好地潮湿定义：凝合液体能很好地潮湿壁面，并能在壁面上匀整铺展壁面，并能在壁面上匀整铺展成膜的凝合形式，称膜状凝合。成膜的凝合形式，称膜状凝合。g(2)(2)珠状凝合珠状凝合 定义：凝合液体不能很好地

5、潮定义：凝合液体不能很好地潮湿壁面，凝合液体在壁面上形湿壁面，凝合液体在壁面上形成一个个小液珠的凝合形式，成一个个小液珠的凝合形式，称珠状凝合。称珠状凝合。g7.1.2 7.1.2 凝合液构成了蒸汽与壁面间的主要热阻凝合液构成了蒸汽与壁面间的主要热阻 膜状凝合特点：壁面上有一层液膜，凝合膜状凝合特点：壁面上有一层液膜，凝合放出的相变热（潜热）须穿过液膜才能传放出的相变热（潜热）须穿过液膜才能传到冷却壁面上，此时液膜成为主要的换热到冷却壁面上，此时液膜成为主要的换热热阻。热阻。珠状凝合特点：凝合放出的潜热不须穿过液珠状凝合特点：凝合放出的潜热不须穿过液膜的阻力即可传到冷却壁面上。膜的阻力即可传到

6、冷却壁面上。gg在其它条件相同时，珠状凝合的表面传热系在其它条件相同时，珠状凝合的表面传热系数定大于膜状凝合的传热系数。数定大于膜状凝合的传热系数。7.1.3膜状凝合是工程设计依据膜状凝合是工程设计依据试验证明，几乎全部的常用蒸汽，包括水蒸汽在内，试验证明，几乎全部的常用蒸汽，包括水蒸汽在内，在纯净的条件下均能在常用工程材料的干净表面上在纯净的条件下均能在常用工程材料的干净表面上得到膜状凝合。得到膜状凝合。工业时间应用上都只能实现膜状凝合，所以从设计工业时间应用上都只能实现膜状凝合，所以从设计的观点动身，为保证凝合效果，只能用膜状凝合的的观点动身，为保证凝合效果，只能用膜状凝合的计算式作为设计

7、的依据。计算式作为设计的依据。强化膜状凝合的途径减薄液膜的厚度强化膜状凝合的途径减薄液膜的厚度 1916 1916年，年，NusseltNusselt提出的简洁层流膜状凝合换热分析提出的简洁层流膜状凝合换热分析是近代膜状凝合理论和传热分析的基础。自是近代膜状凝合理论和传热分析的基础。自19161916年以来，年以来，各种修正或发展都是针对各种修正或发展都是针对NusseltNusselt分析的限制性假设而进分析的限制性假设而进行了，并形成了各种好用的计算方法。所以，我们首先行了，并形成了各种好用的计算方法。所以，我们首先得了解得了解NusseltNusselt对纯净饱和蒸汽膜状凝合换热的分析。

8、对纯净饱和蒸汽膜状凝合换热的分析。7-2 7-2 膜状凝合分析解及关联式膜状凝合分析解及关联式 7.2.1 7.2.1 努塞尔的蒸汽层流膜状凝合分析解努塞尔的蒸汽层流膜状凝合分析解假设：假设：1 1）常物性；）常物性；2 2）蒸气静止，）蒸气静止，气液界面上无对液膜的粘滞应力；气液界面上无对液膜的粘滞应力；3 3）液膜的惯性力忽视；）液膜的惯性力忽视；4 4）气液界）气液界面上无温差，即液膜温度等于饱和面上无温差，即液膜温度等于饱和温度；温度；5 5）膜内温度线性分布，即热）膜内温度线性分布，即热量转移只有导热；量转移只有导热；6 6）液膜的过冷度）液膜的过冷度忽视；忽视；7 7）忽视蒸汽密度

9、；）忽视蒸汽密度；8 8）液膜）液膜表面平整无波动表面平整无波动1 1、对实际问题的简化、对实际问题的简化图图7-4 努赛尔理论分析努赛尔理论分析的坐标系与边界条件的坐标系与边界条件下脚标下脚标 l l 表示液相表示液相在稳态状况下，凝合液膜流淌的微分方程组为在稳态状况下，凝合液膜流淌的微分方程组为 ：以竖壁的膜状凝合为例：以竖壁的膜状凝合为例：x x 坐标为重力方向，如图所示。坐标为重力方向，如图所示。2 2、边界层方程组的简化、边界层方程组的简化考虑假设（考虑假设（3 3）液膜的惯性力忽略）液膜的惯性力忽略考虑假设（考虑假设（7 7）忽略蒸汽密度）忽略蒸汽密度dp/dxdp/dx为可按为可

10、按y=y=处液膜表面蒸汽压力梯度计算，将动量处液膜表面蒸汽压力梯度计算，将动量方程应用于蒸汽。由假设（方程应用于蒸汽。由假设（2 2）蒸汽的静止的，若以）蒸汽的静止的，若以V V表表示蒸汽密度：示蒸汽密度：只有只有u u 和和 t t 两个未知量，不需补充其他方程。两个未知量，不需补充其他方程。(可以不可以不用连续性方程用连续性方程)考虑假设（考虑假设（5 5）膜内温度线性分布，即热量转移只有导热膜内温度线性分布，即热量转移只有导热方程组化简为：方程组化简为：边界条件：边界条件：求解的基本思路求解的基本思路 （1 1）先先从从简简化化的的微微分分方方程程组组动动身身获获得得包包括括液液膜膜厚厚

11、度度在内的流速在内的流速u u及温度及温度t t分布的表达式；分布的表达式；（2 2）再再利利用用dxdx一一段段距距离离上上凝凝合合液液体体的的质质量量平平衡衡关关系系取得液膜厚度的表达式；取得液膜厚度的表达式；（3 3）最最终终依依据据对对流流换换热热微微分分方方程程式式，利利用用傅傅立立叶叶定定律求出表面传热系数的表达式。律求出表面传热系数的表达式。3.3.主要主要求解求解过程与过程与结果结果(1)(1)液膜厚度液膜厚度定性温度：定性温度：注意：注意：r r 按按t ts s确定确定(2)(2)局部表面传热系数局部表面传热系数整个竖壁的平均表面传热系数整个竖壁的平均表面传热系数若与水平轴

12、有夹角（若与水平轴有夹角（0 0）的倾斜壁，式中）的倾斜壁，式中g g改为改为gsingsin。1 1、水平圆管及球表面上的层流膜状凝合传热表面传热系数：、水平圆管及球表面上的层流膜状凝合传热表面传热系数：水平管：水平管：球：球：7.2.2 7.2.2 竖直管与水平管的比较及试验验证竖直管与水平管的比较及试验验证 定性温度：定性温度：注意：注意：r r 按按t ts s确定确定相变潜热相变潜热2 2、水平管外凝合与竖直管外凝合的比较、水平管外凝合与竖直管外凝合的比较在其他条件相同时，横管与竖管的对流换热系数之比：在其他条件相同时，横管与竖管的对流换热系数之比：不同：特征长度不同；系数不同不同：

13、特征长度不同；系数不同当当l/d=50l/d=50时，横管的平均表面时，横管的平均表面传热系数是竖管的的传热系数是竖管的的2 2倍。倍。3 3、分析解的试验验证和假设条件、分析解的试验验证和假设条件竖壁竖壁当当Re20Re20Re20时，试验数据越来越高于理论解，最高大于时，试验数据越来越高于理论解，最高大于20%20%图图7-7 7-7 竖壁上水蒸汽膜状凝合的理论式与试验结果比较竖壁上水蒸汽膜状凝合的理论式与试验结果比较对竖壁的修正：对竖壁的修正：试验表明，由于液膜表面波动，凝合换热得到强化，因此，试验表明，由于液膜表面波动，凝合换热得到强化，因此，试验值比上述得理论值高试验值比上述得理论值

14、高2020左右。左右。修正后修正后：水平圆管、横管：试验数据与理论解相符。水平圆管、横管：试验数据与理论解相符。PrPr数接近数接近1 1或大于或大于1 1的流体，只要无量纲量的流体，只要无量纲量 时，时，微分方程中的惯性力项，液膜过冷度的影响均可忽略。微分方程中的惯性力项，液膜过冷度的影响均可忽略。其他假设修正其他假设修正膜层中凝合液的流淌状态膜层中凝合液的流淌状态 无波动层流无波动层流有波动层流有波动层流湍流湍流凝合液体流淌也分层流和湍流，并且其推断依据为膜层凝合液体流淌也分层流和湍流，并且其推断依据为膜层ReRe。7.2.3 7.2.3 湍流膜状凝合换热湍流膜状凝合换热膜层雷诺数：依据液

15、膜的特点取当量膜层雷诺数：依据液膜的特点取当量直径为特征长度的雷诺数。直径为特征长度的雷诺数。以竖壁为例以竖壁为例u ul l为为 处液膜层的平均流速；处液膜层的平均流速；dede为该截面处液膜层的当量直径。为该截面处液膜层的当量直径。对水平管，用对水平管，用 代替上式中的代替上式中的 。并且横管一般都处于层流状态并且横管一般都处于层流状态如图如图由热平衡由热平衡所以所以竖壁上层流液膜的竖壁上层流液膜的质量流量质量流量x xl l处宽为处宽为1m1m的截面上的截面上的凝合液的质量流量的凝合液的质量流量宽为宽为1m1m，面积为，面积为l11试验证明：试验证明：（1 1）膜层雷诺数）膜层雷诺数 R

16、e=1600 Re=1600 时，液膜由层流转变为湍流时，液膜由层流转变为湍流 ；（2 2）横管均在层流范围内，因为管径较小。）横管均在层流范围内，因为管径较小。湍流特征湍流特征 :对于湍流液膜，热量的对于湍流液膜，热量的传递：（传递：（1 1）靠近壁面极薄的层流）靠近壁面极薄的层流底层依靠导热方式传递热量；底层依靠导热方式传递热量；（2 2）层流底层以外的湍流层以湍）层流底层以外的湍流层以湍流传递的热量为主。因此，湍流液流传递的热量为主。因此，湍流液膜换热远大于层流液膜换热。膜换热远大于层流液膜换热。无波动层流无波动层流有波动层流有波动层流湍流湍流式中：式中：h hl l为层流段的传热系数；

17、为层流段的传热系数；h ht t为湍流段的传热系数；为湍流段的传热系数；x xc c为层流转变为湍流时转折点的高度为层流转变为湍流时转折点的高度 l为竖壁的总高度为竖壁的总高度计算方法计算方法对于对于竖壁湍流竖壁湍流膜状换热，沿整个壁面上的膜状换热，沿整个壁面上的平均平均表面传热系数表面传热系数可供计算整个壁面的平均表面传热系数的试验关联式可供计算整个壁面的平均表面传热系数的试验关联式式中：式中：。除。除用壁温用壁温计算外，其余物理量的定性温度均为计算外，其余物理量的定性温度均为伽利略数伽利略数7-3 7-3 膜状凝合的影响因素及其传热强化膜状凝合的影响因素及其传热强化2.2.管子排数管子排数

18、 前面推导的横管凝合换热的公式只适用于单根横管。前面推导的横管凝合换热的公式只适用于单根横管。横管管束凝合换热状况比较困难。横管管束凝合换热状况比较困难。工工程程实实际际中中所所发发生生的的膜膜状状凝凝合合过过程程往往往往比比较较困困难难，受受各各种因素的影响。种因素的影响。1.1.不凝合气体不凝合气体 不不凝凝合合气气体体增增加加了了传传递递过过程程的的阻阻力力，同同时时使使饱饱和和温温度度下降，减小了凝合的驱动力。下降，减小了凝合的驱动力。例例：水水蒸蒸汽汽中中质质量量含含量量占占1 1的的空空气气能能使使表表面面传传热热系系数数降低降低6060，后果是很严峻的。，后果是很严峻的。3.管内

19、冷凝 此时换热与蒸气的流速关系很大。蒸气流速低时，凝合液主要在管子底部，蒸气则位于 管子上半部。流速较高时，形成环状流淌，凝合液匀整分布在管子 四周，中心为蒸气核。6.液膜过冷度及温度分布的非线性液膜过冷度及温度分布的非线性 假假如如考考虑虑过过冷冷度度及及温温度度分分布布的的实实际际状状况况，要要用用下下式式代替计算公式中的代替计算公式中的r，4.4.蒸气流速蒸气流速 流速较高时（对于水蒸汽流速大于流速较高时（对于水蒸汽流速大于10m/s10m/s），蒸气流对液），蒸气流对液膜表面产生明显的粘滞应力。假如蒸气流淌与液膜向下的流膜表面产生明显的粘滞应力。假如蒸气流淌与液膜向下的流淌同向时，使液

20、膜拉薄，淌同向时，使液膜拉薄，h h增大；反之使增大；反之使h h减小。减小。5.5.蒸气过热度蒸气过热度 把计算式中的潜热改为过热蒸气与饱和液的焓差。把计算式中的潜热改为过热蒸气与饱和液的焓差。强化凝合换热的原则强化凝合换热的原则用各种带有尖峰的表面使在其上冷凝的液膜拉薄用各种带有尖峰的表面使在其上冷凝的液膜拉薄使已凝合的液体尽快从换热表面上排泄掉。使已凝合的液体尽快从换热表面上排泄掉。7.3.2 膜状凝合的强化原则和技术尽量减薄粘滞在换热表面上的液膜的厚度尽量减薄粘滞在换热表面上的液膜的厚度7.4 7.4 沸腾传热的模式沸腾传热的模式沸腾的定义：沸腾的定义：沸腾指液体吸热后在其内部产生汽泡

21、的汽化沸腾指液体吸热后在其内部产生汽泡的汽化过程称为沸腾。过程称为沸腾。沸腾的特点沸腾的特点 1 1）液体汽化吸取大量的汽化潜热；）液体汽化吸取大量的汽化潜热；2 2）由于汽泡形成和脱离时带走热量，使加热表面不断受）由于汽泡形成和脱离时带走热量，使加热表面不断受到冷流体的冲刷和猛烈的扰动，所以沸腾换热强度远大于到冷流体的冲刷和猛烈的扰动，所以沸腾换热强度远大于无相变的换热。无相变的换热。沸腾换热分类：沸腾换热分类：1 1）大容器沸腾（池内沸腾）大容器沸腾（池内沸腾）；2 2）管内沸腾（强制对流沸腾）管内沸腾（强制对流沸腾）上述每种又分为上述每种又分为过冷沸腾过冷沸腾和和饱和沸腾饱和沸腾。（1

22、1）大容器沸腾）大容器沸腾 定义：指加热壁面沉醉在具有自由表面的液体中所发生的定义：指加热壁面沉醉在具有自由表面的液体中所发生的沸腾称为大容器沸腾。沸腾称为大容器沸腾。特点：气泡能自由浮升穿过液体自由面进入容器空间。特点：气泡能自由浮升穿过液体自由面进入容器空间。（3 3）饱和沸腾）饱和沸腾 定义：定义：液体主体温度达到饱和温度，壁面温度高于饱和温液体主体温度达到饱和温度，壁面温度高于饱和温度所发生的沸腾称为饱和沸腾。度所发生的沸腾称为饱和沸腾。特点特点 :随着壁面过热度的增高，出现随着壁面过热度的增高，出现4 4个换热规律全然不个换热规律全然不同的区域。同的区域。（4 4）过冷沸腾）过冷沸腾

23、 指液体主体温度低于相应压力下饱和温度，壁面温度大于指液体主体温度低于相应压力下饱和温度，壁面温度大于该饱和温度所发生的沸腾换热，称过冷沸腾该饱和温度所发生的沸腾换热，称过冷沸腾。（2 2）管内沸腾）管内沸腾 流体的运动需加外加的压差才能维持。流体的运动需加外加的压差才能维持。在在盛盛水水的的烧烧杯杯中中置置入入一一根根不不锈锈钢钢细细管管，通通电电加加热热以以使使其其表表面面产产生生汽汽泡泡，烧烧杯杯底底下下的的电电热热器器用用于于将将水水加加热热到到饱饱和和温温度度，这这样样在在不不锈锈钢钢表表面面上上进进行行的的沸沸腾腾为为饱饱和和沸沸腾腾。随随着着电电流流密密度度的的增增大大，烧烧杯杯

24、中中的的水水与与不不锈锈钢钢管管表表面面间间的的热热交交换换依依次次会会出出现现以以下下4 4个个换换热热规规律律不不同同的的阶阶段段：自自然然对对流流、核核态态沸沸腾腾、过过渡渡沸腾和稳定膜态沸腾。沸腾和稳定膜态沸腾。7.4.1 7.4.1 大容器饱和沸腾三个区域大容器饱和沸腾三个区域 qmaxqmin横坐标为壁面过热度（对数坐标）；纵坐标为热流密度（算术密度）。横坐标为壁面过热度（对数坐标）；纵坐标为热流密度（算术密度）。核态沸腾核态沸腾转折点转折点临界热流临界热流密度密度莱登佛罗莱登佛罗斯特点斯特点 从曲线变更规律可知：随壁面过热度的增大，区段从曲线变更规律可知：随壁面过热度的增大，区段

25、、将整个曲线分成四个特定的换热过程。将整个曲线分成四个特定的换热过程。1 1）单相自然对流段（液面汽）单相自然对流段（液面汽化段）化段）壁面过热度小，沸腾尚未起先，换壁面过热度小，沸腾尚未起先，换热听从单相自然对流规律。热听从单相自然对流规律。2 2）核态沸腾（饱和沸腾）核态沸腾（饱和沸腾）随着随着的上升，在加热面的一些的上升，在加热面的一些特定点上起先出现汽化核心，并随之形特定点上起先出现汽化核心，并随之形成汽泡，该特定点称为起始沸点。成汽泡，该特定点称为起始沸点。起先阶段，汽化核心产生的汽起先阶段，汽化核心产生的汽泡互不干扰，称为孤立汽泡区；泡互不干扰，称为孤立汽泡区；随着随着 的上升，汽

26、化核心的上升，汽化核心增加，生成的汽泡数量增加，汽增加，生成的汽泡数量增加，汽泡相互影响并合成汽块及汽柱，泡相互影响并合成汽块及汽柱，称为相互影响区。称为相互影响区。随着随着 的增大，的增大，q q增大，当增大，当 增大到确定值时，增大到确定值时，q q增加到最大增加到最大值，汽泡扰动猛烈，汽化核心值，汽泡扰动猛烈，汽化核心对换热起确定作用，则称该段对换热起确定作用，则称该段为核态沸腾（泡状沸腾）。为核态沸腾（泡状沸腾）。其特点：其特点：温压小，换热强度大，温压小，换热强度大，其终点的热流密度其终点的热流密度q q达最大值。达最大值。工业设计中应用该段。工业设计中应用该段。3 3）过渡沸腾）过

27、渡沸腾 从峰值点进一步提高从峰值点进一步提高 ，热，热流密度流密度q q减小；当增大到确定减小；当增大到确定值时，热流密度减小到值时，热流密度减小到 ，这一阶段称为过渡沸腾。该区这一阶段称为过渡沸腾。该区段的特点是属于不稳定过程。段的特点是属于不稳定过程。缘由：汽泡的生长速度大于汽缘由：汽泡的生长速度大于汽泡跃离加热面的速度，使汽泡泡跃离加热面的速度，使汽泡聚集覆盖在加热面上，形成一聚集覆盖在加热面上，形成一层蒸汽膜，而蒸汽解除过程恶层蒸汽膜，而蒸汽解除过程恶化，致使热流密度下降。化，致使热流密度下降。4 4）稳定膜态沸腾）稳定膜态沸腾 从从起先，随着起先，随着的上升，的上升，气泡生长速度与跃

28、离速度趋于平气泡生长速度与跃离速度趋于平衡。此时，在加热面上形成稳定衡。此时，在加热面上形成稳定的蒸汽膜层，产生的蒸汽有规律的蒸汽膜层，产生的蒸汽有规律地脱离膜层，致使地脱离膜层，致使上升时，热上升时，热流密度流密度q上升，此阶段称为稳定上升，此阶段称为稳定膜态沸腾。膜态沸腾。其特点：其特点：a a、汽膜中的热量传递不仅有导热，而且有对流；、汽膜中的热量传递不仅有导热，而且有对流；b b、辐射热量随着辐射热量随着 的加大而剧增，使热流密度大大增加；的加大而剧增，使热流密度大大增加；c c、在、在物理上与膜状凝合具有共同点：前者热量必需穿过热阻大的汽物理上与膜状凝合具有共同点：前者热量必需穿过热

29、阻大的汽膜；后者热量必需穿过热阻相对较小的液膜。膜；后者热量必需穿过热阻相对较小的液膜。上上述述热热流流密密度度的的峰峰值值qmax qmax 有有重重大大意意义义，称称为为临临界界热热流流密密度度，亦亦称称烧烧毁毁点点。一一般般用用核核态态沸沸腾腾转转折折点点DNBDNB作作为为监监视视接接近近qmaxqmax的的警警戒戒。这这一一点点对对热热流流密密度度可可控控和和温温度度可可控控的的两两种种状状况况都都特特别别重要。重要。7.4.2 7.4.2 临界热流密度及其工程意义临界热流密度及其工程意义 对稳定膜态沸腾，因为热量必需穿过的是热阻较大的汽膜，对稳定膜态沸腾，因为热量必需穿过的是热阻较

30、大的汽膜，所以换热系数比凝合小得多。所以换热系数比凝合小得多。核态沸腾核态沸腾转折点转折点临界热流临界热流密度密度莱登佛罗莱登佛罗斯特点斯特点 在实践中，上述热流密度的峰值有重大意义，它被称在实践中，上述热流密度的峰值有重大意义，它被称为临界热流密度。为临界热流密度。对于依靠限制热流密度来变更工况的加热设备，如电加对于依靠限制热流密度来变更工况的加热设备，如电加热器、对冷却水加热的核反应堆，一旦热流密度超过峰值，热器、对冷却水加热的核反应堆，一旦热流密度超过峰值，工况将沿虚线跳至稳定膜态沸腾线，将猛升至近工况将沿虚线跳至稳定膜态沸腾线，将猛升至近10001000，可能导致设备的烧毁，所以必需严

31、格监视并限制热流密度，可能导致设备的烧毁，所以必需严格监视并限制热流密度，确保在平安工作范围之内。也由于超过它可能导致设备烧确保在平安工作范围之内。也由于超过它可能导致设备烧毁，所以亦称烧毁点。毁，所以亦称烧毁点。DNBDNB（Department from Nucleate BoilingDepartment from Nucleate Boiling）：核态沸腾）：核态沸腾转折点偏离核态沸腾规律的点，作为监视接近的警戒，很转折点偏离核态沸腾规律的点，作为监视接近的警戒，很牢靠。牢靠。对于蒸发冷凝器等壁面可控的设备，这种监视也是重要的，对于蒸发冷凝器等壁面可控的设备，这种监视也是重要的，因为

32、一旦超过转折点之值，就可能导致膜态沸腾，使减小。因为一旦超过转折点之值，就可能导致膜态沸腾，使减小。7.4.3 7.4.3 气泡动力学简介气泡动力学简介 产生气泡的点被称为汽化核心，普遍认为壁面上的凹坑和产生气泡的点被称为汽化核心，普遍认为壁面上的凹坑和细缝裂穴易残留气体，是最好的汽化核心。细缝裂穴易残留气体，是最好的汽化核心。1 1、为什么沸腾传热有那样高的传热强度、为什么沸腾传热有那样高的传热强度 主要是由于气泡的形成、成长以及脱离加热壁面所引主要是由于气泡的形成、成长以及脱离加热壁面所引起的各种扰动所造成的。起的各种扰动所造成的。2 2、加热表面上什么地点最简洁形成汽化核心、加热表面上什

33、么地点最简洁形成汽化核心 处于狭缝中的液体所受到的加热影响要多；处于狭缝中的液体所受到的加热影响要多；狭缝中的气体易成为气泡核心狭缝中的气体易成为气泡核心3 3、加热表面上要产生气泡液体必需过热、加热表面上要产生气泡液体必需过热 流流体体中中形形成成的的汽汽泡泡，必必需需与与液液体体处处于于力力平平衡衡和和热热平平衡衡。由由于于汽汽泡泡表表面面张张力力的的作作用用，使使其其内内压压大大于于外外压压 ，依依据据力力平平衡条件：衡条件：若若忽忽略略液液柱柱静静压压力力，p pl l则则等等于于沸沸腾腾系系统统的的环环境境压压力力，即即近近似似于于 （饱和温度下的液体压力）（饱和温度下的液体压力）N

34、/N/。汽汽泡泡外外的的液液体体是是过过热热的的，其其过过热热度度为为：。贴贴壁壁处处液液体体具具有有最最大大过过热热度度。则则壁壁面面凹凹处处最最先先能能满满足足汽汽泡泡生生成成的的条件：条件：产生半径为产生半径为R R的气泡所需的气泡所需过热度（过热度（克劳修斯克拉贝龙方程）克劳修斯克拉贝龙方程）由热平衡可知：汽泡内蒸汽的温度为压力下的饱和温度，界由热平衡可知：汽泡内蒸汽的温度为压力下的饱和温度，界面内外温度相等，则。面内外温度相等，则。可见，可见，(tw ts)(tw ts),Rmin Rmin 同一加热面上，同一加热面上，成为汽化核心的凹穴数量增加成为汽化核心的凹穴数量增加 汽化核心数

35、增加汽化核心数增加 换热增换热增加加探探讨讨：若若汽汽泡泡半半径径R 内内外外压压差差，则则汽汽泡泡内内蒸汽凝合，汽泡不能形成。蒸汽凝合，汽泡不能形成。若汽泡半径若汽泡半径RR时，界面上汽泡不断蒸发，汽泡才能成长。时，界面上汽泡不断蒸发，汽泡才能成长。7.5 7.5 大容器沸腾传热的试验关联式大容器沸腾传热的试验关联式沸腾换热也是对流换热的一种，因此，牛沸腾换热也是对流换热的一种，因此，牛顿冷却公式仍旧适用，即顿冷却公式仍旧适用，即 对于沸腾换热的表面传热系数很多不同的计算公式。对于沸腾换热的表面传热系数很多不同的计算公式。影响核态沸腾的主要因素主要是壁面过热度和汽化核影响核态沸腾的主要因素主

36、要是壁面过热度和汽化核心数，而汽化核心数受到壁面材料及其表面状况、压力、心数，而汽化核心数受到壁面材料及其表面状况、压力、物性等的支配，由于因素比较困难，文献中提出的沸腾传物性等的支配，由于因素比较困难，文献中提出的沸腾传热的计算式分歧较大。目前存在两种计算是：热的计算式分歧较大。目前存在两种计算是：（1 1）针对一种液体的计算公式；）针对一种液体的计算公式；（2 2）广泛适用于各种液体的计算式）广泛适用于各种液体的计算式7.5.1 7.5.1 大容器饱和核态沸腾的无量关联式纲大容器饱和核态沸腾的无量关联式纲 罗森诺认为，核态沸腾传热之所以猛烈，主要是由于罗森诺认为，核态沸腾传热之所以猛烈，主

37、要是由于气泡的产生与脱离造成猛烈的扰动之故，基于这样的思想，气泡的产生与脱离造成猛烈的扰动之故，基于这样的思想，通过大量试验得出了如下试验关联式：通过大量试验得出了如下试验关联式：系数系数CwlCwl的取值，是一个纯阅历参数，取决于固体表的取值，是一个纯阅历参数，取决于固体表面的性质以及沸腾液体的性质，由试验确定。面的性质以及沸腾液体的性质，由试验确定。显热与潜显热与潜热之比热之比Re可见，可见，因此，尽管有时上述计算公式得到的，因此，尽管有时上述计算公式得到的q q与试验值的偏差高达与试验值的偏差高达100100，但已知，但已知q q计算计算 ,则可以则可以将偏差缩小到将偏差缩小到3333。

38、这一点在辐射换热种更为明显。计。这一点在辐射换热种更为明显。计算时必需谨慎处理热流密度。算时必需谨慎处理热流密度。无量纲关联式无量纲关联式Jaf(Re,Pr)对于制冷介质而言，以下的对于制冷介质而言，以下的库珀（库珀（CooperCooper）公）公式式目前得到广泛的应用：目前得到广泛的应用：其中：其中：为液体的相对分子质量；为液体的相对分子质量；为对比压力（液体压力与该流体的临界压力之比）；为对比压力（液体压力与该流体的临界压力之比）；为表面平均粗糙度（对一般工业用管材表面，为为表面平均粗糙度（对一般工业用管材表面，为 0.30.30.40.4）；）；q q为热流密度。为热流密度。7.5.2

39、 7.5.2 大容器饱和沸腾临界热负荷计算式大容器饱和沸腾临界热负荷计算式对于大容器沸腾的临界热流密度的计算，举荐接受如对于大容器沸腾的临界热流密度的计算，举荐接受如下半阅历公式：下半阅历公式：当压力离临界压力较远时，上述右端最终一项取为当压力离临界压力较远时，上述右端最终一项取为1，同时将流量分析得出的系数同时将流量分析得出的系数0.131用试验值用试验值0.149代替，得代替，得到以下举荐公式：到以下举荐公式：物性均依据饱和温度查取，无特征长度。当加热面物性均依据饱和温度查取，无特征长度。当加热面的特征长度大于三倍气泡直径时，即可适用。的特征长度大于三倍气泡直径时，即可适用。7.5.3 7

40、.5.3 大容器饱和液体膜态沸腾的传热计算式大容器饱和液体膜态沸腾的传热计算式（1 1）横管的膜态沸腾）横管的膜态沸腾 式中，除了式中，除了r r和和l l的值由饱和温度的值由饱和温度tsts确定外，其余物确定外，其余物性均以平均温度性均以平均温度tmtm(tw(twts)/2ts)/2为定性温度，特征长度为定性温度，特征长度为管子外径为管子外径d,d,假如加热表面为球面，则上式中的系数假如加热表面为球面，则上式中的系数0.620.62改为改为0.670.67勃洛姆来建议接受如下超越方程来计算：勃洛姆来建议接受如下超越方程来计算：其中：其中：（2 2）考虑热辐射作用）考虑热辐射作用由于膜态换热

41、时，壁面温度一般较高，因此，有由于膜态换热时，壁面温度一般较高，因此，有必要考虑辐射换热的影响，它的影响有两部分，一必要考虑辐射换热的影响，它的影响有两部分，一是干脆增加了换热量，另一个是增大了汽膜厚度，是干脆增加了换热量，另一个是增大了汽膜厚度，从而削减了换热量。因此，必需综合考虑热辐射效从而削减了换热量。因此，必需综合考虑热辐射效应。应。7.6 7.6 沸腾传热的影响因素及其强化沸腾传热的影响因素及其强化沸腾换热是我们学过的换热现象中最困难的，影响因素沸腾换热是我们学过的换热现象中最困难的，影响因素也最多，由于我们只学习了大容器沸腾换热，因此，影响因也最多，由于我们只学习了大容器沸腾换热，

42、因此，影响因素也只针对大容器沸腾换热。素也只针对大容器沸腾换热。1 1 不凝合气体对膜状凝合换热的影响不凝合气体对膜状凝合换热的影响 与膜状凝合换热不同，液体中的不凝合气体会与膜状凝合换热不同，液体中的不凝合气体会使沸腾换热得到某种程度的强化。使沸腾换热得到某种程度的强化。7.6.1 7.6.1 沸腾沸腾传热的因素沸腾沸腾传热的因素2 2 过冷度过冷度 只影响过冷沸腾，不影响饱和沸腾，因自然对只影响过冷沸腾，不影响饱和沸腾，因自然对流换热时，流换热时，因此，过冷会强化换热。，因此，过冷会强化换热。3 3 液位高度液位高度 当传热表面上的液位足够高时，沸腾换热表当传热表面上的液位足够高时，沸腾换

43、热表面传热系数与液位高度无关。但当液位降低到确面传热系数与液位高度无关。但当液位降低到确定值时，表面传热系数会明显地随液位的降低而定值时，表面传热系数会明显地随液位的降低而上升上升(临界液位临界液位)。图中介质为一个大气压下的水图中介质为一个大气压下的水 4 4 重力加速度重力加速度 随着航空航天技术的发展，超重力和微重力随着航空航天技术的发展，超重力和微重力条件下的传热规律得到蓬勃发展，但目前还远没条件下的传热规律得到蓬勃发展，但目前还远没到成熟的地步，就现有的成果表明：到成熟的地步，就现有的成果表明：从从0.10.1100100 9.8 m/s9.8 m/s2 2 的范围内，的范围内，g

44、g对核态沸对核态沸腾换热规律没有影响，但对自然对流换热有影响，腾换热规律没有影响，但对自然对流换热有影响，由于由于 因此，因此，g g Nu Nu 换热加强。换热加强。7.6.2 7.6.2 强化沸腾传热的原则和技术强化沸腾传热的原则和技术基本原则：增多汽化核心基本原则：增多汽化核心 沸腾表面上的微小凹坑最简洁产生汽化核心，因沸腾表面上的微小凹坑最简洁产生汽化核心，因此，凹坑多，汽化核心多，换热就会得到强化。此，凹坑多，汽化核心多，换热就会得到强化。近几十年来的强化沸腾换热的探讨主要是增加表近几十年来的强化沸腾换热的探讨主要是增加表面凹坑。目前有两种常用的手段：面凹坑。目前有两种常用的手段：用

45、烧结、钎焊、火焰喷涂、电离沉积等物理与用烧结、钎焊、火焰喷涂、电离沉积等物理与 化学化学手段在换热表面上形成多孔结构。手段在换热表面上形成多孔结构。机械加工方法。机械加工方法。7.7 7.7 热管简介热管简介一、热管的工作原理：一、热管的工作原理：蒸发段的工作液被管外的热流体加热，吸取蒸发段的工作液被管外的热流体加热，吸取潜热蒸发，其蒸气经过绝热段流向冷凝段，潜热蒸发，其蒸气经过绝热段流向冷凝段，工作液放出潜热，凝合为液体。蒸气液化释工作液放出潜热，凝合为液体。蒸气液化释放出来的潜热通过管壁传递给热管外面的冷放出来的潜热通过管壁传递给热管外面的冷流体。积聚在冷凝段吸液芯中的凝合液借助流体。积聚

46、在冷凝段吸液芯中的凝合液借助吸液芯毛细力的作用返回到加热段再吸热蒸吸液芯毛细力的作用返回到加热段再吸热蒸发。发。自学：自学：二、热管壳体材料与工质之间的兼容性二、热管壳体材料与工质之间的兼容性三、热管中各个传递环节的热阻分析三、热管中各个传递环节的热阻分析四、热管的应用四、热管的应用本章小结：本章小结：1 1 凝合传热的模式（珠状凝合与膜状凝合凝合传热的模式（珠状凝合与膜状凝合 ）2 2 膜状凝合分析解及计算关联式膜状凝合分析解及计算关联式3 3 膜状凝合的影响因素及其传热强化膜状凝合的影响因素及其传热强化4 4 沸腾传热模式（核态沸腾、过渡沸腾和稳定膜沸腾传热模式（核态沸腾、过渡沸腾和稳定膜 态沸腾）态沸腾）5 5 大容器沸腾传热的试验关联式大容器沸腾传热的试验关联式6 6 沸腾传热的影响因素及其强化沸腾传热的影响因素及其强化7 7 热管简介（了解）热管简介（了解）课后习题课后习题7-12、7-17本次作业本次作业