第六章凝结和沸腾换热优秀PPT.ppt
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1、a 大容器沸腾大容器沸腾(池内沸腾池内沸腾):加热壁面沉醉在具有自由表面:加热壁面沉醉在具有自由表面的液体中所发生的沸腾;的液体中所发生的沸腾;b 强制对流沸腾:强制对流沸腾强制对流沸腾:强制对流沸腾加热表面加热表面Heated SurfaceLiquidflowBubble flowSlug flowAnnular flowMist flow6-2-2 气泡动力学简介气泡动力学简介不管哪种沸腾传热,在液体内部均产生气泡。因此了解沸腾不管哪种沸腾传热,在液体内部均产生气泡。因此了解沸腾传热必先了解气泡在沸腾过程中的行为,即气泡动力学。传热必先了解气泡在沸腾过程中的行为,即气泡动力学。1.气泡的
2、成长过程气泡的成长过程 试验表明,沸腾只发生在加热面的某些点,而不是整个加热试验表明,沸腾只发生在加热面的某些点,而不是整个加热面,这些产生气泡的点称为汽化核心,一般认为,壁面的凹穴面,这些产生气泡的点称为汽化核心,一般认为,壁面的凹穴和裂缝易残留气体,是最好的汽化核心。和裂缝易残留气体,是最好的汽化核心。2.气泡存在的条件气泡存在的条件气泡半径气泡半径R必需满足下列条件必需满足下列条件(克拉克拉贝龙方程贝龙方程)才能存在:才能存在:可见,随过热度(可见,随过热度(twts)增加,增加,Rmin削减,于削减,于是在同一加热面上是在同一加热面上R Rmin的凹坑数将增多,的凹坑数将增多,即汽化核
3、心数增加,产生即汽化核心数增加,产生气泡的密度增加。换热得气泡的密度增加。换热得到增加。到增加。通过对水在一个大气压下的大容器饱和沸腾换热过程的试验视察,可通过对水在一个大气压下的大容器饱和沸腾换热过程的试验视察,可以画出如下图所示的曲线,称为饱和沸腾曲线。曲线的横坐标为沸腾以画出如下图所示的曲线,称为饱和沸腾曲线。曲线的横坐标为沸腾温差温差 ,或称为加热面的过热度;纵坐标为热流密度,或称为加热面的过热度;纵坐标为热流密度 。该图表征了大。该图表征了大容器饱和沸腾的全部过程,共包括容器饱和沸腾的全部过程,共包括4 4个不同换热规律阶段:自然对流、个不同换热规律阶段:自然对流、核态沸腾、过渡沸腾
4、和稳定膜态沸腾,核态沸腾、过渡沸腾和稳定膜态沸腾,6-2-3 大容器沸腾饱和沸腾曲线大容器沸腾饱和沸腾曲线a.自然对流自然对流当沸腾温差当沸腾温差 比较小时(一般比较小时(一般55)(图中)(图中AB段),加热面段),加热面上只有少量汽泡产生,并且不脱离壁面,看不到明显的沸腾上只有少量汽泡产生,并且不脱离壁面,看不到明显的沸腾现象,热量传递主要靠液体的自然对流传递,因此可近似地现象,热量传递主要靠液体的自然对流传递,因此可近似地按自然对流换热计算。按自然对流换热计算。b.核态沸腾核态沸腾假如沸腾温差假如沸腾温差 接着增加,加热面上产生的汽泡将快速增多,接着增加,加热面上产生的汽泡将快速增多,并
5、渐渐长大,直到在浮升力的作用下脱离加热面,进入液体。并渐渐长大,直到在浮升力的作用下脱离加热面,进入液体。这时的液体已达到饱和,并具有确定的过热度,因此汽泡在穿这时的液体已达到饱和,并具有确定的过热度,因此汽泡在穿过液体时会接着被加热并长大,直至冲出液体表面而进入气相过液体时会接着被加热并长大,直至冲出液体表面而进入气相空间。由于加热面处液体的大量汽化以及液体被汽泡猛烈地扰空间。由于加热面处液体的大量汽化以及液体被汽泡猛烈地扰动,换热特别猛烈,热流密度动,换热特别猛烈,热流密度q 随随 t 快速增加,直至出现峰快速增加,直至出现峰值值qmax(图中(图中C点)。从点)。从B到到C这一阶段的沸腾
6、状态被称为核这一阶段的沸腾状态被称为核态沸腾(或泡态沸腾)。态沸腾(或泡态沸腾)。其汽泡的生成、长大及运动对换热其汽泡的生成、长大及运动对换热起确定作用。核态沸腾的温差小(起确定作用。核态沸腾的温差小(5t50),则热流密度,则热流密度 q不仅没不仅没有增加,反而快速降低至一微小值有增加,反而快速降低至一微小值qmin(图中(图中D点)。这是由点)。这是由于产生的汽泡过多且连在一起形成了汽膜,覆盖在加热面上不于产生的汽泡过多且连在一起形成了汽膜,覆盖在加热面上不易脱离,使换热条件恶化所致。这时的汽膜不断裂开成大汽泡易脱离,使换热条件恶化所致。这时的汽膜不断裂开成大汽泡脱离壁面,其换热状态是不稳
7、定的。从脱离壁面,其换热状态是不稳定的。从C到到D这一阶段称为过渡这一阶段称为过渡沸腾。沸腾。e.稳定膜态沸腾稳定膜态沸腾在在D点之后,随着温差点之后,随着温差 t的接着提高,加热面上起先形成一层的接着提高,加热面上起先形成一层稳定的汽膜,此时的汽化在汽液界面上进行,热量除了以导热稳定的汽膜,此时的汽化在汽液界面上进行,热量除了以导热和对流的方式从加热面通过汽膜传到汽液界面外,热辐射传热和对流的方式从加热面通过汽膜传到汽液界面外,热辐射传热方式的作用也随着方式的作用也随着 温差的增加而加大,因此热流密度温差的增加而加大,因此热流密度q也随之也随之增大。从增大。从D点以后的沸腾换热状态称为膜态沸
8、腾。点以后的沸腾换热状态称为膜态沸腾。两点说明:两点说明:(1)上述热流密度的峰值)上述热流密度的峰值qmax 称为临界热流密度,称为临界热流密度,亦称烧毁点,在现实中具有重要意义。例如,用电亦称烧毁点,在现实中具有重要意义。例如,用电加热器加热水,则一旦热流密度达到并超过峰值加热器加热水,则一旦热流密度达到并超过峰值,工况将特别快速地由,工况将特别快速地由C点沿虚线跳到膜态沸腾线点沿虚线跳到膜态沸腾线上的上的E点,壁面温度会急剧上升到点,壁面温度会急剧上升到1000以上,导以上,导致加热面因温度过高而烧毁。一般用核态沸腾转折致加热面因温度过高而烧毁。一般用核态沸腾转折点点DNB作为监视接近作
9、为监视接近qmax的警戒。这一点对热流的警戒。这一点对热流密度可控和温度可控的两种状况都特别重要。密度可控和温度可控的两种状况都特别重要。(2)对稳定膜态沸腾,由于热量传递必需穿过热阻较)对稳定膜态沸腾,由于热量传递必需穿过热阻较大的汽膜,所以换热系数比凝合小得多。大的汽膜,所以换热系数比凝合小得多。6-2-4 沸腾换热计算式沸腾换热计算式1 大容器饱和核态沸腾大容器饱和核态沸腾 影响核态沸腾的因素主要是过热度和汽化核心数,而汽化核影响核态沸腾的因素主要是过热度和汽化核心数,而汽化核心数受表面材料、表面状况、压力等因素的支配,所以沸腾换心数受表面材料、表面状况、压力等因素的支配,所以沸腾换热的
10、状况液比较困难,导致了有关计算公式的分歧较大。热的状况液比较困难,导致了有关计算公式的分歧较大。影响核态沸腾换热的因素可归纳为影响核态沸腾换热的因素可归纳为其中其中Cw为沸腾液体与接触表面材料有关的系数。为沸腾液体与接触表面材料有关的系数。常用的关于核态沸腾换热的阅历计算公式有两个常用的关于核态沸腾换热的阅历计算公式有两个(1 1)对于水的大容器饱和核态沸腾,举荐接受米海)对于水的大容器饱和核态沸腾,举荐接受米海 耶夫公式,适用压力范围:耶夫公式,适用压力范围:1051054 4 106 Pa106 Pa按按 上式可转换为上式可转换为 其中其中 米海耶夫公式米海耶夫公式上式中:上式中:(2)罗
11、森诺公式)罗森诺公式广泛适用的强制对流换热公式广泛适用的强制对流换热公式考虑到沸腾换热属于强制对流换热,其换热规律可整理成考虑到沸腾换热属于强制对流换热,其换热规律可整理成St=f(Re,Pr)形式。罗森诺通过大量试验得出了如下试验形式。罗森诺通过大量试验得出了如下试验关联式:关联式:式中,式中,r 汽化潜热;汽化潜热;Cpl 饱和液体饱和液体的比定压热容的比定压热容 g 重力加重力加速度速度 l 饱和液体的饱和液体的动力粘度动力粘度 Cwl 取决于加取决于加热表面液体热表面液体 组合状况的阅组合状况的阅历常数历常数(表表6)q 沸腾传热的沸腾传热的热流密度热流密度 s 阅历指数,水阅历指数,
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