材料力学压杆稳定精.ppt

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1、材料力学压杆稳定第1页，本讲稿共42页一、工程背景一、工程背景自动翻斗车中的活塞杆也有类似的问题。如图示塔吊，立柱承受压力，当压力过大时，立柱也有可能从直线的平衡构形变成弯曲的平衡构形。除此之外，组成塔吊的桁架中受压力的杆子也可能从直线的平衡构形变成弯曲的平衡构形，也就是稳定性问题。第2页，本讲稿共42页一、工程背景一、工程背景如图自动升降工作台，受压的杆子就存在弹性稳定问题。如图示紧凑型超高压输电线路相间绝缘如图示紧凑型超高压输电线路相间绝缘间隔棒，当它受压从直线的平衡构形变成间隔棒，当它受压从直线的平衡构形变成弯曲的平衡构形时是否一定丧失正常功能弯曲的平衡构形时是否一定丧失正常功能呢？这需

2、要经过实验确定，观察在不同的呢？这需要经过实验确定，观察在不同的力的作用下弯曲到什么程度力的作用下弯曲到什么程度。第3页，本讲稿共42页一、工程背景一、工程背景工程构件稳工程构件稳工程构件稳工程构件稳定性实验定性实验定性实验定性实验压杆稳定压杆稳定压杆稳定压杆稳定性实验性实验性实验性实验脚手架，当整体承受压力过大时，有可能从直线的平衡构形变成弯曲的平衡构形，导致坍塌。另外，组成脚手架中的受压杆件也有可能从直线平衡构形变成弯曲的平衡构形，造成整个脚手架坍塌。第4页，本讲稿共42页一、工程背景一、工程背景 1907年8月29日，加拿大圣劳伦斯河上一座长为548m的魁北克(Quebec)钢大桥，在施

3、工中因桁架失稳而突然倒塌。74人坠河遇难，桥下1人（逃开），水中救起1人，河对岸1人。俄莫兹尔大桥在试车时桁架发生倒塌。美国华盛顿镍克尔卜克尔剧院在一场暴风雪中，屋盖结构失稳。第5页，本讲稿共42页一、压杆的两类力学模型1.小偏心压杆与初弯曲压杆2.轴心受压直杆二、三种平衡状态1.刚体平衡的稳定性(1)稳定平衡：系统处于平衡状态。若对于离开平衡位置 的微小位移，将出现使系统回复到原有平衡位置的恢复 力，则称系统原有的平衡状态是稳定的。第6页，本讲稿共42页决定因素：就在于偏离平衡位置时，是否有恢复力。(2)不稳定平衡：系统处于平衡状态。若稍离平衡位置，将 出现使系统不再回复到原有平衡位置(或进

4、一步偏离平衡 位置)的倾覆力，则称系统原有的平衡状态是不稳定的。(3)(3)临界平衡临界平衡临界平衡临界平衡：系统处于平衡状态，如有微小干扰，物体离系统处于平衡状态，如有微小干扰，物体离开平衡位置，但除去干扰后，物体不能恢复原来的平衡状开平衡位置，但除去干扰后，物体不能恢复原来的平衡状态，而在新的位置保持平衡，则物体在原来的平衡状态称态，而在新的位置保持平衡，则物体在原来的平衡状态称为临界平衡状态。为临界平衡状态。不稳定平衡稳定平衡随遇平衡(临界平衡)第7页，本讲稿共42页2.弹性平衡的稳定性弹性平衡的稳定性(1)稳定平衡：系统处于平衡形态。若对原有平衡形态有微小的位移，其弹性回复力(或力矩)

5、使系统回复原有的平衡形态，则称系统原有的平衡形态是稳定的。如图，当 时，杆AB的铅垂平衡形态是稳定的。(2)不稳定平衡:系统处于平衡形态。若有微小位移，其弹性回复力(或力矩)使系统不再回复原有的平衡形态，则称系统原有的平衡形态是不稳定的。如图,时，杆AB原有的铅垂平衡形态是不稳定的。第8页，本讲稿共42页3.弹性平衡稳定性的特征弹性平衡稳定性的特征(1)弹性平衡稳定性是对于原来的平衡形态而言的。(2)弹性平衡的稳定性取决杆件所受的压力值 稳定平衡 F2kL 不稳定平衡 F2kL(3)弹性平衡的稳定性与弹性元件的弹簧常数 k 和杆件的长 度L有关。(4)研究弹性平衡的稳定性，需对结构变形后的形态

6、进行分析。三、弹性平衡稳定的计算方法1.小挠度理论：优点是可以用较简单的方法得到基本正确的结论，曲率采用近似公式 。2.大挠度理论：曲率采用精确公式 。第9页，本讲稿共42页11.1.2理想压杆的稳定性理想压杆的稳定性1.1.分支点失稳分支点失稳质变失稳质变失稳(1)(1)理想压杆：理想压杆：材料绝对理想；轴线绝对直；压力绝对沿轴线作用。材料绝对理想；轴线绝对直；压力绝对沿轴线作用。(2)理想弹性压杆的稳定性直直直直线线线线平平平平衡衡衡衡构构构构形形形形d弯弯弯弯曲曲曲曲平平平平衡衡衡衡构构构构形形形形1)1)压杆的两种平衡构形：压杆的两种平衡构形：压杆的两种平衡构形：压杆的两种平衡构形：F

7、 FP P F Fcrcr:弯曲平衡构形弯曲平衡构形弯曲平衡构形弯曲平衡构形(在扰动作用下在扰动作用下在扰动作用下在扰动作用下)在扰动作用下，直线平衡构形转变为弯曲平衡构在扰动作用下，直线平衡构形转变为弯曲平衡构在扰动作用下，直线平衡构形转变为弯曲平衡构在扰动作用下，直线平衡构形转变为弯曲平衡构形，扰动除去后，能够恢复到直线平衡构形，则形，扰动除去后，能够恢复到直线平衡构形，则形，扰动除去后，能够恢复到直线平衡构形，则形，扰动除去后，能够恢复到直线平衡构形，则称原来的直线平衡构形是稳定的。称原来的直线平衡构形是稳定的。称原来的直线平衡构形是稳定的。称原来的直线平衡构形是稳定的。在扰动作用下，直

8、线平衡构形转变为弯曲平衡构形，在扰动作用下，直线平衡构形转变为弯曲平衡构形，在扰动作用下，直线平衡构形转变为弯曲平衡构形，在扰动作用下，直线平衡构形转变为弯曲平衡构形，扰动除去后，不能恢复到直线平衡构形，则称原来扰动除去后，不能恢复到直线平衡构形，则称原来扰动除去后，不能恢复到直线平衡构形，则称原来扰动除去后，不能恢复到直线平衡构形，则称原来的直线平衡构形是不稳定的。的直线平衡构形是不稳定的。的直线平衡构形是不稳定的。的直线平衡构形是不稳定的。第10页，本讲稿共42页2)2)弹性压杆是临界的平衡弹性压杆是临界的平衡弹性压杆是临界的平衡弹性压杆是临界的平衡 F FP P=F Fcrcr:压杆可在

9、直线位置平衡压杆可在直线位置平衡压杆可在直线位置平衡压杆可在直线位置平衡(当它不受干扰时当它不受干扰时当它不受干扰时当它不受干扰时)，又可在，又可在，又可在，又可在干扰给予的微弯曲线位置平衡，这种干扰给予的微弯曲线位置平衡，这种干扰给予的微弯曲线位置平衡，这种干扰给予的微弯曲线位置平衡，这种两可性两可性两可性两可性是弹性是弹性是弹性是弹性体系的临界平衡的重要特点。体系的临界平衡的重要特点。体系的临界平衡的重要特点。体系的临界平衡的重要特点。(3)平衡路径与平衡路径分叉直直直直线线线线平平平平衡衡衡衡构构构构形形形形dFPFPcrd第11页，本讲稿共42页(4)(4)分叉点失稳分叉点失稳分叉点失

10、稳分叉点失稳d分叉点分叉点分叉点分叉点两条平衡路径的交点两条平衡路径的交点B B。分叉点失稳分叉点失稳分叉点失稳分叉点失稳分叉点处原始平衡路分叉点处原始平衡路径与新的平衡路径同时存在，出现平径与新的平衡路径同时存在，出现平衡形式的二重性，这种失稳形式称为衡形式的二重性，这种失稳形式称为分叉点失稳。分叉点失稳。分叉点失稳。分叉点失稳。临界载荷临界载荷临界载荷临界载荷分叉点对应的载荷。分叉点对应的载荷。分叉点对应的载荷。分叉点对应的载荷。用用用用F FPcrPcr或或cr表示。表示。表示。表示。屈曲（屈曲（屈曲（屈曲（Buckling)Buckling)与失稳与失稳与失稳与失稳 由于压杆的失稳现象

11、是在纵向力的作用下，使杆发生突然弯曲，所以这种弯曲也常称为纵弯曲，这种丧失稳定的现象，有时也称屈曲。第12页，本讲稿共42页2.极值点失稳极值点失稳 实际压杆实际压杆总是有缺隐的总是有缺隐的(残余应力、初弯曲、荷载有残余应力、初弯曲、荷载有初偏心等等初偏心等等)。曲线曲线GJKGJK是有初挠度是有初挠度dd0 0的的实际压杆的实际压杆的F FP P-dd关系关系曲线。曲线。J J点是极值点，对应荷载点是极值点，对应荷载F FPJPJ是是极值荷载。当极值荷载。当F FP P=F=FPJPJ后后,将出将出现现JKJK段曲线所反映的实际压段曲线所反映的实际压杆的崩溃现象杆的崩溃现象在荷载值在荷载值不

12、断降低的情况下杆件急剧不断降低的情况下杆件急剧弯曲，不再能维持其原来的弯曲，不再能维持其原来的缩短加弯曲的变形形式。这缩短加弯曲的变形形式。这种现象叫做种现象叫做极值点失稳极值点失稳。它。它总是小于临界荷载。总是小于临界荷载。第13页，本讲稿共42页五、结论五、结论五、结论五、结论 当压杆所受的轴向压力达到临界力Fcr的值时，该压杆就处于临界平衡状态。在临界平衡状态下杆件可能在没有受到外界干扰时还能处于原来的直线平衡状态，也可能在受到微小干扰后保持微弯状态下的平衡。但由于杆件总不可避免地要受到外界的干扰，而一经干扰之后，即使还能保持微弯状态下的平衡，但它已不能回复到它原来的直线平衡状态，这时的

13、压杆实质上是处于不稳定平衡状态。因此，当作用于压杆的轴向压力F=Fcr时，压杆开始丧失稳定。1.对于理想压杆，稳定性意味着压杆维持其直线压缩的变形 形式的能力。由于压杆的失稳常常发生在杆内的应力还很低的时候，因此，随着高强度钢的广泛采用，对压杆进行稳定计算是结构设计中的重要部分。2.对于实际压杆（有缺陷的压杆），稳定性意味着它维持 其缩短加弯曲的变形形式的能力。第14页，本讲稿共42页11.2两端铰支理想细长压杆的临界轴力两端铰支理想细长压杆的临界轴力一、两端铰支压杆的临界轴力:1.公式推导假定压力已达到临界值，杆已经处于微弯状态，如图，从挠曲线入手，求临界轴力。M(x)=Fcry(x)代入挠

14、曲线近似微分方程经整理后得其中第15页，本讲稿共42页1.1.公式推导公式推导二阶齐次线性微分方程的通解为 y y(0)=0,(0)=0,y y(l l)=0)=0边界条件边界条件边界条件边界条件11C C11+0+0C C2 2=0=0coscosklklC C11+sin+sinkl kl C C22=0=0y y(0)=0(0)=0y y(l l)=0)=01010coscosklklsinsinklkl=0=0零解表示未加干扰时杆可在直线位置平衡，但无助于求Fcr非零解条件sinsinkl kl=0=0第16页，本讲稿共42页1.1.公式推导公式推导sinsinkl kl=0=0故但n

15、=0时，Fcr=0，无意义。因此，n的合理最小值是1，于是有最小临界载荷最小临界载荷最小临界载荷最小临界载荷欧拉公式欧拉公式欧拉公式欧拉公式欧拉公式的应用条件：欧拉公式的应用条件：1.理想压杆；理想压杆；2.线弹性范围内；线弹性范围内；3.两端为球铰支座。两端为球铰支座。注：上式是由两端为球铰支座(各方向的约束条件相同)推出，因此I应为截面的最小形心主惯性矩，即失稳时，将在刚度最小的平面内发生弯曲。第17页，本讲稿共42页2.2.两端铰支压杆临界平衡时的微弯挠曲线方程两端铰支压杆临界平衡时的微弯挠曲线方程（1）当n=1时，所以 挠曲线为半波正弦曲线 当 时 失稳挠曲线是两个半波正弦曲线 同理，

16、当n=3、4时可以依此类推。第18页，本讲稿共42页11.3不同杆端约束下细长压杆临界轴力的欧拉公式不同杆端约束下细长压杆临界轴力的欧拉公式 当杆端为其他约束情况时，细长压杆的临界轴力公式可以仿照两端铰支压杆临界轴力公式的推导方法，根据在不同的杆端约束情况下压杆的挠曲线近似微分方程式和挠曲线的边界条件来推导。一端固定、一端铰支的细长压杆，杆的长度为l，抗弯刚度为EI，承受轴向压力Fcr，如图所示。试推导其临界轴力。第19页，本讲稿共42页推导推导推导推导 压杆在临界轴力作用下，将在微弯情况下保持平衡。由于固定端B产生反力偶MB，因此，简支端A必有反力FBy=MB/l 。由挠曲线近似微分方程得通

17、解第20页，本讲稿共42页解得解得解得解得边界条件：另，x=l,y=0,得稳定方程杆在微弯状态下平衡时，MB不可能等于零，于是有第21页，本讲稿共42页推导推导推导推导最小非零解 kl=4.49故讨论拐点有 x1=0.3l；x2=l。第22页，本讲稿共42页推导推导推导推导x1=0.3l为挠曲线的拐点坐标值，x2=l为上端铰支座位置。拐点（反弯点）和铰支座处M=0。可见，该压杆可化为两端球铰支压杆，其相当长度为l0=0.7l。综上所述：可以利用两端铰支细长压杆的临界轴力公式，采用类比的方法，将微弯平衡挠曲线上拐点视为铰，并将压杆在挠曲线两拐点间的一段视为两端铰支压杆，得到其他杆端约束情况下细长

18、压杆的临界轴力公式。挠曲线两拐点间的一段杆长称为原压杆的挠曲线两拐点间的一段杆长称为原压杆的相当长度相当长度或或计算计算长度长度或或自由长度，自由长度，并用并用表示表示，长度因数。长度因数。压杆临界轴力欧拉公式的一般形式压杆临界轴力欧拉公式的一般形式第23页，本讲稿共42页各种支承约束条件下等截面细长压杆临界轴力的欧拉公式各种支承约束条件下等截面细长压杆临界轴力的欧拉公式0.5l支承情况两端铰支一端固定另端铰支两端固定一端固定另端自由两端固定但可沿横向相对移动失稳时挠曲线形状FcrABl临界力Fcr欧拉公式长度因数=10.7=0.5=2=1FcrABlFcrABl0.7lCCDC 挠曲线拐点C

19、、D 挠曲线拐点0.5lFcrFcrl2llC 挠曲线拐点第24页，本讲稿共42页例例例例第25页，本讲稿共42页11.4欧拉公式适用范围欧拉公式适用范围临界应力总图临界应力总图一、临界应力与柔度1.临界应力：中心压杆处于临界状态 且仍在直轴线状态下维持不稳定平 衡时，横截面上的平均应力 。2.细长压杆的细长压杆的临界应力临界应力欧拉临界应力公式欧拉临界应力公式注：注：如果压杆在不同平面内失稳，且各平面内支承约束条件不同，则应分别计算在各平面内失稳时的l，并按其大者来计算 ，因压杆总是在柔度较大的平面内失稳。第26页，本讲稿共42页3.柔度：柔度：l综合地反映了压杆的长度(l)、支承方式(m)

20、与截面几何性质(i)对临陆界应力的影响。二、欧拉公式的适用范围 欧拉公式是根据挠曲轴线微分方程建立的，而该方程仅适用于杆内应力不超过比例极限sp 的情况，因此，欧拉公式的适用范围为或第27页，本讲稿共42页二、欧拉公式的适用范围二、欧拉公式的适用范围能用欧拉公式的压杆柔度的限界值。其值仅与材料的弹性模量E及比例极限sp有关，故lp之值仅随材料而异。因此，在使用欧拉公式前，须先判断 是否满足。第28页，本讲稿共42页11.4.3横截面上应力超过比例极限时压杆的临界应力横截面上应力超过比例极限时压杆的临界应力1.1.三类不同的压杆的稳定性三类不同的压杆的稳定性三类不同的压杆的稳定性三类不同的压杆的

21、稳定性细长杆细长杆细长杆细长杆发生弹性屈曲发生弹性屈曲发生弹性屈曲发生弹性屈曲中长杆中长杆中长杆中长杆发生弹塑性屈曲发生弹塑性屈曲发生弹塑性屈曲发生弹塑性屈曲粗短粗短粗短粗短杆杆杆杆不发生屈曲，而发生屈服不发生屈曲，而发生屈服不发生屈曲，而发生屈服不发生屈曲，而发生屈服强度问题强度问题强度问题强度问题其中，2.中小柔度杆的临界应力计算的经验公式中小柔度杆的临界应力计算的经验公式1）直线型经验公式）直线型经验公式或或 P S时：时：常数a、b与材料的力学性能有关，与应力的量纲同。第29页，本讲稿共42页几种常用材料的几种常用材料的a、b、l lp与与l ls之值之值材料（Q235钢优质碳钢硅钢

22、/MPa）a/MPab/MPa3041.124612.5685783.744铬钼钢980.75.296铸铁332.21.454铝合金3732.15木材28.70.19第30页，本讲稿共42页1）直线型经验公式）直线型经验公式临界应力总图临界应力总图 S 时：时：bass-=l PPEpl2 =第31页，本讲稿共42页2）抛物线型经验公式）抛物线型经验公式Ps 时：slp第32页，本讲稿共42页11.4.3 临界应力总图第33页，本讲稿共42页例例第34页，本讲稿共42页11.5压杆的稳定计算压杆的稳定计算11.5.1 安全因数法于是压杆的稳定条件为：或 取值比强度安全因数略高 第35页，本讲稿

23、共42页11.5.2稳定因数法稳定因数法正常工作条件：为保证压杆具有足够的稳定性，还须考虑一定的安全储备。f 考虑一定塑性的材料抗压强度设计值。考虑一定塑性的材料抗压强度设计值。n11安全因数安全因数对于给定材料，E，ss确定，l不同，j不同。中心压杆的临界应力(极值点应力)与屈服极限之比称为压杆的稳定因数或折减因数。第36页，本讲稿共42页二、压杆的稳定条件二、压杆的稳定条件F FN N压杆所受轴向压力设计值；压杆所受轴向压力设计值；A A压杆横截面的毛截面积（不计螺栓等孔洞对横截面积压杆横截面的毛截面积（不计螺栓等孔洞对横截面积 的削弱影响）的削弱影响）f 考虑一定塑性的材料抗压强度设计值

24、。考虑一定塑性的材料抗压强度设计值。三、由压杆的稳定条件解决的三类基本问题1.稳定性校核2.确定容许荷载3.截面设计第37页，本讲稿共42页 我国结构钢柱子曲线我国结构钢柱子曲线我国钢结构规范组根据自己算出的我国钢结构规范组根据自己算出的我国钢结构规范组根据自己算出的我国钢结构规范组根据自己算出的9696根钢根钢根钢根钢柱子曲线柱子曲线柱子曲线柱子曲线，经分析研究，最后归纳为图示经分析研究，最后归纳为图示经分析研究，最后归纳为图示经分析研究，最后归纳为图示a a、b b和和和和c c三根曲线三根曲线三根曲线三根曲线。a曲线：主要用于轧制工字形截面的强轴（弱轴用b曲线）、热轧圆管和方管；c曲线：

25、用于焊接工字形截面的弱轴、槽形的对称主轴。b曲线：除a、c曲线以外的情况。第38页，本讲稿共42页11.6、提高压杆稳定性的措施、提高压杆稳定性的措施压杆的临界轴力越大，压杆越不容易失稳。临界轴力取决于压杆的长度、截面形状和尺寸、杆端约束及材料的力学性质等因素。一、选择合理的截面形状 1）压杆两端约束在各个方向均相同时 ，如Iy=Iz，则各个 方向具有相同的稳定性。在截面面积不变的前提下，应 尽可能增大 I 值，压杆的临界荷载就越大。2）当压杆两端约束在各个方向不同时，且）当压杆两端约束在各个方向不同时，且IyIz，如使各，如使各个方向具有相同的稳定性，则必须满足个方向具有相同的稳定性，则必须

26、满足y=z。3）组合而成的压杆必须保持整体的稳定性和每一分支的稳）组合而成的压杆必须保持整体的稳定性和每一分支的稳定性，最合理的情况是整体与分支必须有相同的稳定性。定性，最合理的情况是整体与分支必须有相同的稳定性。zt=bf（zt表示整体、表示整体、bf表示部分）表示部分）第39页，本讲稿共42页二、减小相当长度和增强杆端约束1）压杆越细长，稳定性越差，因此应尽可能减小杆的相当 长度，以提高杆的稳定性。2）杆端约束越弱，稳定性越差，因此，应增强杆端约束，即减小压杆的计算长度，也可提高压杆的稳定性。3.合理选择材料1）压杆的临界轴力与材料的弹性模量成正比，选择弹性 模量大的材料，可以提高压杆的稳定性。2）对于细长杆，各种钢材的弹性模量大致相同，选用不 同的钢材，对压杆的稳定性并无明显影响。3）对于中长杆和短杆，因临界轴力大于比例极限，采用 高强度钢，可以提高稳定性。第40页，本讲稿共42页三、压杆的合理截面三、压杆的合理截面:合 理保国寺大殿的拼柱形式1056年建，年建，“双筒体双筒体”结构，塔身平面结构，塔身平面为八角形。经历了为八角形。经历了1305年的八级地震。年的八级地震。第41页，本讲稿共42页例例第42页，本讲稿共42页