传输线理论课件 优秀PPT.ppt

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1、第1页，本讲稿共88页返 回1.1.分布参数电路的概念分布参数电路的概念3.3.无损耗传输线的波过程无损耗传输线的波过程l 重点：重点：2.2.均匀传输线的方程及其正弦稳态解均匀传输线的方程及其正弦稳态解第2页，本讲稿共88页18.1 18.1 分布参数电路分布参数电路1.1.传输线的定义和分类传输线的定义和分类下 页上 页 用以引导电磁波，最大效率的将电磁能或电磁用以引导电磁波，最大效率的将电磁能或电磁信号从一点定向地传输到另一点的电磁器件称为传信号从一点定向地传输到另一点的电磁器件称为传输线。输线。定义定义分类分类a)a)传递横电磁波（传递横电磁波（TEM波）的平行双线波）的平行双线 、同

2、轴电、同轴电缆缆 、平行板等双导体系统传输线。工作频率、平行板等双导体系统传输线。工作频率为米波段（受限于辐射损耗）。为米波段（受限于辐射损耗）。返 回第3页，本讲稿共88页b)b)传递横电波（传递横电波（TE波）或横磁波（波）或横磁波（TM波）的单导体波）的单导体系统，如金属波导和介质波导等。工作频率为厘米波系统，如金属波导和介质波导等。工作频率为厘米波段。段。注意本章讨论的是双导体系统传输线。本章讨论的是双导体系统传输线。2.2.传输线的电路分析方法传输线的电路分析方法集总电路的分析方法集总电路的分析方法 当传输线的长度当传输线的长度 l，称为短线，可以忽略电磁波，称为短线，可以忽略电磁波

3、沿线传播所需的时间，即不计滞后效应，沿线传播所需的时间，即不计滞后效应，可用集中参数的可用集中参数的电路来描述。电路来描述。下 页上 页返 回第4页，本讲稿共88页+-u(t)l+-集总参数电路中集总参数电路中电场电场C磁场磁场L热热R导线导线只流通电流只流通电流短线下 页上 页返 回第5页，本讲稿共88页 当传输线的长度当传输线的长度 l，称为长线，电磁波的滞后效，称为长线，电磁波的滞后效应不可忽视，沿线传播的电磁波不仅是时间的函数，应不可忽视，沿线传播的电磁波不仅是时间的函数，而且是空间坐标的函数，必须而且是空间坐标的函数，必须用用分布参数电路来描述。分布参数电路来描述。+-u(t)l分布

4、电路的分析方法分布电路的分析方法长线+-下 页上 页返 回第6页，本讲稿共88页例例f=50 Hzf=1000 MHz注意 当传输线的长度当传输线的长度 l，严格地讲，这是一个电磁场严格地讲，这是一个电磁场的计算问题。在一定的条件下可作为电路问题来考虑。的计算问题。在一定的条件下可作为电路问题来考虑。求解这类问题需要解偏微分方程。求解这类问题需要解偏微分方程。下 页上 页返 回第7页，本讲稿共88页 18.2 18.2 均匀传输线及其方程均匀传输线及其方程1.1.均匀传输线均匀传输线 均匀传输线沿线的电介质性质、导体截面、均匀传输线沿线的电介质性质、导体截面、导体间的几何距离处处相同。导体间的

5、几何距离处处相同。均匀传输线的特点电容、电感、电阻、电导连续且均匀地分布在整个传电容、电感、电阻、电导连续且均匀地分布在整个传输线上；可以用单位长度的输线上；可以用单位长度的电容电容C0、电感、电感L0、电阻、电阻R0、电导、电导G0来描述传输线的电气性质；来描述传输线的电气性质；传输线原参数下 页上 页返 回第8页，本讲稿共88页整个传输线可以看成是由许许多多微小的线元整个传输线可以看成是由许许多多微小的线元x 级级联而成；联而成；每一个线元可以看成是集总参数的电路，因而可以将每一个线元可以看成是集总参数的电路，因而可以将基尔霍夫定律应用到这个电路的回路和结点。基尔霍夫定律应用到这个电路的回

6、路和结点。始始端端+-u(t)x终终端端ii下 页上 页返 回第9页，本讲稿共88页2.2.均匀传输线的方程均匀传输线的方程传输线电路模型+-+-KVL方程方程下 页上 页返 回第10页，本讲稿共88页KCL方程方程均匀传输线方程+-+-下 页上 页返 回第11页，本讲稿共88页注意均匀传输线沿线有感应电势存在，导致两导体均匀传输线沿线有感应电势存在，导致两导体间的电压随距离间的电压随距离 x 而变化；而变化；沿线有位移电流存沿线有位移电流存在，导致导线中的传导电流随距离在，导致导线中的传导电流随距离 x 而变化而变化；均匀传输线方程适用于任意截面的由理想导均匀传输线方程适用于任意截面的由理想

7、导体组成的二线传输线。体组成的二线传输线。均匀传输线方程也称为电报方程，反映沿线均匀传输线方程也称为电报方程，反映沿线电压电流的变化。电压电流的变化。下 页上 页返 回第12页，本讲稿共88页18.3 18.3 均匀传输线方程的正弦稳态解均匀传输线方程的正弦稳态解 均匀传输线工作在正弦稳态时，沿线的电压、电流是均匀传输线工作在正弦稳态时，沿线的电压、电流是同一频率的正弦时间函数，因此，可以用相量法分析沿同一频率的正弦时间函数，因此，可以用相量法分析沿线的电压和电流。线的电压和电流。1.1.均匀传输线方程的均匀传输线方程的正弦稳态正弦稳态解解方程的相量形式下 页上 页返 回第13页，本讲稿共88

8、页单位长度复阻抗单位长度复阻抗单位长度复导纳单位长度复导纳注意下 页上 页返 回第14页，本讲稿共88页两边求导两边求导传播常数通解通解下 页上 页返 回第15页，本讲稿共88页2.2.积分常数之间的关系积分常数之间的关系特性阻抗注意A1、A2、B1、B2 由边界条件确定。由边界条件确定。下 页上 页返 回第16页，本讲稿共88页3.3.给定边界条件下传输线方程的解给定边界条件下传输线方程的解已知始端已知始端(x=0)的电压的电压 和电流和电流 的解的解 选选取取传输线传输线始端始端为为坐坐标标原点，原点，x 坐坐标标自自传输线传输线的始的始端指向端指向终终端。端。x+-+-0下 页上 页返

9、回第17页，本讲稿共88页可写为可写为解得：解得：x处的电压电流为：处的电压电流为：下 页上 页返 回第18页，本讲稿共88页双曲函数：双曲函数：已知终端已知终端(x=l)的电压的电压 和电流和电流 的解的解 lx+-+-下 页上 页返 回第19页，本讲稿共88页解得：解得：x处的电压电流为：处的电压电流为：0+-+-l以终端为零点下 页上 页返 回第20页，本讲稿共88页例例1 1已知一均匀传输线已知一均匀传输线 Z0=0.42779/km,Y0=2.710-690s/km.求求 f=50Hz，距终端距终端900km处的电压和电流。处的电压和电流。下 页上 页返 回第21页，本讲稿共88页解

10、解下 页上 页返 回第22页，本讲稿共88页下 页上 页返 回第23页，本讲稿共88页4.4.均匀传输线上的行波均匀传输线上的行波下 页上 页返 回第24页，本讲稿共88页瞬时式瞬时式下 页上 页返 回第25页，本讲稿共88页考察考察u+和i+特点特点传输线上传输线上电压和电流既是时间电压和电流既是时间t的函数，又是空间位置的函数，又是空间位置x的函数，的函数，任一点的电压和电流随时间作正弦变化。任一点的电压和电流随时间作正弦变化。t下 页上 页返 回第26页，本讲稿共88页x经过单位距离幅度衰减的量值，称衰经过单位距离幅度衰减的量值，称衰减常数。减常数。随距离随距离x的增加，电压和电流的相位

11、不断滞后；的增加，电压和电流的相位不断滞后；经过单位距离相位滞后的量值，称相位经过单位距离相位滞后的量值，称相位常数。常数。某一瞬间某一瞬间 t，电压和电流沿线分布为衰减的正弦函电压和电流沿线分布为衰减的正弦函数。数。下 页上 页返 回第27页，本讲稿共88页电压和电流沿线呈波动状态，称电压波和电流波；电压和电流沿线呈波动状态，称电压波和电流波；xt=t1t=t2t=t3 u+、i+为随时间增加向为随时间增加向x增加方向（即从线的始端向增加方向（即从线的始端向终端的方向）运动的衰减波。将这种波称为电压或电流终端的方向）运动的衰减波。将这种波称为电压或电流入射波、直波或正向行波入射波、直波或正向

12、行波。下 页上 页返 回第28页，本讲稿共88页考察考察最大点的相位：最大点的相位：得同相位移动的速度得同相位移动的速度：相位速度 波传播方向上，相位差为波传播方向上，相位差为2的相邻两点间的距的相邻两点间的距离称为波长离称为波长。下 页上 页返 回第29页，本讲稿共88页沿线传播的功率沿线传播的功率同理考察同理考察u-和i-下 页上 页返 回第30页，本讲稿共88页xv u-、i-为随时间增加向为随时间增加向x减小方向（即从线的终端向始端减小方向（即从线的终端向始端的方向）运动的衰减波。将这种波称为电压或电流反射波、的方向）运动的衰减波。将这种波称为电压或电流反射波、或反向行波或反向行波。下

13、 页上 页返 回第31页，本讲稿共88页5.5.反射系数反射系数 定义反射系数为沿线任意点处反射波电压相量与定义反射系数为沿线任意点处反射波电压相量与入射波电压相量之比。入射波电压相量之比。终端反射系数任一点的反射系数下 页上 页返 回第32页，本讲稿共88页x0Z2ZC注意注意反射系数是一个复数，反映了反射波与入射波在幅值反射系数是一个复数，反映了反射波与入射波在幅值和相位上的差异；和相位上的差异；反射系数的大小与传输线特性阻抗和终端负载阻反射系数的大小与传输线特性阻抗和终端负载阻抗抗 有关；有关；全反射匹配在通信线路和设备连接时，均要求匹配，避免反射在通信线路和设备连接时，均要求匹配，避免

14、反射 下 页上 页返 回第33页，本讲稿共88页例例已知一均匀传输线长已知一均匀传输线长300km，频率频率f=50Hz，传播传播常数常数=1.0610-384.71/km,ZC=400-5.3，始端电压始端电压求求:(1)行波的相速；行波的相速；(2)始端始端50km处电压、电流入射处电压、电流入射波和反射波的瞬时值表达式。波和反射波的瞬时值表达式。解解下 页上 页返 回第34页，本讲稿共88页下 页上 页返 回第35页，本讲稿共88页18.4 18.4 均匀传输线的原参数和副参数均匀传输线的原参数和副参数 均匀传输线的传播特性由传输线的参数决定。均匀传输线的传播特性由传输线的参数决定。传输

15、线的参数分原参数和副参数。传输线的参数分原参数和副参数。1.1.均匀传输线的原参数均匀传输线的原参数 传输线的原参数是指单位长度的电阻、电导、电传输线的原参数是指单位长度的电阻、电导、电容和电感。它们由传输线的几何尺寸、相互位置及周容和电感。它们由传输线的几何尺寸、相互位置及周围媒质的物理特性决定，组成传输线等效分布参数电围媒质的物理特性决定，组成传输线等效分布参数电路的基本量，可以用电磁场的方法求得。路的基本量，可以用电磁场的方法求得。下 页上 页返 回第36页，本讲稿共88页2.2.均匀传输线的副参数均匀传输线的副参数 传输线的副参数有传播常数和特性阻抗。它们由传输线的副参数有传播常数和特

16、性阻抗。它们由原原参数决定。参数决定。传播常数传播常数下 页上 页返 回第37页，本讲稿共88页结论结论a)和和 是传输线分布参数和频率的复杂函数。是传输线分布参数和频率的复杂函数。因此，当非正弦信号在这样的传输线上传播因此，当非正弦信号在这样的传输线上传播时，必然引起讯号振幅的畸变和相位的畸变时，必然引起讯号振幅的畸变和相位的畸变(或失真或失真)。b)当当传输线损传输线损耗很小耗很小 非正弦信号在低损耗传输线上传播时畸变程度非正弦信号在低损耗传输线上传播时畸变程度很小。很小。下 页上 页返 回第38页，本讲稿共88页特性阻抗为复数，特性阻抗为复数，说明电压与电流不同相；说明电压与电流不同相；

17、特性阻抗特性阻抗/40/4。对对于低于低损损耗耗传输线传输线结论结论低损耗线的特性阻抗是实数，在微波范围内使低损耗线的特性阻抗是实数，在微波范围内使用的传输线属于低损耗传输线。用的传输线属于低损耗传输线。下 页上 页返 回第39页，本讲稿共88页例例计算工作于计算工作于1.5MHz传输线的传输线的ZC、和和，以及传，以及传播速度。已知原参数为：播速度。已知原参数为：R0=2.6/m，L0=0.82H/m，G0=0，C0=22pF/m。传输线传输线单单位位长长度的串度的串联联阻抗阻抗为为 解解传输线传输线单单位位长长度的并度的并联导纳为联导纳为 特性特性阻抗阻抗 下 页上 页返 回第40页，本讲

18、稿共88页传传播常数播常数 波速波速 衰减常数衰减常数 相位常数相位常数 下 页上 页返 回第41页，本讲稿共88页3.3.无畸变传输线无畸变传输线采用无损耗或低损耗传输线采用无损耗或低损耗传输线两种方法：两种方法：当传输线的衰减常数当传输线的衰减常数不是频率的函数，相位常数不是频率的函数，相位常数与与成正比时，传输的成正比时，传输的信号不会发生畸变。信号不会发生畸变。下 页上 页返 回第42页，本讲稿共88页 无损耗线一定是无畸变线，无损耗线一定是无畸变线，无畸变线不一定是无损耗线。无畸变线不一定是无损耗线。此时此时注意注意采用满足无畸变条件的传输线采用满足无畸变条件的传输线令令无畸变条件下

19、 页上 页返 回第43页，本讲稿共88页此时此时例例ZC=50的无畸变线，的无畸变线，=1.1510-3Np/m，C0=100pF/m，求：，求：1）R0、G0、L0；2）波速波速；3）电压传输至电压传输至1km处及处及5km处电压振幅降低的百分率。处电压振幅降低的百分率。解解1）无畸变线满足无畸变线满足下 页上 页返 回第44页，本讲稿共88页代入电容值，联立求解得：代入电容值，联立求解得：2）波在无畸变传输线传送的速度波在无畸变传输线传送的速度下 页上 页返 回第45页，本讲稿共88页 相距相距1km处处 相距相距5km处处 3）沿沿传输线间传输线间隔隔 l 距离的两距离的两电压电压振幅的

20、比振幅的比值为值为：下 页上 页返 回第46页，本讲稿共88页18.5 18.5 无损耗传输线无损耗传输线 构成传输线的导体是理想导体构成传输线的导体是理想导体R0=0，线间的介质是理线间的介质是理想介质想介质G0=0，这种传输线称为无损耗传输线。低损耗，这种传输线称为无损耗传输线。低损耗线可以近似看作无损耗线。线可以近似看作无损耗线。1.1.无损耗传输线的方程及其解无损耗传输线的方程及其解下 页上 页返 回第47页，本讲稿共88页在正弦稳态时：在正弦稳态时：单位长度的电感单位长度的电感单位长度的电容单位长度的电容下 页上 页返 回第48页，本讲稿共88页方程的解方程的解瞬时式瞬时式2.2.无

21、损耗传输线的传输参数无损耗传输线的传输参数 无损耗均匀传输线的特性阻抗、传播常数、波的相无损耗均匀传输线的特性阻抗、传播常数、波的相速度和波长由传输线分布参数速度和波长由传输线分布参数L0、C0和频率决定。和频率决定。下 页上 页返 回第49页，本讲稿共88页传播常数传播常数与频率成线性关系特性阻抗特性阻抗实数相速度相速度波长波长常数下 页上 页返 回第50页，本讲稿共88页例例100m长的无损耗同轴传输线，总电感与总电容分别为长的无损耗同轴传输线，总电感与总电容分别为27.72H和和180pF。求。求(1)f=100kHz时的时的 v 与与；(2)传传输线的特性阻抗；输线的特性阻抗；(3)求

22、传输线上的迟延。求传输线上的迟延。解解(1)传输线单位长度的电感与电容为传输线单位长度的电感与电容为下 页上 页返 回第51页，本讲稿共88页(2)特性阻抗特性阻抗(3)传输线的延迟为传输线的延迟为下 页上 页返 回第52页，本讲稿共88页3.3.给定边界条件下方程的解给定边界条件下方程的解已知始端电压已知始端电压 和电流和电流 的解的解 下 页上 页返 回第53页，本讲稿共88页已知终端电压已知终端电压 和电流和电流 的解的解 4.4.无损耗均匀传输线的入端阻抗无损耗均匀传输线的入端阻抗 传输线上任意点的入端阻抗等于该点的总电压与传输线上任意点的入端阻抗等于该点的总电压与总电流之比：总电流之

23、比：下 页上 页返 回第54页，本讲稿共88页a,b端的入端阻抗端的入端阻抗0 xlbaZinZL下 页上 页返 回第55页，本讲稿共88页结论入端阻抗和传输线的特性阻抗、工作频率、传入端阻抗和传输线的特性阻抗、工作频率、传输线的长度输线的长度 l 及终端负载有关。及终端负载有关。入端阻抗每隔半个波长重复出现一次，即入端阻抗每隔半个波长重复出现一次，即 下 页上 页返 回第56页，本讲稿共88页讨论讨论 不同负载不同负载ZL下下 入端阻抗入端阻抗的变化规律的变化规律终端负载等于特性阻抗时的入端阻抗终端负载等于特性阻抗时的入端阻抗特点特点 沿线各点入端阻抗等于特性阻抗，与线长无关，沿线各点入端阻

24、抗等于特性阻抗，与线长无关，这种情况称为传输线匹配。这种情况称为传输线匹配。终端短路时的入端阻抗终端短路时的入端阻抗下 页上 页返 回第57页，本讲稿共88页特点特点入端阻抗具有纯电抗性质入端阻抗具有纯电抗性质 感性感性容性容性3/42/4/4Z(x)ol下 页上 页返 回第58页，本讲稿共88页 实际应用中可用实际应用中可用 的的无损短路线等效替代一个电感。无损短路线等效替代一个电感。用等于四分之一波长的短路线作用等于四分之一波长的短路线作为理想的并联谐振电路。为理想的并联谐振电路。终端开路时的入端阻抗终端开路时的入端阻抗下 页上 页返 回第59页，本讲稿共88页特点特点入端阻抗具有纯电抗性

25、质入端阻抗具有纯电抗性质 感性感性容性容性3/42/4/4Z(x)ol下 页上 页返 回第60页，本讲稿共88页 实际应用中可用实际应用中可用 的无的无损开路线等效替代一个电容。损开路线等效替代一个电容。终端接纯电抗性负载时的入端阻抗终端接纯电抗性负载时的入端阻抗 入端阻抗的分布与终端短路或开路传输线的电抗入端阻抗的分布与终端短路或开路传输线的电抗分布图类似。因为总可以在终端短路或开路传输线分布图类似。因为总可以在终端短路或开路传输线的适当位置找到等于的适当位置找到等于X的电抗值。的电抗值。用等于四分之一波长的开路线作用等于四分之一波长的开路线作为理想的串联谐振电路。为理想的串联谐振电路。下

26、页上 页返 回第61页，本讲稿共88页终端接电感等效为原传输线延长终端接电感等效为原传输线延长l(/4)的的短路情况。短路情况。jXL等效等效ljXL终端接电容等效为原传输线延长终端接电容等效为原传输线延长l(/4)的的开路情况。开路情况。-jXC等效等效l-jXC下 页上 页返 回第62页，本讲稿共88页例例解解l=1.5m的无的无损损耗耗传输线传输线（设设l/4），当其），当其终终端端短路和开路短路和开路时时分分别测别测得入端阻抗得入端阻抗试试求求该传输线该传输线的的ZC和和传传播常数。播常数。下 页上 页返 回第63页，本讲稿共88页结论 通过测量一段无损耗传输线在终端短路和开通过测量一

27、段无损耗传输线在终端短路和开路情况下的入端阻抗，可以计算出该传输线的特性阻路情况下的入端阻抗，可以计算出该传输线的特性阻抗和传播常数。抗和传播常数。/4 线段的入端阻抗线段的入端阻抗当当l/4或或l(2n1)/4时时下 页上 页返 回第64页，本讲稿共88页特点特点 负载阻抗经过负载阻抗经过/4无损耗传输线变换到输入端后等于无损耗传输线变换到输入端后等于它的倒数与特性阻抗平方的乘积。利用它的倒数与特性阻抗平方的乘积。利用/4线的这一阻抗线的这一阻抗特性可作成特性可作成/4阻抗变换器，阻抗变换器，以达到传输线阻抗匹配以达到传输线阻抗匹配 。ZCRZCR/4ZC1Zin当当ZL=R,接入接入/4无

28、损线无损线下 页上 页返 回第65页，本讲稿共88页例例使用使用/4阻抗变换器使图示负载和传输线匹配，决阻抗变换器使图示负载和传输线匹配，决定定/4线的特性阻抗。线的特性阻抗。解解A64/4ZC=5025ZC2ZC1/4B匹配时匹配时下 页上 页返 回第66页，本讲稿共88页当当l/2或或ln/2时时特点特点 负载阻抗经过负载阻抗经过/2无损耗传输线变换到输入端后仍等无损耗传输线变换到输入端后仍等于其本来的阻抗，说明传输线上的阻抗分布具有于其本来的阻抗，说明传输线上的阻抗分布具有/2的的周期性。周期性。/2 线段的入端阻抗线段的入端阻抗下 页上 页返 回第67页，本讲稿共88页5.5.无损耗均

29、匀传输线的工作状态无损耗均匀传输线的工作状态行波状态行波状态 传输线终端所接负载不同，反射系数就不同，线上波的传输线终端所接负载不同，反射系数就不同，线上波的分布即传输线的工作状态不同。按照不同负载，可将传输线分布即传输线的工作状态不同。按照不同负载，可将传输线的工作状态分为行彼、驻波和行驻波三种类型。的工作状态分为行彼、驻波和行驻波三种类型。传输线上只有入射波传输线上只有入射波b.传输线无限长传输线无限长a.传输线处于匹配状态传输线处于匹配状态特点特点沿线电压、电流振幅不变；沿线电压、电流振幅不变；下 页上 页返 回第68页，本讲稿共88页沿线电压、电流同相位；沿线电压、电流同相位；电源发出

30、的能量全部被负载吸收，传输效率最高；电源发出的能量全部被负载吸收，传输效率最高；沿线的入端阻抗为：沿线的入端阻抗为：驻波状态驻波状态传输线上出现全反射传输线上出现全反射b.终终端开路端开路a.终端短路终端短路c.终端接纯电抗终端接纯电抗下 页上 页返 回第69页，本讲稿共88页如如 则则驻波特点特点沿线电压、电流无波动性，振幅是位置沿线电压、电流无波动性，振幅是位置 x 的函数，的函数，最大值和零值出现的位置固定不变，称为驻波；最大值和零值出现的位置固定不变，称为驻波；下 页上 页返 回第70页，本讲稿共88页出现电压出现电压振幅绝对值最大点称为波腹。振幅绝对值最大点称为波腹。当当 ，当当 ，

31、uxt1=/2t3=3/2t2=/4o电压沿线作余弦分布出现电压出现电压振幅绝对值最小点称为波节。振幅绝对值最小点称为波节。下 页上 页返 回第71页，本讲稿共88页电压和电流在时间上相差电压和电流在时间上相差90，沿线无能量传播，电，沿线无能量传播，电能与磁能在能与磁能在/4空间相互转换。空间相互转换。电压和电流在空间上相差电压和电流在空间上相差/2,电压波腹点为电流电压波腹点为电流波节点。波节点。有效值沿线分布：有效值沿线分布：Ix3/4/4Uo/2下 页上 页返 回第72页，本讲稿共88页行驻波状态行驻波状态=行波行波 +驻波驻波部分电磁波反射部分电磁波反射传输线上既有行波又有驻波传输线

32、上既有行波又有驻波xo下 页上 页返 回第73页，本讲稿共88页当传输线发生换路时将引起过渡过程当传输线发生换路时将引起过渡过程(波过程波过程)18.6 18.6 无损耗线方程的通解无损耗线方程的通解1.1.无损耗均匀传输线方程的瞬态解无损耗均匀传输线方程的瞬态解xi(x,t)u(x,t)0波动方程下 页上 页返 回第74页，本讲稿共88页得通解：得通解：f 1，f2 是具有二阶连续偏导数的待定函数，要根据是具有二阶连续偏导数的待定函数，要根据具体的边界条件和初始条件确定。具体的边界条件和初始条件确定。注意注意下 页上 页返 回第75页，本讲稿共88页有有当当 在在t时刻，时刻，x位置的电压位

33、置的电压u+在在t+t时刻和时刻和x+vt位置重复出现，且延迟的时间与离开前一位置的距位置重复出现，且延迟的时间与离开前一位置的距离成比例：离成比例：表明表明即即 f1 以有限速度以有限速度v 向向x方向传播，称之为方向传播，称之为入射波入射波。2 2.通解的物理意义通解的物理意义下 页上 页返 回第76页，本讲稿共88页入射波当当 f2 在在t时间内时间内,以速度以速度v 向向(-x)方向前进了方向前进了vt 距离，称之为距离，称之为反射波反射波。表明表明下 页上 页返 回第77页，本讲稿共88页边界条件：边界条件：3.3.半无限长无损线上波的发生半无限长无损线上波的发生 当传输线发生换路时

34、将产生波。设传输线接直流当传输线发生换路时将产生波。设传输线接直流电源，开关闭合前各处电压电流均为零。电源，开关闭合前各处电压电流均为零。U0 x=0t=0-+t=0时闭合开关时闭合开关只有入射波代入边界条件：代入边界条件：下 页上 页返 回第78页，本讲稿共88页t=t1时电压电流沿线分布时电压电流沿线分布 波经过地方线上各处电压为波经过地方线上各处电压为U0、电流为电流为I0。波未到处线上各处电压、电流均为零波未到处线上各处电压、电流均为零 。注意注意U0tt1ou(0,t)U0vx1=vt1xuiu(x,t1)下 页上 页返 回第79页，本讲稿共88页u=u+u-i=i+-i-0 xi(

35、x,t)u(x,t)18.7 18.7 无损耗线的波过程无损耗线的波过程 当传输线存在终端且不匹配的情况下，在终端将引起当传输线存在终端且不匹配的情况下，在终端将引起波的反射，因此，传输线上除了入射波以外还将存在反射波的反射，因此，传输线上除了入射波以外还将存在反射波。波。U0 x=0t=0-+下 页上 页返 回第80页，本讲稿共88页1.1.终端开路终端开路0 t l/v(1)波过程波过程不同时间电压电流在传输线上分布，不同时间电压电流在传输线上分布，t为参变量为参变量t=l/v n=1l0U0vul0I0vi下 页上 页返 回第81页，本讲稿共88页l/v t 2l/vI0l0i2U0U0

36、vl0ut=2l/v n=-1=-I0=U02U0-U00-I0下 页上 页返 回第82页，本讲稿共88页2l/v t 3l/v2U0U0v0lu-I0vi0lt=3l/v n=1下 页上 页返 回第83页，本讲稿共88页这种多次反射过程将周期性重复，周期这种多次反射过程将周期性重复，周期 T=4l/v。(2)某处电压随某处电压随 t 变化曲线变化曲线始端电压始端电压 u(0,t)3l/v t 4l/vU0vu0l-I0vl0iU0t0u(0,t)下 页上 页返 回第84页，本讲稿共88页始端电流始端电流 i(0,t)终端电终端电压 u(l,t)t2U0l/v3l/v 5l/v 终端电流终端电

37、流 i(l,t)=0l02468n=1xt/t0t0=l/vn=-1I0I0-I0-I0I0I0-I0-I0 xt/t0t0=l/v02468n=1n=-1U0U0-U0-U0+U0U0-U0-U0lt-I0I0下 页上 页返 回第85页，本讲稿共88页2.2.终端短路终端短路0 t l/v不同时间电压电流在传输线上分布，不同时间电压电流在传输线上分布，t为参变量为参变量t=l/v n=-1l0U0vul0I0vi下 页上 页返 回第86页，本讲稿共88页l/v t 2l/vU0l0u2I0I0vl0it=2l/v n=1=3I0=U00U02I0I0下 页上 页返 回第87页，本讲稿共88页2l/v t 3l/vU0v0lu3I0vi0l下 页上 页返 回第88页，本讲稿共88页