静电场 (6)精选课件.ppt

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1、关于静电场关于静电场(6)第一页，本课件共有57页2.1 2.1 电荷与电荷密度电荷与电荷密度 一、电荷1.带电体与电荷带电体与电荷 带电体的特性：能够吸引轻小物体带电体的特性：能够吸引轻小物体 2.电荷分类电荷分类 正电荷、负电荷正电荷、负电荷 3.电量电量 带电体所带电荷的多少叫电量，在国际单位制（带电体所带电荷的多少叫电量，在国际单位制（SI单位制）中，电量的单位是单位制）中，电量的单位是库仑（库仑（C）。4.电荷的基本性质 1）空间分布的离散性 2）量子性 基元电荷：e1.60210-19C 3）守恒性 电荷守恒定律电荷守恒定律 4）相对论不变性（带电体的电量与它的运动状态无关）宏观电

2、磁场：忽略量子性、离散性宏观电磁场：忽略量子性、离散性第二页，本课件共有57页1.1.体密度体密度 2.2.面密度面密度3.3.线密度线密度 4.4.点电荷点电荷二、电荷密度二、电荷密度第三页，本课件共有57页2.2 2.2 库仑定律库仑定律(1785(1785年年)库仑定律的发现者库仑（法国）库仑定律的发现者库仑（法国）库仑定律的实验装置库仑定律的实验装置 第四页，本课件共有57页2.2 2.2 库仑定律库仑定律(1785(1785年年)库仑定律阐明了带电体相互作用的规律，决定了库仑定律阐明了带电体相互作用的规律，决定了静电静电场场的性质，也为整个电磁学奠定了基础。的性质，也为整个电磁学奠定

3、了基础。库仑定律不仅是库仑定律不仅是电磁学电磁学的基本定律，也是物理学的的基本定律，也是物理学的基本定律之一。基本定律之一。库仑定律可以说是一个库仑定律可以说是一个实验定律实验定律，也可以说是牛顿，也可以说是牛顿引力定律在电学和磁学中的引力定律在电学和磁学中的“推论推论”。库仑定律的发现者库仑（法国）库仑定律的发现者库仑（法国）库仑定律的实验装置库仑定律的实验装置 第五页，本课件共有57页 文字表述在真空中，两个静止点电荷之间的作用力，与这两个电荷的在真空中，两个静止点电荷之间的作用力，与这两个电荷的电量乘积电量乘积成成正比正比，与它们之间，与它们之间距离的平方距离的平方成成反比反比，作用力的

4、，作用力的方向在方向在两个电荷的连线上两个电荷的连线上，两电荷同号为斥力，异号为吸力。，两电荷同号为斥力，异号为吸力。数学表达式 1 1）来自实验定律的表达式）来自实验定律的表达式 x y z 真空中的两个点电荷 一、库仑定律一、库仑定律第六页，本课件共有57页2 2）电磁学通用表达式）电磁学通用表达式通常将系数 记为其中称为真空电容率或真空介电常数真空介电常数(单位)于是3 3）库仑定律符合牛顿第三定律）库仑定律符合牛顿第三定律 二、静电力的叠加原理二、静电力的叠加原理二、静电力的叠加原理二、静电力的叠加原理 数学表达式库仑系数库仑系数库仑系数库仑系数第七页，本课件共有57页例题2.1解：利

5、用叠加原理解：利用叠加原理 三个点电荷的力 x y z 第八页，本课件共有57页学习和应用库仑定律的注意事项学习和应用库仑定律的注意事项(1)库仑定律只适用于计算两个点电荷（或相当于点电荷）间的两个点电荷（或相当于点电荷）间的两个点电荷（或相当于点电荷）间的两个点电荷（或相当于点电荷）间的相互作用力相互作用力相互作用力相互作用力，非点电荷间的相互作用力,库仑定律不适用。（不能直接认为当r无限小时F就无限大，因为当r无限小时两电荷已经失去了作为点电荷的前提。）(2)应用库仑定律求点电荷间相互作用力时，不用把表示正,负电荷的“+”,“-”符号代入公式中计算过程中可用绝对值绝对值计算，其结果可根据电

6、荷的正,负确定作用力为引力或斥力以及作用力的方向。(3)库仑力一样遵守牛顿第三定律牛顿第三定律牛顿第三定律牛顿第三定律,不要认为电荷量大的对电荷量小的电荷作用力大。(两电荷之间是作用力和反作用力)第九页，本课件共有57页2.3 2.3 电场和电场强度电场和电场强度 2.电场力的本质一个电荷的电场作用在另一个电荷上的力。一个电荷的电场作用在另一个电荷上的力。一、电场一、电场1.1.法拉第的场的观点法拉第的场的观点 3.电场的物质性1 1）电场是伴随着电荷而生的一种特殊物质。（）电场是伴随着电荷而生的一种特殊物质。（可看成电荷的一部分）2 2）电场没有可见的形态，但其具有可以被检测的运动速度、能量

7、和）电场没有可见的形态，但其具有可以被检测的运动速度、能量和动量，占有空间。动量，占有空间。3 3）场和实物是物质存在的两种不同形式。）场和实物是物质存在的两种不同形式。(质能方程质能方程)电荷在其周围空间产生电场这种物质物质物质物质，当其它带电体的电荷处于这个电场之中时，就会与该电场作用而受力受力受力受力。第十页，本课件共有57页二、电场强度二、电场强度1.1.电场强度的引入电场强度的引入A点：表明：表明：是一个大小和方向都确定的值，与试验电荷本身电量的大小和符号无关。B点：比值 是另外的一个确定值 可见，是一个反映电场空间各点性质的物理量，我们将其记作 ，称为电场强度电场强度。B点：第十一

8、页，本课件共有57页单位：牛顿/库仑(N/C)伏特/米(V/m)物理意义物理意义：电场强度是一个矢量函数，它逐点逐点描述了电场空间的性质。用电场强度表示电场力：定义式2.2.点电荷的电场点电荷的电场试验电荷 在场源点电荷Q的电场中所受的库仑力为于是，点电荷电场强度点电荷电场强度表示为第十二页，本课件共有57页3.3.电场的叠加原理电场的叠加原理其中 代表自Qi 到P(x,y,z)点的相对位置矢量 1）离散电荷系统 如果真空中有N个点电荷Q1、Q2、QN，则任意场点P(x,y,z)处的总电场强度等于各个点电荷单独产生的电场强度的矢量和2）连续电荷系统体电荷体电荷的电场 微元电荷总场强第十三页，本

9、课件共有57页 面电荷、线电荷的电场面电荷线电荷点电荷点电荷=？第十四页，本课件共有57页求：圆面电荷轴线上的电场r x x P a dr 4.4.例题例题2.32.3面积微元的电场其中圆环的电场圆面的电场解：第十五页，本课件共有57页讨论：1）x a 的情况 这与点电荷场强公式一致。可见，只要a/x足够小，就可以把带电带电圆面视为点电荷圆面视为点电荷。这个结论表明，带电体能否被看作点电荷，不在于其本身绝对尺寸的大小，而在于其线度与它到场点的距离相比是否足够小其线度与它到场点的距离相比是否足够小。第十七页，本课件共有57页2.4 2.4 电力线与电通量电力线与电通量 一一一一.电力线电力线电力

10、线电力线 1定义：定义：电力线是充满电场空间的一个假想假想曲线族，曲线上每一点的切线方向与该点电场强度的方向方向平行，曲线的疏密与场强的大小大小成正比。2.微分方程微分方程 电力线实质上就是矢量分析中所介绍的矢量线，其微分方程为 为了直观和形象的描述电场，我们采用电力线图示法。第十八页，本课件共有57页4几种常见电荷系统的电力线几种常见电荷系统的电力线 3性质：性质：电力线发自正电荷（或无穷远），止于负电荷（或无穷远），不形成闭合回线，在无电荷处不中断。任何两条电力线不会相交。这说明静电场中每一点的场强只有一个方向。第十九页，本课件共有57页 二二.电通量电通量 1电通量密度电通量密度单位单位

11、：库仑库仑/米米2(C/m2)，与电荷面密度的单位相同。方向：在真空中，与 方向处处相同，模值相差0。定义：称为（真空）电通量密度电通量密度(也称作电位移矢量电位移矢量)2电电电电通量通量定义：电场中任意点处矢量面元与该点电通量密度矢量的点积，叫作此面元所通过的电通量电通量，记作其中为面元法线与矢量的夹角单位：电通量电通量是标量标量，单位是库仑（单位是库仑（C），与电荷单位相同电荷单位相同。第二十页，本课件共有57页如果S为一闭合曲面，则S上通过的电通量可以写成讨论：/2（即 与 指向曲面的两侧）时，为负，由于闭合曲面一般都规定其面元法线指向外，因此，若 0 称有电通量“流出流出”闭合面（总电

12、荷为正正）；a的区域内在r a 时取“”，r a 时 r a 时 利用电位定义式求U讨论讨论：当电荷以面密度分布时，电荷面两侧的电场强度是不相等的，而两侧的电位却是连续的，这一结论对于面电荷两侧的电场和电位具有普遍意义。第四十四页，本课件共有57页求:(a)此线电荷产生的任意点电位。(b)当L时，任意点的电位和电场强度。（非“绝对电位”）例例2.10 真空中长度为L的线电荷与z 轴重合且电荷沿线均匀分布，电荷密度为 解:(a)设线电荷L的中点为原点，L 所在直线为z轴建立柱坐标系 利用叠加原理，见公式（2-44）电荷元第四十五页，本课件共有57页(b)当L时 这表明，当场源电荷延伸至无限时，直

13、接应用无限远参考点的电位积分式将出现电位发散电位发散的结果。改进：将参考点选在有限远有限远的某一点上。第四十六页，本课件共有57页(b)解法解法1 利用电位定义求解利用高斯定律利用电位定义式无限长线电荷的电场 选取有限远点 为参考点积分路径只有 段 ，所以第四十七页，本课件共有57页(b)解法解法2 利用有限长度线电荷的结果求解U选取有限远点 为参考点（利用无限远的结果利用无限远的结果）利用电位定义式，可求得电场强度当r=r0时，上式等于零，可见这里 是电位参考点。第四十八页，本课件共有57页2.8 2.8 电位的泊松方程和拉普拉斯方程电位的泊松方程和拉普拉斯方程1、静电场的微分方程、静电场的

14、微分方程泊松（Poison）方程拉普拉斯（Laplace）方程在=0 的无电荷区域内，Poison方程变为Laplace方程根据电位定义式高斯定律得到泊松方程第四十九页，本课件共有57页2、例题、例题2.11解：在所求区域内，电位函数满足Poison方程（U只沿x维有变化）对 x 两次积分，得 代入边界条件 两个无限大平面 x=0 和 x=a 之间均匀填充体密度为 的电荷，已知 ，求两平面间任意点的电位和电场。求得待定常数 所以，电位分布 电场强度 第五十页，本课件共有57页2.9 2.9 电偶极子电偶极子电偶极子电偶极子 (概念重要概念重要概念重要概念重要)一对等值异号等值异号点电荷相距一微

15、小微小距离所构成的电荷系统。1、定义、定义2、电偶极子的（远区）电位、电偶极子的（远区）电位应用叠加原理展开同理因此（l微小）第五十一页，本课件共有57页3、电偶极矩电偶极矩引入一个矢量，模值为p=Ql，方向由Q指向Q 电偶极子的远区电场强度 电偶极子的远区电位 电偶极子的远区电位电位和电场电场分别与 r2 和和 r3 成反比。因此，其位和场随距离 r 的下降速度比单个点电荷更为迅速，这是由于两个点电荷Q 和Q 的作用在远区相互抵消的缘故。第五十二页，本课件共有57页4、等电位面和电力线、等电位面和电力线等电位面电力线令则球球坐标系中代入电场分量表达式所以，电力线方程为零电位面：？零电位面：？

16、第五十三页，本课件共有57页5、不依赖坐标系的电位和电场强度表达式、不依赖坐标系的电位和电场强度表达式是电偶极子中心指向场点P 的相对位置矢量 6、均匀外场中的电偶极子、均匀外场中的电偶极子电位电位电位电位电场强度+Q-Q电偶极子中心所受的合力为零而所受力矩矢量形式：转动趋势是力图使偶极矩与外场方向一致 第五十四页，本课件共有57页例2.12 在均匀外电场均匀外电场E中，放置一个中心在坐标原点的电偶极子电偶极子，试求零电位面的曲面方程和此面上的电场强度。（略）（略）解：（1）求零电位面方程匀强匀强电场的电位设 xy 平面为零电位参考面 空间总电位 令U=0，得到零电位面方程 xy 平面球面第五十五页，本课件共有57页（2）求零电位面上的电场强度 对电位表达式求梯度，可得任意点的电场强度 零电位 xy 平面上的电场强度 零电位球面上的电场强度 第五十六页，本课件共有57页感感谢谢大大家家观观看看第五十七页，本课件共有57页