第2章-动量守恒定律.ppt

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1、2-2 2-2 动量守恒定律动量守恒定律2-2-1 动量车辆超载容易车辆超载容易引发交通事故引发交通事故车辆超速容易车辆超速容易引发交通事故引发交通事故结论：结论：物体的运动状态不仅取决于速度，而且与物物体的运动状态不仅取决于速度，而且与物体的质量有关。体的质量有关。动量：动量：运动质点的质量与速度的乘积。运动质点的质量与速度的乘积。单位：单位：kgms-1由由n个质点所构成的质点系的动量：个质点所构成的质点系的动量：2-2-2 动量定理1质质点的点的动动量定理量定理 运动员在投掷标运动员在投掷标枪时，伸直手臂，尽枪时，伸直手臂，尽可能的延长手对标枪可能的延长手对标枪的作用时间，以提高的作用时

2、间，以提高标枪出手时的速度。标枪出手时的速度。冲量是反映力对时间的累积效应。冲量：冲量：作用力与作用时间的作用力与作用时间的乘积。乘积。恒力的冲量：恒力的冲量：变力的冲量：变力的冲量：单位：单位：Ns牛顿运动定律：牛顿运动定律：动量定理的微分式：动量定理的微分式：如果力的作用时间从如果力的作用时间从 ，质点动量从，质点动量从 质点动量定理：质点动量定理：质点在运动过程中，所受合外力的质点在运动过程中，所受合外力的冲量等于质点动量的增量。冲量等于质点动量的增量。说明：说明：（1 1）冲量的方向冲量的方向 与动量增量与动量增量 的方向一致。的方向一致。动量定理中的动量和冲量都是矢量，符合矢动量定理

3、中的动量和冲量都是矢量，符合矢量叠加原理。因此在计算时可采用平行四边量叠加原理。因此在计算时可采用平行四边形法则。或把动量和冲量投影在坐标轴上以形法则。或把动量和冲量投影在坐标轴上以分量形式进行计算。分量形式进行计算。（2 2）平均冲力：平均冲力：结论：结论：物体动量变化一定的情况下，作用时间越长，物体动量变化一定的情况下，作用时间越长，物体受到的平均冲力越小；反之则越大。物体受到的平均冲力越小；反之则越大。海绵垫子可海绵垫子可以延长运动员下以延长运动员下落时与其接触的落时与其接触的时间，这样就减时间，这样就减小了地面对人的小了地面对人的冲击力。冲击力。逆风行舟逆风行舟龙骨龙骨Vvv mvu

4、pfpi pf|f f河流拐弯处的堤坝河流拐弯处外侧的堤坝要比内侧堤坝更加坚固,这是由于内侧堤坝仅需要承受流水的静压强.而外侧堤坝,除了需要承受水的静压强外,由于河流弯曲,外侧堤坝不仅受到水流的冲击,还要承受附加的动压强.物理学原理在工程技术中的应用P27补充！2质质点系的点系的动动量定理量定理设设 有有n n个质点构成一个系统个质点构成一个系统第第i个质点：个质点：外力外力内力内力初速度初速度末速度末速度质量质量由质点动量定理：由质点动量定理：i i iF1f12m1m2f21F2其中：其中：系统总末动量：系统总末动量：系统总初动量：系统总初动量：合外力的冲量：合外力的冲量：质点系的动量定理

5、：微分式：微分式：质点系统所受合外力的冲量等于系统总动量的增量。质点系统所受合外力的冲量等于系统总动量的增量。注意：注意：系统的内力不能改变整个系统的总动量。系统的内力不能改变整个系统的总动量。例例1、质量质量m=1kg的质点从的质点从o点开始沿半径点开始沿半径R=2m的的圆周运动。以圆周运动。以o点为自然坐标原点。已知质点的运动点为自然坐标原点。已知质点的运动方程为方程为 m。试求从试求从 s到到 s这这段时间内质点所受合外力的冲量。段时间内质点所受合外力的冲量。解：解：m mv v2 2m mv v1 1o解解题题思路思路1.求出求出t时时刻刻质质点速度点速度;2.求求动动量量变变化化,给

6、给出冲量出冲量;例例2.一颗子弹在枪筒里前进时所受的合力大小为一颗子弹在枪筒里前进时所受的合力大小为F=400-4 105 t/3，子弹从枪口射出时的速率为子弹从枪口射出时的速率为300 m/s。设子弹离开枪口处合力刚好为零。求：（设子弹离开枪口处合力刚好为零。求：（1）子弹走）子弹走完枪筒全长所用的时间完枪筒全长所用的时间t。（。（2）子弹在枪筒中所受力子弹在枪筒中所受力的冲量的冲量I。（。（3）子弹的质量。子弹的质量。解：解：解：解：（1）（2）（3）解解题题思路思路1.由力的表达由力的表达时时求出求出时间时间;2.由冲量公式由冲量公式计计算冲量算冲量;3.由由动动量定理量定理计计算算质质

7、量量;例例3.一根柔软链条长一根柔软链条长l,单位长度质量为单位长度质量为.链条放在桌链条放在桌上上,桌上有一小孔桌上有一小孔,链条的一端由小孔垂下链条的一端由小孔垂下,其余部份其余部份堆在桌面上小孔周围堆在桌面上小孔周围.由于某种拢动由于某种拢动,链条因自身重量链条因自身重量开始下落开始下落.求链条下落速度与落下距离之间的关系求链条下落速度与落下距离之间的关系.解：解：解：解：如图在竖直向上方向建坐标如图在竖直向上方向建坐标0m2ym1Nm2gm1g系统沿系统沿y方向受到合外力的冲量为方向受到合外力的冲量为Fdt,由动量定理可得由动量定理可得:解解题题思路思路1.隔离受力隔离受力对对象象,分

8、析受力情况分析受力情况;2.建立坐建立坐标标系系;3.分析冲量分析冲量,动动量量,列出方程求解列出方程求解;例例4.一辆装煤车以一辆装煤车以v=3m/s的速率从煤斗下面通过的速率从煤斗下面通过,每每秒钟落入车厢的煤为秒钟落入车厢的煤为m=500kg.如果使车厢的速率保如果使车厢的速率保持不变持不变,应用多大的牵引力拉车厢应用多大的牵引力拉车厢?vdmmFx解：解：解：解：以以m表示时刻表示时刻t煤车和已落进煤车的煤煤车和已落进煤车的煤的总质量的总质量.t+dt时刻水平总动量为时刻水平总动量为:此后此后dt时间内又有质量为时间内又有质量为dm的煤落入车厢的煤落入车厢.取取m与与dm为研究的质点系

9、为研究的质点系,则在则在t时刻水平总动量为时刻水平总动量为:解解题题思路思路1.隔离受力隔离受力对对象象,分析受力情况分析受力情况;2.写出水平方向写出水平方向动动量量变变化化;3.应应用用动动量定理求解量定理求解;dt时间内水平总动量的增量为时间内水平总动量的增量为:由此可得由此可得:不能不能单纯单纯从数学上来理解从数学上来理解导导数的数的形式形式,而是要加入物理思想而是要加入物理思想!“单单位位时间质时间质量量变变化化”2-2-3 2-2-3 动量守恒定律动量守恒定律质点系的动量定理：质点系的动量定理：质点系的动量定理：质点系的动量定理：当当当当时，时，有有有有系统所受合外力为零时，系统的

10、总动量保持不变。系统所受合外力为零时，系统的总动量保持不变。条件：条件：动量守恒定律：动量守恒定律：说明：说明：（1 1）系统的总动量守恒并不意味着系统内各个）系统的总动量守恒并不意味着系统内各个质点的动量不变，而是指系统动量总和不变。质点的动量不变，而是指系统动量总和不变。（3 3）当外力作用远小于内力作用时，可近似认）当外力作用远小于内力作用时，可近似认为系统的总动量守恒。如：碰撞，打击为系统的总动量守恒。如：碰撞，打击,爆炸等爆炸等（4 4）系统内所有质点的动量都必须对同一个惯）系统内所有质点的动量都必须对同一个惯性参考系而言。性参考系而言。（2 2）系统所受合外力不为零，但在某一方向上

11、）系统所受合外力不为零，但在某一方向上的分量为零，则在该方向上动量守恒。的分量为零，则在该方向上动量守恒。（5 5）动量守恒在微观领域仍然适用）动量守恒在微观领域仍然适用,比牛顿定律比牛顿定律意义更为深远。意义更为深远。动量守恒的分量式：动量守恒的分量式：动量守恒定律是物理学中最重要、最普遍的规律之一，它不仅适合宏观物体，同样也适合微观领域。例例5、火箭以火箭以2.5 103m/s的速率水平飞行，由控制器的速率水平飞行，由控制器使火箭分离。头部仓使火箭分离。头部仓m1=100kg，相对于火箭的平均相对于火箭的平均速率为速率为103 m/s。火箭容器仓质量火箭容器仓质量m2=200kg。求容器求

12、容器仓和头部仓相对于地面的速率。仓和头部仓相对于地面的速率。解：解：v=2.5103 m/svr=103 m/s 设：设：设：设：头部仓速率为头部仓速率为v1 1，容器仓速率为容器仓速率为v2 2 解解题题思路思路1.写出速度关系式写出速度关系式;2.写出写出动动量守恒表达式量守恒表达式;3.求解求解;例例6.宇宙飞船在宇宙尘埃中飞行宇宙飞船在宇宙尘埃中飞行，尘埃密度为尘埃密度为。如。如果质量为果质量为mo的飞船以初速的飞船以初速vo穿过尘埃穿过尘埃，由于尘埃粘在由于尘埃粘在飞船上，致使飞船速度发生变化。求飞船的速度与其飞船上，致使飞船速度发生变化。求飞船的速度与其在尘埃中飞行的时间的关系。（

13、设飞船为横截面面积在尘埃中飞行的时间的关系。（设飞船为横截面面积为为S的圆柱体）的圆柱体）解：解：解：解：某时刻飞船速度：某时刻飞船速度：v，质量：质量：m动量守恒：动量守恒：质量增量：质量增量：mv解解题题思路思路1.明确研究明确研究对对象象;2.写出写出动动量守恒表达式；量守恒表达式；3.写出写出质质量增量量增量;4.积积分求解分求解;例例7.在水平面上有一静止的车在水平面上有一静止的车,车长为车长为l,质量为质量为m0,车车上有一质量为上有一质量为m的人站在车后端的人站在车后端A,如图所示如图所示,设人从设人从车的后端车的后端A跑到车的前端跑到车的前端B,求此时车相对地面移动的求此时车相

14、对地面移动的距离距离.解：解：解：解：yxOBAvv0yxOBAx00解解题题思路思路1.明确研究明确研究对对象及受力象及受力;2.写出写出动动量守恒表达式；量守恒表达式；3.引入位移引入位移导导数并数并积积分求解分求解;例例8.如图如图,一个一个1/4圆弧滑槽的大物体的质量为圆弧滑槽的大物体的质量为M,停在停在光滑的水平面上光滑的水平面上,另一质量为另一质量为m的小物体自圆弧顶点的小物体自圆弧顶点由静止下滑由静止下滑.求当小物体求当小物体m滑到底时滑到底时,大物体大物体M在水平在水平面上移动的距离面上移动的距离?解：解：解：解：vXV系统在系统在m下滑过程中下滑过程中,水平方向水平方向受合外

15、力为零受合外力为零,水平方向动量守水平方向动量守恒恒!yx解解题题思路思路1.明确研究明确研究对对象及受力象及受力;2.写出写出动动量守恒表达式；量守恒表达式；3.引入位移引入位移积积分并求解分并求解;由绝对位移由绝对位移,相对位移相对位移,牵连位移之间关系可得牵连位移之间关系可得:思考：木思考：木块块离开滑槽瞬离开滑槽瞬间对间对它的作用力它的作用力?例例9.如质量均为如质量均为m的两质点的两质点A,B.由长为由长为L的不可伸长的不可伸长轻绳连接轻绳连接,B点限制在光滑轨道内点限制在光滑轨道内,可自由滑动可自由滑动,开始开始A静止于桌面静止于桌面,B静止在轨道内静止在轨道内,AB垂直于轨道距垂

16、直于轨道距0.5L,如如A以速度以速度v在桌面上平行于轨道方向运动在桌面上平行于轨道方向运动,求证求证:当当B运运动时速度大小为动时速度大小为0.43v,并求出绳受到的冲量和轨道的并求出绳受到的冲量和轨道的反作用冲量反作用冲量.解：解：解：解：L300v vA AA A0.5LB BA,BA,B小球在水平方向受小球在水平方向受外为零外为零,故动量守恒故动量守恒:对于对于B,B,绳不可伸长绳不可伸长,故有故有:对于对于A,A,仅受于绳的拉力仅受于绳的拉力,故与绳正交方向动量守恒故与绳正交方向动量守恒!2-2-4 火箭飞行原理设：设：t 时刻：火箭的质量为时刻：火箭的质量为M，速度为速度为v；t+

17、dt 时刻：时刻：火箭的质量为火箭的质量为M+dM 速度为速度为v+dv 喷出气体的质量为喷出气体的质量为-dM 相对于火箭的速度为相对于火箭的速度为ur略去二阶无穷小量略去二阶无穷小量 设：设：初始初始火箭总质量火箭总质量 M0 ，壳体本身的质量为壳体本身的质量为M1，燃料耗尽时火箭的速度为，燃料耗尽时火箭的速度为 为质量比为质量比多级火箭：多级火箭：一级火箭速率：一级火箭速率：设各级火箭的质量比分别为设各级火箭的质量比分别为N1、N2、N3、二级火箭速率：二级火箭速率：三级火箭速率：三级火箭速率：三级火箭所能达到的速率为：三级火箭所能达到的速率为：设，设，N1=N2=N3=3得得这个速率已

18、超过了第一宇宙速度。这个速率已超过了第一宇宙速度。2-2-5 质心与质心运动定理1质质心心设由设由n个质点构成一质点系个质点构成一质点系 质量：质量：m1、m2、mn，位矢：位矢：、质心位置的分量式：质心位置的分量式：质心位置的分量式：质心位置的分量式：连续体的质心位置：连续体的质心位置：连续体的质心位置：连续体的质心位置：对于密度均匀，形状对称的物体，其质对于密度均匀，形状对称的物体，其质心都在它的几何中心。心都在它的几何中心。说明：说明：例例10.一段均匀铁丝一段均匀铁丝,线质量密度为线质量密度为,现现将其将其弯成半弯成半圆形圆形,半径为半径为R,求此半圆形铁丝的质心求此半圆形铁丝的质心.

19、解：解：dldRy解解题题思路思路1.分析分析对对称性称性;2.写出写出质质心分量表达式；心分量表达式；3.积积分求解分求解;2质质心运心运动动定理定理质心位置公式：质心位置公式：结论：结论：质点系的总动量等于总质量与其质心运质点系的总动量等于总质量与其质心运动速度的乘积。动速度的乘积。由质点系动量定理的微分式可得：由质点系动量定理的微分式可得：质心运动定理：质心运动定理：质心运动定理：质心运动定理：作用于质点系上的合外力等于质点系的总质量作用于质点系上的合外力等于质点系的总质量与质心加速度的乘积。与质心加速度的乘积。质心的两个重要性质：质心的两个重要性质：质心的两个重要性质：质心的两个重要性

20、质：系统在外力作用下，质心的加速度等于外系统在外力作用下，质心的加速度等于外力的矢量和除以系统的总质量。力的矢量和除以系统的总质量。（2 2）系统所受合外力为零时，质心的速度为一恒系统所受合外力为零时，质心的速度为一恒矢量，内力既不能改变质点系的总动量矢量，内力既不能改变质点系的总动量,也也就不能改变质心的运动状态就不能改变质心的运动状态。（1 1）例例11.有质量为有质量为2m的弹丸，从地面斜抛出去，它的落的弹丸，从地面斜抛出去，它的落地点为地点为xc。如果它在飞行到最高点处爆炸成质量相等如果它在飞行到最高点处爆炸成质量相等的两碎片。其中一碎片铅直自由下落，另一碎片水平的两碎片。其中一碎片铅

21、直自由下落，另一碎片水平抛出，它们同时落地。问第二块碎片落在何处。抛出，它们同时落地。问第二块碎片落在何处。解：解：在爆炸的前后，质心在爆炸的前后，质心始终只受重力的作用，始终只受重力的作用，因此，质心的轨迹为因此，质心的轨迹为一抛物线，它的落地一抛物线，它的落地点为点为xc c 。xcx2ox解解题题思路思路1.分析受力分析受力;2.写出写出质质心分量表达式；心分量表达式；3.求解求解;例例12.在水平面上有一静止的车在水平面上有一静止的车,车长为车长为l,质量为质量为m0,车上有一质量为车上有一质量为m的人站在车后端的人站在车后端A,如图所示如图所示,设人设人从车的后端从车的后端A跑到车的

22、前端跑到车的前端B,求此时车相对地面移动求此时车相对地面移动的距离的距离.解：解：解：解：yxOBAvv0yxOBAx0X1XCCX2X2X1x解解题题思路思路1.分析受力情况分析受力情况;2.写出写出质质心分量表达式；心分量表达式；3.求解求解;yxOBAvv0yxOBAx0X1XCCX2X2X1x例例13.水平桌面上拉动纸，纸张上有一均匀球，球的水平桌面上拉动纸，纸张上有一均匀球，球的质量质量M，纸被拉动时与球的摩擦力为，纸被拉动时与球的摩擦力为 F，求：，求：t 秒后秒后球相对桌面移动多少距离？球相对桌面移动多少距离？解：解：xyo沿拉动纸的方向移动沿拉动纸的方向移动2-3 角动量守恒定

23、律角动量守恒定律设：设：t t时刻质点的位矢时刻质点的位矢质点的动量质点的动量运动质点相对于参考原运动质点相对于参考原点点O O的的角动量角动量定义为定义为：单位：单位：Kg m2s-12-3-1 质点的角动量角动量大小：角动量大小：角动量大小：角动量大小：角动量的方向：角动量的方向：角动量的方向：角动量的方向：位位矢矢 和动量和动量 的矢积方向成的矢积方向成 右手螺旋右手螺旋如果质点绕参考点如果质点绕参考点O作圆周运动作圆周运动角动量与所取的惯性系有关；角动量与所取的惯性系有关；角动量与参考点角动量与参考点O的位置有关。的位置有关。注意：注意：注意：注意：质点对参考点的角动量在通过点的任意轴

24、线上的质点对参考点的角动量在通过点的任意轴线上的投影，称为质点投影，称为质点对轴线的角动量对轴线的角动量。质点系的角动量质点系的角动量设各质点对设各质点对O点的位矢分别为点的位矢分别为动量分别为动量分别为2-3-2 力矩质点的角动量质点的角动量 随时间的变化率为随时间的变化率为 1力力对对参考点的力矩参考点的力矩式中式中 质点角动量的改变不仅与所受的作用力质点角动量的改变不仅与所受的作用力 有有关，而且与参考点关，而且与参考点O到质点的位矢到质点的位矢 有关。有关。定义：定义：外力外力 对参考点对参考点O的力矩：的力矩：力矩的大小：力矩的大小：力矩的方向由右手螺旋力矩的方向由右手螺旋关系确定，

25、垂直于关系确定，垂直于 和确和确定的平面。定的平面。设作用于质点系的作用力分别为：设作用于质点系的作用力分别为：作用点相对于参考点作用点相对于参考点O的位矢分别为：的位矢分别为：相对于参考点相对于参考点O的合力的合力矩为：矩为：2力力对轴对轴的矩的矩力力 对轴的力矩：对轴的力矩：力力 对点的力矩对点的力矩 在过点的在过点的任一轴线上的投影。任一轴线上的投影。力力 对轴对轴OA的力矩：的力矩：2-3-3 角动量定理 角动量守恒定律 质点的角动量定理：质点的角动量定理：质点对某一参考点的角动量随时间的变化率质点对某一参考点的角动量随时间的变化率等于质点所受的合外力对同一参考点的力矩。等于质点所受的

26、合外力对同一参考点的力矩。角动量定理的积分式：角动量定理的积分式：称为称为“冲量矩冲量矩”质点系的角动量：质点系的角动量：两边对时间求导：两边对时间求导：上式中上式中上式中上式中为什么为什么?质点系对某一参考点的角动量随时间的变化率等质点系对某一参考点的角动量随时间的变化率等于系统所受各个外力对同一参考点力矩之矢量和。于系统所受各个外力对同一参考点力矩之矢量和。质点系角动量定理：质点系角动量定理：质点系对质点系对z 轴的角动量定理：轴的角动量定理：质点系角动量定理的积分式：质点系角动量定理的积分式：作用于质点系的冲量矩等于质点系在作用时作用于质点系的冲量矩等于质点系在作用时间内的角动量的增量间

27、内的角动量的增量 。如果如果则则质点或质点系的角动量守恒定律：质点或质点系的角动量守恒定律：当系统所受外力对某参考点的力矩之矢量和始当系统所受外力对某参考点的力矩之矢量和始终为零时，质点系对该点的角动量保持不变。终为零时，质点系对该点的角动量保持不变。质点系对质点系对z 轴的角动量守恒定律：轴的角动量守恒定律：系统所受外力对系统所受外力对z z轴力矩的代数和等于零，轴力矩的代数和等于零，则质点系对该轴的角动量守恒。则质点系对该轴的角动量守恒。角动量守恒定律是自然界的一条普遍定律，它有着广泛的应用。补充补充:质点所受外力的作用线始终通过某定点时质点所受外力的作用线始终通过某定点时,该外力称为有心

28、力该外力称为有心力,有心力对该定点的力矩为零有心力对该定点的力矩为零,质点对该定点的角动量守恒。质点对该定点的角动量守恒。引力使星团引力使星团压缩，压缩，惯性离心力惯性离心力离心力与引力达到平衡离心力与引力达到平衡r就一定了就一定了z 轴方向无限制，最终轴方向无限制，最终压缩成铁饼状。压缩成铁饼状。涡旋星系涡旋星系证明开普勒第二定律：证明开普勒第二定律：行星和太阳之间的连线在相行星和太阳之间的连线在相等时间内扫过的椭圆面积相等等时间内扫过的椭圆面积相等。有心力作用下角动量守恒有心力作用下角动量守恒 证毕证毕 证证例例14.哈雷慧星绕太阳运动的轨道是一个椭圆，它离太阳哈雷慧星绕太阳运动的轨道是一

29、个椭圆，它离太阳最近的距离为最近的距离为 时，时，它距离太阳最远时，它距离太阳最远时，这时，这时解解：能用万有引力公式计算吗？为什么能用万有引力公式计算吗？为什么?例例15.一轻绳绕过一轻滑轮一轻绳绕过一轻滑轮,两个质量相同的人分别两个质量相同的人分别抓住轻绳的两端抓住轻绳的两端,设开始时设开始时,两人在同一高度上两人在同一高度上,此时此时左边的人从静止开始上爬左边的人从静止开始上爬,而右边的人抓住绳不动而右边的人抓住绳不动,问问哪个人先到达滑轮哪个人先到达滑轮?如果两个人质量不相等如果两个人质量不相等,情况又如情况又如何何?解：解：解：解：将人与滑轮看成一个系统将人与滑轮看成一个系统.以滑轮

30、中心为参考点以滑轮中心为参考点,系系统所受外力矩分别为两人统所受外力矩分别为两人所受重力矩所受重力矩,大小相等大小相等,方方向相反向相反,故对中心点故对中心点,系统系统角动量守恒角动量守恒!解解题题思路思路1.分析分析对对称性称性;2.写出写出质质心分量表达式；心分量表达式；3.积积分求解分求解;v1v2Rr故同时到达故同时到达!若两人质量相同若两人质量相同,则有则有:故系统角动量不守恒故系统角动量不守恒!若若:由角动量定理可知由角动量定理可知:假设假设:所以在任何情况下所以在任何情况下,体重轻的人先到达滑轮体重轻的人先到达滑轮!方向方向?例例16.三个物体、，每个质量均为，、靠三个物体、，每

31、个质量均为，、靠在一起，放在光滑的水平桌面上，两者间有一段长为在一起，放在光滑的水平桌面上，两者间有一段长为0.4m的细绳，原先放松着。的另一侧用一跨过桌边的定滑轮的细绳，原先放松着。的另一侧用一跨过桌边的定滑轮的细绳与相连，滑轮和绳子的质量及轮轴上的摩擦不计，的细绳与相连，滑轮和绳子的质量及轮轴上的摩擦不计，绳子不可伸长，求：开始后运动的速度是多少？（绳子不可伸长，求：开始后运动的速度是多少？（g取取10m/s)BCAM解：解：gB、C之间绳子刚拉紧时，和的速度为之间绳子刚拉紧时，和的速度为1=at=2 m/s.BCAMlRr设开始拉紧时，、三者速度大小为设开始拉紧时，、三者速度大小为，则绳

32、子，则绳子拉紧过程中，、系统对定滑轮轴的角动量近似守恒拉紧过程中，、系统对定滑轮轴的角动量近似守恒（不计的重力的情况下）则：（不计的重力的情况下）则：一、一、驱动力问题驱动力问题 汽车发动机内的燃气压力推动汽车发动机内的燃气压力推动 汽缸内的活塞经过传汽缸内的活塞经过传导动机构传到后轮上，对后轮作用一个驱动力矩，而地导动机构传到后轮上，对后轮作用一个驱动力矩，而地面给后轮一个摩擦力面给后轮一个摩擦力，（主动轮），前轮为从动轮，（主动轮），前轮为从动轮，有前滑的趋势，地面对前轮有一个向后的摩擦力有前滑的趋势，地面对前轮有一个向后的摩擦力，只，只有当有当时，时，汽车才能前进，如果后轮不能提供足够汽

33、车才能前进，如果后轮不能提供足够 的的 摩擦力，此时发生打滑。摩擦力，此时发生打滑。二、汽车的打滑二、汽车的打滑设汽车的加速度设汽车的加速度 a,问：问：摩擦系数摩擦系数 ，汽，汽车不打滑？车不打滑？lN1N2Cmgah不计不计的情况下，解上面三式可得的情况下，解上面三式可得lN1N2Cmgah后轮不打滑的条件为后轮不打滑的条件为在下雨或路上结冰的情况下，摩擦系数大大减小，在下雨或路上结冰的情况下，摩擦系数大大减小，以至上述条件不能满足，此时会发生打滑现象。以至上述条件不能满足，此时会发生打滑现象。三：、翻车三：、翻车 问题问题由上两式可知：由上两式可知：这时后轮离地面而腾起，这时后轮离地面而

34、腾起，整个汽车绕前轮作整个汽车绕前轮作 转动，转动，从从,则发生重大的翻车事故则发生重大的翻车事故图为哈勃望远镜新安装的广角图为哈勃望远镜新安装的广角相机拍摄的斯蒂芬五重星系。相机拍摄的斯蒂芬五重星系。斯蒂芬五重星系正如其名称所斯蒂芬五重星系正如其名称所示由示由5个星系组成，但是最近的个星系组成，但是最近的研究发现，画面左上方的研究发现，画面左上方的NGC7320星系与地球的距离比星系与地球的距离比其他几个星系近其他几个星系近7倍。倍。图为哈勃望远镜上的相机拍摄图为哈勃望远镜上的相机拍摄的棒旋星系的棒旋星系NGC6217。图为哈勃望远镜上的相机拍摄图为哈勃望远镜上的相机拍摄的编号为的编号为NGC6302的行星状星的行星状星云。这个星云有两个更通俗的云。这个星云有两个更通俗的名称，分别为蝴蝶星云和虫星名称，分别为蝴蝶星云和虫星云。蝴蝶星云位于天蝎座，距云。蝴蝶星云位于天蝎座，距离地球约离地球约3800光年。光年。图为哈勃望远镜上的相机拍摄图为哈勃望远镜上的相机拍摄的船底座星云中的由炙热的气的船底座星云中的由炙热的气体和尘埃组成的体和尘埃组成的“创造之柱创造之柱”。船底座星云位于距离地球船底座星云位于距离地球7500光年的船底星座，是孕育恒星光年的船底星座，是孕育恒星的地方。的地方。