昆明理工大学高电压复习资料.docx

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1、第一章.电介质的概念电介质：具备无传导电子绝缘体的物理特性，在电场中可发生极化的固体、液体、气体，总称为电介 质。绝缘的作用是将电位不等的导体分隔开，使其没有电气的联系能保持不同的电位。区分：电介质、导体、半导体、磁性材料。分类：气体：空气，SF6等；固体：陶瓷，橡胶，玻璃，绝缘纸等液体：变压器油；混合绝缘：电缆，变压器等设施按化学结构分：离子性电介质；极性电介质；弱极性及非极性电介质。补充电介质的电气性能一切电介质在电场的作用下都会消失极化、电导和损耗等电气物理现象。电介质的电气性能分别用以下几个参数来表示：介电常数 r：反映电介质的极化力量电导率丫 （或电阻率P）：反映电介质的电导介质损耗

2、角正切tg 8 ：反映电介质的损耗击穿场强E：反映电介质的抗电性能1 .电介质的极化类型和特点定义：电介质在电场作用下产生的束缚电荷的弹性位移和偶极子的转向位移现象，称为电 介质的极化。效果：消弱外电场，使电介质的等值电容增大。物理量：介电常数类型：电子位移极化；离子位移极化；转向极化；空间电荷极化。电子位移极化极化机理：电子偏向轨道介质类型：全部介质建立极化时间:极短,10-14E10-15S极化程度影响因素：电场强度（有关）电源频率（无关）温度（无关）极化弹性：弹性消耗能量：无（四）操作冲击电压作用下（图看书）.极性的影响：极不匀称电场中同样有极性效应。正极性下50%击穿电压比负极 性下低

3、，所以也更危急；一般均指“正极性”状况。1 .波形的影响：在具有某种波前的操作冲击电压作用下，棒-板气隙击穿电压比工 频击穿电压还低。2 .饱和现象：长气隙在操作电压作用下呈现显著的“饱和现象”。第四章L固体电介质的击穿理论有哪些？气、固、液三种电介质中，固体密度最大，耐电强度最高固体电介质的击穿过程最简单，且击穿后是唯一不行恢复的绝缘普遍规律：任何介质的击穿总是从电气性能最薄弱的缺陷处进展起来的，这里的 缺陷可指电场的集中，也可指介质的不匀称性.电击穿理论电击穿理论建立在固体电介质中发生碰撞电离基础上，固体电介质中存在少 量传导电子，在电场加速下与晶格结点上的原子碰撞，使电介质失去绝缘的 性

4、能，形成导电通道从而击穿.热击穿理论由于介质损耗的存在，固体电介质在电场中会渐渐发热升温，温度提升导致 固体电介质电阻下降，电流进一步增大，损耗发热也随之增大。假如同一时 间内发热超过散热，则介质温度会不断提升，以致引起电介质分解炭化，最 终击穿，这一过程称为电介质的热击穿过程。电击穿热击穿影响固体电介质击穿电压的因素1 .电压作用时间时间短一电击穿时间长一热击穿起打算作用电热联合作用.温度存在临界温度，小于临界温度，击穿场强很高，且与温度无关；高于临界温 度，击穿场强随温度提升快速下降。2 .论述液体介质的击穿理论有哪些？击穿机理不同：电击穿理论、气泡击穿理、小桥击穿理论（-）电子碰撞电离理

5、论当外电场足够强时，在阴极产生的强场放射或因肖特基效应放射的电子将 被电场加速而具有足够的动能，在碰撞液体分子是可引起电离，使电子数 加倍，形成电子崩。与此同时由碰撞电离产生的正离子将在阴极四周集结 形成空间电荷层，增加了阴极四周的电场，使阴极放射的电子数增多；当 外加电压增大到肯定程度时，电子崩电流会急剧增大，从而导致液体介质 的击穿。（二）气泡击穿理论（工程液体电介质的击穿）在沟通电压下，工程液体电介质中的杂质排列成杂质小桥，小桥贯穿两极, 泄漏电流增大，发热使水分气化产生气泡，由于气泡的r最小（心1）, 其电气强度又比液体介质低得多，所以气泡先发生电离。气泡电离后温度 提升、体积膨胀、密

6、度减小，这促使电离近一步进展。电离产生的带电粒 子撞击油分子，使它又分解出气体，导致气体通道扩大。假如很多电离的 气泡在电场中排列成气体小桥，击穿就可能在此通道中发生。乂称为小桥 理论。小桥理论属于液体电介质的热击穿理论。3 .小桥理论？提高液体电介质击穿的常用方法？1 .提高并保持油品质2 .掩盖小于1毫米一阻挡小桥直接接通电极一电流小3 .绝缘层儿十毫米固体绝缘一曲率大的电极一阻挡强场区产生一不电晕4 .极间障（采纳厚度2-7mm的纸、胶纸、胶布等压板或圆筒、圆管）机械阻挡小桥连通：阻挡电极电离的电子一匀称电场第五、六章：电气设施绝缘试验1 .绝缘电阻表的接线方式？测量绝缘电阻不能有效发觉

7、哪些缺陷？测量绝缘电阻能有效地发觉下列缺陷：1 .总体绝缘质量欠佳；.绝缘受潮；2 .两极间有以穿性的导电通道；.绝缘表面状况不良。（比较有无屏蔽极时所测值即可知）测量绝缘电阻不能发觉下列缺陷:1 .绝缘中的局部缺陷；2 .绝缘的老化。图5-1-2用兆欧表测套空至统的接线图2.兆欧表测量套管绝缘的接线线路端子（L）接被试品的 高压导体3接地端子（E）接被试品外 壳或地3屏蔽端子（G）接被龌的 屏蔽环或别的屏蔽电极.2 .汲取比如何定义？汲取比K绝缘体在加电压60s与15s时分别所测得的绝缘电阻值的比值，称 为汲取比。即*=3 .测量高电压的方式有哪些？常用仪器和装置有哪些？测定绝缘电阻一兆欧表

8、测定泄漏电流一微安表测定介质损耗因数（tg）一高压沟通平衡电桥（西林电桥），不平衡电桥法, 低功率因数瓦特表局部放电的测试一测试仪器（常用示波器）工频高压试验一高压试验室中的工频高压通常采纳高压试验变压器或其串级 装置来产生直流高压试验一高压试验室中通常采纳高压整流器将工频高压变换成直流高 压，采用倍压整流原理制成的直流高压串级装置来产生更高的直流试验电压。 串级直流高压发生器冲击高压试验一多级冲击电压发生器、高效率冲击电压发生器4 .非破坏性试验和破坏性试验的定义,破坏性试验项目包括哪些?电气设备绝缘试验的分类检查性试验（非破坏性试验A检查性试验（非破坏性试验A1 .绝缘电阻与吸收比的测量绝

9、缘试验绝缘试验2 .泄漏电流的测量.介质损耗角正切的测量3 .局部放电的测量1,工频高压试验耐压试验J 2,直流高压试脸【（破坏性试验）讣土一gL 3.冲击局压试验雷电冲击、操作冲击5 .多级冲击高电压产生的基本原理图6-12为多级冲击电压发生器的原理接线图，它的基本工作原理可概括为“并 联充电，串联放电”，详细过程如下：电容器并联充电，而后串联放电第七章L概念：波阻抗、波阻抗特性，波阻抗与电阻元件区分2.波阻抗：Z= E =工回In独=601T丫 C02 1 yyA式中z是分布参数导线的特性阻抗，具有阻抗的量纲，称为波阻抗。Z的数值为 实数，说明电压波和电流波波形相同，相位也相同。与电阻的区

10、分在于，它是储能元件，不消耗能量，且其大小与导线长度无关 波阻抗特点：波阻抗表示同一方向传播的电压波与电流波之间的比例大小不同方向的行波，z前面有正负号Z只与单位长度的电感和电容有关，与线路长度无关既有前行波，乂有反行波波阻抗Z和集中参数电阻R的比较：相同点：（1）都是反映电压与电流之比（2）量纲相同都为Q不同点：（1）R:电压u为R两端的电压，电流i为流过R的电流Z:电压u为导线对地电压，电流i为同方向导线电流（2） R：耗能 电能 热能、光能等Z：不耗能将电场能量储存在导线四周的介质里（3） R经常与导线长度有关Z只与L0和CO有关，与导线长度无关.概念：波的折射、反射?ll2qllf图7

11、21行波在结点A的折射与反射当前行波ulq经过线路zl,抵达与线路z2的交界点A处时，一部分能量会传 递到线路z2上去，称为折射波u2q；另一部分能量会返回来，称为反射波ulf o2 .无损耗单导线波过程基本规律四个方程式3 .线路末端开路时，末端电流、电压如何变化?线路Zi末端开路，沿线路Zi有一无 3限长的直角波卜向前传播。-已知：Z1、上一00、卜、山。结论，折射(末端)电压波上升一倍，末端电流为零; 反射波到达之处，电压上升一倍，电流降为零; 即反射波到达之处，磁场能全部转化为电场能。波的折反射计算折、反射系数表达式：2z%=电压折射系数0 4 2Z +Z2%=%=叫 电流折射系数0

12、% 2Z1 +Z2叼二率瞪 = M电压反射系数T & 1七=会 七二%电流反射系数T 以& 1.母线上有n条线路状况下的波过程(P213)1 .说明彼得逊法则试用条件.画等值电路2 .计算U第八一十章1 .概念：反击、绕击、耐雷水平、雷击跳闸率反击：线路绝缘上电压的幅值U随雷电流的增大而增大，当U大于绝缘子串冲 击闪络电压时，绝缘子串将发生闪络，由于此时杆塔电位较导线电位为高，故此 类闪络称为“反击二雷击杆塔或避雷线：强大的雷电流通过杆塔及接地电阻，使杆塔和避雷线的电位 突然提升，杆塔与导线的电位差超过线路绝缘子闪络电压时绝缘子发生闪络，导 线上消失很高的电压。这种杆塔电位提升，反过来对导线放

13、电，称为反击。绕击：雷直击于有避雷线线路的状况可分为三种，即雷击杆塔塔顶、雷击避雷线 档距中间和雷绕过避雷线击导线一一称为“绕击二耐雷水平：雷击线路时绝缘不发生闪络的最大雷电流的幅值，以kA为单位。雷击跳闸率：每100km线路每年由雷击引起的跳闸次数称为“雷击跳闸率”，这 是衡量线路防雷性能的综合指标。2 .发电厂和变电站中对直击雷的爱护措施一般采纳避雷针或避雷线3 .输电线感应雷过电压分类雷击线路四周大地时的线路上的感应雷过电压 雷击线路杆塔时导线上的感应雷过电压第十第十三章1.概念：临时过电压、工频过电压、操作过电压、谐振过电压、内部过电压产生的缘由内部过电压：电力系统中，由于断路器的操作

14、、事故或其它缘由，系统参数发生 变化，引起电磁能量振荡转换或传递所消失的超过正常运行电压的电压提升称为 内部过电压.由于引起内部过电压的电磁能量来自电力系统内部，其幅值与额定电压成正比, 工程上内部过电压的大小用内部过电压倍数Kn表示_过电压幅值一最高运行相电压幅值分类：工频电压升不对称短路引起的工频电压升高 暂时|甩负荷引起的工频电压升高过电国线性谐振过电压内部 以振过电压铁磁谐振过电压 过电国参数谐振过电压切断空载线路过电压 操榭空载线路合闸过电压 I过电压切断空载变压器过电压-断续电瓠接地过电压.电力系统中谐振（过电压）的分类2 .空载线路的电容效应匀称无损耗空载线路沿线电压分布呈余弦规

15、律，线路各段导线中的电容电流值不 同，沿线电压提升不匀称线路末端电压最高为了限制长线路的工频电压提升，在超、特高压系统中，通常采纳并联电抗器补 偿线路电容电流，减弱电路电容效应.常见的操作过电压类型？空载分闸过电压的产生缘由及限制措施？切空线过电压产生的根本缘由是断路器重燃影响因素：断路器的火弧性能线路泄漏损耗中性点运行方式系统参数限制措施：改善断路器灭弧性能毛纳带并联电阻的断路器采纳MOA. 了解概念：绝缘水平、绝缘协作、惯用法、统计法、简化统计法绝缘水平：电气设施能承受的试验电压值。惯用法各种绝缘都接受避雷器的爱护，仅仅与避雷器进行绝缘协作，而不在各种绝缘之 间寻求协作。避雷器的爱护特性成

16、为绝缘协作的基础，只要将它的爱护水平乘上一个系数，就 能确定该绝缘应有的耐压水平，该原则为现在仍广泛。统计法电力系统中的过电压和绝缘的电气强度都是随机变量，要求绝缘在过电压的作用 下不发生任何的闪络或击穿，未免过于保守和不合理，正确做法为规定出某一可 以接受的绝原因障率，容许冒肯定的风险。总之，用统计的观点及方法来处理绝 缘协作问题，以求获得优化的总经济指标。离子位移极化极化机理：正负离子位移介质类型：离子性介质建立极化时间：极短,10-12-10-13 s极化程度影响因素：电场强度（有关）电源频率（无关）温度（随温度提升而略有增加） 极化弹性：弹性消耗能量：极微小转向极化极化机理：极性分子转

17、向介质类型：偶极性介质建立极化时间：需时较长，10-6H10-2 s极化程度影响因素：电场强度（有关）电源频率（有关）温度（有关）极化弹性：非弹性消耗能量：有空间电荷极化极化机理：电子或正负离子移动介质类型：含离子和杂质离子的介质建立极化时间：很长极化程度影响因素：电场强度（有关）电源频率（低频下存在）温度（有关）极化弹性：非弹性消耗能量：有最明显的空间电荷极化是夹层极化。电介质极化种类及比较极化类型产生场合所需时间能量 损耗产生原因电子式极化任何 电介质1产10阴无束缚电子运行轨 道偏移离子式极化离子式结构 电介医10*121043S几乎 没有离子的相对偏移偶极子极化极性 电介质10-101

18、2S有偶极子的定附F 列夹层极化多层介展的 交界面igs数小 时有自由电荷储动其次章气体放电的物理过程.概念：气体击穿、击穿电压、自持放电、非自持放电、极性效应、沿面闪络气体放电空气中总存在着少量的带电粒子。当电场较弱时，带点粒子少电导微小，属于绝 缘介质。当电场增大到临界值时，流过气体间隙的电流突增，由绝缘状态突变为 良导体的状态称为击穿或者放电。击穿电压：气隙的击穿电压具有肯定的分散性，即“击穿概率分布特性”。讨论表明，气隙 击穿的几率分布接近正态分布，通常可以用U50%和变异系数Z来表示。极性效应极不匀称电场中的放电存在明显的极性效应。不同的电压极性，气隙的击穿电压不同，放电进展过程也不

19、同。不同极性的电极 的电晕起始电压和间隙击穿电压的不同，称为极性效应。打算极性要看表面电场较强的那个电极所具有的电位符号。沿面闪络沿面放电也称为沿面闪络，是一种气体放电现象，指在固体介质和空气的交界面 上消失的沿固体绝缘表面的气体放电。沿面闪络时的临界电压称闪络电压U闪 试验表明：沿固体表面的闪络电压不但比固体介质本身的击穿电压低得多，而且 也比极间距离相同的纯气隙的击穿电压低不少。一般：U （固）u （气）u （沿面）可见一个固体绝缘装置的实际耐压力量取决与沿面闪络电压。在表面潮湿污染的状况下，沿面闪络电压会更低。自持放电与非自持放电试验：在电极间从0开头提升直流电压，间隙间的伏安特性如右图

20、。外施电压小于1时，间隙内虽有电流，数值通常远小于微安级，因此气体本身 的绝缘性能尚未被破坏，即间隙还未被击穿。而且这时电流要依靠外电离因素来 维持，假如取消外电离因素，那么电流也将消逝。称为非自持放电。当电压达到U0后，气体中发生了剧烈的电离，电流剧增。同时气体中电离过程 只靠电场的作用已可自行维持，而不再连续需要外电离因素了。因此U0以后的 放电形式也称为自持放电。由非自持放电转入自持放电的场强称为临界场强，相应的电压称为临界电压.气体间隙中带电质点的产生和消逝带电质点的产生气体中带电质点的来源有二：一是气体分子本身发生电离（空间电离）；一是电 极表面电离。气体分子的电离可由下列因素引起：

21、（1）电子或正离子与气体分子的碰撞电离W =| i/wv2 +势能） 叱产生条件：2）气体放电中，碰撞电离主要是电子和气体分子碰撞而引起 缘由：1.电子体积小，自由程长，可以加速到很大的速度。2.电子的质量小，可以加速到很大。碰撞电离的形成与电场强度和平均自由行程的大小有关 碰撞电离是气体中带电质点数目增加的重要缘由（2）各种光辐射（光电离）当气体分子（原子）受光辐射获得WWi时会产生光电离，分解成电子和正 离子来源：自然界、人为照耀、气体放电过程对全部气体来说，在可见光（400H750nm）的作用下，一般是不能直接发生 光电离的X、B、丫和宇宙射线比紫外线更短，可产生光电离且较强（3）高温下

22、气体中的热能（热电离）在常温下，热运动平均动能很小，气体分子发生热电离的概率微小。是气体 在热状态下光电离和撞击电离的综合。在高温下，例如发生电弧放电时，气体温度可达数千度，气体分子动能就足 以导致发生明显的碰撞电离高温下高能热辐射光子也能造成气体的电离（4）负离子的形成当电子与气体分子碰撞时，可能会发生电子与中性分子相结合而形成负离子 的状况，这种过程成为附着。易于产生负离子的气体称为电负性气体。负离子的形成不会转变带电质点的数量，但却使自由电子数削减，因此对气 体放电的进展起抑制作用。（或有助于提高气体的耐电强度）。如SF6气体对 电子有很强的亲和性，因此具有高电气强度。金属（阴极）的表面

23、电离 电子从金属表面逸出需要肯定的能量，称为逸出功。逸出功：金属的微观结构、金属表面状态金属的逸出功一般比气体的电离能小很多，一般在15eV,相比气体（1015 eV ）, 表明金属表面电离比气体空间电离更简单发生。表2-1-1, 2-1-2金属表面电离有多种方式，即可以有多种方法供应电子以逸出金属所需的能量。主要有4种形式：1 .正离子撞击阴极表面：正离子碰撞阴极时使电子逸出金属（传递的能量要大 于逸出功）。逸出的电子有一个和正离子结合成为原子，其余的成为自由电子。 因此正离子必需碰撞出两个及以上电子时才能消失自由电子。2 .光电子放射：高能辐射先照耀阴极时，会引起光电子放射，其条件是光子的

24、 能量应大于金属的逸出功。3 .热电子放射：金属中的电子在高温下也能获得足够的动能而从金属表面逸出, 称为热电子放射。在很多电子器件中常采用加热阴极来实现电子放射。4 .强场放射（冷放射）：当阴极表面四周空间存在很强的电场时（106V/cm数量 级），也能时阴极放射电子。常态下作用气隙击穿完全不受影响；在高气压、 压缩的高强度气体的击穿过程中会起肯定的作用；真空中更起着打算性作用。带电质点的消逝气体中带电粒子的消逝有可能下述几种状况：带电粒子在电场的驱动下作定向运动，在到达电极时，消逝于电极上而形成 外电路中的电流；带电粒子因集中现象而逸出气体放电空间。由热运动造成，电子的集中比离 子快得多。

25、带电粒子的复合。气体中带异号电荷的粒子相遇时，可能发生电荷的传递与 中和，这种现象称为复合，是与电离相反的一种过程。e + s I 一 相对速度较大不易结合。丰明j 是主要的.质量速度相近在带电质点的复合过程中以光子形式释放能量，即光辐射，这种光辐射在肯定条 件下又可能成为导致电离的因素正、负离子间的复合概率要比离子和电子间的复合概率大得多。通常放电过程中 离子间的复合更为重要复合强弱打算于负离子产生的浓度3 .帕邢定律（帕邢曲线）在匀称电场中，击穿电压Ub与气体的相对密度6、极间距离S的积有函数关系， 只要6 s的乘积不变，Ub也就不变。物理解释：假设S保持不变，当气体密度6增大时，电子的平

26、均自由行程缩短了，相邻两次 碰撞之间，电子积聚到足够动能的几率减小了，故Ub必定增大。当3减小时，电子在碰撞前积聚到足够动能的儿率虽然增大了，但气体很淡薄, 电子在走完全程中与气体分子相撞的总次数却减到很小，所以Ub也会增大。在这两者之间，总有一个3值对造成碰撞电离最有利，此时Ub最小。假设b保持不变，S值增大时，欲得肯定的场强，电压必需增大。当S值减到过 小时，场强虽大增，但电于在走完全程中所遇到的撞击次数己减到很小，故要求 外加电压增大，才能击穿。两者之间，总有一个S的值对造成撞击游离最有利，此时Ub最小。4 .电晕放电的特点：不匀称场电场击穿的极性效应电晕放电特点：1 .有能量损耗。2

27、.形成“电风二当电极固定得刚性不够时，气体对“电风”的反作用力会使电 晕极振动或转动。3 .对无线电的干扰。4 .电晕产生的化学反应产物具有剧烈的氧化和腐蚀作用，是促使有机绝缘老化的 重要因素。5 .可能产生超过环保标准的噪声，对人们会造成生理、心理的影响。在极不匀称电场中，最大场强与平均场强相差很大，以至当外加电压及其平均场 强还较低的时候，电极曲率半径较小处四周的局部场强己很大。局部强场区中，产生剧烈的电离，离电极稍远处场强大为减小，所以，电离区只 能局限在此电极四周的强场范围内。伴随着电离而存在的复合和反激励，发出大量的光辐射，使在黑暗中可以看到在 该电极四周空间发出蓝色的晕光，这就是电

28、晕。外加电压增大，电晕区也随之扩大，放电电流也增大（由微安级到亳安级），但 气隙总的来看，还保持着绝缘状态，还没有被击穿。电晕放电是极不匀称电场所特有的一种自持放电形式。它可以是极不匀称电场气隙击穿的第一个阶段，也可以是长期存在的稳定的放电 形式。消退电晕措施设法限制和降低导线（导体）的表面电场强度的两种方式：1 .采纳分裂导线，使等值曲率半径增大。2 .改进电极的外形，增大电极的曲率半径，使表面光滑。1 .棒一板间隙中棒为正极性时电晕起始电压比负极性时略高U+ （起晕） U-（起晕）2 .棒一板间隙中棒为负极性时击穿电压比正极性时高U+ （击穿）-50.26cm气隙的击穿过程流注理论也是在电

29、子崩理论基础上经大量试验提出的，特点是强调两方面的影响 因素：（一）空间电荷对原有电场的影响（二）空间光电离的作用l电子崩阶段：空间电荷对原有电场的影响3 .流注阶段：空间光电离作用，形成二次电子崩流注的特点：电离强度很大，传播速度很快（超过初崩进展速度10倍以上）。 消失流注后放电便获得独立连续进展的力量，而不在依靠外界电离因素的作用， 可见消失流注的条件也就是自持放电条件。第三章：气隙的电气强度.什么叫气隙的伏秒特性曲线气隙的伏秒特性：冲击击穿特性用电压和时间两个参量来表示。这种在“电压一时间”坐标平 面上形成的曲线，通常称为伏秒特性曲线，它表示该气隙的冲击击穿电压与放电 时间的关系。在峰

30、值较低但连续时间较长的冲击电压作用下气隙可能击穿，而在峰值较高 但连续时间较短的冲击电压作用下气隙可能不击穿。电压较低时，击穿一般发生在波尾，电压较高时，击穿一般发生在波头3-UO% 2-U50% 1-U100%实际上伏秒特性具有统计分散性，是一个以上下包线为界的带状区域。工程上, 通常取“50%伏秒特性曲线”来表征一个气隙的冲击击穿特性。50%冲击击穿电压(U50%)指某气隙被击穿的概率为50%的冲击电压峰值。伏秒特性曲线外形与电场的匀称性：随着时间的延长，一切气隙的伏秒特性都趋于平坦，但特性曲线变平的时间却与 气隙的电场形式有较大关系极不匀称电场：平均击穿场强低，放电时延长，曲线上翘；稍不

31、匀称电场：平均击穿场强高，放电时延短，曲线平坦。因此在避雷器等爱护装置中，爱护间隙采纳匀称电场，确保在各种电压下爱护装 置伏秒特性低于被爱护设施。S2S1爱护作用应用.气隙的击穿电压影响因素有哪些？工程上对大气条件的校准是指？气体状态-压力、温度、湿度等，会影响空气的密度、电子自由行程长度、碰撞 电离及附着过程，影响气隙的击穿电压Ub。气隙的击穿电压随大气密度或湿度的增加而提升缘由：大气密度提升而击穿电压提升：随着空气密度的增大，气体中自由电子的 平均自由程缩短了，不易造成撞击电离。湿度的增加而击穿电压提升：水蒸汽是电负性气体，易俘获自由电子形成 负离子，使自由电子的数量削减，阻碍了电离的进展

32、。对空气密度的校正对湿度的校正对海拔的校正.什么是极性效应？长间隙放电的饱和现象？(一)直流电压作用下：极性效应：I负蟀一正板 棒-棒u正棒一负费（二）工频电压作用下：（图看书）击穿总在棒为正半波时发生除了起始部格外，击穿电压和距离近似线性关系棒一棒3.8kV/cm,棒一板低：极性效应“饱和现象”气隙较大时（S大于2.5m）,击穿电压与距离关系消失了明显的饱和趋向，特殊 是棒一板气隙，其饱和趋向更明显。qsd)(匕)(七钟即M福)出超我华审S棒一居、环一苏或导线一号线 111导线（或护环） 垂直的“一相一喈睡w二已_-会I缭子再一钵一板夕夕/16001200图3-5-3长气隙和绝缘子串的工频50%击穿（或闪络）电压与气隙距离的关系此外，棒棒和棒板的击穿电压曲线是各种不匀称电场气隙击穿电压曲线的上下 包络线，这点对设计很有用。（三）雷电冲击电压作用下极性效应明显20002000050100 150 200 250 300Scm)OO5图3-5-4气隙的冲击击穿电压与距离的关系曲线1,4棒.板间隙；曲线2,3棒.棒间隙，一棒极接地