液压与气压传动第二章讲稿幻灯片.ppt

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1、液压与气压传动第二章讲稿第1页，共74页，编辑于2022年，星期日第一第一节液体静力学液体静力学 研究液体处于静止状态的力学规律和这些规律的实际应用。一、一、液体压力液体压力 静止液体在单位面积上所受的法向力称为静压力。静压力在液压传动中简称压力，在物理学中则称为压强。静止液体：指液体内部质点之间没有相对运动的液体。液体静压力有两个重要特性:（1）液体静压力垂直于承压面，其方向和该面的内法线方向一致。（2）静止液体内任一点所受到的压力在各个方向上都相等。第2页，共74页，编辑于2022年，星期日二、二、静止静止液体中的液体中的压压力分布力分布 A上式化简后得：在垂直方向上力平衡方程式式中，gh

2、A为小液柱的重力，液体的密度上式即为液体静压力的基本方程。如上表面受到大气压力pa作用,则A第3页，共74页，编辑于2022年，星期日 液体液体静力学基本方程静力学基本方程说明什么问题：说明什么问题：（1）静止液体中任何一点的静压力为作用在液面的压力Po和液体重力所产生的压力gh之和。（2）液体中的静压力随着深度h 而线性增加。（3）在连通器里，静止液体中只要深度h 相同其压力都相等。由压力相等的组成的面称为等压面。在重力作用下静止液体中的等压面是一个水平面。第4页，共74页，编辑于2022年，星期日三、三、压力的表示方法和力的表示方法和单位位 根据度量基准的不同有所谓的相对压力（又称表压力）

3、和绝对压力之分。有关相对压力、绝对压力空度的关系见图2-4。真空度真空度=大气压力大气压力-绝对压力绝对压力 绝对压力相对压力大气压力绝对压力相对压力大气压力如液体中某点处的绝对压力小于大气压力，这时该点的绝对压力比大气压力小的那部分压力值，称为真空度（相对压力）。相对压力：以大气压力为基准所表示的压力。绝对压力：以绝对真空作为基准进行度量的压力。第5页，共74页，编辑于2022年，星期日压力的单位压力的单位 1)国际制单位 Pa（帕）N/m2（我国法定计量单位）或兆帕(MPa)，1MPa=106Pa。2)工程制单位 kgf/cm2，国外也有用bar(巴），1 kgf/cm2=1bar 1ba

4、r=105Pa。3)标准大气压 1标准大气压0.98105Pa。4)液体柱高度 h=p/g，常用的有水柱、酒精柱、汞柱等。第6页，共74页，编辑于2022年，星期日 例2.1 如图2-2所示，容器内盛满油液。已知油的密度=900kg/m3，活塞上的作用力F=1000N，活塞的面积A=110-3m2，假设活塞的重量忽略不计。问活塞下方深度为h=0.5m处的压力等于多少？解:活塞与液体接触面上的压力均匀分布，有第7页，共74页，编辑于2022年，星期日从本例可以看出，从本例可以看出，液体在受外界压力作用的情况下，液体在受外界压力作用的情况下，液体自重所形成的那部分压力液体自重所形成的那部分压力 g

5、h相对甚小，在液压系统相对甚小，在液压系统中常可忽略不计，因而可近似认为整个液体内部的压力是中常可忽略不计，因而可近似认为整个液体内部的压力是相等的。以后我们在分析液压系统的压力时，一般都采用相等的。以后我们在分析液压系统的压力时，一般都采用这种结论。这种结论。=106+9009.80.5=1.0044106(N/m2)106(Pa)根据静压力的基本方程式，深度为h处的液体压力第8页，共74页，编辑于2022年，星期日四、四、静止液体中的静止液体中的压力力传递(帕斯卡原理帕斯卡原理)根据静压力基本方程(p=p0+gh),盛放在密闭容器内的液体，其外加压力p0发生变化时，只要液体仍保持其原来的静

6、止状态不变，液体中任一点的压力均将发生同样大小的变化。如图2-5所示密闭容器内的静止液体，当外力F变化引起外加压力p发生变化时，则液体内任一点的压力将发生同样大小的变化。即在密闭容器内，施加于静止液体上的压力可以等值传递到液体内各点。这就是静压传递原理，或称为帕斯卡原理。第9页，共74页，编辑于2022年，星期日 如图所示建立了一个很重要的概念，即在液压传动中的工作压力取决于负载，而与流入的流体多少无关。FAp=F/A F=0 p=0 F p F p 结论：液压系统的工作压力取决于负结论：液压系统的工作压力取决于负载，并且载，并且 随着负载的变化而变化。随着负载的变化而变化。p第10页，共74

7、页，编辑于2022年，星期日五、五、液体对固体壁面的作用力液体对固体壁面的作用力 固体壁面上各点在某一方向上所受静压作用力的总和，就是液体在该方向作用于固体壁面上的力。（1）作用在平面上的总作用力 F=pA 如：液压缸，若设活塞直径为D,则 F=pA=pD2/4 第11页，共74页，编辑于2022年，星期日 在曲面上,液压作用力在某一方向上的分力等于静压力和曲面在该方向的垂直面内投影面积的乘积。（2）作用在曲面上的力第12页，共74页，编辑于2022年，星期日液体对固体壁面的作用力液体对固体壁面的作用力第13页，共74页，编辑于2022年，星期日 容器底面所受液体的作用力圆形容器的直径为d，液

8、体压力ppp第14页，共74页，编辑于2022年，星期日 静止液体对阀芯的作用力p第15页，共74页，编辑于2022年，星期日研究内容:研究液体运动和引起运动的原因，即研究液体流动时流速和压力之间的关系（或液压传动两个基本参数的变化规律）第二第二节液体动力学液体动力学理想液体：既无粘性又不可压缩的假想液体。定常流动：液体流动时，若液体中任何一点的压力、速度和密度都不随时间而变化的流动。否则，只要压力、速度和密度有一个量随时间变化，则这种流动就称为非定常流动。当液体整个作线形流动时，称为一维流动。液流截面上各点的速度矢量都相同。一、一、基本概念基本概念 （1）理想液体、定常流动和一维流动第16页

9、，共74页，编辑于2022年，星期日（2）流线、流管和流束 流线：是流场中一条一条的曲线，它表示同一瞬时流场中各质点的运动状态。流线上每一质点的速度矢量与这条曲线相切因此流线代表了在某一瞬时许多流体质点的流速方向，如图2-7a所示。由于流动液体中任一质点在其一瞬时只能有一个速度，所以流线之间不可能相交，也不可能突然转折。流管：在流场中给出一条不属于流线的任意封闭曲线，沿该封闭曲线上的每一点作流线，由这些流线组成的表面(图2-7b)。流束：流管内的流线群。如图2-7c所示。第17页，共74页，编辑于2022年，星期日将流管截面无限缩小趋近于零，便获得微小流管或微小流束。微小流束截面各点处的流速可

10、以认为是相等的。流线彼此平行的流动称为平行流动。流线间夹角很小，或流线曲率很大的流动称为缓变流动。平行流动和缓变流动都可认为是一维流动。（3）通流截面、流量和平均流速 通流截面：在流束中与所有流线正交的截面。在液压传动系统中，液体在管道中流动时，垂直于流动方向的截面即为通流截面，也称为过流断面。第18页，共74页，编辑于2022年，星期日流量流量：单位时间内流过某通流截面液体体积，单位为m3/s或Lmin。平均流速平均流速过通流截面A的流量与以实际流速流过通流截面A的流量相等，所以通过整个通流截面的总流量为：由于实际液体具有粘度，液体在某一通流截面流动时截面上各点的流速是不相等，流量表示为：第

11、19页，共74页，编辑于2022年，星期日液压缸的运动速度液压缸的运动速度 l A v v=q/Aq=0v=0 qqv qv 结论：液压缸的运动速度取决于进入液压结论：液压缸的运动速度取决于进入液压缸的缸的流量流量，并且随着流量的变化而，并且随着流量的变化而变化。变化。第20页，共74页，编辑于2022年，星期日（4）层流、紊流和雷诺数层流、紊流和雷诺数层流层流紊流紊流第21页，共74页，编辑于2022年，星期日 层 流：液体的流动是分层的，层与层之 间互不干扰。主要由粘性力起作用。紊流（湍流）：液体流动不分层，做混杂紊乱流动。主要由惯性力起作用。液体流动有两种状态，流态必须用流态必须用雷诺数

12、雷诺数判断。判断。实验证明，液体在圆管中的流动状态与管内的平均流速、管道内径和运动粘度有关。第22页，共74页，编辑于2022年，星期日 面积相等但形状不同的通流截面，圆形的水力直径最大，同心环的最小。水力直径大，液流阻力小，通流能力大。非圆管道截面雷诺数 过流断面水力直径-湿周长：液体与固体壁面相接触的周长。第23页，共74页，编辑于2022年，星期日 液体由层流转变为紊流时的雷诺数与紊流转变为层流时的雷诺数是不相等的。紊流转变为层流时的雷诺数数值要小，用其作为判断液流状态的依据，称为临界雷诺数，Rec。（Rec见表2.2）Re Rec为紊流临界雷诺数Rec：雷诺数物理意义：液流的惯性力对粘

13、性力的无因次比。雷诺数大，惯性力起主导作用，液体处于紊流；雷诺数小时，粘性力起主导作用，液体处于层流。第24页，共74页，编辑于2022年，星期日二、二、连续性方程性方程(Principle of Continuity)连续性方程是质量守恒定律在流体力学中的一种具体表现形式。对定常流动而言，液体在单位时间内通过管内任一截面的液体质量必然相等。若忽略液体可压缩性 1=2=则 v1A1=v 2A2 或 q=vA=常数 结论：液体在管道中流动时，流过各个断面的流量是相等的，因而流速和过流断面A成反比。运动速度取决于流量，而与流体的压力无关。m1 =m2 第25页，共74页，编辑于2022年，星期日

14、例例2.5 2.5 如如图2.10所示，已知流量q1=25L/min，小活塞杆直径d1=20mm，小活塞直径D1=75mm,大活塞杆d2=40mm，大活塞直径D2=125mm。求:大小活塞的运动速度v1、v2？解：根据连续性方程：小活塞无杆腔流出的流量等于大活塞无杆腔流小活塞无杆腔流出的流量等于大活塞无杆腔流入的流量入的流量第26页，共74页，编辑于2022年，星期日 伯努利方程是能量守恒定律在流体力学中的一种具体表现形式。能量守恒定律：外力对物体所做的功应该等于该物体机械能的 变化量。理想液体在管道中稳定流动时，同一管道内任一截面上的总能量应该相等。三、三、伯努利方程伯努利方程1、理想液体微

15、小流束伯努利方程、理想液体微小流束伯努利方程 2)机械能的变化量 位能的变化量 动能的变化量 1)外力对液体所做的功 dA1dA2UU2第27页，共74页，编辑于2022年，星期日 根据能量守恒定律，则有：物理意义：在密闭管道内作恒定流动的理想液体具有三种形式的能量，即压力能、位能和动能。在流动过程中，三种能量之间可以互相转化，但各个过流断面上三种能量之和恒为定值。或整理后得微小流束理想液体的伯努利方程为：第28页，共74页，编辑于2022年，星期日2、实际液体伯努利方程、实际液体伯努利方程 实际与理论差别：1）实际液体流动有粘性，因此有能量损失hw。2）我们实际计算的是用平均速度。所以实际伯

16、努利方程，对上述理论伯努力方程进行修改。l 为动能修正系数：实际动能与按平均流速计算出的动能之比。层流层流 =2 紊流紊流 =1第29页，共74页，编辑于2022年，星期日应用伯努利方程时必须注意的问题应用伯努利方程时必须注意的问题（1）断面断面1、2需顺流向选取（否则需顺流向选取（否则hw为负值），且应选在缓变的为负值），且应选在缓变的过流断面上。过流断面上。（2）断面中心在基准面以上时，断面中心在基准面以上时，h取正值；反之取负值。取正值；反之取负值。（3）通常选取特殊位置的平面作为基准面。）通常选取特殊位置的平面作为基准面。例例2.72.7 液压泵的流量为q=32L/min，吸油管通道d

17、=20mm，液压泵吸油口距离液面高度h=500mm，液压油的运动粘度20106 m2/s，密度900kg/m3，不计压力损失，求液压泵吸油口的真空度。解:吸油管的平均速度为 第30页，共74页，编辑于2022年，星期日 此时液体在吸油管中的运动为层流状态。选取自由液面和靠近吸油口的截面列伯努利方程，以截面为基准面，因此h1=0，10（截面大，油箱下降速度相对于管道流动速度要小得多），p1=pa（液面受大气压力的作用），即得如下伯努利方程所以泵吸油口（截面）的真空度为油液在吸油管中的流动状态 第31页，共74页，编辑于2022年，星期日微小流束理想液体的伯努利方程微小流束理想液体的伯努利方程实际

18、液体的伯努利方程实际液体的伯努利方程第32页，共74页，编辑于2022年，星期日四、动量方程动量方程是动量定律在流体力学中的具体应用。动量定理：作用在物体上的动量定理：作用在物体上的外力等于物体单位时间内动量的外力等于物体单位时间内动量的变化量。变化量。如图2-15所示，有一段液体1-2在管内作稳定流动，在通流截面1-1和2-2处的平均流速分别为v1和v2，面积分别为A1和A2。经过时间t后，液体从1-2流到1-2的位置。第33页，共74页，编辑于2022年，星期日指定方向的稳态液动力：指定方向的稳态液动力：X向稳态液动力向稳态液动力：考虑动量修正问题，则有：考虑动量修正问题，则有：X向动量方

19、程：向动量方程：层流：紊流：第34页，共74页，编辑于2022年，星期日图示滑阀进、出阀口的速度如图所示，计算阀芯所受轴向力的大小，确定受力方向。第35页，共74页，编辑于2022年，星期日如图所示的管路，已知管路内液体的平均流速是v，液体的密度 求：1、液体对弯管的作用力2、作用力的方向第36页，共74页，编辑于2022年，星期日第37页，共74页，编辑于2022年，星期日第三第三第三第三节节、液体流动时的压力损失液体流动时的压力损失液体流动时的压力损失液体流动时的压力损失 压力损失：由于液体具有粘性，在管路中流动时存在着摩擦力或通流面积的（急剧）变化，所以必然要损耗一部分能量。这部分能量损

20、耗主要表现为压力损失。沿程损失-是当液体在等径直管中流过一段距离时，因摩擦而产生的压力损失。局部损失-是由于管路截面形状突然变化、液流方向改变 或其它形式的液流阻力而引起的压力损失。总的压力损失-等于沿程损失和局部损失之和。一、一、沿程压力损失沿程压力损失（粘性损失）与流动状态、液体粘性、管路材料等有关 (1)层流时沿程压力损失 实际液体的伯努利方程实际液体的伯努利方程第38页，共74页，编辑于2022年，星期日1）速度分布规律）速度分布规律“一一”号的意义号的意义第39页，共74页，编辑于2022年，星期日结论：液体在圆管中作层流运动时，速度结论：液体在圆管中作层流运动时，速度对称于圆管中对

21、称于圆管中心线并按抛物线规律分布。心线并按抛物线规律分布。2)流量计算：流量计算：第40页，共74页，编辑于2022年，星期日3）圆管中的平均流速）圆管中的平均流速4）圆管沿程压力损失）圆管沿程压力损失沿程阻力系数沿程阻力系数理论理论64/Re结论：液流沿圆管作层流运动时，其沿程压力损失与管长、结论：液流沿圆管作层流运动时，其沿程压力损失与管长、流速、粘度成正比，而与管径的平方成反比。流速、粘度成正比，而与管径的平方成反比。第41页，共74页，编辑于2022年，星期日（2）紊流时的沿程压力损失紊流流动现象很复杂的，但紊流状态下液体流动的压力损失仍用上式来计算，式中的值不仅与雷诺数Re有关，而且

22、与管壁表面粗糙度有关。=0.3164Re-0.25 （105 Re 4000）=0.032+0.221Re-0.237 （3106 Re 105）=1.74+2lg(/d)-2 （Re 3106或或 Re900 /d）紊流运动时，紊流运动时，比层流大比层流大 液压系统中液体在管道内应尽量作层流运动液压系统中液体在管道内应尽量作层流运动第42页，共74页，编辑于2022年，星期日液体流经管道的弯头、接头、突变截面以及阀口 滤网等局部装置时，液流会产生旋涡，并发生强烈的紊动现象，由此而产生的损失称为局部损失。对于液流通过各种标准液压元件的局部损失，一般可从产品技术规格中查到，但所查到的数据是在额定

23、流量qn时的压力损失pn，若实际通过流量与其不一样时，可按下式计算，即二、局部压力损失二、局部压力损失第43页，共74页，编辑于2022年，星期日三、管路系统的总压力损失p =pp =p +p+p +p+pv v p p 热能热能 T q T q 减小减小p p的措施：的措施：1 1、尽量、尽量L L，突变突变 2 2、加工质量，力求光滑，加工质量，力求光滑，合适合适 3 3、A A，v v p pv v2 2 流速流速 过低过低 尺寸尺寸 成本成本 一般有推荐流速可供参考，见有关手册。一般有推荐流速可供参考，见有关手册。第44页，共74页，编辑于2022年，星期日 例2.8 如图2.18所示

24、，某液压泵装在油箱油面以下。液压泵流量q=25L/min，所用液压油的运动粘度为=20mm2/s，密度900kg/m3，吸油管为光滑圆管，直径d=20mm，过滤器的压力损失为0.2105Pa，求液压泵吸油口的绝对压力。解：取泵吸油管的管轴为基准面，列出液面1-1和泵2-2的伯努利方程为：第45页，共74页，编辑于2022年，星期日第46页，共74页，编辑于2022年，星期日第47页，共74页，编辑于2022年，星期日孔口和缝隙流量在液压技术中占有很重要的地位，它涉及液压元件的密封性，系统的容积效率，更为重要的是它是设计计算的基础。在液压系统中，常利用液体流经阀的小孔或缝隙来控制流量和压力，以达

25、到调节流量和调压目的。第四第四第四第四节节 孔口和缝隙流量孔口和缝隙流量孔口和缝隙流量孔口和缝隙流量1、薄壁孔口流量 图2-19所示为进口边做成刀口形的典型薄壁孔口。由于液体的惯性作用，液流通过孔口时要发生收缩现象，在靠近孔口的后方出现收缩最大的通流截面。一、孔口流量一、孔口流量 薄壁小孔 0.5L/d 孔口分类 短孔 0.5h Lh)：压差流动缝隙两端压力差造成的流动缝隙流动 剪切流动形成缝隙的两壁面作相对运动造成的流动，压差剪切流动压差和剪切流动的组合。缝隙的形式：平行平板、环形缝隙、圆环平面缝隙第54页，共74页，编辑于2022年，星期日b平行平板缝隙流动平行平板缝隙流动第55页，共74

26、页，编辑于2022年，星期日单位宽度微小平行六面体的受力平衡方程：化简得：对y两次积分得：第56页，共74页，编辑于2022年，星期日根据边界条件：时，平行平板缝隙h很小，其间的流体流动为层流流动，压力p与x成线性关系：第57页，共74页，编辑于2022年，星期日差压缝隙流量：结论：在压差作用下，通过固定平行平板缝隙的流量与缝隙高度的结论：在压差作用下，通过固定平行平板缝隙的流量与缝隙高度的三次方成正比，这说明，液压元件内缝隙的大小对其泄漏量的影响三次方成正比，这说明，液压元件内缝隙的大小对其泄漏量的影响是很大的。是很大的。（2)两平行平板有相对运动时的间隙流动两平行平板有相对运动时的间隙流动

27、纯剪切流动:两平板有相对运动速度u0，但无压差。流量为：hb第58页，共74页，编辑于2022年，星期日（3)两平板即有相对运动，两端又有压差的流动两平板即有相对运动，两端又有压差的流动是以上两种的线形叠加，流量为：以上式中的正负号确定：动平板移动方向与压差方向一致时，取“+”；反之，取“-”。p1p2h第59页，共74页，编辑于2022年，星期日2、圆环缝隙流量 （1）流过同心圆环缝隙的流量）流过同心圆环缝隙的流量流量为：以上式中的正负号确定：动平板移动方向与压差方向一致时，取“+”；反之，取“-”。第60页，共74页，编辑于2022年，星期日例2.9 如图2.24所示，柱塞直径d=19.9

28、mm，缸套直径D=20mm，长l=70mm，柱塞在外力F=40N作用下向下运动，并将油液从缝隙中挤出。若柱塞与缸套同心，油的粘度=0.784Pas，求柱塞下落H=0.1m所需要的时间。解：根据柱塞运动状态和同心圆环缝隙公式有：第61页，共74页，编辑于2022年，星期日（2）通过偏心圆环缝隙的流量）通过偏心圆环缝隙的流量流量为：h内外圆同心时的缝隙值；相对偏心率，=e/h。第62页，共74页，编辑于2022年，星期日（3）圆环平面缝隙流量第63页，共74页，编辑于2022年，星期日一、空穴现象一、空穴现象 在流动的液体中，因某点处的压力低于空气分离压而产生气泡的现象，称为空穴现象。第七第七第七

29、第七节节 空穴空穴现现象和液象和液压压冲冲击击压力降低：压力降低：压力油流过节流口、阀口或管道狭缝时，速度升高，压力降低；液压泵吸油管道较小，吸油高度过大，阻力增大，压力降低；液压泵转速过高，吸油不充分，压力降低。定义、产生原因、造成的危害、减小措施1、空穴现象产生原因空穴现象产生原因 第64页，共74页，编辑于2022年，星期日1）节流口处的空穴现象压力油流过节流口、阀口或管道狭缝时，速度升高，压力降低第65页，共74页，编辑于2022年，星期日2）液压泵的空穴现象）液压泵的空穴现象液压泵吸油管直径太小时、或吸油阻力太大、或液压泵转速过高。由于吸油腔压力低于空气分离压力而产生空穴现象，形成气

30、泡。第66页，共74页，编辑于2022年，星期日 1)气泡在较高压力作用下将迅速破裂,从而引起局部液压冲击,造成噪音和振动。2)气泡中的氧腐蚀金属元件的表面,这种因发生空穴现象而造成的腐蚀叫气蚀。3)液流不连续，流量、压力脉动。1）减小小孔和缝隙前后压力降，希望p1/p2工作压力引起振动、噪声、导致某些元件如密封装置、管路等损坏；使某些元件（如压力继电器、顺序阀等）产生误动作，影响系统正常工作。4、减小液压冲击的措施、减小液压冲击的措施（1）延长阀门关闭和运动部件制动（换向）的时间。（2）限制管道流速及运动部件速度。（3）加大管道直径，尽量缩短管路长度。（4）采用软管，以增加系统的弹性。3、液

31、压冲击的危害液压冲击的危害 第72页，共74页，编辑于2022年，星期日本章小结本章小结l一、主要概念一、主要概念1 1、液体的粘性、粘度的表示方法及其单位；我、液体的粘性、粘度的表示方法及其单位；我国液压油的牌号与运动粘度间的关系；国液压油的牌号与运动粘度间的关系；2 2、压力及其单位，压力表示方法的种类及其相、压力及其单位，压力表示方法的种类及其相互间的关系；互间的关系；3 3、帕斯卡定律的内容、实质及其在液压系统、帕斯卡定律的内容、实质及其在液压系统、液压元件工作原理中的应用；液压元件工作原理中的应用；第73页，共74页，编辑于2022年，星期日4 4、液体的流动状态及其判据（临界雷诺数、液体的流动状态及其判据（临界雷诺数RecrRecr）；压力）；压力损失的分类及计算。损失的分类及计算。5 5、流动液体的三个基本方程表达式、物理意义及其应、流动液体的三个基本方程表达式、物理意义及其应用；用；6 6、小孔、缝隙流量公式及其在液压元件中的应用；、小孔、缝隙流量公式及其在液压元件中的应用；7 7、液压冲击、空穴现象。、液压冲击、空穴现象。作业：作业：P53，21，24，215第74页，共74页，编辑于2022年，星期日