2023年理论力学运动学知识点总结.docx

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1、2023年理论力学运动学知识点总结 第一篇：理论力学运动学学问点总结 运动学重要学问点 一、刚体的简洁运动学问点总结 1.刚体运动的最简洁形式为平行移动和绕定轴转动。 2.刚体平行移动。 刚体内任始终线段在运动过程中，始终与它的最初位置平行，此种运动称为刚体平行移动，或平移。 刚体作平移时，刚体内各点的轨迹形态完全相同，各点的轨迹可能是直线，也可能是曲线。 刚体作平移时，在同一瞬时刚体内各点的速度和加速度大小、方向都相同。 3.刚体绕定轴转动。 刚体运动时，其中有两点保持不动，此运动称为刚体绕定轴转动，或转动。 刚体的转动方程 =f(t)表示刚体的位置随时间的转变规律。 角速度 表示刚体转动快

2、慢程度和转向，是代数量，以用矢量表示。 ，当 与 。角速度也可 角加速度表示角速度对时间的转变率，是代数量，同号时，刚体作匀加速转动；当 与 异号时，刚体作匀减速转动。角加速度也可以用矢量表示。 绕定轴转动刚体上点的速度、加速度与角速度、角加速度的关系：。 速度、加速度的代数值为。 传动比。 一、点的运动合成学问点总结 1.点的确定运动为点的牵连运动和相对运动的合成结果。 确定运动：动点相对于定参考系的运动； 相对运动：动点相对于动参考系的运动； 牵连运动：动参考系相对于定参考系的运动。 2.点的速度合成定理。 确定速度 ：动点相对于定参考系运动的速度； 相对速度 ：动点相对于动参考系运动的速

3、度； 牵连速度 ：动参考系上与动点相重合的那一点相对于定参考系运动的速度。 3.点的加速度合成定理。 确定加速度 ：动点相对于定参考系运动的加速度； 相对加速度 ：动点相对于动参考系运动的加速度； 牵连加速度 ：动参考系上与动点相重合的那一点相对于定参考系运动的加速度； 科氏加速度 ：牵连运动为转动时，牵连运动和相对运动互相影响而出现的一项附加的加速度。 当动参考系作平移或 = 0，或 与平行时，= 0。该部分学问点常见问题有 问题一 牵连速度和牵连加速度的意义。 问题二 应用速度合成定理时要画速度矢量图。 问题三 应用加速度合成定理时要画加速度矢量图。 问题四 动点、动系的选择，其原则是应使

4、相对运动轨迹清晰。 问题五 求解问题时通常先求速度。速度求得后，全部的法向加速度和科氏加速度应是已知的。 问题六 在确定科氏加速度时，应先确定其所在的直线，然后由右手法则确定指向。 三、刚体的平面运动学问点总结 1.刚体的平面运动。 刚体内随便一点在运动过程中始终与某一固定平面保持不变的距离，这种运动称为刚体的平面运动。平行于固定平面所截出的任何平面图形都可代表此刚体的运动。 2.基点法。 平面图形的运动可分解为随基点的平移和绕基点的转动。平移为牵连运动，它与基点的选择有关；转动为相对于平移参考系的运动，它与基点的选择无关。 平面图形上随便两点 A 和 B 的速度和加速度的关系为： 3.瞬心法

5、。 此方法只用来求解平面图形上点的速度问题。 平面图形内某一瞬时确定速度等于零的点称为该瞬时的瞬时速度中心，简称速度瞬心。 平面图形的运动可看成为绕速度瞬心作瞬时转动。 平面图形上任一点 M 的速度大小为 其中 CM 为点 M 到速度瞬心 C 的距离。向图形转动的方向。 平面图形绕速度瞬心转动的角速度等于绕随便基点转动的角速度。 垂直于 M 与 C 两点的连线，指 其次篇：理论力学复习总结(学问点) 第一篇 静力学 第1 章静力学公理与物体的受力分析 1.1 静力学公理 公理1 二力平衡公理 ：作用于刚体上的两个力，使刚体保持平衡的必要和充分条件是：这两个力大小相等、方向相反且作用于同始终线上

6、。F=-F工程上常遇到只受两个力作用而平衡的构件，称为二力构件或二力杆。 公理 2 加减平衡力系公理 ：在作用于刚体的随便力系上添加或取去随便平衡力系，不变更原力系对刚体的效应。 推论 力的可传递性原理 ：作用于刚体上某点的力，可沿其作用线移至刚体内随便一点，而不变更该力对刚体的作用。 公理3 力的平行四边形法则 ：作用于物体上某点的两个力的合力，也作用于同一点上，其大小和方向可由这两个力所组成的平行四边形的对角线来表示。 推论 三力平衡汇交定理 ：作用于刚体上三个互相平衡的力，若其中两个力的作用线汇交于一点，则此三个力必在同一平面内，且第三个力的作用线通过汇交点。 公理 4作用与反作用定律

7、：两物体间互相作用的力总是同时存在，且其大小相等、方向相反，沿着同始终线，分别作用在两个物体上。 公理5 钢化原理 ：变形体在某一力系作用下平衡，若将它钢化成刚体，其平衡状态保持不变。对处于平衡状态的变形体，总可以把它视为刚体来探讨。1.2 约束及其约束力 柔性体约束 光滑接触面约束 光滑铰链约束 第2章 平面汇交力系与平面力偶系 1.平面汇交力系合成的结果是一个合力,合力的作用线通过各力作用线的汇交点,其大小和方向可由失多边形的封闭边来表示,即等于个力失的矢量和,即FR=F1+F2+.+Fn=F 2.矢量投影定理：合矢量在某轴上的投影，等于其分矢量在同一轴上的投影的代数和。 3.力对刚体的作

8、用效应分为移动和转动。力对刚体的移动效应用力失来度量；力对刚体的转动效应用力矩来度量，即力矩是度量力使刚体绕某点或某轴转动的强弱程度的物理量。MoF=Fh 4.把作用在同一物体上大小相等、方向相反、作用线不重合的两个平行力所组成的力系称为力偶，记为F,F。 例2-8 如图2.-17a所示的结构中，各构件自重忽视不计，在构件AB上作用一力偶，其力偶矩为500kNm，求A、C两点的约束力。 解 构件BC只在B、C两点受力，处于平衡状态，因此BC是二力杆，其受力如图2-17b所示。 由于构件AB上有矩为M的力偶，故构件AB在铰链A、B处的一对作用力FA、FB构成一力偶与矩为M的力偶平衡见图2-17c

9、。由平面力偶系的平衡方程Mi=0，得 Fad+M=0 则有 FA=FB N=471.40N 由于FA、FB为正值，可知二力的实际方向正为图2-17c所示的方向。根据作用力与反作用力的关系，可知FC=FB=471.40N，方向如图2-17b所示。 第3章平面随便力系 1合力矩定理：若平面随便力系可合成为一合力。则其合力对于作用面内随便一点之矩等于力系中各力对于同一点之矩的代数和。 2平面随便力系平衡的充分和必要条件为：力系的主失和对于面内随便一点Q的主矩同时为零，即FR=0,Mo=0.3平面随便力系的平衡方程: Fx=0, Fy=0, Mo(F)=0.平面随便力系平衡的解析条件是,力系中全部力在

10、作用面内随便两个直角坐标轴上投影的代数和分别等于零,各力对于作用面内任一点之矩的代数和也是等于零.例3-1 如图3-8a所示，在长方形平板的四个角点上分别作用着四个力，其中F1=4kN，F2=2kN，F3=F4=3kN，平板上还作用着一力偶矩为M=2kNm的力偶。试求以上四个力及一力偶构成的力系向O点简化的结果，以及该力系的最终合成结果。 解1求主矢FR，建立如图3-8a所示的坐标系，有 FRx=Fx=F2cos60+F3+F4cos30=4.598kN FRy=Fy=F1F2sin60+F4sin30=3.768kN 所以，主矢为 FR= 主矢的方向 cosFR,i= cosFR,j= =0

11、.634，FR，j=50.7 2求主矩，有 M0=M0F=M+2F2cos602F2+3F4sin30=2.5kNm 由于主矢和主矩都不为零，故最终的合成结果是一个合力FR，如图3-8b所示，FR=FR，合力FR到O点的距离为 d= =0.421m 例3-10 连续梁由AC和CE两部分在C点用铰链连接而成，梁受载荷及约束状况如图3-18a所示，其中M=10kNm，F=30kN，q=10kN/m，l=1m。求固定端A和支座D的约束力。 解 先以整体为探讨对象，其受力如图3-18a所示。其上除受主动力外，还受固定端A处的约束力Fax、Fay和矩为MA的约束力偶，支座D处的约束力FD作用。列平衡方程

12、有 Fx=0，FaxFcos45=0 Fy=0，FAy2ql+Fsin45+FD=0 MAF=0，MA+M4ql +3FDl+4Flsin45=0 以上三个方程中包含四个未知量，需补充方程。现选CE为探讨对象，其受力如图3-b所示。以C点为矩心，列力矩平衡方程有 MCF=0，ql +FDl+2Flsin45=0联立求解得 FAx=21.21kN，Fay=36.21kN，MA=57.43kNm，FD=37.43kN =5.945kN =0.773, (FR，i)=39.3 第4章 考虑摩擦的平衡问题 1.摩擦角：物体处于临界平衡状态时，全约束力和法线间的夹角。tanm=fs 2.自锁现象：当主动

13、力即合力Fa的方向、大小变更时，只要Fa的作用线在摩擦角内，C点总是在B点右侧，物体总是保持平衡，这种平衡现象称为摩擦自锁。 例4-3 梯子AB靠在墙上，其重为W=200N，如图4-7所示。梯长为l，梯子与水平面的夹角为=60已知接触面间的摩擦因数为0.25。今有一重650N的人沿梯上爬，问人所能到达的最高点C到A点的距离s为多少？ 解 整体受力如图4-7所示，设C点为人所能到达的极限位置，此时 FsA=fsFNA，FsB=fsFNB Fx=0，FNB-FsA=0 Fy=0，FNA+FsB-W-W1=0 MAF=0，-FNBsin-FsBlcos+Wcos+W1scos=0 联立求解得 S=0

14、.456l 第5章 空间力系 1.空间汇交力系平衡的必要与充分条件是:该力系的合力等于零,即FR=Fi=0 2.空间汇交力系平衡的解析条件是:力系中各力在三条坐标轴上投影的代数和分别等于零.3.要使刚体平衡,则主失和主矩均要为零,即空间随便力系平衡的必要和充分条件是:该力系的主失和对于任一点的主矩都等于零,即FR=Fi=0,Mo=Mo(Fi)=0 4.均质物体的重力位置完全取决于物体的几何形态,而与物体的重量无关.若物体是均质薄板,略去Zc,坐标为xc=Ai*xi/A,yc=Ai*yi/A 5.确定物体重心的方法(1)查表法 (2)组合法:分割法;负面积(体积)法(3)试验法 其次篇 运动学

15、第6章 点的运动学 6.2直角坐标法 运动方程 x=f(t)y=g(t)z=h(t) 消去t可得到轨迹方程 fx,y,z=0 其中 例题6-1 椭圆规机构如图6-4a所示，曲柄oc以等角速度w绕O转动，通过连杆AB带动滑块A、B在水平和竖直槽内运动，OC=BC=AC=L。求：1连杆上M点AM=r的运动方程；2M点的速度与加速度。 解：1列写点的运动方程 由于M点在平面内运动轨迹未知，故建立坐标系。点M是BA杆上的一点，该杆两端分别被限制在水平和竖直方向运动。曲柄做等角速转动，=wt。由这些约束条件写出M点运动方程x=(2L-r)coswt y=rsinwt 消去t 得轨迹方程：x2L-r+y/

16、x=1 2求速度和加速度 对运动方程求导，得 dx/dt=-(2L-r)wsinwt dy/dt=rsinwt 再求导a1=-(2L-r)wcoswt a2=-rwsinwt 由式子可知a=a1i+a2j=-wr 6.3自然法 2.自然坐标系：b=tn 其中b为副法线 n为主法线 t 3.点的速度 v=ds/dt 切向加速度 at=dv/dt 法向加速度 an=v/p 第七章刚体的基本运动 7.1刚体的平行运动：刚体平移时，其内全部各点的轨迹的形态相同。在同一瞬时，全部各点具有相同的速度和相同的加速度。刚体的平移问题可归结为点的运动问题。 7.2刚体的定轴转动：瞬时角速度 w=limt=d/d

17、t 瞬时角加速度a=limwt=dw/dt=d/dt 转动刚体内任一点速度的代数值等于该点至转轴的距离与刚体角速度的乘积 a=(a +b)=R(+w)=arctan|a|/b =arctan|/w 转动刚体内任一点速度和加速度的大小都与该点至转轴的距离成正比。第8章点的合成运动 8.1合成运动的概念：相对于某一参考系的运动可由相对于其他参考系的几个运动组合而成，这种运动称为合成运动。 当探讨的问题涉及两个参考系时，通常把固定在地球上的参考系称为定参考系，简称定系。吧相对于定系运动的参考系称为动参考系，简称动系。探讨的对象是动点。动点相对于定参考系的运动称为确定运动；动点相对于动参考系的运动称为

18、相对运动；动参考系相对于定参考系的运动称为牵连运动。动系作为一个整体运动着，因此，牵连运动具体有刚体运动的特点，常见的牵连运动形式即为平移或定轴转动。 动点的确定运动是相对运动和牵连运动合成的结果。确定运动也可分解为相对运动和牵连运动。在探讨比较困难的运动时，假如适当地选取动参考系，往往能把比较困难的运动分解为两个比较简洁的运动。这种探讨方法无论在理论上或实践中都具有重要意义。 动点在相对运动中的速度、加速度称为动点的相对速度、相对加速度，分别用vr和ar表示。动点在确定运动中的速度、加速度称为动点的确定速度和确定加速度，分别用va和aa表示。换句话说，视察者在定系中视察到的动点的速度和加速度

19、分别为确定速度和确定加速度；在动系中视察到动点的速度和加速度分别为相对速度和相对加速度。 在某一瞬时，动参考系上与动点M相重合的一点称为此瞬时动点M的牵连点。如在某瞬时动点没有相对运动，则动点将沿着牵连点的轨迹而运动。牵连点是动系上的点，动点运动到动系上的哪一点，该点就是动点的牵连点。定义某瞬时牵连点相对于定参考系的速度、加速度称为动点的牵连速度、牵连加速度，分别用ve和ae表示。 动系Oxy与定系Oxy之间的坐标系变换关系为 x=x0+xcos-ysin y=y0+xsin+ycos 在点的确定运动方程中消去时间t，即得点的确定运动轨迹；在点的相对运动方程中消去时间t，即得点的相对运动轨迹。

20、 例题8-4 矿砂从传送带A落到另一传送带B上，如下图。站在地面上视察矿砂下落的速度为v1=4 m/s，方向与竖直线成30角。已知传送带B水平传动速度v2=3 m/s.求矿砂相对于传送带B的速度。 解：以矿砂M为动点，动系固定在传送带B上。矿砂相对地面的速度v1为确定速度；牵连速度应为动参考系上与动点相重合的哪一点的速度。可设想动参考系为无限大，由于它做平移，各点速度都等于v2。于是v2等于动点M的牵连速度。 由速度合成定理知，三种速度形成平行四边形，确定速度必需是对角线，因此作出的速度平行四边形如下图。根据几何关系求得 Vr=ve+va-2vevacos60=3.6 m/s Ve与va间的夹

21、角 =arcsinve/vr*sin60=4612 总结以上，在分析三种运动时，首先要选取动点和动参考系。动点相对于动系是运动的，因此它们不能处于同一物体；为便于确定相对速度，动点的相对轨迹应简洁清楚。 8.3当牵连运动为平移时，动点的确定加速度等于牵连加速度和相对加速度的矢量和。 第9章 刚体的平面运动 9.1刚体平面运动的分析：其运动方程x=f1(t) y=f2(t)=f3(t)完全确定平面运动刚体的运动规律 在刚体上，可以选取平面图形上的随便点为基点而将平面运动分解为平移和转动，其中平面图形平移的速度和加速度与基点的选择有关，而平面图形绕基点转动的角速度和角加速度与基点的选择无关。 9.

22、2刚体平面运动的速度分析： 平面图形在某一瞬时，其上随便两点的速度在这两点的连线上的投影相等，这就是速度投影定理。Vcosa=vcosb 例9-1 椭圆规尺AB由曲柄OC带动，曲柄以匀角速度0绕轴O转动，如图9-7所示，OC=BC=AC=r，求图示位置时，滑块A、B的速度和椭圆规尺AB的角速度。 解 已知OC绕轴O做定轴转动，椭圆规尺AB做平面运动，vc=0r。 1用基点法求滑块A的速度和AB的角速度。因为C的速度已知，选C为基点。 vA=Vc+VAC 式中的vc的大小和方向是已知的，vA的方向沿y轴，vAC的方向垂直于AC，可以作出速度矢量图，如图9-7所示。 由图形的几何关系可得 vA=2

23、vccos30=0r,Vac=Vc，Vac=ABr 解得 AB=0顺时针 2用速度投影定理求滑块B的速度，B的速度方向如图9-7所示。 BC=BC Vccos30=vBcos30 解得 Vb=vC=0r 第三篇 动力学 第10章 质点动力学的基本方程 1.牛顿第确定律：不受了作用包括受到平衡力系作用的质点，将保持静止或做匀速直线运动。又称惯性定律。 2.牛顿其次定律：质点的质量与加速度的乘积，等于作用于质点的力的大小，加速度的方向与力的方向相同。F =ma 3.牛顿第三定律：两个物体间的作用力与反作用力总是大小相等、方向相反，沿着同始终线，同时分别作用在这两个物体上。 例10-5 物块在光滑水

24、平面上并与弹簧相连，如图10-5所示。物块的质量为m，弹簧的刚度系数为k。在弹簧拉长变形量为a时，释放物块。求物块的运动规律。 解 以弹簧未变形处为坐标原点O，设物块在随便坐标x处弹簧变形量为|x|，弹簧力大小为F=k|x|，并指向O点，如图10-5所示，则此物块沿x轴的运动微分方程为 m=Fx=-kx 令n=，将上式化为自由振动微分方程的标准形式 +nx=0 上式的解可写为X=Acos(nt+)其中A、为随便常数，应由运动的初始条件确定。由题意，当t=0时，=0，x=a，代入上式，解得=0，A=a，代入式中，可解得运动方程为X=acosnt 第11章 动力定理 p=mvc1.动量：等于质点的

25、质量与其速度的乘积.2.质点系的动量定理: 微分形式:质点系的动量对时间的一阶导数等于作用在该质点系上全部外力的矢量和. 积分形式:质点系的动量在任一时间间隔内的转变,等于在同一时间间隔内作用在该指引系上全部外力的冲凉的矢量和.(冲凉定理)3.质心运动守恒定律：假如全部作用于质心系的外力在x轴上投影的代数和恒等于零，即F=0，则Vcx=常量，这说明质心的横坐标xc不变或质心沿x轴的运动时均匀的。例11-5：已知液体在直角弯管ABCD中做稳定流淌，流量为Q，密度为，AB端流入截面的直径为d，另一端CD流出截面的直径为d1。求液体对管壁的附加动压力。 解 取ABCD一段液体为探讨对象，设流出、流入

26、的速度大小为v1和v2,则 V1=，v2= 建立坐标系，则附加动反力在x、y轴上的投影为FNx=Q(v2-0)= FNy=Q 例11-7：图11-6所示的曲柄滑块机构中，设曲柄OA受力偶作用以匀角速度w转动，滑块B沿x轴滑动。若OA=AB=l，OA及AB都为均质杆，质量都为m1，滑块B的质量为m2。试求此系统的质心运动方程、轨迹及此系统的动量。 解 设t=0时杆OA水平，则有=wt。将系统看成是由三个质点组成的，分别位于杆OA的中点、杆AB的中点和B点。系统质心的坐标为 Xc=cost=lcost Yc=sint=lsint 上式即系统质心C的运动方程。由上两式消去时间t,得 + =1 即质心

27、C的运功轨迹为一椭圆，如图11-6中虚线所示。应指出，系统的动量，利用式11-15的投影式，有 Px=mvcx=(2m1+m2)=-2(m1+m2)lsint Py=mvcy=(2m1+m2)=m1lcost 例11-11：平板D放置在光滑水平面上，板上装有一曲柄、滑杆、套筒机构，十字套筒C保证滑杆AB为平移，如图示。已知曲柄OA是一长为r，质量为m的均质杆，以匀角速度w绕轴O转动。滑杆AB的质量为4m,套筒C的质量为2m，机构其余部分的质量为20m，设初始时机构静止，试求平板D的水平运动规律x(t)。 解 去整体为质点系，说受的外力有各部分的重力和水平面的反力。因为外力在水平轴上的投影为零，

28、且初始时静止，因此质点系质心在水平轴上的坐标保持不变。建立坐标系，并设平板D的质心距O点的水平距离为a，AB长为l，C距O点的水平距离为b,则初始时质点系质心的水平轴的坐标为 Xc1= = 设经过时间t，平板D向右移动了x(t)，曲柄OA转动了角度wt,此时质点系质心坐标为 Xc2= 因为在水平方向上质心守恒，所以xc1=xc2，解得：X(t)=(1-cost) 第12章 动量矩定理 1.质点和质点系的动量矩: 指引对点O的动量矩失在z轴的投影,等于对z轴的动量矩,即=Lz(mv)质点系对固定点O的动量矩等于各质点对同一点O的动量矩的矢量和.即:Lo=Lo(mv) 2.绕定轴转动刚体对于转轴的

29、动量矩等于刚体对转轴的装动惯量与角速度的乘积.(Lz=wJz)3.平行轴定理:刚体对于任一轴的转动惯量,等于刚体对通过质心并与该轴平行的轴转动惯量,加上刚体的质量与两轴间距离平方的乘积.4.动量矩定理:质点对某定点的动量矩对时间的一阶导数等于作用于质点的力对同一点的矩.例12-2：已知均质细杆和均质圆盘的质量都为m,圆盘半径为R，杆长3R，求摆对通过悬挂点O并垂直于图面的Z轴的转动惯量。 解 摆对Z轴的转动惯量为 Jz=Jz杆+Jz盘 杆对Z轴的转动惯量为 Jz杆=ml =m3R=3mR 圆盘对其质心的转动惯量为 Jzc2=mR 利用平行轴定理 Jz盘= Jzc2+mR+l =mR +16mR

30、=mR 所以 Jz= Jz杆+Jz盘=3mR +mR= mR 例12-3：质量为M1的塔伦可绕垂直于图面的轴O转动，绕在塔轮上的绳索于塔轮间无相对滑动，绕在半径为r的轮盘上的绳索于刚度系数为k的弹簧相连接，弹簧的另一端固定在墙壁上，绕在半径为R的轮盘上的绳索的另一端竖直悬挂质量为M2的重物。若塔轮的质心位于轮盘中心O，它对轴O的转动惯量Jo=2mr,R=2r,M1=m,M2=2m.求弹簧被拉长s时，重物M2的加速度。 解 塔轮做定轴转动，设该瞬时角速度为w,重物作平移运动，则它的速度为v=Rw,它们对O点的动量矩分别为Lo1，Lo2，大小为 Lo1=-Jow=-2mr2，Lo2=-2mR2w=

31、-8mr2 系统对O点的外力矩为 M0=Fr-m2gR=ksr-4mgr 根据动量矩定理L0=M0得10mr=(4mg-ks)r = 因重物的加速度a2=R，所以：a2=R= 第13章 动能定理 1.质点系动能的微分,等于作用在质点系上全部力所做元功的和,这就是质点系微分形式的动能定理.(13-23)2.质点系积分形式的动能定理:质点系在某一运动过程中动能的变更量,等于作用在质点系上全部力在这一过程中所做的功的和.(13-24,13-25)3.力的功率等于切向力与力作用点速度大小的乘积(13-28)4.作用在转动刚体上力的功率等于该力堆转轴的矩与角速度的乘积.(13-29)5.质点系动能对时间

32、的一阶导数等于作用在指引系上全部力的功率的代数和(功率方程13-30) 例13-5：重物A和重物B通过动滑轮D和定滑轮C而运动。假如重物A起先时向下的速度为v0,试问重物A下落多大距离时，其速度增大一倍。设重物A和B的质量均为m1，滑轮D和C的质量均为m2，且为均质圆盘。重物B于水平间的动摩擦因数位f,绳索不能伸长，其质量忽视不计。 解 以系统为探讨对象。系统中重物A和B作平移，定滑轮C做定轴转动，动滑轮D做平面运动。初瞬时A的速度大小为v0，则滑轮D轮心的速度大小为v0，角速度为D=;定滑轮C的角速度为C=；重物B的速度大小为2v0。于是运动初瞬时系统的动能为 T1=m1v0+m2v0+(m

33、2rD)()+(m2rC)()+m12v0 =(10m1+7m2)速度增大一倍时的动能为T2=(10m1+7m2)设重物A下降h高度时，其速度增大一倍。全部的力所做的功为 =m1gh+m2gh-fm1g2h=h 由式有 (10m1+7m2)= h 解得h= 例13-7：在对称杆的A点，作用一竖直常力F，起先时系统静止。求连杆OA运功动到水平位置时的角速度。设连杆长均为l，质量均为m，均质圆盘质量为m1，且作纯滚动。 解 以系统为探讨对象。由系统从静止起先运动，故初瞬时系统的动能为 T1=0 当杆OA运动到水平位置时，杆端B为杆AB的速度瞬心，因此轮B的角速度为零。设此时杆OA的角速度为w，由于

34、OA=AB,所以杆AB的角速度亦为w，系统此时的动能为 T2=JOA+JAB=()+()= 全部的力所做的功为 =2(mg)+Flsin=(mg+F)lsin 由 -0=(mg+F)lsin 解得= 第三篇：高校理论力学考试学问点总结 理论力学考试学问点 静力学 第一章 静力学基础 1、驾驭平衡、刚体、力的概念以及等效力系和平衡力系，静力学公理。 2、驾驭柔性体约束、光滑接触面约束、光滑铰链约束、固定端约束和球铰链的性质。 3、娴熟驾驭如何计算力的投影和平面力对点的矩，驾驭空间力对点的矩和力对轴之矩的计算方法，以及力对轴的矩与对该轴上任一点的矩之间的关系。 4、对简洁的物体系统，娴熟驾驭取分别

35、体并画出受力图。其次章 力系的简化 1、驾驭力偶和力偶矩矢的概念以及力偶的性质。 2、驾驭汇交力系、平行力系、力偶系的简化方法和简化结果。 3、娴熟驾驭如何计算主矢和主矩；驾驭力的平移定理和空间一般力系和平面力系的简化方法和简化结果。 4、驾驭合力投影定理和合力矩定理。 5、驾驭计算平行力系中心的方法以及利用分割法和负面积法计算物体重心。第三章 力系的平衡条件 1、了解运用空间力系包括空间汇交力系、空间平行力系和空间力偶系的平衡条件求解单个物体和简洁物体系的平衡问题。 2、娴熟驾驭平面力系包括平面汇交力系、平面平行力系和平面力偶系的平衡条件及其平面力系平衡方程的各种形式；娴熟驾驭利用平面力系平

36、衡条件求解单个物体和物体系的平衡问题。 3、了解静定和静不定问题的概念。 4、驾驭平面静定桁架计算内力的节点法和截面法，驾驭推断零力杆的方法。第四章 摩擦 1、驾驭运用平衡条件求解平面物体系的考虑滑动摩擦的平衡问题。 2、了解极限摩擦定律、滑动摩擦系数、摩擦角、自锁现象、摩阻的概念。运动学 第五章 点的运动 1、驾驭描述点的运动的矢量法、直角坐标法和弧坐标法，能求点的运动方程。 2、娴熟驾驭如何计算点的速度、加速度及其有关问题。第六章 刚体的基本运动 1、驾驭刚体平动和定轴转动的特征；驾驭刚体定轴转动的转动方程、角速度和角加速度；驾驭定轴转动刚体角速度矢量和角加速度矢量的概念以及刚体内各点的速

37、度和加速度的矢积表达式。 2、娴熟驾驭如何计算定轴转动刚体的角速度和角加速度、刚体内各点的速度和加速度。第七章 点的复合运动 1、驾驭运动合成和分解的基本概念和方法。 2、理解哥氏加速度的原理。 3、娴熟驾驭点的速度合成定理和牵连运动为平动时的加速度合成定理的应用。 4、驾驭牵连运动为定轴转动时加速度合成定理和应用。第八章 刚体的平面运动 1、理解平面运动的特征、刚体平面运动的简化以及平面运动方程。 2、驾驭用合成运动的方法分析平面运动。 3、娴熟驾驭计算平面图形内各点的速度的方法基点法、速度投影法、瞬心法及其计算加速度的方法基点法。动力学 第十一章 动量定理和动量矩定理 1、娴熟驾驭如何计算

38、刚体的动量、动量矩和力的冲量。 2、驾驭质点和质点系对固定点的动量矩定理、刚体定轴转动微分方程、相对于质心的动量矩定理、刚体平面运动微分方程、质点系的动量定理、质心运动定理、动量和动量矩守恒条件、质心运动守恒条件。 3、驾驭利用相关定理求解质点和刚体的动力学有关问题。第十二章 动能定理 1、娴熟驾驭如何计算刚体的动能平动、定轴转动和平面运动刚体的动能、势能和力系的功重力、弹性力的功、力偶的功。 2、驾驭动力学普遍定理及相应的守恒定理，能选择和综合应用这些定理求解刚体动力学问题。第十三章 达朗伯原理 1、驾驭计算惯性力的方法。 2、娴熟驾驭刚体平动以及对称刚体作定轴转动和平面运动时惯性力系的简化

39、结果。 3、娴熟驾驭利用达朗伯原理求解动力学问题。第十四章 虚位移原理 1、理解约束方程及其分类、自由度、广义坐标等基本概念。 2、娴熟驾驭应用虚位移原理简洁物体系的平衡问题。 3、理解广义力的概念和广义坐标形式的虚位移原理 第十五章 拉格朗日方程 1、了解动力学普遍方程和 2、理解其次类拉格朗日方程并学会初步应用。第十六章 碰撞 1、理解碰撞的概念，基本假设和分析的原理，了解碰撞时的动力学普遍定理。 2、了解分析简洁碰撞问题的方法。 就这么多吧-呵呵 祝你考试胜利 第四篇：理论力学复习总结(学问点) 第一篇 静力学 第1 章静力学公理与物体的受力分析 1.1 静力学公理 公理1 二力平衡公理

40、 ：作用于刚体上的两个力，使刚体保持平衡的必要和充分条件是：这两个力大小相等、方向相反且作用于同始终线上。F=-F 工程上常遇到只受两个力作用而平衡的构件，称为二力构件或二力杆。 公理 2 加减平衡力系公理 ：在作用于刚体的随便力系上添加或取去随便平衡力系，不变更原力系对刚体的效应。 推论 力的可传递性原理 ：作用于刚体上某点的力，可沿其作用线移至刚体内随便一点，而不变更该力对刚体的作用。 公理3 力的平行四边形法则 ：作用于物体上某点的两个力的合力，也作用于同一点上，其大小和方向可由这两个力所组成的平行四边形的对角线来表示。 推论 三力平衡汇交定理 ：作用于刚体上三个互相平衡的力，若其中两个

41、力的作用线汇交于一点，则此三个力必在同一平面内，且第三个力的作用线通过汇交点。 公理4 作用与反作用定律 ：两物体间互相作用的力总是同时存在，且其大小相等、方向相反，沿着同始终线，分别作用在两个物体上。 公理5 钢化原理 ：变形体在某一力系作用下平衡，若将它钢化成刚体，其平衡状态保持不变。对处于平衡状态的变形体，总可以把它视为刚体来探讨。 1.2 约束及其约束力 柔性体约束 光滑接触面约束 光滑铰链约束 第2章 平面汇交力系与平面力偶系 1.平面汇交力系合成的结果是一个合力,合力的作用线通过各力作用线的汇交点,其大小和方向可由失多边形的封闭边来表示,即等于个力失的矢量和,即FR=F1+F2+.

42、+Fn=F 2.矢量投影定理：合矢量在某轴上的投影，等于其分矢量在同一轴上的投影的代数和。3.力对刚体的作用效应分为移动和转动。力对刚体的移动效应用力失来度量；力对刚体的转动效应用力矩来度量，即力矩是度量力使刚体绕某点或某轴转动的强弱程度的物理量。MoF=Fh 4.把作用在同一物体上大小相等、方向相反、作用线不重合的两个平行力所组成的力系称为力偶，记为F,F。 例2-8 如图2.-17a所示的结构中，各构件自重忽视不计，在构件AB上作用一力偶，其力偶矩为500kNm，求A、C两点的约束力。 解 构件BC只在B、C两点受力，处于平衡状态，因此BC是二力杆，其受力如图2-17b所示。 由于构件AB上有矩为M的力偶，故构件AB在铰链A、B处的一对作用力FA、FB构成一力偶与矩为M的力偶平衡见图2-17c。由平面力偶系的平衡方程Mi=0，得 Fad+M=0 则有 FA=FBN=471.40N 由于FA、FB为正值，可知二力的实际方向正为图2-17c所示的方向。 根据作用力与反作用力的关系，可知FC=FB=471.40N，方向如图2-17b所示。 第3章平面