工程流体力学 (2)PPT讲稿.ppt

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1、工程流体力学课件第1页，共65页，编辑于2022年，星期六第第1章章 流体及其主要物理性质流体及其主要物理性质第第第第2 2章章章章 流体静力学流体静力学流体静力学流体静力学第第第第3 3章章章章 流体动力学基础流体动力学基础流体动力学基础流体动力学基础第第4章章 流动阻力和水头损失流动阻力和水头损失第第5章章 孔口、管嘴出流及有压管流孔口、管嘴出流及有压管流第第第第6 6章章章章 明渠均匀流明渠均匀流明渠均匀流明渠均匀流第第第第7 7章章章章 明渠水流的两种流态及其转换明渠水流的两种流态及其转换明渠水流的两种流态及其转换明渠水流的两种流态及其转换第2页，共65页，编辑于2022年，星期六第四

2、章第四章 流动阻力和水头损失流动阻力和水头损失第一节第一节 流动阻力和水头损失的分类流动阻力和水头损失的分类第二节第二节 粘性流体运动的两种流态粘性流体运动的两种流态第三节第三节 均匀流的沿程水头损失均匀流的沿程水头损失第四节第四节 圆管中的层流运动圆管中的层流运动第五节第五节 紊流运动紊流运动第六节第六节 紊流的沿程水头损失紊流的沿程水头损失第七节第七节 局部水头损失局部水头损失第3页，共65页，编辑于2022年，星期六教学内容、重点及难点教学内容、重点及难点 基本内容基本内容采用以水为代表的液体，研究水头损失的成因与分类，探讨水采用以水为代表的液体，研究水头损失的成因与分类，探讨水头损失与

3、液流型态的关系，分析水头损失的变化规律及其计算头损失与液流型态的关系，分析水头损失的变化规律及其计算方法。方法。重、难点1.1.流动的分类：层流和紊流的理解。流动的分类：层流和紊流的理解。2.2.经验公式的理解和应用。经验公式的理解和应用。第4页，共65页，编辑于2022年，星期六v 了解了解流动的两种流态（层流与紊流）及其判别，流动的两种流态（层流与紊流）及其判别，知知道道紊流的脉动特性与时间平均的概念；紊流的脉动特性与时间平均的概念；v 知道知道圆管层流和紊流的断面流速分布；圆管层流和紊流的断面流速分布；v 牢固掌握牢固掌握确定圆管流动沿程水头损失系数和水头确定圆管流动沿程水头损失系数和水

4、头损失的途径和方法；损失的途径和方法；v 理解理解边界层概念边界层概念，了解了解边界层分离现象和物体的边界层分离现象和物体的绕流阻力绕流阻力。第5页，共65页，编辑于2022年，星期六造成能量损失的原因：流动阻力造成能量损失的原因：流动阻力 内因内因 流体的粘滞性和惯性流体的粘滞性和惯性 外因外因 流体与固体壁面的接触情况流体与固体壁面的接触情况 流体的运动状态流体的运动状态能量损失的表示方法能量损失的表示方法 液体：液体：单位重量流体的能量损失单位重量流体的能量损失 气体：气体：单位体积流体的能量损失单位体积流体的能量损失第6页，共65页，编辑于2022年，星期六第一节第一节 流动阻力和流动

5、阻力和 水头损失的分类水头损失的分类一、损失分类及计算一、损失分类及计算沿程损失：沿程损失：在在均匀流均匀流中，流体所承受的阻力只有不中，流体所承受的阻力只有不变的变的摩擦阻力摩擦阻力，称为沿程阻力。，称为沿程阻力。发生在发生在均匀流均匀流段上，由段上，由沿程阻力沿程阻力产生的水头损失。产生的水头损失。以以 hf 表示表示或或第7页，共65页，编辑于2022年，星期六在在非均匀流非均匀流动中，各流段所形成的阻动中，各流段所形成的阻力是各种各样的，但都集中在很短的力是各种各样的，但都集中在很短的流段内，这种阻力称为局部阻力。流段内，这种阻力称为局部阻力。发生发生在在非均匀流非均匀流段上，由段上，

6、由局部阻力局部阻力产生的水产生的水头损失。头损失。以以 hj 表示表示或或总损失：总损失：局部损失：局部损失：第8页，共65页，编辑于2022年，星期六第9页，共65页，编辑于2022年，星期六二、水力半径及其二、水力半径及其 对水头损失的影响对水头损失的影响b/22bbbr1r2A2A1 过流断面面积过流断面面积A 越大，水头损越大，水头损失失hw 越小。越小。湿周湿周：在过流断面上流体与固体边壁的在过流断面上流体与固体边壁的接触周长接触周长。过流断面面积过流断面面积A 相同时，湿相同时，湿周周 越大，水头损失越大，水头损失 hw 越大。越大。流动阻力流动阻力F：第10页，共65页，编辑于2

7、022年，星期六水力半径水力半径 R：水力半径水力半径 R 越大，水头损失越大，水头损失 hw 越小。越小。单位：单位：mr圆形圆形aa方形方形bh矩形矩形bh矩形明渠矩形明渠水力直径水力直径 dR：单位：单位：m第11页，共65页，编辑于2022年，星期六一、雷诺实验一、雷诺实验层流层流紊流紊流过渡阶段过渡阶段速度由小到大，层流向紊流过渡速度由小到大，层流向紊流过渡上临界速度上临界速度 vk速度由大到小，紊流向层流过渡速度由大到小，紊流向层流过渡下临界速度下临界速度 vk稳定直线，质点不相稳定直线，质点不相混杂混杂线条摆动弯曲，线条摆动弯曲，旋转，破裂旋转，破裂线条完全散开，质点混线条完全散

8、开，质点混杂，作无规则运动杂，作无规则运动第二节第二节 粘性流体运动粘性流体运动 的两种流态的两种流态第12页，共65页，编辑于2022年，星期六二、流动状态与水头损失的关系二、流动状态与水头损失的关系紊流运动；紊流运动；DEDE线线层流运动；层流运动；ABAB直线直线流态不稳；流态不稳；紊流运动；紊流运动；E E点之后点之后第13页，共65页，编辑于2022年，星期六通通过过量量纲纲分分析析和和相相似似原原理理发发现现，上上面面的的物物理理量量可可以以组组合合成一个成一个无量纲数无量纲数，并且可以用来，并且可以用来判别流态判别流态。称为雷诺数。称为雷诺数。临界速度不能作为判别流态的标准！临界

9、速度不能作为判别流态的标准！三、流态的判别三、流态的判别 雷诺数雷诺数18831883年年，雷雷诺诺试试验验也也表表明明：圆圆管管中中恒恒定定流流动动的的流流态态转转化化取取决决于于雷雷诺诺数数 d d 是圆管直径，是圆管直径，v v 是平均流速，是平均流速，是流体的运动粘性系数。是流体的运动粘性系数。第14页，共65页，编辑于2022年，星期六实实际际流流体体的的流流动动之之所所以以会会呈呈现现出出两两种种不不同同的的型型态态是是扰扰动动因因素素与与粘粘性性稳稳定定作作用用之之间间对对比比和和抗抗衡衡的的结结果果。即即惯惯性性扰扰动动和和粘粘性性稳稳定定之之间对比和抗衡的结果。间对比和抗衡的

10、结果。粘性稳定粘性稳定扰动因素扰动因素 d v 利于稳定利于稳定对比抗衡第15页，共65页，编辑于2022年，星期六紊流紊流层层流流紊流紊流层层流流上上临临界雷界雷诺诺数数下下临临界雷界雷诺诺数数ReRe圆管中恒定流动的流态发生转化时对应的雷诺数称为临界圆管中恒定流动的流态发生转化时对应的雷诺数称为临界雷诺数，又分为雷诺数，又分为上临界雷诺数和下临界雷诺数上临界雷诺数和下临界雷诺数。上临界雷诺。上临界雷诺数表示超过此雷诺数的流动必为紊流，它很不确定，跨越数表示超过此雷诺数的流动必为紊流，它很不确定，跨越一个较大的取值范围。有实际意义的是下临界雷诺数，表一个较大的取值范围。有实际意义的是下临界雷

11、诺数，表示低于此雷诺数的流动必为层流，有确定的取值，圆管定示低于此雷诺数的流动必为层流，有确定的取值，圆管定常流动取为常流动取为 12000-40000第16页，共65页，编辑于2022年，星期六对圆管：对圆管：d d 圆管直径圆管直径对非圆管断面：对非圆管断面：R R 水力半径水力半径对明渠流：对明渠流：R R 水力半径水力半径对绕流现象：对绕流现象：L L 固体物的特征长度固体物的特征长度对流体绕过球形物体：对流体绕过球形物体：d d 球形物直径球形物直径第17页，共65页，编辑于2022年，星期六【例】【例】水和油的运动粘度分别为水和油的运动粘度分别为 若它们以若它们以 的流速在的流速在

12、 直径为直径为 的圆管中流动，试确定其流的圆管中流动，试确定其流 动状态？动状态？【解】【解】对对1 11 1，2 22 2列写伯努利方程列写伯努利方程水的流动雷诺数水的流动雷诺数 紊流流态紊流流态油的流动雷诺数油的流动雷诺数层流流态层流流态第18页，共65页，编辑于2022年，星期六【例】【例】温度温度 运动粘度运动粘度 的水，在直径的水，在直径 的管中流动，测得流速的管中流动，测得流速 ，问水流处于什么状态？如要改，问水流处于什么状态？如要改变其运动，可以采取那些办法？变其运动，可以采取那些办法？【解】【解】水的流动雷诺数水的流动雷诺数1 1）改变流速）改变流速如要改变其流态如要改变其流态

13、层流流态层流流态2 2）提高水温改变粘度）提高水温改变粘度第19页，共65页，编辑于2022年，星期六Anl对流体中一有限体进行受力分析对流体中一有限体进行受力分析Gp1Ap2A0z1z2流股本身的重量流股本身的重量端面压力端面压力流股表面受到的摩擦力流股表面受到的摩擦力流股湿周上的平均切应力流股湿周上的平均切应力一、均匀流基本方程一、均匀流基本方程第三节第三节 均匀流的沿程水头损失均匀流的沿程水头损失第20页，共65页，编辑于2022年，星期六AnlGp1Ap2A0z1z2列写列写动量方程动量方程列写列写伯努利方程伯努利方程得得或或 均匀流基本方程均匀流基本方程第21页，共65页，编辑于20

14、22年，星期六0rr0v 均匀流剪应力分布图均匀流剪应力分布图由由0=gRJ 及及 R=r/2（园管）得（园管）得v 沿程水头损失的计算公式沿程水头损失的计算公式达西公式：达西公式：（园管公式）（园管公式）（通用公式）（通用公式）将均匀流基本方程代入达西公式，得将均匀流基本方程代入达西公式，得第22页，共65页，编辑于2022年，星期六由均匀流基本方程由均匀流基本方程 0gRJ ，得园管内任一点处，得园管内任一点处对于层流对于层流，又满足牛顿内摩擦阻力又满足牛顿内摩擦阻力定律定律则则ydrrr0第四节第四节 圆管中的层流运动圆管中的层流运动一、园管层流速度分布一、园管层流速度分布第23页，共6

15、5页，编辑于2022年，星期六积分，并代入边界条件：积分，并代入边界条件：rr0 时，时，u0，得，得当当 r 0 时，时，抛物线分布抛物线分布umaxrdr0uv 平均流速和流量平均流速和流量第24页，共65页，编辑于2022年，星期六二、达西公式和沿程阻力系数二、达西公式和沿程阻力系数由平均流速公式得由平均流速公式得（只适于（只适于层流层流）其中其中 沿程阻力系数沿程阻力系数（无量纲量）（无量纲量）第25页，共65页，编辑于2022年，星期六【例】【例】在长度在长度l=10000ml=10000m、直径、直径 d=300mm d=300mm 的管路中输送的管路中输送=9.31kN/m=9.

16、31kN/m3 3的重油，其重量流量的重油，其重量流量G=2371.6kN/hG=2371.6kN/h，求油温分，求油温分别为别为100100度度(=25cm(=25cm2 2/s)/s)和和400400度度(=1.5cm(=1.5cm2 2/s)/s)时的水头损失。时的水头损失。【解【解】体积流量体积流量平均流速平均流速 1 1）10100 0C C时的雷诺数时的雷诺数 2 2）40400 0C C时的雷诺数时的雷诺数第26页，共65页，编辑于2022年，星期六【例】【例】已知已知=9800kg/m3，Qm=1.0kg/s，l=1800m，=0.08cm2/s，d=100mm，z1=85m，

17、z2=105m，求求管路的压强降低值及损失功率。管路的压强降低值及损失功率。dlz2z100【解】【解】对对1 11 1，2 22 2列写伯努利方程列写伯努利方程得得又又先判断流态先判断流态为为层流层流即即则则压降为压降为损失功率为损失功率为第27页，共65页，编辑于2022年，星期六第四节第四节 紊流的特征紊流的特征一、紊流的发生机理一、紊流的发生机理层流流动的稳定性丧层流流动的稳定性丧失（雷诺数达到临界失（雷诺数达到临界雷诺数）雷诺数）扰动使某流层发扰动使某流层发生微小的波动生微小的波动流速使波动流速使波动幅度加剧幅度加剧在横向压差与切应力的综合在横向压差与切应力的综合作用下形成旋涡作用下

18、形成旋涡旋涡受升旋涡受升力而升降力而升降引起流体引起流体层之间的层之间的混掺混掺造成造成新的新的扰动扰动第28页，共65页，编辑于2022年，星期六+-+-高速流层高速流层低速流层低速流层任意流层之任意流层之上下侧的切应力上下侧的切应力构成顺时针方向的力矩，有构成顺时针方向的力矩，有促促使旋涡产生使旋涡产生的倾向。的倾向。第29页，共65页，编辑于2022年，星期六涡体涡体旋涡受升力而升降，产生横向运动，引起流体层之间的混掺旋涡受升力而升降，产生横向运动，引起流体层之间的混掺第30页，共65页，编辑于2022年，星期六二、紊流的脉动和时均化现象二、紊流的脉动和时均化现象 脉动脉动 通过雷诺实验

19、可知，当通过雷诺实验可知，当ReRecrReRecr时，管中紊流时，管中紊流 流体质点是杂乱无章地运动的，不但流体质点是杂乱无章地运动的，不但u u 瞬息变化，而且，瞬息变化，而且，一点上流体一点上流体p p 等参数都存在类似的变化，这种等参数都存在类似的变化，这种瞬息变化瞬息变化 的现象称的现象称脉动脉动。层流破坏以后，在紊流中形成许多大大。层流破坏以后，在紊流中形成许多大大 小小方向不同的小小方向不同的旋涡旋涡，这些旋涡是造成速度脉动的原因。，这些旋涡是造成速度脉动的原因。特征：特征：紊流的紊流的u u、p p 等运动要素，在空间、时间上等运动要素，在空间、时间上 均具有随机性质，是一种非

20、定常流动。均具有随机性质，是一种非定常流动。第31页，共65页，编辑于2022年，星期六 紊流运动要素的时均化紊流运动要素的时均化 紊流紊流的分析方法的分析方法统计时均法统计时均法。如图所示。观测时间足够如图所示。观测时间足够长，可得出各运动参量对时间的平均值，故称为长，可得出各运动参量对时间的平均值，故称为时均值时均值，如，如时均速度、时均速度、时均压强时均压强等等。uxuxuxt时均速度：时均速度：瞬时速度在时瞬时速度在时间周期间周期T T内的平均值内的平均值脉动速度脉动速度第32页，共65页，编辑于2022年，星期六时均化法时均化法说明说明：v 时均周期时均周期 T 的取值：的取值：使时

21、均值与真实值相差太远，脉使时均值与真实值相差太远，脉动变化的影响无法显示。动变化的影响无法显示。T 不能太大：不能太大：T 不能太小：不能太小：时均值与真实值很相近，脉动无时均值与真实值很相近，脉动无法消除，时均化的意义不大。法消除，时均化的意义不大。v 脉动值的时均值：脉动值的时均值：v 紊流是非恒定的，但其时均值可以是恒定的。紊流是非恒定的，但其时均值可以是恒定的。第33页，共65页，编辑于2022年，星期六三、紊流的附加剪应力三、紊流的附加剪应力对对层流层流：对对紊流紊流：由由Prantl的的动量传递理论动量传递理论：其中其中1 1 由相邻两流层间由相邻两流层间时均速度差时均速度差所产生

22、的所产生的粘性阻力粘性阻力2 2 由由脉动脉动引起的紊流引起的紊流附加切应力附加切应力对于紊流，对于紊流，2 2 1 1，则则由由Prantl的的混合长度理论混合长度理论：建立了脉动值与时均值的关系建立了脉动值与时均值的关系第34页，共65页，编辑于2022年，星期六四、园管紊流的速度分布四、园管紊流的速度分布紊流运动中，由于流体涡团相互掺混，互相碰撞，因而产生了紊流运动中，由于流体涡团相互掺混，互相碰撞，因而产生了流体内部各质点间的动量传递；动量大的流体质点将动量传递流体内部各质点间的动量传递；动量大的流体质点将动量传递给动量小的质点，动量小的流体质点牵制动量大的质点，结果给动量小的质点，动

23、量小的流体质点牵制动量大的质点，结果造成造成断面流速分布的均匀化断面流速分布的均匀化。对数或指数分布规律对数或指数分布规律r0ruumax紊流中的速度分布紊流中的速度分布第35页，共65页，编辑于2022年，星期六五、紊流流道壁面的类型五、紊流流道壁面的类型紊流区域划分为：紊流区域划分为：过渡区过渡区过渡区（层流过渡区（层流紊流）紊流）紊流核心区紊流核心区 管壁的管壁的绝对绝对粗糙度粗糙度/d d 管壁的管壁的相对相对粗糙度粗糙度 0 0 层流边界层厚度层流边界层厚度层流底层层流底层层流底层层流底层过渡区过渡区紊流核心区紊流核心区层流底层层流底层 0 管壁管壁第36页，共65页，编辑于2022

24、年，星期六流体处于流体处于“水力光滑管水力光滑管”区，壁面为区，壁面为水力光滑面水力光滑面。流体处于流体处于“水力粗糙管水力粗糙管”区，壁面为区，壁面为水力粗糙面水力粗糙面。流体介于流体介于“水力光滑管水力光滑管”区与区与“水力粗糙管水力粗糙管”区之区之间，为过渡粗糙区，壁面为间，为过渡粗糙区，壁面为过渡粗糙面过渡粗糙面。当当 0 0 时，时，当当 0 0 时，时，当当 0 0 与与 相当，相当，注意注意水力光滑面和粗糙面并非完全取决于固体边界表面本身是光滑还水力光滑面和粗糙面并非完全取决于固体边界表面本身是光滑还是粗糙，而必须依据粘性底层和绝对粗糙度两者的相对大小来确是粗糙，而必须依据粘性底

25、层和绝对粗糙度两者的相对大小来确定，即使同一固体边壁，在某一雷诺数下是光滑面，而在另一雷定，即使同一固体边壁，在某一雷诺数下是光滑面，而在另一雷诺数下是粗糙面。诺数下是粗糙面。第37页，共65页，编辑于2022年，星期六六、六、圆管紊流中的水头损失圆管紊流中的水头损失 紊流中的水头损失紊流中的水头损失 区别区别：层流层流 紊流紊流 是一个只能由实验确定的系数。是一个只能由实验确定的系数。所以，计算紊流所以，计算紊流 的关键是确定的关键是确定 。第38页，共65页，编辑于2022年，星期六第五节第五节 紊流的沿程水头损失紊流的沿程水头损失一、尼古拉兹实验一、尼古拉兹实验 确定阻力系数确定阻力系数

26、与雷诺数与雷诺数ReRe及相对粗糙度及相对粗糙度/r r 之间的关之间的关 系，具体关系要由实验确定，最著名的是尼古拉茨于系，具体关系要由实验确定，最著名的是尼古拉茨于19321932 1933 1933年间做的实验。年间做的实验。方法：方法：人为造出六种不同的相对粗糙度的管；人为造出六种不同的相对粗糙度的管；对不同的管径通过改变流量来改变雷诺数；对不同的管径通过改变流量来改变雷诺数；测出沿程阻力损失，由测出沿程阻力损失，由 求阻力系数求阻力系数.第39页，共65页，编辑于2022年，星期六尼古拉兹试验曲线尼古拉兹试验曲线v 层流区：层流区：Re20001.530.6601262523.06.

27、00.25.04.00.40.60.81.0层流区层流区圆管流动沿程水头损失系数圆管流动沿程水头损失系数的的尼古拉兹试验曲线尼古拉兹试验曲线第40页，共65页，编辑于2022年，星期六尼古拉兹试验曲线尼古拉兹试验曲线v 第一过渡区第一过渡区（层流（层流紊流）紊流）：Re200040001.530.6601262523.06.00.25.04.00.40.60.81.0过渡区过渡区层流区层流区圆管流动沿程水头损失系数的圆管流动沿程水头损失系数的尼古拉兹试验曲线尼古拉兹试验曲线第41页，共65页，编辑于2022年，星期六尼古拉兹试验曲线尼古拉兹试验曲线v 紊流的紊流的“水力光滑管水力光滑管”区：区

28、：1.530.6601262523.06.00.25.04.00.40.60.81.0过渡区过渡区光滑管光滑管层流区层流区圆管流动沿程水头损失系数的圆管流动沿程水头损失系数的尼古拉兹试验曲线尼古拉兹试验曲线第42页，共65页，编辑于2022年，星期六尼古拉兹试验曲线尼古拉兹试验曲线v 第二过渡区（第二过渡区（“水力光滑管水力光滑管”区区 “水力粗糙管水力粗糙管”区区 ）：）：过渡粗糙过渡粗糙区区1.530.6601262523.06.00.25.04.00.40.60.81.0过渡区过渡区光滑管光滑管层流区层流区第43页，共65页，编辑于2022年，星期六尼古拉兹试验曲线尼古拉兹试验曲线v 紊

29、流的紊流的“水力粗糙管水力粗糙管”区（阻力平方区）：区（阻力平方区）：过渡粗过渡粗糙区糙区1.530.6601262523.06.00.25.04.00.40.60.81.0粗糙区粗糙区过渡区过渡区光滑管光滑管层流区层流区第44页，共65页，编辑于2022年，星期六二、沿程阻力系数二、沿程阻力系数的计算的计算由实验数据及损失规律由实验数据及损失规律 u 的表达式的表达式 v 的表达式的表达式又又即即代入代入v 的表达式，得的表达式，得v 紊流的紊流的“水力光滑管水力光滑管”区：区：v 紊流的紊流的“水力粗糙管水力粗糙管”区：区：人工粗糙管人工粗糙管v 第二过渡区（第二过渡区（“水力光滑管水力光

30、滑管”区区 “水力粗糙管水力粗糙管”区区 ）：）：Colebrook公式公式工业粗糙管工业粗糙管第45页，共65页，编辑于2022年，星期六三、三、实用管道流动的沿程水头损失系数实用管道流动的沿程水头损失系数当量粗糙度当量粗糙度 实用管道的粗糙是不规则的，须通过实用管道与实用管道的粗糙是不规则的，须通过实用管道与人工粗糙管道试验结果之比较，把和实用管道断面形状、大小人工粗糙管道试验结果之比较，把和实用管道断面形状、大小相同，紊流粗糙区相同，紊流粗糙区 值相等的人工粗糙管道的砂粒高度值相等的人工粗糙管道的砂粒高度 定义定义为实用管道的为实用管道的当量粗糙度当量粗糙度。常用管道的当量粗糙度可查表找

31、到。常用管道的当量粗糙度可查表找到。第46页，共65页，编辑于2022年，星期六断面平均流速断面平均流速沿程水头损失沿程水头损失紊紊流流Re 2300层层流流Re 2300光滑管区光滑管区过渡粗糙管区过渡粗糙管区粗糙管区粗糙管区流速分布流速分布圆管流动主圆管流动主要公式要公式第47页，共65页，编辑于2022年，星期六层流层流层流区层流区过渡区过渡区粗糙区粗糙区过渡粗过渡粗糙区糙区光滑管光滑管莫迪图莫迪图第48页，共65页，编辑于2022年，星期六谢才系数谢才系数明渠均匀流的水力坡度明渠均匀流的水力坡度即为水面线坡度即为水面线坡度C C水力半径水力半径R RJ J第六节第六节 非圆形截面紊流非

32、圆形截面紊流 运动中沿程阻力计算运动中沿程阻力计算 将计算公式中的特征长度用将计算公式中的特征长度用水水力直径力直径或或水力半径水力半径取代。取代。17751775年谢才总结明渠均匀流动的情况，给出计算均匀流动的年谢才总结明渠均匀流动的情况，给出计算均匀流动的经验公式经验公式v 利用谢才公式进行计算利用谢才公式进行计算v 利用原有公式进行计算利用原有公式进行计算第49页，共65页，编辑于2022年，星期六 根据谢才公式根据谢才公式说明说明 相当于我们定义的相当于我们定义的 ，并无实质上的区别。正，并无实质上的区别。正因为如此，谢才公式也常用于有压管道的均匀流动。因为如此，谢才公式也常用于有压管

33、道的均匀流动。曼曼宁宁公公式式使用谢才公式要注意两点：谢才系数使用谢才公式要注意两点：谢才系数C C 是有量纲是有量纲的；确定谢才系的；确定谢才系数的经验公式主要依据来自于紊流粗糙区的实测资料。数的经验公式主要依据来自于紊流粗糙区的实测资料。是最常用的，使用米是最常用的，使用米秒制单位，秒制单位，n 是边界是边界粗糙系数（糙率），其量纲不甚明确，查表后粗糙系数（糙率），其量纲不甚明确，查表后将相应数值代入公式即可。将相应数值代入公式即可。第50页，共65页，编辑于2022年，星期六【解【解】镀锌管镀锌管验算验算 【例】【例】长度为长度为1000m1000m，内径为，内径为200mm200mm的

34、普通镀锌的普通镀锌钢管，用来输送钢管，用来输送 的重油，测得其流量的重油，测得其流量 。问其沿程损失为若干？。问其沿程损失为若干？故：故：采用布拉修斯公式采用布拉修斯公式即：即：为水力光滑管为水力光滑管第51页，共65页，编辑于2022年，星期六【解】【解】冬季时：冬季时：层流层流夏季时夏季时：紊流紊流查莫迪图查莫迪图 【例】【例】长度为长度为300m300m，直径为，直径为200mm200mm的新铸铁管，用来输送的新铸铁管，用来输送 的石油，测得其流量的石油，测得其流量 。如果冬季时，如果冬季时，。夏季时。夏季时 。问在冬季和夏季中，此输油管路的沿程损失为若干？问在冬季和夏季中，此输油管路的

35、沿程损失为若干？由：由：第52页，共65页，编辑于2022年，星期六【解】【解】对对1 11 1，2 22 2断面列写能量方程断面列写能量方程z01，z02 明渠两处的底面高程明渠两处的底面高程对均匀流：对均匀流：h1h2，v1v2则则 z01z02hf或或即即iJ，说明明渠恒定均匀流的水力坡度等于明渠的底坡。说明明渠恒定均匀流的水力坡度等于明渠的底坡。对明渠对明渠 【例】【例】水在矩形断面渠道作恒定均匀流动，渠道底宽水在矩形断面渠道作恒定均匀流动，渠道底宽b=6m，水深水深h=1.2m，壁面粗糙系数壁面粗糙系数n=0.014，渠道底面坡度渠道底面坡度i=10-4，用谢才公式和曼宁公式求明渠的

36、流量用谢才公式和曼宁公式求明渠的流量。vh1h2z01z02l则则由谢才和曼宁公式由谢才和曼宁公式得得第53页，共65页，编辑于2022年，星期六突然扩大突然缩小闸阀三通汇流管道弯头管道进口分离区分离区分离区分离区分离区分离区分离区分离区分离区分离区分离区分离区分离区分离区第七节第七节 局部水头损失局部水头损失有压管道恒定流有压管道恒定流遇到管道遇到管道边界的边界的局部突变局部突变流动流动分离形成剪切层分离形成剪切层剪切层流动不剪切层流动不稳定，引起流动稳定，引起流动结构的重新调整，结构的重新调整，并并产生旋涡产生旋涡平平均流动能量转化均流动能量转化成脉动能量，造成脉动能量，造成成不可逆的能量

37、不可逆的能量耗散耗散。第54页，共65页，编辑于2022年，星期六v1A1A2v21122与沿程因摩擦造成的分布与沿程因摩擦造成的分布损失不同，这部分损失可损失不同，这部分损失可以看成是集中损失在管道以看成是集中损失在管道边界的突变处，每单位重边界的突变处，每单位重量流体承担的这部分能量量流体承担的这部分能量损失称为损失称为局部水头损失。局部水头损失。根据能量方程根据能量方程局部水头损失局部水头损失 认为因边界突变造成的能量损失全部产生在认为因边界突变造成的能量损失全部产生在1-11-1，2-22-2两断面之间，两断面之间，不再考虑沿程损失不再考虑沿程损失。第55页，共65页，编辑于2022年

38、，星期六v1A1A2v21122局部水头损失系数局部水头损失系数突扩圆管突扩圆管局部水头损失折合成速度局部水头损失折合成速度水头的比例系数水头的比例系数当上下游断面平均流速不同时，应明确当上下游断面平均流速不同时，应明确它对应的是哪个速度水头？它对应的是哪个速度水头？其它情况的局部损失系数在查表其它情况的局部损失系数在查表或使用经验公式确定时也应该注或使用经验公式确定时也应该注意这一点。通常情况下对应意这一点。通常情况下对应下游的下游的速度水头速度水头。第56页，共65页，编辑于2022年，星期六（1 1）列写）列写伯努利方程伯努利方程（忽略沿程损失）（忽略沿程损失）（2 2）列写）列写动量方

39、程动量方程（摩擦力忽略不计）（摩擦力忽略不计）实验证明实验证明：涡流区环形面积上：涡流区环形面积上ppp p1 1，上式同除上式同除gA2，得得则则 hj 1,2突扩的突扩的局部阻力系数局部阻力系数pOOld2d1v2v12112p1A1p2A2一、圆管突扩的局部水头损失一、圆管突扩的局部水头损失G第57页，共65页，编辑于2022年，星期六【解】【解】对对2 22 2，3 33 3列写伯努利方程列写伯努利方程则则而而与长度与长度 l 成正比，则成正比，则由由得得112233【例】【例】已知已知 1,1,2,2,3 3及管内流速及管内流速v,求阀门求阀门的局部阻力系数的局部阻力系数。123l2

40、lv第58页，共65页，编辑于2022年，星期六减小管壁的粗糙度；减小管壁的粗糙度；柔性柔性边壁换为边壁换为刚性刚性边壁边壁避免旋涡区的产生或减小旋涡区的大小和强度；避免旋涡区的产生或减小旋涡区的大小和强度；如平顺的进口如平顺的进口 渐扩或渐缩渐扩或渐缩 弯管曲率半径弯管曲率半径二、减小阻力的措施二、减小阻力的措施 1.1.添加剂减阻添加剂减阻 2.2.改善边壁对流动的影响改善边壁对流动的影响第59页，共65页，编辑于2022年，星期六本章作业本章作业习题习题 4.6，习题习题 4.14，习题习题 4.16，习题习题 4.18第60页，共65页，编辑于2022年，星期六第四章习题解答第四章习题

41、解答4.6 管段管段长长l=20m，d=15cm，流量，流量Q=40L/s，水温，水温t=10C，水银面，水银面高差高差 h=8cm。求。求、沿程损失及判断水流形态、沿程损失及判断水流形态。解：解：由温度得由温度得20002000，所以是紊流。，所以是紊流。hl=20m又又第61页，共65页，编辑于2022年，星期六解：解：对两水池液面列伯努利方程对两水池液面列伯努利方程4.14 两水池水位恒定，管径两水池水位恒定，管径d=10cm，管长，管长l=20m，=0.042，弯弯=0.8，阀阀=0.26，通过流量，通过流量Q=65L/s，求水池水面高差，求水池水面高差H。H第62页，共65页，编辑于

42、2022年，星期六解：解：列伯努利方程得列伯努利方程得4.16 突扩管内流速由突扩管内流速由v1减到减到v2，若，若d1 和和v1一定，求使测压一定，求使测压管液面差管液面差h成为最大的成为最大的v2及及d2是多少？并求最大是多少？并求最大h值。值。hd2d1v2v1时，时，h最大最大此时此时第63页，共65页，编辑于2022年，星期六解：解：有弯管时有弯管时4.18 一段直径一段直径d=100mm的管路长的管路长l=10m。其中有。其中有2 2个个90 的的弯管弯管(d/R=1.0)。管段的沿程阻力系数。管段的沿程阻力系数=0.037。如拆除弯管而管如拆除弯管而管段长度不变，作用于管段两端的

43、总水头也不变，问管段中的段长度不变，作用于管段两端的总水头也不变，问管段中的流量能增加百分之几？流量能增加百分之几？即流量增加即流量增加7.65无弯管时无弯管时第64页，共65页，编辑于2022年，星期六紊流紊流层流层流过过渡渡区区m=1.75-2.0m=1 由由于于两两种种流流态态的的流流场场结结构构和和动动力力特特性性存存在在很很大大的的区区别别，对对它它们们加加以以判判别别并并分分别别讨讨论论是是十十分分必必要要的的。层层流流时时，沿沿程程水水头头损损失失与与平平均均流流速速成成正正比比，而而紊紊流流时时则则与与平平均均流流速速的的1.751.752.02.0次次方方成成正正比比。利利用用这这一一点点来来判判别别流流态态比比用用肉肉眼眼直直接接观观察察更可靠、更科学。更可靠、更科学。第65页，共65页，编辑于2022年，星期六