变质量动量定理优秀课件.ppt

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1、变质量动量定理第1页，本讲稿共30页 6 61 1 变质量质点的运动微分方程变质量质点的运动微分方程 1.变质量质点的运动微分方程 设作用于质点系的外力为质点系在瞬时t的动量为质点系在瞬时t+dt的动量为根据动量定理得将上式展开得第2页，本讲稿共30页略去高阶微量并以dt除各项得或（61）式中 是微小质量dm在并入前对于质点m得相对速度令（62）则式（61）改写为（63）第3页，本讲稿共30页上式称为变质量质点的运动微分方程式中m是变量是代数量因 具有力的量纲且与喷气方向相反 称为反推力2.常用的几种质量变化规律（1）质量按线性规律变化设变化规律为（64）式中 皆为常数该式代表质量随时间呈线性

2、变化由 知其反推力为（65）可见 当 为常数时反推力也为常量 且与 方向相反第4页，本讲稿共30页（2）质量按指数规律变化 设变化规律为（66）式中 皆为常数 由 知其反推力为（67）令 表示仅在反推力 作用下变质量质点的加速度（68）则当 为常量时也是常量即由反推力引起的加速度为常量第5页，本讲稿共30页例 61设火箭在真空中运动且不受任何外力作用方向与火箭运功方向相反单级火箭其喷射出的气体相对于速度 的大小不变此问题称齐奥尔科夫斯基第一类问题 对这一问题变质量质点的运动微分方程（63）在运动方向上的投影为或（a）设初始时刻t=0时将式（a）积分得（b）第6页，本讲稿共30页设火箭燃烧终了时

3、质量为速度为v令（c）称N为质量比（有些资料取 为质量比）令（b）称 为火箭的特征速度它代表这一级火箭在初始速度 的基础上所能增加的速度由式（d）可得（c）称此式为齐奥尔科夫斯基公式它表明在 已知时欲使火箭达到特征速度 所应具备的质量比第7页，本讲稿共30页如果火箭在真空中且处于均匀重力场内沿铅直方向向上运动 称为齐奥尔科夫斯基第二类问题与第一问题的区别是有均匀重力作用运动微分方程（63）在铅直方向上的投影为（f）设初始时刻t=0时且 为常量将式（f）积分得（g）第8页，本讲稿共30页例 62单级火箭具有重大的缺欠任何时候火箭的反推力不仅要使有效载荷产生加速度二级火箭及多级火箭而且也要使庞大的

4、壳体产生同样的加速度这就限制火箭速度的提高多级火箭可以克服这一缺欠那就是燃料装得越多其壳体也就越大当前一级火箭燃料燃烧终了时 连同其壳体一起抛弃后一级火箭开始工作二级火箭由3部分组成第一级火箭 第二级火箭和载荷第9页，本讲稿共30页设第一级火箭总质量为其内携带燃料的质量为且第二级火箭总质量为其内携带燃料的质量为载荷的质量为设燃料从火箭喷出的相对速度=常数方向与火箭速度方向相反 每秒喷出的燃料质量也为常数火箭由静止开始运动 略去重力 由例6.1式（b）可得第一级火箭的燃料全部喷射完时火箭的速度为（a）当第二级火箭的燃料也全部喷射完时 速度为（b）第10页，本讲稿共30页如果取则由式（a）及（b）

5、可得如果用单级火箭 仍采用上面的参数所求得的速度就要低的多设二级火箭的总质量（不含载荷质量 ）为常量则 的不同分配将影响火箭的速度将式（a）代入式（b）记则 是 的函数 为求 的最大值将其对 求导 并令化简并只取M/P幂级数展开的首项得（d）第11页，本讲稿共30页满足式（c）的 将使 达到最大值将式（c）代入式（a）（b）略去 及 的高次项 可得（d）如果取则如果仍用则由式（d）可得这显然比 时的 要大得多下面讨论多级火箭设各级火箭的质量分别为各级火箭内的燃料质量为第12页，本讲稿共30页载荷质量为各级火箭喷射气体的相对速度方向都与火箭速度方向相反大小分别为不计重力则由例61式（b）可以求得

6、第i级火箭在燃料喷射完毕时所增加的速度令（e）则得第n级火箭燃料燃烧完毕时的速度（f）第13页，本讲稿共30页利用拉格朗日乘子法可以求得满足下式的 将使火箭的总质量为最小值（g）式中为拉格朗日乘子将式（g）代入式（f）设 皆为已知则可以求得再将求得的代入式（g）即可得如果有则用上面方法可以求得（h）第14页，本讲稿共30页（i）式（i）表明 欲使火箭总质量为最小火箭中每一级火箭燃烧完毕所增加的速度 值应相同即欲使火箭达到给定的最终速度使火箭总质量为最小值的条件是火箭中每一级燃料燃烧完毕时所增加的速度必须相同满足这一条件时总质量为（j）第15页，本讲稿共30页利用 相等这一条件可以求得多级火箭中

7、各级火箭之间的质量分配例如二级火箭（n=2）三级火箭（n=3）如图所示横坐标n代表火箭级数纵坐标 代表火箭总质量 与载荷质量 之比第16页，本讲稿共30页欲将人造地球卫星送入轨道火箭的最终速度应达到设按上面公式可以求得火箭总质量的最小值：一级火箭（n=1）（即不可能达到7.8km/s）二级火箭（n=2）三级火箭（n=3）四级火箭（n=4）五级火箭（n=5）n级火箭（n）第17页，本讲稿共30页 6 62 2 变质量质点的运动学普遍定理变质量质点的运动学普遍定理 研究变质量质点的动量动量矩及动能的变化规律所使用的动量定理、动量矩定理及动能定理统称变质量质点的动力学普遍定理1.变质量质点的动量定理

8、（69）将式（62）（63）代入式（69）得（610）第18页，本讲稿共30页记并入（或放出）质量的绝对速度为即则式（610）可写为（611）记（612）称 为由于并入（或放出）质量的绝对速度引起的反推力将其代入式（611）得（613）第19页，本讲稿共30页式（613）称为变质量质点动量定理的微分形式：变质量质点的动量对时间的导数等于作用其上的外力与由于并入（或放出）质量的绝对速度而引起的反推力的矢量和将式（613）积分设t=0时质点质量为速度为得（614）式（614）称为变质量质点动量定理的积分形式如果并入或放出质量的绝对速度则式（613）成为第20页，本讲稿共30页此式与不变质量质点的动

9、量定理形式相同但其m=m(t)是变量 将其积分有显然即使也不是常量2.变质量质点的动量矩定理变质量质点对任一点O的动量矩为（615）式中 为从点O指向该质点的矢径点O为定点第21页，本讲稿共30页将变质量质点动量定理的微分形式（613）代入可得（616）式（616）称变质量质点的动量矩定理：变质量质点对某定点的动量矩对时间的导数等于作用于质点上外力的合力对该点之矩与由于并入（或放出）质量的绝对速度引起的反推力对该点力矩的矢量和3.变质量质点的动量定理变质量质点动量定理的微分形式（613）可以写成（617）第22页，本讲稿共30页将上式各项点乘得由于因此上式可写为（618）或（619）式（618

10、）或（619）称变质量质点的动能定理：变质量质点动能的微分与放出（或并入）的元质量由于其牵连速度而具有的动能的代数和等于作用于质点上外力合力的元功与由于并入（或放出）质量的绝对速度引起的反推力所作的元功之和第23页，本讲稿共30页由于即因此式（618）也可以写成为（620）因此变质量质点的动能定理也可以这样叙述：变质量质点动能的微分与并入（或放出）的元质量由于牵连运动而具有的动能之差等于作用于质点上外力的合力与反推力所作的元功之和第24页，本讲稿共30页例 63图为传送砂子的装置然后流出斜面设砂子以流量q=常数（kg/s）从大漏斗中流下斜面上砂子是定常流动砂子从漏斗铅直流下其质量保持不变 不计

11、摩擦求倾角应为多少以速度 流下倾角为的传送带上并沿斜面下滑l长度若使砂子在斜面上的速度 为常数第25页，本讲稿共30页解：研究传送带上的砂子由变质量质点的动能定理式（618）有式中 为漏斗流入到传送带上的砂子质量元为从传送带上流出的砂子质量元为 流出时的绝对速度 有常数将这些关系式代入前式得第26页，本讲稿共30页式中s为砂子沿传送带方向的位移由于流量q 质量m及斜面长度l之间有关系：或因此有即得第27页，本讲稿共30页例 64设小方块长度极短初始静止 小方块最外端在桌边总长度为l的一排方块放在图所示水平桌面上求在如下两种情况下当小方块已经有一半离开桌面时总质量为数量很多相邻的小方块互相接触而不连接如图加一水平的常力留在桌面上的小方块的速度（1）忽略桌面上的摩擦力（2）桌面与小方块间的动滑动摩擦因数为f第28页，本讲稿共30页解：研究仍在桌面上的一群小方块并将其视为变质量质点小方块离开桌面瞬时选坐标Ox（1）由于且无摩擦将动量定理式（610）投影到轴Ox上 有式中化简后分离变量得第29页，本讲稿共30页将上式积分 利用初始条件x=l 时v0 当x=l/2时 有（2）当有摩擦时 式（610）成为化简后得到将上式分离变量并积分利用初始条件x=l 时v0 利用x=l/2时 有第30页，本讲稿共30页