邱关源电路第8章已改.pptx

《邱关源电路第8章已改.pptx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《邱关源电路第8章已改.pptx（46页珍藏版）》请在淘文阁 - 分享文档赚钱的网站上搜索。

1、1.复数的表示形式FbReImao|F|下 页上 页代数式指数式极坐标式三角函数式8.1 复数返 回第1页/共46页几种表示法的关系：或2.复数运算加减运算 采用代数式下 页上 页FbReImao|F|返 回第2页/共46页则 F1F2=(a1a2)+j(b1b2)若 F1=a1+jb1，F2=a2+jb2图解法下 页上 页F1F2ReImoF1+F2-F2F1ReImoF1-F2F1+F2F2返 回第3页/共46页乘除运算 采用极坐标式若 F1=|F1|1 ，F2=|F2|2则:下 页上 页模相乘角相加模相除角相减返 回第4页/共46页例1 解下 页上 页例2解返 回第5页/共46页旋转因子

2、复数 ej=cos+jsin =1F ejFReIm0F ej下 页上 页旋转因子返 回第6页/共46页+j,j,-1 都可以看成旋转因子。特殊旋转因子ReIm0下 页上 页注意返 回第7页/共46页8.2 正弦量1.正弦量l瞬时值表达式i(t)=Imcos(t+)ti0Tl周期T 和频率f频率f：每秒重复变化的次数。周期T：重复变化一次所需的时间。单位：赫(兹)Hz单位：秒s正弦量为周期函数 f(t)=f(t+kT)下 页上 页波形返 回第8页/共46页l正弦电流电路 激励和响应均为同频率的正弦量的线性电路（正弦稳态电路）称为正弦电路或交流电路。1.正弦稳态电路在电力系统和电子技术领域占有十

3、分重要的地位。l研究正弦电路的意义正弦函数是周期函数，其加、减、求导、积分运算后仍是同频率的正弦函数；正弦信号容易产生、传送和使用。下 页上 页优点返 回第9页/共46页2.正弦信号是一种基本信号，任何非正弦周期信号可以分解为按正弦规律变化的分量。对正弦电路的分析研究具有重要的理论价值和实际意义。下 页上 页结论返 回第10页/共46页(1)幅值(振幅、最大值)Im(2)角频率2.正弦量的三要素(3)初相位单位：rad/s ，弧度/秒反映正弦量变化幅度的大小。相位变化的速度，反映正弦量变化快慢。反映正弦量的计时起点，常用角度表示。i(t)=Imcos(t+)下 页上 页返 回第11页/共46页

4、同一个正弦量，计时起点不同，初相位不同。一般规定：|。=0=/2=/2下 页上 页iot注意返 回第12页/共46页3.同频率正弦量的相位差设 u(t)=Umcos(t+u),i(t)=Imcos(t+i)相位差：=(t+u)-(t+i)=u-i规定：|(180)下 页上 页等于初相位之差返 回第13页/共46页l 0，u超前i 角，或i 滞后 u 角,(u 比 i 先到达最大值)；l 0，i 超前 u 角，或u 滞后 i 角,i 比 u 先 到达最大值）。下 页上 页返 回 tu,iu iuio第14页/共46页 0，同相 =(180o)，反相特殊相位关系 tu io tu ioj=/2：u

5、 领先 i/2 tu io同样可比较两个电压或两个电流的相位差。下 页上 页返 回第15页/共46页例计算下列两正弦量的相位差。下 页上 页解不能比较相位差两个正弦量进行相位比较时应满足同频率、同函数、同符号，且在主值范围比较。结论返 回第16页/共46页4.周期性电流、电压的有效值 周期性电流、电压的瞬时值随时间而变，为了衡量其平均效果工程上采用有效值来表示。l周期电流、电压有效值定义R直流IR交流 i物理意义下 页上 页返 回第17页/共46页下 页上 页均方根值定义电压有效值：l 正弦电流、电压的有效值设 i(t)=Imcos(t+)返 回第18页/共46页下 页上 页返 回第19页/共

6、46页同理，可得正弦电压有效值与最大值的关系：若交流电压有效值为 U=220V，U=380V 其最大值为 Um311V Um537V下 页上 页注意工程上说的正弦电压、电流一般指有效值，如设备铭牌额定值、电网的电压等级等。但绝缘水平、耐压值指的是最大值。因此，在考虑电器设备的耐压水平时应按最大值考虑。返 回第20页/共46页测量中，交流测量仪表指示的电压、电流读数一般为有效值。区分电压、电流的瞬时值、最大值、有效值的符号。下 页上 页返 回第21页/共46页8.3 相量法的基础1.问题的提出电路方程是微分方程：两个正弦量的相加：如KCL、KVL方程运算：下 页上 页RLC+-uCiLu+-返

7、回第22页/共46页i1i1+i2 i3i2角频率 同频的正弦量相加仍得到同频的正弦量，所以，只需确定初相位和有效值。因此采用正弦量复数下 页上 页I1I2I3有效值 1 2 3初相位变换的思想 tu,ii1 i2oi3结论返 回第23页/共46页造一个复函数对 F(t)取实部 任意一个正弦时间函数都有唯一与其对应的复数函数。无物理意义是一个正弦量 有物理意义3.正弦量的相量表示下 页上 页结论返 回第24页/共46页F(t)包含了三要素：I、，复常数包含了两个要素：I,。F(t)还可以写成复常数下 页上 页正弦量对应的相量相量的模表示正弦量的有效值相量的幅角表示正弦量的初相位注意返 回第25

8、页/共46页同样可以建立正弦电压与相量的对应关系：已知例1试用相量表示i,u.解下 页上 页例2试写出电流的瞬时值表达式。解返 回第26页/共46页在复平面上用向量表示相量的图l 相量图下 页上 页q+1+j返 回第27页/共46页4.相量法的应用同频率正弦量的加减相量关系为：下 页上 页结论 同频正弦量的加减运算变为对应相量的加减运算。返 回第28页/共46页i1 i2=i3下 页上 页例返 回第29页/共46页借助相量图计算+1+j首尾相接下 页上 页+1+j返 回第30页/共46页正弦量的微分、积分运算微分运算 积分运算下 页上 页返 回第31页/共46页例用相量运算：把时域问题变为复数

9、问题；把微积分方程的运算变为复数方程运算；可以把直流电路的分析方法直接用于交流电路。下 页上 页Ri(t)u(t)L+-C相量法的优点返 回第32页/共46页 正弦量相量时域 频域相量法只适用于激励为同频正弦量的非时变线性电路。相量法用来分析正弦稳态电路。正弦波形图相量图下 页上 页注意不适用线性线性12非线性返 回第33页/共46页8.4 电路定律的相量形式1.电阻元件VCR的相量形式时域形式：相量形式：相量模型uR(t)i(t)R+-有效值关系相位关系R+-URu相量关系：UR=RIu=i下 页上 页返 回第34页/共46页瞬时功率 波形图及相量图 i touRpRu=iURI 瞬时功率以

10、2交变，始终大于零，表明电阻始终吸收功率同相位下 页上 页返 回第35页/共46页时域形式：相量形式：相量模型相量关系：2.电感元件VCR的相量形式下 页上 页有效值关系：U=L I相位关系：u=i+90 i(t)uL(t)L+-j L+-返 回第36页/共46页感抗的性质表示限制电流的能力；感抗和频率成正比。XL相量表达式XL=L=2fL，称为感抗，单位为(欧姆)BL=-1/L=-1/2fL，称为感纳，单位为 S 感抗和感纳下 页上 页返 回第37页/共46页功率 t iouLpL2 瞬时功率以2交变，有正有负，一周期内刚好互相抵消，表明电感只储能不耗能。i波形图及相量图电压超前电流900下

11、 页上 页返 回第38页/共46页时域形式：相量形式：相量模型iC(t)u(t)C+-+-相量关系：3.电容元件VCR的相量形式下 页上 页有效值关系：IC=CU相位关系：i=u+90 返 回第39页/共46页XC=-1/C，称为容抗，单位为(欧姆)B C=C，称为容纳，单位为 S 容抗和频率成反比 0，|XC|直流开路(隔直)，|XC|0 高频短路|XC|容抗与容纳相量表达式下 页上 页返 回第40页/共46页功率 t iCoupC 瞬时功率以2交变，有正有负，一周期内刚好互相抵消，表明电容只储能不耗能。u波形图及相量图电流超前电压900下 页上 页2返 回第41页/共46页4.基尔霍夫定律的相量形式同频率的正弦量加减可以用对应的相量形式来进行计算。因此，在正弦电流电路中，KCL和KVL可用相应的相量形式表示：流入某一结点的所有正弦电流用相量表示时仍满足KCL；而任一回路所有支路正弦电压用相量表示时仍满足KVL。下 页上 页表明返 回第42页/共46页例1解相量模型下 页上 页+_15u4H0.02Fij20-j10+_15返 回第43页/共46页下 页上 页j20-j10+_15返 回第44页/共46页例2解下 页上 页+_5uS0.2Fi相量模+_5-j5返 回第45页/共46页感谢您的观看！第46页/共46页