流体力学 (2)2优秀PPT.ppt
《流体力学 (2)2优秀PPT.ppt》由会员分享,可在线阅读,更多相关《流体力学 (2)2优秀PPT.ppt(32页珍藏版)》请在淘文阁 - 分享文档赚钱的网站上搜索。
1、流体力学你现在浏览的是第一页,共32页11.1 理想流体理想流体 第十一章第十一章 流体力学流体力学 理想流体理想流体是不可压缩又无黏性的流体是不可压缩又无黏性的流体.流体流体气体气体液体液体具备体积压缩弹性具备体积压缩弹性 可发生形状和大小的改变,不具可发生形状和大小的改变,不具备保持原来形状的弹性备保持原来形状的弹性.马赫数的量马赫数的量 M=流速流速/声速声速 M2 1,可视气体不可压缩,可视气体不可压缩.如果在流体运动的问题中,可压缩性和黏性都如果在流体运动的问题中,可压缩性和黏性都处于极为次要的地位,就可以看成理想流体处于极为次要的地位,就可以看成理想流体.你现在浏览的是第二页,共3
2、2页11.2 静止流体内的压强静止流体内的压强 11.2.1 静止流体内一点的压强静止流体内一点的压强 11.2.2 静止流体内不同空间点压强的分布静止流体内不同空间点压强的分布11.2.3*相对于非惯性系静止的流体相对于非惯性系静止的流体 你现在浏览的是第三页,共32页11.2 静止流体内的压强静止流体内的压强 11.2.1 静止流体内一点的压强静止流体内一点的压强 在流体内部某点处取一假想面元,用在流体内部某点处取一假想面元,用 F和和 S分分别表示通过该面元两侧流体相互压力的大小和假想面别表示通过该面元两侧流体相互压力的大小和假想面元的面积,则元的面积,则p是与无穷小假想面元是与无穷小假
3、想面元dS相对的压强相对的压强.求通过一点各不同方位无穷小面元上压强的关系求通过一点各不同方位无穷小面元上压强的关系.你现在浏览的是第四页,共32页 x y l n在流体内某点取体元如右下图在流体内某点取体元如右下图 体元质量体元质量 平衡方程平衡方程 xy你现在浏览的是第五页,共32页联立得联立得 令令 得得 过静止流体一点各不同方位无穷小面元上的压强大过静止流体一点各不同方位无穷小面元上的压强大小都相等小都相等.静止流体一点的压强等于过此点任意一假想面元静止流体一点的压强等于过此点任意一假想面元上正压力大小与面元面积之比当面元面积趋于零时的上正压力大小与面元面积之比当面元面积趋于零时的极限
4、极限.你现在浏览的是第六页,共32页11.2.2 静止流体内不同空间点压强的分布静止流体内不同空间点压强的分布 xyzAA BB B pAABB B p+ppp+p等压面与体积力垂直而压强梯度与体积力密度有关等压面与体积力垂直而压强梯度与体积力密度有关.沿沿Ox方向平衡方程方向平衡方程 与体积力垂直的曲面上相邻两点压强相等与体积力垂直的曲面上相邻两点压强相等.你现在浏览的是第七页,共32页推论:推论:与体积力垂直的曲面上各点压强相等与体积力垂直的曲面上各点压强相等.等压面等压面压强相等诸点组成的面,等压面与体积压强相等诸点组成的面,等压面与体积力互相正交力互相正交.沿沿Oy方向平衡方程方向平衡
5、方程 取无穷小量取无穷小量 压强梯度与体积力密度成正比压强梯度与体积力密度成正比.你现在浏览的是第八页,共32页特例:特例:液体在均匀重力场中平衡液体在均匀重力场中平衡 y1Ohpy2yp0体积力密度体积力密度 视液体不可压缩和视液体不可压缩和 =常量常量 深度为深度为h处的压强处的压强 p0为大气压强为大气压强 你现在浏览的是第九页,共32页例题例题1 地球被包围在大气中地球被包围在大气中,若认为大气温度不随高度而变若认为大气温度不随高度而变,则大气密度则大气密度 与压强与压强 p 成正比成正比,试求大气压随高度的变化试求大气压随高度的变化.可认为重力加速度可认为重力加速度 g 为一恒量为一
6、恒量.解解 取坐标轴取坐标轴Oy方向朝上方向朝上,原点在海平面原点在海平面.大气密度与大气压成正比大气密度与大气压成正比 你现在浏览的是第十页,共32页取取则则p0py你现在浏览的是第十一页,共32页例题例题2 水坝横截面如图所示,坝长水坝横截面如图所示,坝长1088m,水深,水深5m,水水的密为的密为1.0 103 kg/m3.求水作用于坝身的水平推力求水作用于坝身的水平推力.不计大不计大气压气压.hldl 解解 将坝身迎水坡沿水平方向(垂直于屏幕)分成许多狭长将坝身迎水坡沿水平方向(垂直于屏幕)分成许多狭长面元,其中任意面元的长度即坝的长度面元,其中任意面元的长度即坝的长度L,宽度可用,宽
7、度可用dl表示,表示,若不记大气压,则水作用于此面元的力为若不记大气压,则水作用于此面元的力为你现在浏览的是第十二页,共32页倾斜面元对应的高度差倾斜面元对应的高度差 或或H表示水的深度表示水的深度.将将H=5m,L=1088m,代入上式得代入上式得 你现在浏览的是第十三页,共32页11.3 流体运动学的基本概念流体运动学的基本概念 11.3.1 流迹流迹 流线和流管流线和流管 11.3.2 定常流动定常流动 11.3.3 不可压缩流体的连续性方程不可压缩流体的连续性方程 你现在浏览的是第十四页,共32页11.3 流体运动学的基本概念流体运动学的基本概念 11.3.1 流迹流迹 流线和流管流线
8、和流管 流迹流迹一定流体微团(质元)运动的轨迹一定流体微团(质元)运动的轨迹.以以t 为参量的流迹的参数方程为参量的流迹的参数方程 1.描写流体运动的两种方法描写流体运动的两种方法(1)拉格朗日法拉格朗日法 把流体中每个质元作为考察对象,认定并考察把流体中每个质元作为考察对象,认定并考察它们的位置随时间的变化它们的位置随时间的变化.你现在浏览的是第十五页,共32页(2)欧拉法欧拉法 把流体看成一个场,考察场中各点(作为位置的函把流体看成一个场,考察场中各点(作为位置的函数)的诸量(速度、加速度、压强、密度等)与时间的数)的诸量(速度、加速度、压强、密度等)与时间的关系,对应的场分别称为流速场、
- 配套讲稿:
如PPT文件的首页显示word图标,表示该PPT已包含配套word讲稿。双击word图标可打开word文档。
- 特殊限制:
部分文档作品中含有的国旗、国徽等图片,仅作为作品整体效果示例展示,禁止商用。设计者仅对作品中独创性部分享有著作权。
- 关 键 词:
- 流体力学 22优秀PPT 优秀 PPT
限制150内