理论力学牛顿动力学方程优秀PPT.ppt

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1、理论力学牛顿动力学理论力学牛顿动力学方程方程你现在浏览的是第一页，共33页第一章第一章 牛顿动力学方程牛顿动力学方程1.1 经典力学基础经典力学基础原理原理 牛顿三大定律牛顿三大定律1.2 牛顿第二定律在常用坐标系中的表达式牛顿第二定律在常用坐标系中的表达式牛顿第二定律矢量表达式牛顿第二定律矢量表达式 F=dP/dt=d(mv)/dt若若m 为常数，为常数，F=mdv/dt=ma1、直角坐标系、直角坐标系Fx=mdvx/dt=max Fy=mdvy/dt=may Fz=mdvz/dt=maz你现在浏览的是第二页，共33页例题：假设例题：假设“和平和平”号宇宙空间站在接近地面摧毁号宇宙空间站在接

2、近地面摧毁时，有一质量为时，有一质量为 m 的碎片以水平方向的初速的碎片以水平方向的初速 vo 抛出，抛出，已知空气阻力与速度成正比，即已知空气阻力与速度成正比，即 f=-kv（k 为常为常数），试求碎片的运动方程和轨迹方程。数），试求碎片的运动方程和轨迹方程。解：解：牛顿第二定律：牛顿第二定律：mg+f=mg-kv=mdv/dt建立坐标系：建立坐标系：x 轴轴 vo 方向方向;y 轴轴 垂直向下方向。垂直向下方向。初始条件：初始条件：t=0，xo=0，yo=0，zo=0；vxo=vo，vyo=0，vzo=0;运动微分方程：运动微分方程：-kvx =mdvx/dt mg-kvy=mdvy/dt

3、 0=mdvz/dt你现在浏览的是第三页，共33页运动微分方程：运动微分方程：-kvx =mdvx/dt mg-kvy=mdvy/dt 0=mdvz/dtx方向：方向：dvx/vx=-(k/m)dt vx=vo e-kt/my方向：方向：-kdvy/(mg-kvy)=-(k/m)dt vy =(mg/k)(1-e-kt/m)z方向：方向：dvz=0 vz=vzo=0 vx =vo e-kt/m vy =(mg/k)(1-e-kt/m)vz=0你现在浏览的是第四页，共33页vx =vo e-kt/m，vy =(mg/k)(1-e-kt/m)，vz=0 x-xo=ot vo e-kt/m dt=(

4、mvo/g)(1-e-kt/m)y-yo=ot(mg/k)(1-e-kt/m)dt =mg t/k-m2g/k2(1-e-kt/m)z-zo=ot 0 dt=0运动方程运动方程:x=(mvo/g)(1-e-kt/m)y=mg t/k-m2g/k2(1-e-kt/m)z=0 kt/m =-ln(1-kx/mvo)轨迹方程轨迹方程:y=-g ln(1-kx/mvo)-mg x/kvo z=0你现在浏览的是第五页，共33页1.2 牛顿第二定律在常用坐标系中的表达式牛顿第二定律在常用坐标系中的表达式2、平面极坐标系、平面极坐标系(r,)与直角坐标系关系与直角坐标系关系:(1)(x,y)(r,)x=r

5、cosy=r sinvx=vr cos-vsin vy=vr sin+v cosrvoxyro你现在浏览的是第六页，共33页1.2 牛顿第二定律在常用坐标系中的表达式牛顿第二定律在常用坐标系中的表达式2、平面极坐标系、平面极坐标系(r,)(2)(vx,vy)(vr,v)(3)(ax,ay)(ar,a)你现在浏览的是第七页，共33页作作 业业 已知球坐标系与直角坐标系关系已知球坐标系与直角坐标系关系:x=r sin cos y=r sin sin z=r cos 推导球坐标系（推导球坐标系（r，）中的）中的 （1）速度分量（）速度分量（v r，v，v）；）；（2）加速度分量（）加速度分量（a r

6、，a，a）。你现在浏览的是第八页，共33页yxzq1q2q3e1e2e3o3、一般曲线坐标系中的速度、速率、加速度公式、一般曲线坐标系中的速度、速率、加速度公式你现在浏览的是第九页，共33页 x=x(q1,q2,q3),y=y(q1,q2,q3),z=z(q1,q2,q3)你现在浏览的是第十页，共33页你现在浏览的是第十一页，共33页你现在浏览的是第十二页，共33页你现在浏览的是第十三页，共33页例：求柱坐标中质点的速度、加速度分量表达式。例：求柱坐标中质点的速度、加速度分量表达式。你现在浏览的是第十四页，共33页4 4、球坐标系（作业）、球坐标系（作业）你现在浏览的是第十五页，共33页CBL

7、AOxyrd例：细杆例：细杆 OL 绕绕 O 点以匀角速点以匀角速转动，并推动小环转动，并推动小环 C 在固在固定的钢丝定的钢丝 AB 上滑动，上滑动，d 为常为常数。试求小环的速度及加速度数。试求小环的速度及加速度的量值。的量值。你现在浏览的是第十六页，共33页CBAOd你现在浏览的是第十七页，共33页你现在浏览的是第十八页，共33页C C1 1C C2 2rMAo例：小船例：小船M 被水流冲走后，被水流冲走后，用一绳将它拉回岸用一绳将它拉回岸A边点。假边点。假定水速定水速 C1 沿河宽不变，而沿河宽不变，而拉绳子的速度则为拉绳子的速度则为 C2。如。如小船可以看成一个质点，求小船可以看成一

8、个质点，求小船的轨迹。小船的轨迹。你现在浏览的是第十九页，共33页mgvPyxo-b-aat t例：求质量为例：求质量为 m 小球无摩擦从长轴的端点静止滑小球无摩擦从长轴的端点静止滑动到椭圆的最低点时，它对椭圆的压力动到椭圆的最低点时，它对椭圆的压力 P。5、自然坐标系、自然坐标系(自学自学)你现在浏览的是第二十页，共33页mgvPyxo-b-aat t你现在浏览的是第二十一页，共33页mgvPyxo-b-aat t你现在浏览的是第二十二页，共33页1.2 动量定律动量定律一、质心一、质心 RC=mi ri/mi=mi ri/M质心定理：质心定理：MdvC/dt2 Md2RC/dt2=F二、质点组运动的分解：二、质点组运动的分解：平动平动+转动转动 地面参照系地面参照系 质心参照系质心参照系 ri =RC +ri你现在浏览的是第二十三页，共33页1.4 动量定律动量定律你现在浏览的是第二十四页，共33页你现在浏览的是第二十五页，共33页你现在浏览的是第二十六页，共33页你现在浏览的是第二十七页，共33页你现在浏览的是第二十八页，共33页你现在浏览的是第二十九页，共33页1.5 克尼希定理克尼希定理你现在浏览的是第三十页，共33页你现在浏览的是第三十一页，共33页你现在浏览的是第三十二页，共33页你现在浏览的是第三十三页，共33页