章轴向拉压杆强计算.pptx

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1、2.8 应力集中的概念应力集中的概念第 2 章轴向拉压的应力与变形2.6 轴向拉压杆的变形2.7 简单拉压超静定问题2.2 轴力与轴力图2.3 轴向拉压杆的应力2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能2.5 拉压强度条件及应用2.1 轴向拉压的概念第1页/共98页连杆2.1 轴向拉压的概念曲柄连杆机构P特点：连杆为直杆外力大小相等方向相反沿杆轴线杆的变形为轴向伸长或缩短 以以轴向伸长轴向伸长或轴向或轴向缩短缩短为主要特征的为主要特征的变形变形形式称形式称为为轴向拉伸或轴向压缩轴向拉伸或轴向压缩。第2页/共98页2.1 轴向拉压的概念第3页/共98页2.1 轴向拉压的概念第4页/共98页 以轴向伸长或

2、轴向缩短为主要变形的杆件称为以轴向伸长或轴向缩短为主要变形的杆件称为拉（压）杆拉（压）杆.a)受力特征:构构件件是是直直杆杆；作作用用于于杆杆件件上上的的外外力力或或外外力力合合力的作用线沿杆件轴线力的作用线沿杆件轴线.b)变形特点变形特点:杆件变形是沿轴线方向的伸长或缩短杆件变形是沿轴线方向的伸长或缩短.FFFF2.1 轴向拉压的概念第5页/共98页讨论讨论:下图中哪些是轴向拉伸杆下图中哪些是轴向拉伸杆?F(a)F(b)FF(c)F(d)q2.1 轴向拉压的概念第6页/共98页 2.2 轴力和轴力图轴力和轴力图第 2 章轴向拉压的应力与变形第7页/共98页FN 称为称为 轴力轴力-内力的合力

3、作用线总是与杆件的轴内力的合力作用线总是与杆件的轴线重合线重合,通常记为通常记为FN.(或N).2.2 轴力和轴力图F F F FN 第8页/共98页杆件拉伸时杆件拉伸时,FN 为正为正拉力（方向从横截面指向外）拉力（方向从横截面指向外）;轴力轴力FN的正负规定的正负规定:FN:+F F mmF FN mmF FN mm2.2 轴力和轴力图第9页/共98页杆件压缩时杆件压缩时,FN 为负为负压力（方向指向横截面压力（方向指向横截面）.轴力轴力FN的正负规定的正负规定:FN:F F mmF FN mmF FN mm2.2 轴力和轴力图第10页/共98页轴力图轴力图用坐标用坐标(x,FN)来表示轴

4、力沿杆件轴线的变化情况来表示轴力沿杆件轴线的变化情况.x 表示横截面的表示横截面的位置位置.FN 表示轴力的表示轴力的大小大小.于是可以得到于是可以得到轴力图轴力图。FN图FFN图F F F F FxFNxFN2.2 轴力和轴力图第11页/共98页在应用截面法时，外力不能自由移动。在应用截面法时，外力不能自由移动。例如例如:注意：注意：等价吗等价吗?F F F F 我们的研究对象是我们的研究对象是变形体变形体.2.2 轴力和轴力图第12页/共98页举例：举例：F(b)mmAFN=F F(c)BAnnFN=Fmm(a)F C BAnnmm(d)C BAnnF(e)mmAFN=0 B(f)AnnF

5、N=FF 2.2 轴力和轴力图第13页/共98页例例1 画出如下所示杆件的轴力图画出如下所示杆件的轴力图.步骤步骤 1:计算约束反力计算约束反力.解：解：A B C D E 20kN40kN 55kN 25kN 6003005004001800FR A B C D E 20kN40kN 55kN 25kN 2.2 轴力和轴力图第14页/共98页FR A B C D E 20kN40kN 55kN 25kN 假设内力为正假设内力为正.截面截面 1-1：截面截面 2-2：22331144步骤步骤2:使用截面法计算选定截面上的轴力使用截面法计算选定截面上的轴力.FR A 11FN1 FR A B 4

6、0kN22FN2截面截面 3-3：FR A B C 40kN 55kN33FN32.2 轴力和轴力图第15页/共98页选择右半部分更易于分析。选择右半部分更易于分析。截面截面 4-4：FR A B C D E 20kN40kN 55kN 25kN 22331144FN4 E 20kN44步骤步骤3:画出杆件的轴力图画出杆件的轴力图.FR A B C D E 20kN40kN 55kN 25kN 20105FN (kN)50从轴力图我们从轴力图我们发现发现2.2 轴力和轴力图第16页/共98页Fq=F/ll2llFFqFFFFRFFFRFq1122332.2 轴力和轴力图例例2 如下图所示杆件的

7、轴力图如下图所示杆件的轴力图.第17页/共98页FN3F33FRFN1112FRF q2Fx1FN2FFF+-+Fq=F/ll2llFF2.2 轴力和轴力图第18页/共98页aaaqF=qaF=qaF2FF2F画出下列各杆的轴力图。画出下列各杆的轴力图。（+）（-）2FF20kN40kN30kN3F2FF（+）（+）（-）（-）（+）F2F20kN10kN50kN（+）（-）（-）qaqa2.2 轴力和轴力图第19页/共98页 2.3 轴向拉压杆的应力轴向拉压杆的应力第 2 章轴向拉压的应力与变形第20页/共98页1 横截面上的应力横截面上的应力问题：问题：2.3 轴向拉压杆的应力1）横截面内

8、各点处产生何种应力？）横截面内各点处产生何种应力？2）应力的分布规律？）应力的分布规律？3）应力的数值？）应力的数值？第21页/共98页杆件在外力作用下不但产生内力，还使杆件发生变形所以讨论横截面的应力时需要知道变形的规律我们可以做一个实验PPPP杆件伸长，但各横向线保持为直线，并仍垂直于轴线。杆件伸长，但各横向线保持为直线，并仍垂直于轴线。变形后原来的矩形网格仍为矩形。变形后原来的矩形网格仍为矩形。2.3 轴向拉压杆的应力内力与变形是并存的，内力是抵抗变形的一种能力。第22页/共98页对于轴向荷载情况，所有横截面变形后仍保持为平对于轴向荷载情况，所有横截面变形后仍保持为平面并相互平行，且垂直

9、于轴线面并相互平行，且垂直于轴线.平面假设平面假设2.3 轴向拉压杆的应力第23页/共98页 因此，横截面各点处的正应变因此，横截面各点处的正应变都是相等的，都是相等的，根据胡克定律，正应力根据胡克定律，正应力均匀分布于横截面上均匀分布于横截面上.推论推论:1.均质直杆受轴向荷载作用不产生剪切变形，因均质直杆受轴向荷载作用不产生剪切变形，因此横截面上没有剪应力此横截面上没有剪应力.2.任意两个横截面之间纵线的伸长（或缩短）都是任意两个横截面之间纵线的伸长（或缩短）都是相同的相同的.F F dabcF ab=常量常量=常量常量 2.3 轴向拉压杆的应力第24页/共98页因此正应力计算公式为因此正

10、应力计算公式为 轴力与应力的关系轴力与应力的关系理论计算理论计算:F F dabcFNabF FNabF 2.3 轴向拉压杆的应力1.横截面横截面上的上的应力应力:第25页/共98页公式的限制条件公式的限制条件:上述计算正应力的公式对横截面的形式没上述计算正应力的公式对横截面的形式没有限制，但对于某些特殊形式的横截面，如有限制，但对于某些特殊形式的横截面，如果在轴向荷载作用时不能满足果在轴向荷载作用时不能满足平面假设平面假设，则，则公式将不再有效公式将不再有效.试验和计算表明，该公式不能描述试验和计算表明，该公式不能描述荷载作荷载作用点附近截面上的应力用点附近截面上的应力情况，因为这些区域情况

11、，因为这些区域的应力变化比较复杂，截面变形较大的应力变化比较复杂，截面变形较大.2.3 轴向拉压杆的应力第26页/共98页公式限制条件公式限制条件:该公式不能描述荷载作用点附近的应力情况该公式不能描述荷载作用点附近的应力情况.2.3 轴向拉压杆的应力第27页/共98页圣维南原理圣维南原理 力作用于杆端的方式不同，只会使与杆端距离力作用于杆端的方式不同，只会使与杆端距离不大于杆的横向尺寸的范围内受到影响不大于杆的横向尺寸的范围内受到影响.FFFF影响区影响区影响区影响区2.3 轴向拉压杆的应力第28页/共98页例例3 计算阶梯状方形柱体的最大工作应力，已知荷计算阶梯状方形柱体的最大工作应力，已知

12、荷载载F=50 kN。解解:首先绘制轴力图首先绘制轴力图(压力压力)150kN50kNF C BA F F 40003000370240III2.3 轴向拉压杆的应力柱段柱段I上横截面的正应力为：上横截面的正应力为：第29页/共98页柱段柱段II上上 横截面的正应力为横截面的正应力为(压力压力)因此因此最大工作应力最大工作应力为为150kN50kNF C BA F F 40003000370240III2.3 轴向拉压杆的应力第30页/共98页例例4 4图图a a示正方形截面示正方形截面(图图b b)阶形砖柱，柱顶受轴向压力阶形砖柱，柱顶受轴向压力F F作用。柱上段重为作用。柱上段重为G G1

13、 1，下，下段重为段重为G G2 2。已知：。已知：F=15kNF=15kN，G G1 1=2.5kN=2.5kN，G G2 210kN10kN，ll3m3m求上、下段柱底截面求上、下段柱底截面l ll l和和2 22 2上的应力。上的应力。解：解：(1)(1)先分别求出截面先分别求出截面1 11 1和和2 22 2的轴力。的轴力。分别取截面分别取截面1 11 1和和2 22 2上部为脱离体（图上部为脱离体（图c c、d d），），F FN1N1=-F=-FG G1 1=-15kN=-15kN2.5kN=-17.5kN2.5kN=-17.5kN；截面截面2 2一一2 2：Fy=0Fy=0，F

14、FN2N2=-F=-FG G2 2=-15kN=-15kN2.5kN2.5kN10kN=-27.5kN10kN=-27.5kN负号即压力负号即压力2.3 轴向拉压杆的应力根据平衡条件可求得：根据平衡条件可求得：截面截面1 1一一1 1：Fy=0Fy=0运用截面法运用截面法第31页/共98页（2 2）求应力：）求应力：=F=FN N/A/A 分别将分别将1 1l l、2 22 2截面轴力截面轴力F FN1N1、F FN2N2和面积和面积A A1 1、A A2 2代入上式，得：代入上式，得：1 1=F=FN1N1/A/A1 1=-17.5x10=-17.5x103 3N/(0.2x0.2)mN/(

15、0.2x0.2)m2 2=-0.438 Mpa=-0.438 Mpa2 2=F=FN2N2/A/A2 2=-27.5x10=-27.5x103 3N/(0.4x0.4)mN/(0.4x0.4)m2 2=-0.172 Mpa=-0.172 Mpa（负号表示压应力）（负号表示压应力）（负号表示压应力）（负号表示压应力）2.3 轴向拉压杆的应力第32页/共98页混凝土圆柱混凝土圆柱重物重物圆柱是怎样断裂的？圆柱是怎样断裂的？为什么圆柱会断裂？为什么圆柱会断裂？2.斜截面上的应力斜截面上的应力2.3 轴向拉压杆的应力第33页/共98页2.3 轴向拉压杆的应力第34页/共98页F kk根据平衡方程计算内

16、力根据平衡方程计算内力F Fa 在斜截面上应力是如何分布的？在斜截面上应力是如何分布的？kka2.3 轴向拉压杆的应力 说明不仅说明不仅横截面横截面上上有应力有应力，在，在其它方位的截面其它方位的截面上（斜截面）上（斜截面）也有应力也有应力，故有必要研究全部方位的，故有必要研究全部方位的截面上的应力，从中截面上的应力，从中找出哪一截面上的应力达到最找出哪一截面上的应力达到最大大，以作为，以作为强度计算的依据强度计算的依据。第35页/共98页变变形形假假设设:变变形形后后，原原先先平平行行的的两两个个斜斜面面仍仍保保持持为为平面并相互平行平面并相互平行.推推论论:两两个个平平行行斜斜面面之之间间

17、的的全全部部径径向向直直线线具具有有相相同的轴向变形同的轴向变形.也就是说，斜面上各点的合应力相同也就是说，斜面上各点的合应力相同.F F 2.3 轴向拉压杆的应力第36页/共98页这里这里 0 是横截面是横截面()()上的正应力上的正应力.F F kkaF kkAa aApaFa 2.3 轴向拉压杆的应力第37页/共98页通常将斜截面上的应力分解为正应力和剪应力通常将斜截面上的应力分解为正应力和剪应力.pa a at ta aa某点处各个方向上的应力称为该点的某点处各个方向上的应力称为该点的应力状态应力状态.对于轴向受拉或者受压杆件，其在某一点对于轴向受拉或者受压杆件，其在某一点的应力状态可

18、以由横截面上的正应力确定，称为的应力状态可以由横截面上的正应力确定，称为单向应力状态单向应力状态.2.3 轴向拉压杆的应力第38页/共98页讨论讨论:(1)(2)(横截面横截面)(纵截面纵截面)paataa(横截面横截面)(纵截面纵截面)2.3 轴向拉压杆的应力第39页/共98页 即即横截面上的正应力是所有各斜截面正应力中横截面上的正应力是所有各斜截面正应力中的最大者的最大者。而最大切应力发生在。而最大切应力发生在=/4=/4的斜截面的斜截面上，其值为上，其值为(=/4)=(=/4)=maxmax=/2=/2。即与即与横截面成横截面成45450 0的斜截面的斜截面上的上的切应力切应力是所有是所

19、有各斜截面切应力中的各斜截面切应力中的最大者最大者。最大切应力最大切应力在数在数值上值上等于最大正应力的二分之一等于最大正应力的二分之一。2.3 轴向拉压杆的应力第40页/共98页mm例例5 图示轴向受压矩形等截面直杆，其横截面尺图示轴向受压矩形等截面直杆，其横截面尺寸为寸为40mm10mm，荷载，荷载F50kN。试求斜截面。试求斜截面m-m上的正应力和切应力。上的正应力和切应力。F F mm40 a at ta apa解解:直杆所受的轴力为直杆所受的轴力为横截面面积为横截面面积为则正应力为则正应力为斜截面的方位角为斜截面的方位角为斜截面上的正应力和切应力分别为斜截面上的正应力和切应力分别为(

20、压力压力)=502.3 轴向拉压杆的应力第41页/共98页第 2 章轴向拉压的应力与变形2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能第42页/共98页拉伸试验拉伸试验拉伸试验试样拉伸试验试样圆柱形试样圆柱形试样:或或方柱形试样方柱形试样或或国家标准国家标准-GB 标准试样：标准试样：1 1 材料拉伸时的力学性能材料拉伸时的力学性能2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能第43页/共98页电子万能试验机电子万能试验机2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能第44页/共98页液压式万能液压式万能试验机试验机2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能第45页/共98页2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能第46页/共98页低碳钢的拉

21、伸图低碳钢的拉伸图以及以及力学性能力学性能拉伸图：拉伸图：载荷载荷伸长量伸长量 分为四个阶段分为四个阶段：2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能弹性阶段；弹性阶段；屈服阶段；屈服阶段；强化阶段；强化阶段；局部变形阶段局部变形阶段第47页/共98页应力应力-应变曲线图应变曲线图这里这里A 横截面原始面积横截面原始面积.s 名义应力名义应力l 试验段原长试验段原长 名义应变名义应变 2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能E第48页/共98页低碳钢拉伸时的力学性能低碳钢拉伸时的力学性能.弹性阶段弹性阶段OB在此区段，变形是弹性的在此区段，变形是弹性的.E 直线直线 OA的斜率的斜率比例极限比例极限 p 点点

22、 A弹性极限弹性极限 e 点点BOA 段称为线性段段称为线性段2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能p p是材料应力与应变是材料应力与应变成正比的最大应力。成正比的最大应力。A3A3钢的比例极限钢的比例极限p p=200 MPa=200 MPa。e e与与p p很接近，工程上通常不作严格区分。很接近，工程上通常不作严格区分。胡克定律胡克定律.第49页/共98页.屈服阶段屈服阶段 在此阶段，应力几乎在此阶段，应力几乎不变，而变形却急剧增不变，而变形却急剧增长长，材料暂时失去了抵，材料暂时失去了抵抗变形的能力抗变形的能力 在试件的磨光表在试件的磨光表面上，可以看到与轴面上，可以看到与轴线大致成线大致成

23、45 的斜纹的斜纹屈服极限屈服极限:屈服屈服现象现象2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能滑移线滑移线 段内应力最低值段内应力最低值 在在屈屈服服阶阶段段卸卸载载后后,大大部部分分变变形形为为塑塑性性变变形形，它它将将导导致致构构件件不不能能正正常常工工作作,因因此此屈屈服服极极限限s s是是低低碳钢的重要强度指标。碳钢的重要强度指标。第50页/共98页.硬化阶段硬化阶段 在此阶段，材在此阶段，材料又增强了抵抗变料又增强了抵抗变形的能力形的能力.强度极限强度极限:要使材料应变增大要使材料应变增大必须增加应力，这必须增加应力，这种现象称为材料的种现象称为材料的应变硬化应变硬化.2.4 材料拉伸和压缩

24、时的力学性能b 最高点最高点 G 对对应的应力值应的应力值，材，材料所能承受的最料所能承受的最大正应力大正应力第51页/共98页硬化阶段的卸载和再加载硬化阶段的卸载和再加载 在此阶段在此阶段E点卸载点卸载,-曲线是一条直线曲线是一条直线.如果立即重新加载，如果立即重新加载，则则-曲线首先沿卸曲线首先沿卸载曲线线性变化，然载曲线线性变化，然后沿原曲线变化。后沿原曲线变化。e_ 弹性应变弹性应变p 残余应变残余应变(塑性塑性)材料的比例极限或弹材料的比例极限或弹性极限将获得提高性极限将获得提高。.e 或 pp2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能E第52页/共98页硬化阶段的卸载和再加载硬化阶段的卸载

25、和再加载冷作硬化冷作硬化。2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能E 不经过热处理，只不经过热处理，只在常温下拉到强化阶段在常温下拉到强化阶段再卸荷再卸荷(预加塑性变形预加塑性变形)，而使材料的比例极限而使材料的比例极限或弹性极限提高或弹性极限提高(提高钢提高钢材强度材强度)的方法，的方法，若在第一次若在第一次卸载卸载后后间隔一段时间间隔一段时间再再加载加载，这时的应力与应变关系曲线将沿虚线上升到一个更这时的应力与应变关系曲线将沿虚线上升到一个更高的位置，高的位置，比例极限比例极限进一步得到进一步得到提高提高。这种现象称。这种现象称为为冷拉时效冷拉时效。第53页/共98页.缩颈阶段缩颈阶段试件的某一

26、局部范围内，横截面显著试件的某一局部范围内，横截面显著缩小缩小缩颈现象缩颈现象,直至断裂直至断裂.a.伸长率伸长率l 试件段原长试件段原长;l1 断裂时的试件段断裂时的试件段长度长度.b.断面收缩率断面收缩率A1 断裂时断口的横截面面积断裂时断口的横截面面积.A 横截面的原面积横截面的原面积.2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能第54页/共98页 低碳钢低碳钢Q235的的力学性能指标力学性能指标 塑性指标塑性指标弹性指标弹性指标:通常如果通常如果 ,该材料称为该材料称为塑性材料塑性材料;如果如果 ,称为称为脆性材料脆性材料.E强度指标强度指标:胡克定律胡克定律:2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能

27、第55页/共98页铸铁拉伸时的铸铁拉伸时的 e e 曲线曲线1.变形始终很小，延伸率小。变形始终很小，延伸率小。典型脆性材料典型脆性材料其他材料拉伸时的力学性能其他材料拉伸时的力学性能2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能 故认为故认为近似线弹性近似线弹性，胡克定律近似成立胡克定律近似成立。弹性模量由一条割线的斜率来确定，切割点弹性模量由一条割线的斜率来确定，切割点通常定在应变为通常定在应变为0.1%0.1%的点处。的点处。2.没有屈服、硬化、颈缩阶没有屈服、硬化、颈缩阶段，只有强度极限段，只有强度极限 b(拉断时拉断时的最大应力的最大应力)。其值远低于低。其值远低于低碳钢。碳钢。3.无明显直线阶

28、段。无明显直线阶段。第56页/共98页铸铁试件轴向拉伸时的断裂截面铸铁试件轴向拉伸时的断裂截面2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能强度极限是脆性材料唯一的强度指标。强度极限是脆性材料唯一的强度指标。第57页/共98页其他材料拉伸时的力学性能其他材料拉伸时的力学性能锰钢没有屈服和缩颈阶段锰钢没有屈服和缩颈阶段.硬铝和退火球墨铸铁没有明硬铝和退火球墨铸铁没有明显的屈服阶段显的屈服阶段.总的来说总的来说,对于以上材料对于以上材料:d 5%,5%,属于塑性材料属于塑性材料.2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能第58页/共98页 对于没有屈服阶段的塑性对于没有屈服阶段的塑性材料，可以将材料，可以将p0.2作

29、为名义屈作为名义屈服极限，称为条件屈服应力或服极限，称为条件屈服应力或屈服强度屈服强度.p0.2卸载后产生卸载后产生 p=0.2%塑塑性应变所对应的应力值性应变所对应的应力值0.002残余应变残余应变2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能第59页/共98页压缩试件压缩试件短的圆截面柱体短的圆截面柱体短的正方形截面柱体短的正方形截面柱体2.2.材料在压缩时的力学性能材料在压缩时的力学性能 标准试件：标准试件：2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能第60页/共98页Compressiontensiona.低碳钢压缩时的低碳钢压缩时的-曲线曲线 特点：特点：1)压缩时的屈服应力压缩时的屈服应力s 和弹性和弹

30、性模量模量E 与拉伸时基本相同与拉伸时基本相同.2)具有较好延展性，压缩时无具有较好延展性，压缩时无断裂发生断裂发生.2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能第61页/共98页特点：特点：1)压缩时，其强度极限压缩时，其强度极限b 和延伸率和延伸率 d 远高于拉伸时远高于拉伸时的强度极限和延伸率的强度极限和延伸率,因此铸铁适合于作为抗压构件因此铸铁适合于作为抗压构件;2)其其 曲线仅在较低应力水平上接近胡克定律曲线仅在较低应力水平上接近胡克定律;3)破坏断面的法线与轴线大致成破坏断面的法线与轴线大致成45的夹角，由于该斜由于该斜截面上的切应力最大。截面上的切应力最大。b.铸铁压缩时的铸铁压缩时的-曲

31、线曲线 2.4 材料拉伸和压缩时的力学性能抗压强度极限抗压强度极限bcbc比抗拉强度极限比抗拉强度极限btbt要大得多，达到要大得多，达到3 35 5倍倍 (砼的抗压强度极限是其抗拉强度极限的砼的抗压强度极限是其抗拉强度极限的1010倍左右倍左右)第62页/共98页2.3 材料拉伸和压缩时的材料拉伸和压缩时的力学性质力学性质3 3塑性材料和脆性材料的主要区别。塑性材料和脆性材料的主要区别。1 1）多数塑性材料多数塑性材料在弹性变形范围内，在弹性变形范围内，符合胡克符合胡克定律定律；多数脆性材料多数脆性材料在拉（压）时，在拉（压）时，一开始就是一一开始就是一条条微弯的曲线微弯的曲线，但由于，但由

32、于曲线曲率较小，应用上仍设曲线曲率较小，应用上仍设它们成正比；它们成正比；2 2）塑性材料塑性材料断裂时断裂时较大较大，故塑性材料可压成，故塑性材料可压成薄片薄片或或抽成抽成细丝细丝，脆性材料脆性材料则则不能不能；3 3）多数）多数塑性材料屈服阶段以前塑性材料屈服阶段以前，抗拉、抗压性能基本抗拉、抗压性能基本相同相同，应用范围广；多数，应用范围广；多数脆性材料抗压脆性材料抗压抗拉抗拉,价廉，易价廉，易就地取材，用做受压构件；就地取材，用做受压构件；4 4）塑性材料力学性能指标）塑性材料力学性能指标p p、e e、s s、b b 。、较大；较大；E E为切线模量；为切线模量；脆性材料：脆性材料：

33、p p 。2%2%5%5%；E E为割线模量为割线模量 5 5）塑性材料受动荷载能力强，脆性材料受动荷载能力）塑性材料受动荷载能力强，脆性材料受动荷载能力差。差。第63页/共98页第 2 章轴向拉压的应力与变形2.5 拉压强度条件及应用第64页/共98页破坏破坏断裂断裂塑性变形塑性变形 塑性材料塑性材料,当应力达到当应力达到屈服强度屈服强度S S时，将发生时，将发生较大的塑性变形，即使杆件不会破坏，由于过大较大的塑性变形，即使杆件不会破坏，由于过大的塑性变形，使之丧失正常工作的能力，故的塑性变形，使之丧失正常工作的能力，故极限极限应力为应力为 脆性材料脆性材料,最大工作应力为最大工作应力为强度

34、极限强度极限，极限应力为，极限应力为 当材料发生当材料发生屈服屈服或者或者断裂断裂致使构件丧失正常工致使构件丧失正常工作能力的现象称为作能力的现象称为强度失效强度失效。2.5 拉压强度条件及应用或或 材料即将丧失正常工作能力时材料即将丧失正常工作能力时(强度失效强度失效)的应的应力称为危险应力，或极限应力力称为危险应力，或极限应力 。第65页/共98页n n安全因数安全因数，实际强度与必需强度的比值。，实际强度与必需强度的比值。塑性塑性材料和脆性材料的安全因数具有不同的取值材料和脆性材料的安全因数具有不同的取值调节经济性与安全性之间的矛盾。调节经济性与安全性之间的矛盾。疲劳破坏也是构件的一种失

35、效形式。疲劳破坏也是构件的一种失效形式。为保证构件能正常地工作并具有足够的安全储备，为保证构件能正常地工作并具有足够的安全储备，将极限应力除以一个大于将极限应力除以一个大于1 1的系数的系数n n（安全系数也称（安全系数也称为安全因数），便得到为安全因数），便得到许用应力许用应力 ，即，即2.5 拉压强度条件及应用第66页/共98页拉压杆的强度条件：拉压杆的强度条件：或或强度分析的三类问题强度分析的三类问题(1)强度校核强度校核(2)选择截面尺寸选择截面尺寸(3)确定许可载荷确定许可载荷杆内的最大应力杆内的最大应力 不得超过材料的许用应力。不得超过材料的许用应力。工程上，工程上，是允许的。是允

36、许的。2.5 拉压强度条件及应用第67页/共98页例例5 三角形屋顶如图所示，已知：均布荷载密度三角形屋顶如图所示，已知：均布荷载密度q=4.2kN/m,AB杆许用应力杆许用应力 =170MPa.（1）若）若AB杆直径杆直径d=16mm,请校核该杆的安全性请校核该杆的安全性.（2）确定）确定AB的最小直径的最小直径.ACB1.42m8.5m9.3m0.4m q2.5 拉压强度条件及应用第68页/共98页解解:1.计算支座反力计算支座反力.由结构的平衡及对称性由结构的平衡及对称性FBy FAx FAy ACB1.42m8.5m9.3m0.4m q2.5 拉压强度条件及应用第69页/共98页由分离

37、体受力图由分离体受力图,可得可得 2.计算杆件轴力计算杆件轴力.FAy qCA1.42m4.65m4.25mFN FCy FCx 2.5 拉压强度条件及应用第70页/共98页3.计算杆件应力并校核强度计算杆件应力并校核强度.可见杆件满足强度要求可见杆件满足强度要求.FAy CA1.42m4.65m4.25mFN FCy FCx 2.5 拉压强度条件及应用第71页/共98页4.确定确定AB杆的最小直径杆的最小直径.FAy CA1.42m4.65m4.25mFN FCy FCx（取（取14.1mm）AB杆的最小直径为杆的最小直径为14.1mm。2.5 拉压强度条件及应用第72页/共98页例例6 两

38、杆桁架如图所示两杆桁架如图所示.杆件杆件AB 由两个由两个10号工字钢杆号工字钢杆构成构成,杆杆 AC 由两个截面为由两个截面为80mm80mm 7mm 的等的等边角钢构成边角钢构成.所有杆件材料均为钢所有杆件材料均为钢 Q235，=170MPa.试确定结构的许用荷载试确定结构的许用荷载F.F1m30ACB2.5 拉压强度条件及应用第73页/共98页(1)由节点由节点A的平衡条件的平衡条件解解:可得可得 F1m30ACBAFxyFN2 FN1 302.5 拉压强度条件及应用第74页/共98页(2)从型钢表查得两杆件截面面积为从型钢表查得两杆件截面面积为(3)根据强度条件，计算杆件的许用轴力根据

39、强度条件，计算杆件的许用轴力:ACABACAB2.5 拉压强度条件及应用第75页/共98页(4)杆件的许用荷载为杆件的许用荷载为F1m30ACB2.5 拉压强度条件及应用第76页/共98页例例1 1 拉杆沿斜截面拉杆沿斜截面m-nm-n由两部分胶由两部分胶合而成。设在胶合面上许用拉应合而成。设在胶合面上许用拉应力力=100MPa=100MPa，许用切应力，许用切应力=50MPa=50MPa。并设胶合面的强度控制杆件的拉力。试问：。并设胶合面的强度控制杆件的拉力。试问：为使杆件承受最大拉力为使杆件承受最大拉力F F，角的值应为多少？若杆件横截角的值应为多少？若杆件横截面面积为面面积为4cm4cm

40、2 2，并规定，并规定6060，试确定许可载荷，试确定许可载荷F F。解：解：=cos2，=(sin2)/2；使杆承受最大拉力为：使杆承受最大拉力为：2.5 拉压强度条件及应用第77页/共98页例例3 3 平面桁架如图所示。设两主动力大小平面桁架如图所示。设两主动力大小平面桁架如图所示。设两主动力大小平面桁架如图所示。设两主动力大小F F F F=100 kN=100 kN=100 kN=100 kN，作用在节点作用在节点作用在节点作用在节点A A A A和节点和节点和节点和节点B B B B上，上，上，上，a a a a=1.5 m=1.5 m=1.5 m=1.5 m，h h h h=3 m

41、=3 m=3 m=3 m。求。求。求。求1 1 1 1、2 2 2 2杆杆杆杆的内力，若杆采用两根等边角钢焊接而成，是根据强度的内力，若杆采用两根等边角钢焊接而成，是根据强度的内力，若杆采用两根等边角钢焊接而成，是根据强度的内力，若杆采用两根等边角钢焊接而成，是根据强度条件选择角钢型号。钢的许用应力条件选择角钢型号。钢的许用应力条件选择角钢型号。钢的许用应力条件选择角钢型号。钢的许用应力 =170MPa=170MPa 。a aa aa ah hA AB B 1 12 23 34 4F FF F焊焊焊焊接接接接处处处处杆的截面形状杆的截面形状杆的截面形状杆的截面形状2.5 拉压强度条件及应用第7

42、9页/共98页a aa aa ah hA AB B 1 12 23 34 4F FF F解：解：1 1.选取节点选取节点A A为研究对象，受为研究对象，受力分析如图所示。力分析如图所示。解方程得解方程得列平衡方程列平衡方程其中其中其中F FF F1 1F F2 2A Ay yx x2.5 拉压强度条件及应用第80页/共98页2 2.截面设计截面设计截面设计截面设计焊焊焊焊接接接接处处处处杆的截面形状杆的截面形状杆的截面形状杆的截面形状 根据强度条件，确定杆件所需的根据强度条件，确定杆件所需的最小横截面面积。即：最小横截面面积。即：AFAFNmaxNmax/根据计算面积，利用附录选择型钢规格。即

43、：根据计算面积，利用附录选择型钢规格。即：A A实际实际A A计算计算 每根型钢所需面积为：每根型钢所需面积为：A=AA=A计算计算/2/2；则则1 1杆选为：杆选为：2L70 x42L70 x4，A A实际实际=11.14cm=11.14cm2 2；2 2杆选为：杆选为：2L50 x5 2L50 x5，A A实际实际=9.61cm=9.61cm2 2 ，或或2L63x42L63x4，A实际=9.96cm2 2.5 拉压强度条件及应用第81页/共98页第 2章轴向拉压的应力与变形2.6 轴向拉压杆的变形第82页/共98页 实验表明，杆件在轴向拉力或压力的作用下，实验表明，杆件在轴向拉力或压力的

44、作用下，沿轴线方向将发生伸长或缩短，同时，横向（垂直沿轴线方向将发生伸长或缩短，同时，横向（垂直的方向）必发生缩短或伸长，如所示。的方向）必发生缩短或伸长，如所示。2.6 轴向拉压杆的变形第83页/共98页绝对变形绝对变形 正应变正应变 相对变形相对变形长度变化的测量长度变化的测量l1d1单位长度上的变形单位长度上的变形;无量纲量无量纲量2.6 轴向拉压杆的变形l1d1F F dl轴向（或纵向）变形轴向（或纵向）变形第84页/共98页横向变形横向变形绝对变形绝对变形横向正应变横向正应变F F dll1d12.6 轴向拉压杆的变形 规定，规定，ll和和d d伸长为正，缩短为负；伸长为正，缩短为负

45、；和和1 1的正负号分别与的正负号分别与ll和和d d一致一致。因此规定：。因此规定：拉应拉应变为正，压应变为负变为正，压应变为负。第85页/共98页或 m m-泊松比泊松比泊松比泊松比 在线弹性范围内，杆件上任一点的横向正应变在线弹性范围内，杆件上任一点的横向正应变与该点的纵向正应变与该点的纵向正应变成正比，但符号相反成正比，但符号相反.F F dll1d12.6 轴向拉压杆的变形第86页/共98页载荷和变形之间的线性关系载荷和变形之间的线性关系.胡克定律：胡克定律：当当 p p=E E (a)(a)因为因为带入带入 (a),(a),可得可得(b)上述关系式上述关系式(a)(a)和和(b)(

46、b)称为胡称为胡克定律克定律.F F dll1d12.6 轴向拉压杆的变形第87页/共98页E 弹性模量弹性模量;具有与应力相同的量纲具有与应力相同的量纲,单位单位 Pa.胡克定律胡克定律在拉（压）杆上的应用在拉（压）杆上的应用EA 杆件的杆件的轴向抗拉（或抗压）刚度。轴向抗拉（或抗压）刚度。=E区别胡克定律胡克定律在任意单独应力状态下在任意单独应力状态下的应用的应用低碳钢低碳钢(Q235)弹性常数弹性常数:2.6 轴向拉压杆的变形第88页/共98页FN、A或或E分段变化：分段变化：FN或或A沿轴线连续变化沿轴线连续变化:2.6 轴向拉压杆的变形 在弹性变形范围内，每一种材料的在弹性变形范围内

47、，每一种材料的值均为值均为一常数，可由实验测得。一常数，可由实验测得。E E和和都是表征材料弹性的常量，工程中的材都是表征材料弹性的常量，工程中的材料均为料均为E E、值。值。第89页/共98页例例6 台阶形杆件受载如图所示，已知台阶形杆件受载如图所示，已知AB和和BC段的段的截面面积为截面面积为 A1=400mm2、A2=250mm2.材料的弹性材料的弹性模量为模量为 E=210GPa。试计算。试计算AB段、段、BC段和整个杆段和整个杆件的伸长量；并计算截面件的伸长量；并计算截面C相对于截面相对于截面B的位移以的位移以及截面及截面C的绝对位移的绝对位移.F=40kN C BA BC解解:由平

48、衡方程计算各截面上的轴力由平衡方程计算各截面上的轴力l1=300l2=2002.6 轴向拉压杆的变形第90页/共98页因此因此2.6 轴向拉压杆的变形F=40kN C BA BCl1=300l2=200第91页/共98页杆件杆件AC的总伸长量的总伸长量截面截面C相对于截面相对于截面B的位移的位移截面截面C的绝对位移的绝对位移2.6 轴向拉压杆的变形F=40kN C BA BC第92页/共98页F F F Fll lla a a ab b b bA A A AB B B BC C C CF F F F 例例7 7 求图示构件求图示构件B B点的位移（点的位移（EA=EA=常数）。常数）。解：解：(1)(1)求各段杆轴力。求各段杆轴力。F FNACNAC=2F=2F，F FNBCNBC=F=F(2)(2)求各段杆变形。求各段杆变形。(3)B(3)B点的竖向位移点的竖向位移2.6 轴向拉压杆的变形第93页/共98页谢 谢 大 家！返回主目录返回主目录返回主目录返回主目录返回本章第一页返回本章第一页返回本章第一页返回本章第一页第97页/共98页感谢您的观看！第98页/共98页