高等量子力学 算符.pptx

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1、高等量子力学高等量子力学 算符算符 算符是矢量空间中又一重要概念。在这一节里，我们在右矢空间中引入算符，并从左右矢空间的对应关系去讨论算符及其性质。这些性质很容易回到单一空间的表示方法中去。2-1 定义定义 在算符的定义中，被算符A作用的右矢全体，称为A的定义域定义域；得出的右矢全体称为值域值域。二者可以不同，也可以部分或完全重合。通常算符的定义域与值域都是整个空间。第1页/共41页 一个算符A，其定义域是一个矢量空间，而又满足下列条件的，称为线性算符线性算符：(2.1)满足下列二条件的，称为反线性算符：反线性算符：(2.2)其中a是任意常数。在量子力学中出现的算符，绝大多数都是线性算符，下面

2、我们只讨论线性算符。算符对其定义域中每一个右矢作用，都应有确定的结果。定义一个具体的算符应当规定其定义域，并指出它对其定义域中每一个矢量作用的结果。而确定一个具体的线性算符，只须规定它对其定义域中的一组线性无关的右矢（例如一组基矢）中每个右矢的作用结果即可。第2页/共41页 线性算符的定义域，可以是整个右矢空间本身，也可以是它的一个子空间。可以证明，线性算符具有下列性质：（1）线性算符的值域也是右矢空间（大空间本身或其子空间）。（2）若定义域是有限维的空间，则值域空间的维数等于或小于定义域空间的维数。（3）在定义域中，那些受A的作用得到零矢量的右矢全体，也构成一个右矢空间（定义域的子空间）。复

3、数对右矢的数乘，可以看成算符对右矢的作用，每一个复数都可以看成一个算符；其定义域和值域均为全空间：其中两个特殊的算符：第3页/共41页这时我们记作第4页/共41页则说这两个算符是可对易的可对易的，或称为两个算符对易对易。定义：(2.2)经常使用的几个对易关系：经常使用的几个对易关系：第5页/共41页 由上述定义可知，除交换律不一定成立外，算符之间服从一般的加、减、乘和幂次的代数运算法则：等等。可以用算符和复数构成一个多项式作为算符的函数：甚至可以构成无穷级数（我们不去仔细考察由此引起的数学问题），例如可以写(2.3)第6页/共41页注意上式是算符的指数函数的定义式。在此定义下，关系式第7页/共

4、41页不是所有的算符都有逆。一个算符A有逆的条件如下：第8页/共41页定理定理 设A是一个定义域和值域都在全空间的线性算符，若有另外两个线性算符B和C存在，满足AB=1,CA=1 (2.4)则算符A有逆，而且证明:我们证明这样的A满足有逆条件(1)和(2)。第9页/共41页定理证毕。第10页/共41页2-2 算符的代数运算算符的代数运算 在量子力学中，经常出现不可对易线性算符的代数运算，在这一小节里，我们举几个较复杂的运算例子；并且用代数方法证明两个常用的算符等式（2.9）和（2.14）两式。（2.5）.第11页/共41页例1：证明：（2.8）证明：证明：用数学归纳法证明，当n=1时上式为 原

5、式成立。下面我们从原式出发，推出用n+1代替n的同样形式的式子。将原式从左方用A作用，得第12页/共41页在上式右边第二个取和式中，取j=i+1，得将此式的求和傀标j再改成i，即可与第一和式相加，于是得这是与原式完全相同的形式，只是原来的n成为n+1，这说明原式若对n成立，对n+1亦成立。由于我们已经证明原式对n=1成立，因此，原式对任何整数n都成立。证毕。第13页/共41页例2：证明：（2.9）这是量子力学中常用的一个公式，是一个真正的无穷级数。证明：证明：利用(2.8)式，有 第14页/共41页为证明（2.9）式可取 这时第15页/共41页例5：证明Glauber公式：（2.14）证明：证

6、明：令令第16页/共41页第17页/共41页令令第18页/共41页2-3 作用于左矢的算符作用于左矢的算符我们在右矢空间中定义了算符我们在右矢空间中定义了算符A：（2.17）注意我们对左矢采用相反的写法，即算符向左作用于左矢。注意我们对左矢采用相反的写法，即算符向左作用于左矢。右矢空间右矢空间 左矢空间左矢空间 第19页/共41页（2.19）（2.20）第20页/共41页将（将（2.20）式用于右矢空间的算符）式用于右矢空间的算符B：（2.21）现在有了左矢和右矢两个互为对偶的空间，而算符是两个空间公用的。算符向现在有了左矢和右矢两个互为对偶的空间，而算符是两个空间公用的。算符向右可以作用于右

7、矢，向左可以作用于左矢。算符的这种既能向左，又能向右作用的性右可以作用于右矢，向左可以作用于左矢。算符的这种既能向左，又能向右作用的性质，是对偶空间优于单一空间的主要之点。质，是对偶空间优于单一空间的主要之点。第21页/共41页证明：证明：定理的必要性是明显的，我们证明其充分性。定理的必要性是明显的，我们证明其充分性。（2.22）第22页/共41页（2.23）定理证毕。定理证毕。第第6节节第23页/共41页2-4 厄米算符和幺正算符厄米算符和幺正算符一、厄米算符一、厄米算符 若算符满足若算符满足 则称则称为厄米算符或自伴算符为厄米算符或自伴算符证明：证明：第26页/共41页因此因此第27页/共

8、41页二、等距算符和幺正算符二、等距算符和幺正算符 定理定理 以下三个命题是等价的：以下三个命题是等价的：（1）（2）（3）下面的定理指出了等距算符的主要性质。下面的定理指出了等距算符的主要性质。证明：证明：我们依次证明前一条是后一条的充分条件。我们依次证明前一条是后一条的充分条件。这就是（这就是（2）。）。第28页/共41页已知有，从而有已知有，从而有于是得于是得这就是（这就是（1）。证毕。）。证毕。幺正算符是满足以下条件的算符：幺正算符是满足以下条件的算符：（2.26）幺正算符一定是等距算符，因此有上面定理中指出的性质。幺正算符一定是等距算符，因此有上面定理中指出的性质。幺正算符在讨论两组

9、基矢的关系时起重要作用。下面给出两条有关的定理。幺正算符在讨论两组基矢的关系时起重要作用。下面给出两条有关的定理。第29页/共41页证明：证明：证明一组矢量是基矢，只须证明它是正交归一化的，并且是完全的即可。首证明一组矢量是基矢，只须证明它是正交归一化的，并且是完全的即可。首先有先有 第30页/共41页由此得由此得(2.27)第31页/共41页(2.28)第32页/共41页三、幺正变换三、幺正变换 从幺正算符的性质可知，幺正变换不改变矢量的模，也不改变两矢量的内积，从从幺正算符的性质可知，幺正变换不改变矢量的模，也不改变两矢量的内积，从而不改变正交关系。因此一组基矢经过幺正变换之后仍是这个空间

10、的基矢。从这一点而不改变正交关系。因此一组基矢经过幺正变换之后仍是这个空间的基矢。从这一点来看，在物理上有时称来看，在物理上有时称矢量的幺正变换为矢量（在多维空间中）的转动。矢量的幺正变换为矢量（在多维空间中）的转动。第33页/共41页现在，用幺正算符对空间中全部矢量进行幺正变换：现在，用幺正算符对空间中全部矢量进行幺正变换：（2.29）（2.30）(2.29)和和(2.30)两式就是矢量与算符的幺正变换。由此可以看出，一个包含矢量和算符两式就是矢量与算符的幺正变换。由此可以看出，一个包含矢量和算符的关系式，经过幺正变换之后其形式不变。的关系式，经过幺正变换之后其形式不变。第34页/共41页2

11、-5 投影算符投影算符（2.31）第35页/共41页它作用在任意右矢上得它作用在任意右矢上得第36页/共41页投影算符的性质：投影算符的性质：（1）投影算符是线性算符）投影算符是线性算符；（2）投影算符是厄米算符投影算符是厄米算符；右方确实是实数。对于其它投影算符也可以同样证明。右方确实是实数。对于其它投影算符也可以同样证明。第37页/共41页（3）投影算符的重要性是它的幂等性，即投影算符的重要性是它的幂等性，即 第38页/共41页（4）完全性）完全性 我们也可以讨论投向整个空间的投影，这时投影算符是我们也可以讨论投向整个空间的投影，这时投影算符是右边取和是对所有基矢。这个投影算符对空间中任何矢量的作用是右边取和是对所有基矢。这个投影算符对空间中任何矢量的作用是（2.32）第39页/共41页这正是完全性定理中的这正是完全性定理中的Parseveal等式。等式。上式左方是一个向整个空间投影的投影算符。既然是向全空间投影，矢量投影上式左方是一个向整个空间投影的投影算符。既然是向全空间投影，矢量投影后就不会发生任何变化。注意（后就不会发生任何变化。注意（2.32）式的关键是空间的基矢一个都不能少，否则）式的关键是空间的基矢一个都不能少，否则就不能构成完全性关系。就不能构成完全性关系。第40页/共41页感谢您的观看。感谢您的观看。第41页/共41页