汤逊放电理论学习教案.pptx

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1、会计学1汤逊放电汤逊放电(fng din)理论理论第一页，共22页。二二.汤逊气体放电汤逊气体放电(fng(fng din)din)理论理论汤逊放电理论的理论要点汤逊放电理论的理论要点(yodin)电子碰撞电离和正离子撞击阴极产生的金电子碰撞电离和正离子撞击阴极产生的金属表面电离属表面电离是使带电质点激增，并导致击穿的主要因素。是使带电质点激增，并导致击穿的主要因素。击穿电压大击穿电压大体上是体上是的函数的函数.两种气体两种气体(qt)放电理论放电理论汤逊放电理论：低气压短间隙汤逊放电理论：低气压短间隙流注放电理论：高气压长间隙流注放电理论：高气压长间隙第2页/共22页第二页，共22页。（一）

2、电（一）电 子子 崩（崩（electronavalanche）外界电离因子外界电离因子在阴极附近产生一在阴极附近产生一个初始电子如果空个初始电子如果空间的电场强度足够间的电场强度足够(zgu)大，该电大，该电子在向阳极运动时子在向阳极运动时就会引起碰撞电离，就会引起碰撞电离，产生出一个新电子，产生出一个新电子，初始电子和新电子初始电子和新电子继续向阳极运动，又会引起新的碰撞电离，产生继续向阳极运动，又会引起新的碰撞电离，产生(chnshng)出更多的电子。依次类推，电子数将按几何级数不断增多，出更多的电子。依次类推，电子数将按几何级数不断增多，象雪崩似的发展象雪崩似的发展,这种急剧增大的空间电

3、流被称为电子崩。这种急剧增大的空间电流被称为电子崩。第3页/共22页第三页，共22页。ddxxn0nna（二）电子碰撞电离（二）电子碰撞电离(dinl)(dinl)系数系数根据碰撞电离系数根据碰撞电离系数的定义，的定义，可得可得分离变量并积分分离变量并积分，可得，可得均匀电场，均匀电场，不随不随x 变化变化抵达抵达阳极阳极的电子数的电子数1.1.过程引起过程引起(ynq)(ynq)的电的电流流 第4页/共22页第四页，共22页。将将的两边都乘以电子电荷及电极的面积，得的两边都乘以电子电荷及电极的面积，得到相应的电子电流增长的规律为：到相应的电子电流增长的规律为：式中，式中，-外电离因素引起的起

4、始光电流；外电离因素引起的起始光电流；则外回路中的电流为：则外回路中的电流为：对上式的分析：对上式的分析：在仅有在仅有过程时，若过程时，若，则则。也即去掉外电离。也即去掉外电离因素，放电随即停止，该放电是非自持放电。因素，放电随即停止，该放电是非自持放电。在在不变的情况下（电极间的电场和气体的状态不变），不变的情况下（电极间的电场和气体的状态不变），则电极间的电流与极间距离为指数关系。则电极间的电流与极间距离为指数关系。1.1.过程引起过程引起(ynq)(ynq)的电流的电流 第5页/共22页第五页，共22页。当电极间距离在一定范当电极间距离在一定范围内时，在单对数坐标系中，围内时，在单对数坐

5、标系中，电流和极间距离的关系为一电流和极间距离的关系为一倾斜倾斜(qngxi)的直线，此直的直线，此直线的斜率就是线的斜率就是。2.系数系数(xsh)的计算的计算第6页/共22页第六页，共22页。3.电子电离系数电子电离系数(xsh)的分析的分析影响影响的因素：气体的种类、电场的强度、电子的自由的因素：气体的种类、电场的强度、电子的自由行程（气体的状态）有关。行程（气体的状态）有关。为便于分析，进行如下的假设：为便于分析，进行如下的假设：(1)每次碰撞每次碰撞(pnzhun)时电子失去自己的全部动能，时电子失去自己的全部动能，然后从速度为零的起始状态重新被电场加速。然后从速度为零的起始状态重新

6、被电场加速。(2)在电场作用下，电子的驱引速度比热运动速度大得多，在电场作用下，电子的驱引速度比热运动速度大得多，故忽略后者。又由于已假定每次碰撞故忽略后者。又由于已假定每次碰撞(pnzhun)时电子时电子都失去全部动能，所以可认为，在均匀电场中，两次碰撞都失去全部动能，所以可认为，在均匀电场中，两次碰撞(pnzhun)之间，电子均沿电场方向作直线运动。之间，电子均沿电场方向作直线运动。(3)当电子动能小于气体分子的电离能时，每次碰撞当电子动能小于气体分子的电离能时，每次碰撞(pnzhun)都不会使分子发生电离，而当电子动能大于都不会使分子发生电离，而当电子动能大于气体分子的电离能时，每次碰撞

7、气体分子的电离能时，每次碰撞(pnzhun)必定使分子必定使分子电离。电离。第7页/共22页第七页，共22页。推导：推导：若使得气体分子发生电离，则自由电子运动若使得气体分子发生电离，则自由电子运动的距离的距离后所积累的动能后所积累的动能必须大于气体分子的电离能，也即：必须大于气体分子的电离能，也即：或或也即只有那些自由行程大于也即只有那些自由行程大于的电子才能引起碰撞电离的过程的电子才能引起碰撞电离的过程而电子的自由行程大于而电子的自由行程大于的概率为：的概率为：，而在，而在1cm的的长度内，一个自由电子的平均长度内，一个自由电子的平均碰撞（注意不一定引起电离）碰撞（注意不一定引起电离）的次

8、数为的次数为因而因而电离电离碰撞的次数为：碰撞的次数为：，也即电离系数，也即电离系数。因而有：因而有：气体的温度不变时，平均自由程气体的温度不变时，平均自由程和气体的压力和气体的压力成反比，成反比，并令，并令，可得：，可得：写出更一般的表达式：写出更一般的表达式：上式的意义：上式的意义：系数与电场强度以及气体的压力有关。系数与电场强度以及气体的压力有关。第8页/共22页第八页，共22页。实验实验(shyn)结果结果第9页/共22页第九页，共22页。（三）（三）及及过程过程(guchng)(guchng)同时引起同时引起的电流的电流1.过程过程系数：一个正离子沿着电场方向行经系数：一个正离子沿着

9、电场方向行经1厘米长度，平均厘米长度，平均发生的碰撞电离次数。因而和电子相比，正离子在间隙中发生的碰撞电离次数。因而和电子相比，正离子在间隙中造成的空间电离过程造成的空间电离过程(过程过程)不可能具有显著的作用不可能具有显著的作用。过程：过程：2.过程和过程和过程同时引起的电流过程同时引起的电流系数：一个正离子撞击阴极表面产生的二次自由电子量。系数：一个正离子撞击阴极表面产生的二次自由电子量。上述产生的二次电子同样可引起气体空间的电离。上述产生的二次电子同样可引起气体空间的电离。上式中：上式中：阴极表面单位时间和单位面积上由于：阴极表面单位时间和单位面积上由于过程而产生的自由过程而产生的自由电

10、子数。电子数。：阴极表面单位时间和单位面积上产生的自由电子数。：阴极表面单位时间和单位面积上产生的自由电子数。：阴极表面单位时间和单位面积上由于外界电离因素而产：阴极表面单位时间和单位面积上由于外界电离因素而产生的自由电子数。生的自由电子数。第10页/共22页第十页，共22页。则阴极表面的则阴极表面的个自由电子，到达阳极后，电子数将增个自由电子，到达阳极后，电子数将增加为：加为：上述过程中产生的正离子的数量为：上述过程中产生的正离子的数量为：，因为除去从，因为除去从阴极上释放出的自由电子，每个新增的自由电子都伴随产生一阴极上释放出的自由电子，每个新增的自由电子都伴随产生一个正离子，因而有个正离

11、子，因而有由上述的三式可得：由上述的三式可得：因此回路中的电流为：因此回路中的电流为：由于由于，注意：将该式与仅考虑注意：将该式与仅考虑过程的电流表达式进行对比分析。过程的电流表达式进行对比分析。2.过程过程(guchng)和和过程过程(guchng)同时引起的电流同时引起的电流第11页/共22页第十一页，共22页。计算方法：计算方法：先由先由d较小的直线部分得到较小的直线部分得到系数，然后由上式从系数，然后由上式从d较大较大时电流增加更快的这个部分来决定时电流增加更快的这个部分来决定。直接直接(zhji)有击穿试验来决定。有击穿试验来决定。影响系数的因素影响系数的因素和电极材料的逸出功有关，

12、也即与电极材料及其表面的和电极材料的逸出功有关，也即与电极材料及其表面的状态有关。状态有关。与与E/P有关，因为离子和光子的动能决定于有关，因为离子和光子的动能决定于E/P,因而有：因而有：但在工程实际中在击穿电压的计算中，但在工程实际中在击穿电压的计算中，一般看作为一般看作为常数，因为击穿电压对常数，因为击穿电压对的反映不灵敏。的反映不灵敏。3.系数系数 的大致数值的大致数值第12页/共22页第十二页，共22页。1.自持自持(zch)放放电条件电条件如果电压如果电压(电场强度电场强度）足够大，初始电子崩中的正离子能在阴极上）足够大，初始电子崩中的正离子能在阴极上产生出来的新电子数等于或大于产

13、生出来的新电子数等于或大于n0，那么即使除去外界电离因子的作用，那么即使除去外界电离因子的作用放电也不会停止，即放电仅仅放电也不会停止，即放电仅仅(jnjn)依靠已经产生出来的电子和正离子依靠已经产生出来的电子和正离子（它们的数目取决于电场强度）就能维持下去，这就变成了自持放电。（它们的数目取决于电场强度）就能维持下去，这就变成了自持放电。在整个在整个(zhngg)路程撞击出的正离子路程撞击出的正离子数为：数为：令令表示一个正离子撞击到阴极表面表示一个正离子撞击到阴极表面时产生出来的二次电子数，则从金属表面时产生出来的二次电子数，则从金属表面电离出的电子数为：电离出的电子数为：若该电子数大于等

14、于起始电子数若该电子数大于等于起始电子数n0,那么放电可以自持，即那么放电可以自持，即自持放电条件自持放电条件为为（四）均匀电场中的击穿电压（四）均匀电场中的击穿电压第13页/共22页第十三页，共22页。一个电子从阴极到阳极途中因电子崩而造成一个电子从阴极到阳极途中因电子崩而造成(zochn)的正的正电子数为电子数为ead-1,这批在阴极上造成这批在阴极上造成(zochn)的二次自由电子数的二次自由电子数应为应为(ead-1)，如果它等于，如果它等于1，就意味着那个初试电子有了一个，就意味着那个初试电子有了一个后继电子，从而使放电得以自持。后继电子，从而使放电得以自持。在不均匀电场在不均匀电场

15、(dinchng)中，各点的电场中，各点的电场(dinchng)强强度度E不同，所以各处的不同，所以各处的值也不同，在这中条件下，上面的自值也不同，在这中条件下，上面的自持条件应改写成：持条件应改写成：自持放电条件的物理自持放电条件的物理(wl)意义意义第14页/共22页第十四页，共22页。外界电离因子外界电离因子阴极表面电离阴极表面电离气体空间电离气体空间电离气体中的气体中的自由电子自由电子在电场中加速在电场中加速碰撞电离碰撞电离电子崩电子崩（）过程）过程阴极表面阴极表面二次发射二次发射(过程）过程）正离子正离子图图2-1低气压、短气隙情况下气体的放电过程低气压、短气隙情况下气体的放电过程自

16、持放电自持放电(fng din)条件图解分析条件图解分析第15页/共22页第十五页，共22页。（五）击穿（五）击穿(j chun)(j chun)电压、巴申电压、巴申（帕邢）定律（帕邢）定律可以可以(ky)(ky)得得到：到：巴申定理巴申定理(dngl)：意义：意义：气体气体间隙的击穿电压不仅与气压有关还与间隙的距离有关，间隙的击穿电压不仅与气压有关还与间隙的距离有关，是两者乘积的函数。是两者乘积的函数。第16页/共22页第十六页，共22页。Ub(kV)图图2-2均匀电场中空气的均匀电场中空气的帕邢帕邢曲线曲线0.10.20.30.5123510203050100300100050201010

17、.3520.20.10.5330巴申曲线巴申曲线(qxin)第17页/共22页第十七页，共22页。1.假设假设d保持不变，保持不变，当当p很大时，电子的平均自由行程缩短了，相邻两次碰撞很大时，电子的平均自由行程缩短了，相邻两次碰撞(pnzhun)之间电子积聚到足够动能的几率减小了，故之间电子积聚到足够动能的几率减小了，故Ub必然增大。必然增大。当当p很小时，电子在碰撞很小时，电子在碰撞(pnzhun)前积聚到足够动能的几率前积聚到足够动能的几率虽然增大了，但气体很稀薄，电子在走完全程中与气体分子相撞虽然增大了，但气体很稀薄，电子在走完全程中与气体分子相撞的总次数却减到很小的总次数却减到很小，所

18、以，所以Ub也会增大。也会增大。应用：采用高真空和高气压可提高间隙的击穿电压。应用：采用高真空和高气压可提高间隙的击穿电压。巴申曲线巴申曲线(qxin)的解释：的解释：真空(zhnkng)灭弧室GIS 站第18页/共22页第十八页，共22页。1.假设假设P保持不变，保持不变，当当d增加时，场强增加时，场强E降低，因此碰撞电离减弱，故降低，因此碰撞电离减弱，故Ub必然必然(brn)增大。增大。d很小时，自由电子直接从阴极运动到阳极（工程中不会用很小时，自由电子直接从阴极运动到阳极（工程中不会用到）。到）。应用：增加气体间隙的距离可提高间隙的击穿电压。应用：增加气体间隙的距离可提高间隙的击穿电压。

19、第19页/共22页第十九页，共22页。1、放电外形、放电外形根据汤逊理论，气体放电应在整个间隙中均匀连续地发展根据汤逊理论，气体放电应在整个间隙中均匀连续地发展.低气压低气压下气体放电发光区确实占据了整个电极空间，如辉光放电。但大气压下气体放电发光区确实占据了整个电极空间，如辉光放电。但大气压力下气体击穿时出现的却是带有分枝的明亮细通道。力下气体击穿时出现的却是带有分枝的明亮细通道。2、放电时间、放电时间根据汤逊理论，间隙完成击穿，需要好几次这样根据汤逊理论，间隙完成击穿，需要好几次这样(zhyng)的循环的循环:形成电子崩，崩中正离子到达阴极造成二次电子，这些电子重又形成形成电子崩，崩中正离

20、子到达阴极造成二次电子，这些电子重又形成更多的电子崩。由正离子的迁移率可以计算出完成击穿所需的时间，更多的电子崩。由正离子的迁移率可以计算出完成击穿所需的时间，即所谓放电时间。这样即所谓放电时间。这样(zhyng)计算得到的放电时间和低气压下的放计算得到的放电时间和低气压下的放电时间比较一致，但比火花放电时的放电时间实侧值要大得多。电时间比较一致，但比火花放电时的放电时间实侧值要大得多。汤逊放电汤逊放电(fngdin)理论的适用范围理论的适用范围低气压、低气压、短间隙的电场中，即短间隙的电场中，即汤逊放电汤逊放电(fngdin)理论不能解释的放电理论不能解释的放电(fngdin)现象现象第20

21、页/共22页第二十页，共22页。3、击穿电压、击穿电压pd值较小时，选择适当的下值，根据汤逊自持放电条件值较小时，选择适当的下值，根据汤逊自持放电条件求得的击穿压和实验值比较一致。求得的击穿压和实验值比较一致。pd值很大时，如仍采用原来的值很大时，如仍采用原来的值，则击穿电压计算值和值，则击穿电压计算值和实验值将有很大出入实验值将有很大出入(chr)。4、阴极材料的影响、阴极材料的影响根据汤逊理论，阴极材料的性质在击穿过程中应起一定根据汤逊理论，阴极材料的性质在击穿过程中应起一定作用。实验表明，低气压下阴极材料对击穿电压有一定影响，作用。实验表明，低气压下阴极材料对击穿电压有一定影响，但大气压力下空气中实测得到的击穿电压却和阴极材料无关。但大气压力下空气中实测得到的击穿电压却和阴极材料无关。汤逊放电汤逊放电(fngdin)理论不能解释的放电理论不能解释的放电(fngdin)现象现象基于以上基于以上(yshng)的原因提出了流注放电理论：的原因提出了流注放电理论：第21页/共22页第二十一页，共22页。感谢您的观看感谢您的观看(gunkn)！第22页/共22页第二十二页，共22页。