第11章磁场中的磁介质.ppt

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1、重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 一、磁介质对磁场的影响 静电场中的电介质因极化而产生静电场中的电介质因极化而产生极化电荷和附加场，且在介质内，附极化电荷和附加场，且在介质内，附加场总是削弱原场的。加场总是削弱原场的。NS11.1 11.1 11.1 11.1 磁介质对磁场的影响磁介质对磁场的影响磁介质对磁场的影响磁介质对磁场的影响 类似电介质的讨论，从物质电结构来说明磁性的起源。类似电介质的讨论，从物质电结构来说明磁性的起源。与此类似，静磁场中的磁介质因与此类似，静磁场中的磁介质因磁化而产生磁化电流和附加磁场，但磁化而产生磁化电流和附加磁场，但附加磁场并不总是削弱原磁场附加磁场并

2、不总是削弱原磁场。磁介。磁介质内的总场为原场与附加磁场的矢量质内的总场为原场与附加磁场的矢量和。和。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 1.相对磁导率相对磁导率mmr r磁场中一切物质的统称。磁场中一切物质的统称。2.磁介质的分类磁介质的分类q顺磁质顺磁质：B与与Bo同向，同向，r1，B Bo。如金属铝、锰、铬等。如金属铝、锰、铬等。q抗磁质抗磁质：B与与Bo反向，反向，r 1，B Bo。如金属金、银、铜等。如金属金、银、铜等。q铁磁质铁磁质：B与与Bo同向，同向，r 1，B Bo。如金属、铁、钴、镍等。如金属、铁、钴、镍等。顺磁质和抗磁质的磁性很弱，统称顺磁质和抗磁质的磁性很弱，统

3、称弱磁质弱磁质；铁磁质的磁性很强，且具有非；铁磁质的磁性很强，且具有非线性和磁滞特性。线性和磁滞特性。均匀非铁磁介质磁化后，介质中的磁感应强度为真空中的磁感应强的均匀非铁磁介质磁化后，介质中的磁感应强度为真空中的磁感应强的 r r 倍倍(可用均匀介质充满长直螺线管证明，略）。可用均匀介质充满长直螺线管证明，略）。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 任何物质皆由原子或分子构成。任何物质皆由原子或分子构成。原子（分子）中的电子同时参与两种运原子（分子）中的电子同时参与两种运动：自旋及绕核的轨道运动，对应有轨动：自旋及绕核的轨道运动，对应有轨道磁矩和自旋磁矩。道磁矩和自旋磁矩。二、介质的磁

4、化分子磁矩在外磁场中的行为决定了磁介分子磁矩在外磁场中的行为决定了磁介质的特性。质的特性。分子电流分子电流分子中所有电子对外产生分子中所有电子对外产生的磁效应的总和可用一用等效的分子电的磁效应的总和可用一用等效的分子电流的磁效应来表示流的磁效应来表示分子磁矩分子磁矩分子固有磁矩分子固有磁矩m m，描述分子，描述分子电流的磁效应。分子磁矩的方向与电子电流的磁效应。分子磁矩的方向与电子运动的角速度方向相反。运动的角速度方向相反。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 电子轨道运动周期电子轨道运动周期等效圆电流为等效圆电流为分子轨道磁矩分子轨道磁矩分子磁矩应是分子中所有电子轨道和自旋磁矩的矢量

5、和。分子磁矩在外磁分子磁矩应是分子中所有电子轨道和自旋磁矩的矢量和。分子磁矩在外磁场中受到磁力矩作用，使它向磁场方向偏转。场中受到磁力矩作用，使它向磁场方向偏转。注意：重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 三、顺磁质和抗磁质的磁化机理 顺磁质和抗磁质的磁化可用顺磁质和抗磁质的磁化可用AmpereAmpere分子电流假说解释，而铁磁质分子电流假说解释，而铁磁质的磁化很复杂，后面我们将用磁畴的概念解释。的磁化很复杂，后面我们将用磁畴的概念解释。1.顺磁质的磁化机理顺磁质的磁化机理顺磁性顺磁性顺磁质内的磁感应强度为：顺磁质内的磁感应强度为：q无外磁场时无外磁场时，顺磁质中的每个分子虽然具有磁

6、矩，顺磁质中的每个分子虽然具有磁矩m0m0，但由于分子热，但由于分子热运动而使其取向无规则，物质分子的总分子磁矩运动而使其取向无规则，物质分子的总分子磁矩 m=0m=0，物质对外不显，物质对外不显磁性。磁性。q有外磁场时有外磁场时，各分子磁矩在外磁场力矩的作用下，向外场方向偏转取，各分子磁矩在外磁场力矩的作用下，向外场方向偏转取向，物质分子的总分子磁矩向，物质分子的总分子磁矩m m=m m00，从而产生附加磁场，从而产生附加磁场B B。m m 和和B B及及B Bo o同向同向顺磁性。顺磁性。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 无外场无外场B Bo o时，分子的磁矩排列杂时，分子的磁

7、矩排列杂乱无章，介质内分子磁矩的矢乱无章，介质内分子磁矩的矢量和量和m=m=m=0m=0有外场有外场B Bo o时，分子磁矩沿外场转时，分子磁矩沿外场转向，分子磁矩的矢量和向，分子磁矩的矢量和m=m=m0m0重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 对各向同性（均匀）磁介质，从对各向同性（均匀）磁介质，从导体横截面看，导体内部分子电导体横截面看，导体内部分子电流两两反向，相互抵消。导体边流两两反向，相互抵消。导体边缘分子电流同向。缘分子电流同向。等效等效对各向同性（均匀）磁介质，分子对各向同性（均匀）磁介质，分子电流可等效成磁介质表面的电流可等效成磁介质表面的磁化电磁化电流流I Is s，

8、I Is s产生附加磁场产生附加磁场B B。Is 对各向同性（均匀）磁介质，磁化电流对各向同性（均匀）磁介质，磁化电流I Is s只出现在介质表面，介质内部无只出现在介质表面，介质内部无磁化电流。磁化电流。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 磁化电流磁化电流 I Is s 可产生附加磁场可产生附加磁场 B B ，但无热效应，因为无宏观电荷的，但无热效应，因为无宏观电荷的移动，磁化电流束缚在介质表面上，不可引出，因此，磁化电流也称为移动，磁化电流束缚在介质表面上，不可引出，因此，磁化电流也称为束束缚电流缚电流。Is重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 在无外磁场时，抗磁质中分子

9、的轨在无外磁场时，抗磁质中分子的轨道和自旋磁矩均不为零，但其和道和自旋磁矩均不为零，但其和分子磁矩为零分子磁矩为零m=0 m=0，物质不显磁，物质不显磁性。性。2.抗磁质的磁化机理抗磁质的磁化机理抗磁性抗磁性有外场时，外磁场使分子中作轨道运有外场时，外磁场使分子中作轨道运动的电子的角速度变化（当电子轨道动的电子的角速度变化（当电子轨道运动角速度与外磁场同向时，角速度运动角速度与外磁场同向时，角速度增加；当电子轨道运动角速度与外磁增加；当电子轨道运动角速度与外磁场反向时，角速度减小），产生一总场反向时，角速度减小），产生一总是与外磁场是与外磁场B B0 0反向的附加磁矩反向的附加磁矩m 0m 0

10、，从而产生与外场，从而产生与外场B B0 0反向的附加磁场反向的附加磁场B B。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 角速度与外磁场同向时角速度与外磁场同向时i产生与产生与B B0 0反向的附加电反向的附加电子磁矩子磁矩m抗磁质的总磁矩抗磁质的总磁矩m=m=m m 0 0与与B B0 0反向反向产生与产生与B B0 0反向的附加磁场反向的附加磁场B B角速度与外磁场反向时角速度与外磁场反向时，可作类似分析而得到相同的结论。，可作类似分析而得到相同的结论。超导体是理想的抗磁超导体是理想的抗磁体，具有超导性和完体，具有超导性和完全抗磁性。全抗磁性。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁

11、学 q抗磁性是一切磁介质固有的特性，它不仅存在于抗磁介质中，也存在抗磁性是一切磁介质固有的特性，它不仅存在于抗磁介质中，也存在于顺磁介质中；只不过对于顺磁介质，磁化产生的磁矩于顺磁介质中；只不过对于顺磁介质，磁化产生的磁矩 电子附加磁矩电子附加磁矩，顺磁效应，顺磁效应 抗磁效应。抗磁效应。q抗磁介质中电子附加磁矩起主要作用，显抗磁性。抗磁介质中电子附加磁矩起主要作用，显抗磁性。说明：由安培环路定理得：由安培环路定理得：磁介质的总场磁介质的总场传导电流传导电流磁化电流总和磁化电流总和三、磁介质中的安培环路定理重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 定义定义磁场强度：磁场强度：则有磁介质中的

12、则有磁介质中的AmpereAmpere环流定理成为：环流定理成为：即：磁场强度沿任意闭合路径的线积分（环流），等于穿过以该回路为边即：磁场强度沿任意闭合路径的线积分（环流），等于穿过以该回路为边界的传导电流的代数和。界的传导电流的代数和。qH H 是为消除磁化电流的影响而引入的辅助物理量。是为消除磁化电流的影响而引入的辅助物理量。qH H 的环流仅与传导电流的环流仅与传导电流 I I 有关有关,与介质无关。与介质无关。(当当 I I相同时，尽管介相同时，尽管介质不同，质不同，H H在同一点上也不相同，然而环流却相同。因此可以用它求在同一点上也不相同，然而环流却相同。因此可以用它求场量场量H H

13、 ，就象求，就象求D D 那样。那样。q磁场强度的单位磁场强度的单位：安培：安培/米米(A/m)A/m)说明：重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 11.2 11.2 11.2 11.2 铁磁质铁磁质铁磁质铁磁质 在工程技术上常用的磁介质是铁磁质，如电机、变压器和电表等。铁在工程技术上常用的磁介质是铁磁质，如电机、变压器和电表等。铁磁质比顺磁质和抗磁质的磁性均要复杂。磁质比顺磁质和抗磁质的磁性均要复杂。磁化曲线磁化曲线磁介质内磁感应磁介质内磁感应强度强度B B随磁场强度随磁场强度H H的变化关系的变化关系曲线（曲线（BHBH曲线）。曲线）。顺磁质和抗磁质的磁化曲顺磁质和抗磁质的磁化曲线

14、为直线，即线为直线，即B B与与H H成线性成线性关系；而铁磁质则不同，关系；而铁磁质则不同，具有非线性和磁滞性。具有非线性和磁滞性。Bo顺磁介质顺磁介质抗磁介质抗磁介质铁磁介质铁磁介质重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 一、铁磁介质的磁化机理磁畴1.磁畴磁畴磁畴磁畴铁磁质中因电子自旋而引起的强铁磁质中因电子自旋而引起的强烈相互作用，在铁磁质内形成磁性很强的烈相互作用，在铁磁质内形成磁性很强的小区域小区域 。磁畴的体积约为。磁畴的体积约为 1010-12-12 m m3 3 。在无外磁场时，各在无外磁场时，各磁畴排列杂乱无章，铁磁畴排列杂乱无章，铁磁质不显磁性；在外磁磁质不显磁性；在

15、外磁场中，各磁畴沿外场转场中，各磁畴沿外场转向，介质内部的磁场迅向，介质内部的磁场迅速增加，在铁磁质充磁速增加，在铁磁质充磁过程中伴随着发声、发过程中伴随着发声、发热。热。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 2.磁畴的形成磁畴的形成 按照量子理论按照量子理论,铁磁质内电子间存在着很强的由电子自旋引起的相互铁磁质内电子间存在着很强的由电子自旋引起的相互作用作用电子交换作用电子交换作用,使各电子的自旋磁矩排列整齐，从而形成磁畴。使各电子的自旋磁矩排列整齐，从而形成磁畴。每个磁畴内的电子自旋磁矩整齐排列，磁性很强每个磁畴内的电子自旋磁矩整齐排列，磁性很强自发磁化。自发磁化。3.磁畴与外磁场

16、的关系磁畴与外磁场的关系q无外磁场时无外磁场时,各个磁畴由于热运动其方向排列无序各个磁畴由于热运动其方向排列无序,因而整体对外不因而整体对外不显磁性。显磁性。q有外磁场时有外磁场时,各个磁畴的磁矩在外磁场的磁力矩作用下以整体的形式各个磁畴的磁矩在外磁场的磁力矩作用下以整体的形式趋向外磁场方向排列趋向外磁场方向排列,从而对外显示很强的磁性。出现高从而对外显示很强的磁性。出现高m m 值。值。具体过程具体过程:与外磁场方向一致和相同的磁畴范围扩大与外磁场方向一致和相同的磁畴范围扩大,磁畴磁矩方向同时磁畴磁矩方向同时尽力转向外磁场的方向。尽力转向外磁场的方向。4.4.磁畴与温度的关系磁畴与温度的关系

17、:当温度持续升高到某值时当温度持续升高到某值时,由于剧烈的热运动由于剧烈的热运动,磁畴瓦解磁畴瓦解,铁磁质的铁磁性消失铁磁质的铁磁性消失,过渡到顺磁质。此温度叫做过渡到顺磁质。此温度叫做居里温度居里温度或或居里点居里点。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 5.磁饱和状态磁饱和状态磁饱和状态磁饱和状态HBoabcd 随着外磁场增加，能够提供转向的磁畴越来越少，铁磁质中的磁场增随着外磁场增加，能够提供转向的磁畴越来越少，铁磁质中的磁场增加的速度变慢，最后外磁场再增加，介质内的磁场也不会增加，铁磁质达加的速度变慢，最后外磁场再增加，介质内的磁场也不会增加，铁磁质达到磁饱和状态。到磁饱和状态

18、。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 二、铁磁质的磁化规律磁滞回线1.1.实验目的实验目的:确定铁磁质内的确定铁磁质内的B B随外场随外场H H 的变的变化关系化关系,确定其磁导率确定其磁导率m m 的特点和铁磁质的磁的特点和铁磁质的磁化规律。化规律。a2.实验结果实验结果qoa:起始磁化曲线，未经磁化的铁磁起始磁化曲线，未经磁化的铁磁质质,起始时起始时,B B 随随H H 而增大而增大,到到a a点达到点达到饱和。饱和。bBrBHoqa b:当外磁场减小时，介质中的磁场当外磁场减小时，介质中的磁场并不沿起始磁化曲线返回，而是滞后于并不沿起始磁化曲线返回，而是滞后于外磁场变化外磁场变

19、化磁滞现象磁滞现象,当当H H=0=0时时,B B=B Br r 00，B Br r剩磁剩磁。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 qb c:加上反向外磁场，则加上反向外磁场，则B B 继续继续减小减小,当当H H=-=-H Hc c时，时，B B=0=0，H Hc c称为称为矫顽矫顽力力,即为了消除剩磁所需加的反向即为了消除剩磁所需加的反向外磁场外磁场H Hc c 。BrHcBHoaqcd：继续增加反向磁场，介质达继续增加反向磁场，介质达到反向磁饱和状态。到反向磁饱和状态。qdef：改变外磁场为正向磁：改变外磁场为正向磁场，不断增加外场，介质又场，不断增加外场，介质又达到正向磁饱和状

20、态。达到正向磁饱和状态。bcdef磁滞回线磁滞回线闭合曲线闭合曲线abcdefaabcdefa。实验结论实验结论q铁磁质具有铁磁质具有非线性，非线性，其其m m 值具有非单值性，与磁化的历史有关。值具有非单值性，与磁化的历史有关。q铁磁质会出现磁滞和剩磁现象。铁磁质会出现磁滞和剩磁现象。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 4.解释解释:起始磁导率起始磁导率q磁化饱和磁化饱和:当所有磁畴的磁矩都转向外磁场方向时当所有磁畴的磁矩都转向外磁场方向时,磁化即达到饱和。磁化即达到饱和。q剩磁剩磁:铁磁质中的杂质和内应力铁磁质中的杂质和内应力,在外磁场撤消后阻碍磁畴恢复原来在外磁场撤消后阻碍磁畴

21、恢复原来的状态的状态,因而产生了剩磁。因而产生了剩磁。三、铁磁质的特点q磁畴；磁畴；q高高m m 值；值；q非线性；非线性；q磁滞；磁滞；q居里点；居里点；q m m 的非单值性。的非单值性。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 四、退磁方法1.加热法加热法 当铁磁质的温度升高到某一温度时，磁性消失，由铁磁质变为顺当铁磁质的温度升高到某一温度时，磁性消失，由铁磁质变为顺磁质，该温度为居里温度磁质，该温度为居里温度 t tc c 。当温度低于。当温度低于 t tc c 时，又由顺磁质转变为铁时，又由顺磁质转变为铁磁质。磁质。q铁的居里温度铁的居里温度 tc=770C；q30%的坡莫合金居

22、里温度的坡莫合金居里温度 tc=70C；利用铁磁质具有居里温度的特点，可将其制作温控元件，如电饭锅利用铁磁质具有居里温度的特点，可将其制作温控元件，如电饭锅自动控温。自动控温。原因：原因：由于加热使磁介质中的分子、原子的振动加剧，提供了磁畴转由于加热使磁介质中的分子、原子的振动加剧，提供了磁畴转向的能量，使铁磁质失去磁性。向的能量，使铁磁质失去磁性。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 2.敲击法敲击法 通过振动可提供磁畴转向的能量，使介质失去磁通过振动可提供磁畴转向的能量，使介质失去磁性。如敲击永久磁铁会使磁铁磁性减小。性。如敲击永久磁铁会使磁铁磁性减小。3.加反向磁场加反向磁场 加

23、反向磁场，提供矫顽力加反向磁场，提供矫顽力Hc,使铁磁质退磁。使铁磁质退磁。4.加交变衰减的磁场加交变衰减的磁场 使介质中的磁场逐渐衰减为使介质中的磁场逐渐衰减为0 0，应用在录音机中的交流抹音磁头中。，应用在录音机中的交流抹音磁头中。tHoBHoc重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 五、铁磁材料分类1.金属磁性材料金属磁性材料特点特点：适用于高稳定、低频、大功率：适用于高稳定、低频、大功率,但但高频应用受限。高频应用受限。1)1)软磁材料软磁材料:B Br r大大,但但H Hc c小小,磁滞回线面积小磁滞回线面积小,因而易磁化因而易磁化,易消磁易消磁;适用于制造电磁铁、变压器、交流

24、电机的铁心。如：象软铁、坡莫合适用于制造电磁铁、变压器、交流电机的铁心。如：象软铁、坡莫合金、硒钢片、铁铝合金、铁镍合金等。金、硒钢片、铁铝合金、铁镍合金等。由于软磁材料磁滞损耗小，适合用在交变磁场中，如变压器铁芯、继由于软磁材料磁滞损耗小，适合用在交变磁场中，如变压器铁芯、继电器、电动机转子、定子都是用软件磁性材料制成。电器、电动机转子、定子都是用软件磁性材料制成。由金属合金或化合物制成由金属合金或化合物制成(大部大部分以铁、钴、镍为基础分以铁、钴、镍为基础)。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 2)2)硬磁性材料：硬磁性材料：B Br r大，大，H Hc c大，磁滞回线面大，磁滞

25、回线面积大积大,，因而磁滞特性明显，因而磁滞特性明显 ，一旦被磁，一旦被磁化化,，剩磁即难于消除。用于制作，剩磁即难于消除。用于制作永磁体永磁体，以产生稳定的磁场。以产生稳定的磁场。如碳钢、铝镍钴合金和铝钢等。如碳钢、铝镍钴合金和铝钢等。可用在磁电式电表、永磁扬声器、可用在磁电式电表、永磁扬声器、耳机以及雷达中的磁控管等。耳机以及雷达中的磁控管等。2.压磁材料压磁材料 具有较强的磁致伸缩性能具有较强的磁致伸缩性能,用于制作机电换能器和声电换能器。用于制作机电换能器和声电换能器。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 3.非金属氧化物非金属氧化物-铁氧体铁氧体 由三氧化二铁由三氧化二铁Fe

26、2O3和其它二价金属氧和其它二价金属氧化物（如化物（如NiO，ZnO等）的粉末混合烧结而成等）的粉末混合烧结而成特点特点:具有高磁导率具有高磁导率,高电阻率高电阻率,涡流损耗少涡流损耗少,适用于高频技术。作记忆元件适用于高频技术。作记忆元件,或作天线和电或作天线和电感中的磁心。感中的磁心。例如例如:矩磁铁氧体矩磁铁氧体,其磁滞回线近似矩形而得名。其磁滞回线近似矩形而得名。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 六、超导体q1911年，荷兰物理学家年，荷兰物理学家HK 昂纳斯昂纳斯及其助手首先发现在温度降至液及其助手首先发现在温度降至液氦的沸点（氦的沸点（4.2K）以下时，水银的电阻为）以

27、下时，水银的电阻为0。q超导体超导体在低温下电阻为零的物质。在低温下电阻为零的物质。q1913年年昂纳斯昂纳斯因他在低温物理和超导领域所做的杰出贡献，获诺贝尔物因他在低温物理和超导领域所做的杰出贡献，获诺贝尔物理学奖。理学奖。1.超导体的基本性质超导体的基本性质零电阻率零电阻率q超导体在临界温度以下时，电阻为零，所以它可以通过很大的电流，而超导体在临界温度以下时，电阻为零，所以它可以通过很大的电流，而几乎无热损耗。几乎无热损耗。q有人曾用超导体做成一个圆环，当把它冷却到临界温度以下后，突然去有人曾用超导体做成一个圆环，当把它冷却到临界温度以下后，突然去掉磁场，由于电磁感应，在超导体环内产生一个

28、相当强的电流，这个电掉磁场，由于电磁感应，在超导体环内产生一个相当强的电流，这个电流在持续两年半的时间内仍没发现可观的变化。流在持续两年半的时间内仍没发现可观的变化。重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 2.迈斯纳效应迈斯纳效应 完全抗磁性完全抗磁性Boq1933年德国物理学家年德国物理学家W.迈斯纳发现完全抗磁性。迈斯纳发现完全抗磁性。q将超导体放入磁场中，表面产生将超导体放入磁场中，表面产生超导电流超导电流，超，超导电流产生的磁场与外磁场抵消，使超导体内导电流产生的磁场与外磁场抵消，使超导体内的磁感应强度为的磁感应强度为 0。q 超导体在磁场中由于超导电流产生的磁场与外超导体在磁场

29、中由于超导电流产生的磁场与外磁场的斥力作用，使超导体可悬浮在空中。磁场的斥力作用，使超导体可悬浮在空中。NFmg重大数理学院赵承均第三篇第三篇 电磁学电磁学 由于超导体内电阻为由于超导体内电阻为0，超导电流不会产生热量，超导电流也就不会，超导电流不会产生热量，超导电流也就不会消失，超导体一直会悬浮在磁场中。消失，超导体一直会悬浮在磁场中。q利用这种现象可制成利用这种现象可制成超导超导重力仪重力仪，用来预测地震，用来预测地震，当地震发生之前，地表面当地震发生之前，地表面的重力场会发生变化，超的重力场会发生变化，超导球的位置也会发生变化，导球的位置也会发生变化，由此来预测地震。由此来预测地震。q还可制造超导还可制造超导磁悬浮列车磁悬浮列车，世界上最快的磁悬浮列车世界上最快的磁悬浮列车时速超过时速超过500公里公里/小时。小时。3.超导体的应用超导体的应用