线性非平衡态热力学熵产生.ppt

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1、南开大学南开大学NankaiUnversity会会议报告告 物理化学课程如何介绍非平衡态热力学物理化学课程如何介绍非平衡态热力学南开大学化学系 朱志昂E-mail：会会议报告告NankaiUnversity主讲人：2朱志昂目录目录一、一、平衡态热力学特点及局限性平衡态热力学特点及局限性二、二、线性非平衡态热力学线性非平衡态热力学1.局域平衡假设局域平衡假设2.昂萨格倒易关系昂萨格倒易关系3.熵产生原理熵产生原理4.最小熵产生原理最小熵产生原理三、三、非线性非平衡态热力学非线性非平衡态热力学1.非线性非平衡定态稳定性非线性非平衡定态稳定性判据判据-超熵产生判据超熵产生判据2.自组织现象自组织现象

2、3.耗散结构耗散结构会会议报告告NankaiUnversity主讲人：3朱志昂一、平衡态热力学特点及局限性一、平衡态热力学特点及局限性1.热力学发展的三个阶段热力学发展的三个阶段第一阶段第一阶段:平衡态热力学平衡态热力学(即经典热力学即经典热力学)热力学三大定律为基础热力学三大定律为基础，一百多年历史一百多年历史。第二阶段第二阶段:线性非平衡态热力学线性非平衡态热力学20世纪世纪30年代年代，昂萨格昂萨格(LarsOnsager1903一一1976，出生于挪威奥斯陆出生于挪威奥斯陆，1928年移居美国年移居美国，1945年加入美国籍年加入美国籍,1968年获诺贝尔化学奖。年获诺贝尔化学奖。)提

3、出了线性唯象系数的对称原理提出了线性唯象系数的对称原理一一昂萨格倒易关系昂萨格倒易关系,它是不可逆热力学最早的理论。它是不可逆热力学最早的理论。会会议报告告NankaiUnversity主讲人：4朱志昂一、平衡态热力学特点及局限性一、平衡态热力学特点及局限性2020世纪世纪4040年代年代,普利高津普利高津 (IlyaIlya PrigoginePrigogine,比利时物比利时物理化学家，理化学家，19171917年年1 1月月2525日出生在莫斯科，日出生在莫斯科，20032003年年5 5月月2828日日去世。十月革命时流亡到比利时定居，在布鲁塞尔自由大去世。十月革命时流亡到比利时定居，

4、在布鲁塞尔自由大学获理学博士学位，并留校任教。学获理学博士学位，并留校任教。19671967年后任美国设在德年后任美国设在德克萨斯州大学（奥斯汀）的统计力学和热力学研究中心的克萨斯州大学（奥斯汀）的统计力学和热力学研究中心的负责人。负责人。)根据局域平衡假设和昂萨格倒易关系根据局域平衡假设和昂萨格倒易关系,将热力将热力学第二定律推广到敞开体系学第二定律推广到敞开体系,提出了最小熵产生原理提出了最小熵产生原理,建立建立了线性非平衡态热力学。了线性非平衡态热力学。会会议报告告NankaiUnversity主讲人：5朱志昂一、平衡态热力学特点及局限性一、平衡态热力学特点及局限性第三阶段第三阶段:非线

5、性非平衡态热力学非线性非平衡态热力学普利高津及其学派把不可逆过程热力学推广到远离平普利高津及其学派把不可逆过程热力学推广到远离平衡的非平衡非线性区，提出了著名的衡的非平衡非线性区，提出了著名的耗散结构耗散结构理论，这理论，这是热力学理论发展史上的一个重要里程碑，因而荣获是热力学理论发展史上的一个重要里程碑，因而荣获1977年诺贝尔化学奖。年诺贝尔化学奖。第二阶段和第三阶段是交叉进行的，这两个阶段是当第二阶段和第三阶段是交叉进行的，这两个阶段是当今热力学研究的前沿领域。今热力学研究的前沿领域。会会议报告告NankaiUnversity主讲人：6朱志昂2.平衡态热力学特点及局限性平衡态热力学特点及

6、局限性（1）研究的对象是处于平衡态的宏观物体，不考虑结构研究的对象是处于平衡态的宏观物体，不考虑结构,不不考虑时间。考虑时间。（2）讨论的是平衡态或是可逆过程的热力学问题，对不可逆讨论的是平衡态或是可逆过程的热力学问题，对不可逆过程只是在始态和终态都是在平衡态的情况下，根据热力学过程只是在始态和终态都是在平衡态的情况下，根据热力学第二定律建立了一些热力学不等式，判别过程进行的方向，第二定律建立了一些热力学不等式，判别过程进行的方向，并不涉及不可逆过程本身。自然界实际发生的过程都是不可并不涉及不可逆过程本身。自然界实际发生的过程都是不可逆的。热力学判据只适用孤立体系或封闭体系，而实际上大逆的。热

7、力学判据只适用孤立体系或封闭体系，而实际上大多是敞开体系。多是敞开体系。一、平衡态热力学特点及局限性一、平衡态热力学特点及局限性会会议报告告NankaiUnversity主讲人：认为体系总是自发地趋于平衡、趋于无序，实际上趋认为体系总是自发地趋于平衡、趋于无序，实际上趋向平衡、趋向无序并不是自然界的普遍规律。经典热力学向平衡、趋向无序并不是自然界的普遍规律。经典热力学深刻阐明了平衡状态下各种化学现象的规律，确立了能量深刻阐明了平衡状态下各种化学现象的规律，确立了能量转换关系，明确指出宏观过程的方向和极限，为化工生产转换关系，明确指出宏观过程的方向和极限，为化工生产提供了理论基础。但经典热力学无

8、法揭示实际的不可逆过提供了理论基础。但经典热力学无法揭示实际的不可逆过程的内在规律。程的内在规律。7朱志昂一、平衡态热力学特点及局限性一、平衡态热力学特点及局限性会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学要解决的问题：要解决的问题：如何判别变化的方向和限度如何判别变化的方向和限度？1.局域平衡假设局域平衡假设(1)稳态稳态热力学平衡态热力学平衡态（equilibriumstate）不但要求体系没有宏观位移，而且要求孤立体系中各部不但要求体系没有宏观位移，而且要求孤立体系中各部分的所有宏观性质都不随时间而变。非孤立体系的平衡状态必分的所有宏观性

9、质都不随时间而变。非孤立体系的平衡状态必须同时满足下列两个条件：须同时满足下列两个条件：(i)体系中各部分的所有宏观性质体系中各部分的所有宏观性质都不随时间而变；都不随时间而变；(ii)当体系与环境完全隔离开后，体系中各当体系与环境完全隔离开后，体系中各部分的所有宏观性质都不起变化。部分的所有宏观性质都不起变化。8朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学9朱志昂稳态稳态(steadystate)处于恒定的外部限制条件（如固定的边界条件或处于恒定的外部限制条件（如固定的边界条件或浓度限制条件等）时，体系内部发生宏观变化，则体系浓度限制条

10、件等）时，体系内部发生宏观变化，则体系处于非平衡态。经过一定时间体系达到一种在宏观上不处于非平衡态。经过一定时间体系达到一种在宏观上不随时间变化的恒稳状态随时间变化的恒稳状态,此状态称为非平衡稳态或简称为此状态称为非平衡稳态或简称为稳态稳态(或称定态或称定态)。稳态体系的内部宏观过程仍然在进行稳态体系的内部宏观过程仍然在进行着。着。会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学(2)局域平衡假设局域平衡假设在非平衡稳态条件下，经典热力学的温度、压力、在非平衡稳态条件下，经典热力学的温度、压力、熵函数、熵函数、Gibbs函数等的定义无效或消失了。因

11、此，经典函数等的定义无效或消失了。因此，经典热力学不适用于生命体系，也不适用宇宙。热力学不适用于生命体系，也不适用宇宙。为了能继续为了能继续采用经典热力学的一些函数和关系式，并将其延伸到非采用经典热力学的一些函数和关系式，并将其延伸到非平衡稳态，为此，布鲁塞尔（平衡稳态，为此，布鲁塞尔（Brussel）学派的普利高津）学派的普利高津等人提出了如下的局域平衡假设：等人提出了如下的局域平衡假设：10朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学A)将体系分成许多小体积单元（局域），每一个单将体系分成许多小体积单元（局域），每一个单元在宏观上足够

12、小，可以用其中任一点的性质来元在宏观上足够小，可以用其中任一点的性质来代表该单元的性质代表该单元的性质，但在微观上它仍然包含大量但在微观上它仍然包含大量粒子，能表达宏观统计的性质（如温度、压力、粒子，能表达宏观统计的性质（如温度、压力、熵等）。熵等）。11朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学B)当某一局域在当某一局域在t+dt时刻达到平衡（注意：时刻达到平衡（注意：整个体系尚未达到平衡），则该局域的热力整个体系尚未达到平衡），则该局域的热力学函数即可代表学函数即可代表t时刻该局域非平衡态的热时刻该局域非平衡态的热力学函数，整个体系

13、的热力学函数就是各局力学函数，整个体系的热力学函数就是各局域热力学函数的加和。域热力学函数的加和。12朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学C)以上得到的热力学函数之间仍然满足经典热力学以上得到的热力学函数之间仍然满足经典热力学关系式。关系式。应特别指出，局域平衡假设只适用于离平衡应特别指出，局域平衡假设只适用于离平衡态不远的非平衡体系。例如扰动不大、分子碰撞态不远的非平衡体系。例如扰动不大、分子碰撞传能速率大于某不可逆过程速率。对化学反应则传能速率大于某不可逆过程速率。对化学反应则应符合应符合Ea/RT5，对大多数，对大多数273

14、K1000K间发间发生的化学反应是能满足这一条件的。生的化学反应是能满足这一条件的。13朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学2.昂萨格（昂萨格（Onsager）倒易关系）倒易关系(1)热力学力和流热力学力和流在研究不可逆过程时，将势函数称为热力学力在研究不可逆过程时，将势函数称为热力学力(简称力简称力)（X），由此引起的不可逆过程的速率称为流（），由此引起的不可逆过程的速率称为流（J）。例如温）。例如温度势度势-(1/T)引起热传导，电池电动势引起热传导，电池电动势E引起电流引起电流I，化学势的，化学势的负梯度负梯度-(i/T)引

15、起扩散，化学反应亲和势（引起扩散，化学反应亲和势（A/T）不为零引）不为零引起化学反应趋向于化学平衡。热力学力是产生能量流和物质流起化学反应趋向于化学平衡。热力学力是产生能量流和物质流的推动力，流是热力学广度性质对时间的导数，而力是强度量的推动力，流是热力学广度性质对时间的导数，而力是强度量的差值。常见的热力学力与流的线性关系如的差值。常见的热力学力与流的线性关系如下下表所示。表所示。14朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学热力学力与流的线性关系15朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、

16、线性非平衡态热力学(2)昂萨格（昂萨格（Onsager）倒易关系）倒易关系若体系内部同时存在两种以上的不可逆过程，无论是若体系内部同时存在两种以上的不可逆过程，无论是哪一种性质的力与流，在耦合过程中，流与力的作用具有对易哪一种性质的力与流，在耦合过程中，流与力的作用具有对易性质，互相交换位置而不改变结果。描述各种不可逆过程的流性质，互相交换位置而不改变结果。描述各种不可逆过程的流和力之间的线性唯象关系的唯象系数之间满足一种对称关系。和力之间的线性唯象关系的唯象系数之间满足一种对称关系。可以认为，在力可以认为，在力(X)与流与流(J)之间存在着线性关系，即之间存在着线性关系，即16朱志昂会会议报

17、告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学J=LX (1)L为唯象系数。若有几种不可逆过程能同时发生，且彼此影为唯象系数。若有几种不可逆过程能同时发生，且彼此影响，力和流之间的线性关系可表示为：响，力和流之间的线性关系可表示为：J1=L11X1+L12X2+L1nXnJ2=L21X1+L22X2+L2nXn (2)Jn=Ln1X1+Ln2X2+LnnXn昂萨格通过论证提出，在唯象系数之间存在如下关系：昂萨格通过论证提出，在唯象系数之间存在如下关系：Lik=Lki (i，k=1，2，3，n)(3)17朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲

18、人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学这一关系式称为昂萨格倒易关系式。其物理意义是第这一关系式称为昂萨格倒易关系式。其物理意义是第 i 个个流的流的 Ji 与第与第 k 个力个力 Xk 之间的唯象系数之间的唯象系数 Lik 和第和第 k 个流的个流的 Jk与与第第 i个力个力 Xi 之间的唯象系数之间的唯象系数 Lki 相等。在相等。在(2)式中有多个唯象系式中有多个唯象系数，有了昂萨格倒易关系式后，可以将唯象系数的个数减少一数，有了昂萨格倒易关系式后，可以将唯象系数的个数减少一半，简化了求解不可逆过程中物理量的计算。昂萨格倒易关系半，简化了求解不可逆过程中物理量的计算。昂萨格倒易关

19、系是不可逆过程热力学中的一个基本关系，昂萨格因此而获得是不可逆过程热力学中的一个基本关系，昂萨格因此而获得1968年诺贝尔化学奖。年诺贝尔化学奖。18朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学3.熵产生原理熵产生原理(1)孤立体系熵增加原理孤立体系熵增加原理对任一封闭体系中发生的任一给定过程，判断它能否发对任一封闭体系中发生的任一给定过程，判断它能否发生，必须同时求出环境的熵变，然后求总体（相当于孤立体生，必须同时求出环境的熵变，然后求总体（相当于孤立体系）的熵变。孤立体系是不可能实现的，因为宇宙线或高能系）的熵变。孤立体系是不可能实现

20、的，因为宇宙线或高能粒子总是不断地射到地球上。另外，敞开体系也不能忽视，粒子总是不断地射到地球上。另外，敞开体系也不能忽视，例如，对生物体来说，与环境不断地交换物质是它们生存的例如，对生物体来说，与环境不断地交换物质是它们生存的必要条件。必要条件。19朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学(2)任意体系熵产生原理任意体系熵产生原理1945年年，比利时人比利时人Prigogine将熵增加原理推广到将熵增加原理推广到任意体系（封闭的、敞开的和孤立的），给出了一个普遍任意体系（封闭的、敞开的和孤立的），给出了一个普遍的熵表述式。任一体系在

21、平衡态有一个状态函数的熵表述式。任一体系在平衡态有一个状态函数S的确定的确定值，它是广度性质。当体系的状态发生变化后，体系的熵值，它是广度性质。当体系的状态发生变化后，体系的熵变可分为两部分之和，称为外熵变和内熵变之和。变可分为两部分之和，称为外熵变和内熵变之和。20朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学熵流熵流（entropyflux）外熵变是由体系与环境通过界面进行热交换和物质交换外熵变是由体系与环境通过界面进行热交换和物质交换时进入或流出体系的熵流所引起的。熵流的概念是把熵当作时进入或流出体系的熵流所引起的。熵流的概念是把熵当

22、作一种流体，正如曾经把热当作流体（称为一种流体，正如曾经把热当作流体（称为“热质热质”）一样。）一样。把熵和能量建立在同样基础上，它们两者都有真实性，或两把熵和能量建立在同样基础上，它们两者都有真实性，或两者都没有。但熵和能量又不同，熵可以产生，却不能被消灭；者都没有。但熵和能量又不同，熵可以产生，却不能被消灭；而能量则不生不灭。而能量则不生不灭。21朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学熵产生熵产生（entropyproduction）内熵变是由于体系内部发生的不可逆过程（例如，热内熵变是由于体系内部发生的不可逆过程（例如，热传导

23、、扩散、化学反应等）所引起的熵产生。做功（内功传导、扩散、化学反应等）所引起的熵产生。做功（内功和外功）只能引起熵产生，不引起熵流。和外功）只能引起熵产生，不引起熵流。22朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学孤立体系孤立体系S孤立孤立。任意体系中发生一个微小过程任意体系中发生一个微小过程dS体系体系deSdiS（4）式中式中deS代表外熵变，代表外熵变，diS代表内熵变。这样从形式上看，代表内熵变。这样从形式上看，diS不再与不再与dS环境环境有关有关熵产生原理熵产生原理diS“”不可逆过程不可逆过程(5)“=”可逆过程可逆过程2

24、3朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学“体系的熵产生永不为负值，在可逆过程中为零，在不体系的熵产生永不为负值，在可逆过程中为零，在不可逆过程中大于零可逆过程中大于零”，这就是熵产生原理，它是熵增加原理，这就是熵产生原理，它是熵增加原理的推广，适用于任意体系中的任何过程。的推广，适用于任意体系中的任何过程。熵的平衡方程式:dS/dt=deS/dtdiS/dt(6)由于由于deS/dt可以是正、负和零，而可以是正、负和零，而diS/dt总是大于零总是大于零或等于零，因此可得下列一些结论：或等于零，因此可得下列一些结论：24朱志昂会会议

25、报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学()绝热封闭体系或孤立体系的熵永不减少，可逆过程中熵不绝热封闭体系或孤立体系的熵永不减少，可逆过程中熵不变，不可逆过程中熵增加，这就是熵增加原理。因此，熵变，不可逆过程中熵增加，这就是熵增加原理。因此，熵增加原理仅是熵产生原理中的一个特例。增加原理仅是熵产生原理中的一个特例。()体系向外流出熵（或说体系得负熵），若正好抵消体系内体系向外流出熵（或说体系得负熵），若正好抵消体系内的熵产生，即的熵产生，即deS/dt=diS/dt，dS/dt=此时体系处于稳态。此时体系处于稳态。()若负熵流大于熵产生，即若负熵

26、流大于熵产生，即deS/dtdiS/dt，此时体系，此时体系的熵减少，体系将变得有序化，的熵减少，体系将变得有序化，即：即：体系出现有序化结构体系出现有序化结构25朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学对生命过程的解释对生命过程的解释一个有生命的生物体是热力学敞开体系。根据熵产生原一个有生命的生物体是热力学敞开体系。根据熵产生原理，在生物体内发生的过程均为不可逆过程，过程的后果是体理，在生物体内发生的过程均为不可逆过程，过程的后果是体内熵增加。体内熵增加意味着有序度下降或无序度（混乱度内熵增加。体内熵增加意味着有序度下降或无序度（混

27、乱度，disorder）增加。熵达到最大值，意味机体死亡。那么如何保）增加。熵达到最大值，意味机体死亡。那么如何保持机体处于高度有序性以维持生命呢？由于在生物体内发生了持机体处于高度有序性以维持生命呢？由于在生物体内发生了诸如生化反应，物质的扩散和血液流动等不可逆过程，故诸如生化反应，物质的扩散和血液流动等不可逆过程，故iS。为了保持机体内的熵不变，使机体接近于或处于稳态，。为了保持机体内的熵不变，使机体接近于或处于稳态，即即dS/dt0，eS必须小于零，以抵消必须小于零，以抵消iS0。26朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学eS

28、包括如包括如下下述的两项述的两项一项由与环境的热交换引起，另一项由与环境的物质交一项由与环境的热交换引起，另一项由与环境的物质交换引起。与环境的热交换换引起。与环境的热交换的符号可以是正或负，决定于机的符号可以是正或负，决定于机体与环境的温差是正或负体与环境的温差是正或负。若环境比机体冷，若环境比机体冷，eS为负值为负值，环环境温度越低境温度越低eS越负越负，所以寒带人寿命比热带人长所以寒带人寿命比热带人长。27朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学另一项是与环境的物质交换另一项是与环境的物质交换,对动物或人来说就是吃进食对动物或人

29、来说就是吃进食物和排出废物。食物包含着高度有序化的和低熵值的大分子物物和排出废物。食物包含着高度有序化的和低熵值的大分子物质，例如蛋白质和淀粉，而废物是无序的和高熵值的小分子物质，例如蛋白质和淀粉，而废物是无序的和高熵值的小分子物质。因此，机体得以维持生命，保持一定熵值，就靠从环境吸质。因此，机体得以维持生命，保持一定熵值，就靠从环境吸入低熵物质，放出高熵物质这样一种物质交换，入低熵物质，放出高熵物质这样一种物质交换，eS才能保持才能保持负值，以抵消由于机体内发生不可逆过程所引起的熵产生负值，以抵消由于机体内发生不可逆过程所引起的熵产生iS。不可逆热力学原理对生物体系的应用有着广阔的前景。不可

30、逆热力学原理对生物体系的应用有着广阔的前景。28朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学4.最小熵产生原理最小熵产生原理根据热力学第二定律，在孤立体系中，体根据热力学第二定律，在孤立体系中，体系内不可逆过程是沿着熵增加的方向进行的，系内不可逆过程是沿着熵增加的方向进行的，当体系的熵达到极大值时，体系处于热力学当体系的熵达到极大值时，体系处于热力学平衡态，热力学判据为：平衡态，热力学判据为：dS/dt0。29朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学(1)最小熵产生原理最小熵产生

31、原理对于敞开的非平衡体系，当处于近平衡区（离平衡态不对于敞开的非平衡体系，当处于近平衡区（离平衡态不远）远），其变化遵守线性关系时，则它的熵如何变化其变化遵守线性关系时，则它的熵如何变化?普里高津于普里高津于1945年提出最小熵产生原理，其数学表达式年提出最小熵产生原理，其数学表达式为：为：dP/dt0。(7)式中：式中：P=diS/dt，称为熵产生率。，称为熵产生率。“=”号对应定态情况，号对应定态情况，“”号对应偏离定态情况。号对应偏离定态情况。30朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学其物理意义是：线性非平衡体系内不可逆过程的

32、熵产生其物理意义是：线性非平衡体系内不可逆过程的熵产生率率P随时间的进行总是朝着熵产生率减小的方向进行，直到随时间的进行总是朝着熵产生率减小的方向进行，直到熵产生率达到极小值，体系达到非平衡的定态，这时熵产生熵产生率达到极小值，体系达到非平衡的定态，这时熵产生率不再随时间变化，这就是最小熵产生原理。最小熵产生原率不再随时间变化，这就是最小熵产生原理。最小熵产生原理保证了非平衡态体系线性区内各点性质不随时间变化的定理保证了非平衡态体系线性区内各点性质不随时间变化的定态是稳定的。态是稳定的。31朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学根据

33、最小熵产生原理，定态具有最小的熵产生率，任根据最小熵产生原理，定态具有最小的熵产生率，任何在外界有限扰动下，体系偏离定态的扰动状态都具有比何在外界有限扰动下，体系偏离定态的扰动状态都具有比定态更大的熵产生率，即：定态更大的熵产生率，即：P定态定态P扰动态扰动态。同时扰动态的。同时扰动态的熵产生率熵产生率dP/dt0保证了扰动态的熵产生率会随时间的保证了扰动态的熵产生率会随时间的延续不断减小，直到恢复为该条件下的极小值：延续不断减小，直到恢复为该条件下的极小值：P定态定态，体，体系恢复到定态。因此，非平衡线性区的定态是稳定的。系恢复到定态。因此，非平衡线性区的定态是稳定的。32朱志昂会会议报告告

34、NankaiUnversity主讲人：二、线性非平衡态热力学二、线性非平衡态热力学(2)最小熵产生原理适用的条件最小熵产生原理适用的条件最小熵产生原理只有在同时满足下述三个条件下才能适用最小熵产生原理只有在同时满足下述三个条件下才能适用:(A)体系的流体系的流-力关系处于线性范围；力关系处于线性范围；(B)昂萨格倒易关系成立；昂萨格倒易关系成立；(C)唯象系数是不随时间变化的常数。唯象系数是不随时间变化的常数。只有在体系处于平衡只有在体系处于平衡态附近（离平衡态不远）时这些态附近（离平衡态不远）时这些条件才能满足。因此最小熵产生原理不是普遍适用的。条件才能满足。因此最小熵产生原理不是普遍适用的

35、。33朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学1.非线性非平衡定态稳定性的判据非线性非平衡定态稳定性的判据在平衡态热力学平衡态热力学中孤立体系中熵是判断体系变化方向及稳定性的状态函孤立体系中熵是判断体系变化方向及稳定性的状态函数。熵增加原理告诉我们孤立体系的自发方向是熵增大的数。熵增加原理告诉我们孤立体系的自发方向是熵增大的方向，即方向，即dS/dt0，变化的终点是稳定的平衡态。，变化的终点是稳定的平衡态。34朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学当非孤立体系处于非平衡线性区时当非

36、孤立体系处于非平衡线性区时最小熵产生原理告诉我们体系的变化方向是熵最小熵产生原理告诉我们体系的变化方向是熵产生率产生率dP/dt0，这就保证了与外界约束条件相适应的定，这就保证了与外界约束条件相适应的定态也是稳定的。态也是稳定的。35朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学当非孤立体系处于非平衡非线性区时当非孤立体系处于非平衡非线性区时，超熵产生判据超熵产生判据热力学力与流之间的关系更普遍地是非线性的热力学力与流之间的关系更普遍地是非线性的，线性只线性只是近似的。在远离平衡的情况下是近似的。在远离平衡的情况下(非线性区非线性区)是否也存在

37、与是否也存在与S和和P一样的状态函数作为稳定性判据呢一样的状态函数作为稳定性判据呢?很长一段时间，人们一直很长一段时间，人们一直力求把最小熵产生原理推广应用于非平衡热力学的非线性区，力求把最小熵产生原理推广应用于非平衡热力学的非线性区，但是最后发现，这种推广是不可能的。当体系远离平衡时，虽但是最后发现，这种推广是不可能的。当体系远离平衡时，虽然体系仍可发展到某个不随时间变化的定态，但是这个远离平然体系仍可发展到某个不随时间变化的定态，但是这个远离平衡的定态的熵产生不一定取最小值。衡的定态的熵产生不一定取最小值。36朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非

38、线性非平衡热力学Prigogin布鲁塞尔学派将相对于参考定态的熵的二级偏离布鲁塞尔学派将相对于参考定态的熵的二级偏离称为超熵称为超熵，并用来判断参考定态的稳定性。将熵并用来判断参考定态的稳定性。将熵S和熵和熵产生产生率率P在定态附近展开为泰勒在定态附近展开为泰勒(Taylor)级数级数，在满足局域平在满足局域平衡的情况下衡的情况下，可得到：可得到：(8)式中式中S0是参考定态的熵是参考定态的熵，S是扰动态的熵。超熵的时间导数称是扰动态的熵。超熵的时间导数称为超熵产生（或称超熵产生率）为超熵产生（或称超熵产生率）。(9)37朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡

39、热力学非线性非平衡热力学这样可以选择超熵产生作为体系定态的稳定性判据。则有：时，体系稳定。时，体系不稳定。时，临界状态。38朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学当，则超熵的值将重新趋于零，这时扰动态将回到参考定态，因此可以说，该参考定态是稳定的。当时，则处于临界稳定态。39朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学当当时时，超熵超熵将越来将越来越负越负，体系状态将越来越偏离定态体系状态将越来越偏离定态，参考定态是不参考定态是不稳定的稳定的，即非平衡参考定态失稳即非平衡参考定态失稳。

40、对该参考定态的对该参考定态的一个很小的扰动就可使体系越来越偏离这个定态而一个很小的扰动就可使体系越来越偏离这个定态而发展到一个新的状态发展到一个新的状态，这个新的状态可能保持那个这个新的状态可能保持那个扰动放大了的时空行为扰动放大了的时空行为，即时空有序结构即时空有序结构耗散结耗散结构。构。40朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学由此可见由此可见，在处于远离平衡的敞开体系中在处于远离平衡的敞开体系中，通过通过控制边界条件或其他参量控制边界条件或其他参量，可使体系失稳并过渡到与可使体系失稳并过渡到与原来定态结构上完全不同的新的稳定态。这

41、种建立在原来定态结构上完全不同的新的稳定态。这种建立在不稳定之上的新的有序的稳定结构不稳定之上的新的有序的稳定结构，是依靠与外界交是依靠与外界交换物质与能量来维持的。普里高津的布鲁塞尔学派把换物质与能量来维持的。普里高津的布鲁塞尔学派把它叫做耗散结构它叫做耗散结构,耗散结构的存在表明了耗散结构的存在表明了非平衡是有非平衡是有序之源序之源。41朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学“超熵产生超熵产生”不是热力学势函数不是热力学势函数应该指出应该指出：熵和熵产生都可以称为热力学势函数。有了熵和熵产生都可以称为热力学势函数。有了这两个势函数，

42、不需要考虑动力学过程的详细行为，体系向什这两个势函数，不需要考虑动力学过程的详细行为，体系向什么方向演化就明确了。超熵产生判据取决于动力学过程的详细么方向演化就明确了。超熵产生判据取决于动力学过程的详细行为，行为，“超熵产生超熵产生”不能成为热力学势函数不能成为热力学势函数，在非线性区缺乏，在非线性区缺乏任何热力学势函数，一个远离平衡的体系将发展到哪个极限状任何热力学势函数，一个远离平衡的体系将发展到哪个极限状态取决于动力学过程的详细行为，态取决于动力学过程的详细行为，体体系向什么方向演化就比较系向什么方向演化就比较难以确定难以确定了了。42朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲

43、人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学在使用超熵产生在使用超熵产生作为非线性非平衡作为非线性非平衡定态稳定性判据时定态稳定性判据时，它的计算必须沿着扰动的具体路它的计算必须沿着扰动的具体路径进行径进行，必须利用表示变化过程的特定动力学方程。必须利用表示变化过程的特定动力学方程。因此因此，对非线性非平衡态的研究必须把热力学和动力对非线性非平衡态的研究必须把热力学和动力学分析结合起来。此外学分析结合起来。此外，目前对布鲁塞尔学派的理论目前对布鲁塞尔学派的理论还存在一些争论。还存在一些争论。43朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学2.

44、自组织现象自组织现象自然界普遍存在着自组织现象自然界普遍存在着自组织现象，例如例如:(1)很多只在初始位置上杂乱无章（无序）的大很多只在初始位置上杂乱无章（无序）的大雁按一定规则聚集而成一行（有序），这是一种自组雁按一定规则聚集而成一行（有序），这是一种自组织现象织现象;44朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学(2)生物（如人）的生长发育，是从少数细胞开始的，发生物（如人）的生长发育，是从少数细胞开始的，发展成各种复杂有序的器官，如人的大脑就是由多约一千亿个神展成各种复杂有序的器官，如人的大脑就是由多约一千亿个神经细胞组成的极精密极有

45、序的装置；即使细胞，也是一个由数经细胞组成的极精密极有序的装置；即使细胞，也是一个由数目惊人的原子组成的极有序结构，它至少含有一个脱氧核糖核目惊人的原子组成的极有序结构，它至少含有一个脱氧核糖核酸（酸（DNA）或其近亲核糖核酸（）或其近亲核糖核酸（RNA）分子，每个这样的分）分子，每个这样的分子由约子由约108到到1010原子组成；原子组成；(3)某一区域活动的很多蚂蚁，在一定条件下会不约而同某一区域活动的很多蚂蚁，在一定条件下会不约而同地向某一位置聚集。地向某一位置聚集。45朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学(4)达尔文认为，地球

46、上的生物都是经过漫长的年代，达尔文认为，地球上的生物都是经过漫长的年代，由简单到复杂，由低级到高级或者说由较为有序向更加有由简单到复杂，由低级到高级或者说由较为有序向更加有序发展而成的，如人是由灵长类动物进化而来的。马克思序发展而成的，如人是由灵长类动物进化而来的。马克思认为，人类社会也是逐渐由低级向高级，向更加完善更加认为，人类社会也是逐渐由低级向高级，向更加完善更加有序的阶段发展的。生物学家和社会学家关于发展的这种有序的阶段发展的。生物学家和社会学家关于发展的这种观点与二十世纪前物理学家的观点截然不同。观点与二十世纪前物理学家的观点截然不同。46朱志昂会会议报告告NankaiUnversi

47、ty主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学物理学家认为，物理学家认为，体体系要么不会发生什么变化，要么系要么不会发生什么变化，要么是从有序向无序演化（热力学第二定律）。长期以是从有序向无序演化（热力学第二定律）。长期以来，这两种观点和平共处，互不侵犯。物理学家和来，这两种观点和平共处，互不侵犯。物理学家和生物学家及社会学家都认为，生命以及社会现象和生物学家及社会学家都认为，生命以及社会现象和非生命现象是由不同的规律支配的，它们之间隔着非生命现象是由不同的规律支配的，它们之间隔着一条不可逾越的鸿沟。一条不可逾越的鸿沟。47朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线

48、性非平衡热力学非线性非平衡热力学但现代科学研究表明，在非生物界，也存在大量从无但现代科学研究表明，在非生物界，也存在大量从无序演变为有序的自组织现象。天空中毫无规则的云，有时会序演变为有序的自组织现象。天空中毫无规则的云，有时会形成整齐的鱼鳞状或带状；水汽在高空凝结成规则的六角形形成整齐的鱼鳞状或带状；水汽在高空凝结成规则的六角形雪花；火山岩浆有时会形成非常有规则的环状或带状结构；雪花；火山岩浆有时会形成非常有规则的环状或带状结构；太阳系的九颗行星构成一个动态的非常有序的结构。在实验太阳系的九颗行星构成一个动态的非常有序的结构。在实验室中有分子自组装、超分子体系、一维、二维、三维纳米材室中有分

49、子自组装、超分子体系、一维、二维、三维纳米材料等。料等。48朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学3.耗散结构耗散结构(dissipativestructures)(1)耗散结构耗散结构普里高津在非平衡热力学体系的线性区的研究普里高津在非平衡热力学体系的线性区的研究的基础上又探索的基础上又探索了了非平衡热力学体系在非线性区的演非平衡热力学体系在非线性区的演化特征。化特征。49朱志昂会会议报告告NankaiUnversity主讲人：三、非线性非平衡热力学非线性非平衡热力学在研究偏离平衡态热力学体系时发现，当体系离开平衡态在研究偏离平衡态热

50、力学体系时发现，当体系离开平衡态的参数达到一定阈值时，体系将会出现的参数达到一定阈值时，体系将会出现“行为临界点行为临界点”，在越，在越过这种临界点后体系将离开原来的热力学无序分支，发生突变过这种临界点后体系将离开原来的热力学无序分支，发生突变而进入到一个全新的稳定有序状态。若将体系推向离平衡态更而进入到一个全新的稳定有序状态。若将体系推向离平衡态更远的地方，体系可能演化出新的稳定有序结构。普里高津将这远的地方，体系可能演化出新的稳定有序结构。普里高津将这类稳定的有序结构称作类稳定的有序结构称作“耗散结构耗散结构”。并在。并在1969年提出了关年提出了关于远离平衡状态的非平衡热力学体系的耗散结