物理光学第3章.pptx

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1、1第三章 光的衍射3.1 概述衍射:是波动在传播途中遇到障碍物后所发生的偏离“直线传播”的现象。“光的衍射”也可以叫做“光的绕射”，就是光可以“绕过”障碍物而在某种程度上传播到障碍物的几何阴影区。光的干涉是多束分立的相干光迭加的结果，而光的衍射是无限多光波叠加的结果。第1页/共66页23.1 概述两种类型：菲涅耳（Fresnel）衍射:这是光源和衍射场或者二者之一到衍射孔（或屏障）的距离都比较小的情况；夫琅和费（Fraunhofer）衍射:这是光源与衍射场都在离衍射物无限远处的情况。第2页/共66页33.2衍射的基本理论 衍射现象的主要特点两个特点：波传播方向会变，经障碍物后会在某种程度上绕到

2、其几何阴影区域中去。在几何阴影区附近，波的强度会有起伏。只有当障碍物的尺寸与波长相近时，衍射现象才开始显著。一般在空气中无线电波在10103米的范围，可闻声波的波长是1010米的范围，因此其衍射现象极为常见。第3页/共66页43.2衍射的基本理论狭缝衍射圆孔衍射第4页/共66页53.2衍射的基本理论惠更斯-菲涅耳原理第5页/共66页63.2衍射的基本理论惠更斯原理是描述波的传播过程的一个原理。设波源在某一时刻的波阵面，面上每一点都是一个次波源，发出球面次波。次波在随后的某一时刻的包迹面形成一个新的波阵面。波面的法线方向就是波的传播方向。这就是惠更斯原理。菲涅耳在研究了光的干涉现象以后，考虑到次

3、波来自同一光源，应该相干，因而波阵面上每一点的光振动应该是在光源和该点间任意一个波面上发出的次波迭加的结果。这样用干涉理论补充的惠更斯原理叫作惠更斯-菲涅耳原理。第6页/共66页73.2衍射的基本理论惠更斯-菲涅耳原理复振幅 代表开孔上的场强分布。代表从点发出的球面波传到P点时的振幅和相位的变化。是一个倾斜因子，它描写次波振幅随方向的改变，其中 是QP方向和入射波前法线间的夹角，称为衍射角。第7页/共66页83.2衍射的基本理论3-2-3 夫琅和费衍射和菲涅耳衍射光的衍射现象可以分为两种类型菲涅耳衍射与夫琅和费衍射，又分别称为近场衍射与远场衍射。第8页/共66页93-2-3 夫琅和费衍射和菲涅

4、耳衍射若在离很近的处观察透过的光，将看到边缘比较锐利的光斑，其形状、大小和圆孔基本相同，可看作是圆孔的投影。这时光的传播大约可看作是直线进行的。若距离再远些，例如，在K2面上观察时，将看到一个边缘模糊的略大的圆光斑，光斑内有一圈圈的亮暗环，这时光斑已不能看作是圆孔的投影了。随着观察平面距离的增大，光斑范围将不断扩大，但光斑中圆环数目则逐渐减少（如K3面的情况），而且环纹的中心也表现出从亮而暗，又从暗而亮的变化，当观察平面距离很远时，如在K4面，将看到一个较大的中间亮边缘暗且在边缘外有较弱的亮暗圆环的光斑。此后，观察距离再增大时，只是光斑扩大，但光斑形状不变。第9页/共66页103-2-3 夫琅

5、和费衍射和菲涅耳衍射初步近似（小角度近似）第10页/共66页113-2-3 夫琅和费衍射和菲涅耳衍射菲涅耳近似：（z足够大）第11页/共66页123-2-3 夫琅和费衍射和菲涅耳衍射夫琅和菲近似：衍射屏到孔的距离z很大，透光孔很小 第12页/共66页133-3 夫琅和菲单缝衍射3-3-1衍射光强的计算如何在近处观察远场衍射当利用透镜时，在它的焦面上得到的就是不用透镜时的远场衍射现象，只是空间范围缩小了，光能集中了。第13页/共66页143-3-1衍射光强的计算实验装置 第14页/共66页153-3-1衍射光强的计算衍射光强的计算 第15页/共66页163-3-1衍射光强的计算角很小 第16页/

6、共66页173-3-1衍射光强的计算物理意义 第17页/共66页183-3-2对光强分布公式的分析对光强分布公式的分析 极值条件和极值极小 第18页/共66页193-3-2对光强分布公式的分析主极大次极大 第19页/共66页203-3-2对光强分布公式的分析条纹宽度及其影响因素 波长对条纹宽度的影响第20页/共66页213-3-2对光强分布公式的分析缝宽对条纹宽度的影响第21页/共66页223-4 夫琅和费圆孔衍射 实验装置 衍射条纹也从长的平行的明暗条纹变成为圆的明暗条纹 第22页/共66页233-4 夫琅和费圆孔衍射光强分布公式空间频率设 第23页/共66页243-4 夫琅和费圆孔衍射光强

7、分布公式第24页/共66页253-4 夫琅和费圆孔衍射物理意义 第25页/共66页263-4 夫琅和费圆孔衍射第一个极小：爱里斑 第26页/共66页273-4 夫琅和费圆孔衍射夫琅和菲圆孔衍射的极值 第27页/共66页283-5 巴俾涅原理如果把单缝换成同样宽度的不透光窄带，例如直径为的细丝（透光屏上的不透光窄条）。这时平行光通过这不透光的窄条以后，也要发生衍射，而且屏上的衍射条纹和单缝的衍射条纹类似。第28页/共66页293-5 巴俾涅原理设 和 分别是单缝和窄条的衍射在屏上P点所产生的复振幅，而 则是没有衍射物是P点的复振幅。对于单缝，其积分面积是单缝透光的部分，设为 ；对于窄条，其积分面

8、积也是透光的部分，它是除窄条以外的物镜的全部通光面积，设为 ；而什么都不放时，其积分面积就是全部通光面积，设为 由于限制波面的孔径愈小，衍射图就愈扩展，因此单缝的衍射图要比物镜边框所产生的衍射图扩展得多，所以在远离衍射图中心的地方，实际上可以忽略。第29页/共66页303-5 巴俾涅原理总结：反相（位相差 ）而衍射光强相等。由此可见，在远离物镜边框所产生的衍射图中心的地方，单缝和窄条的衍射花样相同。所以在一般情况下，如果有两个特别的光屏，其中一个开孔的地方正好是另一个挡光的地方，且形状、大小完全一致。这时它们的衍射场和将满足关系式 。这两个特殊的光屏则称之为互补屏，关系式则称为巴俾涅原理。既然

9、不透光的窄带（例如直径为的细丝）其衍射效应与长直狭缝一样，而衍射条纹又是等间距的明暗条纹，因此可直接利用从单缝衍射所推出窄带的计算公式来测量细丝的直径。直径为a 的细丝 第30页/共66页313-6 夫琅和费多缝衍射3-6-1双缝的干涉和衍射 条纹产生的原因（因衍射效应而扩散）所以前面讨论的双缝干涉条纹，实际上是单缝衍射和双缝干涉的双重效果。第31页/共66页323-6-1双缝的干涉和衍射这种现象在激光的双缝实验中更为清楚，当屏离双缝很远时，能看见双缝干涉条纹：当屏离双缝很近时，则只能看见两条分离的亮线，而没有干涉条纹出现，这时是光的直线传播为主，不会重迭。第32页/共66页333-6-1双缝

10、的干涉和衍射光强分布 是单缝衍射P点的光强 式中 是衍射花样中心处 的光强，是单缝两边缘点对于P点的相位差，a是每个缝的缝宽，d是两缝对应点间的距离，是双缝对于P点的位相差。第33页/共66页343-6-1双缝的干涉和衍射条纹特点 衍射主极大衍射主极大内包含干涉极大的数目 衍射主极大条纹范围（宽度）干涉角范围 第34页/共66页353-6-1双缝的干涉和衍射衍射主极大内包含干涉极大的数目 当（一级衍射极小）时，第m 级干涉条纹将消失，所以，衍射的主极大内能产生的干 涉条纹数为第35页/共66页363-6-1双缝的干涉和衍射缺级:由上面分析可知，如果由 确定的干涉极大的方向正好与由 确定的衍射极

11、小的方向重合，那么第m级干涉极大将不会出现。某一极干涉大因与衍射极小重合而不出现的现象称为缺级现象。即当 时发生缺级。例如 ，则缺少2，4，6，各级；则缺少3,6,9各级.第36页/共66页373-6-1双缝的干涉和衍射不同间距的夫琅和费双缝衍射图样 第37页/共66页383-6-2多缝隙的干涉和衍射 光强的计算 第38页/共66页393-6-2多缝隙的干涉和衍射条纹特点干涉主极大 干涉极小在两相邻干涉主极大内，令 为干涉主极大，当 时，为干涉主极大，第39页/共66页403-6-2多缝隙的干涉和衍射n干涉极小第40页/共66页413-6-2多缝隙的干涉和衍射在两个相邻干涉主极大间有N-1个极

12、小值，且极小值为零。次极大 第41页/共66页423-6-2多缝隙的干涉和衍射例极小值次级大第42页/共66页433-6-2多缝隙的干涉和衍射干涉条纹宽度干涉次极大条纹宽度 干涉主极大条纹宽度 第43页/共66页443-6-2多缝隙的干涉和衍射缺级现象干涉极大衍射极小当干涉主极大位置恰是衍射极小时产生缺纹现象(角度均为 )衍射极小对应的干涉级次的m为缺级。例：取 ，处为缺级。第44页/共66页453-6-2多缝隙的干涉和衍射总结：单缝衍射的作用是使光束散开（散开在衍射主极大范围内），而多缝干涉的效应则是使光能集中（集中在干涉主极大位置，为单缝光强的 倍），条纹就细，均为双缝干涉线宽的1/N（两

13、干涉极大间有N-1干涉极小）N愈大，这种效应越显著。第45页/共66页463-8 菲涅耳衍射3-8-1 圆孔衍射 波带法用菲涅耳基尔霍夫积分计算衍射光强就比较困难。因此对这类问题有时就用波带法来处理，以求得一些近似的结果。这种方法的优点是回避了积分计算的困难。缺点是得不到准确的光强分布的值。波带法的基本原理 第46页/共66页473-8 菲涅耳衍射3-8-1 圆孔衍射波带法的基本原理设由S发出的球面波在某一时刻的波面为。与连线的点为，且。以P为圆心，以为半径，在波面上作圆分波面为许多环带。在这些环带中，自相邻带的相应边缘（或两相邻带的相应点）到P点的光程差为半波长。这些环带叫做半波带（或波带）

14、。第47页/共66页483-8 菲涅耳衍射3-8-1 圆孔衍射显然在P点产生的光振动，就是波面上所有波带发出的次波在P点的光振动的迭加。下面先计算每一个小波带在P点产生的光振动。由惠更斯菲涅耳原理得知，各波带在P点产生的光振动的振幅大小，取决于各带的面积，各带到P点的距离以及各带对P点的倾角（倾斜因子）。容易证明，各波带面积相等。为此，把每一波带分成宽度为无穷小的许多环形波带元。第48页/共66页493-8 菲涅耳衍射3-8-1 圆孔衍射影响各振幅大小的因素（1）各波带的面积第49页/共66页503-8 菲涅耳衍射3-8-1 圆孔衍射各带到P0点的距离 即 与序数N无关。这说明每个带的面积和距

15、离随N按同样的比例增长，所以这两个因素共同作用的结果，使每个带对P0点振动的贡献都一样。第50页/共66页513-8 菲涅耳衍射3-8-1 圆孔衍射倾斜因子 随序数N的增大，倾斜角也增大，（1+cos）减小，各子波传到P0点的振动也就减弱。即有下列关系：第51页/共66页523-8 菲涅耳衍射3-8-1 圆孔衍射当N为奇数时N为偶数时 第52页/共66页533-8 菲涅耳衍射3-8-1 圆孔衍射菲涅耳圆孔衍射 圆孔愈小，则圆孔包含的波带的数愈少。aNaN与a1a1相差也小 N为奇数时最大的光强度 N为偶数时最小的光强度 这表明，当圆孔露出奇数个波带时，P点的光强度是约等于a12 的亮点，而当圆

16、孔露出偶数个波带时，P点是光强度接近于零的暗点。第53页/共66页543-8 菲涅耳衍射3-8-4 波带片波带片 从前面的讨论可知，相对于P点划分的波带中，奇数序波带（或偶数序波带）发出的次波在P点是同位相的，而奇数序波带和偶数序波带发出的次波在P点位相相反。因此，如果设想做成一个特殊的光栏，使得奇数序的波带畅通无阻，而偶数序的波带完全被遮去，或者使奇数序的波带被遮去而偶数序的波带能通过，那么观察点P处的振幅是同位相的诸次波的迭加。这样就会得到最大的迭加振幅，即 第54页/共66页553-8 菲涅耳衍射3-8-1 圆孔衍射波带片透镜和波带片的不同点第55页/共66页56 3-9 衍射光栅3-9

17、-1 平面衍射光栅 由许多平行等距的相同的单缝构成的光学元件叫衍射光栅。实用的衍射光栅一般每毫米内有几十条乃至上千条缝。衍射图样 第56页/共66页573-9 衍射光栅3-9-1 平面衍射光栅光栅方程 透射光栅图中角度的正负号规定如下：衍射光和入射光在法线的同一侧时，入射角和衍射角同号 第57页/共66页583-9 衍射光栅3-9-1 平面衍射光栅反射光栅 第58页/共66页593-9 衍射光栅3-9-1 平面衍射光栅a中，入射光与衍射光分居光栅法线的两侧。光束达到光栅时，光束R1比R2超前,在离开光栅时，R2又比R1超前,所以这相邻两束光的光程差应为：b中，入射光与衍射光处于法线同侧：（+）

18、号表示衍射光和入射光在光栅法线的同一侧，（一）号表示它们各在法线一侧。第59页/共66页603-9 衍射光栅3-9-1 平面衍射光栅光栅光谱与色散自由光谱区 第60页/共66页613-9 衍射光栅3-9-1 平面衍射光栅光栅的分辨本领 光栅方程可知两相邻干涉极小的角距离 第61页/共66页623-9 衍射光栅3-9-2 平面定向光栅上面讨论的平面衍射光栅，其干涉零级与衍射主极大之所以重合，是因为两者的光程差均由同一衍射角决定。单缝衍射时缝两边缘点之间的光程差为：第62页/共66页633-9 衍射光栅3-9-2 平面定向光栅 利用光的折射，使衍射主极大方向改变。第63页/共66页643-9 衍射光栅3-9-2 平面定向光栅利用反射的方法改变衍射主极大方向入射光程差。第64页/共66页653-9 衍射光栅3-9-2 衍射光栅闪耀光栅的角度关系 主闪耀波长 第65页/共66页66感谢您的观看！第66页/共66页