电机与拖动基础章精选文档.ppt

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1、电机与拖动基础章电机与拖动基础章本讲稿第一页，共三十三页6.1 交流电机电枢绕组的电动势交流电机电枢绕组的电动势6.1.1 导体电动势为空间电角度，为机械电角度，p电机极对数有：=p 基波磁密：b=B sin 导体感应电势：e=b lv=2pn/60，=te=b lv=B lv sin t =Emsin t=2Esin t 基波感应电动势的最大值：Em=B lv 本讲稿第二页，共三十三页6.1.1 导体电动势导体电动势e=Emsin t用频率f 表示：Em0e tjEm=B lv=fE=2.22 f导体电动势频率：本讲稿第三页，共三十三页6.1.2 整距线匝电动势整距线匝电动势两根导体A与X，

2、相距一个极距（=180o）的整距线匝的电动势+jET=2EA=4.44 f 6.1.3 整距线圈电动势整距线圈电动势 Ey=4.44 f NyNy为线圈匝数。本讲稿第四页，共三十三页6.1.4 短距线圈电动势短距线圈电动势节距y1=y，y是一个大于0小于1的数。+jy1本讲稿第五页，共三十三页6.1.5 整距分布线圈组的电动势整距分布线圈组的电动势为了充分利用电机定子内圆空间，定子上均匀地放上几个线圈整距线圈。基波电动势：Ey=4.44 fq Nykd 短距分布基波电动势：Ey=4.44 fq NykdpKdp为基波绕组系数本讲稿第六页，共三十三页6.2 交流电机电枢绕组交流电机电枢绕组6.2

3、.1 三相单层绕组1.三相单层集中整距绕组最简单的三相对称绕组，每相只有一个整距线圈，三相共六个引出线，A、X，B、Y，C、Z。可接成Y形或形。这种绕组感应电动势波形不理想外，电枢表面空间没有充分利用。本讲稿第七页，共三十三页6.2.1 三相单层绕组三相单层绕组2.三相单层分布绕组一台电机Z=24，p=2，转子逆时针转，试连接成三相单层分布绕组。1）计算槽距角2）画基波电动势星形相量图+j24130o本讲稿第八页，共三十三页2.三相单层分布绕组三相单层分布绕组3）按60o相带法分相每相在每极下的槽数q标上A，Z，B，X，C，Y。本讲稿第九页，共三十三页2.三相单层分布绕组三相单层分布绕组4）画

4、绕组的连接图本讲稿第十页，共三十三页2.三相单层分布绕组三相单层分布绕组5）确定绕组并联的路数如果要求一路串联绕组，把X1与A2相连（如图6.14实线）；如果要求一路并联绕组，把A1和A2连接，X1和X2连接（如图6.14虚线）。单层绕组最多可并联支路数等于极对数p。串联每相的基波电动势比并联的大，而电流比并联的小。6）计算相电动势：E=4.44 f N kd本讲稿第十一页，共三十三页6.2.3 绕组的谐波电动势绕组的谐波电动势电机气隙除了基波外，还有三次、五次、七次奇次谐波。绕组采用了短距、分布连接法，基波电动势削弱得很少，谐波电动势被削弱的很多。由于谐波电动势较小，在后面分析异步电机和同步

5、电机时不再做考虑。本讲稿第十二页，共三十三页6.3 交流电机电枢单相绕组产生的磁通势交流电机电枢单相绕组产生的磁通势交流电机绕组产生的磁通势，既是空间函数，又是时间函数。本讲稿第十三页，共三十三页6.3.1 整距线圈的磁通势整距线圈的磁通势磁力线穿过转子铁心，定子铁心和两个气隙，相对于气隙而言，由于铁心磁导率极大，其上消耗的磁势降可以忽略不计，线圈在一个气隙上施加的磁势为：设磁通势正方向：定子转子，得磁通势空间分布图。本讲稿第十四页，共三十三页6.3.1 整距线圈的磁通势整距线圈的磁通势如果通过线圈的电流为余弦波，则矩形波的高度也将按正弦变化，称为脉振波。矩形分布脉振磁通势表达式：本讲稿第十五

6、页，共三十三页6.3.1 整距线圈的磁通势整距线圈的磁通势磁通势展开矩形波展开成傅氏级数，奇数仅含奇次的余弦项本讲稿第十六页，共三十三页6.3.1 整距线圈的磁通势整距线圈的磁通势基波及各次谐波磁通势的特点：1）基波及各次谐波磁通势的最大幅值 Fy3=Fy1/3，Fy5=Fy1/5，Fy=Fy1/本讲稿第十七页，共三十三页6.3.1 整距线圈的磁通势整距线圈的磁通势2）基波及各次谐波磁通势的极对数基波与原矩形波极对数一样多，3次谐波极对数是基波的3倍，5次谐波极对数是基波的5倍，次谐波极对数是基波的倍。3）基波及各次谐波磁通势随时间的关系不论基波还是谐波磁通势，它们的幅值都是随时间按电流的变化

7、规律而变化的，在时间上是脉振波。本讲稿第十八页，共三十三页基波及各次谐波磁通势随时间的关系基波及各次谐波磁通势随时间的关系本讲稿第十九页，共三十三页3.基波脉振磁通势基波脉振磁通势三角公式是个行波：当t=30o时，=30o幅值最大；当t=60o时，=60o幅值最大；。0Fy1本讲稿第二十页，共三十三页3.基波脉振磁通势基波脉振磁通势fy1是个旋转波，朝+方向以的角速度旋转。同理fy1也是个旋转波，朝-方向以的角速度旋转。结论：1）一个脉振磁通势波可以分为两个波长与脉振波完全一样的，分别朝相反方向旋转的旋转波，幅值是原脉振波的一半；2）当脉振波振幅最大时，这两个旋转波正好重叠在一起。本讲稿第二十

8、一页，共三十三页脉振磁通势分成两个旋转波脉振磁通势分成两个旋转波本讲稿第二十二页，共三十三页6.3.2 短距线圈的磁通势短距线圈的磁通势比较单相单层整距的基波脉振磁通势 单相双层短距的基波脉振磁通势 双层绕组串联磁通势增加一倍，同时乘以短距系数kp11。本讲稿第二十三页，共三十三页6.3.3 单层分布线圈的磁通势单层分布线圈的磁通势分布线圈组磁通势的最大幅值：Fq1=qFy1kd1q为分布线圈个数，kd11为分布系数本讲稿第二十四页，共三十三页6.3.4 分布短距对分布短距对磁通势波形的影响为了改善电机性能，削弱各次谐波磁通势，要用短距、分布绕组，只要设计合理就能大大削弱各次谐波磁通势。一般情

9、况下，取y=0.8左右，以把五、七次次谐波磁通势大大削弱。至于三次谐波以及三的倍数的谐波的磁通势，在三相绕组连接中互相抵消。本讲稿第二十五页，共三十三页6.3.5 单相绕组基波磁通势 为了统一表示相绕组的磁势，引入每相电流I、每相串联匝数N等概念。基波磁通势：本讲稿第二十六页，共三十三页6.4 三相电枢绕组产生的磁通势6.4.1 基波磁通势三相基波磁通势本讲稿第二十七页，共三十三页6.4.1 基波磁通势基波磁通势把一个脉振波分解成两个旋转波：三相合成本讲稿第二十八页，共三十三页=0o+A+B=120o+C=240oF”A+F”B+F”C=0合矢量逆时针旋转本讲稿第二十九页，共三十三页6.4.1

10、 基波磁通势基波磁通势三相合成基波旋转磁通势的特点1）幅值F1 不变，圆形旋转磁通势2）转向决定于电流的相序，从领先相向滞后相旋转3）相对于定子绕组的同步转速：4）当某相电流值达到最大值时，合成磁势正好位于该相的轴线处。本讲稿第三十页，共三十三页6.4.2 三相的三次谐波磁通势三相的三次谐波磁通势三相的三次谐波磁通势的表达式：各三次谐波的空间位置相同，三相电流互差120o，相互抵消。本讲稿第三十一页，共三十三页6.5 两相电枢绕组产生的磁通势两相电枢绕组产生的磁通势两个绕组空间相距90o，通入两相对称电流+A0ABXY 产生的基波磁通势本讲稿第三十二页，共三十三页6.5 两相电枢绕组产生的磁通势两相电枢绕组产生的磁通势合成基波磁通势+A（=0o）+B（=90o）合成磁通势为旋转磁通势，朝+方向旋转。本讲稿第三十三页，共三十三页